高电压2013 第3章 气体间隙的击穿强度
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操作冲击电压波形
操作冲击电压的推荐波形
a. T1/T2=250(±20％) / 2500(±60％) μs
u / Um
1.0 0.5 0
b.振荡操作波
u Um
Tcr T2
( a)
t
0 Tcr ( b) Tcr 1000 ~ 1500s
t
高电压工程基础
操作冲击电压下击穿的U形曲线
工频击穿 场强 Eb随tf 的减小而 增大是放电时延 在起作用，与雷 电冲击电压相似 棒－棒 电压作用时间增加 后空间电荷迁移范 围扩大，改善了间 隙中电场分布，击 穿电压提高
放电时延 tlag＝ ts＋ tf
高电压工程基础 电场形式对放电时延的影响
1. 当电场比较均匀时（如1cm以下短气隙），tf<ts，放电
时延主要取决于统计时延，为减小统计时延： 可提高外加电压/电场 可采用人工光源照射
2. 当电场极不均匀时（如长间隙），放电时延主要取决于 放电形成时延，为减小放电形成时延： 可提高外加电压/电场
最小击穿 电压
棒板间隙距离1～20m：U min＝
3.4 MV 8 1＋ d
Ua 其它间隙：k＝ Ur
高电压工程基础
3.4 大气密度和湿度对击穿的影响
大气校正因数
根据国家标准，利用校正因数可将测得的放电电压值换算到标准
大气条件（t0＝20℃，p0＝101.3kPa，h0＝11g/m3）的电压值，或将标准 参考大气条件下规定的试验电压值换算为试验条件下的电压值。 均匀电场下：仅受空气密度影响 极不均匀电场下：受空气密度和湿度影响
高电压工程基础
3.1 稳态电压下的击穿
均匀电场中的击穿
eg：高压静电电压表的电极布置 特点：
400 100
（1）均匀电场中电极布置对称，击穿 无极性效应； （2）均匀场间隙中各处电场强度相等， 击穿所需时间极短，其直流击穿电压、 工频击穿电压峰值、50%冲击击穿电 压相同；
Ub/kV
10
1
0.01
屏障应靠近尖电极，使比较 均匀的电场区扩大。但离尖电极 过近时，屏障上空间电荷的分布 将变得不均匀而使屏障效应减弱， 因此屏障有一最佳位置。
高电压工程基础
削弱电离过程的措施
（1） 高气压的采用
原理：减小电子的平均自由行程， 抑制电离过程的发生。
注意 尽可能改进电极形 状，改善电场分布 选择正确气压
高电压工程基础
钢
铜
铝 锌
稍不均匀电场中高真空的直流击穿电 压与电极材料的关系
在完全相同的实验条件下，击穿电压随电极材料熔点的 提高而增大，因为强场发射电流达到临界电流密度，致使金 属微细突起物迅速熔化成金属蒸气导致击穿。
高电压工程基础
钢电极T＝293K 铜电极T＝80K 铜电极T＝293K
电极材料与电极温度对高真空交流击穿电压的影响
冲击系数＝ 1
极不均匀电场下
冲击系数>1 极性效应
高电压工程基础
伏－秒特性
伏－秒特性：在同一冲击电压波形下，击穿电压值与放电 时延（或电压作用时间）有关的特性。 用实验确定间隙伏－秒特性的方法：保持冲击电压的波形 不变，逐渐升高电压使间隙发生击穿，并根据示波图记录 击穿电压U与击穿时间t。
均匀电场中几种绝缘介质的击穿电压与距离的关系
1－2.8MPa的空气 2－0.7MPa的SF6 3－高真空 4－变压器油 5－0.1MPa的SF6 6－大气
高电压工程基础 （2） 强电负性气体的应用 原因：
1. 2. 采用SF6等电负性气体：电子容易被俘获形成负离子 气体分子量大、体积大，使电子平均自由程减小
导线－板
3m空气间隙的平均击穿场强 与操作冲击波前时间关系
（1）长空气间隙的操作冲击击穿通常发生在波前部分，因而其击穿电压仅 与波前时间有关。 （2）当波前时间tf为100～300μs时，击穿场强出现极小值。出现极小值的波 前时间随间隙距离的增加而增大。
高电压工程基础
均匀电场和稍不均匀电场下操作冲击电压
冲击电压标准波形。定义、波形参数。 放电时延及其组成。50%击穿电压。冲击系数。伏秒特性。 操作冲击电压下击穿的U形曲线及其解释。
作 业
3.6 3.7
电晕
空间电荷
改善电场
细线效应 D 增大后，局部 毛刺点的强烈电 离，产生刷状放 电 细线效应只对稳 态电压有作用， 对雷电波没有作 用
高电压工程基础 （3）极不均匀电场中屏障的使用
直流电压下尖－板空气间隙的 击穿电压和屏障位置的关系
正尖－板间隙中屏障的作用
屏障靠近尖电极或板电 极时，屏障效应消失，正、 负极性下出现很大差别。
棒－棒和棒－板空气间隙的工频 击穿电压（有效值）
高电压工程基础
显著特征：饱和特性 长 间 隙
高电压工程基础
3.2 雷电冲击电压下的击穿
雷电的特点
冲击电压的标准波形
波前时间
半峰值时间
标准雷电波的波形： T1=1.2μs±30％， T2=50μs±20％ 对于不同极性：+1.2/50μs或-1.2/50μs 操作冲击波的波形： T1=250μs±20％， T2=2500μs±60％ 对于不同极性：+250/2500μs或-250/2500μs
U K aU s
1 Us 4 1.1 H 10
高电压工程基础
3.6 提高气隙击穿电压的措施
改善电场分布的措施
（1）改变电极形状 例如采用屏蔽罩、扩径导线等增大电极曲率半径，或 改善电极边缘形状以消除边缘效应。
导线－导线
棒－棒
棒－板
导线－杆塔支柱
长空气间隙的交流击穿电压
高电压工程基础 （2）利用空间电荷对原电场的畸变作用
间隙距离对击穿的影响：
规律：击穿场强随间距的增加而降低。
击穿电压
击穿场强
原因：随着间隙距离及击穿电压的增大，电 子从阴极到阳极经过了巨大的电位差，积聚 了很大的动能。高能电子轰击阳极时能使阳 极释放出正离子及辐射出光子。正离子及光 子到达阴极后又将加强阴极的表面电离。在 此反复过程中产生越来越大的电子流，使电 极局部气化，导致击穿。
空气中同轴圆柱电极的电晕起始电 压UC及击穿电压Ub与电极半径r的 关系，内电极为负极性
d U b＝Em f
高电压工程基础 （3）其他形状的电极布置 球状电极的电场不均匀系数 大于相同半径的圆柱电极； 间隙距离增大时，电场不均 匀系数也增大。
d U b＝Em f
高电压工程基础
极不均匀电场中的击穿
击穿发生在波前或 峰值，取此刻值 击穿发生在波 尾，取峰值
50%伏 秒特性
100%伏 秒特性 50%冲击 击穿电压 未击穿 0%伏秒 特性
高电压工程基础
绝缘的 伏－秒特性
避雷器的 伏－秒特性
电气设备绝缘的伏－秒特性和避雷器的伏－秒特性 （a）正确配合 （b）不正确配合
高电压工程基础
3.3 操作冲击电压下的击穿
b. d>D/4时，电场不 均匀程度增大， 击穿场强下降， 出现极性效应； c. 球隙测压器的工 作范围d≤D/2；否 则因放电分散性 增大，不能保证 测量的精度。
高电压工程基础 （2）同轴圆柱电极 （eg：高压标准电容器、单芯电缆、GIS分相母线） （1）r/R<0.1时，极不均匀电场， 击穿前先出现电晕，且Uc的值很 低，因此上述电气设备均不设计 在这一r/R范围内。 （2）r/R >0.1时，稍不均匀电场， 击穿前不出现电晕，且由图可见， 当r/R ≈0.33时击穿电压出现极大 值（上述电气设备在绝缘设计时 尽量将r/R选取0.25~0.4的范围 内）。
0.1
1
10
d/cm
（3）击穿电压的分散性很小。
Ub＝24.22 d＋6.08 d (kV )
均匀电场空气的电气强度 大致为：30kV(峰值)/cm
高电压工程基础
稍不均匀电场中的击穿
（1）球间隙 （eg：高压实验室中的测量球隙）
a. d<D/4时，电场均 匀，直流、交流 和冲击电压击穿 电压相同；
高电压工程基础
50％击穿电压及冲击系数
1、50％击穿电压
工程上，常用50%放电电压表征绝缘耐受冲击电压作用的能 力，即多次施加电压时有半数会导致击穿的电压值Ub50 。
Ub0 Ub50 3
高电压工程基础
50％击穿电压及冲击系数
2、冲击系数 同一间隙的50％冲击击穿电压Ub50与稳态击穿电压 Uss之比 均匀电场和稍不均匀电场下
高电压工程基础
放电时延
足够幅值的电压 击穿条件
统计时延：从外施电 一定时间的作用 压达Uo时起，到出现 一个能引起击穿的初 始电子崩所需的第一 个有效电子所需时间 放电形成时延：从出 现第一个有效自由电 子时起，到放电过程 完成所需时间，即电 子崩的形成和发展到 流注等所需的时间
临界 击穿电压
U U0 Kt
U0 U / Kt
Kt K1K2
2. 湿度校正因素
1. 空气密度校正系数
K1＝
m
＝
p 273＋t0 p0 273＋t
K2＝K W
高电压工程基础 3. 指数m和W
g＝
UB 500 L K
h-绝对湿度
高电压工程基础
海拔的影响—一种粗略估计法
国家标准规定：
拟用于海拔超过1000m而又低于4000m地区的电力设备，在平原地区 进行外绝缘试验时施加的电压U，与标准状态下的试验电压Us的关系为
3.
电子与这些气体分子相遇时，使气体分子产生极化而消耗 了电子的能量
目前得到工程广泛应用的是SF6及SF6混合气体
高电压工程基础 (3)高真空的采用
通过削弱间隙中的碰撞电离达到增高 击穿电压的目的 剩余压力低于10-4（133Pa）时击穿场 强很高
击穿机理：
强场发射造成很大的电流密度，导致电极局部过热并释放出气体， 发生金属气化，破坏了真空，故引起击穿。
一般规律： 间距很大，电极影响不大，一极接地时接近棒-板间隙； 不对称布置的极不均匀场间隙的极性效应明显。
f：尖-尖 =2尖-板 （d/2）> 尖-板(d)
来自百度文库
1. 直流电压
显著特征：极性效应
平均击穿场强： 正极性棒-板间隙：4.5kV/cm 负极性棒-板间隙：10kV/cm 正极性棒-棒间隙：4.8kV/cm
对电极采取冷却措施具有与提高电极材料熔点相同的效 果，也可使击穿电压提高。
小
结
1. 均匀和稍不均匀电场气隙的击穿特性 2. 极不均匀电场气隙的击穿特性
直流、交流、冲击（雷电/操作）下，气隙击穿的基本特性； 极性效应；饱和特性
3. 大气条件对气隙击穿特性的影响及其校正 4. 提高气体介质电气强度的方法 5. 概念：
《高电压工程基础》
华南理工大学电力学院
高电压工程基础
第3章 气体间隙的击穿强度
稳态电压：直流、交流 电压类型 冲击电压：雷电冲击、操作冲击 电场结构：电极形状、间隙距离、电压极性 气体种类和状态：空气、SF6
高电压工程基础
第3章 气体间隙的击穿强度
3.1 稳态电压下的击穿 3.2 雷电冲击电压下的击穿 3.3 操作冲击电压下的击穿 3.4 大气密度和湿度对击穿的影响 3.5 SF6气体间隙中的击穿 3.6 提高气体间隙击穿电压的措施
与雷电冲击50%击穿电压和工频击穿电压（峰值）几乎相同， 击穿几乎发生在峰值，击穿电压的分散性也较小。
长空气间隙在操作冲击电压下的击穿强度
雷电冲击
特点：
操作冲击
1. 2. 3. 4.
极性效应； 间隙长度超过5m时呈现饱和趋势； 长间隙的操作冲击击穿电压远比雷 电冲击击穿电压要低，甚至低于AC； 间隙距离越大，“2”与“3”的击穿 电压的差别越大。
尖－板和尖－尖空气间隙的直流击穿电压
高电压工程基础
极不均匀电场中的击穿
2. 工频交流电压
特点： 1、棒-板间隙击穿总是在棒的极性为 正时击穿，峰值与正直流电压相近。 2、平均击穿场强 棒-棒间隙：3.8kV(有效值)/cm 棒-板间隙：3.35kV(有效值)/cm 3、击穿电压与距离近似成直线关系， 大间隙下击穿电压有饱和趋势（见后 页）
操作冲击电压的推荐波形
a. T1/T2=250(±20％) / 2500(±60％) μs
u / Um
1.0 0.5 0
b.振荡操作波
u Um
Tcr T2
( a)
t
0 Tcr ( b) Tcr 1000 ~ 1500s
t
高电压工程基础
操作冲击电压下击穿的U形曲线
工频击穿 场强 Eb随tf 的减小而 增大是放电时延 在起作用，与雷 电冲击电压相似 棒－棒 电压作用时间增加 后空间电荷迁移范 围扩大，改善了间 隙中电场分布，击 穿电压提高
放电时延 tlag＝ ts＋ tf
高电压工程基础 电场形式对放电时延的影响
1. 当电场比较均匀时（如1cm以下短气隙），tf<ts，放电
时延主要取决于统计时延，为减小统计时延： 可提高外加电压/电场 可采用人工光源照射
2. 当电场极不均匀时（如长间隙），放电时延主要取决于 放电形成时延，为减小放电形成时延： 可提高外加电压/电场
最小击穿 电压
棒板间隙距离1～20m：U min＝
3.4 MV 8 1＋ d
Ua 其它间隙：k＝ Ur
高电压工程基础
3.4 大气密度和湿度对击穿的影响
大气校正因数
根据国家标准，利用校正因数可将测得的放电电压值换算到标准
大气条件（t0＝20℃，p0＝101.3kPa，h0＝11g/m3）的电压值，或将标准 参考大气条件下规定的试验电压值换算为试验条件下的电压值。 均匀电场下：仅受空气密度影响 极不均匀电场下：受空气密度和湿度影响
高电压工程基础
3.1 稳态电压下的击穿
均匀电场中的击穿
eg：高压静电电压表的电极布置 特点：
400 100
（1）均匀电场中电极布置对称，击穿 无极性效应； （2）均匀场间隙中各处电场强度相等， 击穿所需时间极短，其直流击穿电压、 工频击穿电压峰值、50%冲击击穿电 压相同；
Ub/kV
10
1
0.01
屏障应靠近尖电极，使比较 均匀的电场区扩大。但离尖电极 过近时，屏障上空间电荷的分布 将变得不均匀而使屏障效应减弱， 因此屏障有一最佳位置。
高电压工程基础
削弱电离过程的措施
（1） 高气压的采用
原理：减小电子的平均自由行程， 抑制电离过程的发生。
注意 尽可能改进电极形 状，改善电场分布 选择正确气压
高电压工程基础
钢
铜
铝 锌
稍不均匀电场中高真空的直流击穿电 压与电极材料的关系
在完全相同的实验条件下，击穿电压随电极材料熔点的 提高而增大，因为强场发射电流达到临界电流密度，致使金 属微细突起物迅速熔化成金属蒸气导致击穿。
高电压工程基础
钢电极T＝293K 铜电极T＝80K 铜电极T＝293K
电极材料与电极温度对高真空交流击穿电压的影响
冲击系数＝ 1
极不均匀电场下
冲击系数>1 极性效应
高电压工程基础
伏－秒特性
伏－秒特性：在同一冲击电压波形下，击穿电压值与放电 时延（或电压作用时间）有关的特性。 用实验确定间隙伏－秒特性的方法：保持冲击电压的波形 不变，逐渐升高电压使间隙发生击穿，并根据示波图记录 击穿电压U与击穿时间t。
均匀电场中几种绝缘介质的击穿电压与距离的关系
1－2.8MPa的空气 2－0.7MPa的SF6 3－高真空 4－变压器油 5－0.1MPa的SF6 6－大气
高电压工程基础 （2） 强电负性气体的应用 原因：
1. 2. 采用SF6等电负性气体：电子容易被俘获形成负离子 气体分子量大、体积大，使电子平均自由程减小
导线－板
3m空气间隙的平均击穿场强 与操作冲击波前时间关系
（1）长空气间隙的操作冲击击穿通常发生在波前部分，因而其击穿电压仅 与波前时间有关。 （2）当波前时间tf为100～300μs时，击穿场强出现极小值。出现极小值的波 前时间随间隙距离的增加而增大。
高电压工程基础
均匀电场和稍不均匀电场下操作冲击电压
冲击电压标准波形。定义、波形参数。 放电时延及其组成。50%击穿电压。冲击系数。伏秒特性。 操作冲击电压下击穿的U形曲线及其解释。
作 业
3.6 3.7
电晕
空间电荷
改善电场
细线效应 D 增大后，局部 毛刺点的强烈电 离，产生刷状放 电 细线效应只对稳 态电压有作用， 对雷电波没有作 用
高电压工程基础 （3）极不均匀电场中屏障的使用
直流电压下尖－板空气间隙的 击穿电压和屏障位置的关系
正尖－板间隙中屏障的作用
屏障靠近尖电极或板电 极时，屏障效应消失，正、 负极性下出现很大差别。
棒－棒和棒－板空气间隙的工频 击穿电压（有效值）
高电压工程基础
显著特征：饱和特性 长 间 隙
高电压工程基础
3.2 雷电冲击电压下的击穿
雷电的特点
冲击电压的标准波形
波前时间
半峰值时间
标准雷电波的波形： T1=1.2μs±30％， T2=50μs±20％ 对于不同极性：+1.2/50μs或-1.2/50μs 操作冲击波的波形： T1=250μs±20％， T2=2500μs±60％ 对于不同极性：+250/2500μs或-250/2500μs
U K aU s
1 Us 4 1.1 H 10
高电压工程基础
3.6 提高气隙击穿电压的措施
改善电场分布的措施
（1）改变电极形状 例如采用屏蔽罩、扩径导线等增大电极曲率半径，或 改善电极边缘形状以消除边缘效应。
导线－导线
棒－棒
棒－板
导线－杆塔支柱
长空气间隙的交流击穿电压
高电压工程基础 （2）利用空间电荷对原电场的畸变作用
间隙距离对击穿的影响：
规律：击穿场强随间距的增加而降低。
击穿电压
击穿场强
原因：随着间隙距离及击穿电压的增大，电 子从阴极到阳极经过了巨大的电位差，积聚 了很大的动能。高能电子轰击阳极时能使阳 极释放出正离子及辐射出光子。正离子及光 子到达阴极后又将加强阴极的表面电离。在 此反复过程中产生越来越大的电子流，使电 极局部气化，导致击穿。
空气中同轴圆柱电极的电晕起始电 压UC及击穿电压Ub与电极半径r的 关系，内电极为负极性
d U b＝Em f
高电压工程基础 （3）其他形状的电极布置 球状电极的电场不均匀系数 大于相同半径的圆柱电极； 间隙距离增大时，电场不均 匀系数也增大。
d U b＝Em f
高电压工程基础
极不均匀电场中的击穿
击穿发生在波前或 峰值，取此刻值 击穿发生在波 尾，取峰值
50%伏 秒特性
100%伏 秒特性 50%冲击 击穿电压 未击穿 0%伏秒 特性
高电压工程基础
绝缘的 伏－秒特性
避雷器的 伏－秒特性
电气设备绝缘的伏－秒特性和避雷器的伏－秒特性 （a）正确配合 （b）不正确配合
高电压工程基础
3.3 操作冲击电压下的击穿
b. d>D/4时，电场不 均匀程度增大， 击穿场强下降， 出现极性效应； c. 球隙测压器的工 作范围d≤D/2；否 则因放电分散性 增大，不能保证 测量的精度。
高电压工程基础 （2）同轴圆柱电极 （eg：高压标准电容器、单芯电缆、GIS分相母线） （1）r/R<0.1时，极不均匀电场， 击穿前先出现电晕，且Uc的值很 低，因此上述电气设备均不设计 在这一r/R范围内。 （2）r/R >0.1时，稍不均匀电场， 击穿前不出现电晕，且由图可见， 当r/R ≈0.33时击穿电压出现极大 值（上述电气设备在绝缘设计时 尽量将r/R选取0.25~0.4的范围 内）。
0.1
1
10
d/cm
（3）击穿电压的分散性很小。
Ub＝24.22 d＋6.08 d (kV )
均匀电场空气的电气强度 大致为：30kV(峰值)/cm
高电压工程基础
稍不均匀电场中的击穿
（1）球间隙 （eg：高压实验室中的测量球隙）
a. d<D/4时，电场均 匀，直流、交流 和冲击电压击穿 电压相同；
高电压工程基础
50％击穿电压及冲击系数
1、50％击穿电压
工程上，常用50%放电电压表征绝缘耐受冲击电压作用的能 力，即多次施加电压时有半数会导致击穿的电压值Ub50 。
Ub0 Ub50 3
高电压工程基础
50％击穿电压及冲击系数
2、冲击系数 同一间隙的50％冲击击穿电压Ub50与稳态击穿电压 Uss之比 均匀电场和稍不均匀电场下
高电压工程基础
放电时延
足够幅值的电压 击穿条件
统计时延：从外施电 一定时间的作用 压达Uo时起，到出现 一个能引起击穿的初 始电子崩所需的第一 个有效电子所需时间 放电形成时延：从出 现第一个有效自由电 子时起，到放电过程 完成所需时间，即电 子崩的形成和发展到 流注等所需的时间
临界 击穿电压
U U0 Kt
U0 U / Kt
Kt K1K2
2. 湿度校正因素
1. 空气密度校正系数
K1＝
m
＝
p 273＋t0 p0 273＋t
K2＝K W
高电压工程基础 3. 指数m和W
g＝
UB 500 L K
h-绝对湿度
高电压工程基础
海拔的影响—一种粗略估计法
国家标准规定：
拟用于海拔超过1000m而又低于4000m地区的电力设备，在平原地区 进行外绝缘试验时施加的电压U，与标准状态下的试验电压Us的关系为
3.
电子与这些气体分子相遇时，使气体分子产生极化而消耗 了电子的能量
目前得到工程广泛应用的是SF6及SF6混合气体
高电压工程基础 (3)高真空的采用
通过削弱间隙中的碰撞电离达到增高 击穿电压的目的 剩余压力低于10-4（133Pa）时击穿场 强很高
击穿机理：
强场发射造成很大的电流密度，导致电极局部过热并释放出气体， 发生金属气化，破坏了真空，故引起击穿。
一般规律： 间距很大，电极影响不大，一极接地时接近棒-板间隙； 不对称布置的极不均匀场间隙的极性效应明显。
f：尖-尖 =2尖-板 （d/2）> 尖-板(d)
来自百度文库
1. 直流电压
显著特征：极性效应
平均击穿场强： 正极性棒-板间隙：4.5kV/cm 负极性棒-板间隙：10kV/cm 正极性棒-棒间隙：4.8kV/cm
对电极采取冷却措施具有与提高电极材料熔点相同的效 果，也可使击穿电压提高。
小
结
1. 均匀和稍不均匀电场气隙的击穿特性 2. 极不均匀电场气隙的击穿特性
直流、交流、冲击（雷电/操作）下，气隙击穿的基本特性； 极性效应；饱和特性
3. 大气条件对气隙击穿特性的影响及其校正 4. 提高气体介质电气强度的方法 5. 概念：
《高电压工程基础》
华南理工大学电力学院
高电压工程基础
第3章 气体间隙的击穿强度
稳态电压：直流、交流 电压类型 冲击电压：雷电冲击、操作冲击 电场结构：电极形状、间隙距离、电压极性 气体种类和状态：空气、SF6
高电压工程基础
第3章 气体间隙的击穿强度
3.1 稳态电压下的击穿 3.2 雷电冲击电压下的击穿 3.3 操作冲击电压下的击穿 3.4 大气密度和湿度对击穿的影响 3.5 SF6气体间隙中的击穿 3.6 提高气体间隙击穿电压的措施
与雷电冲击50%击穿电压和工频击穿电压（峰值）几乎相同， 击穿几乎发生在峰值，击穿电压的分散性也较小。
长空气间隙在操作冲击电压下的击穿强度
雷电冲击
特点：
操作冲击
1. 2. 3. 4.
极性效应； 间隙长度超过5m时呈现饱和趋势； 长间隙的操作冲击击穿电压远比雷 电冲击击穿电压要低，甚至低于AC； 间隙距离越大，“2”与“3”的击穿 电压的差别越大。
尖－板和尖－尖空气间隙的直流击穿电压
高电压工程基础
极不均匀电场中的击穿
2. 工频交流电压
特点： 1、棒-板间隙击穿总是在棒的极性为 正时击穿，峰值与正直流电压相近。 2、平均击穿场强 棒-棒间隙：3.8kV(有效值)/cm 棒-板间隙：3.35kV(有效值)/cm 3、击穿电压与距离近似成直线关系， 大间隙下击穿电压有饱和趋势（见后 页）