刚体的转动惯量
刚体转动惯量的研究
刚体转动惯量的研究转动惯量是刚体转动时惯性大小的量度，是表征刚体特征的一个物理量。
测量特定物体的转动惯量对某些研究设计工作都具有重要意义。
刚体的转动惯量与刚体的大小、形状、质量、质量的分布及转轴的位置有关。
如果刚体是由几部分组成的，那么刚体总的转动惯量就相当于各个部分对同一转轴的转动惯量之和，即++=21J J J 对于形状简单的匀质刚体，可以用数学方法直接计算出其绕定轴转动时的转动惯量，但对形状比较复杂或非匀质刚体，一般通过实验来测量。
刚体的转动惯量可以用扭摆、三转摆、转动惯量仪等仪器进行测量。
（一）用扭摆法测定刚体的转动惯量一 实验目的1. 熟悉扭摆的构造及使用方法，测定扭摆的设备常数（弹簧的扭转系数）K ;2. 用扭摆测量几种不同形状刚体的转动惯量，并与理论值进行比较；3. 验证转动惯量的平行轴定理。
二 仪器和用具扭摆装置及其附件（塑料圆柱体等），数字式计时仪，数字式电子天平， 钢直尺，游标卡尺等。
三 实验装置及原理 扭摆的结构如图4-1所示，在垂直轴1上，装有一个薄片状的螺旋弹簧2，用以产生恢复力矩。
在轴1的上方可以安装各种待测物体。
为减少摩擦，在垂直轴和支座间装有轴承。
3为水准器，以保证轴1垂直于水平面。
将轴1上方的物体转一个角度θ，由于弹簧发生形变将产生一个恢复力矩M ，则物体将在平衡位置附近作周期性摆动。
根据虎克定律有θK M -= (4-1) 式中k 为弹簧的扭转系数。
而由转动定律有βJ M = 式中J 为物体绕转轴的转动惯量，β为角加速度，将式4-1代入上式即有θβJK-= (4-2) 令J K /2=ω，则有θωβ2-=此方程表示扭摆运动是一种角谐振动。
方程的解为)cos(ϕωθ+=t A式中A 为角谐振动的角振幅, ϕ为初相位角, ω为角谐振动的圆频率。
此谐振动摆动周期为KJT πωπ22==(4-3)由此可见,对于扭摆,只要测定某一转动惯量已知的物体(如形状规则的匀质物体,可用数学方法求得其转动惯量)的摆动周期,即可求得扭转系数K ,对其它物体,只要测出摆动周期T ,就可根据式(4-3)求得转动惯量J 。
刚体的转动惯量
平动动能 1 m 2
2
力的功 A
F dr
ab
动能定理
A
1 2
m 2
1 2
m02
转动动能 1 I 2
2
力矩的功 A
Md
0
动能定理
A
1 2
I 2
1 2
I02
刚体动力学规律旳应用举例
例1：如图，质量m，长为L旳匀质细杆，可绕水 平旳光滑轴在竖直平面内转动，转轴O在杆旳A端。 若使杆于水平位置从静止开始向下摆动，求杆摆 到铅直位置时旳角速度。
一、刚体旳运动
不论在多大外界作用下，物体旳形状和大小均 不发生变化，这么旳物体称为刚体。
各质点间旳相对位置永不发生变化旳质点系。
1、平动 刚体在运动中，其上任意两点旳连线一直保持平行。
A
A
B
A
B
B 平动中刚体上旳各点都有相同旳轨迹、位移、 速度及加速度。用质心运动讨论。
2、定轴转动 刚体上各点均绕同一固定直线旋转旳运动，
M d（I)
dt
措施四：应用机械能守恒定律（见下一种例题 ）
例2：质量m，长为L旳均匀细棒，可绕过其一端旳水平
轴O转动。现将棒拉到水平位置（OA’）放手，棒下
摆到铅直位置（OA）时，与水平面A处旳质量为M旳
物块作完全弹性碰撞，物体在水平面上向右滑行了一
段距离s后停止。设物体与水平面间旳摩擦系数到处
r2dm
转动定律 M I
动量 m，冲量
t Fdt
动量定理
F
t0 dP
dt
角动量 L I,冲量矩
t
Mdt
t0
角动量定理 M dL dt
五、质点与刚体力学规律对照表（续）
刚体转动惯量计算公式
刚体转动惯量计算公式刚体转动惯量这玩意儿，在物理学里可是个挺重要的概念。
咱们先来瞧瞧啥是刚体转动惯量。
简单说，刚体转动惯量就是衡量刚体转动时惯性大小的一个物理量。
想象一下，你转一个大圆盘和转一个小圆盘，是不是感觉转大圆盘更费劲？这就是因为大圆盘的转动惯量大呀！那刚体转动惯量咋算呢？这就有个计算公式啦。
对于一个绕定轴转动的刚体，其转动惯量 I 等于各个质量元的质量乘以它到转轴距离的平方的总和。
用数学式子表示就是：I = ΣΔmiri² 。
比如说，有一个均匀的细棒，长度为 L ，质量为 M ，绕通过一端且垂直于棒的轴转动。
那这时候转动惯量 I 就等于 1/3 ML²。
我还记得有一次给学生们讲这个知识点的时候，有个小家伙一脸迷茫地问我：“老师，这转动惯量到底有啥用啊？”我笑着给他举了个例子。
我说：“你看啊，咱们骑自行车，车轮就是个刚体。
如果车轮的转动惯量大，那你起步的时候是不是就得费更大的劲儿？但是一旦转动起来，保持转动就相对容易些。
这就好比一个大胖子跑步，一开始跑起来难，但跑起来后惯性大，停下来也不容易。
”这小家伙听完，眼睛一下子亮了，好像明白了点什么。
再比如说一个圆环，质量为 M ，半径为 R ，绕通过圆心且垂直于圆环平面的轴转动，转动惯量就是 MR²。
还有那种质量分布不均匀的情况，就得把刚体分成很多小块，分别计算每一小块的转动惯量，然后再加起来。
这就有点像咱们做拼图，一块一块拼出最终的结果。
在实际生活中，转动惯量的应用可多啦。
像工厂里的大型机器轮子，设计的时候就得考虑转动惯量，不然运转起来可就麻烦喽。
总之，刚体转动惯量计算公式虽然看起来有点复杂，但只要咱们多琢磨琢磨，多结合实际例子想想，就能慢慢搞清楚啦。
就像解一道难题，一开始觉得难，多尝试几次，说不定就豁然开朗啦！希望大家都能把这个知识点掌握好，在物理学的世界里畅游无阻！。
刚体转动的物理原理
刚体转动的物理原理
刚体转动是指刚体围绕固定轴线的旋转运动。
对于一个刚体，其旋转运动的物理原理可以通过以下几个方面来解释：
1. 转动惯量：刚体的转动惯量代表了刚体围绕轴线旋转时对转动的惰性。
刚体的转动惯量与刚体的质量分布和绕轴线的位置有关。
转动惯量越大，对于同样的转动力矩，刚体转动的角加速度越小。
2. 转动力矩：刚体转动时，如果施加一个力矩以改变刚体的角动量，刚体就会产生角加速度。
转动力矩是指力在刚体上产生的旋转效果，它的大小等于力的大小乘以力臂的长度。
力臂是力相对于轴线的垂直距离。
3. 角动量守恒：在没有外力或外力作用力矩为零的情况下，刚体的角动量守恒。
刚体的角动量是指刚体沿轴线旋转时的动量，它等于刚体转动惯量乘以角速度。
角动量守恒意味着刚体在旋转过程中，如果没有外力或外力矩的作用，角动量保持不变。
4. 角动量定理：角动量定理描述了刚体转动时角动量的变化率等于作用在刚体上的外力矩。
即角动量的变化等于力矩的时间积分。
这个定理可以用来分析刚体在外力矩作用下的角加速度和角速度变化。
总之，刚体转动的物理原理主要涉及转动惯量、转动力矩、角动量守恒和角动量
定理等概念，通过这些原理可以解释和描述刚体转动的运动规律。
刚体转动惯量计算方法
刚体对轴转动惯量的计算一、转动惯量及回转半径在第一节中已经知道，刚体对某轴z 的转动惯量就是刚体内各质点与该点到z 轴距离平方的乘积的总和，即∑=2i i z r m J 。
如果刚体质量连续分布，则转动惯量可写成⎰=Mz dmr J 2 （18-11）由上面的公式可见，刚体对轴的转动惯量决定于刚体质量的大小以及质量分布情况，而与刚体的运动状态无关，它永远是一个正的标量。
如果不增加物体的质量但使质量分布离轴远一些，就可以使转动惯量增大。
例如设计飞轮时把轮缘设计的厚一些，使得大部分质量集中在轮缘上，与转轴距离较远，从而增大转动惯量。
相反，某些仪器仪表中的转动零件，为了提高灵敏度，要求零件的转动惯量尽量小一些，设计时除了采用轻金属、塑料以减轻质量外，还要尽量将材料多靠近转轴。
工程中常把转动惯量写成刚体总质量M 与某一当量长度ρ的平方的乘积2z z M J ρ= （18-12）z ρ称为刚体对于z 轴的回转半径（或惯性半径），它的意义是，设想刚体的质量集中在与z轴相距为z ρ的点上，则此集中质量对z 轴的转动惯量与原刚体的转动惯量相同。
具有规则几何形状的均质刚体，其转动惯量可以通过计算得到，形状不规则物体的转动惯量往往不是由计算得出，而是根据某些力学规律用实验方法测得。
二、简单形状物体转动惯量的计算 1. 均质细直杆如图18-7所示，设杆长为l ，质量为M 。
取杆上微段dx ，其质量为dx l Mdm =，则此图18-7杆对z c 轴的转动惯量为220220212122Ml dx l M x dm x J l l z c ===⎰⎰对应的回转半径ll MJ c z z 289.032===ρ2. 均质细圆环如图18-8所示均质细圆环半径为R ，质量为M 。
任取圆环上一微段，其质量为dm ，则对z 轴的转动惯量为22MR dm R J Mz ==⎰图18-8对应的回转半径RMJ c z z ==ρ3. 均质薄圆盘如图18-9所示均质圆盘半径为R ，质量为M 。
刚体转动惯量计算方法
刚体绕轴转动惯性的度量。
其数值为J=∑ mi*ri^2，式中mi表示刚体的某个质点的质量，ri表示该质点到转轴的垂直距离。
；求和号（或积分号）遍及整个刚体。
转动惯量只决定于刚体的形状、质量分布和转轴的位置，而同刚体绕轴的转动状态（如角速度的大小）无关。
规则形状的均质刚体，其转动惯量可直接计得。
不规则刚体或非均质刚体的转动惯量，一般用实验法测定。
转动惯量应用于刚体各种运动的动力学计算中。
描述刚体绕互相平行诸转轴的转动惯量之间的关系，有如下的平行轴定理：刚体对一轴的转动惯量，等于该刚体对同此轴平行并通过质心之轴的转动惯量加上该刚体的质量同两轴间距离平方的乘积。
由于和式的第二项恒大于零，因此刚体绕过质量中心之轴的转动惯量是绕该束平行轴诸转动惯量中的最小者。
还有垂直轴定理：垂直轴定理一个平面刚体薄板对于垂直它的平面轴的转动惯量，等于绕平面内与垂直轴相交的任意两正交轴的转动惯量之和。
表达式:Iz=Ix+Iy刚体对一轴的转动惯量，可折算成质量等于刚体质量的单个质点对该轴所形成的转动惯量。
由此折算所得的质点到转轴的距离，称为刚体绕该轴的回转半径κ，其公式为_____，式中M为刚体质量；I为转动惯量。
转动惯量的量纲为L^2M，在SI单位制中，它的单位是kg·m^2。
刚体绕某一点转动的惯性由更普遍的惯量张量描述。
惯量张量是二阶对称张量，它完整地刻画出刚体绕通过该点任一轴的转动惯量的大小。
补充对转动惯量的详细解释及其物理意义：先说转动惯量的由来，先从动能说起大家都知道动能E=(1/2)mv^2，而且动能的实际物理意义是：物体相对某个系统（选定一个参考系）运动的实际能量，（P势能实际意义则是物体相对某个系统运动的可能转化为运动的实际能量的大小）。
E=(1/2)mv^2 （v^2为v的2次方）把v=wr代入上式(w是角速度,r是半径，在这里对任何物体来说是把物体微分化分为无数个质点，质点与运动整体的重心的距离为r,而再把不同质点积分化得到实际等效的r)得到E=(1/2)m(wr)^2由于某一个对象物体在运动当中的本身属性m和r都是不变的，所以把关于m、r的变量用一个变量K代替,K=mr^2得到E=(1/2)Kw^2K就是转动惯量，分析实际情况中的作用相当于牛顿运动平动分析中的质量的作用，都是一般不轻易变的量。
刚体转动惯量的测定
用扭摆法测定物体转动惯量刚体定轴转动时，具有以下特征：首先是轴上各点始终静止不动。
其次是轴外刚体上的各个质点，尽管到轴的距离（即转动半径）不同，相同的时间内转过的线位移也不同，但转过的角位移却相同，因此只要在刚体上任意选定一点，研究该点绕定轴的转动并以此来描述刚体的定轴转动。
转动惯量是刚体转动时惯量大小的度量，是表明刚体特性的一个物理量。
刚体转动惯量除了与物体的质量有关外，还与转轴的位置和质量分布（即形状、大小和密度分布）有关。
如果刚体形状简单，且质量分布均匀，可以直接计算出它绕特定转轴的转动惯量。
对于形状复杂，质量分布不均匀的刚体，计算将极为复杂，通常采用实验方法来测定。
一、目的1. 用扭摆测定弹簧的扭转常数和几种不同形状物体的转动惯量和弹簧劲度系数，并与理论值进行比较。
2. 验证转动惯量平行轴定理。
二、原理扭摆的构造见图1所示，在其垂直轴1上装有一根薄 片状的螺旋弹簧2，用以产生恢复力矩。
在轴的上方可以装 上各种待测物体。
垂直轴与支座间装有轴承，使摩擦力矩尽 可能降低。
将物体在水平面内转过一角度θ后，在弹簧的恢复力矩 作用下，物体就开始绕垂直轴作往返扭转运动。
根据虎克定 律，弹簧受扭转而产生的恢复力矩M 与所转过的角度成正 比，即θK M -= （1） 式中，K 为弹簧的扭转常数。
根据转动定律 βI M =式中，I 为物体绕转轴的转动惯量，β为角加速度，由上式得 图 1 IM=β （2） 令IK=2ω，且忽略轴承的摩擦阻力矩，由式（1）与式（2）得 θωθθβ222-=-==I Kdtd上述方程表示扭摆运动具有角简谐振动的特性，即角加速度与角位移成正比，且方向相反。
此方程的解为)cos(ϕωθ+=t A式中，A 为谐振动的角振幅，ϕ为初相位角，ω为角速度。
此谐振动的周期为KIT πωπ22==（3） 利用公式（3）测得扭摆的摆动周期后，在I 和K 中任意一个量已知时即可计算出另一个量。
本实验用一个几何形状有规则的物体，它的转动惯量可以根据它的质量和几何尺寸用理论公式直接计算得到。
各类刚体转动惯量公式的推导
各类刚体转动惯量公式的推导刚体是物理学中的一个重要概念，用于描述不受力矩作用下保持形态不变的物体。
研究刚体的旋转运动时，转动惯量是一个重要的物理量。
通过推导各类刚体转动惯量公式，我们可以更好地理解旋转运动的特性和规律。
一、点质量的转动惯量首先考虑最简单的情况，即一个质点围绕某个轴旋转。
假设质点的质量为m，离轴距离为r，速度为v，根据牛顿第二定律可以得出转动惯量的定义：L = Iω其中L是质点的角动量，I是转动惯量，ω是角速度。
根据角速度的定义ω = v/r，代入上式可以得到：L = I(v/r)根据角动量的定义 L = mvr，整理后得到质点的转动惯量公式：I = mr²这是点质量的转动惯量公式。
二、细长杆的转动惯量下面我们考虑一个细长杆绕其一端竖直轴旋转的情况。
假设细长杆的长度为L，质量为m，转动惯量为I。
根据定义，转动惯量可以表示为质量对质点到轴线距离的平方乘以质量的累加，即：I = ∫(r²)dm对细长杆来说，可以将其看作许多质点的组合。
假设杆的密度分布为ρ，某一质点到杆一端的距离为x，根据质点位置与质量的联系可以将上式进一步化简为：I = ∫(x²ρdx)对于线密度恒定的细长杆，上式可以进一步简化为：I = (1/3)mL²这是细长杆的转动惯量公式。
三、薄环的转动惯量接下来我们考虑一个薄环绕其对称轴旋转的情况。
假设薄环的质量为m，半径为R，转动惯量为I。
根据定义，薄环的转动惯量可以表示为质量对质点到轴线距离的平方乘以质量的累加，即：I = ∫(r²)dm对于环形结构，我们可以将其视为无数个质点的组合。
假设环的线密度为σ，某一质点与对称轴的距离为r，根据质点位置与质量的联系可以将上式化简为：I = ∫(r²σdθ)根据螺线线积分的性质，上式可以进一步化简为：I = σ∫(r²dθ)对于一个完整的环来说，θ的取值范围为0到2π。
简述刚体转动定律
简述刚体转动定律刚体转动定律是描述刚体绕定轴转动的物理定律。
在刚体转动过程中，有三个关键定律对于描述和解释刚体的转动运动非常重要，它们是转动惯量定理、角动量定理以及角动量守恒定律。
1.转动惯量定理：转动惯量（或称为转动惯性）是描述刚体绕轴旋转惯性的物理量，用字母I表示。
它与物体的质量分布和轴线的位置有关。
转动惯量定理指出，刚体绕一个固定轴的转动惯量等于质量分布关于轴线的积分：I = ∫r^2 dm其中，r是质量元素dm到轴线的距离。
对于均匀杆的转动惯量，可以使用以下公式计算：I = 1/12 * mL^2其中，m为杆的质量，L为杆的长度。
2.角动量定理：角动量是描述刚体转动状态的物理量，用字母L表示，它等于刚体的转动惯量与角速度的乘积。
L = I * ω其中，ω为角速度，即刚体绕轴旋转的每秒角度变化量。
角动量定理指出，当刚体受到外力矩作用时，角动量的变化率等于外力矩的大小和作用时间的乘积：τ = dL/dt其中，τ为外力矩，即力矩的角动量。
3.角动量守恒定律：角动量守恒定律是指刚体绕固定轴转动时，如果物体不受到外力矩的作用，则角动量保持不变，即角动量守恒。
L1 = L2其中，L1和L2分别是刚体在转动过程中的初态和末态的角动量。
根据以上三个定律，可以得到一些关于刚体转动的重要结论：1.转动惯量与物体的质量分布有关，质量分布越集中，转动惯量越小；质量分布越分散，转动惯量越大。
2.角动量与转动惯量和角速度的乘积成正比，如果转动惯量越大，角速度越小，那么角动量也会越小。
3.当物体受到一个外力矩的作用时，物体的角动量会发生变化，且变化的速率与作用力矩的大小和作用时间的长度有关。
4.如果刚体不受外力矩作用，则刚体的角动量守恒，即刚体的角动量保持不变。
5.刚体转动的动能与转动惯量和角速度的平方成正比，转动惯量越大，角速度越小，刚体的转动动能也会越小。
以上是关于刚体转动定律的简要说明。
刚体转动定律在物理学中具有重要的意义，能够帮助我们理解刚体绕轴旋转的运动规律，并应用于工程、天文和机械等领域。
转动惯量
转动惯量引自百度百科本词条由“科普中国”科学百科词条编写与应用工作项目审核。
转动惯量(MomentofInertia)是刚体绕轴转动时惯性（回转物体保持其匀速圆周运动或静止的特性）的量度，用字母I或J表示。
[1]在经典力学中，转动惯量（又称质量惯性矩，简称惯距）通常以I或J表示，SI单位为kg·m²。
对于一个质点，I=mr²，其中m是其质量，r是质点和转轴的垂直距离。
转动惯量在旋转动力学中的角色相当于线性动力学中的质量，可形式地理解为一个物体对于旋转运动的惯性，用于建立角动量、角速度、力矩和角加速度等数个量之间的关系。
中文名转动惯量外文名MomentofInertia表达式I=mr²应用学科物理学适用领域范围刚体动力学适用领域范围土木工程基本含义质量转动惯量其量值取决于物体的形状、质量分布及转轴的位置。
刚体的转动惯量有着重要的物理意义，在科学实验、工程技术、航天、电力、机械、仪表等工业领域也是一个重要参量。
电磁系仪表的指示系统，因线圈的转动惯量不同，可分别用于测量微小电流（检流计）或电量（冲击电流计）。
在发动机叶片、飞轮、陀螺以及人造卫星的外形设计上，精确地测定转动惯量，都是十分必要的。
转动惯量只决定于刚体的形状、质量分布和转轴的位置，而同刚体绕轴的转动状态（如角速度的大小）无关。
形状规则的匀质刚体，其转动惯量可直接用公式计算得到。
而对于不规则刚体或非均质刚体的转动惯量，一般通过实验的方法来进行测定，因而实验方法就显得十分重要。
转动惯量应用于刚体各种运动的动力学计算中。
转动惯量的表达式为若刚体的质量是连续分布的，则转动惯量的计算公式可写成(式中表示刚体的某个质元的质量，r表示该质元到转轴的垂直距离,ρ表示该处的密度，求和号（或积分号）遍及整个刚体。
)[2]转动惯量的量纲为，在SI单位制中，它的单位是。
此外，计算刚体的转动惯量时常会用到平行轴定理、垂直轴定理（亦称正交轴定理）及伸展定则。
刚体转动惯量实验报告(共9篇)
篇一：大学物理实验报告测量刚体的转动惯量测量刚体的转动惯量实验目的：1．用实验方法验证刚体转动定律，并求其转动惯量；2．观察刚体的转动惯量与质量分布的关系3．学习作图的曲线改直法，并由作图法处理实验数据。
二.实验原理:1．刚体的转动定律具有确定转轴的刚体，在外力矩的作用下，将获得角加速度β，其值与外力矩成正比，与刚体的转动惯量成反比，即有刚体的转动定律：m = iβ (1)利用转动定律，通过实验的方法，可求得难以用计算方法得到的转动惯量。
2．应用转动定律求转动惯量图片已关闭显示，点此查看如图所示，待测刚体由塔轮，伸杆及杆上的配重物组成。
刚体将在砝码的拖动下绕竖直轴转动。
设细线不可伸长，砝码受到重力和细线的张力作用，从静止开始以加速度a下落，其运动方程为mg – t=ma，在t时间内下落的高度为h=at/2。
刚体受到张力的力矩为tr和轴摩擦力力矩mf。
由转动定律可得到刚体的转动运动方程：tr - mf = iβ。
绳与塔轮间无相对滑动时有a = rβ，上述四个方程得到：22m(g - a)r - mf = 2hi/rt (2)mf与张力矩相比可以忽略，砝码质量m比刚体的质量小的多时有a<<g，所以可得到近似表达式：2mgr = 2hi/ rt (3)式中r、h、t可直接测量到，m是试验中任意选定的。
因此可根据（3）用实验的方法求得转动惯量i。
3．验证转动定律，求转动惯量从（3）出发，考虑用以下两种方法：2a．作m – 1/t图法：伸杆上配重物位置不变，即选定一个刚体，取固定力臂r和砝码下落高度h，（3）式变为：2m = k1/ t (4)2式中k1 = 2hi/ gr为常量。
上式表明：所用砝码的质量与下落时间t的平方成反比。
实验中选用一系列的砝码质量，可测得一组m与1/t的数据，将其在直角坐标系上作图，应是直线。
即若所作的图是直线，便验证了转动定律。
222从m – 1/t图中测得斜率k1，并用已知的h、r、g值，由k1 = 2hi/ gr求得刚体的i。
刚体转动惯量计算方法
1 m1l 2 1 m1l 2 1 m1l 2
2 12
4
3
J 2O J 2C m2 (l R) 2 1 m2 R 2 m2 (l R) 2 m2 ( 3 R 2 2Rl l 2 )
2
2
J O 1 m1l 2 m2 ( 3 R 2 2 Rl l 2 )
3
2
例 18-4 如图 18-12 所示均质等厚度板，单位面积的质量为
二、简单形状物体转动惯量的计算 1. 均质细直杆
形状不规则物体的转动
M
dm
dx
如图 18-7 所示，设杆长为 l ，质量为 M。取杆上微段 dx，其质量为
l ，则此
杆对 zc 轴的转动惯量为
图 18-7
J zc
l
2 2 x 2dm 0
2
l
2 x2
M
dx
0
l
1 Ml 2 12
对应的回转半径
2. 均质细圆环
例 18-3 钟摆简化力学模型如图 18-11 所示，已知均质杆质量 m1、杆长 l ，圆盘质量
m2、半径 R，求钟摆对水平轴 O的转动惯量。
图 18-11 解 摆对水平轴 O的转动惯量等于杆 1 和圆盘 2 对轴 O的转动惯量之和，即
J O J 1O J 2O
由转动惯量平行移轴定理得
所以
J1O J 1C m1 ( l ) 2
刚体对轴转动惯量的计算
一、转动惯量及回转半径 在第一节中已经知道， 刚体对某轴 z 的转动惯量就是刚体内各质点与该点到
方的乘积的总和，即 J z
2
mi ri 。如果刚体质量连续分布，则转动惯量可写成
z 轴距离平
Jz
r 2 dm
刚体转动惯量计算方法
刚体对轴转动惯量的计算一、转动惯量及回转半径在第一节中已经知道,刚体对某轴z 的转动惯量就就是刚体内各质点与该点到z 轴距离平方的乘积的总与,即∑=2i i z r m J 。
如果刚体质量连续分布,则转动惯量可写成⎰=Mz dmr J 2 (18-11)由上面的公式可见,刚体对轴的转动惯量决定于刚体质量的大小以及质量分布情况,而与刚体的运动状态无关,它永远就是一个正的标量。
如果不增加物体的质量但使质量分布离轴远一些,就可以使转动惯量增大。
例如设计飞轮时把轮缘设计的厚一些,使得大部分质量集中在轮缘上,与转轴距离较远,从而增大转动惯量。
相反,某些仪器仪表中的转动零件,为了提高灵敏度,要求零件的转动惯量尽量小一些,设计时除了采用轻金属、塑料以减轻质量外,还要尽量将材料多靠近转轴。
工程中常把转动惯量写成刚体总质量M 与某一当量长度ρ的平方的乘积2z z M J ρ= (18-12)z ρ称为刚体对于z 轴的回转半径(或惯性半径),它的意义就是,设想刚体的质量集中在与z 轴相距为z ρ的点上,则此集中质量对z 轴的转动惯量与原刚体的转动惯量相同。
具有规则几何形状的均质刚体,其转动惯量可以通过计算得到,形状不规则物体的转动惯量往往不就是由计算得出,而就是根据某些力学规律用实验方法测得。
二、简单形状物体转动惯量的计算 1. 均质细直杆如图18-7所示,设杆长为l ,质量为M 。
取杆上微段dx,其质量为dx l M dm =,则此图18-7杆对z c 轴的转动惯量为220220212122Ml dx l M x dm x J l lz c ===⎰⎰对应的回转半径ll MJ c z z 289.032===ρ2. 均质细圆环如图18-8所示均质细圆环半径为R,质量为M 。
任取圆环上一微段,其质量为dm ,则对z轴的转动惯量为22MR dm R J Mz ==⎰图18-8对应的回转半径RMJ c z z ==ρ3. 均质薄圆盘如图18-9所示均质圆盘半径为R,质量为M 。
刚体的转动惯量
刚体的转动惯量———实验简介在研究摆的重心升降问题时，惠更斯发现了物体系的重心与后来欧勒称之为转动惯量的量。
转动惯量是表征刚体转动惯性大小的物理量，它与刚体的质量、质量相对于转轴的分布有关。
本实验将学习测量刚体转动惯量的基本方法，目的如下：1．用实验方法验证刚体转动定律，并求其转动惯量；2．观察刚体的转动惯量与质量分布的关系3．学习作图的曲线改直法，并由作图法处理实验数据。
刚体的转动惯量———实验原理1．刚体的转动定律具有确定转轴的刚体，在外力矩的作用下，将获得角加速度β，其值与外力矩成正比，与刚体的转动惯量成反比，即有刚体的转动定律：M = Iβ (1)利用转动定律，通过实验的方法，可求得难以用计算方法得到的转动惯量。
2．应用转动定律求转动惯量如图所示，待测刚体由塔轮，伸杆及杆上的配重物组成。
刚体将在砝码的拖动下绕竖直轴转动。
设细线不可伸长，砝码受到重力和细线的张力作用，从静止开始以加速度a下落，其运动方程为mg – t=ma，在t时间内下落的高度为h=at2/2。
刚体受到张力的力矩为T r和轴摩擦力力矩M f。
由转动定律可得到刚体的转动运动方程：T r - M f = Iβ。
绳与塔轮间无相对滑动时有a = rβ，上述四个方程得到：m(g - a)r - M f = 2hI/rt2 (2)M f与张力矩相比可以忽略，砝码质量m比刚体的质量小的多时有a<<g，所以可得到近似表达式：mgr = 2hI/ rt2 (3)式中r、h、t可直接测量到，m是试验中任意选定的。
因此可根据（3）用实验的方法求得转动惯量I。
3．验证转动定律，求转动惯量从（3）出发，考虑用以下两种方法：A．作m –1/t2图法：伸杆上配重物位置不变，即选定一个刚体，取固定力臂r和砝码下落高度h，（3）式变为：M = K1/ t2 (4)式中K1 = 2hI/ gr2为常量。
上式表明：所用砝码的质量与下落时间t的平方成反比。
刚体 转动惯量
刚体转动惯量
刚体是指它的形状和大小不会随着运动发生变化的物体。
转动惯量是描述刚体绕轴旋转时对转动的惯性程度的物理量，它取决于刚体的质量分布和转动轴的位置。
对于质量均匀分布的刚体，转动惯量可以通过以下公式计算：
I = ∫r^2dm
其中，I是转动惯量，r是离转动轴的距离，m是质量微元。
对于一些简单的几何形状，可以使用特定的转动惯量公式进行计算。
例如，对于绕垂直轴旋转的直线段，转动惯量可以通过以下公式计算：
I = (1/3)ML^2
其中，I是转动惯量，M是直线段的质量，L是直线段的长度。
转动惯量是刚体旋转动力学的重要参数，它决定了刚体旋转的惯性和转动速度的分配。
不同的转动惯量会影响刚体旋转的稳定性、旋转轴的位置以及旋转运动的加速度和速度分布。
几种常见刚体的转动惯量
转动惯量是物体在转动时所受到的力的量纲，它可以反映物体的质量，影响物体的转动情况。
转动惯量的大小与物体的形状，质量和分布有关。
转动惯量的单位为克·米2。
常见刚体的转动惯量可分为三类：球体、圆柱体和轴对称体。
球体的转动惯量球体的转动惯量可以用公式表示为：I=2/5 MR2，其中M为球体的质量，R为球体的半径。
由于球体的形状和质量分布恒定，因此球体的转动惯量只与质量和半径有关，与其他参数无关。
圆柱体的转动惯量圆柱体的转动惯量可以用公式表示为：I=1/2 MR2，其中M为圆柱体的质量，R为圆柱体的半径。
由于圆柱体的形状和质量分布恒定，因此圆柱体的转动惯量只与质量和半径有关，与其他参数无关。
轴对称体的转动惯量轴对称体的转动惯量可以用公式表示为：I=1/2 MR2，其中M为轴对称体的质量，R为轴对称体的半径。
由于轴对称体的形状和质量分布恒定，因此轴对称体的转动惯量只与质量和半径有关，与其他参数无关。
以上就是常见刚体的转动惯量的介绍，可以看出，转动惯量与物体的形状，质量和分布有关，因此，在计算物体转动惯量时，必须考虑到这些因素。
转动惯量是物体转动运动中重要的参数，它可以反映物体的质量，影响物体的转动情况。
因此，转动惯量的研究和应用是重要的。
例如，转动惯量可以用来计算物体的角动量，进而计算物体的角速度和角加速度，从而更好地控制物体的运动。
此外，转动惯量也可以用来计算物体的转矩，从而更好地控制物体的运动。
总之，转动惯量是物体转动的重要参数，它可以反映物体的质量，影响物体的转动情况，因此，转动惯量的研究和应用是重要的。
刚体转动惯量实验的原理是
刚体转动惯量实验的原理是
刚体转动惯量实验的原理是利用刚体的转动惯量的定义和计算公式，通过测量刚体在围绕某一轴线转动时的运动参数，来确定刚体的转动惯量。
转动惯量是衡量刚体对转动的惯性程度的物理量，它与刚体的形状、质量分布以及转动轴线的位置有关。
一个物体绕一个轴线转动的转动惯量可以通过以下公式来计算：
I = ∫r²dm
其中，I表示刚体的转动惯量，r表示一个质点离轴线的距离，dm表示一个质点的微元质量。
在刚体转动惯量实验中，一般会先选取一个轴线作为转动轴，在轴线上放置一个刚体，然后通过测量转动过程中的运动参数，如角加速度、角速度、转动角度等来确定刚体的转动惯量。
具体操作可以采用不同的方法，例如使用动力学法、静力学法或振动法等。
在实验中，可以通过改变刚体的质量分布和转动轴线的位置，来观察和比较不同情况下刚体的转动惯量的变化，从而得到一些物理规律或结论。
力学中的刚体转动惯量与质点转动惯量
力学中的刚体转动惯量与质点转动惯量转动惯量是力学中的一个重要概念，它描述了物体在旋转过程中所表现出的抵抗变化的能力。
在力学中，我们可以将物体的旋转运动分为质点转动和刚体转动两种情况。
本文将围绕这两种情况进行讨论，并探索它们之间的关系。
一、质点转动惯量质点转动惯量是描述质点绕轴线旋转时，与轴线的位置有关的物理量。
它可以用来描述质点绕轴线旋转时所具有的惯性。
质点转动惯量的计算公式为：I = m * r²其中，I表示质点转动惯量，m表示质点的质量，r表示质点到轴线的距离。
可以看出，质点的转动惯量与质点的质量和其到转轴的距离平方成正比。
这意味着，在质量相同的情况下，离转轴越远的质点具有更大的转动惯量。
同时，在距离相同的情况下，质量越大的质点具有更大的转动惯量。
二、刚体转动惯量刚体转动惯量是描述刚体绕轴线旋转时，与轴线的位置和刚体自身的形状有关的物理量。
在刚体转动中，不同形状的刚体对于旋转的抵抗程度不同。
刚体转动惯量的计算公式为：I = Σ(m * r²)其中，I表示刚体转动惯量，Σ表示对刚体的所有质点求和，m表示质点的质量，r表示质点到轴线的距离。
对于简单形状的刚体，转动惯量可以通过几何方法直接计算得出。
例如，对于绕某一轴线旋转的圆盘，其转动惯量可以通过公式：I = 1/2 * m * r²计算得出。
同样地，对于球体、长方体等常见几何体，也可以通过相应的公式计算得出其转动惯量。
三、刚体转动惯量与质点转动惯量的关系刚体转动惯量与质点转动惯量之间存在一定的关系。
当刚体由多个质点组成时，刚体的转动惯量可以视为质点转动惯量的总和。
即：I_刚体= Σ(I_质点)其中，I_刚体表示刚体的转动惯量，Σ表示对刚体的所有质点的转动惯量求和，I_质点表示单个质点的转动惯量。
这个关系的物理意义在于，当我们研究刚体的转动时，可以将刚体看作由无数个质点组成的集合体，通过计算每个质点的转动惯量，并将它们相加，得到整个刚体的转动惯量。
简述影响刚体转动惯量的因素
简述影响刚体转动惯量的因素刚体转动惯量是衡量刚体受力后旋转运动惯性大小的物理量。
它与旋转轴的位置、形状和质量分布等因素密切相关。
下面将从这些因素入手，简述影响刚体转动惯量的因素。
1. 旋转轴的位置：刚体的转动惯量与旋转轴的位置有关。
对于一个具有固定形状和质量分布的刚体，旋转轴距离质心越远，转动惯量越大。
例如，考虑一个长方形平板，绕通过其中心的轴旋转和绕通过一边的轴旋转，前者的转动惯量会比后者小。
2. 形状：刚体的形状对转动惯量也有影响。
对于一些常见的刚体形状，如球体、长方体、圆环等，其转动惯量可以通过几何形状的特征来计算。
例如，球体的转动惯量与其质量和半径有关，而长方体的转动惯量与其质量、长宽高的尺寸有关。
3. 质量分布：刚体的质量分布对转动惯量有显著影响。
当刚体的质量分布越密集、越偏离旋转轴时，转动惯量越大。
例如，考虑一个均匀分布质量的细杆，其转动惯量与细杆的长度有关，而不同的质量分布方式（如质量集中在中心部分或两端）也会导致不同的转动惯量。
4. 质量：刚体的质量对转动惯量也有影响。
质量越大，转动惯量越大。
例如，对于一个定质量的刚体，将其质量集中在一个小区域内，其转动惯量会比将质量分布均匀的情况下更大。
5. 动量定理：根据动量定理，刚体的转动惯量与其角动量有直接关系。
角动量是刚体旋转时的物理量，它与刚体的转动惯量和角速度成正比。
当刚体的转动惯量越大时，相同角速度条件下的角动量也越大。
影响刚体转动惯量的因素包括旋转轴的位置、形状、质量分布、质量以及角动量等。
对于不同的刚体，这些因素的组合将决定其转动惯量的大小。
在物体的旋转运动中，了解和掌握这些因素是非常重要的，可以帮助我们理解刚体旋转的特性和行为，进而应用于工程设计、力学分析等领域。
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ol
擦，经过时间 t 后杆静止，
求摩擦力矩 M阻。
解：由匀变速转动公式: 0 t
0
t 细杆绕一端的转动惯量
J 1 ml 2 3
摩擦阻力矩为：
M阻
J
1 ml 3
2
0
t
例8、质量为 m1 和m2 两个物体， 跨在定滑轮上 m2 放在光滑的桌 面上，滑轮半径为 R，质量为 M，求：m1 下落的加速度，和 绳子的张力 T1、T2。
m
1 mR2 mR2
R
2
刚体绕质心轴的转动惯量最小
三、垂直轴定理
定理表述：质量平面分布的刚体，绕垂直于
平面轴的转动惯量等于平面内两正交轴的转
动惯量之和：J z J x J y
证明：
z
Jx y2dm , J y x2dm
Jz r2dm
(x 2 y2 )dm
o
yy
x
r dm
y2dm x 2dm
刚体的转动惯量
一、转动惯量
刚体的转动惯量的定义是：
n
J miri2 i 1
若刚体为连续体，则用积分代替求和：
J r2dm
比较以下两个式子：
M j
,
F
ma
转动惯量是表示转动惯性的量。
例1、长为 l、质量为 m 的匀质细杆，绕与杆垂 直的质心轴转动，求转动惯量 J。 解：建立坐标系，分割质量元
J x2dm
l 2 x2 m dx 1 ml 2
l 2 l
12
x o x dx
例2、长为 l、质量为 m 的匀质细杆，绕细杆一 端轴转动，求转动惯量 J。
解： J x2dm
l x2 m dx 1 ml2
0l
3
x o x dx
J 与刚体质量、质量分布、轴的位置有关
例3：在无质轻杆的 b 处与 3b 处各系质量为
2m 和 m 的质点，可绕 o 轴转动，求：质点
系的转动惯量J。
解：J
2
m iri2
i 1
2mb 2 m (3b)2
2m
m
o
b 3b
11mb 2
例4、半径为 R 质量为 M 的 圆环，绕垂直于圆环平面的 质心轴转动，求转动惯量J。
解： J R2dm MR 2
M o R dm
例5、半径为 R 质量为 M 的圆盘，绕垂直于圆盘 平面的质心轴转动，求转动惯量 J。
解：分割圆盘为圆环
dm
M
R2
2
rdr
J r2dm
M
dr
R
r
R 0
r2
M
R2
2
rdr
1 MR2 2
二、平行轴定理
定理表述：刚体绕平行于质心轴的转动惯量 J， 等于绕质心轴的转动惯量 JC 加上刚体质量与两 轴间的距离平方的乘积： J J C md 2
如： JC
1 2
mR2
J
JC
J JC mR 2
解：m1 g T1 m1a （1）
T2 m2a
（2）
m2
T1 m1
(T1 T2 )R J （3）
m1g
a R
（4）
J 1 MR 2
m2
2
T1
T2
联立方程，求解得：
a
m1g
m1 m2 M /2
T1
m1 (m 2 m1 m2
M /2)g M /2
T2
m1
x
Jx Jy
例6、半径为 R 质量为 M 的圆盘，求绕直径轴 转动的转动惯量Jy。
解：圆盘绕垂直于盘面的质心 z 轴转动的转 动惯量为：
Jz
1 MR 2
2
J z J x J y 2J y
J
y
1J 2
z
1 4
MR
2
y
z
x
例7、长为 l、质量为 m 的
细杆，初始时的角速度为
0，由于细杆与桌面的摩
TR J
(2)
h at2/2
(3)
T
a R
(4)
联立方程，求解得：
T
J mR 2 ( gt 2 2h ) 2h
mg
m1m 2 g m2 M
/2
m2
M ,R
m1
当 M=0 时：
T1
T2
m1m 2 g m1 m2
例9、测轮子的转动惯量用一根轻绳缠绕在半 径为 R、质量为 M 的轮子上若干圈后，一端挂 一质量为 m 的物体，从静止下落 h 用了时间 t , 求轮子的转动惯量 J 。
解： mg T ma (1)