论光子晶体光纤技术现状和发展

论光子晶体光纤技术的现状和发展摘要: 光子晶体光纤，又称多孔光纤或微结构光纤，以其独特的光学特性和灵活的设计成为近年来的热门研究课题。

光子晶体光纤在外观上和传统的普通单模光纤非常相似，但微观上光子晶体光纤的横截面完全不同。

近年来，国内外的很多大学和科研单位都在积极开展光子晶体光纤的研究工作。

本文阐述了PCF的一些独特光学性质、制作技术及其一些重要应用，介绍了PCF的发展以及最新成果。

关键词:光子晶体,光子晶体光纤,非线性1 引言1987年Yabnolovitch 在讨论如何抑制自发辐射时提出了光子晶体这一新概念。

几乎同时，John 在讨论光子局域时也独立提出。

如果将不同介电常数的介电材料构成周期结构，电磁波在其中传播时由于布拉格散射，电磁波会受到调制而形成能带结构，这种能带结构叫做光子能带。

光子能带之间可能出现带隙，即光子带隙。

具有光子带隙的周期性介电结构就是光子晶体，或叫做光子带隙材料，也有人把它叫做电磁晶体。

光子晶体光纤（photonic crystal fiber，PCF），又称多孔光纤或微结构光纤，以其独特的光学特性和灵活的设计成为近年来的热门研究课题。

这类光纤是由在纤芯周围沿着轴向规则排列微小空气孔构成，通过这些微小空气孔对光的约束，实现光的传导。

独特的波导结构，灵活的制作方法，使得PCF与常规光纤相比具有许多奇异的特性，有效地扩展和增加了光纤的应用领域[1]。

在光纤激光器这一领域内，PCF经专门设计可具有大模面积且保持无限单模的特性，有效地克服了常规光纤的设计缺陷。

以这种具有新颖波导结构和特性的光纤作为有源掺杂的载体，并把双包层概念引入到光子晶体光纤中，将使光纤激光器的某些性能有显著改善。

近年来，国内外的很多大学和科研单位都在积极开展光子晶体光纤激光器的研究工作[2]。

目前，国外输出功率达到几百瓦的光子晶体光纤激光器已有报道。

本文阐述了PCF的一些独特光学性质、制作技术及其理论研究方法，介绍了PCF 的发展以及最新成果。

2 光子晶体光纤概述2.1 光子晶体光纤导光原理光子晶体光纤的概念基于光子晶体，按其传导机制可分为带隙型光子晶体光纤（PBG-PCF）和折射率引导型光子晶体光纤（TIR-PCF）两类[3]。

带隙型光子晶体光纤是一种具有石英-空气光子晶体包层的空芯石英光纤，其包层横截面的折射率具有规则的周期分布，通过包层光子晶体的布拉格衍射来限制光在纤芯中传播的在满足布拉格条件时出现光子带隙，对应波长的光不能在包层中传播，而只能限制在纤芯中传播，见图2-1（a）。

折射率引导型光子晶体光纤的导光机制与传统光纤类似，包层由石英-空气周期介质构成，中心为SiO2构成的实芯缺陷。

由于纤芯折射率高于包层平均折射率，光波在纤芯中依靠全内反射传播。

由于包层含有气孔，与传统光纤的实芯熔融硅包层不同，因而这种导光机制叫做改进的全内反射，见图2-1（b）（a）带隙型光子晶体光纤（b）折射率引导型光子晶体光纤图2-1光子晶体光纤扫描电子显微图由于PCF的新颖性，这里有必要区分有关概念。

光子晶体指的是在一维、二维或者三维空间上介电常数周期分布的材料；PBG是指在二维或三维空间中，某一限定波长范围内所有的光模式都被抑制。

根据上述定义，光纤布拉格光栅(FBG)也是光子晶体，它存在阻带但不存在禁带结构。

PBG只在特别设计的光子晶体中才会出现，一般光子晶体并不都具有PBG结构，相应的也并非所有的PCF都利用PBG结构导光。

2.2 光子晶体的制备方法首先将熔融制成的石英毛细管紧密地放置于一根粗石英管内，形成二维的光子晶体结构，然后将中心位置的空芯毛细管替换成相同外径的实芯棒以制备实芯结构，或者抽去中心附近的若干根石英毛细管形成空心结构，从而得到了符合设计需求的光子晶体光纤预制棒;最后，用拉丝塔将预制棒在适当环境下拉制成光子晶体光纤，然后进行抗腐蚀性等后处理。

该方法简单、易操作，堆积法[18]目前是制备光子晶体光纤的最常用方法。

（1）堆积法普通单模光纤随纤芯尺寸的增加会变成多模光纤[4]。

对于PCF只要其空气孔径与孔间距之比小于0.2，可在从蓝光到2μm的光波下单模传输，不存在截止波长。

这就是无截止单模传输特性，且这种特性与光纤绝对尺寸无关，因此通过改变空气孔间距可调节模场面积，在1550nm可达1～800μm，已制成了680μm的大模场PCF，大约为常规光纤的10倍。

小模场有利于非线性产生，大模场可防止发生非线性，这对于提高或降低光学非线性有极重要的意义。

这种光纤具有很多潜在应用，如激光器和放大器(利用高非线性光纤)，低非线性通信用光纤，高光功率传输等。

（2）挤压法光对于由塑料或玻璃材料构成的光子晶体光纤，需利用模具挤压法[5]来制备。

首先，根据光子晶体光纤的结构设计相应的模具;然后，在高温高压的条件下，将熔融的塑料或玻璃倒入模具，挤压出光子晶体光纤预制棒;最后利用拉丝塔将预制棒拉制成光子晶体光纤。

此方法的优点在于制作效率高，适合量产;缺点在于对制作材料有一定的温度要求。

（3）超声波打孔法挤压法制备光子晶体光纤需要设计生产模具，增加了制备成本，超声波打孔法则避免了这个问题。

利用超声波打孔机，可以在玻璃棒中打出周期性排列的空气孔，从而制备出光子晶体光纤预制棒。

2005年，X.Feng等人己经制备出了六边形结构的实芯光子晶体光纤。

（4）浇铸法利用聚合物光子晶体光纤预制棒的化学原位制备技术，采用对预聚物浇铸后再加热聚合的方法，可以制备出了微结构光纤预制棒及光纤，2006年，西安光机所己通过此法成功制备出保偏光子晶体光纤。

3 光子晶体光纤的特性3.1 单模传输特性普通单模光纤[4]随纤芯尺寸的增加会变成多模光纤。

对于PCF只要其空气孔径与孔间距之比小于0.2，可在从蓝光到2μm的光波下单模传输，不存在截止波长。

这就是无截止单模传输特性，且这种特性与光纤绝对尺寸无关，因此通过改变空气孔间距可调节模场面积，在1550nm可达1～800μm，已制成了680μm的大模场PCF，大约为常规光纤的10倍。

小模场有利于非线性产生，大模场可防止发生非线性，这对于提高或降低光学非线性有极重要的意义。

这种光纤具有很多潜在应用，如激光器和放大器(利用高非线性光纤)，低非线性通信用光纤，高光功率传输等。

3.2非线性特性光子晶体光纤是理想的非线性光学介质，因为与传统光纤相比，光子晶体光纤的纤芯更小，从而更容易产生非线性效应[6-7]，当改变包层空气孔直径和空气孔间距时，有效模场的能量密度也会发生强弱变化，从而使光纤的非线性性能发生相应变化，易于实现丰富的非线性现象。

非线性效应对于光纤通信进行大容量传输有较大不良影响，但通过结合可设计的色散，可以产生丰富的非线性现象，如三次谐波产生、四波混频、波长转换和受激布里渊散射等，其在制作参量光纤放大器、产生超连续谱、宽带拉曼光纤放大器和光波长变换器等光电器件方面有许多应用[8-10]。

3.3 双折射效应保偏光纤中，双折射效应越强，波长越短，保持传输光偏振态越好。

在PCF中，只需要破坏PCF剖面圆对称性，使其构成二维结构就可以形成很强的双折射。

通过减少空气孔数目或者改变空气孔直径的方式，可以制成比常用熊猫保偏光纤高几个数量级的高双折射率PCF保偏光纤[11]。

3.4 色散特性色散[12-13]是衡量光纤性能的重要参数，决定着光纤是否在超连续光谱、超短脉冲的产生等领域得到应用，对光通信和设计光纤激光器等起着决定性作用。

光纤的总色散可以视为波导色散、材料色散和模式色散之和。

由于光子晶体光纤的包层结构独特，其光纤纤芯和包层的折射率差可以很大，从而增大了波导色散对光纤总色散的影响。

通过改变光子晶体光纤的结构参数，如空气孔的排布方式、空气孔形状、空气孔半径和空气孔间距等，可以调节波导色散的数值大小[14]，进而实现对光子晶体光纤的总色散调节，这样可以得到符合不同要求的色散特性。

理论表明，色散补偿光子晶体光纤远远超过了传统色散补偿光纤的色散补偿能力，在色散补偿方面有着巨大的应用前景。

除此之外，通过设计结构参数，可以获得具有平坦色散特性的光子晶体光纤，此种光纤可用于超连续谱产生、密集波分复用系统、宽带光波长转换等领域[15-16]。

3.5 多芯传输光子晶体光纤的结构相比传统光纤有重要优势，通过灵活排布空气孔，可为光纤的多芯传输[16]提供了可能。

光子晶体光纤的优势在于在光通信领域可以明显提高光纤的传输容量，减少光纤用量;在光子晶体光纤传感领域，可通过调整光纤结构来改变祸合模参量，从而对传感性能进行调制。

3.6 弯曲损耗特性弯曲损耗[17]是将光纤应用于通信线路时必须面对的问题，不同于与传统光纤，光子晶体光纤在长波方向和短波长上同时存在着弯曲损耗边。

当光波波长超过光纤的长波弯曲损耗边界时，光纤的有效模场会大量扩散到低折射率区，从而受到强烈的损耗，而在具有无截止单模特性的光子晶体光纤中，当波长低于短波弯曲损耗边界时，单模范围在短波方向的限制会被二阶弯曲边所取代，有效模场会因为光子晶体光纤纤芯和包层折射率差的消失而受到强烈的损耗。

由于光子晶体光纤具有以上优良特性，使得其在光纤通信、光电传感和光纤传感等许多方面都有着广阔的前景，可以认为光子晶体光纤的出现对于光通信以及光纤器件等行业都是一个重大的突破。

目前国际上对制备光子晶体光纤基本特性的研究和光纤的制备上己经取得了长足的进步，但在光纤普及、建设产业等方面，光子晶体光纤尚待继续大力发展。

4 光子晶体光纤的应用4.1折射率引导型光子晶体光纤的应用光纤的色散主要是材料色散和波导色散，对于给定的材料，材料色散是不变的，而波导色散是依赖于光纤的设计参数，可以改变。

传统光纤的零色散点一般在1.3μm附近，折射率引导型PCF的波导色散和光纤自身的结构参数有关，因此改变折射率引导型PCF的结构参数有助于设计出具有所需色散的光纤。

比如：可以改变结构参数将光纤设计为在可见光区域具有大的反常波导色散，使得整个光纤的零色散点可以移至可见光波段[20]。

试验发现，较大的d/Λ(d为空气孔直径，Λ为空气孔间距或调制周期），较小的芯径，光纤的反常色散也较大，其零色散点越靠近短波段。

这类光纤可应用于产生低于1.3μm的光孤子[21]，而采用传统光纤通常是不可能的。

另外，和传统光纤相比折射率引导型PCF更易实现在宽带内的色散平坦化设计[22]，当d/Λ=0．4时能够在宽带内获得较平坦的曲线。

文献[10]发展了设计色散平坦化PCF的理论，并且重点研究了在1.55μm附近的光通信窗口的色散平坦化设计，其色散平坦宽度近300nm，预示着折射率引导型PCF必将在光通信系统扮演重要角色。

4.2 带隙引导型光子晶体光纤的应用带隙型光子晶体光纤的独特结构和导模机制以及种种优良特性，给它在光通信、气体传感与检测、医学，非线性光学等方面提供了广阔的应用前景，下面分别介绍。