(完整版)BET吸附-脱附曲线分析及含义
BET吸附-脱附曲线分析及含义
气体吸附等温线通常分为六种，其中五种（I-V）是由国际理论与应用化学会（IUPAC）所定义的。
I型等温线表示在低的相对压力（平衡蒸汽压与饱和蒸汽压的比值）时，材料具有很强的吸附能力进而达到平衡。
I型等温线通常被认为是在微孔或者单层吸附的标志，由于强的吸附作用。
（这可能也有化学吸附的作用，涉及到在吸附质与吸附剂表面的化学键作用，这里我们不讨论化学吸附）值得注意的是，孔的大小是根据他们的直径（或宽度）来进行分类的：微孔（小于2nm），中孔（2-50nm），大孔（大于50nm）。
鉴于大多数多孔固体是使用非极性气体（N2 Ar）进行吸附研究的，所以不太可能出现化学吸附作用。
因此，对于I型等温线的经典解释是材料具有微孔。
然而，I型等温线也有可能是具有孔径尺寸非常接近微孔的介孔材料。
尤其是N2在77K或者Ar在77K和87K圆柱孔情况下，I型等温线将在较低的相对压力（大约0.1作用）下达到平衡对于材料是微孔，从最近的一些报道结果得出的。
因此，当I型等温线没有在相对压力0.1处达到平衡，该材料有可能存在大量的中孔或者就是单独的中孔。
然而，这种I型分布有可能在某种程度上介孔孔径分布范围变宽。
这是因为分布高度均匀圆柱孔的材料可能展示出在相对压力低于0.1或者更小时，可以在吸附等温线被识别（因此，这些等温线可以被分类成IV型等温线，下面我们会讨论）。
尽管，接近饱和蒸汽压的多层可能会十分不连续，但大孔材料大多是通过随着相对压力增加时，吸附量逐渐地增加的方式进行多层吸附。
这种不受限制的多层形成过产生了II型和III型等温线。
在这种情况下，吸附-脱附曲线重合；也就是说，没有发生滞后现象。
这主要取决于所测试的材料的性质，II型等温线是单层形成的明显特征，否则是在整个压力范围内都是凸起的III型等温线。
后者的行为可以观察到在吸附分子与吸附剂表面和被吸附物作比较时，吸附分子之间的作用是强相互作用。
在介孔材料多层吸附过程中，常常伴随有毛细管冷凝现象发生（IV和V型等温线）。
bet吸脱附曲线不闭合
bet吸脱附曲线不闭合摘要：一、背景介绍1. BET 吸附理论2.BET 吸脱附曲线的基本概念二、问题提出1.BET 吸脱附曲线不闭合的现象2.不闭合原因的探讨三、原因分析1.实验操作误差2.样品吸附性能的差异3.BET 方程适用范围的限制四、解决方案与建议1.优化实验操作方法2.选择合适的样品处理和表征技术3.考虑使用其他吸附模型五、总结1.BET 吸脱附曲线不闭合的影响2.未来研究方向与展望正文：一、背景介绍BET（Brunauer-Emmett-Teller）吸附理论是描述固体表面吸附气体过程的经典理论。
BET 吸脱附曲线是通过实验测定得到的，描述吸附剂在不同压力下吸附和脱附气体量关系的曲线。
在理想情况下，BET 吸脱附曲线应该是一个闭合的环。
然而，在实际应用中，由于各种原因，BET 吸脱附曲线不闭合的现象时有发生。
二、问题提出BET 吸脱附曲线不闭合的现象一直困扰着科研工作者。
不闭合现象意味着在实验过程中存在某些问题，导致实验结果偏离理论预测。
因此，有必要深入探讨不闭合的原因，以期为解决这一问题提供理论依据。
三、原因分析1.实验操作误差：实验操作过程中可能存在的误差，如实验装置的搭建、实验条件的控制、数据处理和分析等，都可能导致BET 吸脱附曲线不闭合。
2.样品吸附性能的差异：吸附剂的吸附性能受到多种因素的影响，如表面结构、孔径分布、孔隙连通性等。
这些因素导致不同样品吸附性能的差异，从而影响BET 吸脱附曲线的闭合程度。
3.BET 方程适用范围的限制：BET 方程是基于理想气体吸附模型推导得到的，其实际适用范围受到一定限制。
当吸附过程涉及固体与气体之间的化学反应、吸附剂表面活性位点的分布不均匀等情况时，BET 方程可能无法准确描述吸附过程，从而导致BET 吸脱附曲线不闭合。
四、解决方案与建议1.优化实验操作方法：为减小实验操作误差，可以采用标准化操作流程，加强对实验条件的控制，提高数据处理和分析的准确性。
bet中n吸附曲线
bet中n吸附曲线【原创实用版】目录1.BET 吸附曲线简介2.BET 吸附曲线的原理3.BET 吸附曲线的应用4.总结正文1.BET 吸附曲线简介BET 吸附曲线，全称为 Brunauer-Emmett-Teller 吸附曲线，是一种描述固体材料吸附气体分子过程中吸附量与压力关系的曲线。
该曲线是基于 Brunauer、Emmett 和 Teller 三人于 1938 年提出的吸附理论，通过这种理论可以对材料的吸附性能进行评价和分析。
2.BET 吸附曲线的原理BET 吸附曲线主要分为三个区域：低压区、高压区和平衡区。
在低压区，吸附量随着压力的增加而迅速增加，这是因为在低压条件下，气体分子容易吸附到固体表面上；在高压区，吸附量增加速度减缓，这是因为高压条件下，气体分子间的相互作用增强，难以被固体吸附；在平衡区，吸附量达到最大值，此时固体表面吸附的气体分子数量达到平衡。
BET 吸附曲线的原理是通过测量不同压力下气体在固体材料上的吸附量，分析吸附过程中的压力与吸附量的关系，从而得到吸附等温线。
通过 BET 吸附曲线可以计算出材料的比表面积、孔径分布等重要参数，为材料性能评价提供依据。
3.BET 吸附曲线的应用BET 吸附曲线广泛应用于催化剂、吸附剂、膜材料等领域。
通过对材料的 BET 吸附曲线进行分析，可以了解材料的吸附性能、孔结构等关键信息，从而指导材料的设计、制备和优化。
此外，BET 吸附曲线还可以用于研究气体在固体表面的吸附机理，为理论研究提供实验依据。
4.总结BET 吸附曲线是一种描述固体材料吸附气体分子过程中吸附量与压力关系的曲线，通过分析 BET 吸附曲线可以获得材料的比表面积、孔径分布等重要参数。
bet吸附曲线的压力和温度
bet吸附曲线的压力和温度
BET（Brunauer-Emmett-Teller）吸附曲线是描述气体吸附在固
体表面上的物理吸附过程的曲线。
在BET吸附曲线中，压力
和温度是两个重要的参数。
1. 压力：在BET吸附曲线中，压力是指气体分子与固体表面
相互作用的力量。
压力越大，气体分子与固体表面的吸附作用越强，吸附量也就越大。
一般来说，压力越高，在一定温度下，吸附量也会增加。
2. 温度：BET吸附曲线中的温度是指气体分子与固体表面相
互作用的温度。
温度的增加会增加气体分子的动能，使其更容易逃逸或从固体表面解吸。
因此，在一定压力下，温度升高会导致吸附量的减少。
总结起来，BET吸附曲线中的压力和温度分别影响着吸附量
的大小。
压力越高，吸附量越大；温度越高，吸附量越小。
当温度和压力同时变化时，它们的变化会相互影响，从而改变吸附曲线的形状。
吸附脱附曲线分析
吸附等温线- 概述吸附等温曲线是指在一定温度下溶质分子在两相界面上进行的吸附过程达到平衡时它们在两相中浓度之间的关系曲线。
在一定温度下,分离物质在液相和固相中的浓度关系可用吸附方程式来表示〔1〕。
作为吸附现象方面的特性有吸附量、吸附强度、吸附状态等,而宏观地总括这些特性的是吸附等温线〔2〕。
吸附等温曲线用途广泛,在许多行业都有应用。
在地质科学方面,可以用于基于吸附等温线的表面分形研究及其地球科学应用〔3〕;在煤炭方面,煤对混合气体中CH4和CO2的吸附呈现出不同的吸附特点;煤对CO2优先吸附,并且随着压力的升高,煤对CO2选择性吸附…吸附等温线- 吸附等温线平衡在恒定温度下，对应一定的吸附质压力，固体表面上只能存在一定量的气体吸附。
通过测定一系列相对压力下相应的吸附量，可得到吸附等温线。
吸附等温线是对吸附现象以及固体的表面与孔进行研究的基本数据，可从中研究表面与孔的性质，计算出比表面积与孔径分布。
吸附等温线有以下六种（图 1）。
前五种已有指定的类型编号，而第六种是近年补充的。
吸附等温线的形状直接与孔的大小、多少有关。
Ⅰ型等温线：Langmuir 等温线相应于朗格缪单层可逆吸附过程，是窄孔进行吸附，而对于微孔来说，可以说是体积充填的结果。
样品的外表面积比孔内表面积小很多，吸附容量受孔体积控制。
平台转折点对应吸附剂的小孔完全被凝聚液充满。
微孔硅胶、沸石、炭分子筛等，出现这类等温线。
这类等温线在接近饱和蒸气压时，由于微粒之间存在缝隙，会发生类似于大孔的吸附，等温线会迅速上升。
Ⅱ型等温线：S 型等温线相应于发生在非多孔性固体表面或大孔固体上自由的单一多层可逆吸附过程。
在低P/P0处有拐点B，是等温线的第一个陡峭部,它指示单分子层的饱和吸附量，相当于单分子层吸附的完成。
随着相对压力的增加，开始形成第二层，在饱和蒸气压时，吸附层数无限大。
这种类型的等温线，在吸附剂孔径大于 20nm时常遇到。
它的固体孔径尺寸无上限。
吸附脱附曲线分析
吸附等温线- 概述吸附等温曲线是指在一定温度下溶质分子在两相界面上进行的吸附过程达到平衡时它们在两相中浓度之间的关系曲线。
在一定温度下,分离物质在液相和固相中的浓度关系可用吸附方程式来表示〔1〕。
作为吸附现象方面的特性有吸附量、吸附强度、吸附状态等,而宏观地总括这些特性的是吸附等温线〔2〕。
吸附等温曲线用途广泛,在许多行业都有应用。
在地质科学方面,可以用于基于吸附等温线的表面分形研究及其地球科学应用〔3〕;在煤炭方面,煤对混合气体中CH4和CO2的吸附呈现出不同的吸附特点;煤对CO2优先吸附,并且随着压力的升高,煤对CO2选择性吸附…吸附等温线- 吸附等温线平衡在恒定温度下，对应一定的吸附质压力，固体表面上只能存在一定量的气体吸附。
通过测定一系列相对压力下相应的吸附量，可得到吸附等温线。
吸附等温线是对吸附现象以及固体的表面与孔进行研究的基本数据，可从中研究表面与孔的性质，计算出比表面积与孔径分布。
吸附等温线有以下六种（图 1）。
前五种已有指定的类型编号，而第六种是近年补充的。
吸附等温线的形状直接与孔的大小、多少有关。
Ⅰ型等温线：Langmu ir 等温线相应于朗格缪单层可逆吸附过程，是窄孔进行吸附，而对于微孔来说，可以说是体积充填的结果。
样品的外表面积比孔内表面积小很多，吸附容量受孔体积控制。
平台转折点对应吸附剂的小孔完全被凝聚液充满。
微孔硅胶、沸石、炭分子筛等，出现这类等温线。
这类等温线在接近饱和蒸气压时，由于微粒之间存在缝隙，会发生类似于大孔的吸附，等温线会迅速上升。
Ⅱ型等温线：S 型等温线相应于发生在非多孔性固体表面或大孔固体上自由的单一多层可逆吸附过程。
在低P/P0处有拐点B，是等温线的第一个陡峭部,它指示单分子层的饱和吸附量，相当于单分子层吸附的完成。
（完整版）N2吸脱附曲线说明
（完整版）N2吸脱附曲线说明关于氮气等温吸脱附计算比表面积、孔径分布的若干说明我们拿到的数据，只有吸脱附曲线是真实的，比表面积、孔径分布、孔容之类的都是带有主观人为色彩的数据。
经常听到有同学说去做个BET，其实做的不是BET，是氮气等温吸脱附曲线，BET （Brunauer-Emmet-Teller）只是对N2-Sorption isotherm中p/p0=0.05~0.35之间的一小段用传说中的BET公式处理了一下，得到单层吸附量数据Vm，然后据此算出比表面积，如此而已。
◆六类吸附等温线类型几乎每本类似参考书都会提到，前五种是BDDT(Brunauer-Deming-Deming-T eller)分类，先由此四人将大量等温线归为五类，阶梯状的第六类为Sing增加。
每一种类型都会有一套说法，其实可以这么理解，以相对压力为X轴，氮气吸附量为Y轴，再将X轴相对压力粗略地分为低压（0.0-0.1）、中压(0.3-0.8)、高压（0.90-1.0）三段。
那么吸附曲线在：低压端偏Y轴则说明材料与氮有较强作用力(?型，??型，Ⅳ型)，较多微孔存在时由于微孔内强吸附势，吸附曲线起始时呈?型；低压端偏X轴说明与材料作用力弱(型，Ⅴ型)。
中压端多为氮气在材料孔道内的冷凝积聚，介孔分析就来源于这段数据，包括样品粒子堆积产生的孔，有序或梯度的介孔范围内孔道。
BJH方法就是基于这一段得出的孔径数据；高压段可粗略地看出粒子堆积程度，如?型中如最后上扬，则粒子未必均匀。
平常得到的总孔容通常是取相对压力为0.99左右时氮气吸附量的冷凝值。
◆几个常数※液氮温度77K时液氮六方密堆积氮分子横截面积0.162平方纳米，形成单分子层铺展时认为单分子层厚度为0.354nm※标况（STP）下1mL氮气凝聚后（假定凝聚密度不变）体积为0.001547mL例：如下面吸脱附图中吸附曲线p/p0最大时氮气吸附量约为400 mL，则可知总孔容＝400*0.001547＝400/654＝约0.61mL ※STP每mL氮气分子铺成单分子层占用面积4.354平方米例：BET方法得到的比表面积则是S/(平方米每克)＝4.354*Vm，其中Vm由BET方法处理可知Vm=1/(斜率＋截距)◆以SBA-15分子筛的吸附等温线为例加以说明此等温线属IUPAC 分类中的IV型，H1滞后环。
n2吸附脱附曲线
n2吸附脱附曲线N2吸附脱附曲线是一种重要的实验手段，用于研究材料的吸附性能以及孔结构特征。
在该实验中，通常采用BET理论（Brunauer-Emmett-Teller）来确定材料的比表面积。
下面，我将用简体中文详细介绍N2吸附脱附曲线的原理、实验步骤和数据分析方法。
一、N2吸附脱附曲线原理N2吸附脱附曲线是通过测量吸附剂材料在不同相对压力下的吸附量，从而分析材料的比表面积和孔隙特性。
该实验基于吸附剂材料与气体分子之间的相互作用力，当气体分子与吸附剂表面发生相互作用时，会引起吸附。
BET理论认为，当相对压力P/P0较低时，吸附剂与气体分子的相互作用主要是吸附在表面上的单层分子之间的相互作用。
吸附量与相对压力之间的关系可以用BET方程来描述：X/M = X/M0 * (1 - C * P/P0) / (1 - P/P0)其中，X/M是吸附量与样品质量之比，X/M0是吸附平台，C是BET 常数，P是吸附剂的相对压力，P0是饱和蒸汽压力。
二、N2吸附脱附曲线实验步骤1.准备样品：将需要测试的吸附剂样品（如催化剂、吸附剂等）进行预处理，去除表面杂质和水分。
2.测定吸附剂样品质量：将待测样品的质量进行称量，并记录下来。
3.真空处理：将待测样品置于高真空条件下，去除吸附剂内部和表面的杂质和水分。
4.温度调控：根据吸附剂样品的性质，设置合适的实验温度。
5.吸附实验：将N2气体通过烧杯等装置导入到吸附剂样品中，控制吸附剂样品的相对压力。
分别测定吸附时的相对压力和吸附量。
6.脱附实验：通过减少N2气体的流量或者停止导入气体，使得气体分子从吸附剂样品的表面脱附。
同样，测定脱附时的相对压力和吸附量。
7.数据处理：根据实验所得的数据，计算出吸附剂样品的比表面积和孔隙容积，并绘制N2吸附脱附曲线。
三、N2吸附脱附曲线数据分析方法1. BET比表面积计算：根据BET方程，绘制吸附量与相对压力之间的曲线。
当绘制的吸附量与相对压力之间的线性范围较大时，可使用线性拟合方法计算BET常数和BET比表面积。
bet中n吸附曲线
bet中n吸附曲线
"bet中n吸附曲线" 是指BET（Brunauer-Emmett-Teller）等温吸附曲线中的n 吸附曲线。
BET 理论是一种用于描述气体吸附到固体表面的经典理论，广泛应用于材料科学和表面科学中。
在BET 等温吸附曲线中，通常会观察到一个n 吸附曲线，它描述了气体（通常是氮气）在吸附到材料表面上的吸附量与相对压力之间的关系。
n 表示吸附物质的摩尔数量。
一般来说，BET等温吸附曲线是通过实验测量得到的。
实验通常包括在一定的温度和压力下，将气体逐渐吸附到固体表面上，然后测量相对压力与吸附量之间的关系。
n 吸附曲线通常表现为一个特征的等温吸附等级，这与固体表面的孔结构有关。
M BET 等温吸附曲线的形状和特征可以提供关于材料孔结构、比表面积以及吸附行为的信息。
对于孔结构丰富的材料，曲线可能包含多个吸附等级。
要深入了解具体的BET 等温吸附曲线和n 吸附曲线，建议查阅相关文献或实验报告，以获得更详细的信息。
吸附脱附曲线分析
吸附等温线- 概述吸附等温曲线是指在一定温度下溶质分子在两相界面上进行的吸附过程达到平衡时它们在两相中浓度之间的关系曲线。
在一定温度下,分离物质在液相和固相中的浓度关系可用吸附方程式来表示〔1〕。
作为吸附现象方面的特性有吸附量、吸附强度、吸附状态等,而宏观地总括这些特性的是吸附等温线〔2〕。
吸附等温曲线用途广泛,在许多行业都有应用。
在地质科学方面,可以用于基于吸附等温线的表面分形研究及其地球科学应用〔3〕;在煤炭方面,煤对混合气体中CH4和CO2的吸附呈现出不同的吸附特点;煤对CO2优先吸附,并且随着压力的升高,煤对CO2选择性吸附…吸附等温线- 吸附等温线平衡在恒定温度下，对应一定的吸附质压力，固体表面上只能存在一定量的气体吸附。
通过测定一系列相对压力下相应的吸附量，可得到吸附等温线。
吸附等温线是对吸附现象以及固体的表面与孔进行研究的基本数据，可从中研究表面与孔的性质，计算出比表面积与孔径分布。
吸附等温线有以下六种（图 1）。
前五种已有指定的类型编号，而第六种是近年补充的。
吸附等温线的形状直接与孔的大小、多少有关。
Ⅰ型等温线：Langmuir 等温线相应于朗格缪单层可逆吸附过程，是窄孔进行吸附，而对于微孔来说，可以说是体积充填的结果。
样品的外表面积比孔内表面积小很多，吸附容量受孔体积控制。
平台转折点对应吸附剂的小孔完全被凝聚液充满。
微孔硅胶、沸石、炭分子筛等，出现这类等温线。
这类等温线在接近饱和蒸气压时，由于微粒之间存在缝隙，会发生类似于大孔的吸附，等温线会迅速上升。
Ⅱ型等温线：S 型等温线相应于发生在非多孔性固体表面或大孔固体上自由的单一多层可逆吸附过程。
在低P/P0处有拐点B，是等温线的第一个陡峭部,它指示单分子层的饱和吸附量，相当于单分子层吸附的完成。
随着相对压力的增加，开始形成第二层，在饱和蒸气压时，吸附层数无限大。
这种类型的等温线，在吸附剂孔径大于 20nm时常遇到。
它的固体孔径尺寸无上限。
(完整版)N2吸脱附曲线说明
关于氮气等温吸脱附计算比表面积、孔径分布的若干说明我们拿到的数据，只有吸脱附曲线是真实的，比表面积、孔径分布、孔容之类的都是带有主观人为色彩的数据。
经常听到有同学说去做个BET，其实做的不是BET，是氮气等温吸脱附曲线，BET（Brunauer-Emmet-Teller）只是对N2-Sorption isotherm中p/p0=0.05~0.35之间的一小段用传说中的BET公式处理了一下，得到单层吸附量数据Vm，然后据此算出比表面积，如此而已。
◆六类吸附等温线类型几乎每本类似参考书都会提到，前五种是BDDT(Brunauer-Deming-Deming-Teller)分类，先由此四人将大量等温线归为五类，阶梯状的第六类为Sing增加。
每一种类型都会有一套说法，其实可以这么理解，以相对压力为X轴，氮气吸附量为Y轴，再将X轴相对压力粗略地分为低压（0.0-0.1）、中压(0.3-0.8)、高压（0.90-1.0）三段。
那么吸附曲线在：低压端偏Y轴则说明材料与氮有较强作用力(І型，ІІ型，Ⅳ型)，较多微孔存在时由于微孔内强吸附势，吸附曲线起始时呈І型；低压端偏X轴说明与材料作用力弱(ІІІ型，Ⅴ型)。
中压端多为氮气在材料孔道内的冷凝积聚，介孔分析就来源于这段数据，包括样品粒子堆积产生的孔，有序或梯度的介孔范围内孔道。
BJH方法就是基于这一段得出的孔径数据；高压段可粗略地看出粒子堆积程度，如І型中如最后上扬，则粒子未必均匀。
平常得到的总孔容通常是取相对压力为0.99左右时氮气吸附量的冷凝值。
◆几个常数※液氮温度77K时液氮六方密堆积氮分子横截面积0.162平方纳米，形成单分子层铺展时认为单分子层厚度为0.354nm※标况（STP）下1mL氮气凝聚后（假定凝聚密度不变）体积为0.001547mL例：如下面吸脱附图中吸附曲线p/p0最大时氮气吸附量约为400 mL，则可知总孔容＝400*0.001547＝400/654＝约0.61mL※STP每mL氮气分子铺成单分子层占用面积4.354平方米例：BET方法得到的比表面积则是S/(平方米每克)＝4.354*Vm，其中Vm由BET方法处理可知Vm=1/(斜率＋截距)◆以SBA-15分子筛的吸附等温线为例加以说明此等温线属IUPAC 分类中的IV型，H1滞后环。
吸附脱附曲线分析
吸附等温线- 概述吸附等温曲线是指在一定温度下溶质分子在两相界面上进行的吸附过程达到平衡时它们在两相中浓度之间的关系曲线。
在一定温度下,分离物质在液相和固相中的浓度关系可用吸附方程式来表示〔1〕。
作为吸附现象方面的特性有吸附量、吸附强度、吸附状态等,而宏观地总括这些特性的是吸附等温线〔2〕。
吸附等温曲线用途广泛,在许多行业都有应用。
在地质科学方面,可以用于基于吸附等温线的表面分形研究及其地球科学应用〔3〕;在煤炭方面,煤对混合气体中CH4和CO2的吸附呈现出不同的吸附特点;煤对CO2优先吸附,并且随着压力的升高,煤对CO2选择性吸附…吸附等温线- 吸附等温线平衡在恒定温度下，对应一定的吸附质压力，固体表面上只能存在一定量的气体吸附。
通过测定一系列相对压力下相应的吸附量，可得到吸附等温线。
吸附等温线是对吸附现象以及固体的表面与孔进行研究的基本数据，可从中研究表面与孔的性质，计算出比表面积与孔径分布。
吸附等温线有以下六种（图 1）。
前五种已有指定的类型编号，而第六种是近年补充的。
吸附等温线的形状直接与孔的大小、多少有关。
Ⅰ型等温线：Langmuir 等温线相应于朗格缪单层可逆吸附过程，是窄孔进行吸附，而对于微孔来说，可以说是体积充填的结果。
样品的外表面积比孔内表面积小很多，吸附容量受孔体积控制。
平台转折点对应吸附剂的小孔完全被凝聚液充满。
微孔硅胶、沸石、炭分子筛等，出现这类等温线。
这类等温线在接近饱和蒸气压时，由于微粒之间存在缝隙，会发生类似于大孔的吸附，等温线会迅速上升。
Ⅱ型等温线：S 型等温线相应于发生在非多孔性固体表面或大孔固体上自由的单一多层可逆吸附过程。
在低P/P0处有拐点B，是等温线的第一个陡峭部,它指示单分子层的饱和吸附量，相当于单分子层吸附的完成。
随着相对压力的增加，开始形成第二层，在饱和蒸气压时，吸附层数无限大。
这种类型的等温线，在吸附剂孔径大于 20nm时常遇到。
它的固体孔径尺寸无上限。
(完整版)BET吸附-脱附曲线分析及含义
气体吸附等温线往常分为六种，此中五种（I-V）是由国际理论与应用化学会（IUPAC）所定义的。
I 型等温线表示在低的相对压力（均衡蒸汽压与饱和蒸汽压的比值）时，资料具有很强的吸附能力从而达到均衡。
I 型等温线往常被以为是在微孔或许单层吸附的标记，由于强的吸附作用。
（这可能也有化学吸附的作用，波及到在吸附质与吸附剂表面的化学键作用，这里我们不议论化学吸附）值得注意的是，孔的大小是依据他们的直径（或宽度）来进行分类的：微孔（小于2nm ），中孔（ 2-50nm ），大孔（大于50nm ）。
基于大部分多孔固体是使用非极性气体（ N2Ar ）进行吸附研究的，所以不太可能出现化学吸附作用。
所以，对于 I 型等温线的经典解说是资料拥有微孔。
但是，I 型等温线也有可能是拥有孔径尺寸特别靠近微孔的介孔资料。
特别是N2 在 77K 或许 Ar 在 77K 和 87K 圆柱孔状况下， I 型等温线将在较低的相对压力（大概0.1 作用）下达到均衡关于资料是微孔，从近来的一些报导结果得出的。
所以，当 I 型等温线没有在相对压力处达到均衡，该资料有可能存在大批的中孔或许就是独自的中孔。
但是，这类I 型散布有可能在某种程度上介孔孔径散布范围变宽。
这是因为散布高度平均圆柱孔的资料可能展现出在相对压力低于0.1 或许更小时，能够在吸附等温线被辨别（所以，这些等温线能够被分类成IV 型等温线，下边我们会议论）。
只管，靠近饱和蒸汽压的多层可能会十分不连续，但大孔资料大多是经过跟着相对压力增添时，吸附量渐渐地增添的方式进行多层吸附。
这类不受限制的多层形成过产生了II 型和III 型等温线。
在这类状况下，吸附-脱附曲线重合；也就是说，没有发生滞后现象。
这主要取决于所测试的资料的性质， II 型等温线是单层形成的显然特点，不然是在整个压力范围内都是突出的 III 型等温线。
后者的行为能够察看到在吸附分子与吸附剂表面和被吸附物作比较时，吸附分子之间的作用是强互相作用。
bet吸脱附曲线不闭合
Bet吸脱附曲线不闭合1. 什么是bet吸脱附曲线？Bet吸脱附曲线是一种用于表征吸附剂在不同相对压力下吸附和脱附过程的曲线。
它是由美国科学家Stephen Brunauer、Paul Emmett和Edward Teller在1938年提出的，因此被称为Bet理论。
在吸附过程中，气体或液体分子会与固体表面发生相互作用，吸附到固体表面上。
而吸附剂的吸附性能可以通过吸附等温线来描述，其中最常用的就是Bet吸脱附曲线。
2. Bet吸脱附曲线的特点Bet吸脱附曲线通常呈现为一个闭合的环形，其中包含两个拐点。
这两个拐点分别对应着吸附和脱附过程的平衡点。
在低相对压力下，吸附剂与气体或液体分子的相互作用力较弱，因此吸附量较小。
随着相对压力的增加，吸附剂表面的可用吸附位点逐渐饱和，吸附量逐渐增加。
当相对压力达到一定程度时，吸附剂表面的吸附位点已经全部饱和，此时吸附量达到最大值，称为吸附平衡。
这个相对压力称为饱和蒸汽压。
在高相对压力下，脱附过程开始起作用。
脱附是指吸附剂上的分子从吸附位点上解离出来重新进入气相或液相。
随着相对压力的进一步增加，脱附量逐渐增加。
当相对压力达到一定程度时，脱附量已经达到最大值，此时脱附过程达到平衡，称为脱附平衡。
这个相对压力称为饱和脱附压。
3. Bet吸脱附曲线不闭合的原因然而，并非所有的Bet吸脱附曲线都是闭合的。
有些情况下，曲线会出现不闭合的现象。
造成Bet吸脱附曲线不闭合的原因主要有以下几点：3.1 吸附剂表面存在不规则性如果吸附剂表面存在不规则性，例如孔隙结构不均匀或存在缺陷，那么吸附剂表面的吸附位点分布就会不均匀。
这导致了吸附过程中不同位置的吸附量不同，从而使得Bet吸脱附曲线不闭合。
3.2 吸附剂表面存在多种吸附位点当吸附剂表面存在多种吸附位点时，不同种类的吸附位点对应着不同的吸附能力。
在低相对压力下，一些吸附位点可能已经饱和，而其他吸附位点仍然可用。
因此，在脱附过程中，这些可用的吸附位点会继续吸附气体或液体分子，导致曲线不闭合。
bet和氮气吸附曲线
bet和氮气吸附曲线气体的吸附是一个非常重要的研究领域，其中最常见的是bet和氮气吸附曲线。
这两个吸附曲线是研究各种材料孔隙结构和比表面积的精确工具，对于材料学、化学和环境科学研究来说至关重要。
首先，我们来了解一下bet吸附曲线。
bet吸附是指一种多层吸附现象，分为吸附和解吸两个过程。
在吸附过程中，气体分子首先和材料表面发生作用，逐渐形成吸附层。
随着吸附层的增加，吸附速率减慢，直到达到平衡。
解吸过程中，随着外界条件的改变（如温度、压力等），吸附层的分子开始解离，气体分子重新进入气相。
通过实验观察吸附和解吸的速率，我们可以确定材料的比表面积和孔隙体积，还可以了解材料的孔结构。
氮气吸附曲线也是一种常用的吸附曲线，用于评估材料的孔隙度和比表面积。
与bet吸附曲线不同的是，氮气吸附曲线主要关注单层吸附过程。
当氮气分子进入材料的孔隙中时，与孔壁形成相互作用，并逐渐形成多层气体吸附层。
在实验中，我们可以通过改变氮气相对压力来观察吸附过程，进而计算出材料的表面积和孔隙体积。
这两种吸附曲线在研究中具有重要的指导意义。
通过测量和分析bet和氮气吸附曲线，我们可以评估材料的吸附性能和孔隙结构，并进一步优化材料的性能。
比如，如果我们可以控制材料的孔隙大小和分布，可以改变材料的催化活性、气体吸附和分离能力等。
这对于材料科学和能源领域的发展具有重要的意义。
此外，bet和氮气吸附曲线也可以用于比较不同材料的性能。
通过对多种材料进行吸附实验，我们可以找到具有理想吸附性能和高比表面积的材料。
这对于材料的筛选和应用具有重要的指导意义。
例如，在储氢材料的研究中，通过比较不同材料的吸附曲线，可以找到适合储氢的材料，并为氢能源的开发提供重要依据。
综上所述，bet和氮气吸附曲线是研究材料孔隙结构和比表面积的重要工具。
通过对吸附曲线的测量与分析，我们可以评估材料的性能、优化材料的性能，并为不同领域的应用提供重要的指导。
因此，并且通过对多种材料的吸附实验，我们可以找到适合特定应用的材料，并为相关领域的发展做出贡献。
bet吸附脱附曲线类型
bet吸附脱附曲线类型
BET吸附脱附曲线类型主要有以下六种：
1. I型等温线：表示样品在较低压力下对气体拥有较大的吸附量，气压达到一定压力后，样品的吸附量就会出现饱和。
这表明测试的材料具有微孔的性质，这种曲线又称为Langmuir型吸附等温线。
2. II型等温线：反应的是非孔性或者大孔吸附剂上典型的物理吸附过程。
等温吸附曲线的拐点通常出现在单层吸附区附近，随着压力继续增加，多层吸附逐渐形成，达到饱和蒸汽压的时候，吸附层达到无穷多，如同S型曲线一般。
3. III型等温线：等温吸附曲线在低压端偏X轴，说明与材料作用力弱。
4. IV型的等温线：与II型的类似，但是出现了回滞环，这是因为吸附的过程中材料内部的孔隙出现了毛细凝聚的情况。
5. V型等温线：这种类型的等温线在高压端出现上扬，表示粒子堆积程度较高。
6. 阶梯状等温线：这是第六类等温线类型，属于Sing增加的分类。
以上信息仅供参考，如需获取更多详细信息，建议查阅BET吸附脱附曲线相关的书籍或者咨询专业人士。
(完整word版)N2吸脱附曲线说明
关于氮气等温吸脱附计算比表面积、孔径分布的若干说明我们拿到的数据,只有吸脱附曲线是真实的，比表面积、孔径分布、孔容之类的都是带有主观人为色彩的数据。
经常听到有同学说去做个BET,其实做的不是BET，是氮气等温吸脱附曲线，BET(Brunauer—Emmet-Teller）只是对N2-Sorption isotherm中p/p0=0。
05~0.35之间的一小段用传说中的BET公式处理了一下，得到单层吸附量数据Vm，然后据此算出比表面积，如此而已。
◆六类吸附等温线类型几乎每本类似参考书都会提到，前五种是BDDT（Brunauer—Deming-Deming-Teller)分类，先由此四人将大量等温线归为五类，阶梯状的第六类为Sing增加.每一种类型都会有一套说法，其实可以这么理解,以相对压力为X轴，氮气吸附量为Y轴,再将X轴相对压力粗略地分为低压（0。
0-0。
1）、中压(0。
3-0。
8)、高压（0。
90-1。
0）三段.那么吸附曲线在：低压端偏Y轴则说明材料与氮有较强作用力（І型，ІІ型，Ⅳ型），较多微孔存在时由于微孔内强吸附势，吸附曲线起始时呈І型；低压端偏X轴说明与材料作用力弱(ІІІ型，Ⅴ型)。
中压端多为氮气在材料孔道内的冷凝积聚,介孔分析就来源于这段数据，包括样品粒子堆积产生的孔,有序或梯度的介孔范围内孔道。
BJH方法就是基于这一段得出的孔径数据;高压段可粗略地看出粒子堆积程度，如І型中如最后上扬,则粒子未必均匀。
平常得到的总孔容通常是取相对压力为0。
99左右时氮气吸附量的冷凝值.◆几个常数※液氮温度77K时液氮六方密堆积氮分子横截面积0。
162平方纳米，形成单分子层铺展时认为单分子层厚度为0。
354nm※标况（STP）下1mL氮气凝聚后(假定凝聚密度不变)体积为0。
001547mL例：如下面吸脱附图中吸附曲线p/p0最大时氮气吸附量约为400 mL,则可知总孔容＝400*0。
001547＝400/654＝约0。
吸附脱附曲线分析
吸附脱附曲线分析吸附等温线-概述吸附等温曲线是指在一定温度下溶质分子在两相界面上进行的吸附过程达到平衡时它们在两相中浓度之间的关系曲线。
在一定温度下,分离物质在液相和固相中的浓度关系可用吸附方程式来表示〔1〕。
作为吸附现象方面的特性有吸附量、吸附强度、吸附状态等,而宏观地总括这些特性的是吸附等温线〔2〕。
吸附等温曲线用途广泛,在许多行业都有应用。
在地质科学方面,可以用于基于吸附等温线的表面分形研究及其地球科学应用〔3〕;在煤炭方面,煤对混合气体中CH4和CO2的吸附呈现出不同的吸附特点;煤对CO2优先吸附,并且随着压力的升高,煤对CO2选择性吸附…吸附等温线-吸附等温线平衡在恒定温度下，对应一定的吸附质压力，固体表面上只能存在一定量的气体吸附。
通过测定一系列相对压力下相应的吸附量，可得到吸附等温线。
吸附等温线是对吸附现象以及固体的表面与孔进行研究的基本数据，可从中研究表面与孔的性质，计算出比表面积与孔径分布。
Ⅰ型等温线：Langmuir等温线相应于朗格缪单层可逆吸附过程，是窄孔进行吸附，而对于微孔来说，可以说是体积充填的结果。
样品的外表面积比孔内表面积小很多，吸附容量受孔体积控制。
平台转折点对应吸附剂的小孔完全被凝聚液充满。
微孔硅胶、沸石、炭分子筛等，出现这类等温线。
这类等温线在接近饱和蒸气压时，由于微粒之间存在缝隙，会发生类似于大孔的吸附，等温线会迅速上升。
Ⅱ型等温线：S型等温线相应于发生在非多孔性固体表面或大孔固体上自由的单一多层可逆吸附过程。
在低P/P0处有拐点B，是等温线的第一个陡峭部,它指示单分子层的饱和吸附量，相当于单分子层吸附的完成。
随着相对压力的增加，开始形成第二层，在饱和蒸气压时，吸附层数无限大。
这种类型的等温线，在吸附剂孔径大于20nm时常遇到。
它的固体孔径尺寸无上限。
在低P/P0区，曲线凸向上或凸向下，反映了吸附质与吸附剂相互作用的强或弱。
Ⅲ型等温线：在整个压力范围内凸向下，曲线没有拐点B在憎液性表面发生多分子层，或固体和吸附质的吸附相互作用小于吸附质之间的相互作用时，呈现这种类型。
（完整版）N2吸脱附曲线说明
（完整版）N2吸脱附曲线说明关于氮气等温吸脱附计算比表面积、孔径分布的若干说明我们拿到的数据，只有吸脱附曲线是真实的，比表面积、孔径分布、孔容之类的都是带有主观人为色彩的数据。
经常听到有同学说去做个BET，其实做的不是BET，是氮气等温吸脱附曲线，BET （Brunauer-Emmet-Teller）只是对N2-Sorption isotherm中p/p0=0.05~0.35之间的一小段用传说中的BET公式处理了一下，得到单层吸附量数据Vm，然后据此算出比表面积，如此而已。
◆六类吸附等温线类型几乎每本类似参考书都会提到，前五种是BDDT(Brunauer-Deming-Deming-T eller)分类，先由此四人将大量等温线归为五类，阶梯状的第六类为Sing增加。
每一种类型都会有一套说法，其实可以这么理解，以相对压力为X轴，氮气吸附量为Y轴，再将X轴相对压力粗略地分为低压（0.0-0.1）、中压(0.3-0.8)、高压（0.90-1.0）三段。
那么吸附曲线在：低压端偏Y轴则说明材料与氮有较强作用力(?型，??型，Ⅳ型)，较多微孔存在时由于微孔内强吸附势，吸附曲线起始时呈?型；低压端偏X轴说明与材料作用力弱(型，Ⅴ型)。
中压端多为氮气在材料孔道内的冷凝积聚，介孔分析就来源于这段数据，包括样品粒子堆积产生的孔，有序或梯度的介孔范围内孔道。
BJH方法就是基于这一段得出的孔径数据；高压段可粗略地看出粒子堆积程度，如?型中如最后上扬，则粒子未必均匀。
平常得到的总孔容通常是取相对压力为0.99左右时氮气吸附量的冷凝值。
◆几个常数※液氮温度77K时液氮六方密堆积氮分子横截面积0.162平方纳米，形成单分子层铺展时认为单分子层厚度为0.354nm※标况（STP）下1mL氮气凝聚后（假定凝聚密度不变）体积为0.001547mL例：如下面吸脱附图中吸附曲线p/p0最大时氮气吸附量约为400 mL，则可知总孔容＝400*0.001547＝400/654＝约0.61mL ※STP每mL氮气分子铺成单分子层占用面积4.354平方米例：BET方法得到的比表面积则是S/(平方米每克)＝4.354*Vm，其中Vm由BET方法处理可知Vm=1/(斜率＋截距)◆以SBA-15分子筛的吸附等温线为例加以说明此等温线属IUPAC 分类中的IV型，H1滞后环。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
气体吸附等温线通常分为六种，其中五种（I-V）是由国际理论与应用化学会（IUPAC）所定义的。
I型等温线表示在低的相对压力（平衡蒸汽压与饱和蒸汽压的比值）时，材料具有很强的吸附能力进而达到平衡。
I型等温线通常被认为是在微孔或者单层吸附的标志，由于强的吸附作用。
（这可能也有化学吸附的作用，涉及到在吸附质与吸附剂表面的化学键作用，这里我们不讨论化学吸附）值得注意的是，孔的大小是根据他们的直径（或宽度）来进行分类的：微孔（小于2nm），中孔（2-50nm），大孔（大于50nm）。
鉴于大多数多孔固体是使用非极性气体（N2 Ar）进行吸附研究的，所以不太可能出现化学吸附作用。
因此，对于I型等温线的经典解释是材料具有微孔。
然而，I型等温线也有可能是具有孔径尺寸非常接近微孔的介孔材料。
尤其是N2在77K或者Ar在77K和87K圆柱孔情况下，I型等温线将在较低的相对压力（大约0.1作用）下达到平衡对于材料是微孔，从最近的一些报道结果得出的。
因此，当I型等温线没有在相对压力0.1处达到平衡，该材料有可能存在大量的中孔或者就是单独的中孔。
然而，这种I型分布有可能在某种程度上介孔孔径分布范围变宽。
这是因为分布高度均匀圆柱孔的材料可能展示出在相对压力低于0.1或者更小时，可以在吸附等温线被识别（因此，这些等温线可以被分类成IV型等温线，下面我们会讨论）。
尽管，接近饱和蒸汽压的多层可能会十分不连续，但大孔材料大多是通过随着相对压力增加时，吸附量逐渐地增加的方式进行多层吸附。
这种不受限制的多层形成过产生了II型和III型等温线。
在这种情况下，吸附-脱附曲线重合；也就是说，没有发生滞后现象。
这主要取决于所测试的材料的性质，II型等温线是单层形成的明显特征，否则是在整个压力范围内都是凸起的III型等温线。
后者的行为可以观察到在吸附分子与吸附剂表面和被吸附物作比
较时，吸附分子之间的作用是强相互作用。
在介孔材料多层吸附过程中，常常伴随有毛细管冷凝现象发生（IV和V型等温线）。
因此，吸附过程最初是类似于大孔材料，但在较高压力下吸附量上升很陡，是由于毛细管冷凝的原因。
在这里孔被填满后，吸附等温线达到平衡。
毛细管凝聚与毛细管蒸发一般不在同一压力下发生，因此导致了滞后环的产生。
正如我们上面所提到的，在介孔材料的吸附过程中往往会伴随有吸附-脱附滞后现象。
虽然对这种现象进行了大量的研究，但其原因仍不明确。
这种滞后现象通常归因于热力动力学或者网状效应或者这两者的结合。
热力动力学效应与吸附等温线的吸附或脱附亚稳定性有关，即相比于在气相货液相的介孔中，在相对高或低的压力下毛细管凝聚或者蒸发可能会到导致延迟的发生。
另外，这种滞后现象也可能是由于网状效应导致，即如果较大的孔通过较小的孔进入到周围关键中，前者在相对压力下，不能耗尽。
相当于由于后者仍在注入到冷凝的吸附质，导致它们的毛细管蒸发。
所以较大的孔可能在相对于小孔连接处孔毛细管蒸发的压力下被耗尽（或在相对压力下吸附-脱附滞后的限制）。
虽然滞后环往往和网状结构有关，但滞后环被大家认为是热力动力学和网状效应的结合。
某种固体材料的吸附等温线可能也显示出低压滞后环（即使在相对低压下，滞后环也不挨着）。
低压滞后显现可能源于在吸附过程中吸附剂的膨胀或者物理吸附中伴随着化学吸附过程。
根据IUPIC的分类，滞后环分为四类H1-4。
H1所展示的是相对平行和接近垂直的等温线。
这种类型的滞后环通常意味着这种材料是由聚合物（刚性粒子结合聚集）或者接近球状粒子均匀地分布。
最近研究表明，H1滞后环也可以表征为一种带有圆柱孔的集合形状材料以及高孔径均匀分布。
因此，在吸附等温线中H1滞后环表明介孔材料的大孔径分布均匀性与孔道连通性。
H2型滞后环的特征是有一个三角形形状的吸附等温线。
这种等温线常常出现在测试许多无机氧化物介孔材料，主要归因于孔道连通性效应，这被认为是孔道有较窄的出口（类似于墨水瓶口），但后者的识别非常简单。
的确，H2型滞后环在一些具有相对均匀渠道状介孔的材料中得到，当脱附曲线发生在接近相对压力低的吸附-脱附滞后。
这种较低的限制是所
给出的材料在特定的温度（N2相对压力0.4，77K；Ar相对压力0.34和0.26，87K和77K）。
应该注意的是，在某些特殊情况下，滞后现象将低于这个限制；也就是说，低压滞后现象。
因此，在接近低压吸附-脱附的限制下，H2型滞后环不应该作为判定差的孔道连通性或墨水瓶孔状材料的依据。
事实上，新材料具有均匀的笼状介孔（因此适合与墨水瓶孔固体材料的等温线模型）具有宽的滞后环，没有形成在吸附-脱附曲线中的巨大差异。
这些滞后环似乎是H2和H1的中间类型，而不是H2，可以用以上方法解释。
H3型滞后环在相对压力接近于饱和蒸汽压时，没有达到平衡，表明所测材料由聚合物（松散的聚合物）片状颗粒形成的狭缝状孔。
H4型滞后环的特征是几乎水平平行的吸附等温线，归因于具有窄的狭缝状孔的吸附-脱附。
H4的滞后环可能只是有大孔的存在，并嵌入在小孔径当中。
H3与H4型滞后环很类似，可以认为H3不由板状材料的狭缝孔所决定。