医学专题第10章脉冲中子测井3444
合集下载
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
我们知道，中子打入地层，先要进行非弹性散射，而 后才能发生弹性散射，最后被地层俘获，这也是中子在地 层中所经历的三个过程。因此，如果限定一定的时间，我 们是可以测量非弹性散射伽马能谱的。
到各种条件的限制，一般认为测井得到的中子寿命 和地层的宏观俘获
截面 称为视值，而不是真值。
第十五页，共三十九页。
四 中子寿命(shòumìng)测井测量 和 的方法
1、固定门测量法
中子的脉冲宽度、发射频率、各个计数门的延迟时间和
宽度都不变。
(1)中子脉冲宽度50us；每2500us发射一次中子脉冲；
其中： Σk —油气(yóuqì)的宏观俘获截面； 整理得：
SW
ma (ma h ) (W h )
第二十三页，共三十九页。
六 中子(zhōngzǐ)寿命测井的应用
式中： Σma——岩石的宏观(hóngguān)俘获截面；
Σw——水的宏观俘获截面； ф ——孔隙度 （上述值均可查表求得） (2) 含泥质地层中：
后200～300us才开始计数，则空间所有的快中子都变成了热
中子，因而，在下次脉冲来之前，热中子的产生率为0。
第七页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原理
泄漏率是指进出某一体积内的中子数相抵消后造成的 中子密度的变化率。在离源较近的区域，进的少而出 去(chū qù)得多，对于较远区域，则是进得多而出去(chū qù) 的少，选择合适的源距，则可使泄漏率为零。则中子 密度的变化率只取决于吸收率
测得的，长虚线；
TDT3——投产三年后又停产四个 月测得的，为小点线。
第二十一页，共三十九页。
六 中子寿命(shòumìng)测井的应 用
3. 求孔隙度
对于不含油气的纯地层(dìcéng)来说，地层(dìcéng)的宏观 俘获截面Σ为：
ma (1 ) W •
其中：
Σ —为地层的宏观俘获截面（测井所得到）；
T1
N1 N0e
（1）
第十一页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本 原理
T2时刻：探测器记录(jìlù)的俘获伽马射线的计数率；
T2
N2 N0e
（2
）
将(1)式除以(2)式得:
N1
T2 T1
e
（3
N2
）
由（3）式，对两边取对数(duì shù)（自然对数(duì shù)）
四 中子寿命测井测量(cèliáng) 和 的方法
缺点：
(1) 中子的脉冲宽度和间隔不变，不能很好适应地层，对
于 小的则应使用较窄的脉冲和较小的时间间隔； (2)个微分道道宽相同，后面的计数率误差(wùchā)较大。
第十七页，共三十九页。
四 中子寿命(shòumìng)测井测量 和 的方法
在沉积岩中，氢核素的微观俘获截面比其他核素 的微观俘获截面大得多。也就是说岩石的宏观俘获截 面主要取决于地层中氯的含量，或说取决于地层水的 矿化度。
第十九页，共三十九页。
六 中子(zhōngzǐ)寿命测井的应 用
1. 划分油水层 矿化度较高的水层有比油层大的俘获截面（或较小的
热中子寿命）。 2. 观察油水或气水界面的变化
的τ是一种平均值。
第六页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原理
2.中子寿命测井的依据
空间某一体积(tǐjī)中子密度随时间的变化率为
n 产生率 - 泄漏率 -吸收率 t
此式也称为中子的守恒定律。快中子在轻核中的减速时间 f约为几十微秒，大约在2～3个 f，绝大多数的快中子
都变成了热中子，中子寿命测井在中子脉冲结束(jiéshù)
A 1
v
其中(qízhōng)A为某一待定的
常数；
A 1 4545.5 υ为热中子速度,25oC为2.2x105cm/s。
也就是说，热中子寿命与地层对热中子的宏观俘获截面成反 比关系，即地层的宏观俘获截面越大，热中子寿命越小。
第四页，共三十九页。
二 热中子寿命与地层对 热中子宏观俘获截面(jiémiàn)的关 系
一 非弹性散射伽马能谱测井
利用脉冲(màichōng)中子源向地层发射14 Mev的高能快中子，
测量这些快中子与地层物质的核素发生非弹性散射放出的伽马射 线的能谱的一种测井方法。
第二十七页，共三十九页。
二 非弹性散射伽马能谱测井基本原理
快中子与地层中不同核素发生非弹性散射放出(fànɡ chū)的 伽马射线能量是不同的，因此，只要对不同能量的伽马射线 分别加以记录就可以确定地层中存在某种核素和它们各自的 浓度。
4、岩石的热中子寿命和宏观俘获截面
常见岩石的主要矿物(kuàngwù)的俘获截面都很小，热中子寿命 都很长，而孔隙流体的热中子俘获截面比大部分骨架矿物(kuàngwù)
的大很多，因此，Σ受到孔隙度的影响。(硼、汞等宏观俘获 截面特别大，因此，微量的硼、汞就能使Σ增大，目前的硼 中子测井就是利用了硼的这种性质。）
2、宏观俘获截面Σ
单位体积介质中所有原子核的微观(wēiguān)俘获截面之和，
单位cm-1，一般定义一个基本的宏观俘获截面单位为10-3
cm-1 ，称作俘获单位并记作c.u.。
第三页，共三十九页。
二 热中子寿命与地层对 热中子宏观俘获(fúhuò)截面的关系
3、τ与Σ的关系 τ—表示地层的热中子寿命(shòumìng)，单位us； Σ—表示地层对热中子的宏观俘获截面，单位cm-1；
第十页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原 理
4. 热中子寿命的测量原理
任何时刻存在的俘获伽马射线的强度(qiángdù)与仪器周围 中子密度成正比。因此刻度后，我们记录（测量）俘获伽马 射线强度(qiángdù)，可以求得（计算出）热中子的寿命（或地 层宏观俘获截面Σ）。
T1时刻：探测器记录的俘获伽马射线的计数率N1；
(2)基本延时（发射脉冲－1门计数），淡水(dànshuǐ)泥浆选
400us；盐水泥浆选200us；
(3)设一个积分道和四个微分道。积分道记录总的伽马计数；
门I II III IV宽度200us，前三个依次测量，而第四个延时 2200us，记录本底；利用门I、II确定 和 ；
第十六页，共三十九页。
根据热中子寿命测量的性质(xìngzhì)研制出热中子寿命测井。 （利用中子寿命来研究地层的性质(xìngzhì)）
第二十五页，共三十九页。
第二节 非弹性散射伽马能谱测井
一．非弹性散射伽马能谱测井 二．非弹性散射伽马能谱测井基本原理 三．非弹性散射伽马能谱测井的应用
(yìngyòng)
第二十六页，共三十九页。
第二页，共三十九页。
二 热中子寿命(shòumìng)与地层 对 热中子宏观俘获截面的关系
1、热中子寿命
热中子寿命，是指热中子从产生的瞬间起到被俘获的时 刻(shíkè)所经历的平均时间，单位是us。计算时，它等于热中 子中的63.2%被俘获所经过的时间：
N (t)
N0
exp( t
)
当 t
N (t) / N0 0.368
第十三页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原理
6. 地层(dìcéng)的宏观截面
10466(lg N1 lg N2 ) t2 t1
若令t 300s，则
＝35lg N1 N2
伽马计数率随时间(shíjiān)的衰减如图10-12，其中，地层衰 减区的斜率决定于 或 ，因此，应在地层衰减区进行N1和 N2的测量。
第九页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原 理
3.不同时间热中子的变化 热中子产生后，它在地层中发生扩散，地层中某点的热中
子密度(mìdù)按指数规律随时间衰减：
T
N N0e 式中： N0——衰减开始时的热中子密度；
N——经过时间(shíjiān)T的热中子密度； τ ——岩石的热中子寿命。
得：
T2 T1
LnN1 LnN2
第十二页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原 理
5. 用常用对数(chángyòng-duìshù)换算自 然对数得： 0.4343 * (T2 T1)
LnN1 LnN 2 也就是说，如果(rúguǒ)分别在T1,T2时间段内记录俘获伽马射线的计 数率，，则可以通过上式刻度成热中子寿命，由热中子寿命与地 层对热中子宏观俘获截面的关系，同样可以计算得到。
油层在采油过程中含水饱和度不断变化，油水界面向上移 动 ，利用(lìyòng)不同时间测量的宏观俘获截面或中子寿命，则 可以了解油水或气水界面变化情况。
第二十页，共三十九页。
六中子寿命(shòumìng)测井的应 用
TDT1——完井后不久测量的，为 实线；
TDT2——投产(tóuchǎn)三年后未停产
n -吸收率 t
而吸收率＝ vn n
1 dn 1 dt
n
ln n t K
第八页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原理 设t=0时，n = n0，则K=n0。 则空间某一区域（点）不同时间(shíjiān)热中子密度则表示为
T
N N0e
此式是中子寿命(shòumìng)测井测量热中子寿命(shòumìng)的依据。
控制系统：根据振荡频率的变化适时调整各门的
开门时间和宽度。
第十八页，共三十九页。
五、中子寿命(shòumìng)测井地质意义
热中子寿命与物质的宏观俘获截面有关，即地层 (dìcéng)介质的宏观俘获截面越大，则热中子寿命越短， 地层(dìcéng)介质的宏观俘获截面是指岩石中各个核素 的微观俘获截面的总和。
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
2、比例因子法
将中子寿命测井的各个时间间隔取为 的整数倍，以
适应地层的变化，避免上述固定门的缺点，提高测量 的精度。脉冲宽度为 ，基本延时为3 ，门I宽为 1 ，其他(qítā)门宽为2 ,中子脉冲周期为10 。门I和 II用来测量 和 ，门III测量本底。
要求：保证N1/N2＝2，使振荡器的周期为 ;
第五页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原 理
中子从其产生(chǎnshēng)，经过和地层原子核发生非弹性散 射，弹性散射，逐渐减速为热中子，热中子被俘获产生 (chǎnshēng)俘获伽马射线。
1. 热中子寿命（τ）
热中子从其产生到它被吸收为止经历的平均时间指的是统计概 念，即热中子从其产生到被吸收经历的时间有长、有短，我们讲
Σma —岩石的骨架(gǔjià)参数； Σw —岩石的流体参数；
则：
ma
w ma
第二十二页，共三十九页。
六 中子(zhōngzǐ)寿命测井的应用
4. 求含水(hán shuǐ)饱和度
(1) 如果 已知，则对含油气纯地层来说：
ma (1 ) W SW (1 SW )h
SW
( ma ) (ma h ) Vsh (sh ma )
(W h )
(w h )
Vsh，Σsh分别(fēnbié)为泥质的体积含量和宏观俘获截面 。
第二十四页，共三十九页。
六 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原 理
问题：
如果当地层水矿化度较高时，即氯的含量相对较高时，那么 对于水层和油层来说，水层的宏观俘获截面要大于油层，而热 中子寿命则小于油层。（对否？）
一 中子(zhōngzǐ)寿命测 井
中子寿命测井（neutron lifetime log, NLL）也叫热中子衰 减时间测井(Thermal Decay Time Log)，是最早投入使用的 一种脉冲中子测井。测井时，利用脉冲中子源发射高能快中 子（14Mev），脉冲照射地层，用伽马探测器探测经地层 慢化产生的热中子被俘获放出的伽马射线，根据计数率随 时间的衰减，进而计算热中子寿命和地层的热中子的宏观 俘获截面，从而研究地层性质（特别是含油性）的一种测 井方法(fāngfǎ)。在地层中，宏观俘获截面和热中子寿命主 要与氯的含量有关，与地层水矿化度有关。
第十四页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原理
实际测井中N1和N2不可避免的要受到自然伽马计数率的影响，因此， 中子寿命测井采用了三个计数门，分别记录N1、N2和Nb，因此，实际 上中子寿命的测量时的N1、N2应分别对应的是N1-Nb、N2-Nb。
热中子密度的变化不仅是时间的函数，而且也是空间的函数。 我们只是选择了特定的源距后，进行上述讨论的。图10-13给 出了 与源距的关系。当源距大于5～20in， 随源距的增大而 增大，当源距为30in时，等于(děngyú) 的真值，而源距再大， 则 偏大。一般对于常见的储层，源距选45cm较好，而且由于受
到各种条件的限制，一般认为测井得到的中子寿命 和地层的宏观俘获
截面 称为视值，而不是真值。
第十五页，共三十九页。
四 中子寿命(shòumìng)测井测量 和 的方法
1、固定门测量法
中子的脉冲宽度、发射频率、各个计数门的延迟时间和
宽度都不变。
(1)中子脉冲宽度50us；每2500us发射一次中子脉冲；
其中： Σk —油气(yóuqì)的宏观俘获截面； 整理得：
SW
ma (ma h ) (W h )
第二十三页，共三十九页。
六 中子(zhōngzǐ)寿命测井的应用
式中： Σma——岩石的宏观(hóngguān)俘获截面；
Σw——水的宏观俘获截面； ф ——孔隙度 （上述值均可查表求得） (2) 含泥质地层中：
后200～300us才开始计数，则空间所有的快中子都变成了热
中子，因而，在下次脉冲来之前，热中子的产生率为0。
第七页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原理
泄漏率是指进出某一体积内的中子数相抵消后造成的 中子密度的变化率。在离源较近的区域，进的少而出 去(chū qù)得多，对于较远区域，则是进得多而出去(chū qù) 的少，选择合适的源距，则可使泄漏率为零。则中子 密度的变化率只取决于吸收率
测得的，长虚线；
TDT3——投产三年后又停产四个 月测得的，为小点线。
第二十一页，共三十九页。
六 中子寿命(shòumìng)测井的应 用
3. 求孔隙度
对于不含油气的纯地层(dìcéng)来说，地层(dìcéng)的宏观 俘获截面Σ为：
ma (1 ) W •
其中：
Σ —为地层的宏观俘获截面（测井所得到）；
T1
N1 N0e
（1）
第十一页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本 原理
T2时刻：探测器记录(jìlù)的俘获伽马射线的计数率；
T2
N2 N0e
（2
）
将(1)式除以(2)式得:
N1
T2 T1
e
（3
N2
）
由（3）式，对两边取对数(duì shù)（自然对数(duì shù)）
四 中子寿命测井测量(cèliáng) 和 的方法
缺点：
(1) 中子的脉冲宽度和间隔不变，不能很好适应地层，对
于 小的则应使用较窄的脉冲和较小的时间间隔； (2)个微分道道宽相同，后面的计数率误差(wùchā)较大。
第十七页，共三十九页。
四 中子寿命(shòumìng)测井测量 和 的方法
在沉积岩中，氢核素的微观俘获截面比其他核素 的微观俘获截面大得多。也就是说岩石的宏观俘获截 面主要取决于地层中氯的含量，或说取决于地层水的 矿化度。
第十九页，共三十九页。
六 中子(zhōngzǐ)寿命测井的应 用
1. 划分油水层 矿化度较高的水层有比油层大的俘获截面（或较小的
热中子寿命）。 2. 观察油水或气水界面的变化
的τ是一种平均值。
第六页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原理
2.中子寿命测井的依据
空间某一体积(tǐjī)中子密度随时间的变化率为
n 产生率 - 泄漏率 -吸收率 t
此式也称为中子的守恒定律。快中子在轻核中的减速时间 f约为几十微秒，大约在2～3个 f，绝大多数的快中子
都变成了热中子，中子寿命测井在中子脉冲结束(jiéshù)
A 1
v
其中(qízhōng)A为某一待定的
常数；
A 1 4545.5 υ为热中子速度,25oC为2.2x105cm/s。
也就是说，热中子寿命与地层对热中子的宏观俘获截面成反 比关系，即地层的宏观俘获截面越大，热中子寿命越小。
第四页，共三十九页。
二 热中子寿命与地层对 热中子宏观俘获截面(jiémiàn)的关 系
一 非弹性散射伽马能谱测井
利用脉冲(màichōng)中子源向地层发射14 Mev的高能快中子，
测量这些快中子与地层物质的核素发生非弹性散射放出的伽马射 线的能谱的一种测井方法。
第二十七页，共三十九页。
二 非弹性散射伽马能谱测井基本原理
快中子与地层中不同核素发生非弹性散射放出(fànɡ chū)的 伽马射线能量是不同的，因此，只要对不同能量的伽马射线 分别加以记录就可以确定地层中存在某种核素和它们各自的 浓度。
4、岩石的热中子寿命和宏观俘获截面
常见岩石的主要矿物(kuàngwù)的俘获截面都很小，热中子寿命 都很长，而孔隙流体的热中子俘获截面比大部分骨架矿物(kuàngwù)
的大很多，因此，Σ受到孔隙度的影响。(硼、汞等宏观俘获 截面特别大，因此，微量的硼、汞就能使Σ增大，目前的硼 中子测井就是利用了硼的这种性质。）
2、宏观俘获截面Σ
单位体积介质中所有原子核的微观(wēiguān)俘获截面之和，
单位cm-1，一般定义一个基本的宏观俘获截面单位为10-3
cm-1 ，称作俘获单位并记作c.u.。
第三页，共三十九页。
二 热中子寿命与地层对 热中子宏观俘获(fúhuò)截面的关系
3、τ与Σ的关系 τ—表示地层的热中子寿命(shòumìng)，单位us； Σ—表示地层对热中子的宏观俘获截面，单位cm-1；
第十页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原 理
4. 热中子寿命的测量原理
任何时刻存在的俘获伽马射线的强度(qiángdù)与仪器周围 中子密度成正比。因此刻度后，我们记录（测量）俘获伽马 射线强度(qiángdù)，可以求得（计算出）热中子的寿命（或地 层宏观俘获截面Σ）。
T1时刻：探测器记录的俘获伽马射线的计数率N1；
(2)基本延时（发射脉冲－1门计数），淡水(dànshuǐ)泥浆选
400us；盐水泥浆选200us；
(3)设一个积分道和四个微分道。积分道记录总的伽马计数；
门I II III IV宽度200us，前三个依次测量，而第四个延时 2200us，记录本底；利用门I、II确定 和 ；
第十六页，共三十九页。
根据热中子寿命测量的性质(xìngzhì)研制出热中子寿命测井。 （利用中子寿命来研究地层的性质(xìngzhì)）
第二十五页，共三十九页。
第二节 非弹性散射伽马能谱测井
一．非弹性散射伽马能谱测井 二．非弹性散射伽马能谱测井基本原理 三．非弹性散射伽马能谱测井的应用
(yìngyòng)
第二十六页，共三十九页。
第二页，共三十九页。
二 热中子寿命(shòumìng)与地层 对 热中子宏观俘获截面的关系
1、热中子寿命
热中子寿命，是指热中子从产生的瞬间起到被俘获的时 刻(shíkè)所经历的平均时间，单位是us。计算时，它等于热中 子中的63.2%被俘获所经过的时间：
N (t)
N0
exp( t
)
当 t
N (t) / N0 0.368
第十三页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原理
6. 地层(dìcéng)的宏观截面
10466(lg N1 lg N2 ) t2 t1
若令t 300s，则
＝35lg N1 N2
伽马计数率随时间(shíjiān)的衰减如图10-12，其中，地层衰 减区的斜率决定于 或 ，因此，应在地层衰减区进行N1和 N2的测量。
第九页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原 理
3.不同时间热中子的变化 热中子产生后，它在地层中发生扩散，地层中某点的热中
子密度(mìdù)按指数规律随时间衰减：
T
N N0e 式中： N0——衰减开始时的热中子密度；
N——经过时间(shíjiān)T的热中子密度； τ ——岩石的热中子寿命。
得：
T2 T1
LnN1 LnN2
第十二页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原 理
5. 用常用对数(chángyòng-duìshù)换算自 然对数得： 0.4343 * (T2 T1)
LnN1 LnN 2 也就是说，如果(rúguǒ)分别在T1,T2时间段内记录俘获伽马射线的计 数率，，则可以通过上式刻度成热中子寿命，由热中子寿命与地 层对热中子宏观俘获截面的关系，同样可以计算得到。
油层在采油过程中含水饱和度不断变化，油水界面向上移 动 ，利用(lìyòng)不同时间测量的宏观俘获截面或中子寿命，则 可以了解油水或气水界面变化情况。
第二十页，共三十九页。
六中子寿命(shòumìng)测井的应 用
TDT1——完井后不久测量的，为 实线；
TDT2——投产(tóuchǎn)三年后未停产
n -吸收率 t
而吸收率＝ vn n
1 dn 1 dt
n
ln n t K
第八页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原理 设t=0时，n = n0，则K=n0。 则空间某一区域（点）不同时间(shíjiān)热中子密度则表示为
T
N N0e
此式是中子寿命(shòumìng)测井测量热中子寿命(shòumìng)的依据。
控制系统：根据振荡频率的变化适时调整各门的
开门时间和宽度。
第十八页，共三十九页。
五、中子寿命(shòumìng)测井地质意义
热中子寿命与物质的宏观俘获截面有关，即地层 (dìcéng)介质的宏观俘获截面越大，则热中子寿命越短， 地层(dìcéng)介质的宏观俘获截面是指岩石中各个核素 的微观俘获截面的总和。
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
2、比例因子法
将中子寿命测井的各个时间间隔取为 的整数倍，以
适应地层的变化，避免上述固定门的缺点，提高测量 的精度。脉冲宽度为 ，基本延时为3 ，门I宽为 1 ，其他(qítā)门宽为2 ,中子脉冲周期为10 。门I和 II用来测量 和 ，门III测量本底。
要求：保证N1/N2＝2，使振荡器的周期为 ;
第五页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原 理
中子从其产生(chǎnshēng)，经过和地层原子核发生非弹性散 射，弹性散射，逐渐减速为热中子，热中子被俘获产生 (chǎnshēng)俘获伽马射线。
1. 热中子寿命（τ）
热中子从其产生到它被吸收为止经历的平均时间指的是统计概 念，即热中子从其产生到被吸收经历的时间有长、有短，我们讲
Σma —岩石的骨架(gǔjià)参数； Σw —岩石的流体参数；
则：
ma
w ma
第二十二页，共三十九页。
六 中子(zhōngzǐ)寿命测井的应用
4. 求含水(hán shuǐ)饱和度
(1) 如果 已知，则对含油气纯地层来说：
ma (1 ) W SW (1 SW )h
SW
( ma ) (ma h ) Vsh (sh ma )
(W h )
(w h )
Vsh，Σsh分别(fēnbié)为泥质的体积含量和宏观俘获截面 。
第二十四页，共三十九页。
六 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原 理
问题：
如果当地层水矿化度较高时，即氯的含量相对较高时，那么 对于水层和油层来说，水层的宏观俘获截面要大于油层，而热 中子寿命则小于油层。（对否？）
一 中子(zhōngzǐ)寿命测 井
中子寿命测井（neutron lifetime log, NLL）也叫热中子衰 减时间测井(Thermal Decay Time Log)，是最早投入使用的 一种脉冲中子测井。测井时，利用脉冲中子源发射高能快中 子（14Mev），脉冲照射地层，用伽马探测器探测经地层 慢化产生的热中子被俘获放出的伽马射线，根据计数率随 时间的衰减，进而计算热中子寿命和地层的热中子的宏观 俘获截面，从而研究地层性质（特别是含油性）的一种测 井方法(fāngfǎ)。在地层中，宏观俘获截面和热中子寿命主 要与氯的含量有关，与地层水矿化度有关。
第十四页，共三十九页。
三 中子(zhōngzǐ)寿命测井的基本原理
实际测井中N1和N2不可避免的要受到自然伽马计数率的影响，因此， 中子寿命测井采用了三个计数门，分别记录N1、N2和Nb，因此，实际 上中子寿命的测量时的N1、N2应分别对应的是N1-Nb、N2-Nb。
热中子密度的变化不仅是时间的函数，而且也是空间的函数。 我们只是选择了特定的源距后，进行上述讨论的。图10-13给 出了 与源距的关系。当源距大于5～20in， 随源距的增大而 增大，当源距为30in时，等于(děngyú) 的真值，而源距再大， 则 偏大。一般对于常见的储层，源距选45cm较好，而且由于受