《质点运动学习题》PPT课件
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v 分则析v:1是视牵雨连点速为度研,究v2对是象绝,对地速面度为静参考系,汽车为动参考系。 1
要(使 即物相体对不速被度雨)淋应湿满,足在车上观a察rc雨tg点(l 下/ h落) 的方v2向
解:雨滴相对汽车的速度 v2 v2 v1
v1
v2
vv12
v2 sin v2 sin cos v2 cos
渡该河而到达正对岸的一点,那么应如何确定划行方向?到达正对
岸需多少时间?(2)如果希望用最短的时间过河,应如何确定划
行方向?船到达对岸的位置在什么地方?
解:选地面为静参考系,水为动参
考系,则水流速度 为v1牵 连速度,
d=1000m
v
v2
船在静水中的速度 为相v2对速度。
(1)横 渡河到达正对岸,可知绝对
X
r2 v02 cos 2t2i
如果同时:t1=t2=t
v02
s i n
2t2
1 2
gt22
j
r2 r1 (v02 cos 2 v01 cos 1)ti v02 sin 2 v01 sin 1 tj
v21 (v02 cos 2 v01 cos 1)i v02 sin 2 v01 sin 1 j
v1
速度 v垂直河岸。
vv2v1
v2 v2 v
1.10m/s, v1
v1 0.55
m/
s
90 arccos v1 30
v2
t d d 1000 1.05103(s)
v v2 cos 1.10 3 / 2
14
(2)如果希望用最短的时间过河,应如何确定划行方向?船到达
对岸的位置在什么地方? 假设当静水中的速度与竖直方向 的夹角为α时,过河的时间最短。 d=1000m
大学物理第1章质点运动学ppt课件
大学物理第1章质点运动学ppt课件•质点运动学基本概念•直线运动中质点运动规律•曲线运动中质点运动规律•相对运动中质点运动规律目录•质点运动学在日常生活和工程技术中应用•总结回顾与拓展延伸质点运动学基本概念01质点定义及其意义质点定义用来代替物体的有质量的点,是一个理想化模型。
质点意义突出物体具有质量这一要素,忽略物体的大小和形状等次要因素,使问题得到简化。
参考系与坐标系选择参考系定义为了研究物体的运动而选作标准的物体或物体系。
坐标系选择为了定量描述物体的位置及位置的变化,需要在参考系上建立适当的坐标系。
常用的坐标系有直角坐标系、极坐标系、自然坐标系等。
位置矢量与位移矢量位置矢量定义从坐标原点指向质点的矢量,用r表示。
位移矢量定义质点从初位置指向末位置的有向线段,用Δr表示。
质点在某时刻的位置矢量对时间的变化率,即单位时间内质点位移的矢量,用v 表示。
速度定义加速度定义速度与加速度关系质点在某时刻的速度矢量对时间的变化率,即单位时间内质点速度的变化量,用a 表示。
加速度是速度变化的原因,速度变化快慢与加速度大小成正比,方向与加速度方向相同。
速度加速度定义及关系直线运动中质点运动02规律匀速直线运动特点及应用特点质点在直线运动中,速度大小和方向均保持不变。
应用描述物体在不受外力或所受合外力为零的情况下的运动状态。
匀变速直线运动规律探究定义质点在直线运动中,加速度大小和方向均保持不变。
运动学公式包括速度公式、位移公式和速度位移关系式,用于描述匀变速直线运动的基本规律。
定义物体在重力的作用下从静止开始下落的运动。
运动学公式包括位移公式、速度公式和速度位移关系式,用于描述自由落体运动的基本规律。
运动特点初速度为零,加速度为重力加速度,方向竖直向下。
自由落体运动分析竖直上抛运动过程剖析定义物体以一定的初速度竖直向上抛出,仅在重力作用下的运动。
运动特点具有竖直向上的初速度,加速度为重力加速度,方向竖直向下。
第二章质点运动学1PPT课件
v
ds dt
et
v v (dx )2 (dy )2 (dz )2 v ds
dt dt dt
dt
物理学与信息技术学院
第二章 质点运动学
力学
平均速率 v s t
瞬时速率 v ds dt
y
r (t t)
讨论
o
一运动质点在某瞬时位于矢径
r ( x,
B s r
r (t)
A
x
y) 的端点
处,其速度大小为
第二章 质点运动学
力学
增量的大小与大小的增量区别
位移
pp
r (t
t)
r (t)
r
位移矢量反映了物体运动中位置
P •
s
r(t) r •P’
( 距离与方位 ) 的变化。
O • r(t t)
讨论
(1) 位位移移是不矢同量于(路有程大小r,有方S 向)
r r
(2) 位移与参照系位置的变化无关
r
(3) 分清 r 与Δr 的区别
第二章 质点运动学
力学
第二章 质点运动学
超导悬浮
物理学与信息技术学院
第二章 质点运动学
力学
参考系
为描述物体的运动而选择的参照物叫做参考系. 选取的参考系不同,对物体运动情况的描述不
同,这就是运动描述的相对性.
质点
如果我们研究某一物体的运动,而可以忽略其 大小和形状对物体运动的影响,若不涉及物体的转 动和形变,我们就可以把物体当作是一个具有质量 的点(即质点)来处理 .
(A)P1P2 两点间的路程
不而位是移唯一r的是, 唯可一以的是.s或 s'
(B) 一般情况, 位移
质点运动学30p.ppt
x
y
R cost R sin t
(2)、轨迹方程——质点运动所经过的空间径迹。
从运动方程中消去时间t 可得轨迹方程。
如:匀速率圆周运动的轨迹方程为 x2 y2 R2
2、位移
zA
位移:反映 位置矢量变化的
大小和方向的物理量。
r rB rA
rA
r
B
O
rB
x
y
(xB xA)i ( yB yA) j (zB zA)k
a
=
v2 Δ
tv1=
9
i
+
2
j
5. t =1s 时刻的瞬时加速度
a
=
dv dt
=6t
i+2j
= 6i + 2 j
§1. 2 直线运动及其几何图线描述法
一、直线运动规律
运动方程: x = x( t )
x
位移(大小): Δ x
速度(大小): v
=
dx dt
x2
加速度(大小): a =
dv dt
d 2x =
3、坐标系
为了定量地确定质点在空间的位置而固定在参照系上 的一个计算系统。 (直角坐标、自然坐标、球坐标、极坐标、柱面坐标等)
对物体运动的描写决定于参照系而不是坐标系
二、描述质点运动的基本物理量
1、位置矢量(位矢、矢径)
z
描述P点的位置,从O到P的有向线
段0P(或r)称为点P的位置矢量。
γ
k
r xi yj zk a O
Δr
Δy
φ Δx
O
5
x 10 15 (cm)
Δ x =12(cm) Δ y =12.6 (cm)
【正式版】质点运动学练习PPT
(E) -5m.
l一质点作直线运动,某时刻的瞬时速度为v=2m/s, 瞬 时加速度为a= -2m/s2, 则一秒钟后质点的速度 D
(A) 等于零. (B) 等于-2m/s. (C) 等于2m/s. (D) 不能确定.
1s
1.5 m
l一质点从静止出发沿半径 R =1m的圆周运动,其角加速度
随时间t 的变化规律是 β=12t2-6t (SI) ,则质点的角速度
=
4t3-3t2 ;切向加速度at=
. 12t2-6t
l在xy平面内有一运动质点,其运动学方程为:
r 1 0 c o s 5 ti 1 0 s in 5 tj(SI)
运动
l一质点沿 x 方向运动,其加速度随时间变化关系为: a =3+2t (SI), 如果初始时刻质点的速度v0为5m/s, 则 当t为3s时,质点的速度v = 23 m/s .
l一质点沿 x 方向运动,其加速度a与位置坐标x的关
系为:a =2+6x2 (SI), 如果质点在原点处的速度为0
m/s, 则在任意位置处的速度
l一质点在平面上运动,已知质点位置矢量的表达式为
rat2ibt2j(其中a、b为常量), 则该质点作 B
(A) 匀速直线运动. (B) 变速直线运动. (C) 抛物线运动. (D) 一般曲线运动.
l某物体的运动规律为 dv/dtkv2t ,式中的k为 大于零的常量.当t=0时,初速为v0,则速度v与时 间t的函数关系是 C
(C) 等于2m/s. (SI)
g
l 质点作半径为R的变速圆周运动时,加速度大小为 (v表示任一时刻质点的速率) D
质点运动学PPT课件
质点运动学PPT课件目录•质点运动学基本概念•匀速直线运动规律•匀变速直线运动规律•曲线运动规律•相对运动与参考系变换•质点运动学在日常生活中的应用01质点运动学基本概念质点定义及其意义质点定义具有一定质量而不计大小、形状的几何点。
质点意义突出物体质量,忽略次要因素,简化问题处理。
适用条件物体大小形状对研究问题影响可忽略不计。
03参考系与坐标系关系参考系是坐标系的基础,坐标系是量化描述物体位置的工具。
01参考系定义描述物体运动而选作标准的物体或物体系。
02坐标系选择根据问题性质和方便性选择合适的坐标系,如直角坐标系、极坐标系等。
参考系与坐标系选择时刻与时间间隔位移与路程平均速度与瞬时速度时刻、时间和位移概念时刻指某一瞬时,时间间隔指两时刻间的时间长度。
位移指物体位置变化,是矢量;路程指物体运动轨迹长度,是标量。
平均速度描述物体在某段时间内运动的快慢和方向;瞬时速度描述物体在某一时刻或某一位置的运动快慢和方向。
02匀速直线运动规律特点轨迹为直线;加速度为零。
速度大小和方向均保持不变;定义:物体在一条直线上运动,且在相等的时间间隔内通过的位移相等,这种运动叫做匀速直线运动。
匀速直线运动定义及特点速度、加速度计算公式速度公式$v = frac{Delta x}{Delta t}$,其中$v$ 表示速度,$Delta x$ 表示位移,$Delta t$ 表示时间间隔。
加速度公式$a = frac{Delta v}{Delta t}$,其中$a$ 表示加速度,$Delta v$ 表示速度变化量,$Delta t$ 表示时间间隔。
在匀速直线运动中,加速度为零。
汽车在平直公路上匀速行驶。
分析汽车的速度、位移等运动参量,并画出其运动图像。
实例一小球从斜面顶端以初速度为零开始匀加速下滑。
分析小球的速度、加速度等运动参量,并讨论其运动规律。
实例二电梯以恒定速度上升或下降。
分析电梯内乘客感受到的重力变化及原因,并解释相关现象。
《物理-质点运动学》课件
动能与势能
要点一
总结词
动能是物体运动所具有的能量,势能是物体相对位置所具 有的能量。
要点二
详细描述
动能计算公式为$E_k = frac{1}{2}mv^2$,其中$m$是质 量,$v$是速度。势能分为重力势能、弹性势能和电势能 等。重力势能计算公式为$E_p = mgh$,其中$g$是重力 加速度,$h$是高度。弹性势能与弹簧的劲度系数和形变 量有关。电势能与电场强度和电荷量有关。
加速度的计算
根据加速度的定义,可以通过测量质 点速度的变化量和时间来计算加速度 。
加速度的矢量表示
矢量表示
加速度是一个矢量,具有大小和方向,可以用箭头表示加速度的方向。
加速度的方向
加速度的方向与速度变化的方向一致,但可能与速度的方向相反。
03
质点的运动方程
匀速直线运动
总结词
速度恒定,方向不变
详细描述
位置矢量与位移
位置矢量
表示质点在空间中位置的矢量,其起 点与参考系的原点重合。通过位置矢 量可以描述质点在任意时刻的位置。
位移
质点在一段时间内从某一位置移动到 另一位置的距离,可以用位置矢量的 变化量来表示。位移是一个矢量,具 有大小和方向。
02
质点的速度与加速度
瞬时速度与平均速度
瞬时速度
质点在某一时刻的速度,表示质点在该时刻的运动快慢和方 向。
3
相对速度与相对加速度的关系
在相对运动中,相对加速度等于两个加速度之差 。
相对运动方程
牛顿第二定律的相对形式
F=mΔv/Δt,其中F是作用力,m是质点质 量,Δv是相对速度变化,Δt是时间变化。
相对运动方程推导
根据牛顿第二定律的相对形式,结合相对速 度和相对加速度的定义,可以推导出相对运
第1章-质点运动学ppt课件
§1-1 参考系
Function of Motion of a Particle
参考系
在描述物体运动时,必须指定其他物体或物体系 作为参考,这就是参考系〔或称参照系)。
例如: 以固定在地面上的某标志物为参考——地面参考系; 以实验室的墙壁地板为参考——实验室参考系; 研究行星运动时以恒星为参考——恒星参考系。
1. 平均加速度
速度质改点变在量t时与v间该里时的间
间隔的比值,即
a v
t
z
vA
A
vB
B
O
y
x
vA
vvB
v A
vB
称为质点在 t时间里的平均加速度
平均加速度是对一段时间而言的,它只能粗略地 表示质点速度变化的情况。
2. 瞬时加速度
当 t 0
,
v
alaim
t 0 t
d v dt
d
2
r
dt 2
v2 练习 :从加速度定义出发,导出 a n R
2. 变速圆周运动的加速度
加速度定义:a Av
v
lim
t0 t
lti m 0vt1lti m 0vt2
R B v
v
v v 1v 2
O
v v1
v2
v
v1 AB vv R
v2 v v v
v1
AB v R
a lim v1
lim v2
法向加速度分量 切向加速度分量
v2 dv a n t
R dt
说明
切向加速度反映了速度大小变化的快慢; 法向加速度反映了速度方向变化的快慢。
(匀速率圆周运动只有法向加速度,且大小不变
质点运动学ppt课件
切向加速度 度
速度大小变化产生的加速
法向加速度 度
速度方向变化产生的加速
大小:
方向: 切线方向
圆周运大动小的:总加速度
方向: 指向圆心
的大小
20
自然坐标系
B
沿着质点的运动轨迹,选取任意一点为 A 坐标原点,建立自然坐标系。
切向单位矢量
法向单位矢量 O
两者的方向互相垂直,且均随时间变化。
速度:
其大小为:
3.常用参考系 : 太阳参考系(太阳 ─ 恒星参考系)
地心参考系(地球 ─ 恒星参考系) 地面参考系或实验室参考系 质心参考系
3
坐标系:固结在参考系上的一组有刻度的射线、曲线或角度。
1.坐标系是参考系的数学抽象。
直角坐标系, 极坐标系,球坐标系,自然坐标系等 2.参考系选定后,坐标系还可任选。在同一参考系中用不同的 坐标系描述同一运动, 物体的运动形式相同,但其运动的数学 表述却可以不同。
1
15
3 2
16
二、 圆周运动
质点做曲线运动时: 看作各个瞬间做不同曲率半径的 圆周运动
质点位置
线速度
(圆周运动速率)
角速度 线量与角量关系:
对匀速圆周运动:
加速度
17
切向加速度 大小:
方向: 切线方向。
线量与角量关系: 角加速度
18
法向加速度 大小: 方向: 指向圆心方向。
19
圆周运动的加速度
1.2 质点运动的描述
Y机械运Βιβλιοθήκη 研究y物体 (质点)位置随时间的改变。
A
B
t t0
O
x
z
X
Z
n
质点的运动函数或运动方程。
质点运动学3学习.pptx
E
Ek
U 叫做系统的机械能。 p
即 W外力 W非保守内力 E2 E1
功能原理 系统机械能的增量等于外力的功和非保守内力的功的代 数和。
第22页/共45页
3、机械能守恒定律 W外力 W非保守内力 E2 E1 ——功能原理
如果一个系统内只有保守内力做功,或者外力与非保守内力的总功 为零,则机械能的总值保持不变 。
第20页/共45页
F1 d r1 f12 d r1 Ek1
F2
d
r2
f
21
d
r2
Ek 2
F1 d r1 F2 d r 2 f12 d r1 f21 d r2 Ek1 Ek2
系统外力 的功
系统内力 的功
系统动能 的增量
W外力 W内力 Ek
2 1 2 62 2 9.8 4
2 42.4J
AR
O
fr N
G
v
B
第24页/共45页
例2 在图中,一个质量为m的物体从静止开始,沿质 量为M的四分之一圆弧形槽从A滑到B。 已知圆的半 径为R。设所有摩擦都可忽略, 求(1)物体刚离开 槽底时,物体和槽的速度各是多少? (2)在物体从 A滑到B的过程中,物体对槽所做的功W。(3)物体 到达B时对槽的压力。
v 2MgR m
2gR
M m
M (M m)
(1 m ) 2MgR 2(M m)gR
M M m
M
由牛顿定律有 所以
N mg m v2 R
N mg m v2 mg 2(M m)mg
R
M
(3 2m )mg M
第27页/共45页
例3质量为 m 和 M 的两个质点,最初它们相距很 远,并处于静止。在引力相互作用下相互趋近,当 两质点相距 r 时,它们的相对速度为多少?
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X
r2 v02 cos 2t2i
如果同时:t1=t2=t
v02
s i n
2t2
1 2
gt22
j
r2 r1 (v02 cos 2 v01 cos 1)ti v02 sin 2 v01 sin 1 tj
v21 (v02 cos 2 v01 cos 1)i v02 sin 2 v01 sin 1 j
h
l l0 v
θ
设 t 时刻船在 x 处。
1
x2 h2 l 2 l l0 vt x l0 vt 2 h2 2
所以船的运动速度为:
方向:沿X轴的负方向
v
v
dx dt
v1
1 2
l0
l0
vt2
h2
vt2
h2
1
2
1
2 2l0 vt v
v(l0 vt)
l0 vt 2 h2
Y
螺丝的加速度为: a' a g
螺丝落至底面时有:
Y
0 h ( g a )t 2 / 2
t
2h ga
0.705s
O
X
升降机在该时间内升高的距离为:
O
X
h v0t at2 / 2
螺丝相对于外面的柱子下降的距离为:
d h h' v0t gt2 / 2 0.716m
8
1-11: 一足球运动员在正对球门前25.0 m处以200 m/s的初速率罚 任意球,已知 球门高为3.44m,若要在垂直于球门的竖直平面内将 足球直接踢进球门,问他应在与地面成什 么角度的范围内踢出足球? (足球可视为质点)
t g2
)x2
把 x=25.0m , v=20.0m/s 及 3.44m≥y≥0代入后,可解得
71.110≥θ1≥69.920
27.920≥θ2≥18.890
如何理解两个角度范围
如果以θ1≥71.110 或 18.890 ≥θ2踢出足球都将因射程不足不能直接射入球门;而当71.110 ≥θ≥18.890时足球将越过球门横梁飞出。
分析: 质点作匀速率圆周运动, 只有法向加速度. 质点的位矢与速度垂直.
质点的位矢与加速度反向.
质点的速度与加速度垂直.
vA
R
an
O
X
2
1-9下列说法是否正确:
错 (1)质点作圆周运动时的加速度指向圆心; a at an
错 (2)匀速圆周运动时的加速度为恒量;
a
at
A
R
an
O
X
错 (3)只有法向加速度的运动一定是圆周运动;
1 2
vl
x
v cos
5
1-4 一升降机以加速度1. 22m·s-1上升,当上升速度为2.44m·s-1 时,有一螺丝自升降机的天花板上松脱,天花板与升降机的底面 相距2.74m计算:(1)螺丝从天花板落到底面 所需要的时间;(2) 螺丝相对升降机外固定柱子的下降距离 。
分析:该问题是一个关于相对运动的问题,解答时应重点把握 参照系的选取。
(1)可以选择地面为参照系,这样,电梯和 螺丝都相对地面运 动,当两者的纵坐标同时,两者相遇。
(2)也可选择电梯为参照系,电梯底面为纵坐标原点,此时要 考虑到螺丝相对电梯的速度和加速度。
三体问题或多体问题的解决方法同上。
6
解答(1): 以地面为参照系,如图建立坐标系:
升降机和与螺丝的运动方程为:
Y
证明:取物体抛出点为坐标原点,
建立坐标系,物体运动的参数方程
为
x v0t cos
;
y
v0t
s i n
1 2
gt2
消去α,得到轨迹方程为
y x
o
x2
(
y
1 2
gt2 )2
(v0 t)2
这是一个以 (0, 1 2 gt2为)圆心、以
点在任意时刻的位置
v为0 t半径的圆它代表所有质
11
1-19 无风的下雨天,—列火车以v1=20 .0m·s-1的速度匀速前进,在车内的旅客 看见玻璃窗 外的雨滴和垂线成750角下降.求雨滴下落的速度v2(设下降的雨滴作匀速运动) 。
析:被踢出后的足 球,在空中作斜抛运 动,其轨迹方程可由 质点在竖直平面内的 运动方程得到,由于 水平距离已知,球门 高度又限定了在y方 向的范围,只需将x、 y值代入即可求出
9
解: 取图示坐标系oxy,由运动方程
x y
vt cos
vt sin
1
gt2
2
消去t得轨迹方程
y
xt g
g 2v 2
(1
一小球沿轨道匀速率运动
任何匀速率运动的曲线运动.
对 (4)只有切向加速度的运动一定是直线运动.
v2
an 0 an
v0
3
1-13
如果有两个质点分别以初速
v10和v
抛出,
20
v10和v
20
在同一平面内且与水平面的夹角分别为1和2。有人说,
r分1 析 v:v0在121c任os意d1时t1r刻i2d,t两质rv10点1 s的in相对1t1速度12是g一t12常量j Y,你o 说v22对0v吗1 2v?110
10
1-12 设从某一点O以同样的速率,沿着同一竖直面内各个不同方向同 时抛出几个物体。试证:在任意时刻,这几个物体总是散落在某一 圆周上。
分析:由于各物体抛出时的角度不同,在坐标系中,它们在同一时 刻的位置也不同。为求出任意时刻各物体所处的位置,可物体的运 动方程写成参数方程,消去角度参数,即可证明结论
问题
1-3已知质点的运动方程为 r
xt i
yt j,
有人说其速度和加速度分别为 v
dr dt
,a
d 2r dt 2
பைடு நூலகம்
其中 r x2 y2 . 你说对吗?
错
分析:
dr
r
lim
y B
r
dt
t0 t r
dr
o
r
x
A
v lim
at0dv t
dt
dt
v ds dt
1
1-7 一质点作匀速率圆周运动,取其圆心为坐标圆点,试问:质点的 位矢与速度,位矢与加速度,速度与加速度的方向之间有何关系.
与时间无关是一常量. 如果不同时:显然相对速度不是常量.
4
1-3 如图1-3所示,湖中有一小船,岸上有人用绳跨过定滑轮拉船靠
x 岸人分, 以 析设匀:滑速若轮求v拉距得绳水船,面的船高运运度动动为方的程h速,x=度滑x(轮vt)′,为到根多原据少船?位置的绳vO长为l0,试求:当x
v′=dx/dt,即可求得船的运动速度v′。 解:建坐标系如图(定滑轮处为坐标原点):
y1 v0t at2 / 2
y2 h v0t gt2 / 2
当二者坐标一致时,螺丝落到底面上。
v0t at2 / 2 h v0t gt2 / 2
t
2h ga
0.705s
O
X
螺丝相对于外面的柱子下降的距离为:
d h y2 v0t gt2 / 2 0.716m
7
解答(2): 以升降机为参照系,如图建立坐标: