铁磁相变和居里温度的直接观测
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《磁性材料》实验 南京理工大学材料科学与工程系
铁磁性是与磁畴结构分不开的。当铁磁体受到强烈 的震动，或在高温下由于剧烈运动的影响，磁畴便 会瓦解，这时与磁畴联系的一系列铁磁性质（如高 磁导率、磁滞等）全部消失。对于任何铁磁物质都 有这样一个临界温度，高过这个温度铁磁性就消失， 变为顺磁性，这个临界温度叫做铁磁质的居里点Tc。 磁畴的出现或消失，伴随着晶格结构的改变，所以 是一个相变过程。 居里点和熔点一样，因物质不同而不同，如铁、镍、 钴的居里点分别为1043K、631K、1393K。
实验二 铁磁相变和居里温度的直接观测
1．实验目的 1) 了解铁磁物质在居里温度点由铁磁物质（铁 磁相）转变为顺磁物质（顺铁磁相）的相变过程 微观机理。 2) 测定铁磁材料样品的居里温度。
《磁性材料》实验
南京理工大学材料科学与工程系
பைடு நூலகம்
2．实验原理 由于外加磁场的作用，物质中状态发生变化，产生 新的磁场的现象称为磁性。 物质的磁性可分为反铁磁性（抗磁性）、顺磁性和 铁磁性三种，一切可被磁化的物质叫做磁介质，在 铁磁质中相邻电子之间存在着一种很强的“交换耦 合”作用，在无外磁场的情况下，它们的自旋磁矩 能在一个个微小区域内“自发地”整齐排列起来而 形成自发磁化小区域，称为磁畴。 在未经磁化的铁磁质中，虽然每一磁畴内部都有确 定的自发磁化方向，有很大的磁性，但大量磁畴的 磁化方向各不相同因而整个铁磁质不显磁性。 图1和图2分别是加磁场前后的多晶磁畴结构。
对于顺磁性介质，磁化率Xm>0，r略大于1； 对于抗磁性介质，Xm<0，一般Xm的绝对值在10-4～ 10-5之间，r略小于1； 对于铁磁性介质，Xm>>1，所以r
《磁性材料》实验
>>1。
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图3 磁化曲线和μ-H曲线
图4 μ-T曲线
《磁性材料》实验
南京理工大学材料科学与工程系
《磁性材料》实验 南京理工大学材料科学与工程系
3) 退磁后，令R1＝2.5Ω，观察样品的在50HZ交流 信号下的磁滞回线：开启示波器电源，调节示波器 上“X”、“Y”位移旋钮，使光点位于坐标网格中心， 调节励磁电压U和示波器的X和Y轴灵敏度，使显示 屏上出现大小合适、美观的磁滞回线图形（若图形 顶部出现编织状的小环，这时可降低U予以消除）， 从已标定好的示波器上读取UX(UH)、UY(UB)值（峰 值），计算相应的H、B和M。 4) 用电炉加热样品，并用水银温度计测量温度。 磁滞回线随着温度的升高而缩小，在居里温度时， 磁滞回线消失，至此直观而清楚的观测了铁磁到顺 磁的相变全过程，并测得铁磁材料样品的居里温度 Tc。观测5个温度（包括居里温度，此时M＝0）下 的磁滞回线，计算相应的B、H和M，逐点描绘作MT和lnM -ln(Tc-T)关系曲线，求出 β。 《磁性材料》实验 南京理工大学材料科学与工程系
图3是典型的磁化曲线（B-H曲线），它反映了铁磁 质的共同磁化特点：随着H的增加，开始时B缓慢 的增加，此时较小；而后随H的增加B急剧增大， 也迅速增加；最后随H增加，B趋向于饱和，而此 时的值在到达最大值后又急剧减小。图3表明了磁 导率是磁场H的函数。 从图4中可看到，磁导率还是温度的函数，当温度 升高到某个值时，铁磁质由铁磁状态转变成顺磁状 态，在曲线突变点所对应的温度就是居里温度Tc。
《磁性材料》实验 南京理工大学材料科学与工程系
图1 未加磁场多晶磁畴结构
图2 加磁场时多晶磁畴结构
《磁性材料》实验 南京理工大学材料科学与工程系
当铁磁质处于外磁场中时，那些自发磁化方向和 外磁场方向成小角度的磁畴其体积随着外加磁场 的增大而扩大并使磁畴的磁化方向进一步转向外 磁场方向；另一些自发磁化方向和外磁场方向成 大角度的磁畴其体积则逐渐缩小，这时铁磁质对 外呈现宏观磁性。当外磁场增大时，上述效应相 应增大，直到所有磁畴都沿外磁场排列好，介质 的磁化就达到饱和。 由于在每个磁畴中元磁矩已完全排列整齐，因此 具有很强的磁性，这就是为什么铁磁质的磁性比 顺磁质强得多的原因。 介质里的掺杂和内应力在磁化场去掉后阻碍磁畴 恢复到原来的退磁状态，从而造成磁滞现象。
《磁性材料》实验
南京理工大学材料科学与工程系
在居里温度Tc以下，对铁磁材料磁化可得到磁滞回 线。对磁体加热，磁滞回线收缩。当温度达到 Tc时， 磁滞回线消失，铁磁相转变为顺磁相。在Tc附近， 磁化强度M和温度T的关系可用下式描述： M (T) = K (Tc-T)β lnM=lnK+βln(Tc-T) 其中β的典型值在0.3-0.4之间。
5．实验数据记录 1) 作M-T关系曲线 2) 作lnM-ln(Tc-T)关系曲线，由 lnM=lnK+βln(Tc-T)，求出β。
6．思考题 1) 永久磁铁是怎样造成的？有哪些办法可以让 永久磁铁失去磁性？
《磁性材料》实验
南京理工大学材料科学与工程系
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磁介质的磁化规律可用磁感应强度B、磁化强度M 和磁场强度H来描述，它们满足以下关系： B = 0 (H+M)= ( Xm+1) 0H= r0H = H 式中，0＝4π×10-7亨利/米为真空磁导率，Xm为磁化 率，r为相对磁导率，是一个无量纲的系数，为绝对 磁导率。
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3．实验仪器 磁滞回线实验仪、数字万用表、示波器、加热炉、 水银温度计等。 4．实验内容及步骤 1) 电路连接：选择样品，按实验仪上所给的电路 接线图连接好线路。令R1＝2.5Ω，置励磁电压U于 0位。UH和UB分别接示波器的“X输入”和“Y输 入”，插孔“⊥”为接地公共端。 2) 样品退磁：开启仪器电源开关，对样品进行退 磁，顺时针方向转动电压U的调节旋钮，观察数字 电压表可看到U从0逐渐增加增至最大，然后逆时针 方向转动电压U的调节旋钮，将U逐渐从最大值调 为0，这样做的目的是消除剩磁，确保样品处于磁 中性状态，即B＝H＝0。
铁磁性是与磁畴结构分不开的。当铁磁体受到强烈 的震动，或在高温下由于剧烈运动的影响，磁畴便 会瓦解，这时与磁畴联系的一系列铁磁性质（如高 磁导率、磁滞等）全部消失。对于任何铁磁物质都 有这样一个临界温度，高过这个温度铁磁性就消失， 变为顺磁性，这个临界温度叫做铁磁质的居里点Tc。 磁畴的出现或消失，伴随着晶格结构的改变，所以 是一个相变过程。 居里点和熔点一样，因物质不同而不同，如铁、镍、 钴的居里点分别为1043K、631K、1393K。
实验二 铁磁相变和居里温度的直接观测
1．实验目的 1) 了解铁磁物质在居里温度点由铁磁物质（铁 磁相）转变为顺磁物质（顺铁磁相）的相变过程 微观机理。 2) 测定铁磁材料样品的居里温度。
《磁性材料》实验
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2．实验原理 由于外加磁场的作用，物质中状态发生变化，产生 新的磁场的现象称为磁性。 物质的磁性可分为反铁磁性（抗磁性）、顺磁性和 铁磁性三种，一切可被磁化的物质叫做磁介质，在 铁磁质中相邻电子之间存在着一种很强的“交换耦 合”作用，在无外磁场的情况下，它们的自旋磁矩 能在一个个微小区域内“自发地”整齐排列起来而 形成自发磁化小区域，称为磁畴。 在未经磁化的铁磁质中，虽然每一磁畴内部都有确 定的自发磁化方向，有很大的磁性，但大量磁畴的 磁化方向各不相同因而整个铁磁质不显磁性。 图1和图2分别是加磁场前后的多晶磁畴结构。
对于顺磁性介质，磁化率Xm>0，r略大于1； 对于抗磁性介质，Xm<0，一般Xm的绝对值在10-4～ 10-5之间，r略小于1； 对于铁磁性介质，Xm>>1，所以r
《磁性材料》实验
>>1。
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图3 磁化曲线和μ-H曲线
图4 μ-T曲线
《磁性材料》实验
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3) 退磁后，令R1＝2.5Ω，观察样品的在50HZ交流 信号下的磁滞回线：开启示波器电源，调节示波器 上“X”、“Y”位移旋钮，使光点位于坐标网格中心， 调节励磁电压U和示波器的X和Y轴灵敏度，使显示 屏上出现大小合适、美观的磁滞回线图形（若图形 顶部出现编织状的小环，这时可降低U予以消除）， 从已标定好的示波器上读取UX(UH)、UY(UB)值（峰 值），计算相应的H、B和M。 4) 用电炉加热样品，并用水银温度计测量温度。 磁滞回线随着温度的升高而缩小，在居里温度时， 磁滞回线消失，至此直观而清楚的观测了铁磁到顺 磁的相变全过程，并测得铁磁材料样品的居里温度 Tc。观测5个温度（包括居里温度，此时M＝0）下 的磁滞回线，计算相应的B、H和M，逐点描绘作MT和lnM -ln(Tc-T)关系曲线，求出 β。 《磁性材料》实验 南京理工大学材料科学与工程系
图3是典型的磁化曲线（B-H曲线），它反映了铁磁 质的共同磁化特点：随着H的增加，开始时B缓慢 的增加，此时较小；而后随H的增加B急剧增大， 也迅速增加；最后随H增加，B趋向于饱和，而此 时的值在到达最大值后又急剧减小。图3表明了磁 导率是磁场H的函数。 从图4中可看到，磁导率还是温度的函数，当温度 升高到某个值时，铁磁质由铁磁状态转变成顺磁状 态，在曲线突变点所对应的温度就是居里温度Tc。
《磁性材料》实验 南京理工大学材料科学与工程系
图1 未加磁场多晶磁畴结构
图2 加磁场时多晶磁畴结构
《磁性材料》实验 南京理工大学材料科学与工程系
当铁磁质处于外磁场中时，那些自发磁化方向和 外磁场方向成小角度的磁畴其体积随着外加磁场 的增大而扩大并使磁畴的磁化方向进一步转向外 磁场方向；另一些自发磁化方向和外磁场方向成 大角度的磁畴其体积则逐渐缩小，这时铁磁质对 外呈现宏观磁性。当外磁场增大时，上述效应相 应增大，直到所有磁畴都沿外磁场排列好，介质 的磁化就达到饱和。 由于在每个磁畴中元磁矩已完全排列整齐，因此 具有很强的磁性，这就是为什么铁磁质的磁性比 顺磁质强得多的原因。 介质里的掺杂和内应力在磁化场去掉后阻碍磁畴 恢复到原来的退磁状态，从而造成磁滞现象。
《磁性材料》实验
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在居里温度Tc以下，对铁磁材料磁化可得到磁滞回 线。对磁体加热，磁滞回线收缩。当温度达到 Tc时， 磁滞回线消失，铁磁相转变为顺磁相。在Tc附近， 磁化强度M和温度T的关系可用下式描述： M (T) = K (Tc-T)β lnM=lnK+βln(Tc-T) 其中β的典型值在0.3-0.4之间。
5．实验数据记录 1) 作M-T关系曲线 2) 作lnM-ln(Tc-T)关系曲线，由 lnM=lnK+βln(Tc-T)，求出β。
6．思考题 1) 永久磁铁是怎样造成的？有哪些办法可以让 永久磁铁失去磁性？
《磁性材料》实验
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《磁性材料》实验
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磁介质的磁化规律可用磁感应强度B、磁化强度M 和磁场强度H来描述，它们满足以下关系： B = 0 (H+M)= ( Xm+1) 0H= r0H = H 式中，0＝4π×10-7亨利/米为真空磁导率，Xm为磁化 率，r为相对磁导率，是一个无量纲的系数，为绝对 磁导率。
《磁性材料》实验
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3．实验仪器 磁滞回线实验仪、数字万用表、示波器、加热炉、 水银温度计等。 4．实验内容及步骤 1) 电路连接：选择样品，按实验仪上所给的电路 接线图连接好线路。令R1＝2.5Ω，置励磁电压U于 0位。UH和UB分别接示波器的“X输入”和“Y输 入”，插孔“⊥”为接地公共端。 2) 样品退磁：开启仪器电源开关，对样品进行退 磁，顺时针方向转动电压U的调节旋钮，观察数字 电压表可看到U从0逐渐增加增至最大，然后逆时针 方向转动电压U的调节旋钮，将U逐渐从最大值调 为0，这样做的目的是消除剩磁，确保样品处于磁 中性状态，即B＝H＝0。