材料力学 截面的几何性质

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材料力学截面的几何性质

材料力学截面的几何性质

• 对组合图形:
zci Ai z i c Ai i yci Ai yc i Ai i
S y zci Ai;
i
s z yci Ai
i
Ai 第i个分图形的面积; zci、yci 第i个分图形的形心坐标;
• 例1,求四分之一圆截面对z,y轴的形心位置 • 解:取如图示的坐标系, y • 先求 s x , s y
y
dy
R
o
y

sz A ydA y z dy
z
z
0 2 R sin cos d
3 2

dz
R3 3
y R

o
z
z
sz 4R 3 yc 2 A R 3 4
R3
z R cos y R sin dy R cosd
sz A zdA z y dz
I z I zi
i
,I y I yi,
i
2 I y dA , 元面积对z轴的惯性矩就等于将各元 因 z
面积对z轴的惯性矩求和,因质量连续分布,求和则为积 分。
应用于圆环的情形,可看成两个圆形截面,
I I 1 I 2 I z I y 2I z wenku.baidu.comI y,

材料力学第六章 截面的几何性质惯性矩

材料力学第六章 截面的几何性质惯性矩

2dA
A
(y2
A
z2 )dA
IZ
Iy.
Izy
z y dA;
A
五、平行移轴公式:
I z1 z a2 A; y1 y b2 A;
I z1y1 I zy abA;
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六、主惯性轴和主惯性矩: 主惯性轴(主轴)—使 I zoyo 0 的这对正交坐标轴; 主惯性矩(主惯矩)—截面对主惯性轴的惯性矩; 形心主惯性轴(形心主轴)—通过形心的主惯性轴; 形心主惯性矩(形心主惯矩)—截面对形心主轴的惯性矩。
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例5–4:试计算图示T形截面的形心主惯性矩。 解:(1)确定形心坐标yc.
yc
1 y1 2 y2 1 2
500 5 500 10 25 20cm;
500 500
(2)计算形心主惯性矩:
(z、y轴即形心主轴)
z1
z1
a12 1
50 103 12
20
52
500
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截面(面积A)对z轴和y轴的静矩分
别为:
Sz
y dA;
A
Sy
z dA;
A
静矩为代数值。静矩单位: m3; mm3;
不同截面对同一坐标轴的静矩不同;同
一截面对不同坐标轴的静矩也不同。

材料力学 第四章 截面图形的几何性质

材料力学 第四章 截面图形的几何性质

y
dA
I y z dA
2 A

y
I z y 2 dA
A
O
z
z
惯性矩的单位:m4,cm4,mm4
7
4.2 惯性矩与惯性积
图形对原点的 极惯性矩
I p 2dA ( y 2 z 2 )dA I z I y
A A
y
图形对z轴和y轴 惯性半径
dA
iz
IZ A
截面的形心C在x,y坐标系内的坐标为
x b和y a。
13
4.3 平行移轴公式
因截面上的任一元素dA在x,y
坐标系内的坐标为
x xC b,
于是有
y yC a
2 I x y 2 d A yC a d A yC d A 2a yC d A a 2 d A 2 A A A A A
例1 试计算图示三角形截面对于与其底边重合的z轴的静矩。
y
h
O b
y
z
b(y)
解: 取平行于x轴的狭长条,
b 因此 d A ( h y ) d y h
b 易求 b( y ) (h y ) h
所以对 x 轴的静矩为
S x A y d A 0
h
b bh2 (h y ) y d y h 6

材料力学截面的几何性质

材料力学截面的几何性质

材料力学

第四讲截面的几何性质

【内容提要】

本节主要了解静矩和形心、极惯性矩和惯性积的概念,熟悉简单图形静矩、形心、惯性矩和惯性积的计算,掌握其计算公式。掌握惯性矩和惯性积平行移轴公式的应用,熟练掌握有一对称轴的组合截面惯性矩的计算方法。准确理解形心主轴和形心主惯性矩的概念,熟悉常见组合截面形心主惯性矩的计算步骤。

【重点、难点】

重点掌握平行移轴公式的应用,形心主轴概念的理解和有一对称轴的组合截面惯性矩的计算步骤和方法

一、静矩与形心

(一)定义

设任意截面如图4-1所示,其面积为A,为截面所在平面内的任意直角坐标系。c为截面形心,其坐标为,。则

截面对z轴的静矩

截面对轴的静矩

截面形心的位置

(二)特征

1.静矩是对一定的轴而言的,同一截面对不同轴的静矩值不同。静矩可能为正,可能为负,也可能为零。

2.静矩的量纲为长度的三次方.即。单位为或。

3.通过截面形心的坐标称为形心轴。截面对任一形心轴的静矩为零;反之,若截

面对某轴的静矩为零,则该轴必通过截面之形心。

4.若截面有对称轴,则截面对于对称轴的静矩必为零,截面的形心一定在该对称轴上。

5.组合截面(由若干简单截面或标准型材截面所组成)对某一轴的静矩,等于其组成部分对同一轴的静矩之代数和(图4-2),即

合截面的形心坐标为:

图4-1

图4-2

二、惯性矩惯性积

(一)定义

设任意截面如图4-3所示,其面积为A,为截面所在平面内任意直角坐标系。则

图4-3

截面对轴的惯性矩

截面对y 轴的惯性矩

截面对0点的极惯性矩

截面对轴的惯性积

(二)特征

1.惯性矩是对某一坐标轴而言的.惯性积是对某一对坐标轴而言的,同一截面对不同的坐标轴,其数值不同。极惯性矩是对点(称为极点)而言的,同一截面对不同的点,其值也不相同。惯性矩。极惯性矩恒为正值,而惯性积可能为正,可能为负,也可能为零。2.惯性矩、惯性积、极惯性矩的量纲均为长度的四次方,即。,单位为m4或mm4 3.对某一点的极惯性矩恒等于以该点为原点的任一对直角坐标轴的惯性矩之和。即

第4章(截面的几何性质)重要知识点总结(材料力学)

第4章(截面的几何性质)重要知识点总结(材料力学)

【陆工总结材料力学考试重点】之(第4章)

截面的几何性质

1、静矩与形心?

答:图形几何形状的中心称为形心。

对于图示的任意平面图形,任取一微元dA,设其坐标为(y,z),则定义:

平面图形对于z轴的静矩:S z=∫ydA

A

平面图形对于y轴的静矩:S y=∫zdA

A

定义平面图形对于坐标轴(y,z)的惯性积:I yz=∫yzdA

A

根据积分的性质可知:当选取的y、z轴不一样时,则惯性积I yz也不一样。

若对于某对坐标轴y0、z0使得I y

=0,则该对坐标轴y0、z0称为主轴,过

0z0

形心的主轴称为形心主轴(注:求主轴非常麻烦,大家只需记住以下结论)。

结论:

1)圆截面的任何两条过圆心的且互相垂直的直径都是形心主轴;

2)矩形截面的两条对称轴就是形心主轴;

3)若截面有2跟对称轴,此两轴即为形心主轴,若截面只有一根对称轴,则该轴必为形心主轴,令一形心主轴为通过形心且与该对称轴垂直的轴。

2、简单截面的惯性矩与极惯性矩?

答:

(1)惯性矩与极惯性矩的定义

如图,任意图形的面积为A,在其上任取微元dA,坐标为(y,z),则定义:

平面图形对于z轴的惯性矩为:I z=∫y2dA

A

平面图形对于y轴的惯性矩为:I y=∫z2dA

A

平面图形对坐标原点O点的极惯性矩为:I p=∫ρ2dA

A

式中:ρ为该微元dA到原点的距离,由图可知:y2+z2=ρ2

则:I p=I y+I z。

(2)常用截面的惯性矩和极惯性矩

①实心圆截面(注:直径为d,对于形心主轴(即y、z轴过圆心O))

I p=πd4

32,又:I p=I y+I z,故:I y=I z=πd4

材料力学截面的几何性质课件

材料力学截面的几何性质课件

截面的主惯性矩
主惯性矩
表示截面对某一主轴线的惯性矩,即截面在受到外力作用 时绕该主轴线旋转的惯性大小。
计算公式
主惯性矩 = π × d^4/64 × D^3/16 - π × d^4/64 × (D-2r)^3/16 + π × d^4/64 × (D/2)^3 - π × d^4/64 × (D/2-2r)^3/16,其中d为直径,D为宽度,r为半径。
材料力学截面的几何性质
截面的定义
01
02
03
截面
在材料力学中,截面是指 通过外力作用点,垂直于 作用力方向的平面。
横截面
与轴线垂直的截面称为横 截面。
纵截面
与轴线平行的截面称为纵 截面。
截面的平面性
截面总是位于通过作用点的平面内, 并且垂直于作用力。
在材料力学中,通常将截面简化为平 面,以便于分析和计算。
02
扭转变形的稳定性
扭转变形是否稳定取决于截面上的切应力分布和材料性质。如果切应力
分布均匀且材料具有足够的刚度,则扭转变形是稳定的。
03
影响稳定性的因素
影响扭转变形稳定性的因素包括截面形状、材料性质、温度和湿度等。
THANKS。
扭力矩
力偶矩称为扭力矩,用M表示,单位为N·m。
扭转的应力分布
切应力
在扭转变形中,切应力是分布在 整个截面上的内力,其大小与截 面半径成正比,方向与半径垂直 。

材料力学第四章截面的几何性质

材料力学第四章截面的几何性质
确定截面的剪切中心
在材料力学中,剪切中心是剪切应力作用下截面 发生剪切变形的点。通过计算截面的形心,可以 近似确定剪切中心的位置。
确定截面的质心
质心是截面质量的中心点,通过计算截面的形心, 可以近似确定质心的位置,这对于动力学分析和 稳定性分析非常重要。
03 主轴和主惯性矩
主轴的定义与计算
主轴
截面上的各点处到截面形心距离最大的方向。
计算公式
$Ip = int_{A} y^2 dA$,其中y为截 面上任意点到截面中心的距离。
惯性积的定义与计算
惯性积
截面对任意两垂直轴的惯性积等于截面面积与两轴间距离的乘积。
计算公式
$I_{12} = int_{A} yz dA$,其中y和z分别为截面上任意点到两垂直轴的距离。
极惯性矩和惯性积在材料力学中的应用
材料力学第四章截面的几何性质
目录
• 引言 • 截面的面积和形心 • 主轴和主惯性矩 • 极惯性矩和惯性积 • 总结与展望
01 引言
截面的定义与重要性
截面定义
截面是指通过力的作用线并与作用线 垂直的平面与物体接触所形成的交线 。在材料力学中,截面是研究物体受 力变形和承载能力的重要参数。
截面的重要性
截面是确定物体受力分布和变形程度 的关键因素,通过研究截面的几何性 质,可以深入了解物体的力学性能, 为工程设计和安全评估提供依据。

材料力学第六章 截面的几何性质惯性矩

材料力学第六章 截面的几何性质惯性矩

z z1 z 2 117 2 17105 3.34105 cm4 ;
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S y z dA A zc ; 一、静矩: S z A y dA A yc ; A 性质:截面对某轴的静矩为零时,该轴必通过截面形心;
二、极惯性矩: 实心圆截面: I P
I P 2 dA;
D 4
32
A
;
空心圆截面:I P
I y z 2 dA;
A
3
D 4
32
(1 4 ); (
d ) D
三、惯性矩: I z A y 2 dA;
3
矩形截面: I z bh ; I y hb ;
12
A
A
m 静矩为代数值。静矩单位: 3 ; mm3 ; 不同截面对同一坐标轴的静矩不同;同 一截面对不同坐标轴的静矩也不同。 若截面形心坐标为zc、yc,将面积视为平行力(即看作等 厚、均质薄板的重力),由合力矩定理可得:
S z y dA A yc ;
ALeabharlann Baidu
S y z dA A zc ;
A
2 Iz Iy
2


Iz I y
A
2 Iz I y
2
cos2 I zy sin 2 ;

截面的几何性质—平行移轴公式(材料力学)

截面的几何性质—平行移轴公式(材料力学)

y
z yc
A
A
A
图形对z、y轴的惯性矩和惯性积分别为
Iz y2dA, I y z2dA, Izy yzdA
A
A
A
b
zc
dA
C
yc
a y zc
由右图知
y yc a, z zc b
O
z
因此
Iz
y2dA
( yc a)2 dA
百度文库
(
y2 c
2ayc
a2
)dA
y2dA 2a c
ycdA a2
dA
A
A
A
A
A
A
Iz Iz c 2aSzc a2 A
Iy
z2dA
(zc b)2 dA
(z2 c
2bzc
b2
)dA
z2dA 2b c
zcdA b2
dA
A
A
A
A
A
A
Iy
Iy c
2bSyc
b2A
Izy yzdAyc azc bdAyczc byc azc abdA yczcdAb ycdAazcdAabdA
I zy
i 1
I yzi
Izi, Iyi
,Iyz i
----指第
i个简单截面对
y, z
轴的惯性矩,惯性积。

材料力学第六章 截面的几何性质惯性矩

材料力学第六章 截面的几何性质惯性矩

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第二节 惯性矩和惯性积
一、极惯性矩: 定义:平面图形中任一微面积dA与它到坐 标原点O的距离ρ平方的乘积ρ2dA,称为该面积 dA对于坐标原点o的极惯性矩。
截面对坐标原点o的极惯性矩为:
I P 2 dA;
A
简单图形的极惯性矩可由定义式积分计算。
实心圆截面: I P 2dA 32 ; D 4 d 空心圆截面: I P (1 4 ); ( )
A A
D 4
四、惯性积: I z y dA; zy A
五、平行移轴公式:
2 I z1 z a 2 A; y1 y b A;
I z1 y1 I zy abA ;
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六、主惯性轴和主惯性矩: 主惯性轴(主轴)—使 I zo yo 0 的这对正交坐标轴; 主惯性矩(主惯矩)—截面对主惯性轴的惯性矩; 形心主惯性轴(形心主轴)—通过形心的主惯性轴;
S z y dA A yc ;
A
S y z dA A zc ;
A
当Sz=0或Sy=0时,必有yc=0或zc=0,可知截面对某轴的 静矩为零时,该轴必通过截面形心;反之,若某轴通过形心, 则截面对该轴的静矩为零。 返回 下一张 上一张 小结
二、形心公式:
Sy Sz yc ; z c . A A

材料力学附录I截面的几何性质

材料力学附录I截面的几何性质

2a
S
A
xyc cdA
+ a2
dA
A
= I xc + a2 A
同理 I y = I yc + b2 A
Mechanics of Materials
∫ I xy =
xydA
A
= ∫A ( yc + a)(xc + b)dA
∫ ∫ =
A
xc
ycdA
+
a
S
A
yxc cdA
y
yc
b xc dA
yc
c
xc
a
− 2
Iy
cos 2α −
I xy
sin 2α
α α+90
I y1
=
Ix
+ 2
Iy

Ix
− 2
Iy
cos 2α +
I xy
sin 2α
Mechanics of Materials
x1 = x cos α + y sin α y1 = y cos α − x sin α
∫ I = x1 y1 A x1 y1dA = ∫A (x cos α + y sin α)( y cos α − x sin α)dA
∑ y = Sx = Ai yi
∑ A

材料力学 附录 截面的几何性质

材料力学 附录 截面的几何性质

1
矩形 2
A2 10 80 800mm2
y2
10
80 2
50mm
z2 5mm
所以 y A1 y1 A2 y2 23mm A1 A2
z A1z1 A2z2 38mm A1 A2
y1
百度文库
z1
2 z2
10
O y2
y
90
(Properties of Plane Areas)
方法2 用负面积法求解,图形分割及坐标如图(b)
n
Ai zi
z
i 1 n
Ai
i 1
n
Ai yi
y
i 1 n
Ai
i 1
(Properties of Plane Areas)
例题1 试确定图示截面形心C的位置.
解:组合图形,用正负面积法解之.
方法1 用正面积法求解. 将截面分为1,2
两个矩形.
取 z 轴和 y 轴分别与截面的底边和左边缘
重合
(Properties of Plane Areas)
三、惯性积 (Product of inertia)
z
I yz
yzdA
A
dA
(1)惯性矩的数值恒为正,惯性积则可
z
能为正值,负值,也可能等于零;
(2)若y,z 两坐标轴中有一个为截面的 O y

材料力学第六章截面的几何性质惯性矩

材料力学第六章截面的几何性质惯性矩
i 1
S y Ai zci ;
i 1
n
四、组合截面形心公式:
yc
A y
i 1 i
n
ci
A
i 1
n
;
zc
A z
i 1 i
n
ci
i
A
i 1
n
;
i
例5-1 求图示T形截面形心位置。 解:取参考坐标轴y、z,由对称图形,zc=0。 分解图形为1、2两个矩形,则
A1 0.072m2 , y1 2.46m; A2 0.48m2 , y2 1.2m;
I zy z y dA;
A
特点:①惯性积是截面对某两个正交 坐标轴而言。不同截面对同一对轴或同一截面对不同轴的惯性积 均不同。惯性积是代数值。 ②若截面有一根为对称轴,则该截面对包括此对称轴在 内的一对正交坐标轴的惯性积必为零。
4 4 单位: m , mm ;
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2 I z1 z a 2 A; y1 y b A;
I z1 y1 I zy abA ;
注意:y、z轴必须是形心轴。 二、转轴公式:
2
I z1 y1 dA ( y cos z sin ) 2 dA;
I z1
I y1
Iz Iy
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截面图形的几何性质-材料力学

截面图形的几何性质-材料力学

z
2
dz
D4
32
y dy y z
D
I yz
yzdA
AБайду номын сангаас
惯性积可正可负
y
A dA
z
y
o
z
典型例题
例1 试求图示截面对坐标轴的惯性积。
I yz
yzdA
A
A yzdA
bh
0 0 yzdydz
b
h
0 zdz 0 ydy
b2h2
4
y z dz
h b
dy y
z
典型例题
例2 试求图示截面对形心轴的惯性积。
II
y
30
z 40
62
zC 140
典型例题
例3 已知组合截面尺寸t=20mm,h=140mm,b=100mm。试求截面图
形对形心轴 y 的惯性矩。
t
解: 矩形1
矩形2
A1 th A2 tb
I y1
th3 12
Iy2
bt 3 12
z
I
C1
y1 h
C
y
以(y2, z)为基准坐标,则:
s
C2
zc2 0,
Iz
y 2 dA
A
h y2bdy 0
b
y3 3
/

材料力学-截面几何特性

材料力学-截面几何特性

一、 惯性矩和惯性积的转轴公式
y
坐标的旋转变换:
y1
x
xy11xcxossianaysyicnoasa
dA
x1
y y1
x1
对x1轴的惯性矩:
I x1 y12dA
a
x
2
(x sina y cosa ) dA
Ix cos2 a 2Ixy sina cosa I y sin2 a
Ix1 Ix cos2 a 2Ixy sina cosa I y sin2 a
(a)
解:将截面看作由一个矩形和两个 半圆形组成,对于矩形
d 2a3
I x1 12
80 mm 200 mm 3 5 333 104 mm 4
12
对于半圆形
xc2
d sin( / 2) 3 / 2
80mm
3 / 2
17.0mm
I x2
d4 64
/2
9
16
/
2
(80mm )4 / 2 16 28 10 4 mm 4
y y
c x y
c
x
y
cx
cx
如果截面具有三根以上的对称轴,过形心的任 意轴及与之正交的形心轴均为形心主轴
y
y
cx
cx
如果截面没有对称轴,形心主轴的确定:
1、确定形心位置;
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2 I y1 z1 dA ( z cos y sin )2 dA A A
cos2 z 2dA sin 2 y 2dA 2 sin cos yzdA
1 D 4 I y Iz I p 2 64
同理,空心圆截面 I y I z
D 4
64
1
4
27
平行移轴定理
以形心C为原点,建立与原坐标轴平行的坐标轴 zC , yC则某微元dA在两坐标系的位置关系为: z a zC 2 y b yC I y d A y z yC A z a d A y z
8
I z [16 283 12 16 28 (14 13)2 ] [8 103 12 8 10 (19 13)2 ]
14
28 z C
yC
16 z'
26200 cm 4
计算最大正应力 单位:cm M max ymax 1.2 105 0.15 max 68.65MPa 8 Iz 26200 10
b2
b2
很容易得到下列结果
z1
zc dy z 2
I zc y dA
2 A
b 2 b 2
3 b h 2 y hdy 12
h2 h2
dA C
yc
I z1 I z2 y 2 dA
A

b
0
3 b h 2 y hdy 3
b2
b2
圆形
z
直径为d的圆形,选取图示圆环形积分 微元,
由于yc是过形心的轴,所以
I y I yc a A
2
同理可得
z
y
b C
zc
yc dA zc yc
I z I zc b A
2
a o
z
y
I yz I yc zc abA
小结 移轴公式中的两根平行轴中必须至少有一根轴过形心; 在所有平行的轴中,图形对过形心的轴的惯性矩最小。
例题 试求图示图形对形心轴的惯性矩和 惯性积。
3
z 100
I
C
CI
a1 a2
I y I yI I yII 443 10 768 10
4
4
y
1211 104 mm 4
由于z轴是对称轴 ,故图形对两轴的惯性积为
140 103.3
CII
II
y
I yz 0
20
I z y 2 dA 2h y 2 bdy

z
y
dA
A
I p 2dA y 2dA z 2d A
A A A
Iz I y
此式说明了极惯性矩与轴惯性矩之间的关系。

o
z
y
惯性积
定义
z
y
dA
A
I yz yzdA
A

为图形对y、z轴的惯性积 。
z
y 惯性积的数值可正,可负,也可为零。惯性积的量纲是[长 度]4 ,常用单位为m4和mm4。
2
I zy I zC yC abA
注意: 1、 C点必须为形心,即:zC、yC必须是形心轴。 2、式中的a、b是代数值。(可能取负值。)
29
例:已知 M max 1.2 10 N m ,求最大弯曲正应力。
5
解: 确定中性轴的位置
4 28 16 14 8 10 (14 5) 13cm yC 28 16 8 10
C H/2
X
1 h 1 h yc 1 y1 ( y1 ) ( y1 ) 2 2 2 2
h 1 h S x Ayc 1 b( y 1 ) ( y 1 ) 2 2 2
b
b 2 2 (h 4y1 ) 8
例2、图形对 x 轴的静矩为
y
b( h y ) 1 2 s x A y dA 0 y h dy 6 bh
I y1 z12dA, I z1 y12dA, I y1z1 y1z1 dA
A A A
从图中任意一点取微面积dA,它在新旧坐 标(y1,z1)和(y,z)有如下关系
y1 y cos z sin z1 z cos y sin
将此关系代入Iy1、Iz1和Iy1z1中,得
dS
y
zdA
A
z
① 平面图形的静矩是对某一坐标轴而言 dA 的,同一图形对不同坐标轴,其静矩也 就不同;
y
② 静矩的数值可正、可负、也可等于零;
z
③ 静矩的量纲是长度的三次方。
2
二、静矩与形心的关系 由力矩的等效关系得到静矩的 另一公式: 形心坐标
zC yC
zd A S
A
y
A
A
o
D
d
y
I p dA 2 d
2 3 A
D 2 0
D
32
4
1 D 4 I y Iz Ip 2 64
圆环形
I P 2 3d
D 2 d 2
D
4
32

d
4
z
y
4
32

32
( D4 d 4 )
D 4
32
1
Sz A yc
y
S y A zc

A
y dA A
Sz A
z
dA
C
zC
y
yC
z
(1)若z、y轴通过形心C,则 yC=zC=0,因此Sz=Sy=0。 即:截面对其形心轴的静矩等 于零。反之,若截面对某轴的 静矩为零,则该轴必过其形心。 (2) 对于有对称轴的截面, 对称轴必然是形心轴.
z
y
dA
A

o
z
y
惯性半径
定义
2 I y A iy , I z A iz2

iy
Iy A
, iz
Iz A
iy和iz分别称为图形对于y
轴和z 轴的惯性半径。惯性半径为 正值,它的大小反映了图形面积对坐标轴的聚集程度。惯 性半径的量纲是长度,常用单位为mm或m。
由于
2 y2 z2
z 100
20
I
C
CI
a1 a2
解:将图形看作是两个矩形的结合。 形心坐标为
y
140
CII
yc 0 A1z1 A2 z2 zc 103.3mm A1 A2
103.3
II
y
20
求图形对y、z轴的惯性矩
z 100
20
I z I z I I z II 20 1003 140 203 12 12 176 104 mm 4
2 2
90 20
II
20 y
100
9000 45 4000 45 225000mm 3
i 1
i 1
Sz 210000mm 3
极惯性矩 惯性矩 惯性积
极惯性矩
定义
z
A y
dA
I p dA
2 A
为图形对坐标原点o的极惯性矩。 极惯性矩恒为正值,它的量纲为[长 度]4,常用单位为m4和mm4。
A
*典型截面惯性矩的计算 1、矩形截面 h
h 2
b

dy y h z
2
1 3 b 3 bh y 3 h 12
2
同理
y
1 3 I y z dA hb A 12
2
26
2、实心圆截面
y
已知
I P dA A
2
A A
D 4
32
A
D
z
则 I P 2 dA y 2 dA z 2 dA I z I y 由对称性知 I y I z 所以
100 20 I yI (150 103.3)2 12 100 20
3
I
C
CI
a1 a2
y
140 103.3
CII
II
y
443 104 mm 4
20
20 140 I yII (103.3 70)2 20 140 12 20 768 104 mm 4
90 20 100 20 y
90 20
II
20 y
100
对图形I和图形II,有
I
z
100 20
yI c 50mm yII c 60mm zI c 45mm zII c 45mm 2 2 A 9000 mm A 4000 mm I II
S y S yi Ai zci AI zcI AII zcII
2 ( yC 2byC b2 )dA A

C
zC
I zC 2bSzC b2 A
轴zC为形心轴 SzC AyC 0
b
I z I zC b A
2
28
平行移轴公式:
I z I zC b A
2
b为轴z与zC的轴距
a为轴y与yC的轴距
同理可得
I y I yC a A
h
h
b( y )
dy
y
形心坐标yc为
1 2 bh y 1 6 h 1 A 3 bh 2
o
b
x
yc

s
例3、求左图示组合图形的静矩。
解:将原图在右端补满,其中内部兰色的矩形和外部黑色的矩形均为规则图形, 要注意的是图形I事实上是不存在的,我们在这里使用负面积法。
z
100 20
I
z
100 20
4.1 转轴公式
图示平面图形对任意一对新坐标轴y轴z 轴的惯性矩和惯性积为:
I y z 2dA, I z y 2dA, I yz yzdA
A A A
平面任意图形及新旧坐标系统
若将坐标轴绕坐标原点旋转角(规定角逆时针旋转为正,顺时针旋转为负 )。得到一对新坐标轴y1轴和z1轴。图形对y1轴z1轴的惯性矩和惯性积为:
圆环形对y(或z)轴的惯性矩为
1 D 4 4 I y I z Ip 1 2 64


d D
由于y轴为对称轴,故
I yz 0
平行移轴定理
对于平面图形,建立坐标系Oyz和基于 形心C的坐标系Cyczc,由定义
z
y
b C
zc
yc dA zc yc
I yc z dA, I zc y dA
A 2 c A 2 c
及坐标变换公式
a o
z
y
y yc b z zc a
将图形对y轴的惯性矩用关于形心坐 标系的坐标来表达
z
y
b C
zc
yc dA zc yc
I y z dA zc a dA
2 2 A A
a
z
y
zc2 dA a 2 A 2a zc dA o A A I yc a 2 A 2aS yc
n i
组合截面对某一轴的静矩应等 于其各组成部分对该轴静矩的 代数和。
xc
Ax
i
Fra Baidu bibliotek
ci
A
i
n
yc
A y
i i
n
ci
i
A
i
n
i
附 例题

一矩形截面如图所示,图中的b、h和y1均为已知值。试
求有阴影线部分的面积对于对称轴X的静矩。
Y
解:
H/2
y1
h A b( y 1 ) 2
yc1

o
z
y
惯性矩
z
2 2
A y
dA
I y z dA, I z y dA
A A
分别称Iy、Iz为图形对y轴和z轴的惯 性矩。惯性矩的量纲是[长度]4,惯性 矩是恒正的量。

o
z
y
惯性矩的国际单位是m4,常用单位是cm4,mm4。
惯性矩的大小不仅与图 形面积有关,而且与图形面 积相对于坐标轴的分布有关。 面积离坐标轴越远,惯性矩 越大;反之,面积离坐标轴 越近,惯性矩越小。


附录Ⅰ
§Ⅰ-1 §Ⅰ-2 §Ⅰ-3 §Ⅰ-4
截面的几何性质
截面的静矩和形心位置 惯性矩、惯性积和惯性半径 平行移轴公式 转轴公式 主惯性矩
静矩与形心
一、静矩的定义(与力矩类似)(也称面积矩或一次矩) 截面对z轴的静矩: y 截面对y轴的静矩:
Sz Sy
dS
A A
z

ydA
A
3


组合截面形心
组合截面:如果截面的图形是由几个简单图形(如矩形、圆形 等)组成的,这种截面称为组合截面。 组合截面对X、Y轴静矩的计算:
S x Ai yci Ayc
i
n
S y Ai xci Axc
i
n
Ai——任一简单图形的面积; xci,yci——任一简单图形的形心坐标; n——全部简单图形的个数。 确定组合截面形心位置的公式:
30
§转轴公式及主惯性轴
基本概念
图形对某一对坐标轴y和z取得极值时,图形对该坐标轴 的惯性积为零。 y和z轴称作主惯性轴。图形对主惯性轴的惯 性矩称为主惯性矩。主惯性矩的值是图形对通过同一点的所有 坐标轴的惯性矩的极值。 若主惯性轴通过形心,则该轴称为形心主惯性轴。图形 对形心主惯性轴的惯性矩称为形心主惯性矩。
o
定理:若有一个轴是图形的对称轴,则图形对这对轴 的惯性积必然为零。
z
I yz yzdA 0
A
y
dA
y
dA
z
y
o
2.5 常见图形的惯性矩、惯性积
1. 均质矩形板
z1
zc
z2
dz
质量为m,长度为l的均质杆,建 立图示坐标系,则有
h2 h2
dA C
z
yc
3 bh I yc z 2dA z 2bdz A h 2 12 h2
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