电磁学课后习题答案

第五章静电场

5 －9若电荷Q均匀地分布在长为L的细棒上.求证：(1) 在棒的延长线，且离棒中心为r处的电场强度为

2

2

4

π

1

L

r

Q

ε

E

-

=

(2) 在棒的垂直平分线上，离棒为r处的电场强度为

2

2

04

π2

1

L

r

r

Q

ε

E

+

=

若棒为无限长(即L→∞)，试将结果与无限长均匀带电直线的电场强度相比较.

分析这是计算连续分布电荷的电场强度.此时棒的长度不能忽略，因而不能将棒当作点电荷处理.但带电细棒上的电荷可看作均匀分布在一维的长直线上.如图所示，在长直线上任意取一线元d x，其电荷为d q＝Q d x/L，它在点P 的电场强度为

r

r

q

ε

e

E

2

d

π4

1

d

'

=

整个带电体在点P的电场强度

⎰=E

E d

接着针对具体问题来处理这个矢量积分.

(1) 若点P 在棒的延长线上，带电棒上各电荷元在点P的电场强度方向相同，

⎰=L E i

E d

(2) 若点P 在棒的垂直平分线上，如图(A)所示，则电场强度E沿x轴方向的分量因对称性叠加为零，因此，点P的电场强度就是

⎰⎰=

=

L

y

E

α

E j

j

E d

sin

d

证 (1) 延长线上一点P 的电场强度⎰'=L r πεE 202

，利用几何关系 r ′＝r －x 统一积分变

量，则

()220

022

204π12/12/1π4d π41L r Q

εL r L r L εQ x r L x Q εE L/-L/P -=⎥⎦⎤⎢⎣⎡+--=-=⎰

电场强度的方向沿x 轴.

(2) 根据以上分析，中垂线上一点P 的电场强度E 的方向沿y 轴，大小为

E r εq

αE L d π4d sin 2

⎰

'=

利用几何关系 sin α＝r /r ′，2

2

x r r +=' 统一积分变量，则

()

2

2

03

/2222

2041π2d π41L

r r

εQ

r

x L x

rQ εE L/-L/+=

+=⎰

当棒长L →∞时，若棒单位长度所带电荷λ为常量，则P 点电场强度

r

ελL r L Q r εE l 02

20π2 /41/π21lim

=

+=∞

→

此结果与无限长带电直线周围的电场强度分布相同［图(B)］.这说明只要满足r 2/L 2 ＜＜1，带电长直细棒可视为无限长带电直线.

5 －14 设匀强电场的电场强度E 与半径为R 的半球面的对称轴平行，试计算通过此半球面的电场强度通量.

分析 方法1：由电场强度通量的定义，对半球面S 求积分，即⎰

⋅=S

S d s E Φ

方法2：作半径为R 的平面S ′与半球面S 一起可构成闭合曲面，由于闭合面内无电荷，由高斯定理

∑⎰

==

⋅0d 0

q εS

S E 这表明穿过闭合曲面的净通量为零，穿入平面S ′的电场强度通量在数值上等于穿出半球面S 的电场强度通量.因而

⎰⎰'

⋅-=⋅=S S

S E S E Φd d

解1 由于闭合曲面内无电荷分布，根据高斯定理，有

⎰⎰'

⋅-=⋅=S S

S E S E Φd d

依照约定取闭合曲面的外法线方向为面元d S 的方向，

E R πR E 22πcos π=⋅⋅-=Φ

解2 取球坐标系，电场强度矢量和面元在球坐标系中可表示为①

()r θθθE e e e E sin sin cos sin cos ++=

r θθR e S d d sin d 2=

E

R θθER θθER S

S

2π

π

2

222πd

sin d sin d

d sin sin d ===⋅=⎰⎰⎰⎰S E Φ

5 －17 设在半径为R 的球体内，其电荷为球对称分布，电荷体密度为

()()

R r ρkr ρ>=≤≤= 0R r 0

k 为一常量.试分别用高斯定理和电场叠加原理求电场强度E 与r 的函数关系.

分析 通常有两种处理方法：(1) 利用高斯定理求球内外的电场分布.由题意知电荷呈球对称分布，因而电场分布也是球对称，选择与带电球体同心的球面为高斯面，在球面上电场强度

大小为常量，且方向垂直于球面，因而有2

S π4d r E ⋅=⋅⎰

S E

根据高斯定理⎰

⎰

=

⋅V ρεd 1

d 0S E ，可解得电场强度的分布. (2) 利用带电球壳电场叠加的方法求球内外的电场分布.将带电球分割成无数个同心带电球壳，球壳带电荷为r r ρq ''⋅=d π4d 2

，每个带电球壳在壳内激发的电场0d =E ，而在球壳外激发的电场

r

r

εq

e E 20π4d d =

由电场叠加可解得带电球体内外的电场分布

()()()()R r r r R

r

>=≤≤=⎰⎰

d R r 0

d 0

E E E E

解1 因电荷分布和电场分布均为球对称，球面上各点电场强度的大小为常量，由高斯定理

⎰

⎰=

⋅V ρεd 1

d 0S E 得球体内(0≤r ≤R ) ()4

20

2

πd π41

π4r εk r r kr εr r E r

=

=

⎰

()r εkr r e E 0

2

4=

球体外(r ＞R )

()4

20

2πd π41π4r εk r r kr εr r E R

=

=

⎰

()r εkR r e E 0

2

4=

解2 将带电球分割成球壳，球壳带电

r r r k V ρq '''==d π4d d 2

由上述分析，球体内(0≤r ≤R )

()r r r

εkr r r r r k εr e e E 02

2200

4d π4π41=''⋅'=⎰ 球体外(r ＞R )

()r r R

r εkR r r r πr k πεr e e E 2

02

220

04d 441=''⋅'=⎰