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M n os n q
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 激光器中的模竞争
增益曲线均匀饱和引起的自选模作用：多个满足阈值条件的纵模在振荡过程中 互相竞争,结果总是靠近中心频率v0的一个纵模得胜,形成稳定振荡,其他纵模都被 抑。
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 均匀加宽激光器中的模竞争 增益的空间烧孔效应：由于谐振腔内的驻 波场分布，使得增益系数沿轴向呈现出不均 匀分布。
G0 (n q )l G0 (n q )l n0 Wp
Gt0 (n q )l nt Wpt
Pout (n q )
1 2
ATI
s
(n
q
)
Wp
Wpt
1
T1=0
I nq
I nq
L
T2=T
激光器的工作和输出特性
非均匀加宽单模激光器的输出功率
多普勒加宽放大器的增益双烧孔效应：
Vz
nq n0 n0
激光器的工作和输出特性 均匀加宽单模激光器的输出功率 均匀加宽放大器的增益系数为：
G(n
q
,
In q
)
1ຫໍສະໝຸດ Baidu
G0
(n q )
In q
l
I s (n q )
腔内均匀加宽介质中建立起的稳态光强为：
In q
I
s
(n
q
)
G
0
(n
q
)l
1
In q
I nq
I nq
2Inq
T1=0
T2=T
I
nq
I
nq
模式选择的目的：减少激光模式数，改善激光的方向性，提高单色性。
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 横模选择 选模原理：采取一定的办法加大基模和高阶横模衍射损耗的差别，使高阶横 模的损耗大于增益不能振荡，而基模满足阈值条件，保存下来，达到选出基 横模的目的。
横模选择方法： 1.在谐振腔内加置限模光阑：
c
➢Inq分别与运动方向相反的两组原子相互作用，引起 增益饱和，出现“双烧孔”。
腔内非均匀加宽介质中建立起的稳态光强为：
GD (n q , Inq )
GD0 (n q ) 1 Inq Is (n q )
l
I nq
I
s
(n
q
)
GD0
(n
q
)l
2
1
非均匀加宽单模激光器的输出功率为：Pout (n q ) ATIn q
若存在另一非优势纵模，其腔内光强波腹分 布与优势模的波节重合，而获得较高的增益,从 而形成较弱的振荡。由于轴向空间烧孔效应,不 同纵模可以使用不同空间的激活粒子而同时产 生振荡,这一现象叫做纵模的空间竞争。
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 激光器的模式选择 模式：在腔内可能存在的稳定光场的本征态，包括纵模和横模。 纵模：沿腔轴线方向电磁场的本征态。 ➢纵模数表示激光振荡频率数，纵模数多，单色性差。 ➢单一纵模单色性最好。 横模：在腔中垂直腔轴方向的电磁场的本征态。 ➢不同的横模，光场分布不同，光束的发散角不同。 ➢基横模光强是高斯形，光场分布均匀，发散角最小。 ➢随着横模序数的增加，光场的范围加大，分布不均匀，发散角越来越大。 ➢一般激光器中有很多模式振荡，实际的光场分布是复合模。为了改善激光 的方向性，必须选出基横模。
①小孔光栏法
②聚焦光栏法
小孔
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 横模选择 横模选择方法： 2.腔镜微倾斜：
偏折损耗和透射损耗之比大则高阶模的损耗大，对选模有利。
3.腔参数选择法：利用衍射损耗来进行选模
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 纵模选择技术
短腔法选纵模 ➢原理:利用减少腔长的办法增加纵模频率间隔当nq>nos 时，实现单模振荡。
激光原理 II
——激光器的工作和输出特性
激光器的工作和输出特性 连续激光器的输出功率
按照工作方式不同，激光器分为两类:连续激光器、脉冲激光器。 以不间断方式输出激光即为连续式，每间隔一段时间才输出一次即为脉冲式
本章的内容： 一、连续激光器的输出功率、振荡模式特性和模式选择 二、脉冲激光器的尖峰和驰豫振荡、调Q和锁模的基本原理
如何增大激光器的输出功率?
➢当外界激发作用增强时，小信号增益系数G0(n)增大，即饱和光强增大，此时Inq必须 增加到一个更大的值才能出现增益饱和效应，使G(nq,Inq)降低到Gt并建立起稳定工作 状态，因此激光器的输出功率增加。
但是，不管激发强或弱，稳态工作时激光器的信号增益系数总 是等于Gt ！！
L
从激光器中输出的激光束光强为： I out
(n q )
I nq
T
1 2 Inq
T
激光器的工作和输出特性 均匀加宽单模激光器的输出功率 从激光器中输出的激光束功率为：A是输出截面积
Pout (n q )
AIout (n q )
1 2
AInq T
1 2
ATI
s
(n
q
)
G
0
(n
q
)l
1
激光器的激光输出功率与泵浦速率的关系：
激光器的工作和输出特性 多普勒加宽单模激光器的输出功率——兰姆凹陷
当振荡模频率nq≠n0时,I+和I-两束光在增益曲线上分别烧两个孔，对每一个孔起 饱和作用的分别是I+或I-，对增益饱和起作用的光强Inq ＝ I+ 。
Pout (n q ) ATInq ATInq
当振荡模频率nq＝n0时,I+和I- 与同一类原子相互作用，同时参与了该类原子的 增益饱和，对增益饱和起作用的光强In0 ＝ I+ + I-= 2I+ 。
由于激活腔内光强分布不均匀，精确计算腔内各点光强是个复杂的问题。本 节由增益饱和效应出发估算稳态工作时的腔内平均光强，并在此基础上给出 粗略估算输出功率的方法。
激光器的工作和输出特性 连续激光器的输出功率 激光器的稳定输出状态是如何建立起来的?
➢如果腔内某一振荡模式的频率为nq，开始时，G(nq,Inq)>Gt，腔内光强Inqh。当Inq增 至一定值时，出现增益饱和效应，随Iνqh，G(nq,Inq)i，直到降至G(nq,Inq)=Gt，增益 和损耗达到平衡，Iνq不再增加。这时，激光器建立了稳定工作状态。
Pout (n 0 )
ATIn0
1 2
ATIn0
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 激光器的纵模频谱分布 谐振腔的纵模频率：
nq
q
c
2L
, nq
c
2L
增益曲线决定被放大光的频率范围n
振荡阈值条件决定振荡频率范围nos
nos n H
G0 (n )l 1
激光器的可能起振的振荡纵模数：
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 激光器中的模竞争
增益曲线均匀饱和引起的自选模作用：多个满足阈值条件的纵模在振荡过程中 互相竞争,结果总是靠近中心频率v0的一个纵模得胜,形成稳定振荡,其他纵模都被 抑。
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 均匀加宽激光器中的模竞争 增益的空间烧孔效应：由于谐振腔内的驻 波场分布，使得增益系数沿轴向呈现出不均 匀分布。
G0 (n q )l G0 (n q )l n0 Wp
Gt0 (n q )l nt Wpt
Pout (n q )
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激光器的工作和输出特性
非均匀加宽单模激光器的输出功率
多普勒加宽放大器的增益双烧孔效应：
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激光器的工作和输出特性 均匀加宽单模激光器的输出功率 均匀加宽放大器的增益系数为：
G(n
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腔内均匀加宽介质中建立起的稳态光强为：
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模式选择的目的：减少激光模式数，改善激光的方向性，提高单色性。
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 横模选择 选模原理：采取一定的办法加大基模和高阶横模衍射损耗的差别，使高阶横 模的损耗大于增益不能振荡，而基模满足阈值条件，保存下来，达到选出基 横模的目的。
横模选择方法： 1.在谐振腔内加置限模光阑：
c
➢Inq分别与运动方向相反的两组原子相互作用，引起 增益饱和，出现“双烧孔”。
腔内非均匀加宽介质中建立起的稳态光强为：
GD (n q , Inq )
GD0 (n q ) 1 Inq Is (n q )
l
I nq
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GD0
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非均匀加宽单模激光器的输出功率为：Pout (n q ) ATIn q
若存在另一非优势纵模，其腔内光强波腹分 布与优势模的波节重合，而获得较高的增益,从 而形成较弱的振荡。由于轴向空间烧孔效应,不 同纵模可以使用不同空间的激活粒子而同时产 生振荡,这一现象叫做纵模的空间竞争。
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 激光器的模式选择 模式：在腔内可能存在的稳定光场的本征态，包括纵模和横模。 纵模：沿腔轴线方向电磁场的本征态。 ➢纵模数表示激光振荡频率数，纵模数多，单色性差。 ➢单一纵模单色性最好。 横模：在腔中垂直腔轴方向的电磁场的本征态。 ➢不同的横模，光场分布不同，光束的发散角不同。 ➢基横模光强是高斯形，光场分布均匀，发散角最小。 ➢随着横模序数的增加，光场的范围加大，分布不均匀，发散角越来越大。 ➢一般激光器中有很多模式振荡，实际的光场分布是复合模。为了改善激光 的方向性，必须选出基横模。
①小孔光栏法
②聚焦光栏法
小孔
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 横模选择 横模选择方法： 2.腔镜微倾斜：
偏折损耗和透射损耗之比大则高阶模的损耗大，对选模有利。
3.腔参数选择法：利用衍射损耗来进行选模
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 纵模选择技术
短腔法选纵模 ➢原理:利用减少腔长的办法增加纵模频率间隔当nq>nos 时，实现单模振荡。
激光原理 II
——激光器的工作和输出特性
激光器的工作和输出特性 连续激光器的输出功率
按照工作方式不同，激光器分为两类:连续激光器、脉冲激光器。 以不间断方式输出激光即为连续式，每间隔一段时间才输出一次即为脉冲式
本章的内容： 一、连续激光器的输出功率、振荡模式特性和模式选择 二、脉冲激光器的尖峰和驰豫振荡、调Q和锁模的基本原理
如何增大激光器的输出功率?
➢当外界激发作用增强时，小信号增益系数G0(n)增大，即饱和光强增大，此时Inq必须 增加到一个更大的值才能出现增益饱和效应，使G(nq,Inq)降低到Gt并建立起稳定工作 状态，因此激光器的输出功率增加。
但是，不管激发强或弱，稳态工作时激光器的信号增益系数总 是等于Gt ！！
L
从激光器中输出的激光束光强为： I out
(n q )
I nq
T
1 2 Inq
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激光器的工作和输出特性 均匀加宽单模激光器的输出功率 从激光器中输出的激光束功率为：A是输出截面积
Pout (n q )
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激光器的激光输出功率与泵浦速率的关系：
激光器的工作和输出特性 多普勒加宽单模激光器的输出功率——兰姆凹陷
当振荡模频率nq≠n0时,I+和I-两束光在增益曲线上分别烧两个孔，对每一个孔起 饱和作用的分别是I+或I-，对增益饱和起作用的光强Inq ＝ I+ 。
Pout (n q ) ATInq ATInq
当振荡模频率nq＝n0时,I+和I- 与同一类原子相互作用，同时参与了该类原子的 增益饱和，对增益饱和起作用的光强In0 ＝ I+ + I-= 2I+ 。
由于激活腔内光强分布不均匀，精确计算腔内各点光强是个复杂的问题。本 节由增益饱和效应出发估算稳态工作时的腔内平均光强，并在此基础上给出 粗略估算输出功率的方法。
激光器的工作和输出特性 连续激光器的输出功率 激光器的稳定输出状态是如何建立起来的?
➢如果腔内某一振荡模式的频率为nq，开始时，G(nq,Inq)>Gt，腔内光强Inqh。当Inq增 至一定值时，出现增益饱和效应，随Iνqh，G(nq,Inq)i，直到降至G(nq,Inq)=Gt，增益 和损耗达到平衡，Iνq不再增加。这时，激光器建立了稳定工作状态。
Pout (n 0 )
ATIn0
1 2
ATIn0
激光器的工作和输出特性——激光器的振荡模式和模式选择 激光器的纵模频谱分布 谐振腔的纵模频率：
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增益曲线决定被放大光的频率范围n
振荡阈值条件决定振荡频率范围nos
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激光器的可能起振的振荡纵模数：