电磁学第5章节电磁感应3

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《电磁感应》课件

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法拉第电磁感应定律
1 定义表述
法拉第电磁感应定律描述了磁场变化引起的感应电动势,公式为:ε = -dφ/dt。
2 实验验证
众多实验证明了法拉第电磁感应定律的正确性,奠定了电磁感应理论的基础。
3 应用举例
该定律的应用广泛,例如电磁感应式发电机、电磁感应式传感器等。
感应电动势
1 定义及表述
感应电动势是指由电磁感 应产生的电势差,其大小 与磁场变化速率成正比。
2 感应电动势的大小和
方向
感应电动势的大小由磁场 变化率决定,方向由法拉 第电磁感应定律确定。
3 应用举例
感应电动势的应用包括变 压器、感应加热器等。
互感和自感
1 互感的定义和公式
互感是指两个或多个线圈之间的电磁耦合现象,互感系数由线圈的结构和位置决定。
2 自感的定义和公式
自感是指线圈本身产生的电磁感应现象,与线圈中的电流和线圈自身的结构有关。
3 应用举例
互感的应用包括变压器、电感传感器等;自感的应用包括自感式传感器、LC振荡电路等。
变压器
1 变压器的定义和结构
变压器是一种利用电磁感 应原理改变交流电压和电 流的装置,由铁心和线圈 组成。
2 变压器的原理
变压器通过磁场感应,将 输入线圈的电能转移到输 出线圈上,实现电压的升 降。
3 变压器的应用
变压器广泛应用于电力系 统、电子设备以及各个行 业的电力供应。
电磁感应的应用
发电机
发电机利用电磁感应原理将 机械能转化为电能,广泛应 用于发电厂和便携式发电设 备。
电动机
电动机是利用电磁感应原理 将电能转化为机械能的装置, 广泛应用于各种设备和交通 工具。
电磁铁
电磁铁是利用电磁感应产生 的磁场,产生强大吸力的装 置,广泛应用于工业和实验 室等领域。

2024年初二物理下册标准教案通用

2024年初二物理下册标准教案通用

2024年初二物理下册标准教案通用一、教学内容本教案依据2024年初二物理下册教材第5章《电磁学》的内容进行设计。

详细内容包括:第1节“磁场和磁感线”,第2节“磁体和磁极”,第3节“电流的磁效应”,第4节“电磁感应”。

二、教学目标1. 理解磁场、磁感线、磁体、磁极等基本概念,掌握电流的磁效应和电磁感应现象。

2. 能够运用安培定则判断磁场的方向,运用法拉第电磁感应定律计算感应电流。

3. 培养学生动手实践、观察现象、分析问题、解决问题的能力。

三、教学难点与重点重点:磁场、磁感线、磁体、磁极、电流的磁效应、电磁感应。

难点:安培定则的应用、法拉第电磁感应定律的理解和运用。

四、教具与学具准备1. 教具:磁性材料、电流表、电压表、导线、电池、指南针、电动机。

2. 学具:磁性材料、导线、电池、指南针。

五、教学过程1. 实践情景引入:展示磁性材料相互吸引、排斥的现象,引导学生思考背后的原因。

2. 新课导入:讲解磁场、磁感线、磁体、磁极等概念,通过实验演示电流的磁效应。

3. 例题讲解:运用安培定则判断磁场的方向,解析电磁感应现象。

4. 随堂练习:学生分组进行实验,观察磁性材料在电流作用下的运动,判断磁场的方向。

5. 知识拓展:介绍电磁感应在生活中的应用,如发电机、变压器等。

六、板书设计1. 磁场、磁感线、磁体、磁极等基本概念。

2. 安培定则。

3. 法拉第电磁感应定律。

七、作业设计1. 作业题目:计算题、实验题、应用题。

(1)判断下列说法是否正确:通电导体周围存在磁场。

(2)运用安培定则,判断给定电流方向的磁感应线分布。

(3)设计一个实验,验证电磁感应现象。

2. 答案:略。

八、课后反思及拓展延伸1. 教学反思:关注学生对磁场、磁感线等概念的理解,及时解答学生的疑问,提高课堂效果。

2. 拓展延伸:引导学生关注电磁学在科技发展中的应用,如磁悬浮列车、无线充电技术等。

组织课外实践活动,提高学生的实践能力。

重点和难点解析1. 教学难点与重点的确定。

初中物理《电磁感应》ppt课件

初中物理《电磁感应》ppt课件
3)感应电流的方向跟_运_动__方向、 __磁__场__方向有关。
4)在电磁感应中,把_机__械__能转化为
__电__能。
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电磁感应 发电机
高坪中学 吕福文
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拉第的发现
奥斯特发现通电直导 线周围存在磁场
电场能够产生磁场
磁场能 够产生 电场吗?
我坚信电与磁的关 系必须被推广,如 果电流能产生磁场, 磁场也一定能产生
电流!
???
法拉第(1791-18最6新7课) 件
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什么情况下磁可以生电
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什么情况下磁可以生电
感生电流的方向与磁场方向
和切割磁感线方向有关。
能转化量:机械能转化为电能
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二、电磁感应的应用—发电机
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发电机
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11最新课件12源自最新课件131 交流电:大小和方向发生周期性变化的电流叫 做交变电流,简称交流电。
2 频率:在交流电中,1s内完成周期性变化的次 数叫做频率,单位是赫兹(Hz)。
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实验探究:磁如何生电
将线圈放入磁场中:无电流
猜想与假设 闭合电路
切割磁感线
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制定计划与设计实验
灵敏电 流计
5
实验装置图
序 磁场 运动 有无 电流 号 方向 方向 电流 方向
1
灵敏电 2
流计
3
4 5
6
7
将磁铁的N、S极对调
8
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大学物理电磁感应电磁场和电磁波PPT课件

大学物理电磁感应电磁场和电磁波PPT课件

③ 连接MN成一回路 常数ddt 0
NM MN NM MN2RvB
例4 已知如图 求 的大小和方向
解:
fg
① 用动生电动势公式
I
v
l2
设回路方向: e—f—g—h—e
x e l1 h
effggh he
fghe0
ef hg (v B )d l(v B )d l
作匀速转动. 求线
圈中的感应电动势.

N
enO
'
B

iR
O
已知 S, N,, 求 .
解 设 t 0 时,
en与
B同向
,

t
N
N NB co S ts
enO
'
B

dNBSsint
dt
ω
令 mNBS
则 msint
O
iR
msint
金属块
发接 生高 器频
抽真空 金 属 电 极

尼 摆N
S
涡电流加热金属电极
*12-3 自感和互感
自感现象
L
R
通过线圈的电流变化
时,线圈自身会产生感应 现象.
一 自感电动势 自感 穿过闭合电流回路的磁通量
ΦLI
(1)自感 LΦI
若线圈有 N 匝,
IB
磁通匝数 N Φ自感 L I
一 电磁感应现象 磁铁相对线圈运动
通电线圈相对线圈 运动
磁场中运动的导体所产生的感应现象
二 电磁感应定律
电流通断时所产生的
当穿过闭合回路所围 感应现象
面积的磁通量发生变化时,
回路中会产生感应电动势,

电磁感应现象 课件

电磁感应现象   课件
电磁感应现象
一、划时代的发现
1.1820 年丹麦物理学家奥斯特发现了电流的磁效应,即“电能生磁”。 2.1831 年英国科学家法拉第发现了电磁感应现象,即“磁可以生电”。
思考电流的磁效应与电磁感应现象有什么区别?
提示:尽管这两种现象都说明了电现象与磁现象之间有密切的联系,但 它们是因果关系相反的两类现象,电流的磁效应是“电生磁”,而电磁感应现 象是“磁生电”。
●名师精讲●
1.产生感应电流的常见情况
(1)导线 ab 切割磁感线时,闭合回路产生电流(如图甲)。 (2)磁铁插入或拔出线圈时,回路中产生电流(如图乙)。 (3)如图丙,当开关 S 闭合或断开时,回路 B 中产生电流;滑动变阻器向 上或向下滑时,回路 B 中产生电流。
2.感应电流的产生条件 感应电流的产生条件,归根结底,是穿过闭合电路的磁通量发生变化,而 不是穿过闭合电路磁通量的有无或大小。即使闭合电路中有很强的磁场, 其磁通量尽管很大,但不发生变化时,仍无感应电流产生。
【例题 2】 如图所示,竖直放置的长直导线通有恒定电流,有一矩形线 框与导线在同一平面内,在下列情况中,线圈能产生感应电流的是( )
A.导线中电流变大 B.线框向右平动 C.线框向下平动 D.线框以 ab 边为轴转动 E.线框以直导线为轴转动
解析:本题考查的内容是感应电流的产生条件。 对 A 选项,因 I 增大而引起导线周围的磁场 增强,使穿过线框的磁通量增大,故 A 正确。 对 B 选项,因离开直导线越远,磁感线分布 越疏(如图甲所示),因此线框向右平动时,穿过 线框的磁通量变小,故 B 正确。 对 C 选项,由图甲可知,线框向下平动时穿过线框的磁通量不变,故 C 错 误。 对 D 选项,可用一些特殊位置来分析。当线框在图甲所示位置时,穿过 线框的磁通量最大;当线框转过 90°时,穿过线框的磁通量为零,因此可以判 定线框以 ab 边为轴转动时磁通量一定变化,故 D 正确。 对 E 选项,先画出俯视图如图乙所示,由图可看出,线框绕直导线转动时, 在任何一个位置穿过线框的磁感线条数均不变,因此无感应电流,故 E 错误。

电磁感应现象 课件

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二、电磁感应的产生条件 1.磁通量:穿过某一面积的磁感线条数叫作穿过该面积的磁通量. 2.磁通量公式:Φ=BS,其适用条件:①匀强磁场;②B 与 S 垂直. 3.磁通量单位:韦伯,简称韦,1 W b=1 T· m 2. 4.产生感应电流的条件:①闭合电路;②磁通量发生变化.
一、磁通量
活动与探究
引起磁通量变化的因素有哪些?
位置磁通量最大,若线框以 ab边为轴转动,则磁通量变小,故 C 对;若线框
以导线为轴转动,在任何情况下磁感线与线框所在平面均垂直,磁通量
不变,故 D 错.所以本题正确选项为 B 、C . 答案:B C
.
[思路点拨]本题关键是解决 Φ=BS 中的 S 和 B 必须垂直.
解析:线圈平面 abcd与磁感应强度 B方向不垂直,不能直接用 Φ=BS 计算,处理时可以用不同的方法.
方法一:把 S 投影到与 B 垂直的方向即水平方向,如图中 a'b'cd,S⊥=Scos θ,
故 Φ=BS⊥=BScosθ. 方法二:把 B 分解为平行于线圈平面的分量 B∥和垂直于线圈平面 的分量 B⊥,显然 B∥不穿过线圈,且 B⊥=Bcosθ,故 Φ=B⊥S=BScosθ. 答案:BScos θ
么没能探测到这种效应?
答案:安培在实验中利用多匝通电线圈来获得磁场,而线圈内悬挂
一闭合线圈,在多匝线圈通入恒定电流情况下,产生稳定的磁场,这样闭 合线圈内磁通量不变,所以根本没有产生感应电流,所以磁铁也就不能
使悬挂的可动线圈转动起来.
迁移与应用
例2
如图所示,竖直放置的长直导线通有图示方向的恒定电流 I,有一闭 合矩形金属线框 abcd 与导线在同一平面内,在下列情况中,能在线框中
二、产生感应电流的条件 活动与探究

电磁感应现象 课件

电磁感应现象    课件
图3-1-2
①条形磁铁插入螺线管的过程中,线圈 B 中磁通量增加,电流 表指针发生偏转; ②条形磁铁静止在螺线管中不动时,线圈 B 中磁通量不变,电 流表指针不发生偏转; ③条形磁铁从螺线管中拔出的过程中,线圈 B 中磁通量减少, 电流表指针发生偏转;
(3)利用通电螺线管的磁场 如图 3-1-3 所示,用导线把一个大螺线管 B 与电流表连接成闭 合电路,套在大螺线管 B 中的小螺线管 A 通过滑动变阻器、开 关与电源连接.
解析 电磁感应是指“磁生电”的现象,而小磁针和通电线圈 在磁场中转动及受磁场力的作用,反映了磁场力的性质.所以 A、B、D 不是电磁感应现象,C 是电磁感应现象. 答案 C
感应电流有无的判断
【典例 2】 如图 3-1-5 所示,竖直放置的长直导线通有图示方
向的恒定电流 I,有一闭合矩形金属框 abcd 与导线在同一平面
内,在下列情况中,能在线框中产生感应电流的是( ).
A.线框向下平动
B.线框向右平动
C.线框以 ab 为轴转动 D.线框以直导线为轴转动
图3-1-5
解析 闭合线框 abcd 若平行于导线向下平动,穿过线框的磁通 量不变,不能产生感应电流,故 A 错;线框若垂直于导线向右 平动,远离导线,则线框中的磁感应强度减小,穿过线框的磁 通量减小,故 B 对;线框在图示位置磁通量最大,若线框以 ab 为轴转动,则磁通量变小,故 C 对;若线框以导线为轴转动, 在任何情况下磁感线与线框所在平面均垂直,磁通量不变,故 D 错;所以本题正确答案为 B、C. 答案 BC
结论 不论用什么方法,不论何种原因,只要使穿过闭合电路的磁通 量发生变化,闭合电路中就有感应电流产生.
产生感应电流的条件 (1)闭合电路;(2)磁通量发生变化.

电磁学 第五章 电磁感应2

电磁学  第五章  电磁感应2

ε21
线圈 1所激发的磁场通过线圈 2的磁通链数 所激发的磁场通过线圈 的磁通链数
ϕ21 = ∫ B ⋅ dS = M21I1
dϕ21 dI1 ε21 = − = −M21 dt dt
2
线圈2所激发的磁场通过线圈 的磁通链数 线圈 所激发的磁场通过线圈1的磁通链数 所激发的磁场通过线圈 1
I1
ε12
2)可以证明两个给定的线圈互感系数 )可以证明两个给定的线圈互感系数 计算同轴螺线管的互感系数: 计算同轴螺线管的互感系数:
M21 = M12 = M
已知两个共轴螺线管长为 l,匝数为 1 、N2, ,匝数为N 管内充满 µ 的磁介质
∵ B1 = n 1 µI1
N1
线圈1产生的磁场通过线圈 的磁通链数 线圈 产生的磁场通过线圈2的磁通链数 产生的磁场通过线圈 l Ψ21 = N 2 ϕ21 = N 2 B1S = N 2 (µ N1 I1S) l = µ n 1 n 2 V I1= M21 I1 l l 同理可得: 同理可得: N2 Ψ12 = N1ϕ12 = N1 (µ I 2S) = µ n 2 n 1 V I 2 = M12 I2 l
2011-6-29
有两个“无限长” 其间充满µ 例2 有两个“无限长”的同轴电缆 ,其间充满µ 的均 其间充满 若内外圆筒的半径分别为R 匀磁介质 , 若内外圆筒的半径分别为 1 和R2 ,求电缆单 求电缆单 位长度的自感系数。 位长度的自感系数。 解: 两圆桶之间 B =
µI
2 πr dϕ = B ⋅ dS = BdS = Bld r
例1、被限制在半径为R的无限长圆柱内的均匀磁场,B均匀增加, 被限制在半径为R的无限长圆柱内的均匀磁场, 均匀增加, 计算两段导线CD与 的感应电动势, (1)计算两段导线 与AOM的感应电动势,并分别比较 、M 的感应电动势 并分别比较A、 两点及C、 两点的电势高低 两点的电势高低( 为圆心 为圆心, 的长度为 的长度为l 两点及 、D两点的电势高低(O为圆心,CD的长度为 ); 若有一长为2R的导体棒 以速度v横扫过磁场, 的导体棒, (2)若有一长为 的导体棒,以速度v横扫过磁场,试求在图示 EF位置的感应电动势 位置的感应电动势; 的EF位置的感应电动势; (3)若在垂直磁场的平面内放入两种不同材料的半圆环组成的半 径为r的金属圆环,圆心在O点 两部分电阻分别为R 径为r的金属圆环,圆心在 点,两部分电阻分别为 1和R2,试比 两点的电势高低。 较A′与M′两点的电势高低。

初中物理《电磁感应》课件

初中物理《电磁感应》课件

法拉第电磁感应定律
法拉第电磁感应定律描述了感应电动势与磁通量变化的关系。当磁通量变化 时,感应电动势的大小与磁通量变化率成正比,方向由右手定则确定。
感应电动势的计算方法
计算感应电动势需要知道磁通量变化的速率和磁场的特征。可以使用法拉第 电磁感应定律以及合适的数学公式来计算感应电动势的大小。
感应电动势的方向确定
洛伦兹力与感应电动势的关系
洛伦兹力与感应电动势紧密相关,它们是电磁感应现象中的两个重要方面。 感应电动势通过洛伦兹力来做功,从而产生电能。
感应电动势的方向由右手定则确定。按照手指的方向来判断磁场的方向和导 体中感应电流的方向,拇指所指的方向就是感应电动势的方向。
感应电流的概念
当导体中有感应电动势时,会在导体中产生感应电流。感应电流会产生一个与磁场相互作用的有感应电流时,在磁场中产生的力。洛伦兹力与导体内感应电流的大小和方向有关,它 是电磁感应现象中的重要概念。
初中物理《电磁感应》课 件
欢迎来到初中物理《电磁感应》课件!通过这个课程,我们将探索电磁感应 的奥秘,了解它的工作原理以及它在日常生活和现代科技中的应用。
电磁感应的概念
电磁感应是指当导体中的磁通量发生变化时,会在导体中产生感应电动势和感应电流。这一现象由英国物理学 家迈克尔·法拉第在19世纪首次发现。

【大学物理】电磁感应.pdf

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实验三:
将闭合回路置于稳恒磁场B中,当导体棒在导 体轨道上滑行时,回路内出现了电流。
结论:
当穿过闭合回路 的磁通量发生变化 时,不管这种变化 是由什么原因产生 的,回路中有电流 产生。这一现象称 为电磁感应现象。
v
bB
c
a
d
电磁感应现象中产生的 电流称为感应电流,相应的 电动势称为感应电动势。
二 电磁感应定律
第八章
变化的电磁场
§8.1 电磁感应定律
8-1-1 法拉第电磁感应定律
法拉第(Michael Faraday, 1791-1867),伟大的英国物理学 家和化学家.他创造性地提出场的 思想,磁场这一名称是法拉第最 早引入的.他是电磁理论的创始人 之一,于1831年发现电磁感应现 象,后又相继发现电解定律,物 质的抗磁性和顺磁性,以及光的 偏振面在磁场中的旋转.
0
i
d dt
i 0
L
B 0
d dt
0
i 0
i
L
B
i
B
L
i
Φ0 Φ0
d 0 dt
i 0
d 0 dt
i 0
8-1-2 楞次定律
(1)在发生电磁感应时,导体回路中感应电流 的方向,总是使它自己激发的磁场穿过回路面积 的磁通量去阻止引起感应电流的磁通量的变化。
楞Ii 次定律: v
Ii
v
(2)感应电流的效果总是反抗引起感应 电流的原因。
max
NB0S
10 0.05 6 104 V 0.03V 0.01
感生电qi荷(t )量 为0:Ii d1t 000.0R5261NR04 C0 1.5 104C
例3 在无限长直载流导线的磁场中,有一运动的导体

电磁感应PPT课件

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11.2.1 运动导体中的感应电动势
dΦm d(BS)
dt
dt
Babdx Bl
dt
d
a
l
x
c
b
单位时间内导线切割的磁场线数
B
动生电动势的非静电力
非静电力
F m e( B )
非静电场强
EK
Fm
B
e
d
a
B
l
c x b Fm
动生电动势
baE Kdlba(B )dl
➢ 讨论
(1) 注意矢量之间的关系
按此原理设计的测量磁通的装置称为磁通计。
例 在无限长直载流导线的磁场中,有一运动的导体线框,导
体线框与载流导线共面 求 线框中的感应电动势 解 通过面积元的磁通量
dΦmBdS2 π0Ixbdx
Φ mdΦ mlla2 π 0Ixbdx
I l x
a
b
dx
20πIblnll a
(选顺时针方向为正)
F m 2 u F m 2 e u B euB
功率为
F m ( u ) ( F m 1 F m 2 ) ( u ) 0
例 在空间均匀的磁场中导线ab绕oo’ 轴以匀角速度ω旋转
求 导线ab中的电动势
解 B BlB s in
a/2

a 2
互感系数
MΦ0aln3
I 2π
互感电动势
M
dI dt
20πaln3I0cost
dr r
例 计算共轴的两个长直螺线管之间的互感系数
设两个螺线管的半径、长度、 匝数为 R 1,R 2,l1,l2,N 1,N 2
1
解 设 I1
l1 l2 l,R 1R 2

物理初中教材第五章电磁学与电磁感应

物理初中教材第五章电磁学与电磁感应

物理初中教材第五章电磁学与电磁感应电磁学与电磁感应第一节电磁学基础电磁学是物理学中的重要分支,研究电、磁现象以及电磁场的性质和相互作用。

电荷是电的基本量子,带电物体之间存在相互作用力,这种力被称为电场力。

电场力遵循库仑定律,即电场力与电荷之间的距离成反比,与电荷的数量成正比。

电场力的存在使得电荷可以发生运动,并产生电流。

第二节电磁感应现象电磁感应是磁场和电场相互作用的结果。

法拉第电磁感应定律描述了磁场变化时在导线中产生的感应电动势。

当导体相对于磁场运动或磁场相对于导体发生变化时,感应电动势会在导线中产生。

这一定律表明了电磁感应和电磁场的密切关系。

第三节法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律是电磁学中的重要定律之一,它描述了磁场变化引起的感应电动势的大小和方向。

根据法拉第电磁感应定律,感应电动势的大小与导体中的感应磁通量变化率成正比。

这一定律的数学表达式为:ε = -N*dΦ/dt其中,ε是感应电动势,N是线圈匝数,Φ是磁通量,t是时间。

负号表示感应电动势的方向与磁通量变化方向相反。

第四节感应电动势和电磁感应现象感应电动势的存在引发了一系列的电磁感应现象。

其中最著名的是电磁感应产生的电流。

当导体中存在感应电动势时,如果导体形成闭合回路,感应电动势会驱动电荷在导体中产生环流,形成感应电流。

这一过程称为磁电感应产生的电流。

第五节过渡电磁感应过渡电磁感应是指当磁场发生变化时,在导体中产生的临时感应电流现象。

当一个导体位于变化的磁场中时,由于磁通量的变化,导体中会产生感应电动势。

根据法拉第电磁感应定律,当磁通量发生变化时,导体中会产生感应电流,形成过渡电磁感应。

第六节恒定电磁感应恒定电磁感应是指在恒定磁场中静止的导体中产生的感应电动势。

当一个导体静止在恒定磁场中时,导体中不会有感应电流产生。

根据法拉第电磁感应定律,只有当磁场或导体运动时,才会在导体中产生感应电动势。

总结:电磁学与电磁感应是物理学中重要的章节。

《电磁感应电磁场》PPT课件

《电磁感应电磁场》PPT课件
麦克斯韦提出了“感生电场〞和“位移电 流〞两个假说,从而建立了完整的电磁场理 论体系——麦克斯韦方程组
本章主要研究电场和磁场相互激发的规律
§12.1 电磁感应的根本定律
一、电磁感应现象
1820年,奥斯特发现: 电流磁效应 电 流 产生 磁 场 产 ?生 对称性 → 磁的电效应?
1831年,法拉第 经过了十年不懈的探索,发现 电磁感应现象
S
S
BSOACO 1 BL2
2
i
d
dt
1BL2 d
2 dt
1BL2
2
符号表示方向沿AOCA
OC、CA段没有动生电动势
A
θ
0
C
(2) 将铜棒换成金属圆盘,可看作是由无数根并联的
金属棒OA组合而成,故盘心O与边缘A之间的动生电
动势仍为
i
1BL2
2
例:长直导线中通有电流I,长为l的金属棒ab,以
平行于直导线作匀速运动,棒与电流I垂直,它的a
d W F kd lqE kdl
W F k d l q E k d l
电荷q在含有非静电力的闭合回路中绕行一周时,
非静电力做的功为
W qE kdl
电源又可以看成是将其他形式的能量转换成电能的 装置.
2.定义:
电源电动势等于单位正电荷绕闭合回路一周过
程中,非静电力所做的功
W
q
Ekdl
法拉第 〔Michael Faraday, 1791-1867〕,伟大的 英国物理学家和化学家. 他创造性 地提出场的思想,磁场这一名称 是法拉第最早引入的. 他是电磁理 论的创始人之一,于1831年发现 电磁感应现象,后又相继发现电 解定律,物质的抗磁性和顺磁性, 以及光的偏振面在磁场中的旋转.

五电磁感应PPT课件

五电磁感应PPT课件
的均匀磁介质 , 求其自感 .
L
解 两圆筒之间
B I
2πr
R1 Q
如图在两圆筒间取一长为 的面
R
, 并将l 其分成P许多Q小R面S元.
I Ir
l
则 dΦ B dS Bldr
Φ dΦ R2 I ldr
R1 第2π五章r —— 电磁感应
P
S
R2
dr
27
§3 互感和自感
§2 动生电动势和感生电动势
三 涡电流
感应电流不仅能在导电回 路内 出现, 而且当大块导体与磁场有 相对运动或处在变化的磁场中时 ,在这块导体中也会激起感应电 流.这种在大块导体内流动的感应 电流,叫做涡电流 , 简称涡流.
应用: 热效应、电磁阻尼效应.
第五章 —— 电磁感应
19
§3 互感和自感
《电磁学》 多媒体教学课件
西安电子科技大学理学院
第五章 电磁感应
§1 电磁感应定律 §2 动生电动势和感生电动势 §3 互感和自感
第五章 —— 电磁感应
2
§1 电磁感应定律
法拉第(Michael Faraday, 17911867),伟大的英国物理学家和化学家.他创 造性地提出场的思想,磁场这一名称是法拉 第最早引入的.他是电磁理论的创始人之一, 于1831年发现电磁感应现象,后又相继发现 电解定律,物质的抗磁性和顺磁性,以及光 的偏振面在磁场中的旋转.
a 2r
2
a
I
l
r
dr
b a
M M 2 0l ln b
I1
2 a
第五章 —— 电磁感应
22
§3 互感和自感 二 自感系数
穿过闭合电流回路的磁通量

电磁感应课件ppt

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右手定则在直流电中的应用
用于判断电流方向与磁场方向的关系。
右手定则在交流电中的应用
用于判断电流方向与磁场方向的关系,但需注意交流电的矢量性。
楞次定律与右手定则的实例
楞次定律的实例
当一个条形磁铁插入线圈时,线 圈中会产生抵抗磁通变化的感应 电流,从而阻碍磁铁的插入。
右手定则的实例
当直流电通过一个线圈时,用右 手握住线圈,拇指指向电流方向 ,四指指向即为磁场方向。
法拉第电磁感应定律
说明电磁感应现象,磁场可由 电场感应产生,而电场也可由
磁场感应产生。
麦克斯韦方程组的实例
静电场的电势分布
通过电势分布来描述静电场的性质和规律 。
恒定电流的磁场
描述恒定电流产生的磁场分布和性质,如 磁感线的形状和方向。
电磁感应现象
如发电机的工作原理,磁场感应电场,电 场感应磁场等。
• 安培环路定律:$ • abla \times \overset{\longrightarrow}{E} = -\frac{\partial \overset{\longrightarrow}{B}}{\partial t}$ • 法拉第电磁感应定律:$ • abla \times \overset{\longrightarrow}{B} = \mu_{0}\overset{\longrightarrow}{J} + \frac{\partial
VS
详细描述
将一根导线置于磁场中,并通以交变电流 ,根据右手定则,用右手握住导线,让大 拇指指向电流方向,四指的弯曲方向就是 磁场方向。在实验中,可以通过观察电流 表指针的偏转方向来验证右手定则。
谢谢您的聆听
THANKS
楞次定律的表述
感应电流的方向总是要使感应电动势反抗 引起感应电流的原磁场的磁通变化。

电磁感应现象课件

电磁感应现象课件
寿命。
广泛应用
电磁感应驱动技术可广泛应用于 电机、泵、阀门等设备的驱动和 控制,为工业生产提供强大的动
力支持。
06
电磁感应现象在其他领域的应 用
Chapter
电磁感应现象在军事领域的应用
电磁感应在武器制造中的应用
01
利用电磁感应原理制造的武器能够提高杀伤力和命中率,如电Fra bibliotek磁炮和电磁导弹。
电磁感应在军事通信中的应用
楞次定律
总结词:重要应用
详细描述:楞次定律是电磁感应现象的一个重要应用,它表述了感应电流的方向总是试图阻止产生它 的磁场变化。
电磁感应现象的微观解释
总结词:微观机制
详细描述:电磁感应现象的微观解释涉及到电子、光子等微观粒子的行为和相互作用,揭示了电磁感应的微观机制。
03
电磁感应现象的实验研究
Chapter
实验结果的分析与讨论
结果分析
根据实验数据,分析电磁感应现象的规律,如法拉第电磁感 应定律等。
结果讨论
对实验结果进行讨论,探讨电磁感应现象在生产和生活中的 应用,如发电机、变压器等。同时,也可以引导学生思考电 磁感应现象在其他领域的应用,如医学、军事等。
04
电磁感应现象在日常生活中的 应用
Chapter
19世纪初,英国物理学家迈克尔·法拉 第通过实验发现了电磁感应现象,为 电磁学的发展奠定了基础。
电磁感应现象的应用领域
无线电、电视、电脑等现代电子 设备中,电磁感应现象被广泛应 用于信号的传输和处理。
核磁共振成像技术利用电磁感应 原理检测人体内部结构,为医学 诊断提供重要手段。
电力工业 电子技术
磁悬浮技术 医疗领域
电磁感应现象的实验装置与操作方法
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0 NI d B dS BdS hdr 2r
h
D1
D2
0 NI D2 0 NI hdr 2 h ln D 1 D 2r
1
D2 2
2
0 NI D2 0 NIh D2 根据题意 h ln e 2 D1 D1 2
(2) L N 0 N Ih 2 105 H I 2
在方线圈中引起的磁通量为 BS nI S 21 0 2 1 ~ 2
21 M 21 0 nS I2
利用 M12 M 21
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dI1 nS dI nSI cos t 12 M12 0 0 0 dt dt
3、同轴螺旋管的互感系数和自感系数的关系:
2
di 0 N 2 hI0 ( 3) L sin t dt 2
例3、如图所示,截面积为S,单位长度上匝数为n的螺 绕环上套一边长为L的正方形线圈。现在正方形线圈中 通以交变电流 I I0 sin t ,螺绕环两端为开路,试求 螺绕环两端的互感电动势。
0 NI2 解:设螺绕环I2,产生的磁场为 B 0 nI 2 2 r
a a’
b b’
L L1 L2 2 L1L2 0 L L1 L2 2 L1L2 0.20H
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a a’
b b’
ab a 'b' L 0.05H dI 2 2L dI1 dI1 L M dt dt dt d I dI 2L ( ) L dt 2 dt
线圈储存的磁能等于通电建立磁场过程中,电源 反抗自感电动势所做的功。
自感磁能:
2、 互感磁能
1 2 Wm LI (I ) 2 R
先使线圈1电流从0到 I1 ,电源 1 做功,储存在线圈1的自感磁能 1 2 W1 L1I1 2
N1
N2
k2 2
1
k1
合上开关k2电流 i2 增大时,在回路1中的互感电动势:
4、线圈的连接:
顺接
L L1 L 2 2M
I
N1
N2
i L1 M 21 L2 M12
dI dI dI dI L1 M L 2 M dt dt dt dt
B1 B2
反接 L L1 L 2 2M 若无漏磁
已知 l、匝数分别为N1 、N2,
M M21 M12 n1n 2 V
由无限长螺线管的自感系数可知
N1
2 2
L1 n V
2 1
L 2 n V
l
N2

M L1L2
无漏磁——即彼此磁场完全穿过 有漏磁:
M k L1L 2
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耦合系数k——与线圈的相对位置有关。 0 k 1
5、磁场的能量 1)自感磁能:
电容器充电以后储存了能量, 当极板电压为U时储能为:
1 WC CU 2 2 自感为 L的线圈, 通有电流 I 所储存的磁能等于这
电流消失时自感电动势所做的功.
i:
I0
di L L dt
L iR (idt ) A L Lidt
0 I L
M12 M 21
2、互感系数和自感系数的计算:
LI L I
2
21 12 21 M21I1 M I1 I2
实际应用中:
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dI 2 12 12 M12 M dI1 dt dt dI L L L L dI dt dt
di 1 2 idt LI Wm 2 dt
L iR
L iR (idt )
idt Lidt i Rdt
2
电源反抗自感电动势所做的功
di i : 0 I L L dt di I 1 A L Lidt 0 L idt LI 2 dt 2
自感 ——自身回路的磁通量与回路的电流成正比. 互感 ——线圈中的磁通量与对方的电流成正比
12 M12 I1 M 12
LI L I 12
I1
I1(t)
2
(1) 自感(互感)系数是线圈几何尺度、相对位置等的函 数,与电流的变化率无关 (2)可以证明两个给定的线圈互感系数相等 (3) 法拉第定律可求自感(互感)电动势 dI1 d dI 12 M12 L L dt dt dt
di2 12 M 12 dt
线圈1的电源维持 I1, 反抗互感电动势的功
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dI L1 L 2 2M dt
B2
N1 N2
B1
L L1 L 2 2 L1L 2
例4、在纸筒上绕有两个相同 的线圈L1=L2=0.05H 求:1)a和a’相接,Lbb’ 2) a’和b相接,Lab’ 3)aa’ 相接, bb’相接 反接 顺接 a a’ b b’ 并联
l R2 L ln I 2π R1
I
I r
P
R2
l
S
L R2 L0 ln 单位长度的自感 2018/7/24 l 2π R1
dr
例2、矩形截面螺绕环(尺寸如图)上绕有N匝线圈, 已 知若线圈中通有电流I,通过螺绕环截面的磁通量为 0 NIh 2 (1)求螺绕环内外直径之比; (2)若h=0.01m,N=100匝,求螺绕环的自感系数; (3)若线圈通以交变电流 i I 0 cos t ,求环内感应电 动势。 解(1)设螺绕环中通有电流I,产生磁场 B 0 NI 2r
例1 有两个“无限长”的同轴电缆 ,其间充满 的均 匀磁介质 , 若内外圆筒的半径分别为R1 和R2 ,求电缆单 位长度的自感系数。 解: 两圆桶之间 B
I
Hale Waihona Puke 2 πr d B dS BdS Bl dr
R2
R 1 Q
R
I ldr Il ln R2 R1 2πr 2π R1
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