热力学与统计物理期末复习题
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
热力学统计物理
1、请给出熵、焓、自由能和吉布斯函数的定义和物理意义
解:熵的定义:S B−S A=∫dQ
T ⟹
B A dS=dQ
T
沿可逆过程的热温比的积分,只取决于始、末状态,而与过程无关,与保守力作功类似。因而可认为存在一个态函数,定义为熵。
焓的定义:H=U+pV
焓的变化是系统在等压可逆过程中所吸收的热量的度量。
自由能的定义:F=U−TS
自由能的减小是在等温过程中从系统所获得的最大功。
吉布斯函数的定义:G =F+pV= U – TS + pV
在等温等压过程中,系统的吉布斯函数永不增加。也就是说,在等温等压条件下,系统中发生的不可逆过程总是朝着吉布斯函数减少的方向进行的。
2、请给出热力学第零、第一、第二、第三定律的完整表述
解:热力学第零定律:如果两个热力学系统中的每一个都与第三个热力学系统处于热平衡(温度相同),则它们彼此也必定处于热平衡。
热力学第一定律:自然界一切物体都具有能量,能量有各种不同形式,它能从一种形式转化为另一种形式,从一个物体传递给另一个物体,在转化和传递过程中能量的总和不变。热力学第二定律:
克氏表述:不可能把热量从低温物体传到高温物体而不引起其他变化;
开氏表述:不可能从单一热源吸热使之完全变成有用的功而不引起其他变化。
热力学第三定律:
能氏定理:凝聚系的熵在等温过程中的改变随热力学温度趋于零,即lim
T→0
(∆S)T=0
绝对零度不能达到原理:不肯能通过有限的步骤使一个物体冷却到热力学温度的零度。通常认为,能氏定理和绝对零度不能达到原理是热力学第三定律的两种表述。
3、请给出定压热容与定容热容的定义,并推导出理想气体的定压热容与定容热容关系式:
C p−C V=nR
解:定容热容: C V=(ðU
ðT )
V
表示在体积不变的条件下能随温度的变化率;
定压热容:C p=(ðU
ðT )
p
−p(ðV
ðT
)
P
=(ðH
ðT
)
P
表示在压强不变的情况下的熵增;
对于理想气体,定容热容C V的偏导数可以写为导数,即
C V=dU
dT
(1)
定压热容C p的偏导数可以写为导数,即
C P=dH
dT
(2)
理想气体的熵为 H=U+pV=U+nRT(3)
由(1)(2)(3)式可得理想气体的定压热容与定容热容关系式:
C p−C V=nR
4、分别给出体涨系数α,压强系数β和等温压缩系数κT的定义,并证明三者之间的关系:α=κTβp
解:体涨系数:α=1
V (ðV
ðT
)
P
,α 给出在压强不变的条件下,温度升高1 K所引起的物体的
体积的相对变化;
压强系数:β=1p (ðp ðT )v ,β 给出在体积不变的条件下,温度升高1 K 所引起的物体的体积的相对变化;
等温压缩系数:κT =−1V (ðV ðp )T ,κT 给出在温度不变的条件下,增加单位压强所引起的物体的体积的相对变化;
由于p 、V 、T 三个变量之间存在函数关系f (p ,T ,V )=0,其偏导数存在以下关系:
(ðV ðp )T (ðp ðT )v (ðT ðV )P =−1 因此α, β, κT 满足α=κT βp
5、分别给出能,焓,自由能,吉布斯函数四个热力学基本方程及其对应的麦克斯韦关系式 解:能的热力学基本方程:dU =TdS −pdV
对应的麦克斯韦关系式:(ðT ðV )S =−(ðp ðS )V 焓的热力学基本方程:dH =TdS +Vdp
对应的麦克斯韦关系式:(ðT ðp )s =(ðV ðS )p 自由能的热力学基本方程:dF =−SdT +Vdp
对应的麦克斯韦关系式:(ðS ðV )T
=(ðp ðT )V 吉布斯函数的热力学基本方程:dG =−SdT −pdV 对应的麦克斯韦关系式: (ðS ðp )T =−(ðV ðT )p 6、选择T ,V 为独立变量,证明:C V =T (ðS ðT )V ,(ðU ðV )T = T (ðp ðT )V −p 证明:选择T ,V 为独立变量,能U 的全微分为
dU =(ðU ðT )V dT +(ðU ðV )T dV (1) 又已知能的热力学基本方程 dU =TdS −pdV (2)
以T ,V 为自变量时,熵S 的全微分为
dS =(ðS ðT )V dT +(ðS ðV )T dV (3) 将(3)式代入(2)式可得
dU =T (ðS ðT )V dT +[T (ðS ðV )T −P]dV (4) 将(4)式与(1)式比较可得
C V =(ðU ðT )V =T (ðS ðT )V (5) (ðU ðV )T = T (ðp ðT )V −p (6) 7、简述节流过程制冷,气体绝热膨胀制冷,磁致冷却法的原理和优缺点
解:节流过程制冷:
原理:让被压缩的气体通过一绝热管,管子的中间放置一多孔塞或颈缩管。由于多孔塞的
作用,气体在它的两侧形成压强差,气体从高压侧缓慢流到低压侧,并达到稳恒状态,这
个过程被称为节流过程。
优点:(1)装置没有移动的部分,低温下移动部分的润滑是十分困难的问题;
(2)在一定的压强降落下,温度愈低所获得的温度降落愈大。
缺点:节流过程降温,气体的初始温度必须低于反转温度。
绝热膨胀制冷:
原理:能量转化的角度看,系统对外做功,能减少,膨胀分子间平均距离增大,分子间相