第3章_爆轰波、爆燃波的经典理论(高等教学)
第3章 爆轰波的经典理论
3.1.2 爆轰波稳定传播的条件
(4)d点:v=v0,p>p0 D=∞,定容瞬态爆 轰 (5)dLMK段:v<v0,p>p0 D>0,u>0;
p p0 D 2 2 由波速方程可得: tg v0 v v0
2 c0 dp tg 0 2 由声速公式可得: dv s ,o v0
或
……(9)
轰波的5个参数 p j , j , u j , T j , D 有解?
Chapman和Jouguet根据爆轰波的传播规律,论证 了第5个关系式,即爆轰波稳定传播的CJ条件式。
19
3.1.2 爆轰波稳定传播的条件
20
3.1.2 爆轰波稳定传播的条件
1. 爆轰波的波速线( Rayleigh线、瑞利线)
……(4) ……(5) ……(6) ……(7)
17
u j u 0 v0 v j
在u0 0 时,(4)、(5)式可变为:
D v0 p j p0 v0 v j
u j v0 v j
p j p0 v0 v j
3.1.1 爆轰波的基本关系式
由(3)、(6)、(7)式可推导出:
11
3.1.1 爆轰波的基本关系式
图4-1爆轰波阵面
12
3.1.1 爆轰波的基本关系式
炸药与爆炸的基本理论
第一章
本章小结
本章集中介绍了与炸药爆炸相关的一些基本概念、基本理论和基本实验,这些内容是后续章节的基础。现将其中的要点归纳如下:
1.炸药发生化学变化的三种基本形式,炸药爆炸的三要素,炸药的分类。炸药、单质炸药、混合炸药、起爆药、猛炸药和炸药爆炸的概念。
2.炸药氧平衡的概念极其计算方法。爆热、爆温、爆容、爆炸压力的概念。
3.波、横波、纵波、音波、压缩波、稀疏波、冲击波的概念。冲击波的基本特性。
4.爆轰波、爆轰压力、爆轰温度的概念和爆轰波的结构。凝聚炸药的爆轰反应机理。
5.炸药的使用感度、危险感度、热感度、爆发点、机械感度、撞击感度、摩擦感度、起爆感度和雷管感度的概念。炸药的物理状态和装药条件对炸药感度的影响。
6.炸药的热点起爆理论,爆炸物直接作用于炸药的起爆机理。
7.炸药的爆速、影响爆速的主要因素、爆速的测定方法。作功能力、猛度、殉爆距离的概念及其试验测定方法。炸药的理想爆速、临界爆速、极限直径、临界直径、最佳密度、临界密度的概念。
8.沟槽效应,产生沟槽效应的机理,消除沟槽效应的措施。
9.聚能效应及其应用。
复习题
1.计算硝化甘油和梯恩梯的氧平衡。
2.在铵油炸药中(硝酸铵与柴油的混合炸药),假如 4%木粉作疏松剂,试按零氧平衡设计炸药配方。
3•已知凝聚炸药的绝热指数 K值一般取为3,试推导计算凝聚炸药爆轰波参数
的方程式。
4•已测得某种岩石铵梯炸药的密度
0 1.0g/cm,爆速D=3750m/s。经计算得到其爆温 T
b 2592 C。试求这种炸药的其余各项爆轰波参数u
H、P
H、
H、c
H和T
3.3炸药的爆轰理论
视频1 视频2
当d临<d<d极时,侧向扩散仍有明显影响,有效反应区宽度比炸药固有 反应区宽度略小,但有效反应区释放的能量还足够维持爆轰波以定常 速度传播,成为非理想稳定爆轰。 当d>d极时,药包中心部分不受侧向扩散的影响,爆轰波以最大速度 传播,为理想爆轰。
一、冲击波的基本概念
1、压缩波基本概念
P P
P1
P0 x
均 匀 区
扰 动 区
未扰 动区
P0 x
视频1
视频2
在无限长气筒活塞右侧充满压力为P0 的气体,当活塞在F力的作用下向右运动 时,活塞右侧气体存在三个区域: 压力为P1的均匀区 压力介于P1与P0之间的扰动区 压力仍为P0的未扰动区
视频1
视频2
视频1
视频2
根据能量守恒定律:系统内能量的变化应等于外力 所做的功。介质的能量是其内能和动能之和,故单 位时间内从右边流入波阵面的介质的能量为
0 ( D u0 ) E0
1
2 ( D u0 ) 2
其中 E0 为未扰动介质中单位质量的内能。 同样,向左流出波阵面的介质能量为
EH E0
视频1 视频2
H
C 高等流体力学课件
故(
dS 所以: ( )曲线 2 0 dV P P0 在ML段: dP )曲线 2 ( dV V0 V
P P0 dP ( )曲线 2 0 所以: V0 V dV dS 所以: ( )曲线 2 0 dV
1
K N M L
A(P0,V0)
可见,沿曲线2,由K→M,熵逐渐减 小,由M→L,熵逐渐增大(随着V)。
2
1 若令 ,则有: 1 ( P1 2 P0 )(V1 2V0 ) (1 4 ) P0V0 2 2 QV
P1V1 P0V0 1 ( P1 P0 )(V0 V1 ) Q 1 1 2
(6)
2 2 (6)式在P-V平面上为双曲线,其中心为( V0 , P0 ) 两条渐近线为: 1 1 2 2 V1 V0 V0 , P P0 P0 1 1 1
(9)
P P0 D 2 由波速线方程(5)式知:V V V 2 0 ,且是波速线斜率的 0 0 dP ( 相反数,且 dV )曲线 2 0 ,
dS )曲线 2 的符号取决于(9)式右端两项的大小。 dV η=0,曲线1 P P0 dP P ( η=1,曲线2 在KM段: dV )曲线 2 V V 0 N
爆轰波的特征
爆轰波 传播介质 化学反应 能量补充 活性介质(炸药)中 有 有 恒定 冲击波 一般在惰性介质中 无 无 迅速衰减
炸药与爆炸的基本理论
铵梯炸药(ammonite):其主要成分是硝酸铵加少量的 TNT和木粉混合而成。
混合炸药在爆破工程领域占有重要地位。
第二十四页,共104页。
按作用(zuòyòng)特性和用途分类
根据炸药作用特性和用途的不同,可分为起爆药、猛炸药、火药和烟火剂四大类。 1)起爆药(Primary explosive)
第十五页,共104页。
1.1.4 化学(huàxué)爆炸的基本特征
炸药发生化学爆炸反应(fǎnyìng)时,必然具有以下 特征:
放出热量 反应(fǎnyìng)迅速,速度极高 生成大量气态产物 这是炸药爆炸反应(fǎnyìng)所具有的基本特征,缺 一不可,故也称之为炸药爆炸的三要素。
第十六页,共104页。
●在炸药的局部区域内发生,形成爆炸反应区并在炸药 体系内高速(ɡāo sù)传播(爆炸反应区的传播速度称为爆速)
●爆炸反应区产生爆炸冲击波,以高压作用于相邻炸药 和周围介质
●剧烈的氧化反应,强光、高热、高压 ●爆炸反应一旦发生,即与环境温度无关 一般炸药的爆速为每秒数千米,高于音速。 在炸药爆炸过程中,若爆速保持定值,称为稳定爆炸,否则称为不稳定爆炸。其 中,炸药化学反应区的传播速度低于声速时,称为爆燃(Deflagration)。
第二页,共104页。
第三章_激波讲义
圆球形头部飞行器周围的激波
尖锥-柱形飞行器周围的激波
2、激波宏观上表现为一个高速运动的高温、高压、高密度 曲面,穿过该曲面时介质的压力、密度和温度发生突变。
利用光线经过密度不同的介质会发生偏转的性质,可用光学方法对激波 拍摄。上图为利用该原理拍摄的超声速飞行器周围激波的彩色照片。
3、实际的激波具有几个分子平均自由程的厚度,在这个
) 1
T0
pcr
p0 (
2
) 1
1
临界密度 cr
cr 0
(
Tcr
)
1 1
T0
cr
0(
2
1
) 1
1
极限状态:气体分子无规则运动的动能全部转化为宏观运
§3.2.3动极动限能状的态状态.
极限速度 vmax
v2 c2 c02
2 1 1
极限状态下,c 0, v vmax
得极限速度
vmax
2
1c0
2 ( p2 )1/ 1 p1
等熵过程的 压强与密度 关系式
1 1 p2
2 1
1 p1 1 p2
1 p1
冲击绝热关系式
2 / 1
6 5 4 3
2
渐进线
1
2
4
6 8 10
20
p2 / p1
40 60 80 100
爆轰波PPT课件
第 11 页
B 、爆轰波波速线
和激波波速线类似,由(1)、(2)可得:
P1 P0 (Du0)2
(5)
V1 V0
V02
在P-V平面上,这是一个点斜式的直线方程。表示通过点 A(P0,V0)
,斜率为
tg tg (18 0 ) tg (D u0)2
V 0 2
的直线。
------爆轰波波速线(爆速线)(Miechelson线或 Rayleigh线)
说明爆轰波通过后,介质质点在爆轰波方向受到加速,如果
u0 0 ,则介质质点运动速度u1与D同向。
C、爆轰波绝热曲线——Hugoniot曲线(由3个守恒方程得到的 P-V关系在P-V平面上的几何表示)
(4)式在P-V平面上的曲线为双曲线:
e1
P1V 1 1
, e0 P0V01(爆轰前后均为理想气体,且 不变)
29.07.2020
wenku.baidu.com
第 10 页
C-J理论
从λ=0到λ=1是瞬间完成的,期间没有时间间隔。用e(λ) 表示单位质量(或mol)的化学反应能,则e(λ)可写为:
e()(1)Q
比内能e可表示为: e e (P ,V ,) e (P ,V ) e ()
Q:炸药爆轰热(爆轰化学反应放出的热量),
e 1 (P 1 ,V 1 , 1 ) e (P 1 ,V 1 ),e 0 (P 0 ,V 0 , 0 ) e (P 0 ,V 0 ) Q
冲击波与爆轰波 精品
第四章冲击波与爆轰波
爆轰(detonation)是炸药化学变化的基本形式,是决定炸药应用的重要依据。爆轰反应传播速度非常大,可达每秒数千米,反应区压力高达几十吉帕(几十万个大气压),温度也在几千K以上,爆轰的速度、压力、温度等决定着炸药的做功能力和效率。研究炸药的爆轰现象和行为,认识炸药的爆炸变化规律对合理使用炸药和指导炸药的研制、设计等有重要的理论和实际意义。在爆轰现象发现之前人们就建立了冲击波理论,后来在冲击波理论的基础上建立了描述爆轰现象的经典爆轰波理论,这个理论至今仍然是十分有用无法被替代。炸药在爆炸过程中经常会产生一些波,如爆炸在炸药中传播时形成爆轰波。爆轰产物向周围空气中膨胀时形成冲击波,爆轰波和冲击波过后,介质在恢复到原来状态的过程中会产生一系列膨胀波等,因而在研究炸药爆轰以及爆轰后对外界的作用时,始终离不开波。爆轰的传播可以看成波动过程,具有波动的性质,简要介绍波的基础知识并回顾爆轰理论的发展过程和阶段对学习和掌握炸药的爆轰原理是有必要的。
4.1 爆轰理论的形成与发展
(1)爆轰现象的发现:1881年、1882年,Berthlot,Vielle,Mallard和Le. Charelier 在做火焰传播实验时首先发现的。他们的研究揭示,可燃气火焰在管道中传播时,由于温度、压力、点火条件等不同,火焰可以以两种完全不同的传播速度传播,一种传播速度是每秒几十—几百米,一种是每秒数千米,习惯上把前者称为爆燃,后者称为爆轰,可见爆轰也是一种燃烧—是一种迅速而激烈燃烧。
(2)1899年,1905~1917年,Chapman和Jouguet分别独自地对爆轰现象作了简单的一维理论描述(即C-J理论),这一理论是借助气体动力学原理而阐释的。他们提出一个简单而又令人信服的假定,认为爆轰过程的化学反应在一个无限薄的间断面上瞬间完成,原始炸药瞬间转化为爆轰反应产物。不考虑化学反应的细节,化学反应的作用如同外加一个能源而反映到流体力学的能量方程中,这样就诞生了以流体动力学和热力学为基础的、描述爆轰现象的较为严格的理论—爆轰波的C-J理论。
爆轰物理
1.1基本概念
▪ 核爆炸所产生的热可以使周围空气极其迅速膨胀 并且能使周围的所有物质气化。
核爆炸是一个微观过程,该过程中所释放的 能量主要是存储在原子核内中子、质子之间的结 合能。
22
1.1基本概念
2.炸药(Explosive) ▪ 广义地说,能够进行爆炸的物质称为炸药。 ▪ 但有一些物质在一般情况下不能爆炸,但在 特定条件下却能爆炸的,如发射药、火箭推 进剂。 ▪ 苦味酸和TNT在诺贝尔发明雷管之前不被视 为炸药,而是用作黄色染料;
利。
16
1.1基本概念
(c)高速碰撞 速度为Vp=8000m/s的钢质弹 丸冲击钢靶,产生的压力可达 300GPa,温度可达数千度。
17
1.1基本概念
(d)激光 激光可使金属熔化和气化,产生的高温可达
104-105度。
物理爆炸是一个宏观过程,该过程中所 释放的能量是存储在物质的分子之间或原子 之间的机械能,或者存储在电磁场中的电磁 能。
18
1.1基本概念
(2)化学爆炸(Chemical explosion) ▪ 化学爆炸是由于化学变化引起的,在此种爆炸过 程中,系统的化学势能转变为热能而释放出来。 ▪ 例如,氢气、甲烷、乙炔以一定比例与空气混合 发生的爆炸、炸药爆炸都属于化学爆炸。 CH4 + 2O2 = 2H2O + CO2 + Q1
冲击波与爆轰波综合课件
4.7爆轰波4.7 爆轰波detonation wave 概念:带有化学反应的冲击波冲击波化学反
应区爆轰波 4.7.1 C-J理论A 爆轰波基本关系式由Chapman与Jouguet首先提出后
称为C-J理论. C-J假定:冲击波与化学反应区作为一维间断面处理反应在瞬间完成化学反应速度无穷大反应的初态和终态重合.流动或爆轰波的传播是定常的. 一维平面波: 药柱直径无限大忽略起爆端影响. 间断面: 爆轰波理解为冲击波化学反应区作
为瞬间释放能量的几何面紧紧贴在冲击波的后面整个作为间断面来处理从间断面流出的物质在已处于热化学平衡态因此波后可用热力学状态方程来描述. 稳定爆轰定常:坐标系可作为惯性系建立在波阵面上. 上述假设即是C-J假设C-J假设把爆轰过程和爆燃过程简化为已个含化学反应的一维定常传播的强间断面对于爆轰过程该强间断面为爆轰波对于爆燃过程则叫做爆燃波. D 0区u0 1区u1 4.7爆轰波将爆轰波简化为含化学反应的强间断面的理论通常称为Chapman-Jouguet理论简称C-J理论. 冲击波在活性介质反应介质中传播并引起介质的快速化学反应爆轰与激波间断相似在爆轰波间断面两侧三个守恒方程成立动坐标系中: 质量守恒: 1 动量守恒: 2 能量守恒: 3 1100uDuD010001uuuDPP21100101VVPPee3式e1中不仅包括物质热运动的内能而且还包括化学反应能.在激波关系中而在爆轰波关系中由于存在化学反应其
中为化学反应进展度. : 表示未进行化学反应的初态. : 表示反应终态在C-J理论中终态与初态重合。VPeeVPee01C-J理论从到是瞬间完成的期间没有时间间隔.用表示单位质量或mol的化学反应能则可写为比内能e可表示为: Q: 炸药爆轰热爆轰化学反应放出的热量故3式可写为: 或表示为: 4 4式即是爆轰波的Hugoniot方程. 124就是爆轰波的基本关系式.
燃烧与爆炸理论3
3.2.4 燃烧爆炸动力学
(1)燃烧爆炸性质 ) • 实际生活中常遇到一些爆炸事故,是由溅出的可 实际生活中常遇到一些爆炸事故, 燃液体、泄漏的可燃气体或粉尘燃烧而引起的。 燃液体、泄漏的可燃气体或粉尘燃烧而引起的。 若在适当条件下点火只会形成火焰而不产生爆炸。 若在适当条件下点火只会形成火焰而不产生爆炸。 • 室外泄漏通常会有两类的爆炸现象:BLEVE(沸 室外泄漏通常会有两类的爆炸现象: ( 腾液体膨胀蒸气云爆炸)和无约束蒸气云爆炸。 腾液体膨胀蒸气云爆炸)和无约束蒸气云爆炸。
• 各种反应的热效应通常与反应进行时的温度 有关,按照基尔霍夫定律,这个关系为: 有关,按照基尔霍夫定律,这个关系为:
dQ = ∑C1 −C2= ∑∆C dT
即热效应随温度的变化等于原始物质和终了 物质热容量间的差值。 物质热容量间的差值。
• 定容过程的热效应,等于物系内能的减量。 定容过程的热效应,等于物系内能的减量。 • 由于凝聚炸药的最初体积 与爆炸产物体积V2 由于凝聚炸药的最初体积V1与爆炸产物体积 与爆炸产物体积 相比是很小的,可以忽略不计。 相比是很小的,可以忽略不计。 • 故: Qv=Qp+nRT Qv和Qp分别表示定容及定压时的热效应 18℃时, Qv=Qp+0.577n ℃ 25℃时, Qv=Qp+0.592n ℃
(2)爆轰 ) • 爆轰是由于足够强烈的冲击波在爆炸物中传播引 起的,冲击波使爆炸逐层受冲击压缩, 起的,冲击波使爆炸逐层受冲击压缩,使其温度 和压力上升,激起高速的化学反应, 和压力上升,激起高速的化学反应,反应释放的 能量又支持冲击稳定传播, 能量又支持冲击稳定传播,我们将这种带有化学 反应稳定传播的冲击波称为爆轰波。 反应稳定传播的冲击波称为爆轰波。 • 爆轰波是一种超音速波,它在燃烧传播过程中会 爆轰波是一种超音速波, 在气体中产生局部高压。 在气体中产生局部高压。
4_冲击波与爆轰波-1
又因为:
e e de ( )V dS ( ) S dV S V
—(8) ( e e(S ,V ) )
de TdS PdV
所以:
e e ( )V ( ) S T P ( S ) S ( ) S ( V )V ( )V V V S S
S S dh TdS VdP T ( ) P dT [T ( ) T V ]dP T P
等熵关系的建立
S h 类似有:T ( T ) P ( T ) P C P 代入(11)的第1式:
CP CP S V dS dT ( ) T dT dT ( ) P dV T P T T
A1-A1:波阵面
1 若将活塞向左轻拉, 时刻,活塞位于 R1 位置, 则紧贴活塞的气体必然要 向真空带R1-R0区膨胀, 这种膨胀扰动在 1 时刻 0 R0 ’ ’ A1’ 影响到了A1 -A1 面。由 于膨胀作用(分子间距拉 大),扰动所到之处,状 态参数均下降,介质质点 1 R R0 A1’ 1 的移动方向与扰动传播 ρ 0-△ρ,p0-△p (波运动)方向相反。
de CV dT CV (T )dT 对于热完全气体: , dh CP dT CP (T )dT h h(T ) e e(T ) , CP R 1 C C 在一定温度范围内 V , P , C ,( CP CV R ) C V V 保持不变。 但一般说来, CV CV (T ) , C P C P (T ) CP CV 对量热完全气体(calorically perfect gas): C P , , CV 保 持不变的完全气体。
第三章_激波讲义
当时间由t=0开始,经过一段有限的时间间隔达到t1时,在活塞的右 侧有无限多道压缩波,形成一个连续的压缩区域A—B。
波相对于波前气体的传播速度: c1c1c1 波传播的绝对速度: c 1 c 1 v c 1 v
波头最终被波尾赶上,连续变化区发 展成突跃变化的强压缩波,成为激波。
问题:后产生的波会不会越到第一道波 的前头形成新的连续压缩区?
1, 1 1
2
对应于突跃压缩,波前气流为超音速,波 后气流为亚音速。
结论:
正激波总是使超声速气流变成亚声速气流,因为 λ1>1,必然是λ2<1。波前速度系数λ1越大,则波 后速度系数λ2越小,激波前后速度系数差别则越大, 激波越强。
反之波前速度系数越小,则波后速度系数越大,激波 前后速度系数差别则越小,激波越弱。当λ1=1时, 激波便不存在了。
ii) 如果用相对坐标系来看,观察者看到的是:激波不动,波前气体 以与激波运动相反的方向流动,波前的马赫数是 M1=v1/c1=Vs/c1, 波前马赫数越大,激波的强度p2/p1就越大。
iii) 当激波强度很弱时,即p2/p11时,则激波速度Vs无限接近于波
前未受扰动气体的声速c1。由此得到:极微弱的激波就是微弱的
对于作超声速运动的飞行器,激波的出现会引起很大的阻 力;对于超声速风洞、进气道和压气机等内流设备,在气 流由超声速降为亚声速时出现的激波,会降低风洞和发动 机的效率。所以,减弱激波强度以减小激波损失是实际工 作中的一项重要课题。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
U 0 e0 Qe
Uj
ej
Q
j
14
3.1.1 爆轰波的基本关系式 ➢ 因此,波阵面前后物质总的比内能的变化为:
U j U 0 e j e0 Q j Qe
其中 Qj Qe 就是爆轰反应放出的化学能称 为爆热。
15
3.1.1 爆轰波的基本关系式
➢ 由于爆轰产物中化学能Qj为零,因此:
第3章 爆轰波、爆燃波的 经典理论
1
主要内容
➢3.1 爆轰波的CJ理论 ➢3.2爆轰波的ZND模型 ➢3.3爆轰和爆燃状态的基本性质
(Jouguet法则) ➢3.4反应区流动的定常解
2
第3章 爆轰波、爆燃波的经典理论
➢ 1881年贝尔特劳(Berthelot)、维也里(Vieille) 发现了爆轰现象,即爆轰波的传播现象。
9
3.1.1 爆轰波的基本关系式
10
3.1.1 爆轰波的基本关系式
➢ CJ理论将爆轰波视为带有化学反应的冲击波, 其波阵面上仍满足质量、动量和能量守恒。
➢ 设爆轰波传播速度为D,把坐标系建立在波阵 面上,则原始爆炸物以D-u0的速度流入波阵 面,而以D-uj的速度从波阵面流出,如图3- 1所示,其中下标j代表波阵面后的参数。
17
3.1.1 爆轰波的基本关系式
由(3)、(6)、(7)式可推导出:
ej
e0
Байду номын сангаас
1 2
p j p0
v0 v j
Qe
……(8)
这就是爆轰波的Hugoniot方程,也称放热的 Hugoniot方程。
18
3.1.1 爆轰波的基本关系式
➢ 如果已知爆轰产物的状态方程:
e ep,v
或
p p, s
5
第3章 爆轰波、爆燃波的经典理论
➢ 对于通常的气相爆炸物爆轰波的传播速度一般约 为1500m/s~4000m/s,爆轰终了断面所达到的 压力和温度分别为数个兆帕和2000K~4000K。
➢ 对于军用高猛炸药,爆速通常在6000m/s~ 10000m/s的范围,波阵面穿过后产物的压力高达 数十个吉帕,温度高达3000K~5000K,密度增 大1/3。
11
3.1.1 爆轰波的基本关系式
图3-1爆轰波阵面
12
3.1.1 爆轰波的基本关系式
➢ (1)质量守恒:单位时间内流入波阵面的质量
等于流出的质量。
0 D u0 j D u j
……(1)
➢ (2)动量守恒: 单位时间内作用介质上的冲量等于
其动量的改变。
冲量: p j p0 t p j p0
动量变化:0 D u0 u j u0
因此: p j p0 0 D u0 u j u0 (2)
13
3.1.1 爆轰波的基本关系式
➢ (3)能量守恒:以U0和Uj分别表示原始爆炸 物及爆轰后所形成产物单位质量总内能,以Qe 和Qj分别表示爆炸物和产物单位质量含有的化 学能,以e0和ej代表相应物质的状态内能。则
6
3.1 爆轰波的CJ理论
7
3.1 爆轰波的CJ理论
➢ 19世纪末研究发现,爆炸物的爆炸过程是爆轰波 沿爆炸物的传播过程,并且发现爆轰一旦被激发, 其传播速度很快趋向该爆炸物所具有的特定数值, 即所谓理想特性爆速。在通常情况下,爆轰波以 该特征速度稳定传播下去。
➢ 在揭示爆轰波稳定传播的理论探索中, Chapman和Jouguet各自独立地提出了爆轰流 体动力学理论,提出并论证了爆轰波稳定传播的 条件及其表达式。此理论简称为爆轰波的C-J理 论。
……(9)
➢ 从数学上来说,爆轰波应满足什么条件才能使爆
轰波的5个参数 p j , j ,u j ,Tj , D 有解?
➢ Chapman和Jouguet根据爆轰波的传播规律,论证
了第5个关系式,即爆轰波稳定传播的CJ条件式。
19
3.1.2 爆轰波稳定传播的条件
20
3.1.2 爆轰波稳定传播的条件
➢ 爆轰波是沿爆炸物传播的强冲击波,其传过后爆 炸物因受到它的强烈冲击作用而立即激起高速化 学反应,形成高温、高压爆轰产物并释放出大量 化学反应热能。
➢ 这些能量又被用来支持爆轰波对下一层爆炸物进 行冲击压缩。因此,爆轰波就能够不衰减地传播 下去,可见,爆轰波是一种伴随有化学反应热放 出的强冲击波。
由(1)、(2)式可得:
D u0 v0
p j p0 v0 v j
u j u0 v0 v j
p j p0 v0 v j
在u0 0 时,(4)、(5)式可变为:
D v0
p j p0 v0 v j
u j v0 v j
p j p0 v0 v j
……(4) ……(5) ……(6) ……(7)
8
3.1 爆轰波的CJ理论
➢ CJ理论假设:流动是一维的,不考虑热传导、热 辐射及其粘滞摩擦等耗散效应;把爆轰波视为一 强间断面;爆轰波通过后化学反应瞬间完成并放 出化学反应热,反应产物处于热化学平衡及热力 学平衡状态;爆轰波阵面传播过程是定常的。
➢ Chapman和Jouguet在以上假设基础上,提出并论 证了爆轰波稳定传播的条件及其表达式。
U j U 0 e j e0 Qe
➢ 按照能量守恒定律,单位时间、单位面积上从波阵 面前流入的能量等于从波阵面后流出的能量,即
0 D
u0
U 0
P0 D
u0
1 2
0
D
u0
D
u0
2
… (3)
j D u j U j Pj D u j
1 2
j
Duj
Duj 2
16
3.1.1 爆轰波的基本关系式
➢ 从此,人们对气相爆炸物(2H2+O2,CH4+2O2) 和凝聚相爆炸物(硝基甲烷、TNT、RDX)的 爆轰过程进行了大量的实验观察。
➢ 实验表明:爆轰过程乃是爆轰波沿爆炸物一层一 层地进行传播的,同时还发现,不同的爆炸物爆 轰之后,爆轰波都趋向于该爆炸物所特有的爆速 进行传播。
3
第3章 爆轰波、爆燃波的经典理论
4
第3章 爆轰波、爆燃波的经典理论
➢ Chapman和Jouguet在20世纪初分别提出了关于爆 轰波的平面一维流体动力学理论,简称爆轰波的 CJ理论。
➢ 前苏联的泽尔多维奇(Zeldovich,1940年),美 国的冯纽曼(Von Neumann,1942年),德国的道 尔令(Doering,1943年)各自对CJ理论进行了改 进,提出了ZND模型。