第二章拉格朗日

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第二章 液体运动的流束理论

第二章 液体运动的流束理论

u1dA dt u2dA2dt 1
u1dA1 u2 dA2
21
u1dA1 u2 dA2
恒定元流的连续性方程
二、恒定总流的连续性方程
u1dA1 u 2 dA2

u1dA1 A 2 u 2 dA2 A
1
V
Q 1 udA A A A
A1V1 A2V2
即 Q1 Q2
单个质点运动规律复杂性,导致数学上研究困难。 从实用出发,水力学中普遍采用欧拉法。
3
二、欧拉法 研究众多液体质点通过固定空间点时,流动参数随 时间变化规律,最后获得整个流场的运动规律。
4
第二节 液体运动基本概念 一、恒定流、非恒定流 根据空间点运动要素是否随时间变化,划分恒定 流与非恒定流。 1、恒定流
明渠均匀流
管道均匀流
31
均匀流特性
①所有流线为相互平行的直线。
推论:过水断面为平面。 ②同一流线上各点流速相同。 推论:过水断面平均流速沿程不变。 注:不同流线上流速不一定相同。
③同一过水断面上,各点测压管水头相等。
32
③的证明: 在均匀流的过水断面上任取一段微小液柱。
z
dn
dA
dz

x
33
z
46
2、实际液体恒定总流能量的图示
能量方程中各项的意义
2 1V12 p2 2V2 z1 z2 hw 2g 2g
p1
z
p
平均位能 平均压能
位置水头 压强水头 流速水头
47

V 2 平均动能 2g
z
p

2
平均势能
测压管水头
p V z 2g

流体力学2章讲稿

流体力学2章讲稿

第二章 流体运动学只研究流体运动, 不涉及力、质量等与动力学有关的物理量。

§2.1 流体运动的描述 两种研究方法:(1)拉格朗日(Lagrange)法: 以流场中质点或质点系为研究对象, 从而进一步研究整个流体。

理论力学中使用的质点系力学方法,难测量,不适用于实用理论研究。

(2)欧拉(Euler)法: 将流过空间的流体物理参数赋予各空间点(构成流场),以空间各点为研究对象,研究其物理参数随时间t ,位置(x ,y ,z )的变化规律。

易实验研究,流体力学的主要研究方法。

两种研究方法得到的结论形式不同,但结论的物理相同。

可通过一定公式转换。

1. 拉格朗日法有关结论质点: r=r (t ) dt d rV = dtd dt d V r a ==22x=x (t ) dt dxu = 22dtx d a x =y=y (t ) dtdyv = 22dt y d a y =p=p (t ) T=T (t ) .. .. .. .. .. .. .. .. 质点系:x=x (t,a,b,c ) p=p (t,a,b,c ) T=T (t,a,b,c ) .. .. .. .. .. .. .. ..(a, b, c)是质点系各质点在t =t 0时刻的坐标。

(a, b, c)不同值表不同质点2. 欧拉法物理量应是时间t 和空间点坐标x, y,z 的函数u =u(x, y, z, t) p =p(x, y, z, t) T =T(x, y, z, t) 3. 流体质点的随体导数!!流体质点的随体导数:流体质点物理参数对于时间的变化率。

简称为质点导数。

例:质点速度的随体导数(加速度)dt d V 质点分速度的随体导数dtdu质点压力的随体导数dtdp质点温度的随体导数dt dT.. .. .. .. .. .. 质点导数是拉格朗日法范畴的概念。

流体质点随体导数式---随体导数的欧拉表达式dt d V =z wy v x u t t∂∂+∂∂+∂∂+∂∂=∇⋅+∂∂V V V V V V Vdt du =z u w y u v x u u t u u tu∂∂+∂∂+∂∂+∂∂=∇⋅+∂∂Vdt dT =z T w y T v x T u t T T tT∂∂+∂∂+∂∂+∂∂=∇⋅+∂∂V普遍形式: dt dF =z F w y F v x F u t F F tF∂∂+∂∂+∂∂+∂∂=∇⋅+∂∂VF t )(∇⋅+∂∂=V证其一: dt d V =V V V∇⋅+∂∂t 由 dt d V=tt ∆-→∆V V 'lim 0因 V=V (x ,y , z,t )V ’=V (x+Δx ,y+Δy ,z+Δz,t+Δt )所以 V ’=V++∆∂∂x x V +∆∂∂y y V z z∆∂∂V t t ∆∂∂+V 代入上式得dt d V==∆∆∂∂+∂∂∆+∂∂∆+∂∂∆→∆tt z z y x xt tV V y V V lim 0V V V z V y V x V t V ∇⋅+∂∂=∂∂+∂∂+∂∂+∂∂=tw v u 可见, 在欧拉法中质点速度的随体导数(即加速度)由两部分组成。

大气污染模拟-盒子模式

大气污染模拟-盒子模式
混合层高度升高:盒子上边界以外的空气进入盒子内部,由 于混合层上、下的污染物浓度往往不同,会对盒子内部浓度 产生影响。一般而言,混合层以上的浓度低于下面的浓度, 混合层升高大多会对盒子内部的污染物产生稀释的作用。模 式需要考虑这种情况的影响。
混合层高度升高
假设某时刻混合层高为H,混合层内污染物浓度是ci,混合层以
W 混合层高度随时间变化,由于混合层高度升高,使得混合层顶部的一部 分污染物进入气团,同时又因使气团体积增大而对气团内部的污染物产生 稀释作用; W 在气体移动过程中,内部的污染物同时发生一系列的化学反应,是造成 浓度变化的一个重要原因; W 由于气团随风移动,因此不必考虑风传输的影响。
基本假设和影响污染物浓度变化的因素
盒子模式的最基本假设是盒子内的污染物 永远是均匀分布的。不管受到什么干扰,污染 物总是瞬时混合均匀的。
在此前提下,污染物浓度由源排放速率、 盒子体积变化速率(由于混合层升高)、污染 物传进和传出的速率、化学反应速率以及沉降 速率等因素决定。
盒子模式的适用范围
基于前述假设,盒子模式只能模拟污染物浓度 的时间变化,而不能模拟空间变化,所以不能用于 模拟、预测污染物最大浓度出现的区域,但它可用 来研究源排放、外来输入对当地污染物浓度的相对 贡献。
dt
dH (
>
0)
dt
上述数学公式描述了在大气充分混合的地区,污染源排 放、化学反应、去除过程、大气传输以及混合层高度变化对 大气污染物浓度的影响。
第二节 拉格朗日盒子模式
欧拉盒子模式假设空气充分混合,因此无 法表达不同空间上污染物浓度的差异;拉格朗 日盒子模式在一定程度上能够解决空间分辨的 问题。
第二章 盒子模式
第一节 欧拉盒子模式 第二节 拉格朗日盒子模式 第三节 气体的连续性方程

高等结构振动学-第2章-用拉格朗日方程建立系统数学模型

高等结构振动学-第2章-用拉格朗日方程建立系统数学模型


2muu

[Mg
L 2
0 mgu]sin

0
以上是对离散系统应用拉格朗日方程建立振动方程,如果利用拉格朗日方 程建立连续系统的方程,则它是一种同时将系统离散化、变量分离并达到系统 降阶的途径。 2. 连续参数模型中应用——与假设模态法联合使用
3
对一维连续系统,假设位移为:
N
u(x.t) i (x)qi (t) i 1
d dt
(
T qi
)

T qi

U qi
Qi
(i 1, 2, 3, N )
(2-5)
(推导:)
将系统总动能、总势能和非保守力的虚功的表达式代入哈密尔顿原理式中(变
分驻值原理),有
t2
t1
(
T q1
q1

T q2
q2
T q N
q N

T q1
q1
f j (q1, q2 ,qM ) 0 ( j 1,2,C)
(i 1,2,M )
(2-43)
联立上两个方程,就可确定 M+C 个未知数 qi , j (i 1,2,M ; j 1,2,C)
【应用实例】
求两端固定杆的轴向自由振动微分方程。
【解】令,
u(x,
t)

(
x L

D q
0
(2-15)
如果系统上还作用了除有势力和阻尼力以外的非保守力,如结构受到的外激励
力(对应的广义非保守力可通过非保守力的虚功求得,仍记为 Qi ),则系统的拉 格朗日方程为:
d dt
(
T qi
)

T qi

第二章 流体力学的基本方程1-2

第二章 流体力学的基本方程1-2

(v⋅ ∇) b = 0



v⋅ ∇ϕ = 0
21
一维、 三.一维、二维、三维流动 一维 二维、
在设定的坐标系中, 在设定的坐标系中,根据有关物理 量依赖于一个坐标、 量依赖于一个坐标、两个坐标和三个坐 流体运动可分为一维运动、 标,流体运动可分为一维运动、二维运 动和三维运动。 动和三维运动。
14
运 中 流 质 所 有 物 量 (例 v, p, ρ,T等 动 的 体 点 具 的 理 N 如 ) 对 间 变 率: 时 的 化 ∆N ∂N → dN = lim = + (V⋅ ∇)N ∆t→ ∆ 0 ∂t dt t 称 物 量 的 点 数或 体 数 为 理 N 质 导 ( 随 导 ) dN −全 数 随 导 导 或 体 数 dt ∂N −局 导 或 变 数 部 数 时 导 ∂t (V⋅ ∇)N − 位 导 变 数
9
流体速度v、压力 、密度ρ和温度 等的对应表达式为: 和温度T等的对应表达式为 流体速度 、压力p、密度 和温度 等的对应表达式为:
vx = vx(x, y, z, t) = vx[x(t ), y(t ),z(t ),t ] vy = vy(x, y, z, t) = vy[x(t ), y(t ),z(t ),t ] vz = vz(x, y, z, t) = vz[x(t ), y(t ),z(t ),t ] v = v(x, y, z, t) = v[x(t ), y(t ),z(t ),t ] 及 p = p(x, y, z, t) = p[x(t ), y(t ),z(t ),t ] ρ = ρ(x, y, z, t) = ρ[x(t ), y(t ),z(t ),t ] T = T(x, y, z, t) = T [x(t ), y(t ),z(t ),t ] x, y, z, t —欧 变 拉 数

高等动力学2

高等动力学2

δW (Q
j 1
k
j
Q gj )δq j 0
广义虚位移q1、q2、…、qk独立且任意
Q j Q gj 0
j 1,2, , k
上式表明质点系的动力学普遍方程也可表示为 广义力与广义惯性力之和等于零。它是代数方程, 其数目等于系统的自由度数。
(3)拉格朗日方程
n 1 1 2 l r l T ml v l ml r l 1 2 l 1 2 k r r rl 1 k rl l l q q mi i j q q t t 1 l 1 2 i i j 1 j k 1 k k i q j bi q i c aij q 2 i 1 j 1 i 1 n n
高等动力学
应祖光
yingzg@
第二章 拉格朗日方程
1 2 3 4 第二类拉格朗日方程 拉格朗日方程的应用 耗散力与陀螺力 能量积分与循环积分
1.第二类拉格朗日方程
(1)动力学普遍方程
质点系由n个质点组成,受到s个完整约束,系统自由 度为k=3n-s。 取广义坐标q1、q2、…、qk,任一质点的矢量坐标通过 广义坐标表示为ri=ri(q1,q2,…,qk;t)。 质点的质量为mi,受到主动力Fi与约束力Fci作用,再 加上惯性力 F gi mi a i 。 根据达朗贝尔原理,质点系的所有主动力、约束力和惯 性力在形式上组成平衡力系,满足平衡条件。
d T dt q j
T Qj q j
j 1,2, , k
它是常微分形式的方程,其数目等于系统的自由 度数。 该方程由系统动能与广义力确定,它们都是代数 量、计算方便。 对于受理想约束的系统,该动力学方程不包含未 知的约束力,故没有“多余”的动力学关系。 如果需求约束力,可解除相应的约束,将约束力 转化为主动力,从而通过广义力进入拉格朗日方 程,同时系统的自由度或方程数也随之增加。

拉格朗日插值法课程设计

拉格朗日插值法课程设计

摘要插值法是函数逼近的一种重要方法,是数值计算的基本课题.数学上来说,拉格朗日插值法可以给出一个恰好穿过二维平面上若干个已知点的多项式函数.Lagrange 插值是n次多项式插值,其成功地用构造插值基函数的方法,解决了求n次多项式插值函数问题.Lagrange插值的基本思想是将待求的n次多项式插值函数改写成另一种表示方式,再利用插值条件确定其中的待定函数,从而求出插值多项式.拉格朗日插值法是一种很实用的插值方法,可以应用在渔业资源评估中、化学中、工程中、工业中、机械设计与制造领域,以及计算机方面.本课题意在将拉格朗日插值法应用到实际中,主要通过程序的编写(有拉格朗日插值法的Matlab和C语言实现)将算法在计算机中实现,求得相应的解.进一步体现拉格朗日插值法在解决问题时的实际意义.关键词插值基函数;插值多项式;Lagrange插值;算法AbstractInterpolation function approximation is a kind of important method, numerical calculation is the basic subject.Mathematical speaking,Lagrange interpolation method can give a right through the two dimensional plane several known point polynomial grange interpolation is n times polynomial interpolation,which succeeded in structure interpolation basis function method,solve the on times polynomial interpolation function problem. Lagrange interpolation basic idea is to will stay for n times polynomial interpolation function rewritten into another means,reuse interpolation condition to determine the required function,so as to find out the interpolation polynomial.Lagrange interpolation method is a very practical interpolation method, can be used in fishery resources evaluation,chemistry,engineering, industry, mechanical design and manufacturing,and computers to.This topic will be Lagrange interpolation method was used to practice,mainly through the process of writing(with Lagrange interpolation method of Matlab and C language implementation)algorithm is realized in computer,get the corresponding solution.Further reflected Lagrange interpolation method in solving problems of practical significance.Keywords interpolation basis function;Interpolation polynomial;Lagrange interpolation;algorithm目录引言 (1)第一章拉格朗日插值法 (2)§1.1 基本概念 (2)§1.2 拉格朗日插值法 (2)§1.2.1 基函数 (2)§1.2.2拉格朗日插值公式 (3)§1.2.3 余项与误差估计 (4)第二章拉格朗日插值法的程序设计及应用 (8)§2.1拉格朗日插值法的Matlab实现 (8)§2.2拉格朗日插值法的C语言实现 (9)§2.2.1 流程图 (9)§2.2.2 C语言编程 (10)§2.3 拉格朗日插值法的应用 (11)§2.3.1 在渔业资源评估上的应用 (11)§2.3.2 利用拉格朗日插值法解决传热过程中的导热系数 (12)参考文献 (14)附录A (15)附录B (16)引言在数值分析中,拉格朗日插值法是以法国十八世纪数学家约瑟夫·路易斯·拉格朗日命名的一种多项式插值方法.约瑟夫·拉格朗日(Joseph Louis Lagrange),法国数学家、物理学家.他在数学、力学和天文学三个学科领域中都有历史性的贡献,其中尤以数学方面的成就最为突出.拉格朗日对流体运动的理论也有重要贡献,提出了描述流体运动的拉格朗日方法.1795年,拉格朗日在其著作《师范学校数学基础教程》中发表了这个插值方法,从此他的名字就和这个方法联系在一起.数据建模有两大方法:一类是插值方法,另一类是拟合函数,一般的说,插值法比较适合数据准确或数据量小的情形.然而Lagrange 插值有很多种,1阶,2阶,…n 阶.我们可以利用拉格朗日插值求方程,根据它的程序求原方程的图像.拉格朗日插值法可以找到一个多项式,其恰好在各个观测的点取到观测到的值.实际问题中所遇到的许多函数很难找到它的解析表达式.有时通过实验或数值计算所得到的也只是一些离散的(一般是互不相同)点i x (i=0,1,...,n )上的函数值,在实际应用中,一般将这些数据列成数据表格的形式.通常,将这种用数据表格形式给出的函数称为列表函数,其中点n x x x ,...,,10称为结点.根据函数)(x f 已有的数据表格来计算函数)(x f 在一些新的点x 处的函数值,这就是插值法所要解决掉问题.插值法的基本思想是,首先设法根据表格中已有的函数值值来构造一个简单的函数)(x y 作为)(x f 的近似表达式,然后再用)(x y 来计算新的点上的函数值作为)(x f 的近似值.通常可以选多项式函数作为近似函数)(x y ,因为多项式具有各阶导数,求值也比较方便.本课题研究的是拉格朗日插值法的程序设计,计算机实现,以及拉格朗日插值法的应用.第一章 拉格朗日插值法§1.1 基本概念下面介绍有关拉格朗日插值法的相关概念. 定义1.1 设函数)(x f y =在区间],[b a 上有定义,且已知在点b x x x a n ≤<<<≤...10上的值n y y y ,...,,10,若存在一简单函数,使n i y x P i i ,...,1,0,)(== (1.1)成立,就称)(x P 为)(x f 的插值函数,点n x x x ,...,,10称为插值节点,包含插值节点的区间],[b a 称为插值区间,求插值函数)(x P 的方法称为插值法. 若)(x P 是次数不超过n 的代数多项式,即,...)(10n n x a x a a x P +++=其中i a 为实数,就称)(x P 为插值多项式,相a a a x P ++=21)(应的插值法称为多项式插值.定义1.2 设给定数据点),(i i y x ,n i ,...,1,0=(互异),欲找二者的近似关系)(x P ,满足(1)),()(x P x P n ∈ (2)n i y x P i i ,...,1,0,)(==则称)(x P 为n 次代数插值多项式. 定理1.1 满足条件(1.1)的插值多项式)(x P 是存在唯一的.直接求解方程组就可以得到插值多项式)(x P ,但这是求插值多项式最繁杂的方法,一般是不用的,下面将给出构造插值多项式更简单的方法.§1.2 拉格朗日插值法§1.2.1 基函数为了构造插值多项式,我们先定义插值基函数.定义 1.3 设n x x x ,...,,10是给定的彼此互异的1+n 个插值结点, n i x f y i i ,...,1,0),(==为给出的函数值,则)(...)()()(1100x l y x l y x l y x P n n n +++=是唯一的次数不超过n 的,满足n i y x P i i n ,...,2,1,0,)(==的多项式.其中为拉格朗日插值基函数,)(x P n 为拉格朗日插值函数. 下面介绍基函数)(x l i 的性质.性质1.1 ⎩⎨⎧≠==,,0,,1)(j i j i x l j i性质1.2 n i x P x l n i ,...,1,0),()(=∈性质1.3 1)(0≡∑=x l ni i§1.2.2 拉格朗日插值公式定理1.2 n 次代数插值问题的解为)()()(0x L x l y x P n i ni i ==∑=称为拉格朗日插值多项式. 特殊化,得到如下插值公式. (1)线性插值)(1x L设已知0x ,1x 及0y =f(0x ) ,1y =f(1x ),)(1x L 为不超过一次多项式,且满足 )(01x L =0y ,)(11x L =1y , 几何上,)(1x L 为过(0x ,0y ),(1x ,1y )的直线,从而得到 . )()(0010101x x x x y y y x L ---+= (1.2) 为了推广到高阶问题,我们将式(1.2)变成对称式 )(1x L =0l (x )0y +1l (x)1y . 其中,0l (x )=101x x x x --,1l (x)=010x x x x --.均为1次多项式且满足 0l (x )=1且1l (x)=0.或0l (x )=0且1l (x)=1.两关系式可统一写成. ⎩⎨⎧≠==,,0,,1)(j i j i x l j i (1.3)(2)抛物线插值)(2x L假定插值结点为11,,+-i i i x x x ,要求抛物线插值(即二次插值)多项式)(2x L ,使它满足.1,,1,)(2+-==i i i j y x L i j我们知道在几何上就是通过三点),(11--i i y x ,),(i i y x ,),(11++i i y x 的抛物线.为了求出)(2x L 的表达式,可采用基函数法,此时基函数)(),(1x l x l i i -及)(1x l i +是二次函数,且在节点上分别满足条件⎪⎭⎪⎬⎫-===+-===+===+++---.,1,0)(,1)(;1,1,0)(,1)(;1,,0)(,1)(111111i i j x l x l i i j x l x l i i j x l x l j i i i j i i i j i i i (1.4)满足条件(1.4)的插值基函数是很容易求出的,例如求)(1x l i -,因它有两个零点i x 及1+i x ,故可表示为))(()(11+---=i i i x x x x A x l ,其中A 为待定系数,可由条件1)(11=--i i x l 定出))((1111+----=i i i i x x x x A ,于是))(())(()(11111+--+-----=i i i i i i i x x x x x x x x x l .同理可得))(())(()(1111+-+-----=i i i i i i i x x x x x x x x x l ,))(())(()(11111i i i i i i i x x x x x x x x x l ----=+-+-+.利用二次插值基函数)(),(1x l x l i i -,)(1x l i +,立即得到二次插值多项式)()()()(11112x l y x l y x l y x L i i i i i i ++--++=, (1.5)显然,它满足条件)1,,1()(2+-==i i i j y x L j j .将上面求得的)(),(1x l x l i i -,)(1x l i +代入(1.5)式,得))(())(())(())(())(())(()(111111111111112i i i i i i i i i i i i i i i i i i i i i x x x x x x x x y x x x x x x x x y x x x x x x x x y x L ----+----+----=+-+-++-+-+--+-.§1.2.3余项与误差估计拉格朗日插值用来求n 个节点的(n-1)次插值多项式,它就是线性插值和抛物线插值的推广和延伸.我们设有n 个节点,则拉格朗日插值的表达式表示为:1211111,1211()()()()()()()()()()()()n nn j k k n k kk k j j k k k k k k k k n k jx x x x x x x x x x x x g x y y x x x x x x x x x x x x -+===≠-+---⋅⋅⋅--⋅⋅⋅-==--⋅⋅⋅--⋅⋅⋅--∑∑∏ 若在],[b a 上用)(x L n 近似)(x f ,则其截断误差为)()()(x L x f x R n n -=,也称为插值多项式的余项.关于插值余项估计有以下定理.下面的定理说明了用插值多项式)(x L n 近似代替函数)(x f 时的余项.定理1.3 (余项定理) 设)()(x f n 在],[b a 上连续,)()1(x f n +在),(b a 内存在,节点b a x x x n ≤<<<≤...10,)(x L n 是满足条件.,...,1,0,)(n j y x L j j n ==的插值多项式,则对任何],[b a x ∈,插值余项)()!1()()()()(1)1(x n f x L x f x R n n n n +++=-=ωξ, (1.6)这里),(b a ∈ξ且依赖于x ,))...()(()(101n n x x x x x x x ---=+ω.这里需要说明如下两点.(1)在插值多项式的余项公式中,包含有)()1(ξ+n f ,其中,ξ一般与插值结点),...,1,0(n j x j =以及插值点x 有关,因此,ξ一般是无法知道的,这就对余项的估计带来了困难.(2)由插值多项式的余项公式可以看出,当被插值的函数)(x f 为次数不高于n 的多项式时,其n 次插值多项式就是它本身,因为此时0)()1(=+ξn f ,即余项为0. 应当指出,余项表达式只有在)(x f 的高阶导数存在时才能应用.ξ在),(b a 内的具体位置通常不可能给出,如果我们可以求出1)1()(max ++≤≤=n n bx a M x f ,那么插值多项式)(x L n 逼近)(x f 的截断误差限是)()!1()(11x n M x R n n n +++≤ω. 当1=n 时,线性插值余项为];,[),)()((21)()(21)(1010''2''1x x x x x x f x f x R ∈--==ξξωξ当2=n 时,抛物线插值的余项为].,[),)()()((61)(20210'''2x x x x x x x x f x R ∈---=ξξ利用余项表达式(1.6),当)()(n k x x f k ≤=时,由于)0()1(=+x f n ,于是有,0)()(0=-=∑=x l x x x R i ni k i kn由此得.,...,1,0,)(0n k xx l x ki ni k i ==∑= (1.7)特别当0=k 时,有.1)(0=∑=x l ni i (1.8)(1.7)式和(1.8)式也是插值基函数的性质,利用它们还可求一些和式的值.例1 已知函数表sin 6π=0.5000,sin 4π=0.7071,sin 3π=0.8660,分别由线性插值与抛物插值求sin92π的数值解,并由余项公式估计计算结果的精度. 解(1)这里有三个节点,线性插值需要两个节点,根据余项公式,我们选取前两个节点,易知:sin 92π≈1L (92π)=0.5000+645000.07071.0ππ--(92π-6π)=0.5000+0.207132⨯=0.6381截断误差, )92(1πR =)492)(692(2)(sinx ππππ--''310615.7361821-⨯=⨯⨯≤ππ, 得.105.010615.713--⨯<⨯=ζ知结果至少有1位有效数字. (2)易知sin 92π+⨯=≈5000.0)3-6)(4-6()33-92)(4-92()92(2πππππππππL ⨯----))(())((3464392692ππππππππ0.7071+ 8660.04363492692⨯----))(())((ππππππππ=7071.0985000.092⨯+⨯⨯-910.8660=0.6434 . 截断误差为:≤---'''==ξπππππππx x R )492)(492)(692(6)(sin )92(2210861..09361861-⨯=⨯⨯⨯πππ 得.105.010861.824--⨯<⨯=ζ知结果至少有两位数字. 比较本题精确解sin=92π0.642787609...,实际误差限分别为0.0047和0.00062.第二章拉格朗日插值法的程序设计及应用§2.1拉格朗日插值法的Matlab实现在Matlab中,利用Lagrange插值方法进行多项式插值,并将图形显式出来.实现Lagrange插值的步骤如下:Step1 定义函数f = 1./(25*x^2+1)将其保存在f.m 文件中,具体程序如下: function y = f1(x)y = 1./(25x.^2+1);Step2 定义拉格朗日插值函数,将其保存在lagrange.m 文件中,具体实现程序编程见附录A.Step3 建立测试程序,保存在text.M文件中,实现画图:x=-1:0.001:1;y=(1+25.*x.^2).^-1;p=polyfit(x,y,n);py=vpa(poly2sym(p),10);plot_x=-1:0.001:1;f1=polyval(p,plot_x);figureplot(x,y,'r',plot_x,f1)输入n=6时,出现如下面的图2.1所示.图2.1 Largange插值图像通过图2.1可以看出当n=6时,被插图像与插值图像没有很好的模拟,于是重新运行text.M,并选择n=15,运行,显示如图2.2所示.图2.2 Largange插值图像综合图2.1和图2.2的Lagrange插值图像可以看出,n=15时的被插图像与插值图像实现了很好的模拟.结果分析:由图2.1和图2.2可以看出n的次数越高,越能实现较好的模拟,从而模拟的效果越好,从图2.2就可以看出两条曲线接近重合,而图一两条直线却分开很多,误差较大,精度也不高.因此在实际的应用中应该尽量在给定的条件下增加n的次数,才能实现与原函数较好的重合,才能使计算的结果更加的准确,从而减小了误差.§2.2 拉格朗日插值法的C语言实现在Visual C++中,用C语言实现拉格朗日插值.§2.2.1 流程图要用C语言实现拉格朗日插值,先画出流程图.程序流程图:↓图2.3 流程图§2.2.2 C语言编程用C语言编程的步骤如下:Step1定义拉格朗日插值算法;Step2 int n;{如果n>=20或n<=0,则输出"Error!The value of n must in (0,20)."}for i:=0 to n-1{输入x和y的值}Step3输出根据给定的点求出其对应的拉格朗日插值多项式的值 .举例如下:已知当x=1,-1,2时f(x)=0,-3,4,求f(1.5)的值.源程序见附录B.运行结果如下:图2.4 截屏§2.3 拉格朗日插值法的应用拉格朗日插值法可以应用在各个方面.§2.3.1 在渔业资源评估上的应用:应用拉格朗日插值法拟合鱼类体长与体重之间的关系,使用计算机VB 语言进行编写程序,与常用的线性回归法、Ricker 法进行比较,得出体长与体重的关系式为k nk n kj j jk j k n k k n y x x x x x l y x P ∑∏∑=≠==--==000)()()(在资源评估过程中,当测量次数确定为n j ,...,1,0=时,将测量到同一种不同大小的鱼类样品对应的体长与体重数据),(j j y x ,其中j x 表示第j 条鱼的体长,j y 表示第j 条鱼的体重,即求作n 次多项式)(x P n ,使满足条件,,...,1,0,)(n j Y X P j j n == (2.1) 点j X (它们互不相同,若在测量中有相同的体长值归为一组数值)称为插值节点.用几何的语言来表达这类插值,就是通过体长与体重关系曲线)(x f y =上给定的1+n 个点n j y x j j ,..,1,0),,(=,求作一条n 次代数曲线)(x P y n =作为)(x f y =的近似.解决这个问题时先从构造插值基函数入手,这里的插值基函数),...,1,0)((n k x l k =是n 次多项式,且满足条件,,1,0)( ⎝⎛=≠==k j kj x l kj j k δ (2.2) 这表明除k x 以外的所有节点都是)(x l k 的零点,故∏≠=-=nk j j j k x x c x l 0)()(, (2.3)按(2.2)式中的第2个条件1)(=k k x l 确定其中的系数c ,结果有 .)(0∏≠=--=nk j j jk j k x x x x x l (2.4)利用插值基函数容易得出方程(2.1)的解 y nk nkj j jk j nk k k n y x x x x x l y x P ∑∑=≠==--==000)()()((2.5)通过这个方程,我们可以从同一种鱼类对应体长求得相应较为精确的近似体重.§2.3.2 利用拉格朗日插值法解决传热过程中的导热系数化学工程手册中通常给出的导热系数是离散数据,而此数据误差较大1为了减小导热系数的误差,我们可采用拉格朗日插值法求得准确度较高的导热系数. 以苯为例,求160℃下的λ值.根据表2-1中所给出的值,可确定为共有5个节点,能构造4次插值函数)(4t ϕ. 首先构造:)(0t L ))()()(()(43210t t t t t t t t A t L ----=, 而1)(00=t L ,故=)(0t L ))()()(())()()((403020104321t t t t t t t t t t t t t t t t --------,则,.0476.0)160(0=L同理可构造),(),(),(),(4321t L t L t L t L 求得;2105.0)160(1-=L ;4481.0)160(2=L =)160(3L 0.9592;.2380.0)160(4-=L这样,4次插值函数)(4t ϕ为=)160(4ϕ=∑=)160(4i iL λ)160()160()160()160()160(443322110L L L L L λλλλλ++++=0.0235.也就是说用拉格朗日插值法求得苯在160C 下的导热系数为0.0235)/(C m w ⋅. 拉格朗日插值法还可以应用在基于拉格朗日插值法修正地形影响的分布式降水模型研究中,基于质心拉格朗日插值的GPS 轨道标准化方法,基于高维拉格朗日插值法的三坐标测量机测量误差建模,基于拉格朗日插值的射线图像增强技术,基于拉格朗日插值的参数曲线隐式化等方面.参考文献[1]Jhon H. Mathews Kurtis D.Fink .数值方法(MATLAB版).电子工业出版社.2002年[2]关治.数值计算方法.清华大学大学出版社.2005年[3]徐士良.数值方法与计算机实现[M].清华大学出版社.2010年[4]李庆扬.数值分析[M].北京:清华大学出版社.2008年附录A Matlab编程funtion y=lagrange(x0,y0,x)m= length(x);n=length(x0)for i=1:nl(i)=1endfor i=1:mfor j=1:nfor k=1:nif j==kcontinueendl(j)=(x(i)-x0(k))/(x0(j)-x0(k))*l(j);endendendy=0for i=1:ny = y0(i)*l(i)+yEnd附录B C语言编程#include <iostream>#include <conio.h>#include <malloc.h>float lagrange(float *x,float *y,float xx,int n) /*拉格朗日插值算法*/ {int i,j;float *a,yy=0.0; /*a作为临时变量,记录拉格朗日插值多项式*/a=(float *)malloc(n*sizeof(float));for(i=0;i<=n-1;i++){a[i]=y[i];for(j=0;j<=n-1;j++)if(j!=i) a[i]*=(xx-x[j])/(x[i]-x[j]);yy+=a[i];}free(a);return yy;}int main(){ int i;int n;float x[20],y[20],xx,yy;printf("Input n:");scanf("%d",&n);if(n>=20){printf("Error!The value of n must in (0,20)."); getch();return 1; }if(n<=0){printf("Error! The value of n must in (0,20)."); getch(); return 1; }for(i=0;i<=n-1;i++){printf("x[%d]:",i);scanf("%f",&x[i]);}printf("\n");for(i=0;i<=n-1;i++){printf("y[%d]:",i);scanf("%f",&y[i]); }printf("\n");printf("Input xx:");scanf("%f",&xx);yy=lagrange(x,y,xx,n);printf("x=%f,y=%f\n",xx,yy);getch();}。

理论力学第二版习题集答案

理论力学第二版习题集答案

理论力学第二版习题集答案理论力学是物理学的基础课程之一,它研究物体在力的作用下的运动规律。

对于理论力学的学习,习题是非常重要的一部分,通过解答习题可以加深对理论知识的理解和应用能力的提升。

本文将为读者提供《理论力学第二版》习题集的答案,帮助读者更好地掌握理论力学的知识。

第一章:牛顿力学1. 一个质点以速度v沿着x轴正方向运动,它受到一个与速度方向垂直的恒力F。

求质点的运动轨迹。

答:由于质点受到的力与速度方向垂直,所以质点的速度大小保持不变。

根据牛顿第二定律,质点受到的力与速度方向垂直,所以质点的加速度与速度方向垂直。

因此,质点的运动轨迹是一个圆。

圆心位于速度方向的反方向上,圆的半径为质点的速度大小除以加速度的大小。

2. 一个质点以速度v在半径为R的圆周上运动,它受到一个与速度方向垂直的恒力F。

求质点的加速度大小。

答:由于质点受到的力与速度方向垂直,所以质点的速度大小保持不变。

根据牛顿第二定律,质点受到的力与速度方向垂直,所以质点的加速度与速度方向垂直。

因此,质点的加速度大小等于质点的速度大小除以运动半径。

第二章:拉格朗日力学1. 一个质点在一个势能为V(r)的保守力场中运动,其中r为质点到力场中心的距离。

求质点的运动方程。

答:根据拉格朗日方程,质点的运动方程可以通过势能函数V(r)求导得到。

运动方程为m(d²r/dt²) = -dV/dr,其中m为质点的质量。

通过求解这个微分方程,可以得到质点的运动方程。

2. 一个质点在一个势能为V(x)的保守力场中运动,其中x为质点的位移。

求质点的运动方程。

答:同样地,根据拉格朗日方程,质点的运动方程可以通过势能函数V(x)求导得到。

运动方程为m(d²x/dt²) = -dV/dx,其中m为质点的质量。

通过求解这个微分方程,可以得到质点的运动方程。

第三章:哈密顿力学1. 一个质点在一个势能为V(q)的保守力场中运动,其中q为广义坐标。

第2章 拉格朗日插值

第2章 拉格朗日插值
i0
n
li(x) 每个 li 有 n 个根 x0 … xi … xn f 无关, 与 有关,而与 节点 l ( x) C ( x x )...(x x )...(x - x ) C
i i 0 i n
i
称为n次插值基函数。 1 li ( xi ) 1 Ci j i ( xi xj )
注:若不将多项式次数限制为 n ,则插值多项式不唯一。 例如 P ( x ) Ln ( x ) p( x ) ( x - xi ) 也是一个插值
i 0 n
多项式,其中 p( x )可以是任意多项式。
2.2 插值余项及误差估计
插值余项 /* Remainder */
设节点 a x0 x1 xn b ,且 f 满足条件 f C [a, b] , f ( n1)在[a , b]内存在, 考察截断误差 R ( x) f ( x) - L ( x) n n
插值法
§2.拉格朗日插值
2.1 拉格朗日插值
2.2 插值余项及误差估计
2.1 拉格朗日插值
n 求 n 次多项式 Ln ( x) a0 a1x an x 使得 Ln ( x i ) y i , i 0 , ... , n xi x j 条件:无重合节点,即 i j
n=1
f ( n 1) ( x ) M n 1, x(a,b)
当 f(x) 为任一个次数 n 的多项式时, f
( n1)
( x) 0 ,
可知 Rn ( x ) 0 ,即插值多项式对于次数 n 的多项 式是精确的。
Quiz: 给定 xi = i +1, i = 0, 1, 2, 3, 4, 5. 下面哪个是 l2(x)的图像?

2.6.2微分中值定理(2)——拉格朗日中值定理

2.6.2微分中值定理(2)——拉格朗日中值定理
第二章一元函数微分学第六节微分中值定理2拉格朗日中值定理授课对象
第二章 一元函数微分学 第六节 微分中值定理(2) ——拉格朗日中值定理
拉格朗日(Lagrange)中值定理
Lagrange 中值定理 设函数 f (x) 满足条件: 1) 在闭区间 [a,b]上连续. 2) 在开区间(a,b)内可导.
1
Байду номын сангаас
又0 x 1 1 1 x
1 1 1, 1 x 1
x x x, 即 x ln(1 x) x.
1 x 1
1 x
例1 证明sin2 x cos2 x 1 ( x (,)) . 证: 设 f ( x) sin2 x cos2 x ,
f ( x) 2sin xcos x 2sin xcos x 0, f (x) C,
又 f (0) sin2 0 cos2 0 1 , 即C 1 . sin2 x cos2 x 1 ( x (,)).
则在(a,b)内至少存在一点 , 使得 F( ) 0.
即 f ( ) f (b) f (a) 0
ba
故有 f (b) f (a) f ( )(b a).
拉格朗日中值公式
两个结论:
(1)如果函数 f ( x)在区间 I上的导数恒为零, 那么 f ( x)在区间 I 上是一个常数.
(2)x (a,b), 若有 f ( x) g( x) f (x) g(x) C
F(x) f (x) f (b) f (a) x ba
F(b) F(a) f (b) f (b) f (a) b [ f (a) f (b) f (a) a]
ba
ba
f (b) f (a) [ f (b) f (a) (b a)] 0

流体力学第二章

流体力学第二章

欧拉(Euler, L. 1707-1783)法:
每时刻各空间点都有确定的运动参数,空间区域即流场
u x u x x, y , z , t u z u z x, y , z , t
u y u y x, y , z , t
欧拉变数:x, y, z, t
流场及其数学表达
在直角坐标系中加速度场的分量式为
u u u u ax u v w t x y z
v v v v ay u v w t x y z
w w w w az u v w t x y z
解:
Du u u u u ax u v w Dt t x y z
流体运动的描述方法
拉格郎日(Lagrange, J. 1736-1813)法:
质点用起始时刻的坐标(a, b, c)进行识别,其位移为
x xa, b, c, t z z a, b, c, t
y y a, b, c, t
拉格郎日变数:a, b, c, t
x xa, b, c, t u x t t y y a, b, c, t u y t t z z a, b, c, t uz t t
速度场定义为在任一瞬时由空间点上速度矢 量构成的场,又称速度分布。 在直角坐标系中速度分布的分量式为
u u( x , y , z ,t ) v v( x , y , z ,t ) w w( x , y , z ,t )
用速度廓线可形象地表示速度的空间分布。
迹线和流线(Trajectory and Streamlines)
DN u N N Dt t
DN u gradN N Dt t
随体导数与梯度(Substantial derivative and Gradient )

第二章用拉格朗日方程建立系统数学模型

第二章用拉格朗日方程建立系统数学模型

第二章 用拉格朗日方程建立系统的数学模型§2.1概述拉格朗日方程——属于能量法,推导中使用标量,直接对整个系统建模 特点:列式简洁、考虑全面、建模容易、过程规范适合于线性系统也适合于非线性系统,适合于保守系统,也适合于非保守系统。

§2.2拉格朗日方程1. 哈密尔顿原理 系统总动能),,,,,,,(321321N n q q q qq q q q T T = (2-1)系统总势能),,,,(321t q q q q U U N =(2-2)非保守力的虚功N N nc q Q q Q q Q W δδδδ ++=2211(2-3)哈密尔顿原理的数学描述:0)(2121=+-⎰⎰t t nc t t dt W dt U T δδ (2-4)2. 拉格朗日方程: 拉格朗日方程的表达式:),3,2,1()(N i Q q Uq T q T dt d iii i ==∂∂+∂∂-∂∂ (2-5)(推导:)将系统总动能、总势能和非保守力的虚功的表达式代入哈密尔顿原理式中(变分驻值原理),有0)(221122112211221121=+++∂∂-∂∂-∂∂-∂∂++∂∂+∂∂+∂∂+∂∂+∂∂⎰dt q Q q Q q Q q q Tq q U q q U q qTq q T q q T q q T q q T q q T N N N NN N N N t t δδδδδδδδδδδδ (2-6)利用分步积分dt q q Tdt d q qT dt q q T i t t i t t i i i t t i δδδ⎰⎰∂∂-∂∂=∂∂212121)(][ (2-7)并注意到端点不变分(端点变分为零)0)()(21==t q t q i i δδ (2-8)故dt q q T dt d dt q qTi i t t i t t i δδ)(2121∂∂-=∂∂⎰⎰(2-9)从而有0)])([211=+∂∂-∂∂+∂∂-⎰∑=dt q Q q Uq T q T dt d i i it t i i Ni δ ( (2-10)由变分学原理的基本引理:(设 n 维向量函数M(t),在区间],[0f t t 内处处连续,在],[0f t t 内具有二阶连续导数,在f t t ,0处为零,并对任意选取的n 维向量函数)(t η,有⎰=ft t T dt t M t 00)()(η则在整个区间],[0f t t 内,有 0)(≡t M )我们可以得到:0)(=+∂∂-∂∂+∂∂-i ii i Q q U q T q T dt d (2-11)即i ii i Q q U q T q T dt d =∂∂+∂∂-∂∂)( (2-12)对非保守系统,阻尼力是一种典型的非保守力,如果采用线性粘性阻尼模型,则阻尼力与广义速度}{q成正比,在这种情况下,可引入瑞利耗散(耗能)函数D ,}]{[}{21q C q D T≡ (2-13) 阻尼力产生的广义非保守力为:i i qDQ ∂∂-= (2-14) 对于仅受有势力和线性阻尼力作用的系统,其拉格朗日方程为:0)(=∂∂+∂∂+∂∂-∂∂qD q U q T q T dt d i i i (2-15) 如果系统上还作用了除有势力和阻尼力以外的非保守力,如结构受到的外激励力(对应的广义非保守力可通过非保守力的虚功求得,仍记为i Q ),则系统的拉格朗日方程为:i i i i Q qD q U q T q T dt d =∂∂+∂∂+∂∂-∂∂ )( (2-16) §2.3 拉格朗日方程在振动系统建模中应用在某些结构振动问题中,取分离体、确定各分离体的受力情况,然后利用牛顿第二定律建立方程的方法不一定可用,或者很不方便,这时,采用拉格朗日方程来建立振动方程就很方便。

王振发版分析力学第2章动力学普遍方程和拉格朗日方程

王振发版分析力学第2章动力学普遍方程和拉格朗日方程

二、质点系的达朗伯原理
设质点系由n个质点组成, 第i个质点质量为mi,受力有主动力 Fi ,约束反力FNi ,加速度为ai ,假想地加上其惯性力Fgi=-miai ,则根据质点的达朗伯原理,Fi 、 FNi与Fgi应组成形式上的平衡 力系,即
Fi + FNi +Fgi=0 (i =1,2,…,n )
解得
a((22m m11m m22))rr22si2nJ g
(a) (b)
2. 拉格朗日方程
将动力学普遍方程用广义坐标表示,即可推导出第二类拉 格朗日方程。
m
j &x&j x j
m
j &y&j
Fyj
k i1
i
fi y j
m j &z&j
Fzj
N i1
ri qk
δqk
n
n
动力学普遍方程可写成
Fiδri miaiδri 0
其中
i1
i1
i n1miaiδri i n1mi r ikN 1qrikδqk
Nn
k1 i1
mi ri qrik
δqk
根据虚位移原理中广义力与广义虚位移的表示形式,有
n
N
Fi δri Qkδqk
设质点系由n个质点组成,第i个质点质量为mi,
受主动力Fi,约束反力FNi,加速度为ai,虚加上 M
Fgi
其惯性力Fgi=-miai
则根据达朗伯原理, Fi 、FNi 与Fgi, 应组成形式上的平衡力系,即
FNi
ai Fi
Fi + FNi +Fgi= 0
若质点系受理想约束作用,应用虚位移原理,有

计算方法-第2章-1、插值法(拉格朗日插值)

计算方法-第2章-1、插值法(拉格朗日插值)

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证明:假设在区间[a,b]上f(x)的插值多项式为 Ln ( x) 令
Rn ( x) f ( x) Ln ( x)
显然在插值节点为 xi (i 0,1,, n)上 Rn ( xi ) f ( xi ) Ln ( xi ) 0 , i 0,1,, n 因此Rn ( x)在[a, b]上至少有n 1个零点
(k 0,1,2,, n)

n1 ( x) Ln ( x) yk ' ( x x ) k 0 k n 1 ( xk )
n
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总 结
于是, y f ( x)在节点xi (i 0 ,1, , n)上, 以l j ( x) (i 0 ,1, , n) 为插值基函数的插值多 项式(记为Ln ( x))为
本章只讨论多项式插值与分段插值
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§ 2.2
拉格朗日插值
• 此插值问题可表述为如下: • 问题 求作次数 n 多项式 Ln ( x) ,使满足条件
Ln x yi , (i 0,1,, n)
• 这就是所谓的拉格朗日(Lagrange)插值。
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§ 2.2.1
线性插值的局限性
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三、抛物插值
问题 求作二次式 L2 ( x) ,使满足条件
L2 ( x j ) y j
( j k 1, k , k 1)
二次插值的几何解释是用通过三个点
的抛物线来近似考察曲线,故称为拋物插值。类似于线性 插值,构造基函数,要求满足下式:
L2(x) yk 1lk 1 ( x) yklk ( x) yk 1lk 1 ( x)

拉格朗日函数的v的正负

拉格朗日函数的v的正负

拉格朗日函数的v的正负1.引言概述部分的内容如下:1.1 概述拉格朗日函数是一种在数学和物理学中常用的工具,用于求解约束下的优化问题。

它由数学家约瑟夫·路易斯·拉格朗日于18世纪末提出,并被广泛应用于各个领域,包括经济学、工程学、运筹学等。

在优化问题中,我们常常面临一些约束条件,这些约束条件会限制我们的解空间。

而拉格朗日函数的作用就是将这些约束条件转化为目标函数的一部分,从而将原问题转化为一个无约束的新问题。

这样一来,我们就可以借助无约束问题的优化方法来求解原问题。

拉格朗日函数的形式通常是通过引入拉格朗日乘子来构建。

通过引入乘子,我们可以将原问题中的约束条件通过拉格朗日函数的形式进行表达。

这样一来,我们就可以通过最大化或最小化拉格朗日函数来确定原问题的最优解。

在本文中,我们将探讨拉格朗日函数中的一个重要参数v的正负对最优解的影响。

通过分析v的取值范围以及其在目标函数中的作用,我们将揭示不同情况下最优解的特点和性质。

接下来的章节将按照以下结构进行展开。

首先,我们将在第二章介绍拉格朗日函数的基本概念和定义。

然后,我们将在第三章通过具体的案例研究来分析v的正负对最优解的影响。

最后,在第四章中,我们将总结文章的主要内容并得出结论。

通过本文的研究,我们希望能够更深入地理解拉格朗日函数及其在优化问题中的应用,并为解决实际问题提供一些有益的思路和方法。

文章结构部分的内容可以按照以下方式编写:1.2 文章结构本文将按照以下结构进行论述:第一部分为引言部分,主要包括概述、文章结构和目的三个方面。

在概述部分,将介绍拉格朗日函数及其在优化问题中的应用背景。

文章结构部分将介绍整篇文章的组织结构,以便读者能够清晰地了解各个章节的内容。

目的部分将明确本文的写作目的,即探讨拉格朗日函数中参数v的正负对优化问题的影响。

第二部分为正文部分,主要展开讨论拉格朗日函数中参数v的正负对优化问题的影响。

其中,第一个子章节将探讨要点1,即v的正值对优化问题的影响。

无尽的拉格朗日永恒风暴签名

无尽的拉格朗日永恒风暴签名

无尽的拉格朗日永恒风暴签名引言拉格朗日永恒风暴,作为一个神秘而无尽的现象,引发了人们的广泛关注和深入探索。

本文将全面详细地介绍拉格朗日永恒风暴的起源、特点以及相关研究成果,帮助读者更好地理解和认识这一奇特的自然现象。

第一章:拉格朗日永恒风暴的起源拉格朗日永恒风暴,又称为拉格朗日温带风暴,是一种在大气层中形成的持续存在的风暴系统。

其得名自法国数学家约瑟夫·拉格朗日,因其在研究流体动力学方程时首次提出和揭示了这一现象。

拉格朗日永恒风暴的起源与大气环流和地球自转等因素密切相关。

在地球表面,由于地形、海洋和陆地的差异,形成了不同的气候区域。

而在大气层中,由于地球的自转和大气的运动,形成了各种气候系统和循环。

其中,拉格朗日永恒风暴就是一种特殊的气候现象。

第二章:拉格朗日永恒风暴的特点拉格朗日永恒风暴的特点主要有以下几个方面:1.持续存在:与传统的短暂性风暴不同,拉格朗日永恒风暴具有持续存在的特点。

它在特定的地理位置上形成,并在长时间内维持着稳定的风暴状态。

2.高速气流:拉格朗日永恒风暴中的气流速度非常高,常常达到每小时数百公里。

这种高速气流是拉格朗日永恒风暴的显著特征之一。

3.强烈降水:由于拉格朗日永恒风暴中的气流强劲,水汽得以快速上升并凝结成云,形成强烈的降水现象。

这种降水不仅给周围地区带来了水资源,也对当地的生态环境产生了重要影响。

4.形态多样:拉格朗日永恒风暴的形态多种多样,有的呈圆形,有的呈线形,还有的呈螺旋形。

这种多样性使得拉格朗日永恒风暴成为了一个有趣而复杂的研究对象。

第三章:拉格朗日永恒风暴的研究成果拉格朗日永恒风暴作为一个神秘而复杂的自然现象,一直以来都吸引着科学家们的关注。

他们通过观测、模拟和实验等多种手段,取得了一系列重要的研究成果。

1.气象观测:科学家们通过气象观测站、卫星和飞机等工具,对拉格朗日永恒风暴进行了长期的观测。

通过观测数据的分析,他们得以揭示拉格朗日永恒风暴的空间分布、季节变化等特征。

拉格朗日定理:描述曲线在给定点附近的弯曲程度

拉格朗日定理:描述曲线在给定点附近的弯曲程度

拉格朗日定理:描述曲线在给定点附近的弯曲程度第一章:引言在微积分中,我们经常遇到描述曲线弯曲程度的问题。

曲线在给定点附近的弯曲程度对于对曲线行为的理解非常重要。

为了解决这个问题,拉格朗日定理应运而生。

拉格朗日定理是微积分的一个基本定理,它描述了曲线在给定点附近的弯曲程度,并在许多领域中有广泛的应用。

本文将介绍拉格朗日定理的基本概念、应用以及一些具体的例子。

第二章:拉格朗日定理的基本概念拉格朗日定理是由法国数学家约瑟夫·拉格朗日在18世纪末提出的。

它是微积分中的一个重要定理,用于描述曲线在给定点附近的弯曲程度。

拉格朗日定理的基本思想是通过计算曲线在给定点的斜率来刻画曲线的弯曲程度。

具体地说,拉格朗日定理表明,如果曲线在给定点处的斜率存在,那么可以找到一条切线,该切线的斜率与曲线在该点处的斜率相等。

第三章:拉格朗日定理的应用拉格朗日定理在物理学、工程学以及经济学等领域中有着广泛的应用。

其中一个典型的应用是在物体的运动学中。

我们知道,物体在运动过程中会产生加速度。

拉格朗日定理可以帮助我们计算物体在给定点附近的加速度,并进一步理解物体的运动规律。

另一个重要的应用是在经济学中,拉格朗日定理可以帮助我们理解商品价格的变化对经济系统的影响。

通过计算给定点附近的边际效应,我们可以评估商品的供求关系以及市场的竞争状况。

第四章:拉格朗日定理的例子为了更好地理解拉格朗日定理的应用,我们将介绍一些具体的例子。

第一个例子是曲线的切线问题。

假设我们有一个曲线,我们想要找到该曲线在给定点附近的切线。

通过拉格朗日定理,我们可以计算出切线的斜率,并进一步求得切线的方程。

第二个例子是在经济学中的应用。

假设我们有一个商品的价格函数,我们想要评估价格变化对于消费者需求的影响。

通过拉格朗日定理,我们可以计算价格变化对于消费者需求的边际效应,并进一步预测市场的变化趋势。

第五章:结论在本文中,我们介绍了拉格朗日定理的基本概念、应用以及一些具体例子。

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xi ≠ x j 条件:无重合节点, 条件:无重合节点,即 i ≠ j 称为基函数 称为基函数 n = 1 已知 x0 , x1 ; y0 , y1 ,求 L1 ( x ) = a 0 + a1 x 使得 满足条件 li(xj)=δij /* Kronecker Delta */ = =
L1 ( x 0 ) y0 , L1 ( x1 ) y1
sin 50° = 0.7660444…
2次插值的实际误差 ≈ 0.00061 次插值的实际误差 高次插值通常优于 低次插值 但绝对不是次数越 高就越好, 高就越好,嘿 嘿……
例:当x=1,-1,2时,f(x)=0,-3,4,求f(x)的二次插值多项式。
n
Ci = Π (x 1 ) j≠i i − xj
Ln ( x ) =
n i =0
j≠i j =0
(x − xj ) li ( x ) = ∏ ( xi − x j ) j ≠i
j =0
∑ l ( x) y
i
i
与节点有关, 与节点有关,而与 f无关 无关
Lagrange Polynomial
定义1 : 若n次多项式l j ( x), j = 0,L , n在n + 1个节点 上满足条件 : l j ( xk ) = δ kj 称n + 1个n次多项式l j ( x), j = 0, L, n为节点x0 , L, xn上 的n次插值基函数 ( x − x0 ) L ( x − xk −1 )( x − xk +1 ) L ( x − xn ) lk ( x) = 为拉 ( xk − x0 ) L ( xk − xk −1 )( xk − xk +1 ) L ( xk − xn ) 格朗日基函数, Ln ( x) = ∑ yk lk ( x)为拉格朗日插值多项式
Pn ( x i ) = y i , i = 0 , ... , n
(2.1) (2.2)
条件:无重合节点, 条件:无重合节点,即 i ≠ j
xi ≠ x j
多项式插值的几何意义
Pn(x) ≈ f(x)
x0
x1
x2
x
x3
x4

插值多项式的唯一性

提问:问题1 中的P 是否存在? 提问:问题 中的 n(x)是否存在? 是否存在 若存在,是否唯一?如何求? 若存在,是否唯一?如何求?
第二章 插值
嘉应学院 数学学院
§1 问题提出 函数逼近 问题提出—函数逼近
函数逼近的方法有很多,例如 级数, 函数逼近的方法有很多,例如Taylor级数, 级数 Fourier级数,有限元方法、边界元方法,小波 级数, 级数 有限元方法、边界元方法, 分析等,大学科叫逼近论 逼近论。 分析等,大学科叫逼近论。 本书讨论连续函数的逼近,主要介绍插值法 本书讨论连续函数的逼近,主要介绍插值法 (chapter 2)和最佳一 致逼近、最小平方逼近离 致逼近、 和 散数据拟合(chapter 3) 散数据拟合
n
f (n
+1)
(ξ x ) − L(nn
K ( x) =
) ( ϕ ( x 0− = L = ϕ+ x n ) = 0 ( n +1 ) ξ − = (ξ x ) K ( x )( n 1) ! Rn ( x ) K ( x ) ( n + 1) ! (n) 存在ξ ∈ ( a , b ) 使得 ϕ (ξ ) = 0 ( n +1 ) f ( n+1) (ξ x ) n ξx) f (
π sin 50 0 ≈ L2 ( 5 ) ≈ 0.76543 18
R2 ( x ) = − cos ξ x ( x − π )( x − π )( x − π ) ; 3! 6 4 3 1 < cos ξ < 3 x 2 2
0.00044 < R2 5π 18
< 0.00077
k =0 n
定理 (唯一性 满足 P ( x i ) = 唯一性) 唯一性
项式是唯一存在的。 项式是唯一存在的。
y i , i = 0 , ... , n 的 n 阶插值多
证明: 前面已利用Vandermonde 行列式论证 行列式论证 论证) 证明: ( 前面已利用 反证:若不唯一,则除了 反证:若不唯一,则除了Ln(x) 外还有另一 n 阶多项 式 Pn(x) 满足 Pn(xi) = yi 。 考察 Qn ( x) = Pn ( x) − Ln ( x) , 则 Qn 的阶数 ≤ n 而 Qn 有 n + 1个不同的根 x0 … xn 则插值多项式不唯一 不唯一。 注:若不将多项式次数限制为 n ,则插值多项式不唯一。 例如 P ( x ) = L n ( x ) + p ( x ) ∏ ( x − x i ) 也是一个插值 多项式, 可以是任意多项式。 多项式,其中 p( x )可以是任意多项式。
+1 )
( n + 1) !
Rn ( x) =
(n + 1) !
∏( x − x )
i i =0
注:
通常不能确定 ξx , 而是估计 f (n+1) (x) ≤ M , ∀x∈(a,b) ∈ n+1 n 将 M 作为误差估计上限。 作为误差估计上限。
∏| x− x | (n+1)!
n+1 i i=0
两点的直线。 可见 L1(x) 是过 ( x0 , y0 ) 和 ( x1, y1 ) 两点的直线。 y − y0 = y0 + 1 L1 ( x ) ( x − x0 ) x1 − x 0
=
x − x1 x 0 − x 1 y0 +
x − x0 = x 1 − x 0 y1
Σ l ( x) y
i =0 i
多项式插值----polynomial interpolation 多项式插值
问题1. 给定 给定y=f(x)的函数表 xi∈[a,b],i=0,…,n 的函数表, 的函数表
Interpolation polynomial
求 次数不超过 n 的多项式 Pn ( x ) = a0 + a1 x + L + a n x n 使得
1
i
l0(x)
l1(x)
基函数法( 情形的推广) 基函数法(n=1情形的推广) 情形的推广 n≥1 希望找到l , 希望找到 i(x),i = 0, …, n 使得 li(xj)=δij ;然后令
Pn ( x ) = Σ l i ( x ) yi
i =0 n
,则显然有Pn(xi) = yi 。 则显然有
i=0 n
插值余项 /* Remainder */ 设节点 a ≤ x0 < x1 < L< xn ≤ b ,且 f 满足条件 f ∈C [a, b] , f ( n + 1 )在[a , b]内存在 考察截断误差 R ( x) = f ( x) − L ( x) 内存在, 内存在 n n
n
Rn ( x ) = Rn(x) 至少有 n+1 个根 ( x ) 充分光滑K (ϕ ) Π)(= − xix)1 ) = 0 ,则 Rolle’s Theorem: 若 ϕ 充分光滑,x ( x=00 x ϕ ( , i ϕ ∈ ( x0 , x1 ) 使得 t ′(ξ ) = 存在 ξ注意这里是对…,求导 0 。 ϕ ( t ) = R ( t ) − K ( x ) n ( t − x ) 任意固定 x ≠ xi (i = 0, n), 考察 Π n i = ξ 0 ∈ ( x0 , x1 ), ξ1 ∈i ( 0 1 , x2 ) x 推广: 推广:若 ϕ ( x0 ) = ϕ ( x1 ) = ϕ ( x2 ) = 0 1) ϕ(x)有 n+2 个不同的根ξx0) …0xn x ξ ∈ (ξ ,ϕ ( n)+使得 = ′′(,ξ )ξ= 0 ( a , b ) 有 (ξ x ) ϕ 0 x ∈ 使得 ϕ ′(ξ 0 ) = ϕ ′( 1 = 0 ξ1
Quiz: 给定 xi = i +1, i = 0, 1, 2, 3, 4, 5. 下面哪个是 l2(x)的图像? 的图像?
y
10.5 -
A
10.5 -
y
B
10.5 -
y
C
0 -0.5 -
1
2
3
4
5
6
x
0 -0.5 -
1
2
3
4
5
6
x
0 -0.5 -
1
2
3
4
5
6
x
例:已知
sin π = 1 , sin π = 1 , sin π = 3 6 2 4 3 2 2
n=2
( x − π )( x − π ) 1 ( x − π )( x − π ) 1 ( x − π )( x − π ) 4 6 6 L2 ( x ) = π π π π3 × + π π π π3 × + π π π π4 × 3 ( 6 − 4 )( 6 − 3 ) 2 ( 4 − 6 )( 4 − 3 ) 2 ( 3 − 6 )( 3 − 4 ) 2
如何求? 如何求?解线性方程 组(2.3)----待定系 ) 待定系 数法
§2 拉格朗日多项式
Ln ( x i ) = y i ,
/* Lagrange Polynomial */
n 求 n 次多项式 Ln ( x) = a0 + a1 x + L + an x 使得
i = 0 , Biblioteka .. , nnli(x)
每个 li 有 n 个根 x0 … xi /* Lagrange Basis */, 特别,称为 称为拉氏基函数 特别 称为拉氏基函数 … xn
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