最新第三章 大跨屋盖结构

小，符合小变形理论。
奥运会场馆
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鸟巢
3.4.2单元刚度矩阵
一等截面空间桁架杆件ij如图所示，设局部直角坐标
系为 x yz ，x 轴与ij杆平行。
局部直角 坐标下
图3.24 ij杆的杆端轴力和位移
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3.4.3结构总刚度矩阵及总刚度方程 ➢ 建立了杆件单元刚度矩阵之后，即可按照变形
协调及节点内外力平衡条件建立结构的总刚度 矩阵及相应的总刚度方程。 ➢ 对公式变换为：
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✓ {Fi} ，{Fj}——分别为杆件ij在整体坐标系下 i，j点的杆端力列阵；
➢ 对于本例，总刚度矩阵中的第7行至第9行的元 素表示如下：
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总刚矩阵具有下列特点： ➢ 矩阵具有对称性，计算时不必将所有元素列出，
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3.4.4总刚矩阵中边界条件的处理方法 ➢ 未引入边界条件前，总刚矩阵[K]是奇异的，不
能进行求解。引入结构边界条件消除刚体位移 后，总刚矩阵为正定矩阵。
位移为零
处理方法 弹性约束
指定位移
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网架杆件 节点位移
基本单元 单元刚度矩阵
基本未知量
节点平衡及变形协调条件
总刚度矩阵 总刚度方程
引入边界条件
节点位移值
单元内力与节点位移间关系
杆件内力
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3.4.1网架计算基本假定
➢ 网架的节点为空间铰接节点，杆件只承受轴力； ➢ 结构材料为完全弹性，在荷载作用下网架变形很
只列出上三角或下三角即可。 ➢ 矩阵具有稀疏性。 ➢ 网架结构每一节点所连杆件数量有限，总刚矩
阵中除主对角及其附近元素为非零元素外，其 余均为零元素。 ➢ 非零元素集中在主对角线两旁的带状区域内， 计算机存贮时，按一维变带宽存放，可有效节 省计算机容量，带宽大小与网架节点编号有关， 进行网架节点编号时，应尽可能使各相关节点 号差值缩小。
图3.25 杆件在整体坐标中
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➢ 设杆件ij （即 轴）与整体坐标x，y，z轴夹
角的余弦分别为l，m，n。由图25所示的几何关
系可以得出
✓ 式中lij——ij杆的长度
奥运会场所
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➢ 并注意到[T]-1=[T]T，得到整体坐标下ij杆节点
力和位移的关系为：
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➢ 得到杆件__________________ ______________________
➢ 杆端力向量为： ➢ 杆端位移向量为： ➢ 杆端力和位移的关系可写为
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坐标转换
整体坐标
➢ 结构分析中为方便杆 端力和位移的叠加， 应采用统一坐标系， 即结构整体坐标xyz。 这样需对局部坐标系 下的单元刚度矩阵进 行坐标转换。
以图26所示的空间桁 架节点 3 为例，说 明总刚矩阵及总刚方 程的建立。该桁架共 有9个单元，5个节点， 单元及节点编号如图 示。相交于节点3的 杆件有⑥⑦⑧⑨。
图3.26 单元及节点编号
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➢ 变形协调条件为连于同一节点上的杆端位移相 等 ，即：
➢令
分别表示杆件ij在整体
坐标系中的节点力，节点位移和单元刚度矩阵。
➢ 在整体坐标系中ij杆节点力和节点位移间的关 系力为：
➢ 两坐标系之间的转换关系为
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➢ 式中[T]——坐标转换矩阵 ➢ 坐标轴的旋转变换和几何关系可导出：
✓ {δi}，{δj}——分别为杆件ij在整体坐标系 下i，j点的位移列阵；
✓ [Kij]，[Kjj]——分别为杆件ij在i端，j端发 生单位位移时，在i端，j端产生的内力；
✓ [Kij]，[Kjj]——分别为杆件ij在j端，i端发 生单位位移时，在i端，j端产生的内力。
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➢ 内外力平衡条件为汇交于同一节点的杆端内力 之和等于该节点上的外荷载，即：
➢ 连于节点3的杆端力与各节点位移关系为：
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➢ 整理得：
➢ 上式就是节点3得内外力平衡方程，对网架中得 所有节点，逐点列出平衡方程，联立起来便为 结构踪刚度方程，表达式为：
3.4空间杆系有限元法
➢ 空间杆系有限元法也称空间桁架位移法。 ➢ 空间杆系有限元法是计算精度最高的一种方法，
适用于各种类型、各种平面形状、不同边界条 件的网架，静力荷载、地震作用、温度应力等 工况均可计算。 ➢ 能考虑网架与下部支承结构的共同工作 。 ➢ 计算程序见下表。
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