大学物理:电磁学PPT

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大学物理《电磁学》PPT课件

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欧姆定律
描述导体中电流、电压和电阻之间关系的 定律。
电场强度
描述电场强弱的物理量,其大小与试探电 荷所受电场力成正比,与试探电荷的电荷 量成反比。
恒定电流
电流大小和方向均不随时间变化的电流。
电势与电势差
电势是描述电场中某点电势能的物理量, 电势差则是两点间电势的差值,反映了电 场在这两点间的做功能力。
电介质的极化现象
1 2
电介质的定义 电介质是指在外电场作用下能发生极化的物质。 极化是指电介质内部正负电荷中心发生相对位移, 形成电偶极子的现象。
极化类型 电介质的极化类型包括电子极化、原子极化和取 向极化等。
3
极化强度
极化强度是描述电介质极化程度的物理量,用矢 量P表示。极化强度与电场强度成正比,比例系 数称为电介质的电极化率。
磁场对载流线圈的作用
对于载流线圈,其受力可分解为沿线圈平面的法向力和切线方 向的力,分别用公式Fn=μ0I²S/2πa和Ft=μ0I²a/2π计算。
05
电磁感应原理及技 术应用
法拉第电磁感应定律
法拉第电磁感应定律的内容
01
变化的磁场会产生感应电动势,感应电动势的大小与磁通量的
变化率成正比。
法拉第电磁感应定律的数学表达式
安培环路定理及其推广形式
安培环路定理
磁场中B沿任何闭合路径L的线积分, 等于穿过这路径所围面积的电流代数 和的μ0倍,即∮B·dl=μ0∑I。
推广形式
对于非稳恒电流产生的磁场,安培环路 定理可推广为 ∮B·dl=μ0∑I+ε0μ0∂/∂t∮E·dl。
磁场对载流导线作用力计算
载流导线在磁场中受力
当载流导线与磁场方向不平行时,会受到安培力的作用,其大 小F=BILsinθ,方向用左手定则判断。

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电场性质
对放入其中的电荷有力的作用 ,且力的方向与电荷的正负有 关。
磁场性质
对放入其中的磁体或电流有力 的作用,且力的方向与磁极或
电流的方向有关。
库仑定律与高斯定理
库仑定律
描述真空中两个静止点电荷之间的相互作用 力,与电荷量的乘积成正比,与距离的平方 成反比。
高斯定理
通过任意闭合曲面的电通量等于该曲面内所包围的 所有电荷的代数和除以真空中的介电常数。
当导体回路在变化的磁场中或导体回路在恒定的磁场中运动时
,导体回路中就会产生感应电动势。
法拉第电磁感应定律公式
02
E = -n(dΦ)/(dt)。
法拉第电磁感应定律的应用
03
用于解释电磁感应现象,计算感应电动势的大小,判断感应电
动势的方向。
自感和互感现象分析
自感现象
当一个线圈中的电流发生变化时 ,它所产生的磁通量也会随之变 化,从而在线圈自身中产生感应 电动势的现象。
程称为磁化。随着外磁场强度的增大,铁磁物质的磁感应强度也增大。
03
铁磁物质的饱和现象
当铁磁物质被磁化到一定程度后,其内部磁畴的排列达到极限状态,此
时即使再增加外磁场强度,铁磁物质的磁感应强度也不会再增加,这种
现象称为饱和现象。
04
电磁感应与暂态过程
法拉第电磁感应定律及应用
法拉第电磁感应定律内容
01
06
现代电磁技术应用与发展趋势
超导材料在电磁领域应用前景
超导材料的基本特性:零电阻、完全抗磁性
超导磁体在MRI、NMR等医疗设备中的应用
超导电缆在电力传输中的优势及挑战
高温超导材料的研究进展及潜在应用
光纤通信技术发展现状及趋势

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2 2 B Bx B y 0.1T
Bz tan 0.57 Bx
300
~1012T ~106T ~7×104T ~0.3T ~10-2T ~5×10-5T ~3×10-10T
资料
原子核表面 中子星表面 目前最强人工磁场 太阳黑子内部 太阳表面 地球表面 人体
2.电场与磁场的相对性
S应线是闭 合的,因此它在任 意封闭曲面的一侧 穿入,必在另一侧 全部穿出。
↑载流螺线管的磁感应线 ←载流直导线的磁感应线 比较
1 e E dS
S
0
Q
dV
静电场中高斯定理反映静电场是有源场;
m B dS 0
安 培 演 示 电 流 相 互 作 用 的 装 置 ( 复 制 品 )
电流与电流之间的相互作用
I
F F
I
电流与电流之间的相互作用
I F
F
I
磁场对运动电荷的作用
电子束
+
磁场对运动电荷的作用
电子束
S N
+
我们得把问题引向一个更深的层次 思想深邃的科学家自问:磁铁究竟是什么?如 果磁场是由电荷运动激发的,那么来自一块磁铁的 磁场是否也可能是由于电流的的效果呢? 安培用通电螺线管很好地模拟了一个磁针:
①方向: 曲线上一点的切 线方向和该点的磁场 方向一致。 ②大小:
磁感应线的疏密反映磁场的强弱。
B
③性质: •磁感应线是无头无尾的闭合曲线,磁场中任 意两条磁感应线不相交。 •磁感应线与电流线铰链 通过无限小面元dS 的磁感应线数目dm与dS 的 比值称为磁感应线密度。我们规定磁场中某点的磁


2

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17
电磁学复习
基尔霍夫第一方程组(节点的电流方程) C
(Ii ) = 0
i
规定: 流出+,流入―;
通过节点电流的代数和为零。
r1 1
R1
2
R2
I2
r2
基尔霍夫第二方程组(回路的电压方程) I1
R
I
(Ii Ri ) (i ) 0 例 C:I1 I I2 0
i
L Er d
B dS S t
--对导线所围面积积分
28
电磁学复习
自感系数 L I
互感系数 M 12 21
i2
i1
自感磁能
WL

1 2
LI 2
互感磁能 WM = M I1I2
L

L
dI dt
12


M
d i2 dt
普适式(L一定)
长直螺线管: B = nI L = n2V
电磁学复习
第12章 直流电和交流电
12-1 电流 恒定电流 12-2 欧姆定律 焦耳定律 12-3 电源 电动势 12-4 全电路欧姆定律 12-5 基尔霍夫方程组 12-6 电容器的充放电过程 12-7 交流电
知识点:
恒定电路中路段电压和回路中电流的计算
典型例题:基尔霍夫方程组应用举例
典型习题:P74 12-7, 9, 11, 12, 13, 14, 15, 16

充介质
0
C


rC0



0
' '
在⊥E的表面出现极化电荷
E0
Pcos P n Pn

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N F4
O
F2 B
en
M,N F1
O,P B
F2
en
l1 l1 M F1 sin F2 sin Il2 B l1 sin ISB sin 2 2 M IS B m B 线圈有N匝时 m NIS
2 电流元的磁场
dB
P *
I

Idl
0 Idl dB er 2 4 r
——毕奥-萨伐尔定律
r
3
磁场的叠加原理
B Bi
i
B dB
例 1: 判断下列各点磁感强度的方向和大小.
1 8 2Βιβλιοθήκη dB 0 1、 5 点 :
7
Idl
R
6 5 4
例 5:
一半径为R,均匀带电Q的薄球壳。 求球壳内外任意点的电场强 度。
0 r R 如图,过P点做球面S1 E dS E dS 0 E 0
S1 S1
r
P
+ + +
+
S +1
O
如图,过P点做球面S2 rR E dS E dS Q / 0
rB
(electric potential )
点电荷电场 中的电势:
V
Q 40 r
电势的叠加 原理:
V Vi
i
点电荷电场中常取 无穷远处为电势零点
点电荷的电场线和等势面:
两平行带电平板的电场线和等势面:
+ + + + + + + + + + + +

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电场和磁场都由电荷产生,也都由电荷的受力 情况来检验。那么,这两种场之间到底有什么本质 的区别呢?
众所周知,电荷的静止与运动都是相对观察者 而言的,我们对运动与静止的描述依赖于所选择的 参照系,这样看来,电场和磁场的区别,也只有相 对意义了。
具体地说:给定一试验电荷,在不同的参照系 上,测定该试验电荷的受力情况从而辨认其周围空 间的电场和磁场,所得描述结果是不同的。
作用于
运动电荷 B
产生
三、磁感应强度(Magnetic Induction)
1. 磁感应强度 B 的定义:
对比静电场场强的定义 F q0 E
将一实验电荷射入磁场,运动电荷在磁场中 会受到磁力作用。
实验表明
① Fm v
② Fm q0v sin
2
时Fm达到最大值
Fm
q0
v
θ=0 时Fm= 0,
①方向:
曲线上一点的切线
方向和该点的磁场方
B
向一致。②大小:ຫໍສະໝຸດ 磁感应线的疏密反映磁场的强弱。
③性质:
•磁感应线是无头无尾的闭合曲线,磁场中任
意两条磁感应线不相交。
•磁感应线与电流线铰链
通过无限小面元dS 的磁感应线数目dm与dS 的 比值称为磁感应线密度。我们规定磁场中某点的磁
感应强度的值等于该点的磁感应线密度。
i jk
F e 0 v y 0 e(v yBzi v yBxk )
Bx 0 Bz
Fz e v y Bx
Bx
Fz e vy
8.69 10-2 T
B
Bx2
B
2 y
0.1T
tan Bz 0.57
Bx
300
资料
原子核表面 中子星表面 目前最强人工磁场 太阳黑子内部 太阳表面 地球表面

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0I B= ——(cos1 cos2) 4a
(6-16')
注意:1 、2是场点至导线两端的连线与导线的夹角2>1 ! 特例:无限长载流直导线 B 0 2 r B 2.圆电流的磁场 dB 0 IR2 B= ————— 2(R2+ x2)3/2 y P 0I 特例: 圆心处(x=0) B0= —— 2R
0 vq sin 2 4 r
B 变化!
3. 适用条件:v << c
名词介绍: 磁偶极子
电流的流向与法向成右手螺旋关系。 I 磁矩(磁偶极矩):
R
n pm
pm NIS n
大小:
(6-15)
pm NIS
方向:与电流流向成右手螺旋关系 注: 磁偶极子并不局限于圆形电流。
B dx
l d2
I
x d1
解:先求 B , 再求d m , 后积分出m 。 0 I B B // d S 2 x 0 I l dx d Φm B dS 2 x
0 Il d2 dx m B dS S 2 d1 x
O x 4a a 2a
0 Il d 2 ln 2 d1
? 通过S1 、 S2 磁通量之比
Φm dΦm B d S
S S
I
(6-17)
I
a O C
(6-18) (6- 19)
1
3.一段圆弧电流 在圆心处的磁场
R
I x O P x

O
0 I B 4R
(6-J1)
记住以上两类典型载流导线的B公式,解题时可直接引用! 注意方向!
解: 可看成两个直线电流的组合。B BL BL

大学物理电磁学总结(精华)ppt课件(2024)

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34
创新实验设计思路分享
组合实验法
将多个相关实验进行组合设计,以提高实验 效率和准确性。
对比实验法
通过对比不同条件下的实验结果,探究物理 现象的本质和规律。
仿真模拟法
利用计算机仿真技术模拟实验过程,以降低 成本和提高安全性。
2024/1/28
改进测量方法
针对传统测量方法的不足之处进行改进和创 新,提高测量精度和效率。
2024/1/28
23
自感和互感现象分析
自感现象是指一个线圈中的电 流发生变化时,在线圈自身中 产生感应电动势的现象。
互感现象是指两个相邻的线圈 中,一个线圈中的电流发生变 化时,在另一个线圈中产生感 应电动势的现象。
2024/1/28
自感和互感现象的产生都与磁 场的变化有关,它们是电磁感
应现象的重要组成部分。
麦克斯韦方程组可以推导出电磁波的存在和传播,是无线通信的理论基础 。
18
电磁波产生条件与传播方式
01
02
03
电磁波产生的条件是变 化的电场或磁场,即振 荡电路中的电荷或电流

电磁波的传播方式是横 波,电场和磁场相互垂 直且与传播方向垂直。
电磁波在真空中的传播 速度等于光速,且在不 同介质中的传播速度不
7
02
静电场与恒定电流
2024/1/28
8
静电场中的导体和电介质
静电场中的导体特性
静电感应现象
静电平衡条件
2024/1/28
9
静电场中的导体和电介质
导体表面电荷分布
电介质极化现象
电偶极子概念
2024/1/28
10
静电场中的导体和电介质
电介质极化机制

大学物理电磁学课件PPT

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d f I1 d l B =BI1dlsin(90/2)

0I2 0I1I2 = ————————I1Rd cos(/2) = ———cot(/2)d 2[2Rsin(/2)] 4
df
N
俯视图
力偶矩
dM= ——— cot(—)d 2Rsin( ) = ——— 4 2 I I R 0I1I2R 2 0 1 2 M cos d = ———— 0 2 2
L
例1.在匀强磁场中,有一长为 L 的载流直导线,其与磁场夹角 I 为 ,求磁场对它的作用力 f 。 I dl 解:任取一 I d l d f BI d l sin B
方向: 垂直纸面向里。各 d f 同向

f BI d l sin BI L sin
f
f d f I dl B
L L
(6-39)

的思路: 1) 求任一 I d l 的d f ;

I dl
I
2) 分解 d f
3) 合成
f f xi f y j
d fx d f y fx d fx
L
B
fy d fy
I
L
dfx
B
R

4 B I
f x BI d y =0 f y BI d x = BI l
0
3
(6-J3)
若为通电闭合回路?
结论:在稳恒的均匀磁场中,任意形状的通电导线所受的磁力
等效为连接该导线两端点的直线电流所受的磁力。 f I d l B
L
例3.求载流直导线在非匀强磁场中所受安培力。
B

大学物理电磁学PPT课件

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磁场是电流周围存在的一种特殊物质,它 对放入其中的磁体或电流有力的作用。
磁场的描述
磁场对电流的作用
磁场可以用磁感线来描述,磁感线的疏密 表示磁场的强弱,磁感线的切线方向表示 磁场的方向。
磁场对放入其中的电流有力的作用,这个力 的大小与电流的大小、磁场的强弱以及电流 与磁场的夹角有关。
电磁感应定律
电磁感应现象
当闭合回路中的磁通量发生变化时,回路中就会 产生感应电流,这种现象称为电磁感应现象。
楞次定律
感应电流的方向总是要阻碍引起感应电流的磁通 量的变化,即“增反减同”。
法拉第电磁感应定律
感应电动势与磁通量变化率的负值成正比,即E=n(ΔΦ)/(Δt),其中E为感应电动势,n为线圈匝数 ,ΔΦ为磁通量的变化量,Δt为时间的变化量。
在各向同性介质中传播特性
在各向同性介质中,平面电磁波的传播速度、传播方向和电场、磁场分量之间的关系遵 循一定的规律,如折射定律、反射定律等。
反射、折射和衍射现象
反射现象
当电磁波遇到介质界面时,一部分能量被反射回原介质,形成反 射波。
折射现象Βιβλιοθήκη 当电磁波从一种介质传播到另一种介质时,传播方向会发生改变, 形成折射波。
互感现象
当两个线圈靠近并存在磁耦合时,一个线圈中的电流变化会在另一个线圈中产 生感应电动势。互感系数与两个线圈的形状、大小、匝数以及它们之间的相对 位置有关。
交流电路基本概念及分析方法
交流电路基本概念
交流电路是指电流、电压和电动势的大小和方向都随时间作周期性变化的电路。与交流电相对应的是直流电,其 电流、电压和电动势的大小和方向均不随时间变化。
06
电磁学实验方法与技巧
常见电磁学实验仪器介绍

《电磁学》PPT课件

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新型电磁材料与技术
超构材料、拓扑电磁学、量子电磁学等
电磁学与其它学科的交叉融合
电磁生物学、电磁化学、电磁信息学等
电磁学在高新技术领域的应用
5G/6G通信、太空探测、新能源技术等
未来电磁学技术发展趋势展望
高性能计算与仿真技术、智能电磁感知与 调控技术等
感谢您的观看
THANKS
正弦交流电路基本概念
1
正弦交流电路是指电流和电压随时间按正弦规律 变化的电路。正弦交流电具有周期性、连续性和 可叠加性等特点。
2
正弦交流电的基本参数包括振幅、频率、相位和 初相位等,这些参数决定了正弦交流电的性质和 特征。
3
正弦交流电路的分析方法包括时域分析法和频域 分析法,其中频域分析法在复杂交流电路分析中 具有重要意义。
处于静电平衡状态的导体,其内部电场被屏蔽,使得外部电场无法对 导体内部产生影响。
电介质极化现象及机理
1 2 3
电介质极化
电介质在静电场作用下,其内部正负电荷中心发 生相对位移,形成电偶极子,这种现象称为电介 质极化。
极化机理
电介质极化的机理包括电子极化、原子极化和取 向极化等。不同电介质在静电场中的极化程度不 同,这与其内部结构有关。
超导材料在电磁领域应用前景
01
超导材料的基本特 性
零电阻、完全抗磁性
02
超导材料在电磁领 域的应用
超导磁体、超导电缆、超导电机 等
03
超导材料应用前景 展望
高温超导材料、超导电子学器件 等
太赫兹技术发展现状和挑战
太赫兹技术的概念和特点
介于微波和红外之间的电磁波
太赫兹技术发展现状
太赫兹源、太赫兹探测器、太赫兹波谱仪等

大学物理电磁学ppt完整版

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05 电磁感应现象和 规律
法拉第电磁感应定律内容
01
法拉第电磁感应定律指出,当一个回路中的磁通量发生
变化时,会在回路中产生感应电动势。
02
感应电动势的大小与磁通量的变化率成正比,即e=-
dΦ/dt,其中e为感应电动势,Φ为磁通量,t为时间。
03
法拉第电磁感应定律是电磁学的基本定律之一,揭示了
电磁感应现象的本质和规律。
01
变化的电场和磁场相互激发,形成电磁波。
电磁波传播方式
02
电磁波在真空中以光速传播,不需要介质。
电磁波传播特性
03
电磁波具有横波特性,电场和磁场振动方向相互垂直,且与传
播方向垂直。
电磁波谱及其在各领域应用
电磁波谱
按频率从低到高可分为无线电波、微波、红外线、可见光、紫外线、 X射线和伽马射线等。
无线电波
处于静电平衡状态的导体具有静电屏蔽效应,即外部电场 对导体内部无影响。这种效应在电磁屏蔽、静电防护等方 面有重要应用。
03 稳恒电流与电路 基础知识
稳恒电流条件及特点
稳恒电流条件
电路中各处电荷分布不随时间变化,即达到动态平衡状态。
稳恒电流特点
电流大小和方向均不随时间变化,呈现稳定的流动状态。
欧姆定律与非线性元件分析
技术应用
激光在科研、工业、医疗等领域有着广泛的应用,如激 光测距、激光雷达、激光切割、激光焊接、激光打印、 激光治疗等。随着科技的不断发展,激光的应用领域还 将不断扩大。
THANKS
感谢观看
激光原理及技术应用
激光原理
激光是一种特殊的光源,具有单色性、方向性和相干性 三大特点。激光的产生需要满足粒子数反转和光放大两 个基本条件。在激光器中,通过泵浦源提供能量,使工 作物质中的粒子被激发到高能级,形成粒子数反转分布。 当有一束光通过工作物质时,与激发态粒子相互作用, 产生受激辐射,发出与入射光相同的光子,实现光放大。 通过反射镜的反馈作用,使得光在激光器内来回反射, 不断被放大,最终从输出镜射出形成激光。

大学物理第二章电磁学PPT课件

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大 学 物 理
第六章 稳恒磁场
(第一讲)
主讲:王建星
作业:6-1、6-2、6-3 本章重点: 1 .毕奥-萨伐尔定律 2 .安培环路定理 3 .求磁力的安培定律
预习:§6. 4
第六章 稳恒磁场 §6. 1 磁感(应)强度 一.基本磁现象
1.安培假说:(1822年)
1) 一切磁现象都是电流 (或运动电荷)产生的; 2) 组成磁铁的最小单元(“磁分子”)是环形电流。
B= —— 2R

O
(6-J1)
4) 若线圈是由N 匝细导线组成 可看成是N匝圆电流的磁场的迭加
O
x
x
B=N ————— 2(R2+ x2)3/2
0 IR2
(6-J2)
记住以上两类典型载流导线的B公式,解题时可直接引用!
① 任取一 I d l ,写出 d B 的大小、标明方向; ② 建立坐标,将d B 分解 d Bx d B y d Bz
③ 求各分量的积分和,Bx
④ 合成
B Bx i B y j Bz k
2 x 2 y 2 z
dB
L
x
By d By Bz d Bz
磁场
运动电荷②
2. 磁场对外表现 ① 磁场对引入其中的磁铁、运动电荷或载流导体有磁力作用;
② 载流导体在磁场中移动时,磁场力一般要作功。 与电场的规律非常相似 ——可借用电场的描述方法
三. 磁感(应)强度
洛仑兹力 磁场对运动电荷的作用力的规律: 当运动试探电荷以一定速率 v 、 磁 场 沿不同方向通过某点时,电荷所 y 受的磁力不同! 1. 存在一个特定的方向:电荷 沿该向运动不受磁力作用。 此方向与电荷种类无关. x 2.电荷沿不同于特定方向的 磁力 速度通过场中某点时, 的方向总是垂直于速度与该 特定方向组成的平面。

大学物理电磁学ppt

大学物理电磁学ppt
¦Qi c
局域守恒
电荷守恒定律是物理学中 普遍的基本定律
水滴皇冠 Nature 455, 1089-1092 (23 October 2008)
“天电”和“地电”一样
富兰克林
§2 库仑定律( Coulomb Law) 1785年,库仑通过扭称实验得到。
1.表述
在真空中, 两个静止点电荷之间的相互作 用力大小,与它们的电量的乘积成正比,与它 们之间距离的平方成反比;作用力的方向沿着 它们的联线,同号电荷相斥,异号电荷相吸。
更小范围倾向于反平方率仍成立
实验表明: 电子半径 <10-20m
5)电力叠加原理(独立作用原理)
& f
¦
& fi
i
qi
q r*i
§3 电场 电场强度 早期:超距作用 后来: 法拉第提出近距作用
并提出力线和场的概念
一.电场 (electric field) z 电荷在其周围产生电场。 z 电荷在电场中受力
哈密顿算子
+
Tangential component
闭合路径的环量
Vector
环量(Circulation) 平均切线分量环路径
第一章 静电场 Electrostatic field
§1 电荷 §2 库仑定律 §3 电场 电场强度 §4 点电荷电场及叠加原理 §5 高斯定理及其应用
§1 电荷
清晰、准确的数学形式表示 (2)1862年,在《论物理的力线》一文中,提出了场的“以太”模 型
并从对称性出发提出了“位移电流”假说 (3)1865年,Maxwell发表了重要论文《电磁场的动力理论》,建立
了电磁场方程,并从场方程出发推出了 E 和 B满足的波动方程

大学物理:电磁学PPT共215页

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间的价值没有没有深切认识 的人, 决不会 坚韧勤 勉。
66、节制使快乐增加并使享受加强。 ——德 谟克利 特 67、今天应做的事没有做,明天再早也 是耽误 了。——裴斯 泰洛齐 68、决定一个人的一生,以及整个命运 的,只 是一瞬 之间。 ——歌 德 69、懒人无法享受休息之乐。——拉布 克 70、浪费时间是一桩大罪过。——卢梭
大学物理:电磁学
36、“不可能”这个字(法语是一个字 ),只 在愚人 的字典 中找得 到。--拿 破仑。 37、不要生气要争气,不要看破要突 破,不 要嫉妒 要欣赏 ,不要 托延要 积极, 不要心 动要行 动。 38、勤奋,机会,乐观是成功的三要 素。(注 意:传 统观念 认为勤 奋和机 会是成 功的要 素,但 是经过 统计学 和成功 人士的 分析得 出,乐 观是成 功的第 三要素 。
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点电荷的电场线
正 点 电 荷 负 点 电 荷
+
一对等量异号点电荷的电场线
+
一对等量正点电荷的电场线
+
+
一对不等量异号点电荷的电场线
2q
q
带电平行板电容器的电场线
+ + + + + + + + + + + +
磁感线:(magnetic induction line)
I S
I
N
I S
N
电场强度通量:(electric flux)
or
E dE
电场叠加原理: E E1 E2 En
(superposition principle of electric field)
运动电荷的磁场:
1 运动电荷的磁场
0 qv er B 2 4 r
0 4 107
Fx dFx BI dy 0
0 0
o
P
L
x
结论:任意平面载流导线在
Fy dFy BI dx BIL
L
均匀磁场中所受的力 ,

F Fy BIlj
0
其始点和终点相同的载流直 导线所受的磁场力相同.
载流线圈的磁力矩:
F3
M
P
F1
I

0S
,求两极板之间的相互作用力F。
Q
Q 0S
Q
Q 2 i 2 0 S Q2 F i 2 0 S
o
x
带电体在外场中所受的作用力:
电偶极子:
l l M F sin F sin 2 2
q F qE o
F qE
E
qlE sin
通过电场中某一个面的电场线数叫做通过这个面的电场强 度通量。
S
E
en
E Φe ES cos E S

S

Φe ES
电场强度通量:(electric flux)
dS dS en dΦe E dS Φe E dS s
例 8:
求无限大均匀带电平面产生的电场强度。已知电荷面密度 为σ。
S SE dS 2ES 0 E 2 0
E
S'
S'
P
E
x
O
S'
E
( 0)
需熟记的一些计算结果:
一 均匀带电球壳(体)
Q 4π 0R2
E
Q E 2 r
Q 4π 0R2
S2 S2
s2
Q 2 4π 0R
+ + +
R
rP++
+
+
E
E 4 r 2 Q / 0 Q E 4 0 r 2
o
R
r
例 6:
一半径为R,均匀带电Q的球体。 求球体内外任意点的电场强 度。
0 r R P 3 1 Q (4 / 3) r R + + + + dS E dS SE 3 1 S1 0 (4 / 3) R s2 Q r E 3 4 0 R E Q 2 r R 如图,过P点做球面S2 4π 0R dS E dS Q / 0 SE 2 S2 Q o R E 2 4 0 r
2 电流元的磁场
dB
P *
I

Idl
0 Idl dB er 2 4 r
——毕奥-萨伐尔定律
r
3
磁场的叠加原理
B Bi
i
B dB
例 1: 判断下列各点磁感强度的方向和大小.
1 8 2
dB 0 1、 5 点 :
7
Idl
R
6 5 4
B
磁通量:(magnetic flux)
dΦ B dS Φ B dS s Φ B dS 0
S
dS dS en
B
en
dS

B
——磁场的高斯定理
例4:
匀强电场的分布如图所示,求其中闭合圆柱面的电场 强度通量。
Q E 2 r Er
E
o
E
R
r
o
R
r
二 无限长均匀带电直线
三 无限大均匀带电平面
E r
E
x
o
r
O
( 0)
无限大带电平面电场的叠加:

0

0
0


0
0
0
静电场的环路定理: (circuital theorem of electrostatic field )
rB
(electric potential )
点电荷电场 中的电势:
V
Q 40 r
电势的叠加 原理:
V Vi
i
点电荷电场中常取 无穷远处为电势零点
点电荷的电场线和等势面:
两平行带电平板的电场线和等势面:
+ + + + + + + + + + + +
一对等量异号电荷的电场线和等势面:
IB RH d
若载流子带负电则
产生的霍尔电压极 性相反
霍尔效应: (Hall effect) 1)判断半导体的类型 B I
B Fm
- d - -
+ + + v +
Fm
+
I
-
UH
-
+ + +
-
--
-
vd
UH
+
P 型半导体
N 型半导体
2)测量磁场 霍耳电压
IB U H RH d
如图,过P点做球面S1
r
+ + +
+
S +1
O
rP++
+
r
例 7:
求无限长均匀带电直线产生的电场强度。已知电荷线密度 为λ。
h SE dS ES3 0
z
+ +
h E 2rh 0 E 2 0 r
S1
E
S3
h
P
r
+
+ +
o
S2
y
x
练习5: 两个带有等量异号电荷的无限长同轴圆柱面,半 径分别为R1和R2(R1<R2),单位长度上的电荷为λ。 求离轴线为 r 处的电场强度;(1)r<R1;(2) R1<r<R2;(3)r>R2。
q
M p E
可见:p E 力矩最大;p // E 力矩最小。
力矩总是使电矩 p 转向E 的方向,以达到稳定状态
运动电荷和电流在外场中所受的作用力:
洛伦兹力: F qv B
安培定dF
点电荷的电场:(electric field due to a point charge)
电场强度: E F / q
(electric field)
Q 2 er 40 r
1
库仑定律: F
(Coulomb’s law)
Qq 2 er 40 r
1
0 8.85 1012
电流元受力:
dF Idl B
电偶极子所受力矩: 载流线圈所受磁矩:
M p E
M m B
洛伦兹力: (Lorentz force)
洛伦兹力:
(Lorentz force)
Fm qv B
z
v B ——匀速圆周运动
Fm
MN l2 NO l1
练习4:
如图半径为0.20m,电流为20A,可绕轴旋转的圆形载流线 圈放在均匀磁场中 ,磁感应强度的大小为0.08T,方向沿 x 轴正
向.问线圈受力情况怎样? 线圈所受的磁力矩又为多少?
y
J
B
I
Q o
R
K
x
z
P
静电荷受力:
运动电荷受力:
F qE
F qv B
l
**B为外磁场,电流元自身产生的磁场应排除在外
例 3:
均匀磁场中所受的力,已知 B 和 I . dF IBdl dF Idl B
求 如图不规则的平面载流导线在
y
I
dF
Idl
B
dy dFx dF sin BIdl sin dx dFy dF cos BIdl cos
r
Q
rA
A
q
E dl 0
静电场环路定理
(circuital theorem of electrostatic field )
电势:(electric potential)
qQ 1 1 ( ) W q E dl rA 40 rB rA Q 1 1 rB ( ) (VB VA ) U AB E dl rA 40 rB rA dV V 0 V 0 El VA E dl El dl rA rA dl 电势:
+
判断:
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