第1章——核辐射防护射线与物质相互作用
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每两次碰撞间粒子穿过的距离以及每次碰撞使带电粒子 失去的能量不完全相同，因而相同能量的粒子的射程不 是一个定值。由于每个粒子都必须经过多次的碰撞，因 此，各个粒子的射程间的相互差别并不很大。重带电子 粒子的射程涨落一般都很小。
经验公式
对于能量为3-7MeV的α粒子在标准状态下空气中的平均射程可用 下面的经验公式表示：
子质量至少大1800倍。重带电粒子的质量与电子质量相比，都可以近似 地被看成是无穷大。因此，重带电粒子的质量的确切数值就对阻止本领
没有影响了。
阻止本领表达式重要结论－2：
(3) (-dE/dx)ion与重带电粒子的速度有关。当速度较小时，可以近似
地认为电离能量损失率与速度的平方成反比，对数项的数值影响不大； 当速度比较高时，1 项变化很小，对数项的影响较大。当两种粒子的 速度相等时，即具u有2 相同的E/m和相等的电荷，则两种粒子在同一靶物 质中的阻止本领就相同。例如质子、氘核和氚核，它们的质量不同， 如果它们的速度一样，则它们在同一物质中的阻止本领就一样。
为了达到辐射防护目的，一切辐射实践和设施的选址设计、 建造、运行和退役，必须遵守辐射防护三原则:
辐射实践正当化 辐射防护最优化 个人剂量的限制
辐射防护的三原则是一个有机的统一体， 在应用时必须综合考虑。
考核方式
平时20%（出勤率+作业） 期末80%（考试）
教学内容
第1章 射线与物质的相互作用 第2章 辐射剂量学基础 第3章 核辐射探测方法 第4章 辐射来源及其影响 第5章 辐射防护
带电粒子通过物质
物质中原子被电离，在 粒子通过的路径上形成 许多离子对：
库仑作用
e+
正离子和自由电子
自由电子 正离子
++
++ -+ -
+ ++-++-+-++--++--++--+-++----
+-++--+-
+ -- -
-
α + 靶原子 → 正离子 + 电子 + α
4He + Ar → Ar+ + e- + 4He
非弹性散射
非弹性碰撞—— 当快速电子通过物质时，它与物质原子的壳层电子发生碰 撞，而体系功能不守恒，入射电子将自己的一部分能量给 于原子壳层电子，使原子发生电离或激发。 电子——电子碰撞：实质上是静电相互作用。
1.2.3 吸收和射程
吸收——
无论是单能电子束，还是能量连续分布的β射线，在经过一定 厚度的物质时，电子的数目随着距离的增加而逐步减少，这种 现象称为吸收。
阻止本领表达式重要结论－1：
(1) (-dE/dx)ion与重带电粒子电荷数的平方成正比。如果α粒子和质子的
速度相等，物质对α粒子的阻止本领是对质子阻止本领的4倍。带电粒 子的电荷愈多，能量损失率愈大，穿透能力也就愈弱。
(2)(-dE/dx)ion与带电粒子的质量无关。原因在于重带电粒子的质量比电
电子要跳回低能态轨道来，以发射光子的形式放出相
应的能量 。
电离和激发两过程构成了重带电粒子在碰撞过程 中的主要能量损失。
阻止本领公式
- dE dx ion
=
4pz 2e4 meu 2
NZ
ln
2meu
2
I
+
C Z
-
ln1 -
u2
c2
-
u2
c2
式中：z：重带电粒子的电荷数；
e：一个电子的电量，等于1.602×10-19C;
电离（ionization）
带电粒子通过物质时，与物质原子的壳层电子发生静电作用 电子获得足够能量后使其脱离轨道形成一个带负电荷的自由 电子（次级电子），失去一个电子的原子则变成带正电荷的 离子，自由电子与离子构成离子对。这种使物质中性原子变 成离子对的过程称为电离。 原电离——入射粒子直接作用引起的电离 次级电离——由原电离产生的电子如果具有足够的动能，它 也能使原子电离，δ电子。
R0 =0.31E832
E α是α粒子的能量，单位是MeV. R0 是α粒子在标准状态下的空气中的平均射程，单位是cm.
重带电粒子在物质中的射程与能量的关系
相同能量的同一种带电粒子在不同物质中的射程有经验
公式：
Ra = b Aa Rb a Ab
式中ρa和ρb、Aa和Ab分别为物质a和物质b的密度与相对 原子量。
在其它物质中的射程：
在其它物质中的射程R可用在空气中的射程R0进行换算，其 公式如下：
R=3.210-4
A
Raiv
式中，A和ρ分别表示吸收物质原子的质量数和密度（单位 为g/cm3），R的单位为cm。
问题一：
已知5MeV的α粒子在空气中的平均射程是3.5cm，求其 在铝和铅中的平均射程？
α粒子在几种物质中的平均射程
核辐射测量与防护
第1章 射线与物质相互作用
放射性警示标志：
电离辐射警告标志
电离辐射标志
要尽量避开贴有这些标志的物体！
辐射防护是：原子能科学技术的一个重要分支，它 是研究人类免受或少受电离危害的一门综合性的边 缘学科。它涉及到原子核物理、放射化学、辐射剂 量学、核电子学、放射医学、放射生物学及放射生 态学等学科。
辐射能量损失（bremsstrahlung )
快速运动电子通过原子核附近时，受到原子核 库仑电场的作用，速度大小和运动方向都发生 变化，一部分能量以电磁波的形式辐射出来， 这种辐射称为轫致辐射。
轫致辐射
电子打在荧光屏上 产生X射线 电视机显像管
特征: x 射线能量连续 0 – EMax(电子能量)
最大距离，称为该粒子在物质中的射程，常用符号R表示。
如果不指明在哪种物质中，而只是说“射程”多少，就是 指粒子在标准状况下的空气中的射程。
射程和路径的区别
带电粒子的射程和路程
射程歧离
一组单能粒子射程的平均值称为平均射程。 相同能量的粒子在同一种物质中的射程并不完全相 同，这种现象称为射程歧离。 产生这种现象的原因——
组织本领公式
低能时：
(-d d)E x io= n2pm e0 4 vN 2 Z ln m 0 Iv2+1.23 2N v9 2 Z
高能时：
p ( - d d ) io E = x 2 n m e 0 4 v N 2 l2 n Z m I( 0 1 v - 2 E )- l2 n ( 2 1 - 2 - 1 + 2 )- ( 1 - 2 )+ 8 1 ( 1 - 1 - 2 ) 2 N v 2
（1）辐射能量损失率与z2成正比，与m2成反比。由于电子的质量小，在 能量相同的情况下，电子的辐射能量损失要比α粒子、质子和重带电粒子 大得多。 （2）辐射能量损失率与Z2和N成正比。表明β粒子打在重元素中，容易 发生轫致辐射。 （3）辐射能量损失率与入射粒子能量E成正比。
(-dEdx)rad = ZE (-dEdx)ion 800
问题二
20MeV的电子穿过 Pb时，辐射损失和电离损失之比是多少?
β粒子的多次散射
弹性散射概念（简称散射）——
电子穿过物质时，运动方向的改变虽与原子核和核外电 子发生非弹性碰撞有关，但主要是由于原子核的库仑力 作用而发生的弹性碰撞结果，发生弹性碰撞时电子的能 量变化很小，但电子的运行方向变化很大，电子愈靠近 原子核，散射愈厉害，散射角度也愈大。
带电粒子在单位路径 长度上形成的离子对数， 单位为离子对/厘米。比 电离应包括原电离和次电 离产生的离子对。
带电粒子在物质中的射程
任何一种带电粒子在进入物质以后，通过与物质相互作用 而不断地损失能量。如果物质的厚度是足够的，带电粒子 最终将完全停留在物质中，这种现象称为物质对带电粒子 的吸收，这种物质称为吸收物质。 带电粒子从进入物质到完全被吸收沿原入射的方向穿过的
I=I0e-t =I0e-m tm
半吸收厚度：
d12=0.69/3m
1.2.3吸收和射程
在物质中的路径和射程 为何不能用α粒子那样的平均射程的概念来说明β粒子的 情况
1.2.3吸收和射程
β射线的射程
一束单能α粒子具有平均射程，这个射程与α粒子能量有关， 对于β射线来说，因为β粒子的能量是从零到Eβ最大连续分布，所 以各个β粒子的射程差别很大。即使是初始能量相同的一束电子， 由于它们在电离过程中损失的能量涨落很大，同时还存在轫致 辐射和多次散射，因而它们在同一物质中经过直线距离差别也 是很大的，所以不能用α粒子那样的平均射程的概念来说明β粒 子的情况。
电离
δ电子——α粒子与物质原子壳层电子直接碰撞时，可以产生高 能电子的电离，出射的电子。
δ电子可以使物质原子再电离或激发。
激发(excitation)
带电粒子通过物质时，壳层电子获得的能量不足以使 壳层电子脱离轨道，则从能量较低的轨道跃迁到能量 较高的轨道，即原子由基态转入高能态，这种过程称
为激发。 原子退激——激发态的原子不稳定，处在高能态的
参考书
《电离辐射防护与安全基础》 杨朝文 《辐射防护导论》 方杰 主编 《辐射防护基础》 李星洪 主编
网络教学平台下载
主编
教材
1.1.2 粒子与物质相互作用
概述—— 重带电粒子可与核外电子发生弹性碰撞，仅在其能 量低于100eV时有意义，所以一般只考虑带电粒子与核 外电子的非弹性碰撞。 重带电粒子与核外电子发生非弹性碰撞的结果可使 原子发生电离或激发。
Z：物质原子的原子序数；
N：物质在单位体积中包含的原子数目；
c：光速；
V：重带电粒子的速度；
me：电子的静止质量 I ：物质原子中电子的平均等效电离电位。
阻止本领
带电粒子使物质原子电离或激发而损失的能量称为电离能 量损失。 把带电粒子在物质中单位路程上的电离损失称为电离能量 损失率，又称为阻止本领。常用符号 (-dE/dx)ion表示。 脚标“ion”表示是由入射粒子使原子电离或激发所引起的 能量损失。
基本任务是：保护环境、保障从事放射性工作的人 员和一般居民的健康与安全、保护他们的后代、促 进原子能事业的发展。
实现辐射防护目的的办法是：
为了防止确定性效应的发生，把剂量当量限值 定在足够低的水平上，以保证从业者在终生全 部时间内受到的照射也不会达到产生有害效应 的阈值。 使一切具有正当理由的照射保持在合理的可以 达到的尽量低的水平。
α粒子能/MeV
4 5 6 7 8 9 10
空气R/cm
2.5 3.5 4.6 5.9 7.4 8.9 10.6
生物组织/ m
31 43 56 72 91 110 130
铝/ m
16 23 30 38 48 58 69
1.2 β射线与物质相互作用
1.2.1 β射线的产生和特点
快速电子或β射线（正电子和电子）与物质发生三种相互作用： 非弹性散射、弹性散射和轫致辐射。 由于电子的静止质量约是α粒子的1/7000，所以它与物质相互 作用及在物质中的运动轨迹都与重带电粒子有很大差异。 快速电子在物质中的损失一般需考虑电离损失和轫致辐射损失。 电子与原子核库仑场作用发生非弹性碰撞，产生轫致辐射，能 量为几个MeV的电子在铅中的轫致辐射能量损失率接近电离损失 率。
电视机 高压15 kV 电子束能量15 keV x 射线能量 0 -15 keV
产生机制 原子核
辐射能量损失率公式：
(-ddEx)radzm 2Z22 NE
m: 入射粒子的质量 E：入射粒子的能量 z：入射粒子的电荷数 Z：靶物质的原子序数 N：单位体积内靶物质的原子序数
辐射能量损失率表达式重要结论：
(4)(-dE/dx)ion与物质的电子密度NZ成正比。物质密度越大，物质中
原子的原子序数越高，则此种物质对重带电粒子的阻止本领也越大。
阻止本领表达式重要结论－3：
（5）在中能区，阻止本领与入射粒子的能量成反比
电子的阻止截面：
e =-N1 (ddEx)e
电离密度（ionization density )
多次散射和反散射
电子穿过物质时先后受到许多原子核的弹性散 射作用，称为“多次散射”。
电子在物质中的行程较大，散射次数愈多，电 子的偏转就显著。电子经过多次散射，最终散 射角可以大于900，甚至可能是折返去，这种大 于900的散射称为反散射。
β粒子多次散射和反散射的应用
在β放射源的活度测量中，为了减少散射的影响，放射源 的衬托物、支架等都利用原子序数Z低的物质，这是因为Z 低，原子核的库仑场作用小一些。 在进行β源活度的绝对测量时，必须对放射线的反散射衬 托物的反射因素造成计数的增长予以修正，利用β射线的 反散射计数变化与散射体厚度的关系，可以做成反散射厚 度计来测量各种金属薄层及胶片、塑料布等材料的厚度， 这是射线反散射技术的一项专门应用。
经验公式
对于能量为3-7MeV的α粒子在标准状态下空气中的平均射程可用 下面的经验公式表示：
子质量至少大1800倍。重带电粒子的质量与电子质量相比，都可以近似 地被看成是无穷大。因此，重带电粒子的质量的确切数值就对阻止本领
没有影响了。
阻止本领表达式重要结论－2：
(3) (-dE/dx)ion与重带电粒子的速度有关。当速度较小时，可以近似
地认为电离能量损失率与速度的平方成反比，对数项的数值影响不大； 当速度比较高时，1 项变化很小，对数项的影响较大。当两种粒子的 速度相等时，即具u有2 相同的E/m和相等的电荷，则两种粒子在同一靶物 质中的阻止本领就相同。例如质子、氘核和氚核，它们的质量不同， 如果它们的速度一样，则它们在同一物质中的阻止本领就一样。
为了达到辐射防护目的，一切辐射实践和设施的选址设计、 建造、运行和退役，必须遵守辐射防护三原则:
辐射实践正当化 辐射防护最优化 个人剂量的限制
辐射防护的三原则是一个有机的统一体， 在应用时必须综合考虑。
考核方式
平时20%（出勤率+作业） 期末80%（考试）
教学内容
第1章 射线与物质的相互作用 第2章 辐射剂量学基础 第3章 核辐射探测方法 第4章 辐射来源及其影响 第5章 辐射防护
带电粒子通过物质
物质中原子被电离，在 粒子通过的路径上形成 许多离子对：
库仑作用
e+
正离子和自由电子
自由电子 正离子
++
++ -+ -
+ ++-++-+-++--++--++--+-++----
+-++--+-
+ -- -
-
α + 靶原子 → 正离子 + 电子 + α
4He + Ar → Ar+ + e- + 4He
非弹性散射
非弹性碰撞—— 当快速电子通过物质时，它与物质原子的壳层电子发生碰 撞，而体系功能不守恒，入射电子将自己的一部分能量给 于原子壳层电子，使原子发生电离或激发。 电子——电子碰撞：实质上是静电相互作用。
1.2.3 吸收和射程
吸收——
无论是单能电子束，还是能量连续分布的β射线，在经过一定 厚度的物质时，电子的数目随着距离的增加而逐步减少，这种 现象称为吸收。
阻止本领表达式重要结论－1：
(1) (-dE/dx)ion与重带电粒子电荷数的平方成正比。如果α粒子和质子的
速度相等，物质对α粒子的阻止本领是对质子阻止本领的4倍。带电粒 子的电荷愈多，能量损失率愈大，穿透能力也就愈弱。
(2)(-dE/dx)ion与带电粒子的质量无关。原因在于重带电粒子的质量比电
电子要跳回低能态轨道来，以发射光子的形式放出相
应的能量 。
电离和激发两过程构成了重带电粒子在碰撞过程 中的主要能量损失。
阻止本领公式
- dE dx ion
=
4pz 2e4 meu 2
NZ
ln
2meu
2
I
+
C Z
-
ln1 -
u2
c2
-
u2
c2
式中：z：重带电粒子的电荷数；
e：一个电子的电量，等于1.602×10-19C;
电离（ionization）
带电粒子通过物质时，与物质原子的壳层电子发生静电作用 电子获得足够能量后使其脱离轨道形成一个带负电荷的自由 电子（次级电子），失去一个电子的原子则变成带正电荷的 离子，自由电子与离子构成离子对。这种使物质中性原子变 成离子对的过程称为电离。 原电离——入射粒子直接作用引起的电离 次级电离——由原电离产生的电子如果具有足够的动能，它 也能使原子电离，δ电子。
R0 =0.31E832
E α是α粒子的能量，单位是MeV. R0 是α粒子在标准状态下的空气中的平均射程，单位是cm.
重带电粒子在物质中的射程与能量的关系
相同能量的同一种带电粒子在不同物质中的射程有经验
公式：
Ra = b Aa Rb a Ab
式中ρa和ρb、Aa和Ab分别为物质a和物质b的密度与相对 原子量。
在其它物质中的射程：
在其它物质中的射程R可用在空气中的射程R0进行换算，其 公式如下：
R=3.210-4
A
Raiv
式中，A和ρ分别表示吸收物质原子的质量数和密度（单位 为g/cm3），R的单位为cm。
问题一：
已知5MeV的α粒子在空气中的平均射程是3.5cm，求其 在铝和铅中的平均射程？
α粒子在几种物质中的平均射程
核辐射测量与防护
第1章 射线与物质相互作用
放射性警示标志：
电离辐射警告标志
电离辐射标志
要尽量避开贴有这些标志的物体！
辐射防护是：原子能科学技术的一个重要分支，它 是研究人类免受或少受电离危害的一门综合性的边 缘学科。它涉及到原子核物理、放射化学、辐射剂 量学、核电子学、放射医学、放射生物学及放射生 态学等学科。
辐射能量损失（bremsstrahlung )
快速运动电子通过原子核附近时，受到原子核 库仑电场的作用，速度大小和运动方向都发生 变化，一部分能量以电磁波的形式辐射出来， 这种辐射称为轫致辐射。
轫致辐射
电子打在荧光屏上 产生X射线 电视机显像管
特征: x 射线能量连续 0 – EMax(电子能量)
最大距离，称为该粒子在物质中的射程，常用符号R表示。
如果不指明在哪种物质中，而只是说“射程”多少，就是 指粒子在标准状况下的空气中的射程。
射程和路径的区别
带电粒子的射程和路程
射程歧离
一组单能粒子射程的平均值称为平均射程。 相同能量的粒子在同一种物质中的射程并不完全相 同，这种现象称为射程歧离。 产生这种现象的原因——
组织本领公式
低能时：
(-d d)E x io= n2pm e0 4 vN 2 Z ln m 0 Iv2+1.23 2N v9 2 Z
高能时：
p ( - d d ) io E = x 2 n m e 0 4 v N 2 l2 n Z m I( 0 1 v - 2 E )- l2 n ( 2 1 - 2 - 1 + 2 )- ( 1 - 2 )+ 8 1 ( 1 - 1 - 2 ) 2 N v 2
（1）辐射能量损失率与z2成正比，与m2成反比。由于电子的质量小，在 能量相同的情况下，电子的辐射能量损失要比α粒子、质子和重带电粒子 大得多。 （2）辐射能量损失率与Z2和N成正比。表明β粒子打在重元素中，容易 发生轫致辐射。 （3）辐射能量损失率与入射粒子能量E成正比。
(-dEdx)rad = ZE (-dEdx)ion 800
问题二
20MeV的电子穿过 Pb时，辐射损失和电离损失之比是多少?
β粒子的多次散射
弹性散射概念（简称散射）——
电子穿过物质时，运动方向的改变虽与原子核和核外电 子发生非弹性碰撞有关，但主要是由于原子核的库仑力 作用而发生的弹性碰撞结果，发生弹性碰撞时电子的能 量变化很小，但电子的运行方向变化很大，电子愈靠近 原子核，散射愈厉害，散射角度也愈大。
带电粒子在单位路径 长度上形成的离子对数， 单位为离子对/厘米。比 电离应包括原电离和次电 离产生的离子对。
带电粒子在物质中的射程
任何一种带电粒子在进入物质以后，通过与物质相互作用 而不断地损失能量。如果物质的厚度是足够的，带电粒子 最终将完全停留在物质中，这种现象称为物质对带电粒子 的吸收，这种物质称为吸收物质。 带电粒子从进入物质到完全被吸收沿原入射的方向穿过的
I=I0e-t =I0e-m tm
半吸收厚度：
d12=0.69/3m
1.2.3吸收和射程
在物质中的路径和射程 为何不能用α粒子那样的平均射程的概念来说明β粒子的 情况
1.2.3吸收和射程
β射线的射程
一束单能α粒子具有平均射程，这个射程与α粒子能量有关， 对于β射线来说，因为β粒子的能量是从零到Eβ最大连续分布，所 以各个β粒子的射程差别很大。即使是初始能量相同的一束电子， 由于它们在电离过程中损失的能量涨落很大，同时还存在轫致 辐射和多次散射，因而它们在同一物质中经过直线距离差别也 是很大的，所以不能用α粒子那样的平均射程的概念来说明β粒 子的情况。
电离
δ电子——α粒子与物质原子壳层电子直接碰撞时，可以产生高 能电子的电离，出射的电子。
δ电子可以使物质原子再电离或激发。
激发(excitation)
带电粒子通过物质时，壳层电子获得的能量不足以使 壳层电子脱离轨道，则从能量较低的轨道跃迁到能量 较高的轨道，即原子由基态转入高能态，这种过程称
为激发。 原子退激——激发态的原子不稳定，处在高能态的
参考书
《电离辐射防护与安全基础》 杨朝文 《辐射防护导论》 方杰 主编 《辐射防护基础》 李星洪 主编
网络教学平台下载
主编
教材
1.1.2 粒子与物质相互作用
概述—— 重带电粒子可与核外电子发生弹性碰撞，仅在其能 量低于100eV时有意义，所以一般只考虑带电粒子与核 外电子的非弹性碰撞。 重带电粒子与核外电子发生非弹性碰撞的结果可使 原子发生电离或激发。
Z：物质原子的原子序数；
N：物质在单位体积中包含的原子数目；
c：光速；
V：重带电粒子的速度；
me：电子的静止质量 I ：物质原子中电子的平均等效电离电位。
阻止本领
带电粒子使物质原子电离或激发而损失的能量称为电离能 量损失。 把带电粒子在物质中单位路程上的电离损失称为电离能量 损失率，又称为阻止本领。常用符号 (-dE/dx)ion表示。 脚标“ion”表示是由入射粒子使原子电离或激发所引起的 能量损失。
基本任务是：保护环境、保障从事放射性工作的人 员和一般居民的健康与安全、保护他们的后代、促 进原子能事业的发展。
实现辐射防护目的的办法是：
为了防止确定性效应的发生，把剂量当量限值 定在足够低的水平上，以保证从业者在终生全 部时间内受到的照射也不会达到产生有害效应 的阈值。 使一切具有正当理由的照射保持在合理的可以 达到的尽量低的水平。
α粒子能/MeV
4 5 6 7 8 9 10
空气R/cm
2.5 3.5 4.6 5.9 7.4 8.9 10.6
生物组织/ m
31 43 56 72 91 110 130
铝/ m
16 23 30 38 48 58 69
1.2 β射线与物质相互作用
1.2.1 β射线的产生和特点
快速电子或β射线（正电子和电子）与物质发生三种相互作用： 非弹性散射、弹性散射和轫致辐射。 由于电子的静止质量约是α粒子的1/7000，所以它与物质相互 作用及在物质中的运动轨迹都与重带电粒子有很大差异。 快速电子在物质中的损失一般需考虑电离损失和轫致辐射损失。 电子与原子核库仑场作用发生非弹性碰撞，产生轫致辐射，能 量为几个MeV的电子在铅中的轫致辐射能量损失率接近电离损失 率。
电视机 高压15 kV 电子束能量15 keV x 射线能量 0 -15 keV
产生机制 原子核
辐射能量损失率公式：
(-ddEx)radzm 2Z22 NE
m: 入射粒子的质量 E：入射粒子的能量 z：入射粒子的电荷数 Z：靶物质的原子序数 N：单位体积内靶物质的原子序数
辐射能量损失率表达式重要结论：
(4)(-dE/dx)ion与物质的电子密度NZ成正比。物质密度越大，物质中
原子的原子序数越高，则此种物质对重带电粒子的阻止本领也越大。
阻止本领表达式重要结论－3：
（5）在中能区，阻止本领与入射粒子的能量成反比
电子的阻止截面：
e =-N1 (ddEx)e
电离密度（ionization density )
多次散射和反散射
电子穿过物质时先后受到许多原子核的弹性散 射作用，称为“多次散射”。
电子在物质中的行程较大，散射次数愈多，电 子的偏转就显著。电子经过多次散射，最终散 射角可以大于900，甚至可能是折返去，这种大 于900的散射称为反散射。
β粒子多次散射和反散射的应用
在β放射源的活度测量中，为了减少散射的影响，放射源 的衬托物、支架等都利用原子序数Z低的物质，这是因为Z 低，原子核的库仑场作用小一些。 在进行β源活度的绝对测量时，必须对放射线的反散射衬 托物的反射因素造成计数的增长予以修正，利用β射线的 反散射计数变化与散射体厚度的关系，可以做成反散射厚 度计来测量各种金属薄层及胶片、塑料布等材料的厚度， 这是射线反散射技术的一项专门应用。