大学物理讲座
物理讲座心得体会范文（精选3篇）
物理讲座心得体会范文（精选3篇）物理讲座范文篇1本学期在大学物理课程的学习中，老师将物理讲座这种形式引入了课程教学中。
我也非常有幸地听了几次物理，感受很深。
原本有些枯燥无味的大学物理在加入了物理讲座以后一下子有趣多了。
而且这个学期的物理讲座的主要内容为谈天、说地、节能、访器。
话题范围广泛，也十分符合我的兴趣所在。
老师也侃侃而谈，像讲故事一般地给我们讲宇宙、地球、熵等等，在这样轻松的气氛下，不仅仅让我学到了许多平时物理课程中学不到的知识，最后通过最后撰写讲座论文，还培养了我自主学习物理知识的能力及对物理问题进行探索的兴趣。
在谈天这一个环节的物理讲座中，我对老师的几句话感受非常深刻。
老师是这样讲的：从天道悟人道!不懂天，枉为人!道可道，非常道，名可名，非常名。
做人真幸运!确实如此。
在物理讲座论文的撰写中，我更加深刻地理解了老师的话。
原来宇宙是这样一个神秘而又奇妙的世界!更加奇妙的是人们在探索中所获得的乐趣。
小到对一个基本粒子的研究，大到对超星系团和空洞探索，无一不是人类千百年来智慧的结晶啊!上天赋予了我们人类高度发达的大脑以及由此而生的智慧，我们更应该对得起这种与生俱来的能力，去探索、去发现这个世界，让这个世界更加美好!在说地的这个环节里，老师说人是神性和兽性的结合。
我觉得非常有道理。
一方面，人类充分地运用上天所赋予的能力探索大自然的规律，另一方面却在实际的生活中为了一些利益而不惜违背大自然、破坏大自然。
从小就对天文非常感兴趣，从小学时读的《十万个为什么》到如今学习天文物理学，我对宇宙一直怀着强烈的好奇心。
那么多像太阳一样的星星在发光，可为什么天空还是黑的?奇妙的日食、月食是怎么发生的……有一天通过自己的努力知道这些现象背后的知识时的那种喜悦、兴奋之情真的让我难以抗拒。
在本次物理讲座论文课题的撰写中，我通过各种方法，例如图书馆借阅天文学方面的书籍、网上搜索天文学方面的资料等，自主学习了白矮星、中子星以及黑洞的形成、构造、性质等等知识，并最终选取了中子星作为主要的对象进行了更深一层次的学习，让我再次深深地体验了探索未知世界的乐趣。
大学物理热学讲课教案
课程名称：大学物理授课对象：理工科本科生授课时间：2课时教学目标：1. 使学生掌握热学的基本概念和基本定律。
2. 培养学生运用热学知识解决实际问题的能力。
3. 培养学生严谨的科学态度和良好的学习方法。
教学重点：1. 热力学第一定律、第二定律。
2. 状态参量、态函数。
3. 热力学系统、平衡态、热动平衡。
教学难点：1. 热力学第一定律、第二定律的理解与应用。
2. 状态参量、态函数的应用。
3. 热力学系统、平衡态、热动平衡的概念理解。
教学过程：一、导入新课1. 复习上一节课的内容，引导学生回顾热学的基本概念。
2. 介绍本节课要学习的热力学第一定律、第二定律。
二、讲授新课1. 热力学第一定律（1）讲解热力学第一定律的基本概念，包括能量守恒定律、热力学第一定律的数学表达式。
（2）举例说明热力学第一定律的应用，如理想气体状态方程、热机效率等。
（3）引导学生分析实际应用中的能量转化过程。
2. 热力学第二定律（1）讲解热力学第二定律的基本概念，包括熵增原理、可逆过程、不可逆过程等。
（2）举例说明热力学第二定律的应用，如制冷机、热泵等。
（3）引导学生分析实际应用中的熵变过程。
3. 状态参量、态函数（1）讲解状态参量、态函数的基本概念，如体积、压强、温度等。
（2）举例说明状态参量、态函数在热力学中的应用，如理想气体状态方程、热力学势等。
（3）引导学生分析状态参量、态函数的变化规律。
4. 热力学系统、平衡态、热动平衡（1）讲解热力学系统、平衡态、热动平衡的基本概念。
（2）举例说明热力学系统、平衡态、热动平衡在实际中的应用，如等温过程、等压过程等。
（3）引导学生分析热力学系统、平衡态、热动平衡的相互关系。
三、课堂练习1. 学生独立完成课后习题，巩固所学知识。
2. 教师挑选典型习题进行讲解，帮助学生掌握解题方法。
四、课堂小结1. 总结本节课所学内容，强调重点、难点。
2. 布置课后作业，要求学生巩固所学知识。
五、教学反思1. 教师对本节课的教学效果进行自我评价，分析教学过程中的优点和不足。
大学生物理竞赛讲课稿范文
大学生物理竞赛讲课稿范文主题：引力与天体运动尊敬的评委、各位参赛选手们，大家好！我是XXX大学物理系的XXX，非常荣幸能够在今天为大家带来关于引力与天体运动的讲座。
引力是物理学中的重要概念，它影响着天体之间的运动和宇宙的演化。
本次讲座将涵盖引力的基本原理、万有引力定律、开普勒定律以及天体运动的一些实际应用。
希望通过这次讲座，能够帮助大家更好地理解和掌握引力与天体运动的知识。
让我们一起开始吧！一、引力的基本原理引力是地球吸引物体的力量，它是自然界中最基本也是最重要的一种力。
引力是由地球产生的，它使物体朝向地球的中心运动，并且与物体的质量和距离有关。
那么，引力的计算公式是什么呢？根据牛顿的万有引力定律，两个质点之间的引力可用如下公式表示：F =G * m1 * m2 / r^2其中，F表示两个质点之间的引力；G为万有引力常数，约等于6.67430 * 10^-11 N·(m/kg)^2；m1和m2表示两个质点的质量；r为两个质点之间的距离。
二、万有引力定律万有引力定律是牛顿于1687年提出的，它描述了任意两个物体之间的引力效应。
根据万有引力定律，两个物体之间的引力与它们的质量成正比，与它们之间的距离的平方成反比。
这个定律对于我们理解和解释天体的运动和宇宙的结构起到了至关重要的作用。
三、开普勒定律开普勒定律是描述行星绕太阳运动的重要规律。
开普勒提出了三个定律，它们分别是：1. 开普勒第一定律（椭圆轨道定律）：每个行星绕太阳运行的轨道是一个椭圆，太阳位于椭圆的一个焦点上。
2. 开普勒第二定律（面积速率定律）：行星与太阳连线在等时段内扫过的面积是相等的。
3. 开普勒第三定律（调和定律）：行星与太阳之间的平均距离的立方与行星公转周期的平方成正比。
开普勒定律的发现和应用使我们能够更好地理解和预测天体的运动。
四、天体运动的应用引力和开普勒定律在天体运动的研究中有着广泛的应用。
下面我们将介绍几个常见的应用案例：1. 人造卫星的轨道计算：利用牛顿的引力定律和开普勒定律，我们可以计算出人造卫星在地球的轨道和运行速度，从而保证卫星能够按照预定的轨道正常工作。
大学物理反质子 讲座
这一发现发表于《天体物理学快报》 (Astrophysical Journal Letters)，文献证实了此前 地球的磁场能够俘获反物质粒子的理论工作。同 时，该研究团队表示，在范艾伦辐射带的两个层 面之间也发现了少量的反质子，或可俘获一些常 规物质。尽管数量不多，研究团队认为这些反质 子能为未来的太空飞船供给足够的燃料。
中国历史上的四大发明家
曾公亮 宋初 指南针
毕昇 北宋 印刷
蔡伦 东汉 造纸
孙思邈 唐代 火药
中国不同时期GDP 占世界GDP的比重
1700年占22%（清康熙年间） 1822年占32%（清道光年间） 1950年占5%（新中国初期） 1978年占1%（文革结束后） 2008年占6%（改革开放30年后） 预计2040年占22%（现代化前夜） 结论：340年一个轮回（1700-2400）
20名国家最高科学技术奖获得者基本信息
序号
年份
姓名
生平信息
获奖年龄
专业领域
1
吴文俊
1919-
81
2000
2
袁隆平
1930
70
世界著名数学家 杂交水稻之父
3
王选
1937-2006
64
2001
4
黄昆
1919-2005
82
汉子激光照排创始人 著名物理学家
5
2002
金怡濂
1929
73
高性能计算机专家
6
刘东生
（一）中华民族在人类 历史上曾经几度辉煌
公元960年，北宋建立。在此前后，中国GDP总量占世界经济总 量60%以上，达到了颠峰。 从东汉到明朝初期，中国的科学技术曾经长达14个世纪一路领 先，中国的四大发明曾经成为引领世界科学技术的四面旗帜。 进入近现代以后，由于闭关锁国、故步自封等原因，我们落伍了 掉队了，我们与世界科学技术的差距日益加大。
大学物理学讲课稿范文模板
大学物理学讲课稿范文模板大学物理学讲课稿第一部分：引言【引言】尊敬的同学们，大家好！我是XX大学物理系的讲师，非常荣幸能够为各位带来本次的物理课程。
物理学作为一门基础学科，对于深入理解自然规律以及人类科技发展起着不可忽视的作用。
在我今天的讲课中，我将以生动活泼的讲解形式，带领大家进入物理的奇妙世界，希望能够激发大家的学习兴趣，提升各位的物理素养。
让我们一同踏上物理学的征程吧！第二部分：力学篇【力学】一、力、质点运动和牛顿定律1. 力的概念和计算2. 牛顿定律的表达形式及其应用3. 弹簧弹力和摩擦力二、运动学1. 变速直线运动2. 质点运动的描述 - 位移、速度和加速度3. 曲线运动和卫星运动三、动力学1. 动量、冲量和动量定理2. 动能、功率和机械功3. 机械能守恒定律和弹性碰撞第三部分：热学篇【热学】一、热学基本概念1. 温度、热量和热平衡2. 热力学第一定律和内能3. 理想气体定律和压强二、热传导和热辐射1. 热传导与导热系数2. 热辐射与黑体辐射定律三、热力学过程1. 等容过程、等压过程和等温过程2. 等熵过程和绝热过程四、热力学循环和热效率1. 卡诺热机和卡诺循环2. 热效率及其提高方法第四部分：电磁学篇【电磁学】一、静电学1. 电荷和库仑定律2. 电场和电势3. 高斯定律和电场线二、电流和电阻1. 电流、电阻和欧姆定律2. 串联和并联电阻三、磁学和电磁感应1. 磁场、磁感应强度和磁场线2. 电磁感应和法拉第定律四、交流电和电磁波1. 交流电和交流电路2. 电磁波的特征和传播第五部分：光学篇【光学】一、谱学1. 光波和光谱2. 杨氏双缝干涉和多普勒效应二、几何光学1. 光的反射和折射2. 球面镜和薄透镜三、波动光学1. 干涉和衍射2. 偏振和光的干涉现象四、光的特性和应用1. 光的传播和光的速度2. 光的色散和光的偏振第六部分：原子物理篇【原子物理】一、原子结构1. 卢瑟福实验和玻尔模型2. 原子核和亚原子粒子二、原子光谱1. 波尔频率条件和光谱线系2. 原子吸收和激发态三、量子力学1. 波粒二象性和不确定性原理2. 薛定谔方程和波函数第七部分：现代物理篇【现代物理】一、相对论1. 狭义相对论和洛伦兹变换2. 质能关系和相对论动量二、量子力学1. 波函数、宇称和概率密度2. 算符和观测量第八部分：总结与展望【总结与展望】通过本次课程的学习，我们深入了解了物理学这门基础学科的重要性和奥妙之处。
大学物理五分钟试讲教案
课时：1课时教学目标：1. 知识目标：使学生理解波动光学的基本概念，掌握光的干涉、衍射、偏振等现象。
2. 能力目标：培养学生运用波动光学知识解决实际问题的能力。
3. 情感目标：激发学生对物理学科的兴趣，提高学生的综合素质。
教学重点：1. 光的干涉现象及其原理。
2. 光的衍射现象及其原理。
3. 光的偏振现象及其原理。
教学难点：1. 光的干涉现象的定量分析。
2. 光的衍射现象的定量分析。
3. 光的偏振现象的定量分析。
教学过程：一、导入新课1. 提问：什么是波动？什么是光学？2. 引出波动光学，介绍波动光学的研究对象和意义。
二、讲授新课1. 光的干涉现象a. 定义：两束或多束光波在空间重叠时，由于相位差而产生的现象。
b. 原理：根据光的波动性，两束光波相遇时会发生叠加，从而产生干涉现象。
c. 典型实例：杨氏双缝干涉实验、牛顿环实验。
d. 干涉条纹的规律：明暗条纹间距与光程差、光源波长、双缝间距等因素有关。
2. 光的衍射现象a. 定义：光波在传播过程中遇到障碍物或孔径时，发生偏离直线传播的现象。
b. 原理：根据光的波动性，光波在传播过程中遇到障碍物或孔径时，会发生衍射现象。
c. 典型实例：单缝衍射、圆孔衍射。
d. 衍射条纹的规律：衍射条纹间距与光程差、光源波长、孔径大小等因素有关。
3. 光的偏振现象a. 定义：光波在传播过程中，电场矢量在某一方向上振动的现象。
b. 原理：根据光的波动性，光波在传播过程中，电场矢量会振动，形成偏振光。
c. 典型实例：尼科尔棱镜实验、马吕斯定律。
d. 偏振光的性质：偏振光的振动方向与偏振片的透光轴垂直。
三、课堂小结1. 总结波动光学的基本概念，包括光的干涉、衍射、偏振等现象。
2. 强调波动光学在实际应用中的重要性。
四、布置作业1. 完成课后习题，巩固所学知识。
2. 查阅资料，了解波动光学在生活中的应用。
五、教学反思1. 通过本节课的学习，学生掌握了波动光学的基本概念，提高了运用波动光学知识解决实际问题的能力。
大学物理听课记录
大学物理听课记录我在大学期间的物理课程里，曾经有幸聆听一位非常出色的教授的讲座，这节课不仅让我在物理理论上有了更深入的理解，也让我体验到了物理科学的魅力和无限的探索空间。
这次课程的主题是力学的基本原理。
教授从经典物理学的发展历程入手，向我们讲述了牛顿的三大定律及其在力学研究中的重要性。
他以生动的图表和实际例子，将抽象的内容进行了直观的阐述，使得我们能够更好地理解这些原理。
他告诉我们，力学不仅是物理学的基石，也是工程学、地球科学和生命科学等其他学科的基础。
只有深入理解力学的基本原理，才能够应用到其他实际问题中去。
接下来，教授详细介绍了牛顿运动定律。
他解释道，第一定律是惯性定律，一个物体如果没有外力作用的话，将保持静止或匀速直线运动。
第二定律则是力与加速度的关系，F=ma。
这个公式是力学研究中最基础的公式，我们需要熟练掌握其应用。
最后一个定律是相互作用定律，即任何物体间的相互作用力是相等且反向的。
教授通过一系列实验和计算题，向我们展示了这些定律在实际问题中的应用。
除了牛顿定律，教授还向我们介绍了其他力学概念，如质心、动量、动能和功。
他指出，质心是一个物体在运动过程中的均衡点，可以通过一定的计算方法求得。
动量是物体运动的量度，是质量和速度的乘积，而动能则是物体由于运动而具有的能量。
功则是力在点间位移上所做的功，与力和位移的乘积成正比。
教授通过具体的案例和公式推导，让我们更好地理解了这些概念的物理意义和计算方法。
最后，教授介绍了万有引力定律。
他向我们展示了两个质点间的引力公式及其在行星运动、卫星轨道等问题中的应用。
同时，他还谈到了质点系统的有关知识，如质心运动、合外力和角动量守恒等。
这些内容让我对物理科学的宏大和深奥有了更深刻的认识。
这次物理课的听课经历，让我真切地感受到了物理学的魅力和无限的探索空间。
通过理论的探讨、实验的展示和计算的推导，我深刻地认识到物理学不仅是一门科学，更是一门探索自然规律的艺术。
大学物理讲座
哈尔滨工程大学理学院
孙秋华
稳恒磁场讲座Ⅰ
一. 基本概念
1.磁感应强度（描述磁场强弱及方向的物理量）
大小：
方向： Fmax v 的方向。 单位：特斯拉（T）
2.磁通量（流过某面磁场强弱的物理量）
S S
Fmax B qv
( SI制）
m B ds B cos ds
I
e
v
哈尔滨工程大学理学院
孙秋华
稳恒磁场讲座Ⅰ
75. 一半径为 R的圆筒形导体通以电流I，筒壁很薄，可 视为无限长，筒外有一层厚为d，磁导率为 的均匀顺 磁性介质，介质外为真空。画出此磁场的H— r曲线及 B— r曲线（要求：在图上标明各曲线端点的坐标及所 代表的函数值）
哈尔滨工程大学理学院
dI 1 d q / π 2
dr
r
3、计算微元产生的场强
dB
0 d I
2r
0 d q
4r
0
4
dr
r B o
4、判断微元产生场强的方向
5、求出载流导体的场强
0 B dr 4 0
R
0R
4
方向
哈尔滨工程大学理学院
孙秋华
稳恒磁场讲座Ⅰ
5.如图，半径为R的圆盘均匀带电，电荷面密度为，令该 圆盘以角速度 绕通过其中心且垂直于圆平面的轴旋转。 求轴线上距圆片中心为x 处的 P 点的磁感应强度。
2
2 2 3
（ 2 x R ）2
孙秋华
方向满足右手定则
哈尔滨工程大学理学院
稳恒磁场讲座Ⅰ
0 I B 4R
I
方向满足右手定则
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
z
B
c x
v a
b y
解：(1) 运动导体中的自由电子要受到洛伦兹力的作用沿－x方向运动，从而在垂直于x轴 的一对表面上分别积累上正负电荷，该电荷分布建立的电场方向沿－x轴．
当自由电子受到的电场力与洛伦兹力作用而达到平衡时，电场强度为： E = vB 写成矢量形式为
E v B
(2) 面电荷只出现在垂直x轴的一对平面上，x坐标大的面上出现的是正电荷，y坐标小的 面上出现的是负电荷，二者面电荷密度的大小相等，设为，则由高斯定理可以求得
大学物理讲座
－－ 稳恒磁场Ⅱ
孙秋华
稳恒磁场的教学内容
1.基本磁现象；磁场；磁感应强度；磁通量；磁场中 的高斯理；毕奥一沙伐尔一拉普拉斯定理;安培环路 定律及其应用；运动电荷的磁场。
2.磁场对运动电荷的作用(洛仑兹力)；磁场对载流导 线的作用(安培定律)；磁场对载流线圈的作用力 矩；磁力的功。
3.物质的磁化；B ,H , M三矢量之间的关系。
B
l
v
解: 对应的圆运动半径为
r mv mlqB / 2m l
qB
qB
2
故l为该圆的直径,
3l / 2
v
3
B 10.在一顶点为45°的扇形区域，有磁感强度 为方向垂直指向纸面内的均匀磁场，如
图．今有一电子(质量为m，电荷为-e)在底边距顶点O为 l 的地方，以垂直底边的速度 射入该磁场区域，若要使电子不从上面边界跑出，电子的速度最大不应超过多少？
Fy d Fy 0
d Fx d F cos
Fx
π 2
dFx
0 I1I 2
2
0 I1I 2
2
2
∴半圆线圈受I2的磁力的大小为：
F 0I1I2
方向：垂直I1向右．
F
0 I1I 2
2 i
2
5 . 如图所示，将一无限大均匀载流平面放入均匀磁场中，(设均匀磁场方向沿Ox轴正方向)且 其电流方向与磁场方向垂直指向纸内．己知放入后平面两侧的总磁感强度分别为
4
磁力矩垂直磁矩和磁场所组成的平面
7.如图所示，两根相互绝缘的无限长直导线1和2绞接于O点，两导线间夹角为，通 有相同的电流I．试求单位长度的导线所受磁力对O点的力矩．
I1
o
I
2
解：在任一根导线上(例如导线2)取一线元dl，该线元距O点为l．该处的磁感强度为
B 0I 2l sin
方向垂直于纸面向里,电流元Idl受到的磁力为
B
I1
c
A a
C
I2 d
b
D
解：
F F1 F2 F3 F4
FAB
0 I1I 2 2a
ci
FCD
0 I1I 2
di
2 ( a b )
C
B
I1
c
I2 d
A
o
a
b
D
x
解：1、选坐标（如图所示）
2、找微元
I 2dl
3、考察微元处的磁场
B 0I1 2x
4、计算微元受到的安培力
dFBC BI 2dl
I1
I2
解：1、选坐标（如图所示）
2、找微元
I 2dl
3、考察微元处的磁场
B 0I1 2x
方向
4、计算微元受到的安培力
dF BI 2dl
4、标出微元受到安培力的方向 5、求出载流受到的安培力
y
dF
I1
o
I2
x
d F I2Bd l
0I1I2 R d 2πR cos
d Fy d F sin 根据对称性知：
0 E 0vB
作业67.一无限大平面导体薄板,自上而下均匀通以电流,电流面密度为i (即单位宽度上的 电流强度)，(1)求板外空间任一点的磁感应强度的大小和方向；(2)如有一粒子(m，q) 以初速v沿平板法线方向向外运动，则至少电子最初距板多远时才不会与板相撞。
I
v
e
谢谢各位同学
感谢下 载
dF BIdlsin
5、标出微元受到安 培力的方向
6、求出载流受到的安培力
y
c
o
dF
I
B
bx
F
c
BIdlsin
2 IBRsin( )d IBR
b
0
2
F IBRk
y
c
F
I
B
o
bx
3. 在长直电流I1旁有一等腰梯形载流线框ABCD，通有电流I2，已知BC , AD边的倾斜角为， 如图所示，AB边与I1平行，距I1为a,梯形高为b，上、下底长分别为c , d。试求该线框受到 的作用力。
dF I dl B
其大小
d F IB d l 0 I 2 d l 2l sin
方向垂直于导线2，如图所示．该力对O点的力矩
d M l d F 0I 2 dl 2 s in
任一段单位长度导线所受磁力对O点的力矩
dM 0 I 2 dl 2sin
导线2所受力矩方向垂直图面向上，导线1所受力矩方向与此相反．
因为线圈上每一电流元受力方向相同，所以合力
2R
F1 d F1 IBsin 60 d l IBsin 60 2R
0
F1= 0.34 N， 方向垂直环面向上． 电流元受B2的作用力
d F2 I dlB2 sin 90 IB cos60dl
方向指向线圈平面中心．
由于轴对称，dF2对整个线圈的合力为零，即
B22 B12
20
j
I dF/dS
z
x
作业65.如图所示,载有电流I1和I2的无限长直导线相互平行,相距3r,今有载有电流I3的导线 MN= r水平放置，其两端M、N分别与I1、I2距离均为r，三导线共面，求导线MN所受的磁 场力的大小与方向。
I1
I3
M
N
I2
6. 盘面与匀强磁场 B 成 角的带正电圆盘，半径为R，电量 q 均匀分布在表面上。圆盘 以角速度 绕过盘心且与盘面垂直的轴转动。求此带电旋转圆盘在磁场中受的磁力矩。
圆弧AC段所受的磁力． (2) 线圈平面与磁场成60°角时， 线圈所受的磁力矩．
B
I B
A
o
9.一个顶角为30°的扇形区域内有垂直纸面向内的均匀磁场．有一质量为m、电荷为q (q > 0)的粒子，从一个边界上的距顶点为l的地方以速率v = lqB / (2m)垂直于边界射入磁场， 求粒子从另一边界上的射出的点与顶点的距离及粒子出射方向与该边界的夹角。
1 I
o
I
2M
8. 如图所示，在一通有电流 I
的长直导线附近，有一半径为
R，质量为m的细小线圈。细小
线圈可绕通过其中心与直导线
o
平行的轴转动。直导线与细小
线圈中心相距为 d，设d>>R，
I'
I
通过小线圈的电流为I'。若开
R
始时线圈是静止的，它的正法
线单位矢量 en 法线单位矢量
的en /方的向方与向纸成面角
(
B1
B2 )
1 B 2 (B2 B1 )
i (B2 B1 ) / 0
o
B1
y
B2
x
在无限大平面上沿x轴方向上x取长dx，则I=idx,沿z轴方向取长dz，则电流元为Idz =idx dz，此电流元所受的安培力为
dF
单位面积所受的力
id
xd
zB0(
dF dS
j)
iB0
(
i
j
d
)
SB0 ( j )
0 2d
4
I
en
20 I
md
I
(1
c os 0
1/
)
2
A I ( m2 m1 )
A
I (
0I 2d
R 2
0I 2d
R 2
cos 0
)
B
en
I
作业66. 一平面线圈由半径为0.2 m的1/4 圆弧和相互垂直的二直线组成，
通以电流2 A，把它放在磁感强 度为0.5 T的均匀磁场中，求： (1) 线圈平面与磁场垂直时(如图)，
B
I
解：将电流元Idl处的分解为平行线圈平面的B1和垂直线圈平面的B2两分量，则
B1 B sin 60
B2 B cos60
3
B
B2
I
B1
I
分别讨论线圈在B1磁场和B2磁场中所受的合力F1与F2．电流元受B1的作用力
d F1 I d lB1 sin 90 IB sin 60d l
方向平行圆环轴线．
方向
I1
dF
I2
5、标出微元受到安培力的方向
0
x
6、求出载流受到的安培力
FBC
ab
a BI 2dl
2r 0 I1I 2 dx 0 I1I 2 ln a b r 2x cos 2 cos a
FBC
0 I1I 2 2
tg
ln
a
b
i
a
0 I1I 2 2
ln a b a
j
同理：
FDA
0 I1I 2 2
tg
ln
a
b a
i
I1
0 I1I 2
ln
a
b
j
0
2
a
I2
dF
x
F FAB FBC FCD FD
[
0 I1I 2 d
0 I1I 2c
0 I1I 2
tg
ln
a
b
]i
2( a b ) 2a
a
C