非稳态法测材料的导热性能实验报告
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.:x 2
x = 处,
q c
.x
方程的解为:
图1第二类边界条件无限大平板
导热的物理模型
t(x, ) -t
査2
c 2
q
c r
a …3x &5 66
od
:.(-护 1
n d 2 x
—^cosC l n-)exp^j 2F 0)]
J n :
(1)
式中:T —时间(S );
入一平板的导热系数(w/m ? °C ); 2
a —平板的导热系数(m /s )
J n
— n 二 n=1 ,2,3,
F0-
孑傅立叶准则;
。
一初始温度(C );
非稳态(准稳态)法测材料的导热性能
、实验目的
测量绝热材料(不良导体)的导热系数和比热、掌握其测试原理和方法。
、实验原理
本实验是根据第二类边界条件,无限大平板的导热问题来设计的。设平板厚度 为23,初始温度为
t 0,平板两面受恒定的热流密度qc 均匀加热(见图1) o 求任
何瞬间沿平板厚度方向的温度分布t (x ,■)。导热微分方程式、初始条件和第二类 边界条件如下:
A
2
d(x, )
: t(x,) a CT
x=0 处,
q c —沿x 方向从端面向平板加热的恒定热流密度(w/m );
随着时间T 的延长,F 0数变大,式(1 )中级数和项愈小。 当F °>0.5时,级数和项变得很小,可以忽略,式(1)变成:
并且到处相同。这种状态称为准稳态。
=亚(苓1)
(3)
q c F
由上式可得比热:
在准态时,平板中心面x=0处的温度为:
qg az 1 t(0, ) -t o
、 6
平板加热面x= S 处为:
此两面的温差为:
.:t =t (-, J -t (o,)= 1q
“
2 扎
如已知q c 和再测出△ t ,就可以由式(3)求出导热系数: (4)
实际上,无限大平板是无法实现的,实验总是用有限尺寸的试件。一般可认为, 试件的横向尺寸为厚度的6倍以上时,两侧散热试件中心的温度影响可以忽略不 计。试件两端面中心处的温度差就等于无限大平板两端面的温度差。
根据势平衡原理,在准态时,有下列关系:
dt d
式中:F 为试件的横截面(m 2);
C 为试件的比热(J/kg ? C );
P 为试件的密 度(kg/m 3
),1200 kg/m 3
;
鱼为准稳态时的温升速率「C /s );
d
q c c =
P6色
d
实验时,
dt
以试件中心处为准。
d
实验装置(图2)
按上述理论及物理模型设计的实验装置如图2所示,说明如下:
2t
测温装置1
测温装置2
加热器2
图2 实验装置图
1}试件
试件尺寸为200mm X 200mm X§,共四块,尺寸完全相同,8=10mm 每块试件上下面要平齐,表面要平整。
2)加热器
采用高电阻康铜箔平面加热器,康铜箔厚度仅为20卩m加上保护箔的绝缘薄膜,总共只有70卩m=其电阻值稳定,在0-100 C范围内几乎不变。加热器的面积和试件的端面积相同,也是200mmX 200m m的正方形。两个加热器的电阻值应尽量相同,相差应在0.1%以内。
3)绝热层
用导热系数比试件小的材料作绝热层,力求减少热量通过,使试件1、4与绝热层的接触面接近绝热。这样,可假定式(4)中的热量q c等于加热器发出热量的 0.5 倍。
4)热电偶
利用热电偶测量试件2两面的温度及试件2、3接触面中心处的温升速率。
实验时,将四个试件齐迭放在一起,分别在试件1和2及试件3和4之间放入加热器1和2,试件和加热器要对齐,温度传感器的放置如图2。
四、实验步骤(见PC机界面说明)
1、用卡尺测量试件的尺寸:面积F和厚度8。
2、按图2放好试件、加热器和温度传感器,接通电源。
3、接通电源,给加热器通以恒定电流,(实验过程中,电流不允许变化),同时启动秒表,每隔一分钟记录试件2两侧热电势(由热电势查温度值),经一段时间后(随所测材料而不同,一般在10-20分钟)系统进入准稳态
4、第一次实验结束,将加热器开关K切断,取下试件及加热器,用电扇将加热器吹凉,待其和室温平衡后才能继续作下一次实验。但试件不能连续做实验,必须经过四小时以上放置,使其冷却至与室温平衡后,才能再作下一次实验。图15第二类边全条件束限大平板须切断电源,一切恢
复原状。
导热的物理模型
五、实验数据记录和处理
试件截面尺寸F: 0.2 X 0.2 [ m2] 试件厚度0.01 [m]
试件材料密度p =1200 [ kg/m3] 加热功率P: [w]
计算:计算热流密度q c[w/ m]
准稳态时的温差厶t (平均值)「C ]
准稳态时的温升速率世[C /S]
然后,即可计算出试件的导热系数入[w/m ? k ]和比热c[J/ kg ? C ]