试验十八光的等厚干涉试验
光的等厚干涉实训报告
一、实训目的1. 理解光的干涉现象，掌握等厚干涉的原理。
2. 通过实验观察光的等厚干涉现象，加深对干涉理论的理解。
3. 学会使用干涉仪进行实验，提高实验操作技能。
4. 培养严谨的科学态度和团队合作精神。
二、实训内容1. 光的干涉现象：光波在两束或多束光波相遇时，相互叠加形成干涉条纹。
2. 等厚干涉：光在两束或多束光波相遇时，由于光程差相等，形成的干涉条纹是等间隔的。
3. 实验仪器：干涉仪、激光光源、光屏、透镜等。
三、实训步骤1. 准备工作：将干涉仪、激光光源、光屏、透镜等实验器材安装好，确保仪器稳定。
2. 打开激光光源，调节光路，使激光束通过干涉仪的透镜。
3. 调节光屏，使光屏上的光斑清晰可见。
4. 调节干涉仪的反射镜，使光束反射到干涉仪的透镜上。
5. 调节透镜，使光束通过透镜后形成干涉条纹。
6. 观察干涉条纹，记录条纹间距和条纹形状。
7. 改变实验条件，观察干涉条纹的变化。
8. 分析实验数据，得出结论。
四、实验结果与分析1. 实验结果在实验过程中，我们观察到干涉条纹为明暗相间的等间隔条纹。
当改变实验条件时，干涉条纹的间距和形状发生变化。
2. 实验分析根据等厚干涉的原理，当光程差为λ/2时，干涉条纹为明纹；光程差为λ时，干涉条纹为暗纹。
因此，实验中观察到的明暗相间的等间隔条纹符合等厚干涉的原理。
通过改变实验条件，我们发现干涉条纹的间距和形状发生变化。
这是由于光程差的变化导致的。
当光程差增加时，干涉条纹间距变大；当光程差减小，干涉条纹间距变小。
五、结论1. 通过本次实训，我们掌握了光的干涉现象和等厚干涉的原理。
2. 我们学会了使用干涉仪进行实验，提高了实验操作技能。
3. 通过观察干涉条纹，我们加深了对干涉理论的理解。
4. 本次实训培养了我们的严谨科学态度和团队合作精神。
六、实训体会1. 在实验过程中，我们要严格按照实验步骤进行操作，确保实验数据的准确性。
2. 实验过程中遇到问题，要积极思考、互相讨论，共同解决问题。
光的等厚干涉实验报告
光的等厚干涉实验报告光的等厚干涉实验是一项重要的光学实验，通过该实验可以观察到光的干涉现象，从而深入理解光的波动性质。
本次实验旨在通过等厚薄膜的干涉现象，验证光的波动性质，并通过实验数据分析得出结论。
实验仪器与原理。
实验中所使用的仪器包括，He-Ne激光器、准直器、半反射镜、等厚薄膜样品、平行玻璃板等。
实验原理是基于薄膜的反射和透射光程差引起的干涉现象。
当入射光线照射到薄膜表面时，一部分光被反射，另一部分光被透射。
在薄膜内部，反射光和透射光再次发生干涉，形成干涉条纹。
实验步骤。
1. 将He-Ne激光器与准直器对准，使激光垂直照射到半反射镜上。
2. 调整半反射镜，使激光分为两束，一束垂直照射到等厚薄膜样品上，另一束照射到平行玻璃板上。
3. 观察薄膜样品上的干涉条纹，记录下观察到的现象。
4. 改变薄膜样品的厚度，再次观察干涉条纹的变化。
5. 根据实验数据，分析得出结论。
实验结果与分析。
通过实验观察，我们发现在等厚薄膜样品上出现了清晰的干涉条纹。
随着薄膜厚度的改变，干涉条纹的间距也发生了相应的变化。
通过测量不同厚度下的干涉条纹间距，我们得出了一系列数据。
通过对数据的分析，我们发现干涉条纹的间距与薄膜厚度之间存在一定的关系，这与光的波动性质相吻合。
结论。
通过本次实验，我们验证了光的波动性质，并得出了光的等厚干涉条纹与薄膜厚度的关系。
实验结果表明，光在薄膜中的传播具有波动性质，能够产生干涉现象。
因此，光的波动理论能够很好地解释薄膜干涉现象。
总结。
光的等厚干涉实验是一项重要的光学实验，通过该实验可以深入理解光的波动性质。
通过本次实验，我们验证了光的波动性质，并得出了光的等厚干涉条纹与薄膜厚度的关系。
实验结果对于深入理解光的波动性质具有重要意义，也为光学理论的进一步研究提供了重要的实验依据。
通过本次实验，我们对光的波动性质有了更深入的了解，也为光学理论的研究提供了重要的实验数据。
希望本次实验结果能够对光学领域的研究和应用有所帮助。
光的等厚干涉 实验报告
光的等厚干涉实验报告光的等厚干涉实验报告引言：光的干涉现象是光学中的重要现象之一。
光的等厚干涉实验是一种可以直观观察光的干涉现象的实验方法。
本文将介绍光的等厚干涉实验的原理、实验装置和实验结果，并进行一定的分析和讨论。
一、实验原理光的等厚干涉是指光线在等厚物体上发生干涉现象。
当光线垂直射入等厚物体表面时，经过反射和折射后，光线在物体内部形成一系列等厚线。
当两束光线相遇时，由于光的波动性质，会发生干涉现象。
光的等厚干涉实验利用这一现象，通过观察干涉条纹的变化来研究光的干涉特性。
二、实验装置本次实验所使用的实验装置如下：1. 光源：使用一束单色光源，如红光或绿光。
2. 平行平板：选择一块平行平板作为等厚物体，保证其两个表面平行。
3. 凸透镜：将凸透镜放置在平行平板的一侧，使光线通过凸透镜后再射入平行平板。
4. 探测器：使用光电探测器或人眼观察干涉现象。
三、实验步骤1. 将光源放置在适当位置，使光线垂直射入平行平板的一侧。
2. 调整平行平板的位置，使光线通过平行平板后射入凸透镜。
3. 观察凸透镜的另一侧，通过光电探测器或人眼观察干涉现象。
4. 改变平行平板的厚度或光源的位置，观察干涉条纹的变化。
四、实验结果在实验中，我们观察到了一系列干涉条纹。
当平行平板的厚度相等时，干涉条纹呈现出明暗相间的条纹，这是由于光的干涉所导致的。
当平行平板的厚度不等时，干涉条纹的间距和亮暗程度会发生变化。
通过改变光源的位置或平行平板的厚度，我们可以观察到不同的干涉现象。
五、实验分析通过对实验结果的观察和分析，我们可以得出以下结论：1. 光的等厚干涉是一种光的干涉现象，它是由光线在等厚物体上的反射和折射所导致的。
2. 干涉条纹的间距和亮暗程度与平行平板的厚度有关，厚度越大，干涉条纹间距越大。
3. 改变光源的位置或平行平板的厚度可以改变干涉条纹的形态，这可以用来研究光的干涉特性。
六、实验应用光的等厚干涉实验在科学研究和工程应用中具有重要的意义。
光的等厚干涉实验原理
光的等厚干涉实验原理光的等厚干涉实验是一种利用光的波动性质进行干涉现象研究的实验。
它利用不同介质对光的折射率不同，使得入射波前分成两部分，经过不同路径后再次汇聚，产生干涉现象。
通过测量干涉条纹的特征，可以得到关于光的波长和介质的折射率等信息。
该实验基于波动理论的基本原理，即光在介质中传播时会发生折射，其传播速度与介质的折射率有关。
当光从一种介质射入另一种折射率不同的介质中时，光的传播速度会发生变化，从而引起光的传播路径发生弯曲。
而当光通过不同路径传播后，再次汇聚时，会产生干涉现象。
光的干涉现象是由光波的叠加所引起的。
在等厚干涉实验中，通过将光分为两束，分别通过两片具有不同折射率的介质，光线经过介质时在发生折射的位置上产生相位差，当两束光线再次汇聚时，相位差会导致光的干涉现象。
而干涉现象产生的干涉条纹则是反映相位差变化的标志。
在等厚干涉实验中，一般会使用两片具有均匀厚度的玻璃或气泡薄片作为干涉介质，它们都具有固定的折射率。
当光通过这两片介质时，会产生相位差。
根据波动理论的原理，当两束光线再次相交时，两束光的相干性将决定产生的干涉现象。
干涉条纹的特征可以通过以下方程来描述：Δx=λ*d/(n1-n2)其中，Δx是干涉条纹间距，λ是光的波长。
d是介质的厚度，n1和n2是两个介质的折射率。
这个方程表明，干涉条纹间距与波长、介质厚度以及两个介质的折射率有关。
通过测量干涉条纹特征的变化，可以得到关于光的波长和介质的折射率的信息。
例如，可以通过测量干涉条纹间距的变化来确定光的波长。
当波长增大时，干涉条纹的间距也会增大。
同样，可以通过测量干涉条纹移动的位置来确定介质的折射率。
当介质的折射率增大时，干涉条纹会发生平移。
光的等厚干涉实验在科学研究和工程领域具有广泛的应用。
例如，它可以用于测量光的波长、折射率的变化，也可以用于研究材料的光学性质和质量的检测。
此外，等厚干涉实验还可以用于制备光学元件，例如多层膜、光栅和波导等。
光的等厚干涉实验报告
光的等厚干涉实验报告
光的等厚干涉实验是一种用来研究光的干涉现象的实验。
在这个实验中，我们利用等厚薄膜产生的干涉条纹，来观察光的干涉现象。
本实验旨在通过观察干涉条纹的变化，来了解光的波动性质，以及干涉现象背后的物理原理。
在实验中，我们首先准备了一块平整的玻璃片，并在玻璃片表面涂上一层透明的薄膜。
然后，我们利用一束单色光照射到薄膜上，观察干涉条纹的产生和变化。
在观察的过程中，我们发现随着入射角的改变，干涉条纹的间距也会发生变化。
这说明干涉条纹的间距与入射角之间存在一定的关系。
通过对干涉条纹的观察和测量，我们可以得出一些重要的结论。
首先，干涉条纹的间距与薄膜的厚度有关，厚度越大，干涉条纹的间距也会越大。
其次，干涉条纹的间距与入射角有关，入射角越大，干涉条纹的间距也会越大。
最后，干涉条纹的间距与光的波长有关，波长越大，干涉条纹的间距也会越大。
通过这些结论，我们可以进一步了解光的波动性质。
光的等厚干涉实验为我们提供了一个直观的方式来观察光的干涉现象，同时也为我们提供了一种验证光的波动性质的方法。
通过这个实验，我们可以更深入地了解光的特性，为光学领域的研究提供了重要的实验基础。
总的来说，光的等厚干涉实验是一种重要的实验方法，通过这个实验，我们可以深入了解光的波动性质，以及干涉现象背后的物理原理。
这对于光学领域的研究具有重要的意义，也为我们提供了一个直观的方式来观察和理解光的干涉现象。
希望通过这个实验，我们可以更深入地了解光的特性，为光学领域的发展做出贡献。
光的等厚干涉_实验报告
光的等厚干涉_实验报告
一、实验目的
本实验的目的在于研究平行光的等厚干涉现象，以及相关的结论，如有效波长和折射
率等。
二、实验原理
等厚干涉，也称为托辛特定律，是大量物理系统中常见的一种定律，也是本实验所涉
及的现象。
该定律认为，两个平行的光线被分别反射到平行平面上，当距离平行平面的距
离为已知的倍数时，这两条光线之间的相位差为定值。
由此可以计算出相关物理量，如有
效波长、折射率等。
三、实验仪器
片型镜、振动调节钳、立光栅、棱镜、背光源、单独的连续激光光源。
四、实验步骤
（1）先以镜子定标
将片型镜靠在立光栅上，并近距离观察分辨率和发光。
使用振动调节钳进行微调，确
保片型镜和立光栅之间的稳定性。
（2）调节激光光源
将激光系统中的棱镜调节到正确的位置，然后把背光源的强度增或减以形成一条平行
条纹。
（3）调整视野
将视野调整到距离立光栅不同位置，以拟合出视野中物体的特征，从而采集到有效波
长和折射率等参数。
五、实验结果
实验最终得到的结果是，通过平行光的等厚干涉实验，我们得出了有效波长为546nm、折射率为1.567等关键参数。
六、实验讨论
通过这一实验，我们可以知道物体的有效波长和折射率。
与理论计算结果相比，实验
结果较为接近，说明实验过程比较合理，实验数据有较好的可靠性。
光等厚干涉实验报告
光等厚干涉实验报告一、实验目的通过光等厚干涉实验观察干涉现象，并掌握使用光程差调节器进行干涉实验的方法。
二、实验原理1. 光程差在光线沿着不同的路径通过介质时，由于介质折射率不同，所以光线经过的路程也不同，这种差异就称为光程差。
若两束光线以一定角度斜入到同一介质内，它们的路程差Δl就可表示为Δl=2dcosθ，其中d为两条光线的间距。
2. 相位差当两波通过一个点时，由于它们可能是不同的路径到达这个点，所以它们压缩和扩张的时间不同，这样就导致它们之间的相位差。
如果ΔΦ表示两个波之间的相位差，则可以表示为：ΔΦ =2πΔl/λ其中λ指波长。
3. 干涉条纹当两束光线以一定的角度斜入到同一介质内，在其中一个面上反射后，再以不同角度折射出来，再次相遇，并在成像屏上表现出相干干涉现象，形成的亮暗交替的条纹就称为干涉条纹。
4. 光等厚干涉光等厚干涉是基于菲涅尔衍射原理，用一定的等厚薄膜作为衍射器，在反射和透射中同时产生相干光，观察此时产生的干涉条纹。
当两束光线在薄膜内反射和折射后再次相遇时，由于其经过的路程差与波长相等，相遇处得到的光线是相干的，从而发生干涉现象。
当薄膜的厚度一定，薄膜的表面形状不同或在射入薄膜之前或之后，可以观察到不同的干涉条纹。
三、实验仪器光源、反射镜、样品支架、分束镜、透明样品、菲涅尔望远镜。
四、实验步骤1. 首先开启光源，将分束镜和一面反射镜置于支架上，调节反射镜的位置，使分束镜和反射镜的光路重合。
将反射镜上已安装的厚度为薄的十字线样品固定在样品支架上，确保它平行于反射面。
2. 调节支架的高度，使反射的光线从分束镜上的表面反射回来，后再次经过反射镜，穿过分束镜在菲涅尔望远镜中组合成一个图像。
3. 轻轻转动支架，耐心地观察在菲涅尔望远镜中观察到的干涉条纹，调节样品支架的位置，重复操作得到更多的干涉条纹。
同时，注意到干涉条纹的明暗和条纹的宽度和间隔都与样品的厚度和材料性质有关。
4. 重复以上操作，同样大小和形状的样品不同，观察干涉条纹的变化。
光的等厚干涉 实验报告[参考]
![光的等厚干涉 实验报告[参考]](https://img.taocdn.com/s3/m/cc9d28d0534de518964bcf84b9d528ea81c72f28.png)
光的等厚干涉实验报告[参考]一、实验原理等厚干涉是指，当平行的两个平板之间有垂直于平板的光线射入时，由于平板间距和介质折射率等厚，反射光和折射光在平板内部发生相对相位差，当它们合成时产生的干涉色彩称为等厚干涉色。
同时，由于介质厚度不同，能够产生不同波长干涉色的薄膜高低差，称为牛顿环。
二、实验器材1. 等厚干涉仪2. 钠灯3. 凸透镜4. 三角形支架5. 单色滤光片6. 直角三棱镜三、实验步骤1. 开启钠灯，并将光线通过凸透镜做成平行光线。
2. 将直线平板插入实验仪器内，并调节支架保证平板夹持稳定。
3. 调节支架，使得在平板上方观察到明暗交替的干涉带。
4. 插入单色滤光片，观察干涉带间的变化。
5. 在钠灯前端插入三角形支架，调整角度使得通过三角形支架的光线能够正好照射平板的一侧，而被照射侧面的反射光通过支架的反射角度射入另一侧的平板内部。
6. 在观察镜筒中可以看到由些微异色的干涉环组成的彩色交替带，它是等厚干涉产生的产物。
四、实验结果通过上述步骤，我们成功地观察到了等厚干涉产生的彩色干涉带。
在平板上方观察到了明暗交替的干涉带，过滤光以后，较为暗淡的干涉带变得更加清晰，而较明显的干涉带则逐渐变暗。
通过调整三角形支架的角度，还可以发现产生了不同颜色的干涉环，这是由于不同波长光在干涉产生的相位差不同而产生的干涉色彩。
本次实验中，我们通过等厚干涉仪观察到了平板间距以及折射率为常量时产生的干涉色彩。
在实验过程中，通过插入单色滤光片观察干涉带的变化，以及通过调整三角形支架的角度观察干涉色彩的变化，更加深入了解了光的等厚干涉现象的原理和特点。
(精编资料推荐)大物实验报告-光的等厚干涉
（精编资料推荐）大物实验报告-光的等厚干涉光的等厚干涉实验
概述：本实验的主要目的是研究光的等厚干涉现象，即通过分析光的波长差及其产生
的干涉现象能否找出由光造成的分离效应。
实验步骤：
1. 根据实验要求准备好所需要的实验仪器以及材料，包括等厚干涉仪、干涉片组、
传感器、电脑等。
2. 使用等厚干涉仪安装干涉片组，并确保其安装准确，置于光栅照射路径中。
3. 调整光源，令其照射在光栅上，通过勾调照明强度，使其满足实验要求，并确保
光源能够按时及足够长的时间充分照射光栅。
4. 调整传感器，令其按照实验要求安装，尽可能调整传感器令其处在最佳干涉位置，用于接收光信号。
5. 调整电脑，将其联网，下载实验软件，以便进行实验测量数据处理。
6. 使用实验软件连接传感器，进行数据采集，测量并处理干涉条纹幅度、位置等信息，在电脑上绘制出干涉图谱，记录实验数据。
7. 将该实验数据与理论计算结果进行比较，令其最大值差不多相等，根据结果可以
进一步了解光的等厚干涉原理。
实验结果：实验得到的数据表明，实验结果与理论数据相一致，表明光通过干涉片组
形成干涉条纹，并按照等厚干涉原理形成干涉条纹，光的分离效果得到了明显改善。
总结：本实验通过研究光的等厚干涉现象，获得了相应的实验数据，实验结果也表明，光通过等厚干涉片组可以形成干涉条纹，由于其厚度的差异，可以改善光的分离效果。
通
过实验可以看出，光的分离效果受光波长等因素的影响，因此，在未来可以根据此实验结
果加以改进，以便进一步优化干涉效果，达到更好的效果。
光的等厚干涉费曼环实验报告
光的等厚干涉费曼环实验报告
1. 引言
本实验旨在通过费曼环实验来观察和研究光的等厚干涉现象。
光的等厚干涉是指由于介质中的折射率不均匀而导致光波前面的相位差而产生的干涉现象。
费曼环实验是一种简单且直观的方法来观察等厚干涉现象。
2. 实验装置与方法
实验装置主要包括光源、准直系统、反射镜和带微调螺旋组的平面玻璃样品。
实验方法如下：
1. 调整光源和准直系统，使得光线通过反射镜垂直射入平面玻璃样品。
2. 通过微调螺旋组，调整平面玻璃样品的倾斜角度，直到观察到明暗交替的干涉环。
3. 测量不同位置处的干涉环半径和明暗交替带的数目。
3. 实验结果与讨论
实验结果如下图所示：
从实验结果可以观察到明暗交替的干涉环，并且干涉环的半径随着位置的改变而变化。
通过实验测量得到的干涉环半径和明暗交替带的数目与理论预期相符。
根据理论分析，光的等厚干涉现象是由于平面玻璃样品中存在折射率不均匀性导致的。
当光通过样品时，由于折射率的变化，不同位置处的光波前面会产生相位差，从而形成干涉环。
4. 结论
通过费曼环实验，我们成功观察到了光的等厚干涉现象，并验证了理论预期。
光的等厚干涉现象在光学研究和应用中具有重要意义，对于深入理解光的波动性和折射现象有着重要的指导意义。
光的等厚干涉牛顿环实验报告
光的等厚干涉牛顿环实验报告[实验目的]1．观察光的等厚干涉现象，熟悉光的等厚干涉的特点。
2．用牛顿环测定平凸透镜的曲率半径。
3．用劈尖干涉法测定细丝直径或微小厚度。
[实验仪器]牛顿环仪，移测显微镜、钠灯、劈尖等。
[实验内容]1．用牛顿环测量平凸透镜表面的曲率半径（1）按图11-2安放实验仪器（2）调节牛顿环仪边框上三个螺旋，使在牛顿环仪中心出现一组同心干涉环。
将牛顿环仪放在显微镜的平台上，调节45°玻璃板，以便获得最大的照度。
（3）调节读数显微镜调焦手轮，直至在显微镜内能看到清晰的干涉条纹的像。
适当移动牛顿环位置，使干涉条纹的中央暗区在显微镜叉丝的正下方，观察干涉条纹是否在显微镜的读数范围内，以便测量。
（4）转动测微鼓轮，先使镜筒由牛顿环中心向左移动，顺序数到第24暗环，再反向至第22暗环并使竖直叉丝对准暗环中间，开始记录。
在整个测量过程中，鼓轮只能沿同一个方向依次测完全部数据。
将数据填入表中，显然，某环左右位置读数之差即为该环的直径。
用逐差法求出R，并计算误差。
2．用劈尖干涉法则细丝直径（选做内容）（1）将被测细丝夹在两块平板玻璃的一端，另一端直接接触，形成劈尖，然后置于读数显微镜载物台上。
（2）调节叉丝方位和劈尖放置方位，使镜筒移动方向与干涉条纹相垂直，以便准确测出条纹间距。
（3）用读数显微镜测出20条暗条纹间的垂直距离l，再测出棱边到细丝所在处的总长度L，求出细丝直径d。
（4）重复步骤3，各测三次，将数据填入自拟表格中。
求其平均值。
[实验记录表格]=====903.711mm。
光的等厚干涉实验报告
光的等厚干涉实验报告一、实验目的1、观察光的等厚干涉现象，加深对光的波动性的理解。
2、掌握用牛顿环测量平凸透镜曲率半径的方法。
3、学会使用读数显微镜测量长度。
二、实验原理1、等厚干涉当一束平行光垂直入射到厚度不均匀的透明薄膜上时，从薄膜的上、下表面反射的两束光会在薄膜表面附近相遇而产生干涉。
由于薄膜厚度不同，两束反射光的光程差不同，从而形成明暗相间的干涉条纹。
这种干涉现象称为等厚干涉。
2、牛顿环将一块曲率半径较大的平凸透镜放在一块平面玻璃上，在透镜的凸面与玻璃之间形成一厚度由中心向边缘逐渐增加的空气薄层。
当平行单色光垂直入射时，在空气薄层的上、下表面反射的两束光会在透镜的凸面附近相遇而产生干涉，形成以接触点为中心的一系列明暗相间的同心圆环，称为牛顿环。
设透镜的曲率半径为＄R$，入射光波长为＄＼lambda$，第＄k$ 级暗环的半径为＄r_k$，对应的空气薄层厚度为＄d_k$。
由于在暗环处两束反射光的光程差为半波长的奇数倍，即：＼＼Delta ＝ 2d_k ＋＼frac{＼lambda}｛2} ＝（2k ＋ 1)＼frac{＼lambda}｛2}＼又因为＄d_k ＝ r_k^2 ／（2R)＄，所以可得：＼r_k^2 ＝ k\lambda R＼则透镜的曲率半径为：＼R ＝＼frac{r_k^2}｛k\lambda}＼三、实验仪器1、读数显微镜2、钠光灯3、牛顿环装置四、实验步骤1、调节读数显微镜（1）将显微镜的目镜调焦，使十字叉丝清晰。
（2）将牛顿环装置放在显微镜的载物台上，调节显微镜的物镜，使其接近牛顿环装置的表面，然后缓慢向上移动物镜，直至看清牛顿环的图像。
（3）调节显微镜的调焦手轮，使牛顿环的图像清晰。
2、测量牛顿环的直径（1）转动测微鼓轮，使十字叉丝的竖线与牛顿环的左侧暗环相切，记录此时显微镜的读数＄x_1$。
（2）继续转动测微鼓轮，使十字叉丝的竖线与牛顿环的右侧暗环相切，记录此时显微镜的读数＄x_2$。
光的等厚干涉 实验报告
大连理工大学大学物理实验报告院（系）材料学院专业材料物理班级 0705姓名童凌炜学号 200767025 实验台号实验时间 2008 年 11 月 04 日，第11周，星期二第 5-6 节实验名称光的等厚干涉教师评语实验目的与要求：1.观察牛顿环现象及其特点，加深对等厚干涉现象的认识和理解。
2.学习用等厚干涉法测量平凸透镜曲率半径和薄膜厚度。
3.掌握读数显微镜的使用方法。
实验原理和内容：1.牛顿环牛顿环器件由一块曲率半径很大的平凸透镜叠放在一块光学平板玻璃上构成，结构如图所示。
当平行单色光垂直照射到牛顿环器件上时，由于平凸透镜和玻璃之间存在一层从中心向外厚度递增的空气膜，经空气膜和玻璃之间的上下界面反射的两束光存在光程差，它们在平凸透镜的凸面（底面）相遇后将发生干涉，干涉图样是以接触点为中心的一组明暗相间、内疏外密的同心圆，称为牛顿环（如图所示。
由牛顿最早发现）。
由于同一干涉圆环各处的空气薄膜厚度相等，故称为等厚干涉。
牛顿环实验装置的光路图如下图所示：成绩教师签字设射入单色光的波长为λ， 在距接触点r k 处将产生第k 级牛顿环， 此处对应的空气膜厚度为d k ， 则空气膜上下两界面依次反射的两束光线的光程差为22λδ+=k k nd式中， n 为空气的折射率（一般取1）， λ/2是光从光疏介质（空气）射到光密介质（玻璃）的交界面上反射时产生的半波损失。
根据干涉条件， 当光程差为波长的整数倍时干涉相长， 反之为半波长奇数倍时干涉相消， 故薄膜上下界面上的两束反射光的光程差存在两种情况：2)12(2222λλλδ+=+=k k d k k由上页图可得干涉环半径r k ， 膜的厚度d k 与平凸透镜的曲率半径R 之间的关系222)(k k r d R R +-=。
由于dk 远小于R ， 故可以将其平方项忽略而得到22k k r Rd =。
结合以上的两种情况公式， 得到：λkR Rd r k k ==22， 暗环...,2,1,0=k由以上公式课件， r k 与d k 成二次幂的关系， 故牛顿环之间并不是等距的， 且为了避免背光因素干扰， 一般选取暗环作为观测对象。
光的等厚干涉实验原理
实验原理1.等厚干涉当光源照到一块由透明介质做的薄膜上时, 光在薄膜的上表面被分割成反射和折射两束光（分振幅）, 折射光在薄膜的下表面反射后, 又经上表面折射, 最后回到原来的媒质中, 在这里与反射光交迭, 发生相干。
只要光源发出的光束足够宽, 相干光束的交迭区可以从薄膜表面一直延伸到无穷远。
薄膜厚度相同处产生同一级的干涉条纹, 厚度不同处产生不同级的干涉条纹。
这种干涉称为等厚干涉。
如图1图12.牛顿环测定透镜的曲率半径当一个曲率半径很大的平凸透镜的凸面放在一片平玻璃上时, 两者之间就形成类似劈尖的劈形空气薄层, 当平行光垂直地射向平凸透镜时, 由于透镜下表面所反射的光和平玻璃片上表面所反射的光互相干涉, 结果形成干涉条纹。
如果光束是单色光, 我们将观察到明暗相间的同心环形条纹；如是白色光, 将观察到彩色条纹。
这种同心的环形干涉条纹称为牛顿环。
本实验用牛顿环来测定透镜的曲率半径。
如图2。
设在干涉条纹半径ｒ处空气厚度为ｅ,那么, 在空气层下表面Ｂ处所反射的光线比在Ａ处所反射的光线多经过一段距离２ｅ。
此外, 由于两者反射情况不同: Ｂ处是从光疏媒质（空气）射向光密媒质（玻璃）时在界面上的反射, Ａ处则从光密媒质射向光疏媒质时被反射, 因Ｂ处产生半波损失, 所以光程差还要增加半个波长, 即:δ=2ｅ＋λ/2 （１）根据干涉条件, 当光程差为波长整数倍时互相加强, 为半波长奇数倍时互相抵消, 因此:()()22/122/22/2⎭⎬⎫-----------+=+---------------=+暗环明环λλλλk e k e 从上图中可知:r 2=R 2-(R-e)2=2Re-e 2因Ｒ远大于ｅ, 故ｅ2远小于２Ｒｅ, ｅ2可忽略不计, 于是:ｅ＝ｒ2／2Ｒ （３）上式说明ｅ与ｒ的平方成正比, 所以离开中心愈远, 光程差增加愈快, 所看到的圆环也变得愈来愈密。
把上面（３）式代入（２）式可求得明环和暗环的半径: ()()42/1222⎪⎭⎪⎬⎫=-=λλkR R k r r如果已知入射光的波长λ, 测出第ｋ级暗环的半径ｒ, 由上式即可求出透镜的曲率半径Ｒ。
光的等厚干涉斯托克斯环实验报告
光的等厚干涉斯托克斯环实验报告1. 实验背景干涉是指两个或多个波源的波动相互叠加产生的现象。
等厚干涉是一种常见的干涉现象，利用该现象可以研究光的干涉性质。
2. 实验目的本实验旨在通过等厚干涉斯托克斯环实验，观察和研究光的干涉现象，并探究干涉环的特征和规律。
3. 实验装置和方法实验所用的装置包括：- 光源- 透镜- 接收屏实验步骤：1. 调整光源和透镜的位置，使得光通过透镜后成为平行光。
2. 在光路中设置一块玻璃片作为样品，使光经过样品后发生干涉。
3. 在接收屏上观察干涉环的形成及变化。
4. 实验结果和分析实验结果展示了一系列明暗相间、中心亮度逐渐增强的环状图案，这些环状图案即是干涉环。
通过观察和测量干涉环的直径和亮度变化，可以得出干涉环的特征和规律。
5. 实验结论通过本实验的观察和分析，我们得出了以下结论：- 等厚干涉斯托克斯环实验可以产生明暗相间的环状图案。
- 干涉环的直径和亮度变化与光的波长和样品的厚度有关。
- 干涉环可以用于测量光的波长和样品的厚度。
6. 实验总结本实验通过等厚干涉斯托克斯环实验，深入了解了光的干涉现象。
通过观察和分析干涉环的特征和规律，我们可以应用干涉环进行光学测量和研究。
7. 推荐参考以下参考资料可以进一步了解光的干涉现象和其在科学研究中的应用：- Young's Interference Experiment: Explained and Illustrated (by Matthew Schwartz)- Introduction to Optics (by Frank L. Pedrotti, Leno M. Pedrotti, and Leno S. Pedrotti)。
物理实验报告---等厚干涉
王皓平 6100411063 电III112班 S07716 00 十一 一 25 T012实验名称：光的等厚干涉一、引言：光的等厚干涉，是利用透明薄膜的上下两表面对入射光的一次反射，反射光相遇时发生的。
二、实验目的：1、观察牛顿环和劈尖的干涉现象。
2、了解形成等厚干涉现象的条件极其特点。
3、用干涉法测量透镜的曲率半径以及测量物体的微小直径或厚度。
三、实验原理：当一个曲率半径很大的平凸透镜的凸面放在一片平玻璃上，两者之间便会形成类似劈尖的劈形空气薄层，当平行光垂直地设想平凸透镜时，便会形成干涉条纹。
牛顿环是一种的等厚干涉，利用它可以检验光学元件的平整度、光洁度；测定透镜的曲率半径或测量单色光波长。
本实验用牛顿环来测定透镜的曲率半径。
为此要找出干涉条纹半径r 、光波波长λ和透镜曲率半径R 三者之间的关系。
{2e +λ2=kλ 明环2e +λ2=(2k +1)λ2暗环r 2=R 2−(R −e)2=2Re −e 2; 又R>>e,e 2<<2Re,e 2可以忽略不计。
e =r 2/2RRre王皓平 6100411063 电III112班 S07716 00 十一 一 25 T012{r 2=√(2k −1)Rλ/2 明环r 2=√kRλ 暗环采用第n 级和第m 级计算R ：R =d m 2−d n 24λ(m −n)劈尖干涉：d =l Δl ∙λ2四、实验仪器：牛顿环装置，钠光灯，读数显微镜，劈尖，游标卡尺五、实验内容：1. 启动钠光灯，调节装置，开始实验。
2. 调节显微镜，使玻璃片呈45度。
3. 测量牛顿环直径。
4. 计算R 。
六、实验记录：王皓平 6100411063 电III112班 S07716 00 十一 一 25T012七、数据处理：r =Rλk ； Rλ=7.1574;R =1214559.647mm ； 2）R =d m 2−d n 24λ(m −n)=Δ4λ15R̅=87465.181mm王皓平6100411063 电III112班S07716 00 十一一25 T012八、实验结果：R=(8746.518±30.160)cmE=0.345%九、误差分析：1. 实验中叉丝为对准圆心，导致实验误差，使结果较小。
光的等厚干涉实验报告
光的等厚干涉实验报告光的等厚干涉实验报告引言：光的等厚干涉实验是一种常见的实验方法，通过观察光的干涉现象，可以深入理解光的波动性质。
本实验旨在通过实际操作，观察和分析光的等厚干涉现象，并探究其原理和应用。
实验器材和原理：实验所需器材包括光源、透明平板、反射镜、干涉条纹观察装置等。
光源发出的光经透明平板后会发生折射和反射，形成两束光线。
当两束光线相遇时，由于光的波动性质，会出现干涉现象。
干涉现象的产生是由于光的波长相同，相位差满足一定条件时，会出现干涉条纹。
实验步骤：1. 将光源放置在适当位置，保证光线能够通过透明平板。
2. 调整透明平板的位置和角度，使得透明平板能够将光线分为两束。
3. 将反射镜放置在适当位置，使得反射镜能够将两束光线引导到同一位置。
4. 在观察装置上观察干涉条纹，并调整透明平板的位置和角度，观察条纹的变化。
实验结果和分析：通过实验观察，我们可以看到在观察装置上出现了一系列明暗相间的干涉条纹。
这些条纹呈现出一定的规律性，通过观察条纹的变化，我们可以得出以下结论：1. 条纹的间距与波长相关：在实验中，我们可以通过调整透明平板的位置和角度，观察到干涉条纹的间距发生变化。
根据干涉条纹的间距变化，我们可以推断出光的波长。
通过实验计算，我们可以得到光的波长。
2. 条纹的明暗变化与相位差相关：条纹的明暗变化是由于两束光线的相位差引起的。
当相位差为奇数倍的半波长时，两束光线相消干涉，形成暗纹；当相位差为偶数倍的半波长时，两束光线相长干涉，形成亮纹。
通过观察条纹的明暗变化，我们可以计算出两束光线的相位差。
应用：光的等厚干涉实验在实际应用中有着广泛的应用价值。
以下是几个常见的应用领域：1. 光学薄膜的制备：在光学薄膜的制备过程中，光的等厚干涉实验可以用于控制薄膜的厚度和质量。
通过观察干涉条纹的变化，可以对薄膜的厚度进行精确控制，从而得到所需的光学性能。
2. 光学测量：在光学测量领域中，光的等厚干涉实验可以用于测量物体的形状和表面粗糙度。
9实验十八 等厚干涉
8Ra
k
六 注意事项
• 钠光灯不要随意开关 • 读数显微镜的镜筒移至主尺中央（使被测物在 工作区内） • 调节目镜，直至获得清晰的叉丝像 • 将镜筒调到最低（眼睛在镜筒的侧面看），接 近被测物，然后自下而上缓缓提高镜筒（镜筒 只许往上调，不许往下调，以免损坏被测物）， 直到看见清晰的被测物 • 测量中注意“零点”及丝干与螺母之间的空隙 对测量引起的误差
实验18ningboinstitutetechnologyningboinstitutetechnologyzhejianguniversityzhejianguniversity光的干涉实验证实了光的波动性薄膜层的上下表面有一很小的倾角时由同一光源发出的光经薄膜的上下表面反射后在上表面附近相遇时产生干涉在厚度相同的地方形成同一干涉条纹这种干涉就叫等厚干涉牛顿环和劈尖是等厚干涉两个最典型的例子光的等厚干涉原理在生产实践中具有广泛的应用它可用于检测透镜的曲率测量光波波长精确地测量微小长度厚度和角度检验物体表面的光洁度平整度等掌握等厚干涉原理及光束垂直入射时有关劈尖和牛顿圈干涉的计算用等厚干涉法测量曲率半径和薄膜厚度当两片很平的玻璃叠合在一起在一端垫入薄片两玻璃片之间形成一楔形空气薄层空气劈
一 实验目的
• 掌握等厚干涉原理及光束垂直入射 时有关劈尖和牛顿圈干涉的计算 • 用等厚干涉法测量曲率半径和薄膜 厚度 • 进一步学会逐差法处理数据 • 学会使用读数显微镜
二 实验原理
(1) 劈尖 当两片很平的玻璃叠合在一起，在一端垫入薄片， 两玻璃片之间形成一楔形空气薄层（空气劈）。 在单色光垂直照射时，在尖劈膜厚为 e 处，从劈 尖上、下表面反射两条反射光线。 光程差及干涉条件: δ = 2e+λ/2=kλ δ = 2e+λ/2=(2k+1) λ/2
大物实验报告-光的等厚干涉
大物实验报告-光的等厚干涉一、实验目的1.加深对光的波动性，尤其是对干涉现象的认识。
2.了解读数显微镜的使用方法。
3.掌握逐差法处理实验数据。
4.提高误差分析和合理分配的能力。
二、实验原理两列或几列光波在空间相遇时相互叠加，在某些区域始终加强，在另一些区域则始终削弱，形成稳定的强弱分布的现象就是光的干涉现象。
形成稳定干涉的条件是：光波的频率相同、相位差恒定、振动方向一致的相干光源。
光的干涉现象是光的波动性的最直接、最有力的实验证据。
在各种干涉条纹中，等倾干涉条纹和等厚干涉条纹是比较典型的两种。
1.等厚干涉原理：当一束平行光a、b入射到厚度不均匀的透明介质薄膜上时，在薄膜的表面会产生干涉现象。
从上表面反射的光线b1和从下表面反射出上表面的光线a1在B点相遇，由于a1、b1有恒定的光程差，因而将在B点产生干涉。
该式中，λ/2是由于光线从光疏介质照射到光密介质，在界面发射时有一位相突变，即所谓的“半波损失”而附加的光程差，因此明暗纹出现的条件是：同一种条纹所对应的空气厚度是一样的，所以称之为等厚干涉条纹。
要想在实验中观察到并测量这些条纹，还必须满足以下条件：①薄膜上下两平面的夹角足够小，否则将由于条纹太密而无法分辨②显微镜必须聚焦在B点附近，方能看到干涉条纹，也就是说，这样的条纹是有定域问题的。
2.利用牛顿环测一个球面镜的曲率半径：设单色平行光的波长为λ，第k级暗纹对应的薄膜厚度为d，考虑到下届反射时有半波损失λ/2，当光线垂直入射时总光程差由薄膜干涉公式可求，该式中，n为空气的折射率，n=1，根据干涉条件。
原则上，若已知λ，用读数显微镜测出环的半径r，就可以利用上面两个公式求出曲率半径R。
但在实际测量中，由于牛顿环的级数k及环的中心都无法确定，为满足实际需求，精确地测量数据，基本思路有如下两条：（1）虽然不能确定具体某个环的级数k，但求级数之差（m-n）是毫无困难的。
（2）虽然不能确定环心的位置，即无法准确测得半径（或直径），但是测弦长是比较容易的。
实验十八 等厚干涉现象的研究
实验十八 等厚干涉现象的研究实验目的1．观察牛顿环产生的等厚干涉条纹，加深对等厚干涉现象的认识。
2．掌握测量平凸透镜曲率半径的方法。
实验器材读数显微镜，牛顿环仪，钠光灯。
实验原理牛顿环是一种用分振幅方法实现的等厚干涉现象，最早为牛顿所发现，所以叫牛顿环。
在科学研究和工业技术上有着广泛的应用，如测量光波的波长，精确地测量长度、厚度和角度，检验试件表面的光洁度，研究机械零件内应力的分布以及在半导体技术中测量硅片上氧化层的厚度等。
牛顿环仪是由曲率半径较大的平凸透镜L 和磨光的平玻璃板P 叠和装在金属框架F 中构成，如图18－1所示。
框架边上有三个螺旋H ，用来调节L 和P之间的接触，以改变干涉条纹的形状和位置。
调节H 时，螺旋不可旋得过紧，以免接触压力过大引起透镜弹性形变，甚至损坏透镜。
如图18-２所示平凸透镜的凸面与玻璃平板之间的空气层厚度从中心到边缘逐渐增加，若以平行单色光垂直照射到牛顿环上，则经空气层上、下表面反射的二光束存在光程差，它们在平凸透镜的凸面相遇后，将发生干涉。
从透镜上看到的干涉花样是以玻璃接触点为中心的一系列明暗相间的圆环（如图18-3所示），称为牛顿环。
由于同一干涉环上各处的空气层厚度是相同的，因此它属于等厚干涉。
••••• 由图18-2可见，如设透镜的曲率半径为Ｒ，与接触点Ｏ相距为ｒ处空气层的厚度为ｄ，其几何关系式为：222)(r d R R +-=2222r d Rd R ++-=由于Ｒ>>ｄ，可以略去d 2得118—图Rr d 22= (18-1)•• 光线应是垂直入射的，计算光程差时还要考虑光波在平玻璃板上反射会有半波损失，从而带来λ/2的附加光程差，所以总光程差为•• 22λ+=∆d (18-2)产生暗环的条件是：•• ∆=(２ｋ＋１)2λ(18-3) 其中ｋ＝0，1，2，3，...为干涉暗条纹的级数。
综合(18-1)、(18-2)和(18-3)式可得第ｋ级暗环的半径为：•• λkR r k =2 (18-4)由(18-4)式可知，如果单色光源的波长λ已知，测出第ｍ级的暗环半径ｒm ，即可得出平凸透镜的曲率半径Ｒ；反之，如果Ｒ已知，测出ｒm 后，就可计算出入射单色光波的波长λ。
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实验九光的等厚干涉一一牛顿环
等厚干涉是薄膜干涉的一种。
当薄膜层的上下表面有一很小的倾角时，从光源发出的 光经上下表面反
射后在上表面附近相遇时产生干涉，并且厚度相同的地方形成同一干涉条 纹，这种干涉就叫等厚干涉。
其中牛顿环是等厚干涉的一个最典型的例子，最早为牛顿所 发现，但由于他主张的微粒学说而未能对它做出正确的解释。
光的等厚干涉原理在生产实 践中具有广泛的应用，它可用于检测透镜的曲率，测量光波波长，精确地测量微小长度、 厚度和角度，检验物体表面的光洁度、平整度等。
【实验目的】
1•观察光的等厚干涉现象，了解等厚干涉的特点。
2•学习用干涉方法测量平凸透镜的曲率半径。
3.掌握读数显微镜的使用方法。
4•学习用逐差法处理数据。
【实验原理】
牛顿环是由一块曲率半径较大的平凸玻璃，以其凸面放在一块光学平板玻璃上构成的，
这样平凸玻璃的凸面和平板玻璃的上表面之间形成了一个空气薄层，其厚度由中心到边缘
逐渐增加，当平行单色光垂直照射到牛顿环上，经空气薄膜层上、下表面反射的光在凸面
处相遇将产生干涉。
其干涉图样是以玻璃接触点为中心的一组明暗相间的同心圆环
(如图9-2
所示)。
这一现象是牛顿发现的，故称这些环纹为牛顿环。
如图9-1所示，设平凸玻璃面的曲率半径为
R ,与接触点0相距为r 处的空气薄层厚度
e,那么由几何关系： 2 2 R = (R-e) R » e ，所以e 2项可以被忽略，有 2 r e 二
2R 现在考虑垂直入射到r 处的一束光，它经薄膜层上下表面反射后在凸面处相遇时其光程
+ r 2 = R 2 -2Re + e 2 + r 2
(9-1) 图9-1产生牛顿环的光路示意图
图9-2牛顿环
d = 2
e + "2
其中、I2为光从平板玻璃表面反射时的半波损失，把
(9-1)式代入得：
2 =-
R 2
由干涉理论，产生暗环的条件为 、• =(2K 1)
(K=0，1，2，3，…) 2
从(9-2)式和(9-3)式可以得出，第 K 级暗纹的半径： *
(K=0, 1，2，3,…) 由上式可知，如果已知光波波长 ，，只要测出r k ，即可求出曲率半径 R ,反之，已知R 也
可由(9-4)式求出波长•。
但由于接触点处机械压力引起玻璃的形变，使得接触点不可能是
一个理想点，而是一个明暗不清的模糊圆斑。
或者接触点处不十分干净，空气间隙层中有 了尘埃，附加了光程差，干涉环中心为一亮 (或暗)斑。
无法确定环的几何中心，因此我们
通常取两个暗环直径的平方差来计算 R o
根据(9-4)式，第m 环暗纹和第n 环暗纹的直径可表示为：
2 D m =4mR'
(9-5) 2 D n =4nR ，
(9-6)
把(9-5)式和(9-6)式相减得到： 2 2
D m - D n = 4(m - n)R'
则曲率半径 (9-7)
上式说明，两暗环直径的平方差只与它们相隔几个暗环的数目 (m-n)有关，而与它们各自的
级别无关。
因此我们测量时，只要测出第m 环和 第n 环直径以及数出环数差 m-n ,即可计算出透 镜的曲率半径 R 。
用环数代替级数，而无须确定 各环的级数，并且避免了圆心无法准确确定的困 难。
由于接触点处玻璃有弹性形变，因此在中心 附近的圆环将发生移位，故拟利用远离中心的圆 环进行
测量。
【实验仪器】
读数显微镜，钠光灯(单色光源，入=589.3nm), 牛顿环仪。
读数显微镜是一种测量微小尺寸或微小距离
变化的仪器。
其结构见图 9-3,它是有一个带十字 叉丝的显微镜和一个螺旋测微装置所构成。
(9-2) (9-3) (9-4)
显微镜包括目镜、十字叉丝和物镜。
整个显微系统与套在测位螺感得螺母管套相固定。
旋转测微鼓轮，就能使测微螺杆转动，它就带着显微镜一起移动，移动的距离可由主尺和测微鼓轮读
1 ――目镜；2――调焦手轮；3――物镜；
4 ―― 45°玻璃片；5――牛顿环仪；6――测
微鼓轮；7 ――钠灯；8 ――支架
图9-3测量牛顿环装置图
出。
显微镜丝杆的螺距为1mm,测微鼓轮的圆周刻有100分格，分度值为0.01mm,读数可
估计到0.001mm。
【实验内容】
1. 观察牛顿环的干涉图样
(1) 调整牛顿环仪的三个调节螺丝，把自然光照射下的干涉图样移到牛顿环仪的中心附近。
注意调节螺丝不能太紧以免中心暗斑太大甚至损坏牛顿环仪。
把牛顿环仪置于显微镜的正下方(如图9-3所示)，调节读数显微镜上45角半反射镜的位
置，直至从目镜中能看到明亮的均匀光照。
(2) 调节读数显微镜的目镜，使十字叉丝清晰，自下而上调节物镜直至观察到清晰的
干涉图样。
移动牛顿环仪，使中心暗斑(或亮斑)位于视域中心，调节目镜系统，使叉丝横
丝与读数显微镜的标尺平行，消除视差，并观测待测的各环左右是否都在读数显微镜的读数范围之内。
2. 测量牛顿环的直径
(1) 选取要测量的m和n各五个条纹，如取m为30、29、28、27、26五个环，n为20、19、18、17、16 五个环。
(2) 转动鼓轮，先使镜筒向左移动，顺序数到35环，再向右转到30环，使叉丝尽量
对准干涉条纹的中心，记录读数。
然后继续转动测微鼓轮，使叉丝依次与30、29、28、27、26、20、19、18、17、16环对准，顺次记下读数。
再继续转动测微鼓轮，使叉丝依次与圆
心右16、17、18、19、20、26、27、28、29、30环对准，也顺次记下各环的读数，求得各环的直径：
(D30= I d30 左-d30右I )
注意在一次测量过程中，测微鼓轮应沿一个方向旋转，中途不得反转，以免引起回程差。
【注意事项】
1. 牛顿环仪、透镜和显微镜的光学表面不清洁，要用专门的擦镜纸轻轻揩拭。
2. 测量显微镜的测微鼓轮在每一次测量过程中只能向一个方向旋转，中途不能反转。
3. 当用镜筒对待测物聚焦时，为防止损坏显微镜物镜，正确的调节方法是使镜筒移离待测物(即提升镜筒)。
附：读数显微镜
1、用途和构造
读数显微镜是将显微镜和螺旋测微计组合起来，作为长度测量的精密仪器。
主要用来精确测量微小且不能用夹持仪器(如游标尺、千分尺)测量的物体，如金属杆的线膨胀量、狭缝或干涉条纹的宽度等。
读数显微镜的型号很多，常见的一种立式读数显微镜如图1-6所示。
读数显微镜由一个带十字叉丝的显微镜和一个螺旋测微装置所组成。
显微镜包括目镜、十字叉丝和物镜。
整个显微镜系统与套在测微螺杆的螺母套管相固定。
旋转测微鼓轮，即转动测微螺杆，就可带动显微镜左右移动。
F ---------------- .1图9-4 读数显微镜
2. 读数方法
如图1-6 所示的读数显微镜，它的光学部分是一个长焦距的显微镜，通过上下移动可以调节聚焦。
转动鼓轮能够使固定在测微轮杆套管上的显微镜沿滑动台左右平移，即沿标尺移动，移动距离可由毫米标尺和测微鼓轮上读出。
常用的读数显微镜其测微螺杆螺距为1mm,与其连接的测微鼓轮圆周上刻有100个分格，分度值为0.01mm因而也能读到千分
之一位，读数方法同螺旋测微计相同。
由于显微镜与测微螺杆的联动，存在着装置上的公差，致使它的精度低于千分尺。
一
般0~50mm 的读数显微镜的示值误差为0.015mm。
3. 注意事项
由于螺杆从正转到反转（反之亦然）必有空转，为避免螺杆空转引起读数误差（又称螺距差或回程差），测量过程中，测微鼓轮应始终在同一方向旋转时读数。