激光光散射法测量颗粒的粒度分布

专业实验（1）

四：激光光散射法测量颗粒的粒度分布

一、实验目的

1、了解光散射的一般规律；

2、掌握光散射法测量颗粒粒度的基本原理和适用的粒度范围；

3、掌握粒度分布的基本表示方法；

4、掌握GSL-10lB和LS603型激光粒度分布仪的使用方法。

二、预习要求

认真阅读实验讲义和相关参考资料，理解衍射散射理论和Mie散射理论测量颗粒粒度分布的基本原理及其适用范围，掌握粒度分布的基本表示方法，对实验中所要使用的两种激光粒度分布仪的操作方法有一个初步的认识，选择好适合待测Al2O3样品的分散介质和分散剂。

三、实验所需仪器设备和试剂

GSL-10lB激光粒度分布仪；LS603型激光粒度分布仪；超声波发生器：六偏磷酸钠；蒸馏水；待测Al2O3样品。

四、实验原理

1、光散射的一般规律和分类

粒度是颗粒的最基本、最重要的物理参数之一。测量粒度的方法很多，如：筛分析法、显微镜法（包括光学显微镜和电子显微镜）、电传感法（Coulter计数器）、重力沉降法、离心沉降法、光散射法等，其中光散射法是比较新的一大类，它包括光散射法、X射线小角度散射法和消光法。

光线在均匀介质中通过时按直线方向传播。但实际介质总非绝对均匀。例如大气中存在气体密度的起伏，而且往往含有微尘或微小液滴。又如溶胶或悬浮液含有微小的固体颗粒。当光束通过这类不均匀介质时，除了透过以及可能发生的吸收外，入射光的一部分会偏离其原来的传播方向，而投射到其它方向，这种现象称为光的散射。

散射现象的理论处理很复杂。这里只讨论不相关的单散射。不相关散射是指颗粒群中颗粒间距足够大（远大于粒径），或者颗粒在空间是无规分布的，它们的散射光不会因相干而抵消，此时各个颗粒的散射可以认为是相互独立的。单散射是指每个颗粒的散射光产生再次散射的情况（复散射或称多重散射）可以忽略。不相干散射和单散射都要求颗粒间的距离足够大，即颗粒浓度足够小。

在散射的理论处理中，将散射体的折射率用一复数N表示，称为复数折射率：

-

=(4.1)

n

N'

i n

其中

ε=+22'n n ，c nn /'λσ= (4.2) ε和σ分别是散射体的介电常数和电导率，λ是光在真空中的波长，c 是光速。复数折射率N 的实部n 称为折射率，其数值等于光在真空中的传播速度（相速度）与散射体中的传播速度（相速度）之比，与普通折射率的意义相同；其虚部n '称为消光系数，反映了光因散射体的吸收作用而产生的衰减。这样处理就将散射体对光的吸收归并到复数折射率的概念中。若散射体的电导率σ = 0，则n ' = 0。需要指出的是，n ，n '，ε和σ这些参数都与波长λ有关。

包含吸收的光散射规律除了与复数折射率N 有关外，还与散射体颗粒的线度尺寸相对于入射光波长λ的比值有关。以下只讨论直径为D 的球形散射体，其几何迎光截面积4/2D a π=，此外定义其无量纲颗粒尺寸参数 λπαD = (4.3)

根据光散射理论，当光强为I 0，波长为λ的自然光（完全非偏振光）平行照射到一球形颗粒时，在散射角（散射方向与入射方向的夹角）为θ，距离散射体为r 处的散射光强

)(8212202s i i r I I +=πλ (4.4) 其中

),,(),,(*111αθαθN S N S i ⨯= (4.5a) ),,(),,(*222αθαθN S N S i ⨯= (4.5b)

i 1，i 2，S 1，S 2分别为垂直偏振散射光和水平偏振散射光的强度函数和振幅函数，*1S ，*2S 分

别为S 1和S 2的共轭复数。由此可见，散射光的振幅函数和强度函数都与散射角θ、颗粒相对于介质的折射率N 、光的波长λ以及颗粒直径D 有关。

严格的光散射的电磁场理论应该是把光波作为电磁波，在一定的颗粒形状和尺寸所决定的边界条件下，对颗粒内部和外部区域的Maxwell 方程求解，得出振幅函数和强度函数的表达式。在一般情况下，无法得到严格解。Mie 对于在均匀介质中的均匀球形散射体对平面单色光的散射进行了研究，并得出了严格解，其理论称为Mie 理论。

根据颗粒尺寸参数 α 的大小，可以将散射分为三种：

(1) 当 α << 1时，即球形散射体的直径远小于入射光波长（可取D ≤ 0.1λ），并且颗粒是非导体时，这种情况下的散射称为Rayleigh 散射，这时Mie 解可以近似为Rayleigh 公式；

(2) 当 α >> 1时，即球形散射体的直径远大于入射光波长（可取D ≥ 0.1λ），由散射衍射理论得到的结果与Mie 解相同，此时的散射称为衍射散射；

(3) 当 α 与1相差不是很大时，这时的散射介于Rayleigh 散射和衍射散射之间，只能由复杂得多的Mie 理论给出，这类散射可称为Mie 散射。

2、 利用衍射散射测量颗粒粒度的原理

对衍射散射来说，颗粒的散射与其材料的本性，即是否吸收以及折射率的大小都无关。利用衍射散射进行粒度测量无需知道颗粒的折射率，因此它是一种应用很广泛的方法。

衍射散射规律可用Fraunhoffer 衍射解释。Fraunhoffer 衍射是指光源和观察点与障碍物的距离与波长的乘积都远大于障碍物面积的衍射，又称为远场衍射。这时入射光是近乎平行的。

图1 Fraunhoffer 圆球衍射

如图1所示为Fraunhoffer 圆球衍射示意图。其中圆球的直径为D ，迎光截面积4/2D a π=，颗粒尺寸参数λπα/D =，观察平面上的P 点对于圆球中心的张角（称为半径张角，即散射角）为θ，圆球中心到观察平面的距离为r ，则散射光在P 点振幅函数 ⎥⎦⎤⎢⎣⎡===θαθαλπθθθsin )sin (4)()()(1221J a S S S (4.6) 其中)sin (1θαJ 是变量为θαsin 的一阶Bessel 函数。

根据(4.4)式和(4.5)式，可得在P 点的衍射光强 021222sin )sin (2)(I J r a I ⎥⎦

⎤⎢⎣⎡=θαθαλθ (4.7) 当0→θ时，2

sin )sin (1θαθα→J ，故衍射图中心的光强为

0222)0(I r a I λ= (4.8) 因此 2sin )sin (2)0()(⎥⎦⎤⎢⎣⎡=θαθαθJ I I (4.9)

图2 Fraunhoffer 衍射光强比值随 α sin θ 的变化