5-传热学与流体力学基础PPT

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流体力学与传热学ppt课件

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动(泵、风机等)
2) 流动状态
h紊流 h层流
层流运动:流体微团沿着主流方向做有规 则的分层运动
湍流运动:流体质点做复杂无规则的运动
3) 流体有无相变
h相变 h单相
单相换热:流体显热的变化实现对流换热中的热量
变换
相变换热:在有相变的换热过程中,流体相变热
(潜热)的释放或吸收常常其主要作用
4) 换热表面的几何因素
换热表面的形状,大小,换热表面与流体运动方向的相对位置以及换热表 面的状态(光滑或粗糙)
5) 流体的物理性质 流体的热物理性质对换热的影响很大: 热导率λ ;密度ρ;比热容c ; 动力粘度η ;运动粘度ν ;体胀系数β 综上所述,表面传热系数是众多因素的函数
h f (v, tw , t f , , cp , , ,, l)
在稳定的状态下 壁面与流体之间的对流传热量就等于贴壁处静止流体层的导热量
hx


tw


t

t y

w
,
x
对流传热过程微分方程式
hx取决于流体热导率、温度差和贴壁的温度梯度
要求解一个对流换热问题,获得该问题的对流传热系数或交换的热流量
获得流场的温度分布,即温度场
确定壁面上的温度梯度
计算出在参考温差下的对流传热系数
温度梯度或温度场取决于流体热物性、流动状态(层流或湍流)、流速的大 小及其分布、表面粗糙度等。
温度场取决于流场
§8.2 对流传热问题的数学描写
1、假设条件
为简化分析,对于影响常见对流换热问题的主要因素,做如下假设:
1) 流动是二维的; 2) 流体为不可压缩的牛顿型流体; 3) 流体物性为常数,无内热源;

传热学-第五章3-4-PPT

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温度:
t 数量级为 1
边界层厚度:δ数量级Δ
18
X方向壁面特征长度:l 数量级为1
二维对流换热,其微 分方程组已导出:
u v 0 x y
(u
u x
v
u y
)
Fx
p x
( 2u
x 2
2u y 2
)
(u
v x
v
v ) y
Fy
p y
(
2v x 2
2v y 2
)
c p u
t x
v
t y
2t x 2
u
t x
v
t y
a
2t y 2
应的定解条件,则 可以求解
dp dx
u
du dx
若 du 0,则 dp 0
dx
dx
23
例如:对于主流场均速 u 、均温 t ,并给定恒定
壁温的情况下的流体纵掠平板换热,即边界条件为
y 0 u 0, v 0, t tw
y u u, t t
求解上述方程组(层流边界层对流换热微分方程组) 可得局部表面传热系数 hx 的表达式
t与 相似,随着 x 增加而增厚,它反映了流
体热量传递的渗透深度。
流动边界层与热边界层的状况决定了热量传 递过程和边界层内的温度分布
10
层流:温度呈抛物线分布
湍流:温度呈幂函数分布 湍流边界层贴壁处的温度梯度明显大于层流
T y
w,t
T y
w, L
故:湍流换热比层流换热强!
11
与 t 的关系:分别反映流体分子和流体微
a
Pr
——普朗特数,反映流体物性对换热 的影响
式中ν 、a 的单位都是 m2 / s,故Pr数是无因次数。

流体力学与传热学ppt课件

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2) 物理条件 物性参数λ、ρ 、c 和η 的数值,是否随温度和压力变化;有无 内热源、大小和分布
3) 时间条件 稳态对流换热过程不需要时间条件—与时间无关
4) 边界条件 第一类边界条件:已知任一瞬间对流换热过程边界上的温度值 第二类边界条件:已知任一瞬间对流换热过程边界上的热流密度值
§8.3 边界层概念及边界层换热微分方程组
计算出在参考温差下的对流传热系数
温度梯度或温度场取决于流体热物性、流动状态(层流或湍流)、流速的大 小及其分布、表面粗糙度等。
温度场取决于流场
§8.2 对流传热问题的数学描写
1、假设条件
为简化分析,对于影响常见对流换热问题的主要因素,做如下假设:
1) 流动是二维的; 2) 流体为不可压缩的牛顿型流体; 3) 流体物性为常数,无内热源;
比拟法 数值法
通过研究动量传递及热量传递的共性或类似特性,以建立起表 面传热系数见的相互关系的方法。
近20年内得到迅速发展,并将会日益显示出其重要的作用。
7、如何从解得的温度场来计算对流传热系数
当粘性流体在壁面上流动时,由于粘性的作 用,流体的流速在靠近壁面处随离壁面的距 离的缩短而逐渐降低;
在贴壁处被滞止,处于无滑移状态(即:y=0, u=0) 在这极薄的贴壁流体层中,热量只能以导热方式传递
c 数值解法:近年来发展迅速 可求解很复杂问题:三维、紊流、变物性、超音速
2)动量传递和热量传递的类比法 利用湍流时动量传递和热量传递的类似规律,由湍流时的局部 表面摩擦系数推知局部表面传热系数
3)实验法 用相似理论指导
4、对流传热过程的单值性条件
完整数学描述:对流传热微分方程组+ 单值性条件
1) 几何条件 平板、圆管;竖直圆管、水平圆管;长度、直径等

(完整PPT)传热学

(完整PPT)传热学
温度
温度对导热系数的影响因材料而异,一般情况下,随着温度的升高, 导热系数会增加。
压力
对于某些材料,如气体,压力的变化会对导热系数产生显著影响。
稳态与非稳态导热过程
稳态导热
物体内部各点温度不随时间变化而变化的导热过程。在稳态导热过程中,热流 密度和温度分布保持恒定。
非稳态导热
物体内部各点温度随时间变化而变化的导热过程。在非稳态导热过程中,热流 密度和温度分布会发生变化,通常需要考虑时间因素对导热过程的影响。
热辐射基本概念和定律
普朗克定律
基尔霍夫定律
在热平衡状态的物体所辐射的能 量与吸收的能量之比与物体本身 物性无关,只与波长和温度有关。
给出了黑体辐射力随波长的分布 规律。
斯蒂芬-玻尔兹曼定律
黑体的全波长辐射力与温度的四 次方成正比。
热辐射定义
维恩位移定律
物体由于具有温度而辐射电磁波 的现象。
黑体的最大单色辐射力对应的波 长与绝对温度成反比。
流体物性
包括密度、粘度、导热系数等,影响流动状态和传热效率。
流动状态
层流或湍流,影响传热系数和温度分布。
传热表面形状和大小
影响流动边界层和传热面积,从而影响传热效率。
温度差
传热驱动力,温差越大,传热速率越快。
牛顿冷却定律及其应用
牛顿冷却定律
描述对流换热过程中,传热速率与温差之间的关系,即q = h(Tw - Tf),其中q为传热速率,h为对流换热系数,Tw和Tf 分别为壁面温度和流体温度。
(完整PPT)传热学
contents
目录
• 传热学基本概念与原理 • 导热现象与规律 • 对流换热原理及应用 • 辐射换热基础与特性 • 传热过程数值计算方法 • 传热学实验技术与设备 • 传热学在工程领域应用案例

传热学课件第5章

传热学课件第5章
传热学C Heat Transfer
第五章 对流换热原理
传热学C Heat Transfer
§5-1 对流换热概述
一、对流换热的定义和机理
对流换热:流体流过固体壁面时所发生的热 量传递过程。
机理:既有热对流,也有导热,不是基本的热量传 热方式。
传热学C Heat Transfer
二、牛顿冷却公式
hx— 壁面x处局 系部 W 数 ( m 表 2C ) 面
由以上得:
hx
tw
t
t y
y0,x
它揭示了对流换热问题的 本质
传热学C Heat Transfer
五、局部对流换热系数与边界层的关系
传热学C Heat Transfer
平均对流传热系数:
h 1 At
AhxtxdAx
对于长度为 l 的平板:
1. 定义:当流体流过固体壁面时, 由于流体粘性的作用,使得在固 体壁面附近存在速度发生剧烈 变化的薄层称为流动边界层或 速度边界层。
2. 速度边界层厚度d 的规定:速度等于99%主流 速度。
传热学C Heat Transfer
3. 特点:通常情况下,边界层厚度d是比壁面尺度l 小一个数量级以上的小量。 d << l
传热学C Heat Transfer
例如,对于外掠平板的对流换热现象,可以得到雷
诺数Re、普朗特数Pr和努赛尔数Nu。如果是
两个相似的外掠平板的对流换热现象,则必有:
R'eR"e Pr ' Pr" N'uN"u
根据相似的这种性质,在实验中就只需测量各准 则所包括的量,避免了测量的盲目性,解决了实验 中测量那些量的问题。
Gr gtL3 2

传热学对流传热的理论基础课件

传热学对流传热的理论基础课件

特征数方程中的 几位人物
传热学对流传热的理论基础课件
(4) 与 t 之间的关系及 Pr
对于外掠平板的层流流动: uco,n st
动量方u程 u x: v u y y 2u 2
d d
p 0 x
此时动量方程与能量方程的形式完全一致:
u
t x
v
t y
a
2t y2
表明:此情况下动量传递与热量传递规律相似
上述理论解与实验值吻合。
普朗特边界层理论在流体力学发展史上具有划时代的意义!
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5.3 流体外掠等温平板传热的理论分析
当壁面与流体间有温差时,会产生温度梯度很大的温度 边界层(热边界层, thermal boundary layer )
厚度t 范围 — 热边界层或温度边界层
预期解的形式
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4. 如何指导实验
• 同名的已定特征数相等 • 单值性条件相似:初始条件、边界条件、几何条件、
物理条件
实验中只需测量各特征数所包含的物理量,避免了测量的盲 目性——解决了实验中测量哪些物理量的问题 按特征数之间的函数关系整理实验数据,得到实用关联式 ——解决了实验中实验数据如何整理的问题 可以在相似原理的指导下采用模化试验 —— 解决了实物 试验很困难或太昂贵的情况下,如何进行试验的问题
Nu — 待定特征数 (含有待求的 h)
Re,Pr,Gr — 已定特征数
特征关联式的具体函数形式、定性温度、特征长度等的确 定需要通过理论分析,同时又具有一定的经验性。
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关联式中的待定参数需由实验数据确定,通常由图解法 和最小二乘法确定。如通过相似原理或理论分析,预期

传热学基本知识ppt课件

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普朗克公式
用于计算黑体辐射出射度随波长的分 布,公式为M(λ,T)=c1λ^5/(e^(c2/λT)-1),其中c1和c2为普朗 克常数。
05
传热过程与换热器设计
传热过程分析
热量传递的三种基本 方式:导热、对流和 辐射。
一维稳态导热问题的 解析解:平壁、圆筒 壁导热。
传热过程的数学描述 :传热微分方程、定 解条件。
换热器类型及其工作原理
1 2
换热器的分类
按传热原理、结构形式、操作过程等分类。
常见换热器类型及其工作原理
管壳式换热器、板式换热器、热管换热器等。
3
换热器的性能评价
传热系数、压力降、热效率等。
换热器设计方法与优化措施
换热器设计的基本步骤
01
确定设计条件、选择换热器类型、计算传热面积、确定结构尺
寸等。
流体的流动状态(层流 或湍流)对对流换热系 数有显著影响。湍流状 态下的对流换热系数通 常比层流状态下高。
温度梯度越大,对流换 热系数越高。因为较大 的温度梯度会导致流体 内部产生更强烈的密度 差异和流动。
固体壁面的形状、粗糙 度以及表面条件(如氧 化、涂层等)也会影响 对流换热系数。
04
热辐射基本知识
到高温热源中释放热量,实现节能和环保。传热学在热泵技术的设计和
应用中起到重要作用。
环境保护领域应用案例
大气污染控制
传热学在大气污染控制设备如脱硫脱硝装置、除尘器等的 设计和运行中起到重要作用,提高污染物的去除效率。
废水处理
废水处理过程中涉及热量的传递和转化,传热学原理在废 水处理设备的设计和优化中起到关键作用,提高废水处理 效率。
对流换热系数及其影响因素
对流换热系数定义

传热学课件课件

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传热学课件引言传热学是研究热量传递规律的学科,是工程热力学和流体力学的重要分支。

在实际工程应用中,传热问题无处不在,如能源转换、化工生产、建筑环境等领域。

因此,掌握传热学的基本原理和方法,对于工程技术人员来说具有重要意义。

本文将简要介绍传热学的基本概念、原理和方法,并探讨其在工程实际中的应用。

一、传热学基本概念1.热量传递方式热量传递方式主要包括三种:导热、对流和辐射。

(1)导热:热量通过固体、液体或气体的分子碰撞传递,其传递速率与物体的导热系数、温度差和物体厚度有关。

(2)对流:热量通过流体的宏观运动传递,其传递速率与流体的流速、密度、比热容和温度差有关。

(3)辐射:热量以电磁波的形式传递,其传递速率与物体表面的温度、发射率和距离有关。

2.传热方程传热方程是描述热量传递规律的数学表达式,主要包括傅里叶定律、牛顿冷却公式和斯蒂芬-玻尔兹曼定律。

(1)傅里叶定律:描述导热过程中热量传递的规律,公式为Q=-kA(dT/dx),其中Q表示热量传递速率,k表示导热系数,A表示传热面积,dT/dx表示温度梯度。

(2)牛顿冷却公式:描述对流过程中热量传递的规律,公式为Q=hA(TwTf),其中Q表示热量传递速率,h表示对流换热系数,Tw 表示固体表面温度,Tf表示流体温度。

(3)斯蒂芬-玻尔兹曼定律:描述辐射过程中热量传递的规律,公式为Q=εσA(T^4T^4),其中Q表示热量传递速率,ε表示发射率,σ表示斯蒂芬-玻尔兹曼常数,T表示物体表面温度。

二、传热学原理和方法1.传热问题的分类传热问题可分为稳态传热和非稳态传热两大类。

(1)稳态传热:系统内各部分温度不随时间变化,热量传递速率恒定。

(2)非稳态传热:系统内各部分温度随时间变化,热量传递速率随时间变化。

2.传热分析方法(1)解析法:通过对传热方程的求解,得到温度分布和热量传递速率。

适用于简单几何形状和边界条件的问题。

(2)数值法:采用数值离散化方法求解传热方程,适用于复杂几何形状和边界条件的问题。

传热学与流体力学基础

传热学与流体力学基础
传热学与流体力学基础
(第四课)
.
传热的三种基本形式
• 热量传递的三种基本方式是:导热(热传 导)、对流(热对流)和热辐射 。
• 传热学是热泵最重要的基础之一:热泵热 水器相当大一部分的设计和制造问题,是 传热问题,在热泵系统的四个主要部件里, 专门用于传热的就有两个,蒸发器与冷凝 器,即俗称的“两器” ;
• 热量传递过程的推动力是“温差”
.
• 由热力学第二定律得知:热量可以自发地 由高温热源传给低温热源;
• 热量传递的必要条件是温差,有温差就会 有传热,温差是热量传递的推动力,没有温 差热量就不会发生传递。
• 热量传递的方向:热量总是由高温的物体 传递给低温的物体,不可能出现相反的热 传递现象。
• 在实际中发生的传热过程,往往是三种传 热方式的共同作用的总和。
• 对流换热是导热与热对流同时存在的复杂热传递 过程。
• 必须有直接接触(流体与壁面)和宏观运动,也 必须有温差。
• 接触壁面处,流体会形成速度梯度很大的边界层 (附面层)
.
对流换热的多种形式
• 按流体是否发生相变划分,有相变的分为 蒸发换热或者冷凝换热,无相变的则成为 普通换热;
• 在空气源热泵热水器的冷凝器和蒸发器内 进行的换热过程,都是有工质发生相变的 对流换热过程,蒸发器中沸腾气化,冷凝 器中凝结液化。
.
导热系数的大致规律
• 对于绝大部分物质来讲,金属的导热系数最 高,液体次之,而气体最低;
• 每种物质都有自己特定的导热系数 。大体上 是固体≥液体≥气体 ;
• 一般的,导电性好的材料,导热性也好; • 导热系数与状态有关,例如冰的导热系数为
2.22 W/( m·k),水的导热系数为0.599 W/( m·k),而水蒸气的导热系数仅为0.0194 W/( m·k)。

《流体力学与传热学》课件

《流体力学与传热学》课件
总结词
04
传热学应用实例
建筑节能是传热学的重要应用领域,通过合理利用传热学原理,可以有效降低建筑能耗,提高能源利用效率。
建筑设计时,利用传热学原理,合理设计建筑物的保温、隔热、通风等系统,可以有效降低建筑物的热量损失和冷热负荷,从而减少能源消耗。例如,利用保温材料和密封技术减少墙体热传导,利用自然通风和热压差通风降低室内温度等。
流体静力学的基本概念、原理和应用
详细描述
流体静力学是研究流体在静止状态下力学行为的一门学科。主要研究流体内部的压力分布、液体对容器壁的侧压力等,在工程实际中有广泛应用。
总结词
流体动力学的基本概念、原理和应用
详细描述
流体动力学是研究流体在运动状态下力学行为的一门学科。主要研究流体的速度、压力、密度等物理量的变化规律,以及流体与固体壁面的相互作用等,在航空航天、交通运输等领域有重要应用。
随着计算机技术的不断发展,数值模拟与仿真技术在流体力学与传热学中发挥着越来越重要的作用。这些技术可以对流体流动和传热过程进行精确模拟和预测,为实验研究和工程应用提供有力支持。
数值模拟与仿真技术在流体力学与传热学中广泛应用于各种领域。例如,在能源领域,通过对流体流动和传热的数值模拟,优化核能、风能等可再生能源的开发和利用。在环境领域,通过对污染物扩散的数值模拟,评估环境治理措施的有效性。在生物医学领域,通过对生物体内的流体流动和传热的数值模拟,揭示生理过程和疾病机制,为诊断和治疗提供依据。
THANKS
感谢观看
总结词
新能源技术是未来能源发展的方向,传热学在新能源技术的开发和利用中发挥着重要作用。
要点一
要点二
详细描述
太阳能、风能等新能源的开发和利用过程中,传热学原理被广泛应用于设备的热回收、热利用和热控制等方面。例如,太阳能热水器利用传热学原理将太阳能转化为热能,风力发电设备的散热系统和热回收系统也涉及到传热学的知识。

传热学理论基础 ppt课件

传热学理论基础  ppt课件

15
ppt课件
导热问题的数值分析技术
参见 “热分析技术”专题
16
ppt课件
对流换热
定义:流动的流体与其相接触的物体(固体、流体、汽体), 由于温差的原因所产生的能量与热量的传递过程。 条件:a. 质点的宏观位移(流动); b. 两个物体间有 t 存在。
特点:对流换热是包括对流和导热二个过程同时存在,它既 有流体分子之间、流体与固体间的导热作用,又有流体本身 的对流作用,受到导热、对流两种规律的支配。
自然对流特征分析
流体内各部分温度的不均匀,引起流体密度的不均匀,流体受热密 度减小,形成热流体上升,冷流体下降的对流循环 体上升的浮升力。 流体自然对流有两种流态,即层流和紊流。
。其动力是受热流
35
ppt课件
自然对流换热计算
不同情况下的自然对流换热
竖平板及竖柱体 水平圆柱体 水平板热面朝上 水平板热面朝下
k
k
29
ppt课件
对流换热—量纲分析法
hc—f (w , , , cp , k , D) = 0
(1,2,3)= 0
如果某个齐次方程的物理变量有7个,其中近4个基本量纲量,则该方 程也可以用3个独立的无量纲数组来支配。
任选hc= f (w , , , cp , k , D) 中的D, , , k 为基本变量,可得:
t t 0; 0
4
ppt课件
导热
因物质的原子和分子之间的随机运动而导致的从高能级 →低能级的一种能量传输过程。简单地说:导热的产生必 需具备二个条件:t 和相互接触。 1822 年法国数学家 J.Fourier, 研究了固体的导热现象后,提 出:物质在纯导热时,通过垂 直于热流方向的面积( dA)的 热流量( dQ),与该处的温度 变化率(梯度)成正比,方向 与温度梯度相反。

传热学第五章对流传热理论基础课件

传热学第五章对流传热理论基础课件

研究对流换热的方法:
(1)分析法 (2)实验法 (3)比拟法 (4)数值法
第五章 对流换热
3
5 对流换热的影响因素
其影响因素主要有以下五个方面:(1)流动起因; (2)流动状态; (3)流 体有无相变; (4)换热表面的几何条件; (5)流体的热物理性质
以流体外掠平板为例:
我们所要得到的是:
(1)当地热流密度和总的换热量
u v 0 x y
( u
u
u x
v
u y
)
Fx
p x
(
2u x 2
2u y2 )
( v
u
v x
v
v y
)
Fy
p y
(
2v x 2
2v y 2
)
c
p
t
u
t x
v
t y
2t x2
2t y 2
第五章 对流换热
29
4个方程,4个未知量 —— 可求得速度场(u,v)和 温度场(t)以及压力场(p), 既适用于层流,也适用 于紊流(瞬时值)
dy
c p
(vt) y
dydx
第五章 对流换热
32
Q导热
2t x2
dxdy+
2t y2
dxdy
Q对流
c p
(ut) x
dxdy
c p
(v t) y
dxdy
c
p
u
t x
v
t y
t
u x
t
v y
dxdy
c
p
u
t x
v
t y
dxdy
U
cpdxdy

5-传热学与流体力学基础

5-传热学与流体力学基础

不同换热状态下表面传热系数的大 致数值范围
• 和导热系数相似的是,物体的状态对表面 换热系数也有极大的影响:水蒸气的换热 系数低于水的表面换热系数; • 另外还应该注意到,在水的沸腾和凝结换 热时其表面换热系数有显著的提高,尤其 是蒸发过程的沸腾换热,说明流体的状态 对换热系数的影响规律; • 在热泵工质循环的蒸发器和冷凝器中,也 发生着制冷剂的沸腾和凝结,对换热过程 有很大的影响。
热辐射是由热运动产生的,以电磁 波形式传递的能量
• 任何物质都具有热辐射的能力,热辐射的唯 一条件是它的温度必须高于绝对温标的零度 (0K),而达到或低于这一绝对零度是绝对 不可能的,所以,任何物体,都会不停地向 周围空间发出热辐射; • 同一件物体,它的辐射能与它自身的温度正 相关,即温度越高,发射的热量就越多,但 是物质不同,或者其表面形状不同,在同样 的温度下辐射能力也不相同,受材料粗糙度、 氧化情况等因素的影响 • 热辐射具有强烈的方向性,辐射能与温度以 及波长有关 。
传热过程与传热系数
• 传热过程的定义:两流体间通过固体壁面 进行的换热。 • 传热过程中,固体壁面两侧不同温度的流 体不能互相混合,仅能透过改固体壁面进 行热的传递。 • 工程上实际发生的热量传递,基本上都不 会是单一的热量传递形式 ,三种热量传递 的形式经常是同时存在的 。
• 传热过程中,固体壁面两侧的温差越大, 高温流体向低温流体传递热量的能力就 越强,这一点和导热及对流的热传递规 律是一致的; • 但是温差不是影响传热量唯一的因素, 传热量还与流体流动状况和固体壁面材 料本身有关,传热量公式表达式为 : • Φ=KA(T1-T2) =KAΔT • 式中,K为单位面积固体表面(参与换热 的面积)的总传热系数,简称传热系数, 单位是W/m· K 。

河海大学传热学--第五章对流传热的理论基础PPT课件

河海大学传热学--第五章对流传热的理论基础PPT课件

34 18.07.2020 4:47 杨祥花
• 例1
河海大学常州校区热能与动力工程系—传热学
35 18.07.2020 4:47 杨祥花
§5-3 边界层型对流传热问题的数学描写
边界层概念:当粘性流体流过物体表面时,会形成速度梯
度很大的流动边界层;当壁面与流体间有温差时,也会产
生温度梯度很大的温度边界层(或称热边界层)
综合:对流换热微分方程组
u v 0 x y
( u u u x v u y) F x p x( x 2 u 2 y 2 u 2)
v v v
p 2 v 2 v
( u x v y) F y y( x2 y2)
tu x tv y tcp( x2t2 y2t2)
hx
第五章 对流传热 的理论基础
河海大学常州校区热能与动力工程系—传热学
1 18.07.2020 4:47 杨祥花
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河海大学常州校区热能与动力工程系—传热学
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2 18.07.2020 4:47 杨祥花
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• 内外肋管,即增加了换 热面积,也加强了流体 的扰动,从两个方面使 换热性能得到改善
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边界层概念及边界层换热
• 边界层内有流动极差的滞 留层,由于此时此处的热 量传递主要靠导热性能很 差的流体自身传导来进行, 所以热传递效果极差;
傅里叶定律
• 导热量,与导热系数成正比,与导热面积 成正比,与温差成正比
• 式中:Ф为传热量,“A” 为垂直于导热方 向
的传热面积;“λ”为物质的导热系数, 为温差
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平板的导热
• 如图,对于一 大块平板的导 热,假如其厚 度为δ,面积 为A,两端的温 差为Δt,导热 系数为λ。
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导热公式告诉我们
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接触热阻
• 由于固体壁面的表面粗糙不平,或者存在有表面 污垢和氧化腐蚀等现象,在两个壁面接触时,从 微观上看,只有部分固体真正实现了紧密的接触, 其他部分是空隙,空隙里面是导热性很差的空气、 油污和杂质等,形成了导热路径上额外的热阻r, 这个就是热阻称为“接触热阻”。
• 接触热阻对于导热是十分不利的,也是难以避免 的,在实际工程中,一般采用以下方法,如涨管、 垫铜箔、浸焊和充填导热膏等办法:提高接触面 的压力,增加接触的面积,都可以促进接触热阻 的减少。
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对流换热的基本计算公式—— 牛顿冷却公式
• Ф = h A (t1-t2)=h A Δt • 式中:Ф为换热量;h为表面传热系数,单
位是W / m·K;A为换热面积,单位是平方米, t1和t2为高、低端温度,Δt为传热温差。 • 要特别注意材料的导热系数λ和表面换热 系数h是两个意义不同的概念; • 导热系数是描述某种物质材料本身的导热 性能,单位是W/( m·k)
• 按引起流体流动的原因,如由水泵和风机 引起的流体强迫流动,称为强制(受迫) 对流换热;
• 如果对流运动是由于自身的温度不均以致 密度不均造成的,则称为自然对流换热;
• 在实际的热泵系统中,无论冷凝器还是蒸 发器,多数都是强制对流换热,因为强制 对流换热的换热系数要高的多,同时也不 易积垢。
• 按流体的流动状态还可以分为层流换热和 紊流换热,层流是在进行换热器设计和校 核时要尽量避免的情况。
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• 斯忒潘-玻耳兹曼定律(黑体)
• 式中:A为辐射面积, σ为常数,σ = 5.67×10<-8次方>(M·K ), T 为 绝对温度。
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辐射的过程与能量
• 物体的热辐射过程, 是一个动态平衡的 过程:它在向外进 行热辐射的同时, 正身也在吸收热辐 射;
• 辐射传热不需要介 质,可以在真空进 行,对空气加热也 很少
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导热的定义
• 指温度不同的物体各部分或温度不同的两 物体之间直接接触时,依靠物体分子、原 子及自由电子等微观粒子的热运动而进行 的热量传递现象;
• 导热的特征是:发生导热时,物体分子的 各部分之间并不发生相对位移,物体间也 无“质”的传递与混合,而是将其无规则 的分子运动能量传递给相邻的物体;
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• 但是温差不是影响传热量唯一的因素, 传热量还与流体流动状况和固体壁面材 料本身有关,传热量公式表达式为 :
• Φ=KA(T1-T2) =KAΔT
• 式中,K为单位面积固体表面(参与换热 的面积)的总传热系数,简称传热系数, 单位是W/m·K 。
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传热过程示意图
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改善传热过程的主攻方向
• 在热量的传递过程中,有的传热步骤传热 很好,而有些传热步骤则可能很差,存在 着不平衡的情况,
• 但是在实际的热泵换热器设计和制造中, 为了追求设备的紧凑性和经济性,不会一 味的通过加大换热器的换热面积来提高换 热能力,而实际的工艺要求又往往不允许 过大的传热温差,(如热泵和冷冻装置的 蒸发器和冷凝器),所以如何提高换热器 的表面传热系数,成为换热器设计中最重 要的一环。
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不同换热状态下表面传热系数的大 致数值范围
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微型板式换热器
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表面换热系数的定义
• 对于表面换热系数可以这样理解:在1℃的 温差下,该表面每一平方米面积的换热能 力,即是该表面的“表面换热系数”。
• 单位是

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• ,对于一个换热装置来讲,影响其对流换 热能力的三个最主要因素是表面换热系数、 换热面积和传热温差,这三个因素中任何 一项的提高,都会提高该换热装置的换热 能力;(相同金属材料的前提下)
• 热量传递过程的推动力是“温差”
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• 由热力学第二定律得知:热量可以自发地 由高温热源传给低温热源;
• 热量传递的必要条件是温差,有温差就会 有传热,温差是热量传递的推动力,没有温 差热量就不会发生传递。
• 热量传递的方向:热量总是由高温的物体 传递给低温的物体,不可能出现相反的热 传递现象。
• 在实际中发生的传热过程,往往是三种传 热方式的共同作用的总和。
• 好比一条由公路-桥梁-公路串联而成的道 路,通过能力最差的一段往往成为道路流 通的“瓶颈”。
• 对传热过程阻碍最大的,是导热系数最差 的环节
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在传热路径上,必须改善瓶颈
• 热的传递过程是一个 “串联”的形态
• 热量从A介质传给壁面 的一侧,经过该材料 的导热传递到另外一 侧,再由表面传给介 质B,可以看成一个公 路的三个段;
传热学与流体力学基础
(第四课)
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传热的三种基本形式
• 热量传递的三种基本方式是:导热(热传 导)、对流(热对流)和热辐射 。
• 传热学是热泵最重要的基础之一:热泵热 水器相当大一部分的设计和制造问题,是 传热问题,在热泵系统的四个主要部件里, 专门用于传热的就有两个,蒸发器与冷凝 器,即俗称的“两器” ;
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热辐射
• 物体间通过辐射来实现热量交换的过程称 为辐射换热;
• 它无须物质之间的相互接触,也不需要传 热介质来传递热量,在真空中同样可以进 行,太阳的热量就是这样传递到地球并养 育万物生长的。
• 物体会因为很多原因发出辐射,因为热的 原因发出的辐射称为热辐射,热辐射也是 电磁波,它的波段范围在0.1-100μm之间。
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• 通常把导热系数较高的金属材 料称为导热材料,如铜、铝和 钢。
• 而把导热系数在0.05 W/米·℃ 以下的材料称为保温材料,如 泡沫塑料。
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•银 • 纯铜 • 电解铝 • 纯铁 •钛 • 铜铝合金 • 碳钢 • 玻璃 • 棉花/( m·k)
λ = 399
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导热系数的大致规律
• 对于绝大部分物质来讲,金属的导热系数最 高,液体次之,而气体最低;
• 每种物质都有自己特定的导热系数 。大体上 是固体≥液体≥气体 ;
• 一般的,导电性好的材料,导热性也好; • 导热系数与状态有关,例如冰的导热系数为
2.22 W/( m·k),水的导热系数为0.599 W/( m·k),而水蒸气的导热系数仅为0.0194 W/( m·k)。
• 这个公式可以看出,在传导过程中的传热 量Ф是与导热系数λ,导热面积A和两物体 的温度差Δt成正比的;
• 在上述的三个因素中,任何一个因素的增 加都会导致传热量的增加,任何一个因素 的减少,又都会导致传热量的减少;
• 而传热量Ф,与平板的厚度δ成反比,即 增加板的厚度δ,将降低传热量。
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导热系数(热导率)λ
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吸收率、发射率和黑体
• 认识热辐射,有两个重要的指标,一个是 发射率,一个是吸收率;
• 为了消除物体表面性质对辐射的影响,科 学家们虚拟了一种理想物体,它的吸收率 为100%,我们称其为黑体,
• 黑体同时也是热发射率最高的物体,所有 实际物体的吸收率和发射率,都低于黑体, 黑体的辐射热的能力与温度、面积紧密相 关:
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对流换热
• 热对流是流体(液体和气体)各部分发生宏观运 动而引起的热量传递现象,而对流换热是运动着 的流体同与之相互接触的物体表面之间由于温差 的存在而发生的热量传递 ;
• 对流换热是导热与热对流同时存在的复杂热传递 过程。
• 必须有直接接触(流体与壁面)和宏观运动,也 必须有温差。
• 接触壁面处,流体会形成速度梯度很大的边界层 (附面层)
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附:选择性吸附涂料
• 黑色涂层的吸收率很高,但是发射率同样 很高,为了提高太阳能的热利用效率,科 学家们研究了许多降低集热器发射率的方 法和材料,力图在尽量少的降低吸收率的 情况下,降低集热器的发射率;
• 选择性吸附涂层就是这样一种新的技术: 它虽然降低了吸热材料吸收率,但是更大 程度的降低了它的发射率,最终达到提高 集热器效率的目的。
• 要提高通道的能力必 须提高瓶颈的能力;
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流体的流态与雷诺数
雷诺数,是表征流体流动特性的一个重要 参数,符号为R,它表示流体流动时的惯性 力F和粘性力(内摩擦力)F之比:
在强迫对流中,雷诺数的大小是流体流动 状态的定量标志:在管内流动中,R小于 2300时,流动状态为层流,当R大于4000时, 流动状态为紊流,而在2300-4000之间则为 过渡状态;
• 热辐射具有强烈的方向性,辐射能与温度以 及波长有关 。
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红外测温
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红外热成像
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视夜镜在军事上的应用
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辐射供暖
• 红外线辐射供暖的辐射 强度高、效果好,在辐 射供暖的环境中,围护 结构、地面和环境中的 设备表面有较高的温度 ,所以人体有较好的舒 适感,此时人的实感温 度高于周围环境的空气 温度。
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传热过程与传热系数
• 传热过程的定义:两流体间通过固体壁面 进行的换热。
• 传热过程中,固体壁面两侧不同温度的流 体不能互相混合,仅能透过改固体壁面进 行热的传递。
• 工程上实际发生的热量传递,基本上都不 会是单一的热量传递形式 ,三种热量传递 的形式经常是同时存在的 。
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