比奥萨伐尔定律
毕奥萨伐尔定律
1820年，法国物理学家比奥特（Biot）和萨瓦特（Savart）通过实验，测量了一条长直电流线附近的小磁针的力定律，并发表了一篇论文，题为“传递给运动中的金属的电的磁化力”。
后来被称为比奥-萨瓦特定律。
后来，在数学家拉普拉斯（Laplace）的帮助下，该定律以数学公式表示。
毕奥-萨伐尔定律：载流导线上的电流元Idl在真空中某点P的磁感度dB的大小与电流元Idl的大小成正比，与电流元Idl和从电流元到P点的位矢r之间的夹角θ的正弦成正比，与位矢r的大小的平方成反比。
dB的方向垂直于Idl和r所确定的平面，当右手弯曲，四指从方向沿小于π角转向r时，伸直的大拇指所指的方向为dB的方向，即dB、Idl、r三个矢量的方向符合右手螺旋法则。
叠加原理：
与点电荷的场强公式相似，毕奥——萨伐尔定律是求电流周围磁感强度的基本公式．磁感强度B也遵从叠加原理．因此，任一形状的载流导线在空间某一点P的磁感强度B，等于各电流元在该点所产生的磁感应强度dB的矢量和。
特点：
从课程论和物理学课自身特点的角度来分析毕奥-萨伐尔定律，它体现的学科特点有以下几点：（1）是稳恒电流磁场的关键知识点；（2）具有高度的抽象性；（3）使用数学工具的复杂性；（4）掌握“方法”比掌握“内容”更重要；（5）在探索知识的过程中体现“把握本质联
系，揭示事物发展内在规律性”的唯物辩证法观点。
毕奥---萨伐尔定律
两电流元之间的安培定律也可表示成 两电流元之间的安培定律也可表示成
u r r uur u r ˆ I1 I 2 dl2 × (dl1 × r12 ) d F12 = k = I 2 dl2 × dB1 2 r 12
电流元 I1d l1产生的磁场
ˆ ˆ Idl × r µ0 Idl × r dB = k = 2 2 r 4π r
• 求二阶导数
d 2B 在O 令x = 0处的 2 = 0 ⇒ 在O点附近磁场最均匀的条件 dx µ0 d 2B 2a 2 − 2 R 2 = 6π R 2 I = 0 ⇒ a2 = R2 7 2 dx 2 x =0 4π 2 a 2 2 R + 4
a=R
例1、无限长载流直导线弯成如图形状
大小
µ0 Idl dB = 4π r2
r r 方向 Idl × r0
分析对称性、 分析对称性、写出分量式
r r B⊥ = ∫ dB = 0
⊥
µ0 Idl sinα Bx = ∫ dBx = ∫ 4π r2
统一积分变量
µ0 Idl sinα Bx = ∫ dBx = ∫ 4π r2 µ0IR µ0IR dl = π = ⋅2 R 3 ∫ 3 4 r 4 r π π
a
•
•
P T
µ0I 3 BL′A = (cos π − cosπ ) 4πa 4
µ0I π BLA = (cos0 − cos ) 方向 ⊗ 4 a 4 π
方向 ⊗
T点
Bp = BLA + BL′A = 2.94×10−5T 方向 ⊗
r 电流元 Idl
——右手定则 右手定则 r r r µ0 Idl ×r 毕奥-萨伐尔定律 毕奥 萨伐尔定律 dB = 4 π r3 r r r r µ0 Idl ×r 对一段载流导线 B = ∫ dB = ∫ 4π L r3
毕奥-萨伐尔定律
1.若 ，（无限长的 无限长的） 1.若 l >>R ，（无限长的）螺线管的中心处
β1 = π , β2 = 0
2.若 在管端口处： 2.若 l >>R ，在管端口处：
B = µ0nI
1 B = µ0nI 2
µ 0 nI
2
β1 = π/2 , β2 = 0 ; β1 = π, β2 = π/2
B
µ 0 nI
第五章 稳恒电流的磁场
17
v r
P
v dB
v r
v dB
v dB
v Idl
r
v I vdl
磁场为： 对任何一载流导线在某点产生的磁场为：
v B=
v ∫ dB
v v ˆ µ0 Idl × er B=∫ 4π r 2 L
先化为分量式后分别积分。 先化为分量式后分别积分。
3 µ0I 2 π 3µ0I B2 = ⋅ = 2R 2π 8R
I 1 3
方向垂直纸面向外
B3 =
µ0I
4πR
3µ0I µ0I + 8R 4πR
方向垂直纸面向外
B = B1 + B2 + B3 =
方向垂直纸面向外
12
第五章 稳恒电流的磁场
例4：载流螺旋管在其轴上的磁场。 ：载流螺旋管在其轴上的磁场。 求半径为R，总长度 求半径为 ，总长度l ，导线电 流为I，单位长度上的匝数为n 流为 ，单位长度上的匝数为 的 螺线管在其轴线上一点的磁场？ 螺线管在其轴线上一点的磁场？ 解：采用“并排圆电流”模型简化。 采用“并排圆电流”模型简化。
4π r2
P
方向为垂直向里。且所有电流元在 点的磁感应强 方向为垂直向里。且所有电流元在P点的磁感应强 度方向相同（垂直向里）。 度方向相同（垂直向里）。
毕奥萨伐尔定律
• 下右图给出另一个右手定则，用它可以判断载流线 圈的磁感应线方向。这右手定则是：用右手弯曲的 四指代替圆线圈中电流的方向,则伸直的姆指将沿着 轴线上Ｂ的方向。
生的磁感应强度的大小 • 与电流元Idl的大小成正比， • 与电流元和从电流元到Ｐ点的位矢之间的夹
角θ的正弦成正比， • 与位矢r的大小的平方成反比。即：
一、毕奥－－－萨伐尔定律
dB的方向 垂直于dl和r所确定的平面，沿
dl×r的方向，用右手螺旋法 则来判定。
矢量表示为： d B 0 Id l r 4 r 3
• 其中：S=πR2为圆线圈的面积。
三、载流圆环导线轴线上的磁场
• 圆线圈轴线上各点的磁感应强度都沿着轴线方向， 与电流方向组成右手螺旋关系。
• 下面讨论两种特殊的情况： • 1、在圆心Ｏ处，即a=0处的磁感应强度为： •
• 2、在远离线圈处，即 a>>R，轴线上各点的磁感 应强度约为：
三、载流圆环导线轴线上的磁场
• 由图
cos 1
x L 2
R2 (x L )2 2
cos 2
x L 2
R2 (x L)2 2
代入即得螺线管轴线上任一点P的磁感应强度。
B随x变化关系见上图中的曲线，由这曲线可以看出，当 L>>R时，在螺线管内部很大一个范围内磁场近于均匀， 只在端点附近B值才显著下降。
• 其中 40为比例系数， • μ0 称 为 真 空 磁 导 率 ， ：
毕奥-萨伐尔定律
将实验结果与毕奥-萨伐尔定律的理论值进行对比，评估定律的准确性。
结果分析
分析实验误差来源，如设备精度、环境干扰等，提高实验的可靠性和准确性。
05
毕奥-萨伐尔定律的扩展与 推广
对三维空间的推广
总结词
毕奥-萨伐尔定律最初是在二维空间中 推导出来的，但通过引入矢量运算， 该定律可以扩展到三维空间中。
Idl
电流元，表示电流的一 部分。
r
观察点到电流元的径矢 ，表示观察点与电流元
之间的距离。
03
毕奥-萨伐尔定律的应用场 景
电场与磁场的关系
磁场是由电流产生的，而电场是由电 荷产生的。毕奥-萨伐尔定律描述了 电流和磁偶极子产生的磁场，以及变 化的电场产生的磁场。
毕奥-萨伐尔定律揭示了电场和磁场之 间的相互关系，表明它们是电磁场的 两个方面，而不是独立存在的。
THANKS
对微观尺度的适用性问题
毕奥-萨伐尔定律在描述微观尺度的电磁场时，其精确度受 到限制。在量子尺度下，电磁场的涨落和量子效应可能导 致定律的不适用。
未来研究需要进一步探索毕奥-萨伐尔定律在微观尺度下 的适用性和修正，以更好地描述量子电磁场的行为。
对超导态物质的适用性问题
毕奥-萨伐尔定律在描述超导态物质的 电磁场时，可能存在局限性。超导态 物质的电磁行为与常规物质有所不同， 需要更复杂的理论模型来描述。
电流与磁场的相互作用
根据毕奥-萨伐尔定律，电流产生磁场，而磁场对电流有作用 力。这种作用力被称为洛伦兹力，它描述了电流在磁场中所 受到的力。
毕奥-萨伐尔定律是电动机和发电机等电气设备工作的基础， 它解释了电流如何在磁场中受到作用力，从而产生旋转或线 性运动。
磁力线的描绘
毕奥萨伐尔定律
在静磁学中，毕奥-萨伐尔定律（英文：Biot-Savart Law）描述电流元在空间任意点P处所激发的磁场。
定律文字描述：电流元Idl 在空间某点P处产生的磁感应强度 dB 的大小与电流元Idl 的大小成正比，与电流元Idl 所在处到 P点的位置矢量和电流元Idl 之间的夹角的正弦成正比，而与电流元Idl 到P点的距离的平方成反比。
该定律在静磁近似中是有效的，并且与Ampère的电路规律和磁性高斯定律一致，以Jean-Baptiste Biot和FélixSavart命名。
定义在静磁学中，毕奥-萨伐尔定律（英文：Biot-Savart Law）描述电流元在空间任意点P处所激发的磁场。
定律文字描述：电流元Idl 在空间某点P处产生的磁感应强度dB 的大小与电流元Idl 的大小成正比，与电流元Idl 所在处到 P点的位置矢量和电流元Idl 之间的夹角的正弦成正比，而与电流元Idl 到P点的距离的平方成反比。
该定律在静磁近似中是有效的，并且与Ampère的电路规律和磁性高斯定律一致，以Jean-Baptiste Biot和FélixSavart命名。
电流（沿闭合曲线）毕奥-萨伐尔定律适用于计算一个稳定电流所产生的磁场。
这电流是连续流过一条导线的电荷，电流量不随时间而改变，电荷不会在任意位置累积或消失。
采用国际单位制，用方程表示：电流（整个导体体积）当电流可以近似为穿过无限窄的电线时，上面给出的配方工作良好。
如果导体具有一定厚度，则适用于Biot-Savart定律（再次以SI为单位）：Biot-Savart：毕奥萨伐尔定律定律是实验定律，以一些简单的典型的载流导体产生的磁场为基础，经分析、归纳出的定律，而不是由电流元直接得出的，实际上不可能得到单独的电流元。
毕奥萨伐尔定律
磁力发电机
磁力发电机是一种利用磁场产生电能的装置。根据毕奥萨 伐尔定律，当导体在磁场中运动时，会在导体中产生感应 电流。磁力发电机通过转子产生的旋转磁场与定子绕组相 对运动，使定子绕组中产生感应电流，实现发电的目的。
磁力发电机广泛应用于风力发电、水力发电、汽车发动机 等领域，为可再生能源的开发和节能减排做出了重要贡献 。
06
毕奥萨伐尔定律的未来研 究与展望
磁场产生的原因与机制
磁场产生的原因
毕奥-萨伐尔定律指出，运动电荷或电流会产生磁场，这是磁场产生的根本原因。
磁场产生的机制
磁场的产生与电荷或电流的运动有关，当电荷或电流运动时，会激发周围的磁场 ，磁场的大小和方向与电荷或电流的运动状态有关。
磁场对物质的作用与影响
核磁共振成像等磁现象在医疗领域具有广泛的应用前景，同时磁 约束核聚变等前沿技术也在积极探索中。
磁现象在太阳能领域的应用
太阳能电池板在吸收太阳能时，利用磁性原理可以提高太阳能利 用率。
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THANKS
磁场强度的方向与单位
磁场强度的方向
在右手螺旋定则中，拇指指向电流的方向 ，四指环绕的方向就是磁场的方向。
VS
磁场强度的单位
安培/米(A/m)，国际单位制中，磁场强度 的单位是安培/米。
03
毕奥萨伐尔定律的实验验 证
实验设计思路
确定实验目标
验证毕奥萨伐尔定律在特定情况下 的适用性，即通过实验手段测量物 理量以验证理论的准确性。
总结词
描述电磁场基本规律的方程组。
详细描述
麦克斯韦方程组是描述电磁场基本规律的方程组，其 中包括了电场、磁场和电荷密度等物理量的关系。毕 奥萨伐尔定律是麦克斯韦方程组的一个推论，它描述 了磁场与电流之间的关系。此外，麦克斯韦方程组还 预言了电磁波的存在，即光、无线电波等。
毕奥-萨伐尔定律
dB
P
r
dl
I
I dl dB
r
电流元在给定点所产生的磁感应强度的大小 与Idl成正比，与到电流元的距离平方成反比，与 电流元和矢径夹角的正弦成正比。
d
B
k
I
d
l sin r2
毕奥—萨伐尔（Biot-Savart）定律
d
B
0I d l sin 4r 2
其中0=410-7N•A-2，称为真空中的磁导率。
B
dB dN
0 4
qv sin
r2
其 方 向 根 据 右
手 螺 旋法 则 ， B 垂 直v、r 组成的平 面。 q为正，B 为 v r 的 方 向；q为负，B 与
r
•
+ q>0 v
v r 的方向相反。
r
v
q0
运动电荷的磁场
矢量式：
B
0 4
qv r
r3
运动电荷除激发磁场外，同时还在其周围
§11-2 毕奥—萨伐尔定律
1. 毕奥—萨伐尔（Biot-Savart）定律
载流导线中的电流为I， 导线半径比到观察点P的距 离小得多，即为线电流。在
线 电 流 上 取 长为 dl 的 定 向 线
元，规定 d的l方 向与电流的 方向相同， I d为l 电流元。
Idl
I
毕奥—萨伐尔（Biot-Savart）定律
磁感应强度的矢量式：
d
0I dl
4 r3
r
Biot-Savart定律 的微分形式
(11 6)
B
0
4
I dl r L r3
Biot-Savart定 律的积分形式
(11 7)
毕奥撒法尔定律
毕奥撒法尔定律
毕奥-萨伐尔定律（也被称为电场定律）是电学中的一个重要定律，它描述了电荷之间的相互作用力与它们所带电荷量的乘积以及它们之间距离之间的关系。
具体来说，毕奥-萨伐尔定律表明在真空中，静止的点电荷所产生的电场强度与它们所带电荷量成正比，与它们之间的距离的平方成反比。
公式表示为：$\frac{E}{q} = \frac{k}{r^{2}}$，其中E是电场强度，q是源电荷的电荷量，k是常数，r是源电荷与试探电荷之间的距离。
这个定律是英国物理学家约瑟夫·安培的学生，法国物理学家奥古斯汀·毕奥和其时的科学家萨伐尔共同发现的。
他们在研究电流产生的磁场时，通过实验和理论推导得出了这个定律。
这个定律不仅适用于点电荷产生的电场，还适用于任何形状的电荷分布产生的电场，以及多个电荷共同产生的电场。
需要注意的是，毕奥-萨伐尔定律是在静止电荷产生的电场中得出的，对于随时间变化的磁场，需要使用麦克斯韦方程组来描述。
毕奥-萨伐尔定律
x
l 2
17
B
I0 I0
从以上分析可以看出长直载流螺线管的磁场 分布情况：在螺线管中心区域为均匀磁场，在 管端口处，磁场等于中心处的一半，在螺线管 外部距管轴中心约七个管半径处，磁场就几乎 等于零了。
18
例4. 在半径R=2cm的无限长的半圆形金属薄片中， 有电流I=6A自下而上的通过，如图求 圆柱轴线上任一点的磁感应强度。
位矢量，指向与电流的方向满足右螺旋关系。
多匝平面线圈电流I 应以线圈的总匝数与每匝
线圈的电流的乘积代替。
0 m m 0 圆电流 B n 3 3 2π x 2x
10
三 磁矩
m ISen
2
I
例2 中圆电流磁感强度 公式也可写成
S
en
m
B
0 IR
2x
3
0 IR 2
0 IR 2
a
4π a
25
例7 在玻尔的氢原子模型中，电子绕原子核运动相 当于一个圆电流，具有相应的磁矩（称为轨道磁 矩）。求轨道磁矩 与轨道角动量之间的关系。 解： 设电子的轨道半径为r，每秒转速为ν。 电流：
I e 2 磁矩： IS e πr
圆电流面积： S π r 2
4π d
R
o （ 3） I R
B0
0 I
4R
R2
*o
B0
o
0 I
8R
B0
0 I
4 R2
0 I
4 R1
0 I
4π R1
13
例3 载流直螺线管的磁场 如图所示，有一长为 l , 半径为R的载流密绕直螺 线管，螺线管的总匝数为N，通有电流 I. 设把螺线管 放在真空中，求管内轴线上一点处的磁感强度.
毕奥 萨伐尔定律
2( R 2
x )2
3 2
0m
2 (R2
x )2
3 2
圆电流圆心处磁场：
I
B 0
0 2R
3. 无限长载流直螺线管内的磁场：
B nI 0
电流的磁矩：
P I Sn
m
31
4
2. 运动电荷的磁场 -----电流元磁场的本质
运动电荷
形成
电流
磁场
5
设电流元 Idl，横截面积S，单位体积内有n个
定向运动的正电荷, 每个电荷电量为q，定向速度
为v。
dl
单位时间内通
过横截面S的电量 I
I
即为电流强度I:
I qnvS
电流元在P点产生的磁感应强度
dB 0 qnvS d l sin
R
I
dB dB'
d P
y
x
dB
0dI 2R
0 Id 2 2R
R P
由对称性：By dBy 0
B
B x
dB sin
沿 x 方向
0
I sind 0 2 2R
I 0
2R
15
2. 载流圆线圈轴线上的磁场
设有圆形线圈L，半径为R，通以电流I。
I dl
•
r
d B
dB
R
IO
x
P
d B//
由上式：
B 的方向为 v r 的方向
P
7
矢量式：
B
0 4
qv r
r3
•
r
+
v
q>0
r
v
q0
运动电荷除激发磁场外，同时还在其周围 空间激发电场。
磁学 3-2 毕奥-萨伐尔定律
B
0m 2x3
类似于电偶极子电场强度
m S en
I
B
磁偶极子
E
电偶极子
三、运动电荷产生的磁场
电流是大量电荷定向运动形 成的，所以从本质上说电流 产生的电场就是运动电荷所 产生的磁场。
I
qv
I = nqSv
S
P
在载流 导线中选取一段电流
dl
元 Idl ，其电流 I = nqSv
代入毕奥-萨伐尔定律，得
大小为
dB
0 4
Idl sin
r2
θ2
Id l
θ
r
l
Oa
θ1
B
P
由右手螺旋法则知其方向 垂直于纸面向内。因直导 线上所有电流元在 P 点产 生的磁感应强度方向均相
B
dB
0 4
Idl sin r2
l a cot ( ) a cot
同，故 P 点总的磁感应强
dl ad / sin 2
磁场叠加原理：任意形状的载流导线的磁场是所有
电流元的磁场的矢量和
B dB
0
L
L 4
Idl
r2
er
积分遍及整 个载流导线
实际上不存在孤立的电流元，毕奥-萨伐尔定律是基 于特殊情形的实验结果从数学上倒推出来的。但从 此定律出发推出任意恒定电流的磁场都与实验结果 相符，从而验证了毕奥-萨伐尔定律的正确性。
B 0I 4a
（3）直电流延长线上 B = 0
直线电流的 磁感应线
例 2 载流圆线圈半径为 R，电流强度为 I，求圆线圈 中轴线上与圆心 O 距离为 x 处 P 点的磁感应强度。
解：如图建立坐标 系
任取一电流元 Idl，注意到
毕奥-萨伐尔定律
半无限长载流长直导线的磁场
1
π 2
2 π
BP
0I
4π r
I
o r *P
例2 圆形载流导线的磁场.
真空中 , 半径为R 的载流导线 , 通有电流I , 称圆
电流. 求其轴线上一点 p 的磁感强度的方向和大小.
Idl
B
o
R
r
dB
pB
*
x
I
dB 0 Idl
4π r 2
解 根据对称性分析 B Bx dB sin
x2
x + + + + + + + + + + + + + + +
dB 0 2
R 2 Indx R2 x2 3/2
x Rcot
dx R csc2 d
B
dB 0nI
2
x2 x1
R2dx R2 x2 3/2
R2 x2 R2 csc2
B 0nI
2
2 R3csc2 d 1 R3 csc3 d
Idl
cos R r
R
r
dB r2 R2 x2
o
x
*p x
B 0I
4π
cosdl
l r2
dB 0
4π
Idl r2
dBx
0
4π
I cosdl
r2
B
0IR
4π r3
2π R
dl
0
B
0IR2
（2 x2 R2）32
I
R
ox
B
*x
B
0IR2
（2 x2 R2）32
毕奥萨伐尔定律表达式
毕奥萨伐尔定律表达式
毕奥萨伐尔定律公式: k=107T·m·A-1。
在静磁学中，毕奥－萨伐尔定律（英文：Biot-SavartLaw）描述电流元在空间任意点P处所激发的磁场。
具体表述如下：毕奥-萨伐尔公式，它指出，曲线涡丝段d l所诱导的速度d v，其方向垂直子d l和 r，大小则与距离 r的平方成反比，而且同d l和d l与 r
时夹角的正弦成正比。
毕奥萨伐尔定律介绍：
在恒定磁场中引入电流元的概念，分析电流元产生磁场的规律，即B-S定律，最后利用磁场的叠加原理，可以解决任意载流体所产生的稳恒磁场的分布。
B-S（毕奥萨伐尔定律）的物理意义：表明一切磁现象的根源是电流（运动电荷）产生的磁场。
反映了载流导线上任一电流元在空间任一点处产生磁感应强度在大小和方向上的关系。
由此定律原则上可以解决任何载流导体在其周围空间产生的磁场分别。
磁场，物理概念，是指传递实物间磁力作用的场。
磁场是一种看不见、摸不着的特殊物质。
磁场不是由原子或分子组成的，但磁场是客观存在的。
磁场具有波粒的辐射特性。
磁体周围存在磁场，磁体间的相互作用就是以磁场作为媒介的，所以两磁体不用在物理层面接触就能发生作用。
.毕奥-萨伐尔定律
.毕奥-萨伐尔定律
摘要：
1.毕奥- 萨伐尔定律的定义
2.毕奥- 萨伐尔定律的发现历程
3.毕奥- 萨伐尔定律的数学表达式
4.毕奥- 萨伐尔定律的应用领域
5.毕奥- 萨伐尔定律在我国的研究现状与前景
正文：
毕奥- 萨伐尔定律，又称毕萨定律，是电磁学中的一个基本定律，描述了电流在磁场中受力的规律。
该定律由法国物理学家让- 巴蒂斯特·毕奥（Jean-Baptiste Biot）和法国数学家费尔南德·萨伐尔（Ferdinand de Saussure）在1820 年同时独立发现，故以两位科学家的名字命名。
毕奥- 萨伐尔定律的数学表达式为：F = I * d * B，其中F 表示电流在磁场中受到的安培力，I 表示电流强度，d 表示电流元的长度，B 表示磁感应强度。
根据这个公式，可以计算出电流在磁场中所受的力。
毕奥- 萨伐尔定律在许多领域都有广泛的应用，如电磁制动、电磁起重机、电磁继电器等。
此外，在现代科技领域，如磁悬浮列车、电动汽车、风力发电等方面，毕奥- 萨伐尔定律的应用也越来越重要。
在我国，对毕奥- 萨伐尔定律的研究始于上世纪50 年代。
经过几十年的发展，我国在电磁学领域的研究已经取得了世界领先的成果。
目前，我国正加大对电磁学领域的研究力度，致力于推动电动汽车、磁悬浮列车等新型产业发
展，为我国经济建设和科技进步做出贡献。
总之，毕奥- 萨伐尔定律作为电磁学的基本定律之一，对我国科技发展具有重要意义。
毕奥- 萨伐尔定律
毕奥- 萨伐尔定律
如图9- 12所示.因此，总 磁感应强度B的矢量积分可化为 标量积分
图9- 12 直线电流的磁场
毕奥- 萨伐尔定律
（1）若直线电流为无限长，即θ1=0,θ2=π，则 (9- 13)
与实验结果一致.无限长直线电流是一个理想模型， 在实际问题中，若直线电流的长度远大于到场点P的距离 a，此时直线电流就可视为无限长.直线外到带电直线距 离相等的各点磁感应强度B，其大小都相等，方向沿每点 的切向，人们称无限长直线电流在场点激发的磁场具有 轴对称性.
毕奥- 萨伐尔定律
三、 典型电流的磁场计算——毕- 萨定律的应用
电流磁场的计算类似于带电体电场分布的计算，用毕奥- 萨伐 尔定律计算磁场中各点磁感应强度的具体步骤如下：
首先，将载流导线划分为一段段电流元，任选一段电流元Idl， 并标出Idl到场点P的位矢r，确定两者的夹角θ（Idl，r）.
其次，根据毕奥- 萨伐尔定律，求出电流元Idl在场点P所激发 的磁感应强度dB的大小，并由右手螺旋法则决定dB的方向.
毕奥- 萨伐尔定律
（2）若直线电流为半无限长，即θ1=0， θ2=π/2（或θ1=π/2，θ2=π），则P点的B的大小 为
（3）P点在延长线上，θ=0或θ2=π， dB=0,B=0.
毕奥- 萨伐尔定律
2. 圆电流在其轴线上的磁场
设圆电流（载流线圈）半径为R,通有电流I，试计算它 在其轴线上任一点P的磁感应强度.
毕奥- 萨伐尔定律
【例9-1】
如图9-11所示，试求电流元Idl周围空间的磁感 应强度.
解：计算电流元Idl周围空间的磁感应强度dB.根 据毕- 萨定律先计算dB的大小，即
毕奥- 萨伐尔定律
图9- 11 例9- 1图
毕奥-萨伐尔定律
毕奥-萨伐尔定律
毕奥-萨伐尔定律（英文：Biot-SavartLaw）是描述在静磁学中电流元在空间任意点P处所激发的磁场的关系。
该定律在静磁近似中是有效的，并且与Ampère的电路规律和磁性高斯定律一致，以Jean-BaptisteBiot和FélixSavart命名。
电流元Idl在空间某点P处产生的磁感应强度dB的大小与电流元Idl的大小成正比，与电流元Idl所在处到P点的位置矢量和电流元Idl之间的夹角的正弦成正比,而与电流元Idl到P点的距离的平方成反比。
毕奥-萨伐尔定律定律是由H.C.奥斯特实验（见电流磁效应）引起的，这个实验表明，长直载流导线对磁极的作用力是横向力。
为了揭示电流对磁极作用力的普遍定量规律，J.B.毕奥和F.萨伐尔认为电流元对磁极的作用力也应垂直于电流元与磁极构成的平面，即也是横向力。
他们通过长直和弯折载流导线对磁极作用力的实验，得出了作用力与距离和弯折角的关系。
在P.S.M.拉普拉斯的帮助下，经过适当的分析，得到了电流元对磁极作用力的规律。
根据近距作用观点，它现在被理解为电流元产生磁场的规律。
毕奥萨伐尔定律
毕奥萨伐尔定律
在1820年，法国物理学家毕奥和萨伐尔，通过实验测量了长直电流线附近小磁针的受力规律，发表了题为“运动中的电传递给金属的磁化力”的论文，后来人们称之为毕奥-萨伐尔定律。
稍后，在数学家拉普拉斯的帮助下，以数学公式表示出这一定律。
毕奥-萨伐尔定律：载流导线上的电流元Idl在真空中某点P的磁感度dB的大小与电流元Idl的大小成正比，与电流元Idl和从电流元到P点的位矢r之间的夹角θ的正弦成正比，与位矢r的大小的平方成反比.
毕奥-萨伐尔定律适用于计算一个稳定电流所产生的磁场。
这电流是连续流过一条导线的电荷，电流量不随时间而改变，电荷不会在任意位置累积或消失。
采用国际单位制，用方程表示如图示四。
应用这方程，必须先选出磁场的场位置。
固定这场位置，积分于源电流的路径，就可以计算出在场位置的磁场。
请注意，这定律的应用，隐性地依赖著磁场的叠加原理成立；也就是说，每一个微小线段的电流所产生的磁场，其矢量的叠加和给出了总磁场。
对于电场和磁场，叠加原理成立，因为它们是一组线性微分方程的解答。
更明确地说，它们是麦克斯韦方程组的解答。
当电流可以近似为流过无穷细狭导线，上述这方程是正确的。
但假若导线是宽厚的，则可用积分于导线体积或包含导线体积的方程如图示五。
毕奥-萨伐尔定律是静磁学的基本定律，在静磁学的地位，类同于库仑定律之于静电学。
毕奥-萨伐尔定律和安培定律的关系，则如库仑定律之于高斯定律。
假若无法采用静磁近似，例如当电流随着时间变化太快，或当导线快速地移动时，就不能使用毕奥-萨伐尔定律，必须改用杰斐缅柯方程。
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βdβ
2 β1
20
第 12 章 稳恒磁场
∫ B = − μ o nI β 2 sin β ⋅ dβ
2
β1
B
=
μonI
2
(cosβ2
− cosβ1)
磁场的方向
磁场方向与电流满足右手螺旋法则。
β1 = π , β2 = 0 B = μonI
β1 = π / 2, β2 = 0
B = μonI / 2
=
dq T
=
σ 2πρdρ 2π / ω
= σωρ
dρ
已知圆电流在圆心处的磁感应强度为 B=μ0I/2R，其中I为圆电流，R为圆电流半 径，因此，圆盘转动时，圆电流在盘心O 的磁感应强度为：
时，在盘心O的磁
感应强度为
∫ B = r μ0 σωdρ
02
=
1 2
μ0σωr
dB = μ0dI = μ0 σωρdρ = μ0 σωdρ
内容：
•描述磁场的基本物理量——磁感应强度 •电流磁场的基本方程——Biot-savart定律 •磁场性质的基本方程——高斯定理与安培环路定理 •磁场对电流与运动电荷的作用——Lorentz力、Ampere力
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2
第 12 章 稳恒磁场
一一、、磁磁现现象象及及其其规规律律
磁性
天然磁石成人工磁铁吸收铁(Fe)， 钴( Co)，镍(Ni)的性质。
4
第 12 章 稳恒磁场
安培提出分子电流假设:
分子的磁矩是各原子中电子轨道磁矩和自旋
磁矩的矢量和，称为分子磁矩。可以看作由一个
等效的圆电流 ----分子电流产生的。
prm = ISern
磁现象的电本质—运动的电荷产生磁场
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5
第 12 章 稳恒磁场
【小结】 •运动电荷还要激发磁场；
qn
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26
第 12 章 稳恒磁场 【例】如下列各图示，求圆心O点的磁感应强度。
I
OR
B
=
μ 0
I
⊗
4R
2π3
I
OR
B
=
μ 0
I
6R
+πμ0RI
(1 −
3) 2
⊗
R
I
O
B
=
μ 0
I
4 R 2014-10-14
+
μ 0
I
2πR
•
I
OR
B
=
μ 0
I
8R
•
27
第 12 章 稳恒磁场 【例】如下列各图示，求圆心O点的磁感应强度。
I
S
NS
N
S
N
•电流的磁效应
•磁针和磁针
•磁铁与载流导
志同道合 线的相互作用
•在磁场中运动的 电荷受到的磁力
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I I
•载流导线与载流 导线的相互作用
奥斯特（Hans Christan Oersted，1777-1851） 丹麦物理学家，发现了 电流对磁针的作用，从 而导致了19世纪中叶电 磁理论的统一和发展。
∫=
μo I (dx/a) 2π y sec2 θ
∫ = μ0I
α
dθ
=
μ0 I arctan
a
2πa −α
πa
2y
习题12.13
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22
三三、、运运d动B动v =电电4μ荷荷πo 的⋅的I第d磁磁rlv13×场场2rr章 稳恒磁场
v Idl
=
nqvvSdl
在 Idl导线中载流子数dN=nSdl , 所以一个载
Bz = ∫ dB cosα
Q dB
=
μoI 4πr 2
dl
r2 = x2 + R2
cosα = R
R2 + x2
代入以上积分不变量：
∫ Bz
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=
μo I ⋅ cosα 4πr 2
⋅
dl
z
α
v dB
P x
rv
R I
17
第 12 章 稳恒磁场
Bz
=
μoR2I
2( R 2
+
x2
3
)2
方向，四指给出磁场方向。
当θ1=0,θ2=π时，
B = μoI 2πa
v
B
若场点在导线的延长线上，则有
B=0 半无限长直导线 Æ
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I
B
=
μoI 4π a
( θ1
=π,
2
θ2
=π
)演示 16
【例题】载流圆线第圈在12其章轴稳上恒的磁磁场场
磁场方向只有沿轴的分量， 垂直于轴的分量和为零。
Idl→dB→B
毕奥－萨伐尔根据电流磁作用的实验Hale Waihona Puke rIdl rrα P
⊗r
Iv
dB
结果分析得出，电流元产生磁场的规
dB
律称为毕奥－萨伐尔定律。
2、内容
电流元Idld在Bv空=间4μπP0点Id产rlv生3× 的rv 磁场Bd为Bv：=
v Idl
μ0
v Idl
×
rv0
4π r 2
rv
μ 2014-10-14 0 = 4π × 10−7 N ⋅ A−2 称为真空磁导率
30o
R 2
150o
B1
=
μ0I 2π × R
−
μ0I 4π × R
(cos 30o
−
cos150o )
2
2
B
=
μ 0
I
6R
+
μ 0
I
πR
(1 −
3) 2
⊗
B2
=
μ0 I
2R
×
2π
3
2π
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第 12小章 稳结恒磁场
• 磁场
电流 磁
电流
运动电荷
运动电荷
磁铁
∫ B =
μ o Idz sin θ L 4π r 2
因为各电流元产生的磁场方向相同，
磁场方向垂直纸面向里。
下面求磁场的大小
I θ2
dz z
θ
rv
v
dB
θ
a
1
Q z = −actgθ
Q r = a / sinθ
∴ dz = adθ / sin 2 θ
∫ ∫ B =
μo I ⋅ ad θ ⋅ sin θ = μo I L 4π sin 2 θ ⋅ a 2 / sin 2 θ 4πa
1 2
μ0nI
在管端口处，磁场 2014-10-等14 于中心处的一半。
B μ0nI
O
x
21
第 12 章 稳恒磁场
4、无限长均匀载流薄铜片的磁场
x = ytgθ
dB = μo dI = μo I( dx/a ) 2π r 2π y secθ
dx = y sec2 θdθ
B = ∫ dBx = ∫ dB cosθ
磁场方向与电 流满足右手螺 旋法则。
两种特殊的情况： 1. x=0圆电流环中心的场强
B = μ0I
2R
圆心角θ
B
⊗
θ
I
B
=
μ 0
I
2R
θ (2π)
zα
v dB
P x
rv
R I
( ) 2. x=∞轴上无穷远的场强为
B
=
μ0 IR2
2x3
3.引入磁 矩
v Pm
=
v IS
=
ISnv
v B
=
μ0
2π
v Pm R2 + x2 3/2
=
1
4π
μ0σωdρdθ
方向垂直于纸面向外，各个小微元在盘心处产生的磁场方向 都向外，积分得盘心处的磁感应强度为：
∫ ∫ B =
r 0
2π
0
1
4π
μ0σωdρdθ
=
1 2
μ0σωr
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第 12 章 稳恒磁场 补充：等效电流的磁场计算
等效电流：
I
=
dq dt
=
q T
=
q
2π ω
=
12
第 12 章 稳恒磁场
3、 叠加原理 任一电流产生的磁场
v B
=
∫
v dB
=
∫
μ0 4π
v Idl
×
rv
r3
4、说明
v dB
vP
Idl rv
•该定律是在实验的基础上抽象出来的，不能由实验直接证明，
但是由该定律出发得出的一些结果，却能很好地与实验符合。
•电流元Idl 的方向即为电流的方向；
•dB的方向由Idl 确定，即用右手螺旋法则确定；
磁体——具有磁性的物体
永久磁体——长期保持磁性
的物体
磁极
条形磁铁两端磁性最强的部分
在水平面内自由转动的条形磁铁，在平衡时总是指向
南北方向的，分别称为磁铁的两极（N、S）。
不存在磁单极
磁力——磁体之间的相互作用，同极相斥，异极相吸
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3
二二、、电电流流的的磁磁效效第应应12 章 稳恒磁场
3、磁感应强度的定义
•磁场中任一点都存在一个特殊的方向和确定的比值Fmax /qv •反映了磁场在该点的方向特征和强弱特征 •定义矢量函数B，规定它的大小为