波色爱因斯坦凝聚
玻色爱因斯坦凝聚概念
玻色爱因斯坦凝聚概念一、引言玻色-爱因斯坦凝聚是物理学中的一个重要概念，它是指在低温下将大量玻色子（如氢原子、氦原子等）聚集在一起形成的一种新的物质状态。
这种凝聚态具有许多奇特的物理性质，如超流动、相干性等，因此受到了广泛的研究和应用。
二、基本概念1. 玻色子玻色子是一类遵循玻色-爱因斯坦统计规律的粒子，其特点是可以占据同一个量子态。
常见的玻色子有光子、声子和某些原子核等。
2. 凝聚态凝聚态是指由大量粒子组成的系统在低温下形成的一种新状态。
常见的凝聚态有固体、液体和气体等。
3. 玻色-爱因斯坦凝聚当低温下大量玻色子占据同一个能级时，它们将形成一个宏观量级的波函数，从而产生了相干性和超流动性质。
这种现象被称为玻色-爱因斯坦凝聚。
三、产生条件1. 低温玻色-爱因斯坦凝聚需要低于玻色子的临界温度，也就是玻色子能够占据同一能级的温度。
2. 高密度为了形成凝聚态，需要大量的玻色子。
这意味着需要将玻色子密集地聚集在一起。
3. 弱相互作用为了保持相干性和超流动性质，需要让玻色子之间的相互作用尽可能地弱化。
四、物理性质1. 相干性由于所有的玻色子处于同一波函数中，它们之间存在着相干性，即它们会同时偏离或回到平衡位置。
这种相干性使得整个系统表现出非常稳定的特点。
2. 超流动性质由于所有的玻色子都处于同一波函数中，它们可以无阻碍地穿过任何障碍物而不损失能量。
这种现象被称为超流动。
3. 凝聚态密度分布在玻色-爱因斯坦凝聚中，大量的玻色子将占据同一个能级，并形成一个密度分布曲线。
该曲线通常呈现出高度对称的形状，且具有明显的峰值。
五、应用1. 模拟宇宙学玻色-爱因斯坦凝聚可以用来模拟宇宙学中的暗物质，从而帮助我们更好地理解宇宙的形成和演化。
2. 超导材料由于玻色-爱因斯坦凝聚具有超流动性质，因此可以用来制造超导材料，从而实现能量损失极小的电力传输。
3. 量子计算玻色-爱因斯坦凝聚可以用来实现量子计算中的一些重要操作，如量子比特的存储和操作等。
物理玻色-爱因斯坦凝聚(共38张PPT)
Einstein predicted that if a gas is cooled to very low temperatures, all the atoms should gather in the lowest energy state. Matter waves of the individual atoms then merge into a single wave; indeed, they can be said to "sing in
图片中部的亮点是一团被俘获的冷却 钠原子。研究者们从1978年开始使 用激光冷却原子，当时最低能够到达 40开尔文。而仅仅十年之后他们就到 达这一记录的百万分之一，该技术的 突飞猛进导致更精确原子钟的产生以 及在极低温下观察到新的超冷物质凝 聚态。
可以用静磁阱来囚禁具有磁偶极矩的中性原子
§4 BEC研究的新进展
知 为T和n的函数。
Predicted 1924.
新领域：非线性原子光学
波长长，频率小，能量小
化学势随温度的降低而升高，当温度降至某一临界温度
Phillips)和斯坦福大学的朱棣文(Steven Chu)首先实现了激光冷却原子的实验，并得到了极低温度(24μK)的钠原子气体。
" Thousands of atoms behave like one big superatom.
玻色-爱因斯坦凝聚
Bose-Einstein Condensation (BEC)
BEC - What is it and where did the idea come from?
BEC in a gas: a new form of matter at the coldest temperatures in the universe...
玻色爱因斯坦凝聚的现象及其特性
玻色爱因斯坦凝聚的现象及其特性玻色-爱因斯坦凝聚的现象及其特性玻色-爱因斯坦凝聚是一种量子物理现象，是由一群玻色子聚集到低温下的同一量子态中而产生的。
在这个状态下，大量的玻色子会占据量子态的基态，形成具有凝聚性质的集体行为。
本文将介绍玻色-爱因斯坦凝聚的基本原理、特性以及与其他凝聚性质的对比。
一、玻色-爱因斯坦凝聚的原理与条件玻色-爱因斯坦凝聚的基本原理可以通过玻色子的统计性质来解释。
不同于费米子（如电子）遵循的泡利不相容原理，玻色子（如光子、重子）服从玻色-爱因斯坦统计，即多个玻色子可以处于同一个量子态。
当将大量的玻色子冷却到足够低的温度时，它们将趋向于占据能量最低的基态，形成凝聚。
实现玻色-爱因斯坦凝聚有一定的条件，包括低温（通常在绝对零度附近）、高浓度的玻色子和强相互作用。
低温条件可以通过使用激光冷却和磁性冷却等技术来实现。
为了增加玻色子的浓度，可以采用玻色子气体的束缚或限制技术，使玻色子在有限的空间内大量积聚。
此外，强相互作用可以通过调节玻色子之间的相互作用力来实现，例如通过调控外加磁场或改变库仑作用等。
二、玻色-爱因斯坦凝聚的特性1. 超流性：玻色-爱因斯坦凝聚物体现出超流性，即无粘性流动的性质。
这是由于玻色-爱因斯坦凝聚体内的玻色子处于同一量子态，能够以集体的形式流动而不受阻碍。
2. 凝聚波：玻色-爱因斯坦凝聚体中的玻色子在凝聚态形成的波函数体现出凝聚波的特性。
凝聚波可以通过干涉实验来观察，表现出干涉条纹和波动性质。
3. 凝聚体大小：玻色-爱因斯坦凝聚体的尺寸通常在微米到毫米的尺度范围内。
凝聚体的大小与温度、浓度以及相互作用力等因素密切相关。
4. 凝聚体密度：玻色-爱因斯坦凝聚体内玻色子的密度较高，通常高于普通气体数个数量级。
这导致了凝聚态的宏观量子性质的观测，在一些实验中能够直接看到玻色-爱因斯坦凝聚体的形态。
三、玻色-爱因斯坦凝聚与费米凝聚的对比玻色-爱因斯坦凝聚与费米凝聚是量子统计的两种极端情况。
玻色_爱因斯坦凝聚的研究
玻色———爱因斯坦凝聚的研究谢世标(广西民族学院物理与电子工程系,广西 南宁 530006) 摘 要: 综述了玻色—爱因斯坦凝聚的由来、概念及其形成条件,并介绍了当前国内外玻色—爱因斯坦凝聚研究的动态与进展及其前景展望。
关键词: 玻色—爱因斯坦凝聚;临界温度;激光冷却;磁陷阱中图分类号: O469 文献标识码:A 文章编号:1003-7551(2002)03-0047-041 玻色—爱因斯坦凝聚的由来我们知道,自然界中,粒子按统计性质分为玻色(Bose)子和费米(Fermi)子。
自旋为整数的粒子,如光子、π介子和α粒子是玻色子,玻色子服从玻色—爱因斯坦统计;自旋为半整数的粒子,如电子、质子、中子、μ介子是费米子,费米子服从费米—狄拉克统计。
1924年6月24日,30岁的印度物理教师玻色送一份手稿给爱因斯坦,试图不依赖经典电动力学来推导普朗克(黑体辐射)定律的系数8πν2/c3,办法是假定相空间最基本区域的体积为h3。
爱因斯坦亲自把玻色的手稿译成德文,送去发表,并在文末加注说:“我以为玻色对普朗克公式的推导乃是一项重大进步,所用方法也将导致理想气体的量子理论”。
爱因斯坦意识到玻色工作的重要性,立即着手这一问题的研究。
他于1924年和1925年发表两篇论文,将玻色对光子的统计方法推广到某类原子,并预言当这类原子的温度足够低时,所有的原子就会突然聚集在一种尽可能低的能量状态,这就是我们所说的玻色—爱因斯坦凝聚。
但在很长一段时间里,没有任何物理系统认为与玻色—爱因斯坦凝聚现象有关。
直到1938年,伦敦(F.London)指出,超流和超导现象可能是玻色—爱因斯坦凝聚的表现,玻色—爱因斯坦凝聚才真正引起物理学界的重视。
不过这两种现象都发生在强相互作用的体系中。
超流液氦中只有10%的原子凝聚;超导与玻色—爱因斯坦凝聚的关系要经过电子的配对,涉及更复杂的相互作用。
只有近理想或弱相互作用的玻色气体的玻色—爱因斯坦凝聚,才更易于同理论比较,但一直没有实验证实。
玻色爱因斯坦凝聚态
玻色爱因斯坦凝聚态玻色一爱因斯坦凝聚态(BEC)原子气体是一种新的量子流体，已经被公认为物质的第五种状态，已经形成一种间于原子物理与凝聚态之间的新的学科增长点，借助激光与蒸发冷却技术在将一种稀薄原子气体冷却到nK温度时可产生该种物质状态[1]。
玻色一爱因斯坦凝聚态发现与研究自1924年爱因斯坦提出玻色-爱因斯坦凝聚态以来，在实验室水平上实现中性原子气体的这种凝聚态一直是物理学家的目标。
终于在1995年，科罗拉多大学、莱斯大学和麻省理工学院的研究小组在实验室水平上实现了碱金属原子气体的这种凝聚态。
随之诞生了大量相关的理论研究成果。
然而，多数理论研究仅仅限于所谓的二体碰撞作用研究方面，或更进一步扩展到G-P方程，或玻色一爱因斯坦凝聚态的一些基本特性研究。
实际情况是在nK温度时，玻色一爱因斯坦凝聚态表现出很强的集体性，因此，我们不得不从原子结团角度重新审视该种物态的基本特性。
更为重要的是，如果我们能够把握玻色一爱因斯坦凝聚态的内在结团特性，那么我们就可以有一套行之有效的方法处理二个分离的玻色一爱因斯坦凝聚态或更多该种物态之间的相互作用。
因此，故该问题是我们研究的焦点[2]。
理论模型冷原子气体热动力学的主要特征是作为玻色-爱因斯坦凝聚态主要特性的相变温度的存在，传统的说法是在实现该凝聚态时，表现出来的宏观特征为所有的原子占据同一个宏观量子态，尽管玻色一爱因斯坦凝聚态的提出时间可以推溯到1924年，但是其相变问题直到最近才被人们所理解，特别是蒙特一卡诺计算方法的兴起与推行，关于原子之间作用对相变问题的探索才被系统的开发出来，一般的情况是对于小的作用强度，温度是随着原子作用的增加而加大；但是对于大的原子作用，情况正好相反，可以从临界温度的下降来理解有效质量效应。
运动原子通过所感受的场来对其它的原子产生拖拉作用，使有效原子质量加大，由于TcoCl／m，相应地临界温度呈现下降趋向，传统的对弱作用原子气体理论研究，使得弱原子气体情况更为大家所熟悉，直观的理解是原子之间的排斥作用使得凝聚态原子密度波动幅度减小，因此使动量等于零的模式的布局数增加，进而使得温度有所升高，该临界温度的求解，数学性很强，物理解释不直接，玻色原子云通过短程势发生作用，其哈密顿量为：其中as，是散射长度，bq是动量为q的粒子消灭算符，m是粒子的质量，V=L3是系统的体积，我们感兴趣的函数是凝聚态原子数的几率分布，分布几率的表达式为：这里期望值是针对自由系综而言的，Fo F(a=0)是无相互作用体系的自由能。
玻色-爱因斯坦凝聚(BEC)简介.
玻色-爱因斯坦凝聚（BEC ）玻色-爱因斯坦凝聚现象最早由爱因斯坦预言。
因为玻色子遵循的统计规律，玻色气体中的原子在温度趋近绝对零度时将全部凝聚到能量的基态上。
理想情况下的BEC 完全由玻色气体原子的统计性质造成，而与原子间的相互作用无关。
实验上实现BEC ，需要对玻色气体进行束缚、稀释和冷却，其中的冷却过程在技术上难度最大，也是BEC 实验的关键。
1995年在铷原子气中实现了第一个BEC 系统。
2000年在实验上发现了BEC 中的超流现象，这是继液氦系统之后的第二种超流系统。
与液氦系统相比，BEC 系统具有极弱的相互作用，因而在理论上更容易分析。
同时，BEC 系统的各种物理参数如密度、动能等都在实验上可调。
另外，利用具有自旋的BEC 系统可以进行与自旋有关的超流现象研究，如存在自旋-轨道耦合的BEC 超流及不伴随净质量流的自旋超流等。
相关的理论和实验工作仍在不断取得进展。
本文先通过讨论理想玻色气体在低温下的性质阐明BEC 的量子统计来源，再介绍实验上实现BEC 的束缚、冷却和观测技术，然后介绍与BEC 超流有关的理论和实验方法，最后会简单提及与自旋有关的BEC 超流现象。
1.BEC 的起源：玻色子的统计性质根据量子力学，玻色子在一个量子态上的数目不受任何限制。
以此为基础利用统计系综的方法可以得到理想玻色气体在均匀势场中的粒子数按能级的分布： 111-=-βεεe z a （1） 据此可计算粒子数密度： z z V e z d m h n -+-=⎰∞-111)2(2012/12/33βεεεπ （2） 其中2/32)2(1hmkT n e z πα==-。
右边第二项为基态的粒子数密度。
当温度较高时，1<<z ，（2）式中右边第二项可以忽略，即所有原子都处在0>ε的激发态上。
随着温度降低，使z 接近1时，该项不可忽略，意味着有宏观数目的原子凝聚到基态上。
这便是玻色-爱因斯坦凝聚（BEC ）。
波色爱因斯坦凝聚
波色-爱因斯坦凝聚玻色－爱因斯坦凝聚。
研究范围：质量不为零，粒子数守恒的波色粒子组成的理想气体。
概念：这种粒子不受泡利不相容原理的限制，当T→0Κ时，几乎所有的玻色子会聚集到能量为0，动量为0的基态，这是并不奇怪的。
令我们感兴趣的是，研究表明，当温度降低到一个有限的低温T（大约为3K）时，就会有宏观数量的波色粒子聚集在基态。
这一情况与蒸汽凝聚有些类似，因而称为玻色－爱因斯坦凝聚（BEC）。
历史概况：20世纪头20年，物理学界正在萌发量子力学的新兴学科。
在黑体辐射和光电效应的研究中诞生了量子的概念，光的量子被称为光子。
德国物理学家普朗克找到了一个经验公式，很好地符合了黑体辐射观测得到的曲线，但是他当时不能解释这一经验公式的物理含义。
时光推到1924年，当时年仅30岁的玻色，接受了黑体辐射是光子理想气体的观点，他研究了“光子在各能级上的分布”问题，采用计数光子系统所有可能的各种微观状态统计方法，以不同于普朗克的方式推导出普朗克黑体辐射公式，证明了普朗克公式可以从爱因斯坦气体模型导出。
兴奋之余，他写了一篇题为《普朗克准则和光量子假设》的文章投到英国的《哲学杂志》，但被拒绝了。
不得已，他把那篇只有六页的论文寄给了爱因斯坦，期望爱因斯坦能理解他的发现。
爱因斯坦立即意识到玻色工作的重要性，他亲自将文章翻译成了德文，帮助在《德国物理学报》发表了。
之后，爱因斯坦把波色统计方法推广到静止质量不为零、粒子数不变的系统上，建立了量子统计学中波色—爱因斯坦统计。
爱因斯坦将玻色的理论用于原子气体中，于1924和1925年发表了两篇文章，他推测到，在正常温度下，原子可以处于任何一个能级，但在非常低的温度下，大部分原子会突然跌落到最低的能级上，原来不同状态的原子突然“凝聚”到同一状态。
后来物理界将这种现象称为玻色－爱因斯坦凝聚。
在波色之前，传统理论认为一个体系中所有的原子（或分子）都是可以辨别的，例如我们可以分辨氧原子、氢原子、碳原子。
玻色 爱因斯坦凝聚的动力学
玻色爱因斯坦凝聚的动力学
（最新版）
目录
1.玻色 - 爱因斯坦凝聚态简介
2.玻色 - 爱因斯坦凝聚的动力学特点
3.玻色 - 爱因斯坦凝聚的动力学研究意义
正文
一、玻色 - 爱因斯坦凝聚态简介
玻色 - 爱因斯坦凝聚态（Bose-Einstein condensation, BEC）是指在一定温度和压强下，大量玻色子凝聚到量子态最低的状态。
在这种状态下，大量的玻色子聚集在一个量子态上，形成一个巨大的量子波动。
这种现象最早由爱因斯坦和玻色在 1924 年理论预言，并在 1995 年被实验证实。
二、玻色 - 爱因斯坦凝聚的动力学特点
1.动力学平衡：在玻色 - 爱因斯坦凝聚态中，粒子之间的相互作用和量子波动达到平衡，使得整个系统表现出一种稳定的状态。
2.波函数描述：玻色 - 爱因斯坦凝聚态可以用一个波函数来描述，这个波函数包含了凝聚态中所有粒子的信息。
3.凝聚体的性质：在玻色 - 爱因斯坦凝聚态中，凝聚体具有一些特殊的性质，例如：凝聚体的密度可以无限大，凝聚体的压缩性可以无限大，凝聚体的能量可以无限低等。
三、玻色 - 爱因斯坦凝聚的动力学研究意义
1.基础研究：玻色 - 爱因斯坦凝聚的动力学研究有助于我们深入理解量子力学和统计力学的一些基本原理。
2.应用前景：玻色 - 爱因斯坦凝聚态在量子通信、量子计算、超精密测量等领域具有重要的应用前景。
玻色爱因斯坦凝聚的发展历程
玻色爱因斯坦凝聚的发展历程
玻色爱因斯坦凝聚是一种在极低温度下原子聚集形成的量子态，是一种重要的量子现象。
下面是玻色爱因斯坦凝聚的发展历程：
1.1924年，印度物理学家萨蒂亚南德拉·玻色提出了玻色-爱因斯坦凝聚的概念，认为在低温下，所有玻色子（费米子）将占据同一量子态，从而形成一种超流态。
2.1925年，爱因斯坦和奥托·施特恩提出了玻色-爱因斯坦凝聚的实验方案，但由于技术限制未能成功实验。
3.1937年，卡比哲夫和利奥内尔·安德森首次在实验中观察到超流现象，但未能解释其成因。
4.1957年，美国物理学家罗伯特·阿普尔顿和乔治·斯穆特利用钠-27离子进行实验，首次观测到了玻色爱因斯坦凝聚现象。
5.1995年，美国物理学家沃纳·海姆和克里斯托弗·马汀尼兹利用铯原子成功地制备了玻色爱因斯坦凝聚，这是首次在实验室中制备出这种量子态。
6.2001年，日本物理学家小柴昌俊利用钠-48离子制备出了更低温度下的玻色爱因斯坦凝聚，这是迄今为止制备出的最低温度的玻色爱因斯坦凝聚。
7.近年来，玻色爱因斯坦凝聚在量子计算、量子模拟、量子信息等领域得到了广泛的应用和研究。
简述玻色爱因斯坦凝聚现象
简述玻色爱因斯坦凝聚现象玻色―爱因斯坦凝聚:对玻色系统,当温度低于临界温度时,处于基态的粒子数有与总粒子数相同数量级的现象叫玻色-爱因斯坦凝聚。
玻色﹣爱因斯坦凝聚（Bose - Einstein Condensate , BEC ）中的冷物质显示出一种奇异的性质，在这种性质中，原子失去了它们的特性，并融合成一个神秘的集体。
为了帮助可视化这个过程，想象一个有100只蚂蚁的蚁群。
你把温度降低到一个开氏温度的十亿分之170——比星际空间的深处还要冷——每只蚂蚁都会变成一团奇异的云，在整个蚁群中蔓延开来。
每一片蚂蚁云都与另一片重叠，所以蚁群里只有一片稠密的蚂蚁云。
你再也看不到单个的蚂蚁；然而，如果你提高温度，蚂蚁云就会区分并返回100个个体，这些个体继续它们的蚂蚁生涯，就好像什么事情都没有发生一样。
在凝聚态物理学中，染色–爱因斯坦凝聚(BEC) 是一种物质状态，通常是在极低密度的玻色子气体冷却到非常接近xxx零（-273.15 °C 或- 459.67°F）。
在这种情况下，大部分玻色子占据最低量子态，此时微观量子力学现象，特别是波函数干涉，在宏观上变得明显。
BEC 是通过将极低密度的气体（密度比正常空气低约100,000 倍）冷却到超低温而形成的。
通常，阿尔伯特·爱因斯坦在1924 年至1925 年首先预测了这种状态，他遵循并归功于Satyendra Nath Bose 关于现在称为量子统计的新领域的开创性论文。
1995 年，博尔德科罗拉多大学的Eric Cornell 和Carl Wieman 使用铷原子创建了玻色-爱因斯坦凝聚体；那年晚些时候，麻省理工学院的Wolfgang Ketterle 使用钠原子制造了BEC。
2001 年，康奈尔、维曼和凯特勒因在碱原子稀气体中实现玻色-爱因斯坦凝聚，以及对凝聚态性质的早期基础研究而共同获得诺贝尔物理学奖。
玻色爱因斯坦凝聚
Ru原子为例
磁光陷阱
原子密度1011 / cm3
激光冷却
俘获107 个Ru原子
温度20微开
(去除激光) 原子弹性碰撞速率
急剧地增加 增大约5倍
陷阱存有4×106个原子
四极矩磁场
密度21010 / cm3、温度90微开
蒸发冷却
磁陷阱尚有5103个原子 密度31012 / cm3、温度170纳开
V”
自发辐射光子 2
激发的原子 V’
The Royal Swedish Academy of Sciences
Nobel Prize in Physics 1997
has awarded the 1997 Nobel Prize in Physics jointly to:
Steven Chu (朱棣文)
每一种光频率不同 折射率不同 光的行进速度不同
光脉冲所包含的各光谱成分就不能同步传播
各成分保持同步的位置（光脉冲的位置）就逐渐向后移动。
美国研究小组实现光速60km/h
慢光速的好处
• 模拟黑洞：凝聚体可以在蜗旋状态中产生，此时气体
像流进下水洞的水一样打转。穿过蜗旋的慢光脉冲将会
同气体一起被拖着前进。与黑洞类似。
中性原子被囚禁
原子具有 基态磁偶极矩
产生的磁场是封闭的 三维四极磁阱
中心点(Bo =0)附近区域 B 随x, y, z线性增加
一对反接的赫姆霍兹线圈
U=-ugB=gFmFuB B 原子受到一个指向中心的力
电流大小相等，方向相反 平行线圈
原子动能不足时， 就囚禁在磁阱中
缺陷：原子经过Bo 0点，
出现Ru原子玻色凝聚态现象
Ru原子BEC图像
波色爱因斯坦凝聚态
浅谈玻色爱因斯坦凝聚态（BEC）玻色爱因斯坦凝聚态（BEC）概念：1924年印度物理学家玻色预言物质新状态的存在，爱因斯坦看到玻色的想法发表论文预言原子温度足够低时，所有原子会突然以可能的最低能态凝聚——玻色爱因斯坦凝聚。
定义：当温度足够低、原子的运动速度足够慢时，会有相变—新的物质状态产生，它们将集聚到能量最低的同一量子态（电子做稳恒的运动，具有完全确定的能量，这种稳恒的运动状态称为量子态）。
简单来说表示原来不同状态的原子突然“凝聚”到同一状态（一般是基态），物质的第五种状态。
BEC 成为一种特殊的超低温实验平台，用来研究基础原子物理学以及凝聚体的力学，光学，热学，声学和超流体等性质及其物理机制。
玻色爱因斯坦凝聚态（BEC）实现：原子的激光冷却和陷俘，在三个互相垂直的方向安置三对相对传播的激光束, 则形成所谓的“光学粘团”, 它可以使原子在三维方向上得到冷却。
其基本原理是通过原子与光子的动量交换来达到原子冷却的目的，遵循动量守恒定律。
激光冷却后的原子由磁场与激光组成的磁光阱囚禁，磁光阱是一种囚禁中性原子的有效手段。
它由三对两两相互垂直具有特定偏振组态井且负失谐的对射激光束形成的三维空间驻波场和反向亥姆赫兹线圈产生的梯度磁场构成．磁场的零点与光场的中心重合，负失谐的激光对原子产生阻尼力．梯度磁场与激光的偏振相结合产生了对原子的束缚力．这样就在空间对中性原子构成了一个带阻尼作用的简谐势（粒子在某力场中运动，势能函数曲线在空间的某一有限范围内势能最小，形如陷阱，称为势阱）。
在囚禁阱的边缘部分，磁场很强，控制原子磁极的射频场的频率很高，通过逐渐降低频率（微波频率）可以将动能比平均动能大很多的原子排出阱外留下动能较小的原子，从而达到蒸发冷却的目的。
玻色爱因斯坦凝聚态（BEC）性质：BEC静态性质：大小10-100um,椭球形，其长短轴比为几到几十，转变温度为100nK 至2uK，受势阱影响大，也与阱中原子数和密度有关，原子密度变化大。
5解释玻色——爱因斯坦凝聚现象
5解释玻色——爱因斯坦凝聚现象
玻色-爱因斯坦凝聚（Bose-Einstein condensation）是一种在极低温下发生的物质状态，它是由印度物理学家萨提亚德拉·玻色（Satyendra Nath Bose）和阿尔伯特·爱因斯坦在20世纪早期预
测的。
在这种凝聚态中，大量的玻色子（一类特殊的基本粒子，如
光子、重子等）聚集在能级的最低态，形成一种凝聚体，这种状态
在经典物理学中是不可能出现的。
当物质被冷却到接近绝对零度时，粒子的波长开始增大，使得它们开始表现出波动性，多个粒子开始
占据同一个量子态，最终形成玻色-爱因斯坦凝聚。
玻色-爱因斯坦凝聚具有一些独特的物理特性，例如超流动和相
干性。
超流动是指在凝聚体中，粒子不受粘滞力的限制，可以自由
地流动而不损失能量。
相干性则意味着凝聚体中的粒子具有相同的
相位，表现出统一的波动行为。
这些特性使得玻色-爱因斯坦凝聚成
为研究量子现象和开发新型激光器、原子钟等技术的重要工具。
玻色-爱因斯坦凝聚的研究对于理解凝聚态物理学和量子物理学
有着深远的影响。
它不仅为我们提供了一种新的物质状态，也为研
究低温物理学和量子信息领域提供了新的途径和实验平台。
因此，
玻色-爱因斯坦凝聚现象在物理学和相关领域中具有重要的意义。
半导体光学24玻色-爱因斯坦凝聚BEC
4.吸收
Eg np np ,Tp . EHP产生增益。
吸收声子
低温下 CdS1x Sex 中产生兰移。 5.量子阱中EHP ●强激发下产生增益（存在FP模）。 ●相空间填充 随着电子-空穴对密度增加，自由电子和 空穴填充导带和价带,而导带会降到激子 能级之下, 于是低能激子就无法产生.这 是激子在高激发情况下消失的第二种原
随着 np 增加而增加. 4. 电子-空穴系统EHP化学势μ ●多组分均相系统中,在等温等压并保持 系统中其他物质的量都不变的条件下,系 统的吉布斯自由能随某一组分的物质的 量的变化率.
np ,Tp F np ,Tp np T ,V ,
自由能 F np ,Tp U np ,Tp TpS np ,Tp ,
因.在量子阱中尤为显著（库仑屏蔽效应弱）.
●化学势和能隙的移动
Al1 yGax Se GaSe MQW
④对于确定的临界温度Tc ,EHL开始发光时 np 对应共存区低密度端，而高密度端 n0 可由等离子发光谱线型分析得出。
⑤辐射强度
●自发辐射
Llum c1 0 0 Ekein Ekhin fe fh
Eg Ekein Ekhin LA dEkeindEkhin ,
其中动能为 Ekei,nh 2ke2,h 2me,h , 表示能
存在 E0 kBTc const,
n0 nc const.
● EHP的束缚能
n0 ,Tp 0 Eex n0 ,Tp 0 .
7.间隙半导体中，如Si,Ge,GaP, Al1 yGa y As , y 0.45 , 载流子寿命足够长， 可形成电子-空穴液滴EHD.而直隙半导体 中,尽管在足够强的泵浦下,EHP可以产生，
●在某个临界温度 Tc 之下,随着电子-空穴 密度增加，形成EHP液体，即EHL(被气 态激子和自 由载流子包 围,其密度不 随温度变化). 6.相图
波色系统波色-爱因斯坦凝聚课件
爱因斯坦凝聚的实验研究
现象的发现
爱因斯坦凝聚的实验观测最早发现于1995年，研究人员利用激光冷却技术将玻色原子降温至 极低温度。
BO SE-EIN S TEIN C O N D EN S ATIO N AT 130 N A N O -KELV IN
这一研究成果由Wieman和Cornell于1995年公布，在该实验中首次观测到玻色子的凝聚态。
2
超流体是一种特殊的物质状态，其中玻
色子组成的流体可以在不受摩擦力限制
的情况下流动。
3
均匀Bose气体
均匀Bose气体是研究波色系统的一种常 用模型，它可用Bogoliubov理论进行描述。
Bose-Einstein凝聚
Bose-Einstein凝聚是玻色子在低温下聚集 到同一个量子态的现象，是波色系统的 重要表现。
实验结果的分析与解释
实验结果验证了玻色-爱因斯坦统计的预测，并为进一步研究波色系统提供了重要依据。
波色系统的应用前景
量子计算
波色系统可用于量子计算领域， 为解决复杂问题提供了一种潜在 的思路。
量子模拟
波色系统在量子模拟中具有广泛 的应用，可以模拟各种量子系统 的行为。
量子通信
波色系统在量子通信中有重要应 用，可以实现安全的量子密钥分 发和传输。
结束语：谢谢大家！
总结
波色系统的意义与价值
波色系统的研究有助于我们深入理解物质的量子性质和统计规律，为新技术的发展提供了理 论基础。
波色系统的未来发展
波色系统的未来发展前景广阔，将为量子计算、通信和模拟等领域带来革命性的进展。
对于学术界的启示
波色系统的研究启示我们在深入理解自然界的基本规律和开展前沿科学研究中追求创新与突 破。
玻色爱因斯坦凝聚的临界温度
玻色爱因斯坦凝聚的临界温度一、引言玻色爱因斯坦凝聚（Bose-Einstein Condensation，BEC）是物理学中的一个重要现象，它描述了低温下玻色子系统从热力学气体到凝聚态的转变。
这个现象是爱因斯坦在1925年预测的，并且通过实验在20世纪90年代得到了证实。
临界温度是玻色爱因斯坦凝聚的一个重要参数，它决定了系统从气体到凝聚态的转变温度。
本文将详细介绍玻色爱因斯坦凝聚的定义、临界温度以及相关的实验研究，并探讨其应用前景。
二、玻色爱因斯坦凝聚的定义玻色爱因斯坦凝聚是指玻色子气体在低温下经历一个从热力学气体到凝聚态的转变过程。
在这个转变过程中，系统中的粒子会逐渐聚集在同一个量子态上，形成一个宏观的凝聚体。
这种凝聚体的出现是因为玻色子具有相同的量子态，它们之间的相互作用使得粒子聚集在一起。
三、玻色爱因斯坦凝聚的临界温度玻色爱因斯坦凝聚的临界温度是指系统从热力学气体转变为凝聚态所需的最低温度。
这个温度是由玻色子的特性以及粒子之间的相互作用决定的。
在实验中，人们通常通过降低系统的温度来观察这个转变过程。
当温度降至某个特定的临界温度以下时，系统就会进入玻色爱因斯坦凝聚状态。
四、玻色爱因斯坦凝聚的实验研究自20世纪90年代以来，人们通过多种实验手段研究了玻色爱因斯坦凝聚现象。
其中最著名的实验是在JILA实验室和Cornell大学的超冷原子实验室中进行的。
在这些实验中，人们使用了超低温气体、磁光陷阱、光频迁跃等技术来降低原子气的温度，并通过观察其特征来验证玻色爱因斯坦凝聚的存在。
此外，人们还研究了不同种类的玻色子气体（如钠原子、钾原子等）在低温下的行为，以及不同相互作用强度下的玻色爱因斯坦凝聚现象。
这些实验不仅验证了理论的预测，还为人们提供了深入了解玻色爱因斯坦凝聚的机会。
五、玻色爱因斯坦凝聚的应用前景由于玻色爱因斯坦凝聚具有独特的性质和潜力，它在许多领域都具有广泛的应用前景。
例如，在原子钟、量子计算和量子通信等领域中，人们可以利用玻色爱因斯坦凝聚现象来提高设备的性能和精度。
玻色.爱因斯坦凝聚体的光学色散关系
玻色．爱因斯坦凝聚体的光学色散关系1. 引言1.1 玻色．爱因斯坦凝聚体的定义玻色.爱因斯坦凝聚体是一种在极低温度下形成的新奇物质状态，它是一种玻色子的集合体，具有超流性质。
玻色.爱因斯坦凝聚体的形成是由于玻色子遵循玻色-爱因斯坦统计，可以在相同量子态存在多个粒子，从而导致在低温下发生玻色.爱因斯坦凝聚。
玻色.爱因斯坦凝聚体的形成需要低至绝对零度的极低温度，这样玻色子就可以凝聚到同一量子态。
在这种凝聚体中，玻色子将表现出与普通粒子不同的量子统计特性，导致许多奇特的量子现象的出现。
由于这些特殊的量子性质，玻色.爱因斯坦凝聚体在光学领域具有广泛的应用前景。
玻色.爱因斯坦凝聚体是一种具有特殊量子性质的新奇物质状态，其形成需要极低温度的条件。
对于光学领域而言，玻色.爱因斯坦凝聚体的研究将为我们带来许多新的探索和应用。
1.2 光的色散现象光的色散现象是指在光传播过程中，不同频率的光波会以不同速度传播，导致光的色散效应。
当光波通过介质时，不同波长的光波会受到不同的折射和反射效应，从而使光波在传播过程中发生频率分散现象。
这种频率分散导致不同波长的光在传播过程中走过不同的路径，最终表现为不同波长的光在空间中呈现出不同的色彩。
光的色散现象在光学研究中具有重要的意义，它不仅可以用来研究材料的光学性质，还可以应用于光谱分析、光通信等领域。
在玻色．爱因斯坦凝聚体的研究中，光的色散现象被广泛运用，通过研究不同波长的光在凝聚体中的传播规律，可以揭示凝聚体的光学性质和量子特性，为研究和应用玻色．爱因斯坦凝聚体提供了重要的理论基础。
2. 正文2.1 玻色．爱因斯坦凝聚体的基本特性玻色．爱因斯坦凝聚体是一种由低温原子气体中的玻色子构成的特殊物质相态。
在室温下，这些玻色子表现为独立的粒子，但在极低温度下，它们会出现集体行为，形成一个凝聚态。
这种凝聚态具有非常特殊的性质，如凝聚态中的波函数会重叠，多个粒子可以以相干的方式运动等。
玻色．爱因斯坦凝聚体的基本特性包括低温下的量子统计行为、超流性、准粒子激发等。
玻色-爱因斯坦凝聚
( F
)
1 2
(化学势的分布)
Quantum Statistics
3. 玻色－爱因斯坦凝聚
Predicted 1924… …Created 1995
Q1: What Is Bose-Einstein Condensation?
De Broglie 德布罗意 (1929 Nobel Prize winner) proposed that all matter is composed of waves. Their wavelengths are given by
N
：
0
在E
p
0处的单位体积内粒子数
E K : 动能；E p : 势能
EK
1 2m
(
p
2 x
p
2 y
p
2 z
)
对动量积分 x x dx, y y dy, z z dz :
Ep
dN ' N 0e kT dxdydz
单位体积内的粒子数
Ep
N N 0e kT
玻尔兹曼分布
一个自由度为f的体系，其能量是广义坐标、广义动量的函数 E E(q1 ,..., q f ; p1 ,..., p f ) 在相空间体积元d dq1 ...dq f dp1 ...dp f 中的粒子数是d (q1 ,...q f ; p1 ,..., p f ) Ce E(q1 ,..., q f ; p1 ,..., p f ) / kT 称为正则分布 对多自由度体系，有按自由度的能量分配定理：
推广到n个全同粒子（玻色子），n 个玻色子处于相同状态 的几率n！倍于其经典几率。
问题：将一个玻色子放在一个状态上去的几率和状态原有的玻 色子数目有何关系？
物理学中的玻色爱因斯坦凝聚
物理学中的玻色爱因斯坦凝聚物理学中的玻色-爱因斯坦凝聚物理学中的玻色-爱因斯坦凝聚是一种独特的量子现象，它发生在低温、高密度的系统中。
在这种凝聚态中，大量的玻色子（具有整数自旋的粒子，如光子、中子等）聚集在一个相同的量子状态中，形成一个凝聚体，显示出波动性和相干性。
玻色-爱因斯坦凝聚对研究量子统计行为、凝聚态物理以及激光和超导等领域有着重要的应用。
一、玻色-爱因斯坦凝聚的基本原理玻色-爱因斯坦凝聚是基于波色子的玻色统计原理而产生的。
根据波色统计原理，任意数量的玻色子可以占据相同的量子态，这与费米子（如电子）的费米-狄拉克统计原理形成鲜明对比。
在极低温下，玻色子的动能相对来说较小，它们倾向于聚集在最低能级的量子态。
当温度降至绝对零度时，几乎所有的玻色子都处于基态，并形成一个准粒子（波色子的集体运动模式）。
二、玻色-爱因斯坦凝聚的实验观测玻色-爱因斯坦凝聚最早是在1995年由卢炳钟等科学家团队在铷（Rb）原子Bose-Einstein凝聚体系中实现的。
他们使用激光冷却和磁隔离等技术将低温气体原子冷却到几纳开尔文的温度范围，使其凝聚为一个玻色-爱因斯坦凝聚体。
此后，类似的实验被应用于其他原子、分子和凝聚态系统，如气体，液体和固体。
三、玻色-爱因斯坦凝聚的特性玻色-爱因斯坦凝聚具有许多独特的特性，使得它成为研究量子信息和凝聚态物理的重要工具。
以下是其中一些主要特点：1. 波动性和相干性：玻色-爱因斯坦凝聚体表现出与激光光束类似的波动性和相干性，这使得它们成为研究光学和光子学中相干性相关现象的优秀模型。
2. 超流性：玻色-爱因斯坦凝聚体中的粒子可以像超流体那样无阻碍地流动，即它们可以在凝聚体中无耗散地形成流体流动。
3. 凝聚体大小：玻色-爱因斯坦凝聚体的大小通常相对较大，可以达到微米甚至更大的尺度，这使得直接观察和研究玻色-爱因斯坦凝聚体成为可能。
四、玻色-爱因斯坦凝聚的应用玻色-爱因斯坦凝聚在多个领域有广泛的应用。
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Bose-Einstein condensation (BEC)玻色-爱因斯坦凝聚(BEC)是科学大师在70年前预言的一种新物态。
那个地址的“凝聚” 与日常生活中的凝聚不同，它表示原先不同状态的原子突然“凝聚”到同一状态(一样是基态)。
即处于不同状态的原子“凝聚”到了同一种状态。
形象地说，这就像让无数原子“齐声歌唱”，其行为就仿佛一个玻色子的放大，能够想象着给咱们明白得微观世界带来了什么。
这一物质形态具有的专门性质，在芯片技术、周密测量和纳米技术等领域都有美好的应用前景。
此刻全世界已经有数十个室验室实现了8种元素的BEC。
主若是碱金属，还有氦原子和钙等。
玻色-爱因斯坦冷凝态常温下的气体原子行为就象台球一样，原子之间和与器壁之间相互碰撞，其彼此作用遵从经典力学定律；低温的原子运动，其彼此作用那么遵从量子力学定律，由德布洛意波来描述其运动，现在的德布洛意波波长λdb小于原子之间的距离d，其运动由量子属性自旋量子数来决定。
咱们明白，自旋量子数为整数的粒子为玻色子，而自旋量子数为半整数的粒子为费米子。
玻色子具有整体特性，在低温时集聚到能量最低的同一量子态(基态)；而具有相互排斥的特性，它们不能占据同一量子态，因此其它的费米子就得占据能量较高的量子态，原子中的电子确实是典型的费米子。
早在1924年玻色和爱因斯坦就从理论上预言存在另外的一种物质状态——玻色爱因斯坦冷凝态，即当温度足够低、原子的运动速度足够慢时，它们将集聚到能量最低的同一量子态。
现在，所有的原子就象一个原子一样，具有完全相同的物理性质。
依照量子力学中的德布洛意关系，λdb=h/p。
粒子的运动速度越慢（温度越低），其物质波的波长就越长。
当温度足够低时，原子的德布洛意波长与原子之间的距离在同一量级上，现在，物质波之间通过彼此作用而达到完全相同的状态，其性质由一个原子的波函数即可描述；当温度为时，现象就消失了，原子处于理想的玻色爱因斯坦冷凝态。
在理论提出70年以后，2001年的诺贝尔物理学奖取得者就从实验上实现了这一现象（在1995年）。
实验是利用碱性原子实现的，碱性原子形成的冷凝态，是一种纯粹的玻色爱因斯坦冷凝态，因此能够对玻色爱因斯坦冷凝态现象进行充分的研究。
前些年的物理研究也部份的实现了玻色爱因斯坦冷凝态，例如超导中的库泊电子对无电阻现象，超流体中的无摩擦现象，但其系统专门复杂，难以对玻色爱因斯坦冷凝态现象进行充分的研究。
（它们也是取得诺贝尔物理学奖的研究功效，超流体中的无摩擦现象1962年，超导中的库泊电子对无电阻现象1972年。
）[]碱性原子的玻色爱因斯坦冷凝态的实现咱们明白原子气体在低温时容易形成液体，利用碱性原子铷87Rb 和钠23Na能够幸免液体的形成。
两种原子都具有整数的自旋量子数和弱的排斥力，实验中原子的速度只有几个毫米/秒，这对应的温度为100 nK（1 nK =10的-9次方K）。
这极低的温度是用激光冷却的方法（1997年的诺贝尔物理学奖功效）来达到的。
其大体原理是通过原子与光子的动量互换来达到冷却原子的目的，冷却后的原子由磁场与激光组成的磁-光囚禁阱囚禁，然后在囚禁阱中继续用蒸发冷却的方法达到所需要的温度，即把热的原子蒸发掉。
在囚禁阱的边缘部份，磁场很强，操纵原子磁极的射频场的频率很高，通过慢慢的降低频率能够把温度高的原子排出阱外，从而达到冷却的目的。
道理就象茶在茶杯中变凉一样。
在磁-光囚禁阱中原子是靠偶极磁场力来约束的，若是原子的磁极发生反转，就会使吸引力变成排斥力，因此需要用射频场来操纵原子磁极的反转。
可是在囚禁阱的中心电磁场为零，这就不能操纵原子自旋态（磁极）的转变。
为此，埃里克·康奈尔采纳旋转磁场装置使原子始终不能达到磁场为零的位置，以达到操纵原子自旋态的的目的，从而在1995年的6月实现了87Rb的玻色爱因斯坦冷凝态。
[]JILA研究组的铷原子玻色爱因斯坦冷凝态科罗拉多大学JILA研究组的实验结果显示，囚禁阱中排出的原子云形成玻色爱因斯坦冷凝态的进程俯视图，左以下图为侧视图。
图形为吸收图，通过共振激光照射原子云而用摄取原子云的阴影（下同）。
第一个图为玻色爱因斯坦冷凝态形成之前，第二个图为玻色爱因斯坦冷凝态形成当中，背景为热运动，第三个图为几乎所有的原子都形成了玻色爱因斯坦冷凝态，热运动背景为球形对称的。
右边的图形显示随着温度的降低，更多的原子蒸发了。
实验图是通过从囚禁阱中排出原子云后利用共振光的阴影形成的，形成图形的大小取决于原子从囚禁阱中排出时动量的大小，实验中热运动背景为球形对称的，而玻色爱因斯坦冷凝态的峰图反映了代表动量的波函数是不对称的，这和当前的玻色爱因斯坦冷凝态理论是一致的。
因为实验是破坏性的，因此就要求有专门好的可重复性。
MIT的沃尔夫冈·克特勒从1990年开始也在沿着上述方式用钠原子来独立的做此研究，所不同的是，他采纳强激光束来阻止原子进入囚禁阱中心磁场为零的区域[4]。
沃尔夫冈·克特勒的实验成功仅掉队于卡尔·维曼和埃里克·康奈尔几个月的时刻，而且实验结果相当的出色，形成玻色爱因斯坦冷凝态的原子数要高出2个量级，如图3所示，这为研究玻色爱因斯坦冷凝态的物理性质提供了更大的可能性。
左图为随着温度的降低玻色爱因斯坦冷凝态的密度增加进程，图形宽度为1.0mm，冷凝态中的原子数为7×10的5次方。
右图为玻色爱因斯坦冷凝态形成进程中密度转变数据，为了清楚，上面的四条曲线是从下面移上去的。
[]MIT研究组的纳原子玻色爱因斯坦冷凝态两个研究小组的实验都专门好的证明了理论上对囚禁冷凝态大体性质的计算。
JILA研究组通过冷却两部份样品的其中之一，然后通过它与另外的样品进行碰撞而达到冷却的目的，从而形成了两部份冷凝态，用实验证明了理论预言现象。
MIT小组的非共振光成像方式实现了冷凝态的无损坏探测，能够对冷凝态与时刻的关系进行直接的动力学观测。
玻色爱因斯坦冷凝态间的干与现象相位关联是玻色爱因斯坦冷凝态的一个重要的物理性质，MIT小组通过把冷凝态分为两部份而观看到了它们之间的干与图样,证明了相位关联现象的存在。
MIT研究组的纳原子玻色爱因斯坦冷凝态的干与现象在两部份冷凝态之间的干与实验中，用激光束对原子的排斥力将冷凝态分为两部份，冷凝态被分为两部份以后被排出阱外在引力场中自由下落，40毫秒以后，两部份相位相关的原子云在下落进程中相互扩大到一路，因为它们之间的相位是一致的，故在原子云叠加的区域显现了干与现象。
图中的干与图是激光吸收图，图形宽度为1.1毫米，干与图形的条纹间距为15微米，这对应着超级大的物质波长，常温下的原子德布洛意波长只有0.05纳米，小于原子的尺度。
因此这是一个重要的冷凝态相位相关现象。
[]“原子激光”的实现为了利用相位一致的原子云，就必需把它排出阱外而不损坏它的量子力学性质，MIT研究小组在实验上实现了这一目的。
从冷凝态中能够取得原子脉冲，因为冷凝态的相位一致性，这些从冷凝态出来的原子脉冲仍然维持此特性，就象从激光器中发出的光子一样，因此，这种现象称为“原子激光”，“原子激光”确实是能够产生大量相位一致的原子束，像激光中的光子束一样。
大量的相位一致的原子在囚禁阱中产生（玻色爱因斯坦冷凝态），然后通过输出装置把原子束从阱中排出。
JILA研究组还研究了冷凝态涡流的形成和集体激发等方面的物理特性，MIT研究组还进一步进展了冷凝态的无损坏成像技术使得多次测量成为可能；观测到了对冷凝态特性有重要阻碍的原子间作使劲的磁场依托性；另外还观测到了“原子激光”有与一般激光相似的增益现象。
[]物质第五态——玻色-爱因斯坦凝聚态℃）吧，在如此的极低温下，物质又会显现什么奇异的状态呢？这时，奇迹显现了——所有的原子似乎都变成了同一个原子，再也分不出你我他了！这确实是物质第五态——玻色-爱因斯坦凝聚态（以下简称“玻爱凝聚态”）。
玻色-爱因斯坦凝聚态那个新的第五态的发觉还得从1924年提及，那一年，年轻的印度物理学家玻色寄给爱因斯坦一篇论文，提出了一种关于原子的新的理论，在传统理论中，人们假定一个体系中所有的原子（或分子）都是能够分辨的，咱们能够给一个原子取名张三，另一个取名李四……，而且可不能将张三认成李四，也可不能将李四认成张三。
但是玻色却挑战了上面的假定，以为在原子尺度上咱们全然不可能区分两个同类原子（如两个氧原子）有什么不同。
玻色的论文引发了爱因斯坦的高度重视，他将玻色的理论用于原子气体中，进而推测，在正常温度下，原子能够处于任何一个能级（能级是指原子的能量像台阶一样从低到高排列），但在超级低的温度下，大部份原子会突然跌落到最低的能级上，就仿佛一座突然坍塌的大楼一样。
处于这种状态的大量原子的行为像一个大超级原子。
打个例如，练兵场上散乱的士兵突然接到指挥官的命令“向前齐步走”，于是他们迅速集合起来，像一个士兵一样整齐地向前走去。
后来物理界将物质的这一状态称为玻色-爱因斯坦凝聚态（BEC），它表示原先不同状态的原子突然“凝聚”到同一状态。
这确实是崭新的玻爱凝聚态。
但是，实现玻爱凝聚态的条件极为苛刻和矛盾：一方面需要达到极低的温度，另一方面还需要原子体系处于气态。
极低温下的物质如何能维持气态呢？这实在令无数科学家头疼不已。
后来物理学家利用稀薄的金属原子气体，金属原子气体有一个专门好的特性：可不能因制冷显现液态，更可不能高度聚集形成常规的固体。
实验对象找到了，下一步确实是制造出能够冷却到足够低温度的条件。
由于激光冷却技术的进展，人们能够制造出与绝对零度仅仅相差十亿分之一度的低温。
而且利用电磁操纵的磁阱技术能够对任意金属物体实行无触移动。
如此的实验系统通过不断改良，终于在玻色—爱因斯坦凝聚理论提出71年以后的1995年6月，两名美国科学家康奈尔、维曼和德国科学家克特勒别离在铷原子蒸气中第一次直接观测到了玻爱凝聚态。
这三位科学家也因此而荣膺2001年度诺贝尔物理学奖。
尔后，那个领域经历着暴发性的进展，目前世界上己有近30个研究组在稀薄原子气中实现了玻爱凝聚态。
玻爱凝聚态有很多独特的性质，请看以下几个方面：这些原子组成的集体步伐超级一致，因此内部没有任何阻力。
激光确实是光子的玻爱凝聚，在一束细小的激光里拥堵着超级多的颜色和方向一致的光子流。
超导和超流也都是玻爱凝聚的结果。
玻爱凝聚态的凝聚效应能够形成一束沿必然方向传播的宏观电子对波，这种波带电，传播中形成一束宏观电流而无需电压。
原子凝聚体中的原子几乎不动，能够用来设计精准度更高的原子钟，以应用于太空航行和精准定位等。
玻爱凝聚态的原子物质表现出了光子一样的特性正是利用这种特性，前年哈佛大学的两个研究小组用玻色-爱因斯坦凝聚体使光的速度降为零，将光贮存了起来。
玻爱凝聚态的研究也能够延伸到其他领域，例如，利用磁场调控原子之间的彼此作用，能够在物质第五态中产生类似于超新星暴发的现象，乃至还能够用玻色-爱因斯坦凝聚体来模拟。