流体的输运性质_0

1.3.2 流体的导热性当流体中沿着某个方向 存在着温度梯度时，热量就会由温度高的地方传 向温度低的地方，这种热量传递的性质称为流体 的导热性。
热量传递的方式有三种，即热传导、热对流 和热辐射。热传导的物理本质与粘性类似，主要 是由于不同温度的物体和流体之间、流体不同温 度的各部分之间的分子动能相互传递的热量，分 子无规则的热运动以及自由电子运动而传递的
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热量。热对流是由于不同部分的分子相对位移， 把热量从一处带到另一处传递的热量，因此热对 流仅仅存在于运动的流体中。热辐射是流体放射 出辐射粒子时，转化本身的内能而辐射出能量的 现象。可见热传导现象即是热能的输运。
单位时间内通过单位面积由热传导传递的 热量按傅里叶导热定律确定
1c03f1cd1 金世豪/
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式（1.6）称为牛顿内摩擦定律。遵守牛顿 内摩擦定律的流体称为牛顿流体，不符合该定律 的称为非牛顿流体。本书仅讨论牛顿流体。如水、 空气和气体等本质上都是牛顿流体。
在流体力学中，粘度系数经常与流体密度结 合在一起，以的形式出现。所以我们将这个比值 定义为运动粘度系数，并用表示之
（1.7）
如在温度为时，空气的，水的。
定义：流体由非平衡状态转向平衡状态的物 理量的传递性质称为流体的输运性质。
流体的输运性质主要指动量输运、能量输运 和质量输运。从宏观上看，他们分别表现为流体 的粘性、导热性和扩散性。
1.3.1 流体的粘性粘性也是流体固有的属性 之一。在流动的流体中，如果各流体层的流速不 相等，那么在相邻的两流体层之间的接触面上， 就会形成一对等值而反向的内摩擦力（或粘性阻
力）来阻碍两气体层作相对运动。即流体质点具 有抵抗其质点作相对运动的性质，就称为流体的 粘性。流体的粘性只有在运动流体层之间发生相 对运动时才表现出来。粘性阻力产生的物理原因 是由于存在分子不规则运动的动量交换和分子 间的吸引力引起的。流体的粘性现象即是动量输 运的结果。我们以下面的例子来说明流体粘性产 生的物理原因。
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中，由于自身的密度差所引起的扩散称为自扩 散。对于两种组分的混合介质，由于各组分的各 自密度差另一组分中所引起的扩散交互扩散。工 程问题中，互扩散较自扩散更为重要。
当流体分子进行动量、能量（热能）交换且 伴随有质量的交换时，质量输运的机理与动量、 热能输运的机理完全相同。对于由双组分 A、B 所组成的混合物系统，各组分均由其各自的高密 度区向低密度区扩散。假设仅考虑组分 A 在组分
触面上的内摩擦力； ——接触面面积； ——沿接触面的外法线方向的速度梯度； ——动力粘度系数（） 对于单位面积上的内摩擦力 （1.6） 式中——单位面积上的内摩擦力，称为切应
力。
影下长大的，你说你有没有躲在被窝里看书？”“没有，有也没有的情况； 式（1.5）和（1.6）中的系数称为动力粘度系数， 或简称粘度系数。
B 中的扩散，则组分 A 的定常扩散率与他的密度 梯度和截面积成正比，即单位时间每单位面积的 质量流量与密度梯度成正比
（1.9）
式中，为质量流量；为扩散系数，它的量纲 为，它的大小取决于压强、温度和混合物的成分。 一般液体的扩散系数较气体的小几个数量级。式 （1.9）即是著名的一维定常菲克第一扩散定理。
（1.8）
式中是表面的法线方向，是沿方向的温度梯 度，是导热系数，负号表示热量的传递方向与温 度梯度方向相反。
绝热流动是指流动过程中没有热量的输入 和生成，或者说流体内部的导热系数近似为零的 流动。
1.3.3 流体的扩散性当流体的密度分布不均 匀时，流体的质量就会从高密度区迁移到低密度 区，流体的这种现象称为扩散性。在单组分流体
粘度系数的大小与流体的性质和温度有关。 气体的粘度系数随温度的增高而增大。液体的粘 度系数一般随温度升高而迅速减小。这是因为气
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体的粘性主要是由各层气体之间分子动量交换 的结果，而液体的粘性主要是来自于分子间的引 力。
流体的粘度系数随着压强的增加而增加。但 是当压强不太高时，压强对粘度的影响很小，所 以一般不考虑压强对粘度的影响。如果使用运动 粘度系数，由于它与密度有关，所以考虑压缩性 影响时，与压强密切相关。因此在气体动力学中， 使用更多的是动力粘度系数
图 1.2 表示一块平板安装在风洞的试验段
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中，气流沿平板板面流动。测出沿板面法线方向 的气流速度分布。
图 1.2 绕平板的粘性流动 流体的内摩擦力可根据牛顿内摩擦定律确 定，该定律是由实验得出来的，它的数学表达式 为
（1.5）
式中：——作相对运动的两层流体之间的接