傅里叶光学基础课件

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傅里叶光学第4章-透镜的位相调制和傅里叶变换性质课件

傅里叶光学第4章-透镜的位相调制和傅里叶变换性质课件

其中,
tl
x,
y
exp
j
k 2f
x2 y2
P
x,
y
exp
j
k 2f
x2 y2
表示透镜对入射波前的位相调制;
P x, y 表示透镜对于入射波前大小范围的限制。
2、透镜的傅里叶变换性质
✓ 回顾一下:利用透镜实现夫琅和费衍射,可以在透镜的焦平面上得到 入射场的空间频谱,即实现傅里叶变换的运算。
下面具体分析一下厚度函数(x,y)和透镜主要结构参数(构成透镜的两个球 面的曲率半径R1和R2)之间的关系。
x, y 1 x, y 2 x, y
将透镜一剖为二
x2 y2
1 R12
1
x2 y2 2R12
1
x,
y
01
R1
R12
x2 y2
01
R1
1
1
x2 y2
U f
xf , yf
Af jd
2
exp
j
k 2d
xf 2 yf 2
•T
xf d
,
yf d
对应的强度分布为
I f
xf , yf
Af d 2
2
T
xf d
,
yf d
2
2、透镜的傅里叶变换性质
总结一下:
✓ 在单色平面波照明下,无论物体位于透镜前方、后方还是紧靠透镜, 在透镜的后焦面上都可以得到物体的功率谱;对于这样的照明方式,透 镜后焦面常称为傅里叶变换平面或(空间)频谱面。
2、透镜的傅里叶变换性质
✓ 如果d=f,物体在透镜前 焦面,二次位相弯曲消失, 后焦面的光场分布是物体准 确的傅里叶变换。
✓ 如果d=0,物体在透镜前端面, 由于变换式前的二次位相因子, 使物体的频谱也产生一个位相 弯曲。

傅里叶光学课件 02_02基尔霍夫衍射理论

傅里叶光学课件 02_02基尔霍夫衍射理论

光波的传播过程就是光波衍射过程假设与近似(1)整个光波场内光矢量振动方向不变,或只考虑光矢量的一个分量;(2)衍射屏的最小尺度远大于波长.(3)观测距离远大于波长.光波衍射的线性系统分析基尔霍夫波衍射理论(书2.1惠更斯-菲涅耳原理与基尔霍夫衍射理论一、惠更斯-菲涅耳原理子波(次波)相干叠加0exp()(,)jkr K r θθdU (Q )0)jkr Σ••QrΣnθθS 1S 20exp()1(cos 2jkr r θi是在无限大不透光屏上有一开孔的情况下推导出的. 但可以推广到其它任何复杂的衍射屏。

只是此时,公式中:()()()i P U P t P =入射到衍射屏上的光场的复振幅分布,衍射屏的复振幅透过率。

光波衍射过程是线性系统变换基尔霍夫衍射积分公式为:1e (x )p j krjkr j r 1exp()1(cos 2λ=i 此式是一个叠加积分,满足线性系统的叠加性和均匀性。

因此衍射过程(光波从衍射平面到观察平面的传播过程)可以看作是一个线性系统。

是该线性系统的脉冲响应(点扩散函数可以看作是: 衍射屏上P 点的一个单位脉冲在场产生的复振幅分布。

它描述了衍射系统的特性。

相干光场在自由空间传播的平移不变性2z距z 足够大),且观察范围较0cos 1θ≈(U x 0r Si(x 0这表明,在满足一定条件下,衍射屏上各次波源在场点处所产生的复振幅分布具有相同的分布形式,只是发生了也就是说,具有平移不变性。

可写成卷积形式:21exp jk z zλ⎡+⎣0)(,)y h x x y y −−相干光场在自由空间传播的脉冲响应的近似表达式21exp jk z j zλ⎡⎣220)()1y y z ⎡+−=⎢⎣一、菲涅耳近似(傍轴近似) →菲涅耳衍射在衍射屏和观察范围确定后,当项以后的高次项,不会引起明显的相位误差。

高次项中,起主要作用的是第3项,即当由第20()(28x x zπλ⎡−+⎣201()(8x x λ⎡−+⎣exp()exp jkz jk j z λ⎡=⎢⎣系统的脉冲响应可表示为:菲涅耳衍射的脉冲响应,仍具有平移不变性0002(,)exp exp()exp 2U x y jk jkz x jk j z z λ∞−∞⎡⎢⎣⎡+⎢⎣∫二、夫琅禾费近似(远场近似)→在菲涅耳近似的基础上,如果z 进一步增大,且进一步限定衍射屏透光区域,以至于:2max 2π 可以忽略,忽略该项所引起的相位误差很小22)y y x ⎤−exp())exp jkz x jk j z λ⎛=⎜⎝22exp 2(2y x j x z z πλ⎞+⎡−⎟⎢⎣⎠000)(,;,)y h x y x y dx 则衍射的光场分布为:从上式可以看出:夫琅禾费衍射仍是线性系统,但不是平移不变系统,不再具有平移不变性。

物理光学A傅里叶光学PPT课件

物理光学A傅里叶光学PPT课件

,
f
第7页/共25页
上面的讨论可以说明, 理想夫琅和费衍射系 统起到空间频率分析器的作用.这就是现代光学对 夫琅和费衍射的新认识。
当单色光波入射到待分析的图象上时,通过夫 琅和费衍射,一定空间频率的信息就被一定特定方 向的平面衍射波输送出来. 这些衍射波在近场彼 此交织在一起,到了远场它们彼此分开,从而达到 分频的目的.
第1页/共25页
x
0
G
光 栅
3
1 0
-1
-3

f
对于光栅我们可以用透过率函数(x) 来描述,一维透射光栅的透过率函数是一矩形 波函数.
为了讨论问题方便, 设光栅狭缝总数N无限大.
第2页/共25页
f (x)
2d
d
d d 4
0d 4
d 2
3d 4
x
2d
(x)是周期性函数
f (x) f (x md), (m ,1, 2,)
d是空间周期.将上式用 傅里叶级数展开:
f (x) 1 2 cos(2 1 x) 2 cos(2 3 x)
2
d 3
d
2 cos(2 5 x)
5
d
第3页/共25页

p0
1 d
,
f
(x)
1 2
2
cos(2p0 x)
2
3
cos(2 3 p0 x)
2
5
cos(2 5 p0 x)
上式表明,图中表示的矩形波可以分解为不同频 率的简谐波,这些简谐波的频率为
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光栅的像是一 条条直条纹
• •
x




傅里叶光学课件 05_06傅里叶变换全息

傅里叶光学课件 05_06傅里叶变换全息

x+
yo − yr
λ zo
y
⎤ ⎥
⎫⎪ ⎬
⎦ ⎭⎪
5.6.10
可见,基元全息图是正余弦条纹图样,条纹的空间频率为:
u = xo − xr , v = yo − yr
λ zo
λ zo
5.6.11
不同的物点(xo, yo)在全息图上所产生条纹的空间频率不 同,或者说全息图上的空间频率与物点之间具有一一对应的 关系。这一点与FT全息图的特征类似。
=
ro
2
+
G
2
⎡ + ro exp ⎢−

jk
x2 + y2 2f
⎤ ⎥
exp [ −

j2π
bv
]iexp
⎡ ⎢

jk
x2 + y2 2f
⎤ ⎥ G(u, v) ⎦
+ ro
exp
⎡ ⎢ ⎣
jk
x2 + 2f
y2
⎤ ⎥
exp
[

j2π bv]iexp
⎡ ⎢− ⎣
jk
x2 + 2f
y2
⎤ ⎥
G∗
(
u,
−∞ −∞
u = x ,v = y ,
5.6.1
λf λf
其中:(xo,yo)是物面的空间坐标, f 是透镜焦距,(u,v)是空间 频率坐标,(x,y)是记录面(频谱面)的空间坐标。
¾参考光波由位于物面上(0,-b)的点源产生。空域表示为:
r( xo , yo ) = roδ (0, yo + b)
y1
分布的共轭。沿y轴方向的宽度Wy 。
第三、四项都是实像,关于原点对称分布.

第6章 傅里叶光学基础 (1)

第6章 傅里叶光学基础 (1)

= α F {g} + β F {h} ,即两个(或多个)函数之加权和 A. 线性定理。 F {α g + β h}
的傅里叶变换就是各自的傅里叶变换的加权和。 B.相似性定理。若 F{g ( x, y )} = G ( f X , fY ) ,则 F{g (ax, by )} = 1 f X fY , G ab a b (6-7)
5
对非周期函数也可以作傅里叶分析,只是其频率取值不再是离散的,而是连 续的。 (1) 二维傅里叶变换 非 周 期 函 数 g ( x, y ) 在 整 个 无 限 xy 平 面 上 满 足 狄 里 赫 利 条 件 , 而 且
∫∫

−∞
g ( x, y ) dxdy 存在,则有
= g ( x, y ) 其中
6
即空域 ( x, y ) 中坐标的“伸展” ,导致频域 ( f X , fY ) 中坐标的压缩,加上频域的 总体幅度的一个变化。 C.相移定理。若 F{g ( x, y )} = G ( f X , fY ) ,则 F {g ( x − = a, y − b)} G ( f X , fY ) exp[ − j 2π ( f X a + fY b)] 即原函数在空域的平移,将使其频谱在频域产生线性相移。 D. 帕塞瓦尔定理。若 F{g ( x, y )} = G ( f X , fY ) ,则 (6-8)
−bn an
图 6-1 画出了锯齿波及它的振幅频谱图形。由图看出,周期函数的频谱具有 分立的结构。
f ( x)
cn
O
x
(a )
O
f1 f 2 f 3 f 4 (b)
fn
图 6-1 锯齿波及其频谱 将一个系统的输入函数 g ( x) 展开成傅里叶级数,在频率域中分析各谐波的 变化,最后综合出系统的输出函数,这种处理方法称作频谱分析方法。频谱分析 方法在光学中的应用, 为认识复杂的光学现象及进行光信息处理提供了全新的思 路和手段。 6.1.4 傅里叶变换

物理光学-6傅里叶光学

物理光学-6傅里叶光学
在X方向上单位长度内重复的次数, 即在x方向上的空间频率: 1 cos u dx
y方向上
v 1 0 dy
( x) A exp i2 ux E
u
cos

为锐角, cos 0
u cos
xy平面 z=z0或z 0平面
为正值
上的位相值沿x正向增加
这一强度分布具有空间周期性, 在x方向和y方向的空间周期分别为: dx

cos 2 cos 1
,
dy

cos 2 cos 1
空间频率为 cos 2 cos 1 u ,

v
cos 2 cos 1

3. 衍射光波的空间频率 (Spatial frequency of diffraction Lightwave )
为钝角, cos 0
u cos
xy平面 z=z0或z 0平面
为负值
上的位相值沿x正向减小
空间频率的正负,仅表示平 面波的传播方向不同
2.平面波传播方向余弦为cos ,cos 的情况
( x, y ) A exp i 2 z cos exp i 2 x cos y cos E 0 2 A exp i x cos y cos
x

2

y
cos

2

1 u dx 1 dy

cos sin y

sin x
平面波矢量在xz平面内时,
u
sin x
0

空间周期的物理意义:(在z=0平面内讨论) 1)平面波沿k方向的空间周期;平面波沿任意方向 r 的空间周期。

《傅里叶光学基础》课件

《傅里叶光学基础》课件
《傅里叶光学基础》PPT 课件
傅里叶光学是光学领域的重要基础知识,本课程将介绍傅里叶光学的基本原 理和应用领域,包括光通信、计算机技术和医疗影像。
傅里叶光学基础知识
1 传输函数
了解传输函数的概念以及在傅里叶光学中的作用。
2 光学变换
学习傅里叶变换和反变换,以及它们在光学领域的应用。
3 频谱分析
掌握频谱分析的方法和技巧,以及如何应用于光学系统的研究。
总结与展望
本课程回顾了傅里叶光学的基础知识和应用,介绍了其在光通信、计算机技 术和医疗影像中的重要性。希望通过本课程的学习,您能深入了解傅里叶光 学的原理和应用,并在相关领域取得更好的成就。
数据压缩
了解傅里叶光学在数据压缩领域的应用,如JPEG图像压缩算法。
频谱分析
学习傅里叶光学在信号处理和频谱分析中的作用。
傅里叶光学在现代医疗影像中的应用
1
CT扫描
掌握傅里叶光学在CT扫描中的重建算法和图
磁共振成像
2
像重建技术。
了解傅里叶光学在磁共振成像中的采样技术
和图像重建方法。
3
超声成像
学习傅里叶光学在超声成像中的频域分析和
傅里叶光学在光通信中的应用
高速数据传输
了解傅里叶光学在光通信中的高 速数据传输方案和技术。
光纤通信系统
探索调制与解调
学习傅里叶光学在光调制和解调 中的原理和技术。
傅里叶光学在现代计算机技术中的应 用
图像处理
探索傅里叶光学在图像处理中的应用,如图像滤波和频域图像增强。
分子影像学
4
图像增强技术。
探索傅里叶光学在分子影像学中的应用,如 光学断层成像和荧光成像技术。
傅里叶光学的发展现状

傅里叶光学基础

傅里叶光学基础

(x0 ,y0 )是对称中心
一维情况 二维情况
rect(x/a) rect(x/a) 1 0 0 x0 x x x0
rect(x rect(x,y)
y0
a b
y
20
第一章 §1.1 常用函数
矩形函数
光学意义 一维矩形函数 单缝 二维矩形函数 矩孔
的 的
透过率函数
透过率函数
21
一维情况
x x0 rect a
附录
2
sinc2 函数
2 2
sin (πx) sinc ( x) = [sinc( x)] = (πx) 2
sinc (x) sinc2(x) 表示: 表示:
1
a =1
光 学 意 义
单缝衍射花样

0 -1 1
光强分布
x
34
第一章 数学基础 §1.1 常用函数
课堂练习 (二)
1, ∧(x / 2) , ) 2, ∧(2x) , )
Sgn(x Sgn(x) = 2 Step (x) - 1 (x 请加以证明
作业之一
15
第一章 §1.1 常用函数
符号函数的性质
符号函数
与函数相乘
f( x ) 0 - f( x ) x > x0 x = x0 x < x0
Sgn( x-x0 ) f(x)=
作用
代表 变号 x < x0 函数 f(x)变符号
四,三角形函数 Triangle Function tri(x/a)
x ≤ a 其它
x x 1 , ∧ = 定义: 定义: a a 一维) (一维) 0,
原型
a>0
特点: 特点:

《傅里叶光学》课件

《傅里叶光学》课件
傅里叶光学在图像处理领域的应用,如图像滤波 、增强、识别等。
光通信
利用傅里叶光学原理实现高速光信号的传输和处 理,提高通信容量和速度。
3
光学仪器设计
傅里叶光学在光学仪器设计中的应用,如干涉仪 、光谱仪等。
傅里叶光学的发展前景和挑战
发展前景
随着光子技术的不断发展,傅里叶光学在光通信、光学仪器、生物医学等领域的应用前 景广阔。
傅里叶光学在光学显微镜、光谱仪和 OCT等生物医学成像技术中被广泛应 用。
光电子器件
利用傅里叶光学原理设计的光电子器 件,如光调制器、光滤波器和光开关 等。
02
傅里叶变换
傅里叶变换的定义和性质
傅里叶变换的定义
将一个时域信号转换为频域信号的过 程,通过正弦和余弦函数的线性组合 来表示信号。
傅里叶变换的性质
傅里叶变换在信号处理中的应用
频域滤波
通过在频域对信号进行滤波,可以实现信号的降噪、增强等处理 。
信号压缩
利用傅里叶变换可以将信号从时域转换到频域,从而实现对信号的 压缩和编码。
图像处理
傅里叶变换在图像处理中也有广泛应用,如图像滤波、图像增强、 图像压缩等。
03
光学信号的傅里叶分析
光学信号的表示和测量
05
傅里叶光学的实践应用
傅里叶光学的实验技术
光学干涉实验
利用干涉现象研究光的波动性质,验证傅里叶光学的 基本原理。
光学衍射实验
通过衍射实验观察光的衍射现象,理解傅里叶光学中 的衍射理论。
光学频谱分析实验
利用傅里叶变换对光信号进行频谱分析,研究光波的 频率成分。
傅里叶光学的应用案例
1 2
图像处理
干涉和衍射在光学系统中的应用

傅里叶光学基础01

傅里叶光学基础01

专题:傅里叶光学基础Fundamentals of Fourier Optics§1.1 数学基础知识和傅里叶变换的基本概念§1.2 光波的傅里叶分析§1.3 平面波角谱理论§1.4 透镜的傅里叶变换§1.5 光阿贝成像原理§1.6 光全息术傅里叶光学:研究以光作为载波,实现信息传递、变换、记录和再现的问题。

§1.1 数学基础知识和傅里叶变换的基本概念一、一些常用函数在现代光学中,常用各种非初等函数和特殊函数来描述光场的分布。

常用函数定义图形表示应用阶跃函数1 x0step(x )1step( ) 2 0x x1x0 x 0直边(或刀口)的透过率符号函数1 0xsgn(x) 0 x 01 x 0孔径的一半嵌有相位板的复振幅透过率矩形函数xrect( )ax1 1/ 2a0 else狭缝或矩孔的透过率常用函数定义图形表示应用三角形函数| x|x1 x 1( ) aa0 else光瞳为矩形的非相干成像系统的光学传递函数狭缝或矩孔的sinc函数x sin( x/ a )sinc( )a x/ a 夫琅禾费衍射图样高斯函数2x xGaus( ) expa a 激光器发出的高斯光束x y2 2circ( )r圆域函数圆孔的透过率2 21 x y r0 else二、傅里叶级数的定义一个周期性函数g(x) ,周期为T(频率f = 1/T ),在满足狄里赫利条件(函数在一个周期内只有有限个极值点和第一类不连续点),可以展开为三傅里叶系数角傅里叶级数:ag x a nfx b nfx()cos(2)sin(2)n n2n1在[-T/2, T/2]区间逐项积分:a aT2T2T2T2g x dx dx a nfx dx b nfx dx T()cos(2)sin(2)00(1) nn2 2T2T2T2T2n1因此有:2T2a g(x)dx 02TT将公式(1)两端同乘以cos(2πmfx),并利用三角函数的正交性:0,for m n0, sin(mx)sin(nx)dx cos(mx)cos(nx)dx,for m n ,sin(mx)cos(nx)dx0,for any m and n for m n for m n逐项积分:aT2T2g(x)cos(2mfx)dx cos(2mfx)dxT2T2= 02= 0T2T2a cos(2nfx)cos(2mfx)dxb sin(2nfx)cos(2mfx)dxn T n T22 n1(m n)T2aa nfx dx Tcos(2)n2n T222T2a g(x)cos(2nfx)dxn TT2系数:2T/2直流分量a g(x)dx0/2TT2T/2余弦分量的幅度a g(x)cos2nfx dxn TT/22T/2正弦分量的幅度b g(x)s in2nfx dxn TT/2用傅里叶级数展开表示矩形周期函数ag x a nfx b nfx ()cos2sin2n n2n1f 周期信号可分解为直流,基波( )和f nf各次谐波( )的线性组合。

[理学]第六章-傅立叶光学ppt课件

[理学]第六章-傅立叶光学ppt课件

exp
ik 2f
x12 y12
f
6-4
• 二、2、点物在轴上有限距离处,紧靠透
镜后面的场
E%
'( x1 ,
y1 )
A exp
ik 2l '
x12 y12
,
1 1 1 l' f l
l
l’
6-4
• 二、3、点物在轴外有限距离处,紧靠透
镜后面的场
E% '(x1,
y1 )
A ' exp
第六章 傅立叶光学
• 用傅立叶分析的方法重新研究光
的传播、叠加和成像规律
6-1 平面波的复振幅和空间频率
• 空间周期dx=/cos, dy=/cos
• 空间频率u=1/dx=cos/, v=1/dy=cos/
x
x
k
z
dx y
6-1
• x=/2-, y=/2- • u=sin x /, v=cosy/
(x,y)
C2
-R2
R1
d2 C1
d1
[R12-(x2+y2)]1/2
6-2
• 透镜的透射函数tl
x2 y2
tl (x, y) P(x, y) exp ik
2f
1, 透镜孔径内

n
1
1 R1
1 R2
6-2
• 复杂复振幅分布的分解
E(
x,
y)
E(u,
H (u,v)=HI(u,v)/HI(0,0)
6-7 阿贝成像理论和 阿贝-波特实验
• 成像理论
• 显微相干成像是两次衍射成像 • 物面到焦面,第一次夫琅和费衍射。焦面到

傅立叶光学(信息光学)_课件

傅立叶光学(信息光学)_课件
1 x>0 Step(x)= ½ x=0
0 x<0
step(x)
1
0
step(x-x0),间断点移到x0处
x
二、符号函数:描述某孔径一半宽有 的位相差
1 x>0 Sgn(x)= 0 x=0
-1 x<0
Sgn(x)=2step(x)-1
sgn(x)
1
x
0
1
三、矩形函数(门函数):表示狭缝、矩孔的透过
傅立叶光学
第一章 绪论 第二章 线性系统与Fourier分析 第三章 光波的标量衍射理论 第四章 透镜的Fourier变换性质 第五章 光学成像系统的频率响应 第七章 光学全息 第八章 空间滤波与光学信息处理
第一章 绪论
一、“信息光学”的含义 信息光学=数学工具(级数、积分)+经典光学 (光波的传播、干涉、衍射、成像、光学信息的记 录与再现、光学信号的处理)
2、光学中的线性叠加原理uv uuv uuv 波的迭加原理:矢量:E E1( p) E2( p) L
n
相干光场:复振幅:U(p)=Ui ( p) i 1
n
非相干光场:光强:I ( p) Ii ( p) i 1
3、利用系统的特性来求输入/输出关系 “三步法则”: 第一步:将复杂输入分解为简单输入函数之和 第二步:分别求出简单函数的输出 第三步:将简单函数输出加起来
2.1 线性系统的基本概念 一、系统:同类事物按一定关系所组
成的整体
特征(性):不管内部结构,只是全体与外 部的关系,是整体行为,综 合行为
二、物理系统:由一个或多个物理装
置所组成的系统
1、概念:考虑与外形的信息交换 2、内容:输入/输出关系 3、特点:系统的外特性 4、作用:对输入信号变换作用——运算作用

傅里叶光学chap33PPT课件

傅里叶光学chap33PPT课件
1、透镜的点扩散函数 dl(U x 0 ,y 0 ;x ,y )j1 d 0ex jk ( p x x 0 )2 2 d 0 (y y 0 )2
透镜后的透射光场复振幅:
d U l(x 0 ,y 0 ;x ,y ) P (x ,y )e x jp k x 2 2 fy 2 dl(U x 0 ,y 0 ;x ,y )
输入平面位于透镜前后焦, 面在,光在源光共源轭共面轭观面察观:察:
U 透(x 镜,y)的a Fz0 .Te.性xj质p k)e(zx p j2 kz(x2y2)
U (x ,y ) c 'e x j2 (q p k d 0 )(x 2 y 2 ) T (q x d 0 ),(q y d 0 )
成像透镜的横向放大率
M di d0
ex j2 p k d0(x0 2y0 2) ex j2 p k d0 xi2 M 2 yi2 也可略去
1
2
h ( x 0 ,y 0 ;x i,y i) 2 d 0 d i P ( x ,y ) e x jd p i[x i( M 0 ) x ( x y i M 0 ) y ] d y
分布函数称为点扩散函数或脉冲响应。通常用 hxo,yo;xi,yi 表示。
物平面上任一小 面元的光振动
成像 系统
像平面上所造成 的光振动分布
脉冲 响应
线
将透镜成像看成线性不变系统的变换
性 叠
任何物面
系统
像面光
像面强

光场分布
场分布
度分布
§3.4 相干照明衍射受限系统的成像分析
1、透镜的点扩散函数
透镜的F.T.性质
物体放在焦距为 f 的透镜的前焦面,用波长为
的单色平面波垂直入射照明,则透镜的后焦面 是物体的_____频__谱___平面.

《傅立叶变换光学》课件

《傅立叶变换光学》课件

光学设计:傅立叶光学在光学设计 领域也有着广泛的应用,如光学系 统设计、光学器件设计等。
傅立叶变换光学的发展历程
1807年,傅立叶提出傅立 叶变换理论
19世纪末,傅立叶变换在 光学领域得到应用
20世纪初,傅立叶光学理 论逐渐成熟
20世纪中叶,傅立叶光学 在成像、通信等领域得到 广泛应用
21世纪初,傅立叶光学在 生物医学、遥感等领域得 到进一步发展
傅立叶变换光学的应用领域
光学成像:傅立叶光学在光学成像 领域有着广泛的应用,如光学显微 镜、光学望远镜等。
光学测量:傅立叶光学在光学测量 领域也有着广泛的应用,如光学干 涉测量、光学衍射测量等。
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光学通信:傅立叶光学在光学通信 领域也有着广泛的应用,如光纤通 信、光波导通信等。
傅立叶变换在调制和解调中的应用
傅立叶变换在调制中的应用:将信 号从时域转换为频域,便于传输和 处理
傅立叶变换在信号处理中的应用: 通过傅立叶变换,可以对信号进行 滤波、压缩、加密等处理
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傅立叶变换在解调中的应用:将接 收到的信号从频域转换回时域,恢 复原始信号
傅立叶变换在通信系统中的应用: 傅立叶变换在通信系统中广泛应用, 如数字通信、无线通信、卫星通信 等
频谱分析:分析信 号的频率成分和能 量分布
滤波处理:通过傅 立叶变换进行滤波 处理,去除噪声或 提取特定频率成分
信号重构:将处理 后的频谱通过傅立 叶逆变换重构为时 域信号
图像的频谱分析和处理
傅立叶变换:将 图像从空间域转 换到频域
频谱分析:分析 图像的频率成分 和分布
频谱处理:对图 像的频率成分进 行修改和调整

傅立叶光学.ppt

傅立叶光学.ppt
6
2. 理论推导
Object plane 物面
(x1,y1)
Focal surface Image plane
焦平面-谱面
像面
(,)
f
z
(-x1',-y1' )
s
s'
1) 从物面到谱面,是一次傅里叶变换过程。 2) 从频谱面到像面,是一次菲涅尔衍射过程。
7
结论
Object plane 物面
(x1,y1)
E(x , y )
E(u , v )
E( x', y' )
f
f
f
f
E*(u,v)
23
二、 非相干光学处理系统
非相干光学处理指采用扩展的非相干光源照明系统, 系统传递和处理的基本物理量是光场的强度分布。
P( , )
O (x0 , y0 )
X( , )
aD/(d-a)
D
f
dD/(d-a)
z
13-1&2 内容回顾
1、基本概念(傅立叶光学、研究方法、 研究内容等)
2、空间频率
E~ ( x,
y,
z)
=
E~0
exp[i
2p l
(x cosa
+
y cos
b
+
z cosg
)]
= E~0 exp[i2p (ux + vy + wz)]
1
13-1&2 内容回顾
3、透镜的性质(傅立叶变换、成像)
– 透镜函数
2) A subsequent transformation converts the first Fourier transform into the (intermediate) image, which is seen through the eyepiece.

《傅立叶基础知识》PPT课件

《傅立叶基础知识》PPT课件

0
f t
0
K
0
t
O
自动化学院408教研室
2021年4月24日 24
f t
单边指数信号
f
t
0
t
t0
e
t0
f t
1
t
O
O
t
通常把 1称为指数信号的时间常数,代表信号衰减速
度,具有时间的量纲。
重要特性:其对时间的微分和积分仍然是指数形式。
自动化学院408教研室
2021年4月24日 25
2、正弦信号
2021年4月24日 30
一、正交矢量
矢量:V1 和 V2 参加如下运算, 如下式:
Ve
是它们的差,
V1 c12V2 Ve
V1
Ve
V2
c12V2
自动化学院408教研室
V1
Ve V2
c12V2
V1
Ve V2
c12V2
2021年4月24日 31
c12V2 V1 cos
c12
V1.V2 V22
V1V2 cos
f (t) K sin(t )
f tT
K

O

衰减正弦信号:
K et sint
f (t) 0
自动化学院408教研室
t
t0 0
t0
2021年4月24日 26
3.复指数信号
f (t ) Kest
( t )
Ke t cos t jKet sin t
s j 为复数,称为复频率
f
2 2
(t
)dt
自动化学院408教研室
2021年4月24日 35
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注意到“物像等光程性”
横向线 放大大率
最后结果
可见:
(1) 单频信息f-->f’ (Abbe成像) 依然是单频信息, 而而f ′ ≠ f , 那只是几几何上的缩放,这不影响像质。 (2) 影响像质的是“反衬度γ ”——复振幅反衬度
(3) 其中,二二次相因子子系数,可以暂且不管,它不影响强度 分布,何况可用用适当的光路予以消除。
▲其原意是为了提高高显微镜(相干干照明)分辨本领。
研究表明——物镜口口径有限,丢失高高频信息,因而而像面面 上不能显示示物的细节,像变模糊了; 为使像场准确地反映物场,当尽量扩大大物镜口口径——这 与非非相干照明的结论是一一致的。
▲截止止频率fM (估算)
▲其真正价值在于为空间滤波——光学信息处理技术开辟了 一一条理论途径,启发人人们从改变频谱入入手手以改变输出信息。
这是关于 相干成像的两步成像理论,它着眼于 频谱及频谱的变换 ——第一步“分频”,第二步“合成”。
基于任何图像=一系列余弦光栅之和,即 余弦单频信息是ℱ 衍 射的基元信息。故以单频余弦信息为对象,论证Abbe原理,具有 普遍性价值。 设 物光波前 它产生生三个衍射斑 S0、S+1、S-1,被看作三个点源,在像面面上相 干叠加 其中
✓1 ✓2
x x=0
余弦光栅作为一一种典型结构的特征 ▲特征表
(1) 平行行密接
(2)正交密接
(3)光栅之和(符合光栅)
其衍射场主要特征有5个谱斑
这种光栅实验上,可采 取“二二次曝光”以获之。
6.5 夫琅禾禾费衍射实现屏函数的傅里里叶变换
▲Байду номын сангаас一一维空间周期函数为基础
傅里里叶系数tn 的集合,反映了原函数t (x)中各种空间频率成分 所占的分量,通常称其为傅里里叶频谱,简称频谱。 一一般而而言言,频谱可以是连续谱,即频率可连续取值;也可以是 离散谱,即频率只取特定的离散值。从周期函数的傅里里叶级数 展开中看出,周期函数的频谱是离散谱;以后将证明,非非周期 函数的频谱是连续谱。 对于实际光栅,总宽度D是有限的,故严格意义下它是个非非周期 函数;不过,它包含的单元总数很大大,即宽度D 远远地大大于光 栅空间周期d 。因之,可称实际栅函数为准周期函数,其频谱介 于连续谱与离散谱之间,而而更具离散谱的特性,我们称其为准 离散谱。多缝光栅其夫琅禾禾费衍射强度分布曲线所显示示出的若 干离散的主峰(主极强),就是一一种准离散谱。
傅里里叶变换光学
6.1 衍射系统 波前变换
当光波在传播中,由于某种因素,使其波前振幅分布或相位分布发 生生变化,则其后场不同于自自由传播场——发生生衍射。这是对“衍射现 象因果关系”普遍概括。
6.2 相位衍射元件——透镜与棱镜
P
Q
(1) 薄透镜的相位变换函数具有“二二次相因子子”。 (2)在理论分析时,若存在“二二次相因子子”的变换函数,则其作用用等 效于一一个薄透镜——对被作用用的波前起聚散作用用。
▲二二维周期函数的傅里里叶级数展开
▲夫琅禾禾费衍射实现了屏函数的傅里里叶变换。 ▲衍射场点位置与空间频率成分一一一一对应。
6.7 阿⻉贝成像原理与空间滤波实验
准单色色平行行光照明,物平面面上各点成为次波源发射球面面波,充满系 统,彼此是相干的——相干成像系统。如何看待该系统成像过程?
▲传统眼光:
傅里里叶变换光学与相因子子分析方方法
6.1 衍射系统 波前变换 6.2 相位衍射元件——透镜和棱镜 6.3 波前相因子分析法 6.4 余弦光栅的衍射场 6.5 夫琅禾费衍射实现屏函数的傅里叶变换 6.6 超精细结构的衍射——隐失波 6.7 阿贝成像原理与空间滤波实验 6.8 光学信息处理列举 6.9 泽尼克的相衬法 6.10 相位物可视化的其他光学方法 6.11 夫琅禾费衍射的普遍定义与多种装置 6.12 傅里叶变换和δ 函数 6.13 准确获得物频谱的三种系统
光学信息处理
一一切空间滤波与信息处理均可在4F 系统中操作
其空间滤波器为一一余弦光栅
其空间滤波器为一一复合余弦光栅
˜= t ˜(x + t
x, y +
y)
˜(x, y ) t
6.3 波前相因子子分析方方法
平面面波前与球面面波前——系可供选择的两种基元成分。 透镜与棱镜——系两种基本的变换元件。
(1)根据波前相因子子,来判断由此波前所决定的波场的类型和特征; (2)根据变换相因子子,来判断此变换函数的主要功能,它等效于一一 种什么光学元件。
余弦型环状波带片片的衍射场
6.4 余弦光栅的衍射场
着眼于“点点对 应”,一一次成像, 无无频谱概念。
▲Abbe 眼光 ----将物或像看成一一系列不同空间频率信息的集合
成像过程被分为两步: 第一一步,衍射——入入射光经物面面发生生夫琅禾禾费衍射,在后焦面面 上出现一一系谱斑,即物频谱。 第二二步,干涉——谱斑作为新的次波源,即物频谱作为新的波 前,发出次波而而到达像面面,它们相干叠加而而形成像。
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