光的干涉课件
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N=4
N =10
N 很大
-2
-1
0
1
2
N 增大，主极大条纹变亮变窄，次极大数目变多而相对强度变小。
附图二
N=2 N=3 N=4 N =10
N 很大
N个相干线光源干涉条纹示意图
1.43
劈尖例二
920 (nm)
牛顿环
在牛顿环实验中
牛顿环例题
589 nm
暗环
4.00 mm
6.00 mm
6.79 m
迈克耳孙干涉仪
等倾和等厚光路
吐级
吞级
移级
N 个初相相同
的相干点光源
多个相干点源干涉
相邻两光线的光程差
相应的相位差
相邻两光线在 P 点的相位差
主极大与次极大
设各光线在 P 点的振幅大小均为 用旋转矢量法求 N 个振动的合成振幅大小
光的干涉
光波
可见光
常用单色光源
光干涉的必要条件
相干光
光程
光程差与相位差
透镜无附加光程差
续9
分波面与分振幅
杨氏双缝干涉
条纹间距关系式
洛埃镜实验
紧靠镜端处总是产生暗纹，说明在镜端处反射光与入射光
的相位差为 ，相当于光程差
，称为 半波损失。
双面镜实验
双棱镜实验
分波面法小结
分振幅干涉
存在
个
，从而
存在
个次极大（处于每
两相邻零值位置的中间）。据
此可应用 公式算出次极大
的幅值，可以发现，当 N 增大
时，次极大相对于主极大迅速
变小。
设相干点光源的强度相同， 而且 已给定，随 N 的增 大，屏幕上主极大处的条纹越 清晰明亮，次极大处的条纹相 对越来越暗，甚至不被察觉。
附图一
N=2 N=3
平行平面膜反射
反射条件
总光程差公式
平行平面膜透射
透射附加光程差
等倾干涉条纹
平行膜例一
算例
续24Leabharlann 防反（增透）膜增反膜
多层增反膜例题
非平行膜等厚干涉
劈尖干涉
垂直入射总光程差
劈尖等厚条纹
劈尖厚度变化
劈尖夹角变化
劈尖例一
3.0mm 充油（ ）后测得
2.1mm
1.055
(rad)
先粗略了解 随
的变化概貌
同向叠加（主极大）
自行封闭
同向叠加（主极大）
同向叠加 （主极大）
自行 封闭
位于相邻 自行 两零值间 封闭
（次极大）
同向叠加 （主极大）
与
各旋转矢 量的垂直 平分线的 公共交点
的普遍关系
相邻两光线的相位差
当
合成振幅公式
同向叠加。用罗彼塔法则得 主极大
当
旋矢自行封闭
在两个相邻的主极大之间，
N =10
N 很大
-2
-1
0
1
2
N 增大，主极大条纹变亮变窄，次极大数目变多而相对强度变小。
附图二
N=2 N=3 N=4 N =10
N 很大
N个相干线光源干涉条纹示意图
1.43
劈尖例二
920 (nm)
牛顿环
在牛顿环实验中
牛顿环例题
589 nm
暗环
4.00 mm
6.00 mm
6.79 m
迈克耳孙干涉仪
等倾和等厚光路
吐级
吞级
移级
N 个初相相同
的相干点光源
多个相干点源干涉
相邻两光线的光程差
相应的相位差
相邻两光线在 P 点的相位差
主极大与次极大
设各光线在 P 点的振幅大小均为 用旋转矢量法求 N 个振动的合成振幅大小
光的干涉
光波
可见光
常用单色光源
光干涉的必要条件
相干光
光程
光程差与相位差
透镜无附加光程差
续9
分波面与分振幅
杨氏双缝干涉
条纹间距关系式
洛埃镜实验
紧靠镜端处总是产生暗纹，说明在镜端处反射光与入射光
的相位差为 ，相当于光程差
，称为 半波损失。
双面镜实验
双棱镜实验
分波面法小结
分振幅干涉
存在
个
，从而
存在
个次极大（处于每
两相邻零值位置的中间）。据
此可应用 公式算出次极大
的幅值，可以发现，当 N 增大
时，次极大相对于主极大迅速
变小。
设相干点光源的强度相同， 而且 已给定，随 N 的增 大，屏幕上主极大处的条纹越 清晰明亮，次极大处的条纹相 对越来越暗，甚至不被察觉。
附图一
N=2 N=3
平行平面膜反射
反射条件
总光程差公式
平行平面膜透射
透射附加光程差
等倾干涉条纹
平行膜例一
算例
续24Leabharlann 防反（增透）膜增反膜
多层增反膜例题
非平行膜等厚干涉
劈尖干涉
垂直入射总光程差
劈尖等厚条纹
劈尖厚度变化
劈尖夹角变化
劈尖例一
3.0mm 充油（ ）后测得
2.1mm
1.055
(rad)
先粗略了解 随
的变化概貌
同向叠加（主极大）
自行封闭
同向叠加（主极大）
同向叠加 （主极大）
自行 封闭
位于相邻 自行 两零值间 封闭
（次极大）
同向叠加 （主极大）
与
各旋转矢 量的垂直 平分线的 公共交点
的普遍关系
相邻两光线的相位差
当
合成振幅公式
同向叠加。用罗彼塔法则得 主极大
当
旋矢自行封闭
在两个相邻的主极大之间，