爱因斯坦自述

及他们已经达到的真知灼见，都是我的不可失去的朋友。

通向这个天堂的道路，并不象通向宗教天堂的道路那样舒坦和诱人；但是，它已证明是可以信赖的，而且我从来也没有为选择了这条道路而后悔过。

我在这里所说的，仅仅在一定意义上是正确的，正象一张不多几笔的画，只能在很有限的性的这一方面很可能以牺牲其他方面为代价而显得更为突出，并且愈来愈明显地决定着他的展的转折点在于，自己的主要兴趣逐渐远远地摆脱了短暂的和仅仅作为个人的方面，而转向里，已包含着尽可能多的真理了。

而且，其中每一个形象引起另一个形象，这也还不是“思维”。

可是，当某一形象在许多这样的系列中反复出现时，那末，正是由于这种再现，它就成为这的了。

念，“真理”这个概念还不能用于这样的结构；按照我的意见，只有在这种游戏的元素和规则已经取得了广泛的一致意见（约定）的时候，才谈得上这个“真理”概念。

对我来说，毫无疑问，我们的思维不用符号（词）绝大部分也都能进行，而且在很大程度个思维世界的发展，在某种意义上说就是对“惊奇”，的不断摆脱。

的本性的（同直接“接触”有关的作用）。

我现在还记得，至少相信我还记得，这种经验给我一个深刻而持久的印象。

我想一定有什么东西深深地隐藏在事情后面。

凡是人从小就看到在12同一类型的东西。

这种原始观念的根源，自然是不知不觉地存在着几何概念同直接经验对象既然我已经打断了刚开始的讣告而且扯远了，因此，我将毫不踌躇地在这里用几句话来说馒地发展起米的，而且同我年轻时候所持的观点并不一致。

能的少。

在那里，我有几位卓越的老师（比如，胡尔维兹、明可夫斯基) ，所以照理说，我应该此，我觉得自己的处境象布里丹的驴子一样，它不能决定究竟该吃哪一捆干草。

这显然是由诚然，物理学也分成了各个领域，其中每一个领域都能吞噬短暂的一生，而且还没有满足对他许多东西撇开不管，把许多充塞脑袋、并使它偏离主要目标的东西撇开不管。

当然，这里这株脆弱的幼苗，除了需要鼓励以外，主要需要自由；要是没有自由，它不可避免地会夭折。

健康的猛兽，当它不饿的时候，如果有可能用鞭子强迫它不断地吞食，特别是，当人们强迫玻耳兹曼完成了。

H ．赫是恩斯特·马赫，在他的因此，他却指二个观点可以简要地称为同理论本身有关的“内在的完备”，而第一个观点则涉及“外部的以较高的评价。

时，他们之间的意见往往是一致的，至于对“外部的证实”程度的判断，情况就更是如此了。

从第一个观点（实验证实）来看，把波动光学纳入机械的世界图象，必将引起严重的疑虑。

如果把光解释为一种弹性体（以太）中的波动，那末这种物体就应当是一种能透过一切东西的煤质；由于光波的横向性，这种煤质大体上象一种固体，并且又是不可压缩的，从而纵波并不存在。

这种以太必须象幽灵似地同其他物质并存着，因为它对“有重”物体的运动似乎不产生任何阻力。

为了解释透明物体的折射率以及辐射的发射和吸收过程，人们必须假定在这两种物质之间有着复杂的相互作用，这件事从来也没有认真地尝试过，更谈不上有什么成就。

此外，电磁力还迫使我们引进一种带电物质，它们虽然没有显著的惯性，但是却能相互作用，并且这种相互作用完全不同于引力，而是属干一种具有极性的类型。

法拉第-麦克斯韦的电动力学，使物理学家们在长期扰豫不决之后，终于逐渐地放弃了有可能把全部物理学建立在牛顿力学之上的信念。

因为这一理论以及赫兹实验对它的证实表明：存在着这样一种电磁现象，它们按其本性完全不同于任何有重物质——它们是在空虚空间里由电磁“场”组成的波。

人们如果要保持力学作为物理学的基础，那就必须对麦克斯韦方程作力学的解释。

这件事曾极其努力地尝试过，但毫无结果，而这方程本身则越来越被证明是富有成效的。

人们习惯于把这些场当作独立的实体来处理，而并不觉得有必要去证明它们的力学本性；这样，人们儿乎不知不觉地放弃了把力学作为物理学的基础，因为要使力学适合于各种、事实，看来终于是没有希望了。

从那时候起，就存在着两种概念元素；一方面是质点以及它们之间的超距作用力，另一方面是连续的场。

这表现为物理学的一种过渡状态，它没有一个适合于全体的统一的基础，这种状态虽然不能令人满意，但是，要代替它还差得很远。

——天的科学状况下，也就是在抛弃了力学基础以后，这种批判只有方法论上的意义了。

但是，这种批判很适合于说明一种论证方法，今后，当基本概念和公理距离直接可观察的东西愈来愈远，以致用事实来验证理论的含意也就变得愈来愈困难和更费时日的时候，这种论证方法对于理论的选择就一定会起更大的作用。

这里首先要提到的是马赫的论证，其实，这早已被牛顿清楚地认识到了（水桶实验）。

从纯粹几何描述的观点来看，一切“刚性的”坐标系在逻辑上都是等价的。

力学方程（比如，惯性定律就是这样）只有对某一类特殊的坐标系，即“惯性系”才是有效的。

至于坐标系究竞是不是有形客体，在这里倒并不重要。

因此，为了说明这种特殊选择的必要性，就必须在理论所涉及的对象（物体、距离）之外去寻找某些东西。

为此，牛顿十分明白地象因果上规定的那样，引进了“绝对空间”，它是一切力学过程的一个无所不在的积极参预者；所谓“绝对”，他指的显然是不受物体及其运动的影响。

使这种事态特别显得令人讨厌的是这样的事实：应当有无限个相互作匀速平移运动的惯性系存在，它们比一切别的刚性坐标系都要优越。

然而，人们可以从下述类比中特别清楚地看到，马赫的批判本质上是多么正确。

试设想，有人要创立一种力学，但他们只知道地面上很小的一部分，而且也看不到任何星体。

于是他们会倾向于把一些特殊的物理属性给予空间的竖直方向（落体的加速度方向），而且根据这种概念基础，就有理由认为大地大体上是水平的。

他们可能不会受下述论点的影响，这种论点认为，空间就几何性质来说是各向同性的，因而在建立物理学的基本定律时又认为按照这些定律应该有一个优先的方向，那是不能合人满意的；他们可能（象牛顿一样）倾向于断言竖直方向是绝对的，因为，这是经验证明了的，人们必须对此感到心安理得。

竖直方向比所有共他空间方向更优越，同惯性系此其他刚性坐标系更优越，是完全类似的。

现在来谈其他论证，这些论证也同力学的内在的简单性或自然性有关。

如果人们末经批判的怀疑就接受了空间（包括几何）和时间概念，那就没有理由反对超距作用力的观念，即使这个概念同人们在日常生活的未经加工的经验基础上形成的观念并不符合。

但是，还有另一个因素使得那种把力学当作物理学基础的看法显得很幼稚。

〔力学主要有两条定律：12运动定律是精确的，不过在力的表示式还没有定出以前，它是空洞的。

但是，在规定力的表示式时，还有很大的任意〔选择〕的余地，尤其是当人们抛弃了力仅仅同坐标有关（比如同坐标对时间的微商无关）这个本身很不自然的要求时，情况就更是这样。

从一个点发出的引力作用（和电力作用）受势函数r1支配，这在理论的框子里，本身完全是任意的。

补充一点意见：很久以前人们就已经知道，这函数是最简单的（转动不变的）微分方程各中0=δϕ的中心对称解；因此，如果认为这是一种迹象，表示这函数应当被看作是由空间定律决定的，那倒是一种容易了解的想法，按照这种做法，就可以消除选择力定律的任意性。

这实际上是使我们避开超距力理论的第一个认识，这种认识——由法拉第、麦克斯韦和赫兹开路的——只是在以后才在实验事实的外来压力下开始发展。

定律里出现，但不在其他各种力的表示式里出现。

最后我还想指出，把能量划分为本质上不同的两部分，即动能和势能，必须被认为是不自然的； H ·赫兹对此深感不安，以致在他最后的著作中，曾企图把力学从势能概念（即从力的概念）中解放出来。

——惊奇的读者可能会问：“难道这算是讣告吗？”，我要回答说：本质上是的。

因为，像我基本概念可应用的范围内决不会被推翻的唯一具有普遍内容的物理理论（这一点请那些原则上是怀疑论者的人特别注意）。

关系，以及折射率同介电常数的关系，反射系数同金属体的传导率之间的定性关系这真在真空和电介质中引进位移电流及其磁效应，这种由微分方程的形式性质规定了的。

谈到这里，我情不自禁地要说，在法位第牛顿这一对之间有非常值得注意的，而第二位则严格地用公式把这些联系表述了出来，并且定量地当时使人难以看清电磁理论的本质的是下述特殊情况：电或磁的“场强度”和“位移”都被当作同样基本的〔物理〕量来处理，而空虚空间则被认为是电介体的一种特殊情况。

场的载体看来是物质，而不是空间。

这就暗示了场的载体具有速度，而且，这当然也适用于“真空”（以太）。

赫兹的动体的电动力学是完全建立在这种基本观点上的。

一基体；物质粒子之间是空虚空间，它是电磁场的基体，而电磁场则是由那些位于物质粒子上的点电荷的位置和速度产生的。

介电常数、传导率等等，只取决于那些组成物体的粒子之间的力学联系的方式。

粒子上的电荷产生场，另一方面，场又以力作用在粒子的电荷上，而且按照牛顿运动定律决定粒子的运动。

如果人们把这同牛顿体系作比较，那末其变化就在于：超距作用力由场代替，而场同时也描述辐射。

引力通常是由于它相对地说来比较小而不予考虑；但是，通过充实场的结构，或者扩充麦克斯韦场定律，总有可能考虑到引力。

现在这一代的物理学家认为洛伦兹所得到的观点是唯一可能的观点；但在当时，它却是一个惊人大胆的步骤，要是没有它，以后的发展是不可能的。

如果人们批判地来看这一阶段理论的发展，那末令人注目的是它的二元论，这种二元论表现在牛顿意义 上 的质点同作为连续区的场，彼此并列地都作为基本概念来运用。

动能和场能表现为两种根本不同的东西。

既然按照麦克斯韦理论，运动电荷的磁场代表惯性，所以这就显得更加不能令人满意。

那末，为什么不是全部惯性呢？在场代表全部惯性的情况下，只有场能仍然留下，而粒子则不过是场能特别稠密的区域。

在这种情况下，人们可以希望，质点的概念连同粒子的运动方程都可以由场方程推导出来——那种恼人的二元论就会消除了。

H . A .平衡。

也许只有另一种非线性场方程才有可能做到这一点。

但是，不冒任意专断的危险，就无法发现这种场方程。

无论如何，人们可以相信，沿着法拉第和麦克斯韦如此成功地开创的道路前进，就能一步一步地为全部物理学找到一个新的可靠基础。

因此，由于引进场而开始的革命，决没有结束。

那时又发生了这样的事：在世纪交替时期，同我们刚才讨论的事情无关，出现了第二个基本危机，由于麦克斯 -普朗克对热辐射的研究（1900年）而突然使人意识到它的严重性。

这一事件的历史尤其值得注意，因为，至少在开始阶段，它并没有受到任何实验上的惊人发现的任何影晌。

T 的不透光的器壁围住的空腔里，同器壁的性质无关。

这就是说，单色辐射的密度ρ是频率ν绝对温度T 的普适函数。

于是就产生了怎样来决定这个函数()T ，νρ的有趣问题。

关于这个函数数，用理论方法可以探知些什么呢？按照麦克斯韦理论，辐射必定对腔壁产生一个压力，这个压力由总能量密度决定。