激光器的热透镜效应
激光热透镜效应
激光热透镜效应你知道吗？激光热透镜效应就像是激光在材料里搞的一个小恶作剧。
当激光打到某些材料上的时候，材料就会因为吸收了激光的能量而变热。
这一热可不得了，就像热胀冷缩一样，材料的折射率就发生变化了。
这折射率一变啊，就好像在材料里突然出现了一个小透镜似的。
这小透镜可不像我们平常戴的眼镜那种规规矩矩的透镜。
它是激光带来的小意外。
有时候呢，这个热透镜效应会给我们带来些小麻烦。
比如说在一些激光实验里，我们本来想着激光按照我们设想的路线走呢，结果这个热透镜效应一捣乱，激光就走偏了。
就好像本来要去东边的路，结果因为这个意外的小透镜，拐到南边去了。
这可让那些做实验的科学家们头疼死了。
不过呢，这个热透镜效应也不完全是个捣蛋鬼。
要是我们能好好利用它，那也是个挺好玩的事儿。
比如说在一些光学检测里，我们可以根据这个热透镜效应产生的一些现象，来检测材料的一些特性。
这就像是把这个调皮的小效应变成了我们的小助手一样。
我还听说过一些关于激光热透镜效应特别酷的事情呢。
有一些研究人员啊，他们在研究新的光学材料的时候，就故意利用这个热透镜效应，看看材料会有什么样奇特的反应。
就像是在和这个效应玩一个猜谜游戏，看看材料到底隐藏着什么样的光学秘密。
从这个激光热透镜效应里，我们也能感觉到大自然或者说物理世界的神奇。
一个小小的激光，就能在材料里搞出这么多花样。
就好像是微观世界里的一场小闹剧，但是这场闹剧背后却有着很深的科学道理。
我们不能光看到它捣乱的一面，也要看到它可能给我们带来惊喜的那一面。
就像生活里有时候会遇到一些小意外，一开始觉得烦，可后来发现这个小意外能给我们带来新的机会或者启发呢。
这激光热透镜效应啊，真的是一个充满趣味又让人捉摸不透的小神奇现象。
你要是深入了解它，就会发现它就像一个有个性的小怪兽。
有时候它很调皮，有时候它又能给我们很多帮助。
总之呢，激光热透镜效应就是这么一个独特的存在，在光学的世界里占着自己的一席之地。
激光器的热透镜效应讲解
新型光学谐振器和热透镜效应Thomas Graf Rudolf Weber, and Heinz-P. Weber 应用物理研究所，Beme Sidlerstrasse 5大学，CH - 301 2 Beme，瑞士概要激光谐振腔支持稳定的振荡的最大功率范围主要是由活性介质（热）材料常数和冷却方法所决定。
通过控制稳定的基本模式操作的功率范围，可以转移到更高的能量，具有特殊的腔设计和腔内光学但稳定范围的宽度不会受到影响。
此外，在泵的活性介质强度增加也加剧了非球面元件的热诱导的扭曲。
因此，开发新颖的谐振器时，分析这些热效应具有重大意义。
我们目前对热诱导的扭曲，一种新型的多棒激光腔，变量配置的谐振器（VCR）进行分析。
对热效应进行了数值模拟和实验的研究。
我们目前对各种抽水和冷却方案进行比较后发现复合棒端面泵浦激光器提供最有效的冷却。
VCR被开发调控基本模式激光器的功率范围。
由于其能力作为法布里- 珀罗谐振器，它克服了稳定性与传统的多棒谐振器相关的问题，并允许一个新的Q开关技术作为一种环形腔运行。
关键词：固态激光器，二极管泵浦激光器，光学谐振器，热透镜效应，热致双折射。
1.介绍二极管泵浦固态激光器，有着广泛的工业和科学应用。
二极管激光器价格的不断下降，应用正在扩展到高功率范围。
此外，泵浦方式的改善使二极管激光辐射高效和紧聚焦到激光材料。
由于大量吸收功率，这将导致强烈的局部加热。
因此，在固态激光材料的热效应已经获得了相当高功率，半导体激光泵浦全固态激光器作为一个发展中的关键问题的重要性被提高。
选中激光材料后，热效应只与冷却的方法有关，然后必须采用适当的谐振器设计。
我们在下面的实验和数值调查报告二极管激光的热效应泵浦全固态激光器和特殊的光学谐振器的发展。
热透镜效应和应力引起的双折射用于比较四种不同的冷却技术。
完全验证的数值有限元（FE）代码，它也适用于区分不同的热透镜效应的贡献- 比如弯曲的表面和折射率变化与温度和应力性曲折分析高功率激光器的功率调整的极限。
二极管端面抽运Tm∶YAP激光器热透镜效应研究
高功率半导体激光器慢轴发散角波导热透镜效应
高功率半导体激光器慢轴发散角波导热透镜效应1. 引言在现代科技领域，高功率半导体激光器是一种至关重要的光电器件。
它的广泛应用范围涵盖通信、医疗、材料加工等多个领域。
而在高功率半导体激光器中，慢轴发散角波导热透镜效应是一个备受关注的现象。
2. 高功率半导体激光器慢轴发散角波导热透镜效应的概念和原理慢轴发散角指的是激光器输出光束的横向发散角，而波导热透镜效应是指在高功率半导体激光器中，由于电流注入导致波导区温度升高，从而使横向光学模式发生变化的现象。
激光器的慢轴发散角波导热透镜效应是指在高功率工作状态下，由于波导区温度上升，导致激光器横向光学模式结构受到改变，使得光束传输特性发生变化的现象。
3. 高功率半导体激光器慢轴发散角波导热透镜效应的影响慢轴发散角波导热透镜效应的产生会导致激光器的输出光束横向分布发生改变，影响激光器的光束质量和传输性能。
特别是在高功率激光器中，这种效应会对激光器的稳定性和可靠性构成挑战，甚至降低整个激光系统的性能。
4. 高功率半导体激光器慢轴发散角波导热透镜效应的解决方法为了克服激光器慢轴发散角波导热透镜效应带来的负面影响，科研人员提出了许多解决方案。
通过优化波导结构和材料，以降低波导区温升；采用外部降温技术，如热沉等；调整电流注入分布，减少波导区温度梯度等。
5. 个人观点和理解对于高功率半导体激光器慢轴发散角波导热透镜效应，我认为这是一个在实际应用中非常重要的问题。
它直接关系到激光器的性能和稳定性，因此需要引起足够重视。
在解决这一问题的过程中，科研人员需要综合考虑材料、结构、制备工艺等多个方面的因素，以找到最佳的解决方案。
6. 总结高功率半导体激光器慢轴发散角波导热透镜效应是一个复杂而重要的问题，对于激光器的性能和稳定性具有重要影响。
在实际应用中，需要借助有效的解决方案来克服这一问题，以确保激光器的高效运行和稳定输出。
在知识的文章中，上述内容将按照序号标注，并在内容中多次提及“高功率半导体激光器慢轴发散角波导热透镜效应”，以满足您的要求。
氪灯侧面泵浦Nd：YAG激光器热透镜效应研究
中图分类号 ：Ｎ２８ １ Ｔ ４ ．
文 献标 识码 ： Ｂ
Ｓ ｕ ｙ Ｏ ｌＴｈ ｒ ａ ｎ ｆ ｃ ｆ Ｎｄ： ｔｄ ｉ ｅ ｍ ｌＬｅ ｓ Ｅｆ ｅ ｔｏ ＹＡＧ ｓ ｒ Ｌａ ｅ Ｓ ｄ ｍ ｐ ｄ ｂ ｒ Ｌａ ｐ ｉ ｅ Ｐｕ ｅ ｙＫ ｍ
（ 北方交通大学 理学院 ， 北京 １０ ４ ） ０ ０ ４
摘
要 ： 氪灯侧 面泵浦 Ｎ ： Ｇ激 光 器的 热透 镜 效应 进 行 了分 析 ， 实验 得 出热透 镜 效 应 对 ｄ ＹＡ 由
的 经验公 式 ， 并提 出一些 改进 方 案 ， 一定程 度上 减 小 了热透镜 效 应 在
关键 词 ： 灯 ； 面泵浦 ； 透镜 效应 氪 侧 热
随着固体激光器的广泛应用 ， 大功率 Ｋ 灯泵浦的固体激 光器一直是 激光领域 的前言课题 ． ｒ 但是 ， 由 于 Ｋ 灯发射的光谱较宽 ， Ｙ Ｇ晶体吸收光谱匹配不好 ， ｒ 与 Ａ 造成大量能量变为热量散失． 由于量子损耗的 存在 ， 以及由于红外和紫外辐射吸收产生大量的热 ， Ｙ Ｇ激光棒中存在 的这些热 量， 在 Ａ 会使激 光介质产 生热透镜效应 由于热透镜效应的存在 ， 降低 了光束质量并限制了谐振腔稳定运行 的功率范围… ． 本文对 Ｎ ：Ａ ｄ Ｙ Ｇ晶体的热透镜效应进行研究 ， 并采取措施进行补偿 ．
图 １ Ｙ Ｇ 的 折射 率 沿径 向分 布 图 Ａ
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第２ ６卷
热透镜效应
热透镜效应影响
• 热透镜效应的危害很严重，主要表 现为：激光束发散角加大，方向性 变差，对单模工作的器件影响更大， 单模体积缩小，输出降低。谐振腔 内有热透镜，等效改变了谐振腔型， 例如由平行平面腔变成的凹面腔。
器件装置
热透镜效应
作者：朱志杰 江苏大பைடு நூலகம் 光信1201
热透镜效应的原理
• 1、LD（半导体激光器）工作时产生的温度会使晶体表面发生热形变， 造成了晶体各部分密度不同，而光在经过不同密度的分界线时发生不 同程度折射，因此就形成了像是光线通过普通透镜一样的折射效果 • 2、实际情况有时与理论不符光腰在谐振腔外而且随着功率的升高光 腰处光斑的尺寸逐渐缩小似乎输出耦合镜（平面镜）变成了一个会聚 透镜这一现象通常称为热透镜效应 • 3、激光束通过热不均匀介质Nd∶YAG的情况与通过透镜的情况相似, 称为热透镜效应.热透镜效应主要由激光棒的温度梯度和热应变光弹性 导致的折射率不均匀分布引起 • 4、工作物质由于热效应,中心膨胀最厉害,外表面由冷却水进行冷却, 几乎没有膨胀,与透镜的情况极为相似,故称为热透镜效应.热透镜效应 是种种热效应中对光束质量影响最大的 • 5、故称为热透镜效应.表征热透镜效应的主要参数有热透镜的焦距f和 光焦度D(D=1f),光焦度的定义为[2]:D=1 f≈-l [a(n0-1)+dndT+εr,] d2Tdr2|r=0,(2) • 式(2)中:a=1ldldT为线胀系数
激光加工热透镜效应_概述说明以及解释
激光加工热透镜效应概述说明以及解释1. 引言1.1 概述激光加工作为一种高精度、高效率的材料加工技术，广泛应用于各个领域。
然而，在激光加工过程中，由于光能的聚焦和吸收等因素，会产生热透镜效应。
这一现象会对激光加工质量产生重要影响，限制了激光加工技术的进一步发展和应用。
本文将对激光加工热透镜效应进行详细的概述和说明，并阐明其在实际应用中的解释和影响因素。
同时，我们将探讨如何减弱或避免热透镜效应对激光加工质量的影响，并介绍已有方法和技术的局限性与改进方向。
1.2 文章结构本文共分为五个部分：引言、激光加工热透镜效应、解释热透镜效应阻碍激光加工的原因、应用实例与成功案例分析以及结论与总结。
在“引言”部分，我们将对文章进行简单的介绍，并说明文章的结构和目的。
“激光加工热透镜效应”部分将详细定义和解释热透镜效应的原理，以及在加工过程中该效应的表现和影响因素分析。
“解释热透镜效应阻碍激光加工的原因”部分将对热透镜效应对加工质量的影响进行探讨，并提出减弱或避免该效应影响的方法和技术，并分析已有方法和技术的局限性，并提出改进方向。
“应用实例与成功案例分析”部分将通过具体行业中的实例，分析激光加工热透镜效应的应用情况以及成功案例，并展望未来发展方向和趋势。
最后，在“结论与总结”部分，我们将总结对激光加工热透镜效应的重要性并强调其作用，同时介绍本文中所得到的研究成果和创新，并提出后续工作和研究方向建议。
1.3 目的本文旨在全面了解激光加工中的热透镜效应以及其对加工质量产生的影响。
通过介绍已有方法和技术，探讨如何减弱或避免热透镜效应的影响，以期为激光加工技术的进一步发展提供参考。
同时，通过实际应用和成功案例分析，揭示激光加工热透镜效应在不同领域中的具体应用情况，并展望未来的发展和趋势。
最终，希望本文能对相关领域的研究者和从业人员提供有益的参考和指导。
2. 激光加工热透镜效应:2.1 定义与原理:激光加工热透镜效应是指在激光加工过程中由于材料受到激光能量的作用而导致温度升高，从而引起材料的折射率发生变化，形成一个类似于透镜的聚焦效应。
高功率半导体激光器慢轴发散角波导热透镜效应
《高功率半导体激光器慢轴发散角波导热透镜效应：潜在的应用前景和挑战》摘要：高功率半导体激光器一直以来都是人们研究的热点之一，而慢轴发散角波导热透镜效应作为其中一个重要的特性，对其潜在的应用前景和挑战也备受关注。
本文将深入探讨慢轴发散角波导热透镜效应的原理及其在高功率半导体激光器中的作用，以及未来可能的应用前景和挑战。
一、慢轴发散角波导热透镜效应的原理慢轴发散角波导热透镜效应是指在半导体激光器中，由于波导结构的独特设计和材料的特性，在激光器工作时产生的一种特殊的热透镜效应。
其原理主要包括波导材料的折射率随温度的变化、激光器结构的热积分效应等。
这一效应使得慢轴方向的折射率随温度的变化程度大于快轴方向，从而形成了一种类似透镜的效应，对激光器工作性能产生了显著影响。
二、慢轴发散角波导热透镜效应在高功率半导体激光器中的作用慢轴发散角波导热透镜效应在高功率半导体激光器中的作用主要体现在以下几个方面：1. 改变激光器的发散角度：由于慢轴方向上的折射率变化，激光器的发散角度会受到影响，从而改变了激光器的光束特性和输出功率分布。
2. 形成波长调谐效应：慢轴发散角波导热透镜效应还可以通过改变激光器的工作波长，实现波长调谐的效果，对于一些特定应用具有重要意义。
3. 形成非线性光学效应：这一效应还可以引起激光器中的非线性光学效应，对于一些激光器应用来说，具有极大的潜力和挑战。
三、慢轴发散角波导热透镜效应的应用前景和挑战慢轴发散角波导热透镜效应在高功率半导体激光器中的应用前景和挑战主要表现在以下几个方面：1. 潜在的应用前景：通过合理利用和控制慢轴发散角波导热透镜效应，可以实现高功率半导体激光器的光束调控、波长调谐和非线性光学器件等多种应用，对于激光雷达、光通信等领域具有广阔的应用前景。
2. 技术挑战：慢轴发散角波导热透镜效应的实际应用还面临着诸多技术挑战，包括激光器结构设计、材料制备、温度控制等方面的问题。
这些挑战需要通过深入研究和创新解决方案来克服。
激光切割工艺实践 热透镜效应及其不良原因的分辨方法(再次判断)
热透镜效应及其不良原因的分辨方法（再次判断）1.现象通过初级判断确认了加工不良的原因可能是来自热透镜效应后，接下来就需要判断是透过型光学元件中的PR镜与加工透镜中的哪一个发生了热透镜效应？可通过如下步骤进行确认，找到原因所在。
2.分辨方法2.1 操作步骤①对光学元件不施加热负荷；②仅对PR镜施加热负荷；③同时对PR镜和加工透镜施加热负荷。
2.2 操作方法图1所示为进行确认时的切割方法。
准备好产生加工不良的材料，从其边缘开始切割，确认切缝宽度。
进行确认工作时，要注意在每次加工之前冷却1min以上。
图1 确认产生了热透镜效应的位置所在①照射光束后，立即（没有等待时间）切割，以此切缝宽度作为标准。
加工透镜和PR镜都还处于低温，没有发生热透镜效应。
②在发振器的外部光闸关闭的情况下，激振（照射光束）30s后，打开外部光闸进行切割。
仅对PR镜施加热负荷，加工透镜处于低温状态。
③打开光闸激振30s后再进行切割，对加工透镜和PR镜都施加热负荷的状态。
2.3 分辨热透镜效应产生的原因下面对以上三种情况下，加工出的切缝宽度（上部切缝宽度）进行比较。
(1)如果①、②、③全都是相同的缝宽(①=②=③)，则说明没有发生热透镜效应。
(2)如果①和②是相同的宽度，仅③变宽(①=②﹤③)时，则说明加工透镜发生了热透镜效应。
（3)如果②和③的切缝宽度相对于①来讲，所增加的宽度相同(①<②=③)时，则说明PR镜发生了热透镜效应。
(4)如果切缝是按照①、②、③的顺序渐渐变宽(①<②<③)。
则说明PR镜和加工透镜都发生了热透镜效应。
3.解决方法通过以上步骤的确认，如果确定发生了热透镜效应，则须向负向（下方）调整焦点位置以便应急。
常规做法则是对PR镜和加工透镜进行清洗，如清洗后切缝宽度仍没有变化，则说明光学元件需要更换了。
实验三 连续半导体泵浦固体激光器热透镜效应实验
实验三 连续半导体泵浦固体激光器热透镜效应实验实验原理半导体泵浦的固体激光器，输入电能量的少部分（约为10%）转变成为激光输出，其余能量中相当多的部分都变成热耗散掉，因此需要冷却。
由于采用的激光晶体是棒状晶体，根据稳态热传导方程（3.1）得到Nd:YAG 棒径向温度分布。
连续工作激光介质的加热和冷却过程产生的温度分布可用稳态热传导方程来描述。
2210d T dT Q dr r dr K++= （3.1） 式中，K 为工作介质的热传导率，Q 为激光棒单位体积发热散耗的功率，r 为棒横截面内任一半径。
若0r r =的边界条件为)(0r T ，其中)(0r T 是棒表面温度，0r 是棒半径，则2200()()()4Q T r T r r r K =+- (3.2) 在棒的中心处r =0，温度T(0) 200()()4Q T r T r r K =+(3.3) 单位体积产生的热为d 20P Q r L=π (3.4) 式中d P 为棒耗散的全部功率；而d P in =ηP ，in P为泵浦源的输入电功率，η为热耗功率系数，表示棒内发热耗散的功率占电功率的比例，L 为棒长。
棒中心与棒表面的温差为200Q T(0)T(r )4K 4d P r KL-==π (3.5) 棒的表面温度)(0r T 与冷却介质温度、冷却情况以及输入电功率有关，激光棒内产生的热量通过热交换传递给冷却液，因此冷却介质与棒表面之间存在一定的温差，在热平衡条件下，棒内产生的热量应等于冷却介质从棒表面吸收的热量，0F T(r )-T in ηP =Fh[] （3.6） 式中，F 为激光棒与冷却介质接触的表面积（L 0F =2πr ），F T 为冷却介质的温度，h 为冷却介质与棒表面之间的热传导系数。
式（3.2）表明棒内温度)(r T 沿径向呈抛物线分布，中心处温度最高，棒表面温度最低，当r ＝const 处，温度相同，即等温面为同轴圆柱面，见图3-1。
热透镜效应和谐振腔参数的选择对激光输出的
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光 学 仪 器
第 24 卷
图 1 含有热透镜效应的谐振腔
如上图, 腔内有一热透镜, 焦距为 f 1, 距两反射镜为 d 1 及 d 2。谐振腔腔镜的曲率半径分别为 R 1 和 R 2。 由图可知, 此腔内介质的变换矩阵为:
10
a b =
cd
1 d 2 01
-
1 f
1
1 d 1 01
徐弼军, 陆璇辉, 薛大建, 何赛灵
(浙江大学现代光学仪器国家重点实验室光及电磁波研究中心 光学研究所, 浙江 杭州 310028)
摘要: 应用了从高斯光束的矩阵变换对在动态热透镜效应影响下的 3 种谐振腔的参数 进行了分析和计算, 在适当选择谐振腔的参数的条件下, 便能满足稳定的激光输出要求。
内的模参数, 然后再计算谐振腔参数。
3 数值计算和讨论
3. 1 取 Κ= 1Λm , d 1= 250mm , d 2= 250mm , R 1= 3000mm , R 2= 3000mm。 则根据 (2) , (3) 式, 可得: f 最小 为 125mm , 所以 f 在 125mm～ ∞变化, 由 (4) 式可得相应参数, 如图 2 所示。
Ξ 收稿日期: 2002207216 作者简介: 徐弼军 (19792) , 男, 浙江兰溪人, 学士, 从事光学方面的研究。
© 1994-2006 China Academic Journal Electronic Publishing House. All rights reserved.
(Sta te Key L abo ra to ry fo r M odern O p tica l In strum en ta tion, Cen ter fo r O p tics and E lectrom agnetic R esea rch , In stitu te of O p tics, Zhejiang U n iversity, H angzhou 310028, Ch ina)
基于Nd_YAG热透镜效应的调Q激光器研究
基于Nd_YAG热透镜效应的调Q激光器研究基于Nd:YAG热透镜效应的调Q激光器研究摘要：调Q激光器是一种能够产生高脉冲功率的激光器，具有广泛的应用前景。
本文将探讨基于Nd:YAG热透镜效应的调Q激光器的原理、方法和研究进展。
首先介绍了Nd:YAG晶体的特性，包括其吸收、辐射和增益特性，以及热透镜效应的原理。
然后，详细讨论了调Q激光器的构造和工作原理，包括激光谐振腔、调Q元件和泵浦源。
接下来，重点介绍了热透镜效应的调Q激光器的研究进展，包括Nd:YAG晶体的温度调控、热透镜的优化和Q值调控等方面的研究。
最后，给出了当前调Q激光器研究的挑战和未来发展方向的展望。
关键词：调Q激光器、Nd:YAG晶体、热透镜效应、谐振腔、Q值调控1. 引言调Q激光器是一种能够产生高脉冲功率的激光器，具有狭窄的线宽和短脉冲宽度的特点，广泛应用于材料加工、医疗和科学研究等领域。
研究表明，基于Nd:YAG热透镜效应的调Q激光器具有较高的效率和稳定性，因此成为了当前研究的焦点。
2. Nd:YAG晶体的特性Nd:YAG晶体是一种常用的激光器材料，具有良好的光学和热学特性。
其吸收和辐射特性决定了其作为激光材料的可行性。
同时，Nd:YAG晶体还具有较高的增益系数和较长的荧光寿命，适用于高功率脉冲激光器的工作。
3. 调Q激光器的构造和工作原理调Q激光器主要由激光谐振腔、调Q元件和泵浦源组成。
激光谐振腔是调Q激光器的基本组成部分，通过反射镜和谐振腔的调Q元件组成一个光学反馈回路。
调Q元件可以调节激光器的脉冲宽度和脉冲重复频率，实现高能量脉冲的输出。
泵浦源是激活Nd:YAG晶体的能量源，通常使用激光二极管或氙灯等。
4. 热透镜效应的调Q激光器研究进展基于Nd:YAG热透镜效应的调Q激光器通过控制Nd:YAG晶体的温度，实现了对谐振腔模式的优化和调控。
研究人员通过调节晶体的温度梯度，可以实现横模抑制和横模抑制比的控制。
同时，进一步优化热透镜的结构和性质，也可以提高调Q激光器的性能和稳定性。
激光器的热透镜效应讲解
新型光学谐振器和热透镜效应Thomas Graf Rudolf Weber, and Heinz-P. Weber 应用物理研究所，Beme Sidlerstrasse 5大学，CH - 301 2 Beme，瑞士概要激光谐振腔支持稳定的振荡的最大功率范围主要是由活性介质（热）材料常数和冷却方法所决定。
通过控制稳定的基本模式操作的功率范围，可以转移到更高的能量，具有特殊的腔设计和腔内光学但稳定范围的宽度不会受到影响。
此外，在泵的活性介质强度增加也加剧了非球面元件的热诱导的扭曲。
因此，开发新颖的谐振器时，分析这些热效应具有重大意义。
我们目前对热诱导的扭曲，一种新型的多棒激光腔，变量配置的谐振器（VCR）进行分析。
对热效应进行了数值模拟和实验的研究。
我们目前对各种抽水和冷却方案进行比较后发现复合棒端面泵浦激光器提供最有效的冷却。
VCR被开发调控基本模式激光器的功率范围。
由于其能力作为法布里- 珀罗谐振器，它克服了稳定性与传统的多棒谐振器相关的问题，并允许一个新的Q开关技术作为一种环形腔运行。
关键词：固态激光器，二极管泵浦激光器，光学谐振器，热透镜效应，热致双折射。
1.介绍二极管泵浦固态激光器，有着广泛的工业和科学应用。
二极管激光器价格的不断下降，应用正在扩展到高功率范围。
此外，泵浦方式的改善使二极管激光辐射高效和紧聚焦到激光材料。
由于大量吸收功率，这将导致强烈的局部加热。
因此，在固态激光材料的热效应已经获得了相当高功率，半导体激光泵浦全固态激光器作为一个发展中的关键问题的重要性被提高。
选中激光材料后，热效应只与冷却的方法有关，然后必须采用适当的谐振器设计。
我们在下面的实验和数值调查报告二极管激光的热效应泵浦全固态激光器和特殊的光学谐振器的发展。
热透镜效应和应力引起的双折射用于比较四种不同的冷却技术。
完全验证的数值有限元（FE）代码，它也适用于区分不同的热透镜效应的贡献- 比如弯曲的表面和折射率变化与温度和应力性曲折分析高功率激光器的功率调整的极限。
anasy 热透镜效应
anasy 热透镜效应Anasy 热透镜效应热透镜效应是光学中的一个重要现象，它是指当光线通过一个具有温度差异的介质时，由于介质的折射率与温度相关，光线会发生偏折和聚焦的现象。
这种现象在大气科学、物理学和工程技术中都有广泛的应用。
热透镜效应的原理是基于热膨胀和光的折射定律。
当光线穿过介质时，由于介质内部存在温度梯度，不同温度下的折射率也不同，从而导致光线的传播方向发生改变。
具体来说，当光线从一个温度较高的区域进入一个温度较低的区域时，由于折射率随温度的变化而变化，光线将被向下偏折，形成一个凹透镜效应；相反，当光线从一个温度较低的区域进入一个温度较高的区域时，光线将被向上偏折，形成一个凸透镜效应。
热透镜效应在大气科学中具有重要的应用。
在大气中存在温度变化的情况下，例如在热天气中，太阳辐射会使地面上的空气温度升高形成温度梯度。
这种温度梯度会导致光线在传播过程中发生折射和聚焦，形成热透镜效应。
这种效应常常会导致大气层中出现光的折射现象，使得天空中的物体产生景深扭曲、放大或变形的现象。
热透镜效应还在光学仪器和光学通信中有广泛的应用。
在光学仪器中，热透镜效应可以用于设计和制造光学透镜，以实现对光线的聚焦和调节。
在光学通信中，热透镜效应可以用于调整光纤中的光信号传输，提高光信号的传输质量和距离。
除了在大气科学和光学领域的应用外，热透镜效应在工程技术中也有重要的应用。
例如，在激光切割和焊接中，通过控制材料表面的温度分布，可以利用热透镜效应来实现对激光束的聚焦和调节，从而实现精确的切割和焊接。
总结一下，热透镜效应是光学中的一个重要现象，它是由于介质的折射率与温度相关而导致光线偏折和聚焦的现象。
这种现象在大气科学、物理学和工程技术中都有广泛的应用。
热透镜效应在大气科学中可以解释景深扭曲、放大和变形的现象；在光学仪器和光学通信中可以用于设计和制造光学透镜，以实现对光线的聚焦和调节；在工程技术中可以用于激光切割和焊接等应用。
光纤热透镜效应
光纤热透镜效应光纤热透镜效应是指光纤在高功率光束作用下产生的热效应，从而改变光纤的折射率分布，进而对光束进行调控和控制的现象。
本文将详细介绍光纤热透镜效应的原理、应用和发展前景。
一、光纤热透镜效应的原理光纤热透镜效应是由光纤中的热效应引起的。
当高功率光束通过光纤时，由于吸收和散射，光纤内部会产生大量热量。
这些热量会导致光纤的温度升高，从而改变光纤的折射率分布。
由于光纤的折射率与温度有关，因此温度升高会导致光纤的折射率发生变化。
根据光纤的折射率变化，可以形成一个类似透镜的光学系统，即光纤热透镜。
光纤热透镜的焦距和聚焦能力可以通过控制光纤的功率和位置来实现。
通过调节光纤的功率和位置，可以实现对光束的聚焦、散焦和调制，从而实现对光束的控制。
光纤热透镜效应具有广泛的应用前景。
以下是几个典型的应用案例：1. 光纤激光切割：利用光纤热透镜效应可以实现对激光束的聚焦和调控，从而实现对材料的切割。
光纤激光切割技术具有高精度、高效率和无接触等优点，被广泛应用于金属加工、电子器件制造等领域。
2. 光纤光路调控：光纤热透镜效应可以用于调节光纤光路的聚焦和分散能力，从而实现对光信号的调控。
这在光通信系统中尤为重要，可以用于光信号的调制、放大和解调等功能。
3. 光纤传感器：光纤热透镜效应可以用于制造高灵敏度的光纤传感器。
通过监测光纤的热透镜效应，可以实现对温度、压力、形变等物理量的测量。
光纤传感器具有高灵敏度、远程传输和抗干扰等特点，被广泛应用于环境监测、医疗诊断等领域。
三、光纤热透镜效应的发展前景随着高功率激光技术和光纤技术的不断发展，光纤热透镜效应在科学研究和工程应用中有着广阔的前景。
以下是一些可能的发展方向：1. 高功率激光系统的优化：光纤热透镜效应对高功率激光的耐受能力有一定限制。
因此，研究如何优化光纤材料和结构，以提高光纤热透镜的功率承受能力，是一个重要的方向。
2. 新型光纤材料的研发：目前光纤热透镜主要使用的是硅光纤。
固体激光器中热效应等效厚透镜及其对光场的影响研究的开题报告
固体激光器中热效应等效厚透镜及其对光场的影响研究的开题报告一、研究背景与意义：固体激光器是一种重要的光学器件，其工作原理是利用受激发射产生的光子与因受激发射而跃迁到高能级的离子产生反馈作用，从而实现激光输出。
由于固体激光器具有频率稳定、脉冲宽度短、输出功率高等优点，广泛应用于医疗、通信、材料加工等领域。
然而，固体激光器存在着光学热效应问题，即由于激光在固体介质中传播时会产生热效应，导致固体介质的光学特性受到影响，使固体激光器的输出光束畸变，束腰位置移动或变形等问题，严重影响激光器的工作稳定性和输出品质。
因此，研究固体激光器中热效应等效厚透镜及其对光场的影响，对于理解固体激光器输出光束的变化规律、优化激光器结构设计和提高激光器工作效率具有重要的理论和实际意义。
二、研究内容与方法：本课题主要研究固体激光器中热效应等效厚透镜及其对光场的影响，研究内容包括以下几个方面：1. 建立固体激光器光学模型，模拟固体激光器中激光光束的传播过程和热效应的影响。
2. 研究固体激光器中光学热效应等效厚透镜的数学模型，分析其产生机理和对光场的影响规律。
3. 实验验证固体激光器中光学热效应等效厚透镜的存在和影响，比较理论模型和实验结果的差异。
4. 探究不同激光器结构参数和工作条件对光学热效应等效厚透镜的影响，寻求优化固体激光器结构设计的途径。
采用数学模型分析和实验验证相结合的方法，深入研究固体激光器中热效应等效厚透镜及其对光场的影响规律，为固体激光器结构优化和工作效率提高提供科学依据。
三、预期成果：本研究计划通过建立固体激光器光学模型和热效应等效厚透镜数学模型、实验验证等多方面研究，探究固体激光器中热效应等效厚透镜及其对光场的影响规律，并寻求优化固体激光器结构设计的途径，预期达到以下成果：1. 建立固体激光器中热效应等效厚透镜的数学模型，分析其产生机理和对光场的影响规律。
2. 实验验证固体激光器中热效应等效厚透镜的存在和影响，比较理论模型和实验结果的差异。
激光器件工作物质的热效应PPT课件
T r
Q K
0
（1）
K为工作物质的热传导率；Q为激光棒单位体积发热耗散 的功率；r表示棒横截面内任一半径
2
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固体激光器的热效应
单位体积产生 热
Q Pd
r02 L
Pd为棒耗散的全部功率; Pd=ηPin, Pin为泵浦源的输入电功率；η为热耗功率系数， 表示棒内发热耗散的功率占输入电功率的比例; L为棒长，r0是棒半径
光学介质的折射率特性通常由光率体描 述，绝大多数情况下它是椭球体，对于 各相同性介质，光率体为圆球体。Nd3+： YAG在正常情况下，光率体为圆球；但当 内部有应力时，光率体变为椭球
9
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固体激光器的热效应
在同一等温线上，各点椭圆的形状和大小相同，其长轴和短轴分
别沿该点的切向和径向。经过推导可得热应力双折射大小为
（c)管状激光器
工作物质制成管状，有较大的散热表面积，热应力 小。当管壁较薄时其温度分布近似一维。大大改善热 效应，有利于提高输出功率。
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固体激光器的热效应
端面效应由棒内温度分布不均匀，引起棒端面形状发生变形所致
L(r) l0[T(r) T(0)] （15）
L(r)
r0
Qr 2 4K
（16）
负号表示棒外缘比棒中心短。由于端面效应，棒端面由平面变为抛物 面，表面相对中心的变形量最大
变形曲率半径
R
r0 2 2
L(r0 )
不同流速的水冷系统传递系 数
1、流速越高，h越大 2、rF/r0越小，h越大
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固体激光器的热效应
计算例子
Pin= 4000W，则Pd=Pin=200W，棒长 L=88mm，r0=2.5mm，rF=4mm，冷却水流速 为13L/min, TF为20C
浅析磁流体激光热透镜效应及其应用
热，折射率梯度进一步加大，边缘折射率高，中心折射率低， 衍射图案圆环数量随之增加，直径变大；当到达一定时间后， 热透镜效应达到平衡状态，此时折射率分布趋于稳定，不再发 生变化，因此衍射图案不再发生变化。则有如下讨论：
（1）不同位置的衍射环形成并达到稳定的时间大致在束 腰前后呈对称分布，越靠近束腰位置形成并稳定的时间越短。 在沿光束传播上，光束光斑直径呈双曲线变化规律，在靠近束 腰处光斑越小，因此功率密度大，使得温度梯度和浓度梯度的 形成和稳定的速度较快。
引言 热透镜效应属于光热效应的一种，最常见的热透镜效应
产生原因是：当激光在介质中进行传输时，部分能量被介质吸 收，介质中沿激光传输的路径上产生热量，由于激光光束的能 量呈高斯型分布，所以介质温度呈横向梯度变化，从而引起介 质折射率的横向梯度变化，产生类似凹透镜的效果。对于热透 镜效应的应用的探索主要集中在化学试剂中痕量分析和激光器 性能改善方面，而在功能性材料的热透镜现象上的研究则相对 较少。本实验设计着眼于研究功能性米材料磁流体的热透镜 现象，尝试得出有关的实验规律。
2 实验装置设计 本实验采用单光束构型，氦氖激光器产生的激光同时充当
加热光束和探测光束，经过凸透镜之后入射到磁流体样品中， 并在远处放置观察屏观察。实际实验过程中为了避免重力对磁 流体样品的干扰，利用反射镜将激光偏折使其竖直入射到磁流 体样品中，样品为约50 μm厚的磁流体薄片，再由反射镜将光 束偏折为水平方向，投到观察屏上观察和记录，如图1 所示。
1 磁流体热透镜效应原理 磁流体的光吸收系数相对较大，对温度敏感，当一束功率
适当的高斯激光照射到磁流体样品时，样品会吸收激光的部分能 量，导致该区域温度上升，在磁流体的内部会形成由激光热能诱 导产生的温度梯度和浓度梯度变化，热传导和热扩散的总效果是 使磁流体内部的折射率沿着半径方向（垂直于高斯激光的传播方 向）呈现空间非均匀分布，类似一个凹透镜。磁流体微粒对入射 光线有散射作用，散射光线间由于光程差的不同，将在远场由于 光波叠加而形成同心圆状的热透镜效应衍射环[1]。
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新型光学谐振器和热透镜效应Thomas Graf Rudolf Weber, and Heinz-P. Weber 应用物理研究所，Beme Sidlerstrasse 5大学，CH - 301 2 Beme，瑞士概要激光谐振腔支持稳定的振荡的最大功率范围主要是由活性介质（热）材料常数和冷却方法所决定。
通过控制稳定的基本模式操作的功率范围，可以转移到更高的能量，具有特殊的腔设计和腔内光学但稳定范围的宽度不会受到影响。
此外，在泵的活性介质强度增加也加剧了非球面元件的热诱导的扭曲。
因此，开发新颖的谐振器时，分析这些热效应具有重大意义。
我们目前对热诱导的扭曲，一种新型的多棒激光腔，变量配置的谐振器（VCR）进行分析。
对热效应进行了数值模拟和实验的研究。
我们目前对各种抽水和冷却方案进行比较后发现复合棒端面泵浦激光器提供最有效的冷却。
VCR被开发调控基本模式激光器的功率范围。
由于其能力作为法布里- 珀罗谐振器，它克服了稳定性与传统的多棒谐振器相关的问题，并允许一个新的Q开关技术作为一种环形腔运行。
关键词：固态激光器，二极管泵浦激光器，光学谐振器，热透镜效应，热致双折射。
1.介绍二极管泵浦固态激光器，有着广泛的工业和科学应用。
二极管激光器价格的不断下降，应用正在扩展到高功率范围。
此外，泵浦方式的改善使二极管激光辐射高效和紧聚焦到激光材料。
由于大量吸收功率，这将导致强烈的局部加热。
因此，在固态激光材料的热效应已经获得了相当高功率，半导体激光泵浦全固态激光器作为一个发展中的关键问题的重要性被提高。
选中激光材料后，热效应只与冷却的方法有关，然后必须采用适当的谐振器设计。
我们在下面的实验和数值调查报告二极管激光的热效应泵浦全固态激光器和特殊的光学谐振器的发展。
热透镜效应和应力引起的双折射用于比较四种不同的冷却技术。
完全验证的数值有限元（FE）代码，它也适用于区分不同的热透镜效应的贡献- 比如弯曲的表面和折射率变化与温度和应力性曲折分析高功率激光器的功率调整的极限。
进一步的功率调节功能则需要使用更长的侧面泵浦激光棒多棒谐振器的使用。
多棒谐振器特别适合规模在几十瓦的顺序输出功率，高光束质量的激光器的输出功率。
在这种情况下，热扭曲分发到几个激光棒，在同一个腔泵的功率降低。
我们报告一个独特的激光谐振腔，变量配置的谐振器（VCR），他具有反向泵浦多棒谐振器的可调性。
特别是录像机的稳定性能与传统的多棒的法布里- 珀罗谐振解决了严重的稳定性问题，并允许一个新的Q开关技术。
在下面的章节中，我们将首先考虑球面镜片的近似热引起的扭曲，并讨论TEM0模式激光器的规定下能量的限制。
我们对不同的激光棒的冷却方法进行了比较。
热致双折射所造成的损失在短期内第3节中讨论。
2．近似球面透镜端面泵浦Nd：YAG激光器不同冷却方案数值模拟比较采用热致端面泵浦Nd束扭曲：YAG激光棒图1所示为不同的冷却方法。
首先FE代码SESES的数值计算结果与实验结果进行比较验证，然后比较采用不同的冷却技术，在相同条件下的有限元模拟。
热诱导的平均镜头电源限制在本节结束讨论。
2.1．有限元计算验证最常见的冷却方式激光棒是包裹在铟箔（我们的例子厚100pm），并安装如图所示的冷却底座上。
传热系数h=1.5W.c.推导出铟棒表面接触系数。
非制冷泵杆的表面，与周围的空气接触，只提供了一个非常薄弱的冷却(h = 0.005 W.cm^(-2).K^(-1)).在图1b中，端面泵浦的杆在边缘和末端被水冷却（20毫米长，直径9.5毫米），如果水的流速是2L/MIN并且冷却棒的直径是16mm那么传热系数可以算出是h=1.0 W.cm^(-2).K^(-1)，在图C中棒（20mm 长9.5毫米直径）仍然是与水直接冷却的边缘，但部分水冷却是依靠紧密安装在冷却泵浦表面泵杆面蓝宝石板（1毫米厚的），蓝宝石板表面进行了λ/10抛光。
如果没有HR涂激光波长的激光棒端面，蓝宝石板必须用AR镀膜。
由于高杆的表面质量和蓝宝石板，没有水渗入两种材料之间的区域。
表1：受调查的四个不同的冷却方法的计划，a）“非致冷”：铟箔包裹的激光棒安装在水冷铜散热器，泵的表面未被致冷b）“水冷”：圆柱面和泵浦的激光棒的表面与水直接冷却C）“蓝宝石板冷却”：蓝宝石板压住泵杆面，杆和部分蓝宝石板进行水冷却d）“复合棒”：激光棒的两端未掺杂。
棒是用水冷却的边缘。
图2：计算（线）和测量（点）根据非激射条件的OPD。
（一）水冷式杆泵功率15 W。
（二）蓝宝石板冷却泵功率15 W。
（三）复合棒与泵浦功率25 W。
虚线计算H =1.3 W.cm^(-2).K^(-1)) “（而不是1.0 W.cm^(-2).K^(-1))”。
随着1 1/mim的水流量和冷却装置直径23毫米，推导出在与水接触的所有表面传热系数H =0.67 W.cm^(-2).K^(-1))根据11/mm的水流量和一个直径23毫米的FBR冷却装置，推导出在与水接触的所有表面传热系数H =0.67W.cm^(-2).K^(-1)) ，最后，在1d图中的边缘冷却的激光棒泵浦末端部分是保持未掺杂的，直径为4毫米的复合棒由一个16毫米长，10.3％掺杂的中心部分，和每边5毫米的未掺杂部分，随着0.41/mm水流量和一个直径6毫米的冷却装置，推导出棒和水之间的传热系数h=1.0 W.cm^(-2).K^(-1))，我们将把这些不同的泵浦棒表面的冷却方法分别分为“非致冷”，“水冷却”，“蓝宝石冷却板”和“复合棒”，棒的中心使用DL-50泵浦其规模为0.96 x0.68 mm2，发散角是235 mrad x 96 mrad，在808纳米中心的相对广谱的1.04％掺杂棒的平均吸声系数为3.5c，对于10.3％掺杂复合棒，吸收系数为4.5 c图2显示了空间分辨的干涉测量（点）和计算（实线）光学路径的差异，非激射条件下（OPD）在飞机具有较大的泵光斑直径的结果为三种情况（一）水冷却，，（二）蓝宝石板冷却，及（c）复合棒，很好的计算和测量OPD之间的办法是实现所有三种冷却方式。
请注意，热透镜只依赖于OPD的形状，而不是其绝对值，。
一个理想的薄透镜OPD是抛物线形。
正如在参考文献9所讨论的，在一阶近似，一个长度为L的纵向泵浦棒的热透镜可以形容为薄理想的镜头之间夹在两个不失真激光棒的长度为L/ 2件（空气中）。
这个理想透镜近似焦距的解析表达式是：其中P是吸收的泵浦功率，二是P的分数转换为热能，WP为泵点半径和C是一个常数称为特定的焦距。
这种特定的焦距只取决于冷却方法和材料和激光棒的常量。
常数，i在1.04%掺钕：YAG激光和非激光条件下，分别等于0.32和0.43，利用光束传播法，平均热透镜可在激光条件下测得，等价于一个抛物线最小二乘拟合计算OPD。
这分别产生了特定的焦距约2400,3300和2900mmW/mm2的水冷，蓝宝石板冷却，以及复合棒。
从实验和FE代码的平均热透镜之间的协议在整个泵的范围内，所有的冷却方法，所有实验的几何实验中最好。
这些值不能直接比较，因为实验条件和几何形状不同的冷却方法不相同。
但良好的协议之间的实验和数值模拟提供了良好的效果，FE代码产生逼真的效果，因此可以被用于不同的情况作进一步的数值分析。
2.2．冷却方法的比较除了使我们能够比较在相同条件下的冷却方法，有限元分析允许获得热加载的激光棒的机械和光学性能的详细信息，单独的热透镜效应，如不同的贡献，弯曲的表面和应力引起的扭曲。
如图1所示的四种不同的冷却技术相比，使用下列条件的Nd：YAG棒直径9.5毫米和20毫米的长度。
复合棒由5毫米长的一块未掺杂的YAG激光泵浦棒为表面。
表面与水和空气接触，其传热系数分别为0.67和0.005 W.cm^(-2).K^(-1))。
15W吸收泵功率的泵模块有DL-50光束特性和吸收系数3.5 c。
图3.屈光度功率，在Nd：YAG激光对不同的冷却方法分为从热的一部分，造成末端表面的弯曲。
水泵功率：15瓦，棒直径：9.5毫米，泵的光斑直径：0.96毫米。
杆与非致冷泵浦端面的温度分布计算，最高气温在端面中心与上述冷却水的温度最高值的59.5 K。
任何冷却泵表面，大大降低了在杆的末端附近的温度。
位于杆内部的是最高温度。
水冷显示减少了约25％的最高温度。
蓝宝石板冷却减少量约20％。
取得最大的温度降低约35％的复合棒，是通过掺杂区流走热的一个重要组成部分。
图3有四种不同的冷却方法的平均球面镜片比较。
总屈光力（D= 1 / F）的热诱导镜头已被分隔在一个纯粹的热的部分，引起产生折射率的温度趋向性，以及泵浦端面弯曲的表面所造成的最终的效果。
应力引起的折射率变化相对较弱，并没有热透镜显着的贡献。
应力双折射是在第3节中讨论。
由图3可见，镜头的热冷却方式的影响不显着。
屈光度功率大约是所有的方法都是相同的，并有一个约2.2米（F =450毫米）的值。
这意味着，径向温度梯度对所有冷却的方法泵当场程度几乎相同。
相比之下，影响最终的效果是非常明显的冷却方法。
泵浦表面的弯曲，从而相应的屈光度力量是非常强的非致冷杆和水冷仍然重要。
但它大大减少蓝宝石板冷却，甚至是复合棒。
2.3．由于热透镜效应的功率限制TEM00模半径内的光学谐振腔的热透镜的屈光度电源不同，测量的热透镜的变化位置显着，被无限的稳定范围的边缘，介于两者之间采用最低。
屈光度的最大功率范围内，其中包含一个单一的热透镜激光谐振器（但不包括自适应光学）是稳定的，是由其中D是热透镜屈光度功率而λ是激光波长。
方程（1）给出了在激光棒的谐振支持稳定的振荡吸收功率范围的限制。
对于一个具有N棒的激光谐振腔吸收稳定运行的最大总功率范围，因此有在整个稳定范围内运作的基本模式，谐振器必须设计TEM0模式的半径是永远不会小于泵光斑半径，即WP = WMM因此，基本模式操作的稳定范围是有限的到由方程（4），没有量的腔设计，可避免此限制。
其中一个谐振器支持稳定的基本模式振荡的功率范围是完全取决于激光棒，激光材料的具体焦距（因此冷却的方法和材料特性）和吸收小数ŋ泵浦功率转换为热能。
对于边缘冷却的Nd：YAG（TI= 0.32）杆无脸冷却（见图IA）泵的最大功率范围内稳定的基本模式操作被认为是激光棒的19％，W（cf=1400 mm.W/m）在第4节讨论一种新型的谐振器，是专门为使用多棒谐振器的功率缩放的.3．应力和应力双折射虽然折射率的应力引起的变化不显着贡献的热透镜，他们有一个光的偏振的强烈冲击。
应力双折射，因此可能导致显着的功率损耗图4.。
兆帕最高的主应力分布。
两个等压线之间的差别是8.5兆帕。
箭头指示的拉应力的最大值及其位置。
水泵的功率是15瓦，集中到一个与直径的0.96毫米的点。
吸声系数是3.5c图5.双折射非致冷端面泵浦功率在50 W的激光棒A）测量和B）与泵的光斑半径为0.5毫米计算。