固体物理-微拉曼光谱
拉曼常见问题
一、测试了一些样品,得到的是Ramanshift,但是文献是wavenumber,不知道它们之间的转换公式是怎么样的?激光波长632.8nm。
1. 两者是一回事。
ramanshift即为拉曼位移或拉曼频移,频率的增加或减小常用波数差表示,拉曼光谱仪得到的谱图横坐标就是波数wavenumber,单位cm-1。
2.两者一回事。
拉曼频移ramanshift指频率差,但通常用波数wavenumber表示,单位cm-1,可以说某个谱峰拉曼位移是??波数,或??cm-1。
3.在Raman谱中,wavenumber有两种理解,一种是相对波数,这时就等于Ramanshift;另一种是绝对波数(这在荧光光谱中用的比较多),这个绝对波数是与激发波长有关,不同的激发波长得到的绝对波数是不一样的,这时Ramanshift等于(10000000/激发波长减去Raman峰的绝对波数)。
所以通常在Raman谱中,wavenumber一般可理解为Ramanshift。
二、如何用拉曼光谱仪测透明的有机物液体,测试时放到了玻璃片上测出来的结果是玻璃的光谱。
1. 我今天还在用激光拉曼测聚苯乙烯,没有出现你说的情况啊是不是玻璃管被污染的厉害?2. 你测出的玻璃的信号,有没有可能们焦点位置不对?3. 应该是聚焦位置不对,聚在玻璃上了,我以前也犯过同样的错误。
4. 用凹面载玻片,液体量会比较多,然后用显微镜聚焦好就可以了,如果液体有挥发性,最好液体上用盖玻片,然后焦点聚焦到盖玻片以下。
如果还不行,你可以查一下“液芯光纤”这个东东5.建议:(1)有机液体里面的分析物质浓度多大? Raman测定的是散射光,所以在溶液中的强度相对比较底,故分析物浓度要大些。
(2)你用的是共聚焦Raman吗?聚焦点要在毛细管的溶液里面才好。
可以在溶液中放点“杂物”方便聚焦。
(3)玻璃是无定形态物质,应该Raman信号比较弱才对。
三、我们这里有做生物样品的拉曼光谱的,在获得的图里面有很强的荧光,有的说,如果拉曼得不到就用其荧光谱。
拉曼光谱
拉曼光谱分析法是基于印度科学家C.V.拉曼(Raman)所发现的拉曼散射效应,对与入射光频率不同的散射光谱进行分析以得到分子振动、转动方面信息,并应用于分子结构研究的一种分析方法。
在很长的一段时间,由于拉曼与生俱来的缺点(信号弱)而限制了它的应用,但是随着仪器技术的发展,仪器的灵敏度和分辨率不断提高,体积减小了,操作也简单了,同时仪器的价格也降低了,很多单位已经可以买的起了,用户也越来越多。
总体来说现在拉曼光谱仪已经向分析型仪器方向发展了,应用领域也由原来的材料领域,拓展到了化学、催化、刑侦、地质领域、艺术、生命科学等各个领域,甚至有一些QC领域也已经开始使用拉曼光谱仪了。
不过,我们同时也发现,由于当前拉曼光谱仪的用户还不是很多,很多用户拉曼光谱相关基础较弱,在使用过程中总会遇到一些问题,如Ramanshift和wavenumber是一回事吗?拉曼谱里面得到的荧光背景和荧光光谱仪里面的荧光图区别在哪里?激光拉曼光谱和红外光谱有什么区别?为此,小编今天给大家分享一下拉曼光谱仪使用过程中的一些常见问题和解决方案,其中也包括了一些基础的概念性问题帮助您更好的理解其中的原理,即使您是“门外汉”,看完这些对拉曼光谱也会有一个比较清楚的了解。
详细内容如下:一、测试了一些样品,得到的是Ramanshift,但是文献是wavenumber,不知道它们之间的转换公式是怎么样的?激光波长632.8nm。
1. 两者是一回事。
ramanshift即为拉曼位移或拉曼频移,频率的增加或减小常用波数差表示,拉曼光谱仪得到的谱图横坐标就是波数wavenumber,单位cm-1。
2.两者一回事。
拉曼频移ramanshift指频率差,但通常用波数wavenumber表示,单位cm-1,可以说某个谱峰拉曼位移是??波数,或??cm-1。
3.在Raman谱中,wavenumber有两种理解,一种是相对波数,这时就等于Ramanshift;另一种是绝对波数(这在荧光光谱中用的比较多),这个绝对波数是与激发波长有关,不同的激发波长得到的绝对波数是不一样的,这时Ramanshift等于(10000000/激发波长减去Raman峰的绝对波数)。
物理学中的固体物理学方法
物理学中的固体物理学方法物理学是一门研究自然界中各种物质和能量相互作用的学科。
在物理学的众多分支中,固体物理学是一门非常重要的领域。
固体物理学研究的是固体物质的性质和行为,涉及到电子结构、晶体结构、磁性、声学等多个方面。
本文将探讨固体物理学中的一些常用方法和技术。
一、X射线衍射X射线衍射是固体物理学中最常用的实验技术之一。
通过将X射线照射到固体样品上,观察样品中的晶体衍射图样,可以得到关于晶体结构的重要信息。
X射线衍射技术广泛应用于研究晶体的晶格结构、晶体缺陷以及晶体的相变等问题。
通过分析衍射图样,可以确定晶体的晶胞参数、晶体的点群对称性以及晶体中原子的排列方式等。
二、扫描隧道显微镜扫描隧道显微镜(Scanning Tunneling Microscope,STM)是一种能够观察到原子尺度的表面形貌和电子结构的仪器。
STM的工作原理是利用隧道效应,通过控制探针与样品之间的距离,测量电子的隧道电流来获得样品表面的拓扑结构和电子分布。
STM的分辨率可以达到亚埃的尺度,因此在研究固体材料的表面形貌、表面缺陷以及表面电子结构等方面具有重要的应用价值。
三、拉曼光谱拉曼光谱是一种通过测量物质散射光的频率变化来研究物质的结构和振动特性的技术。
在固体物理学中,拉曼光谱常用于研究晶格振动、晶格畸变以及材料的电子结构等问题。
通过测量样品散射光的频率偏移,可以得到关于样品中原子振动的信息。
拉曼光谱技术在研究固体材料的结构和性质方面具有广泛的应用。
四、核磁共振核磁共振(Nuclear Magnetic Resonance,NMR)是一种通过测量物质中核自旋的共振现象来研究物质的结构和性质的技术。
在固体物理学中,NMR常用于研究材料的晶体结构、晶体缺陷以及材料中的自旋相互作用等问题。
通过测量样品中核自旋的共振频率和强度,可以得到关于样品中原子的排列方式和相互作用的信息。
NMR技术在研究固体材料的结构和性质方面具有重要的应用价值。
拉曼光谱学导论
物理学院
通选课领域
是否属于艺术与美育
否
平台课性质
平台课类型
授课语言
中文
教材
拉曼光谱学与低维纳米半导体,张树霖,科学出版社,2008,1,9787030206398;
Raman spectroscopy and its Application in Nanostructures,S. L. Zhang,John Wiley Sons Ltd, Chichester, United Kingdom,2012,
With emphasizing the theoretical basis of light scattering and paying attention to the experiments, the principle and experimental technology of Raman spectroscopy will be described. The new development and its application of Raman spectroscopy will be also discussed.
第三章 拉曼光谱学实验基础 3学时
实验的基础知识;拉曼光谱仪简介;拉曼光谱测量技术;光谱实验数据的处理和分析。
第四章 固体拉曼散射的理论基础 3学时
晶格和非晶体动力学基础;固体拉曼散射理论。
第五章 低维纳米体系拉曼散射的理论基础和光谱特征预期 3学时
低维纳米体系;小尺寸效应与拉曼光谱特征;微晶模型和第一性原理计算。
课堂讲授
笔试
教学评估
陈志忠:
拉曼光谱学导论课Biblioteka 详细信息课程号00405605
学分
拉曼光谱
拉曼光谱(RAMAN SPECTRA)的原理(续)
Mid IR Stokes Raman Rayleigh Anti-Stokes Raman Fluorescence
红外 斯托克斯拉曼
瑞利散射 反斯托克斯拉曼
荧光
Real States 真实能级
Virtual State 虚能级
Vibrational States 振动能级 i
的研究员充满吸引力。
拉曼光谱仪的主要厂商及相关仪器
美国PerkinElmer公司的RamanStation 400系列拉曼光 谱仪
全球唯一的运用中阶梯光栅及二维面阵CCD 检测器组合成的二维色散型拉曼光谱仪,集 中了宽波段,高分辨率及检测速度快等特点, 摒弃了传统的获取高分辨率图谱所惯用的多 次测量不同谱带再进行拼接的方法,可在一 秒钟内获取覆盖整个波段的高分辨率拉曼图 谱。 分光系统采用中阶梯光栅技术,不含任何可 移动元件,保证系统的高度稳定性 高灵敏度二维CCD检测器,使得整个波段的 数据同时获取,避免了光谱失真 采用超稳定785nm的激光光源,减弱了荧光 背景的产生。
拉曼光谱(RAMAN SPECTRA)的原理(续)
设散射物分子原来处于基电子态,振动能级如图所示。 当受到入射光照射时,激发光与此分子的作用引起的 极化可以看作为虚的吸收,表述为电子跃迁到虚态 (Virtual state),虚能级上的电子立即跃迁到下能级而 发光,即为散射光。设仍回到初始的电子态,则有如 图所示的三种情况。因而散射光中既有与入射光频率 相同的谱线,也有与入射光频率不同的谱线,前者称 为瑞利线,后者称为拉曼线。在拉曼线中,又把频率 小于入射光频率的谱线称为斯托克斯线,而把频率大 于入射光频率的谱线称为反斯托克斯线。
拉曼光谱简介
电话; (021) 64515208
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波长、波数、拉曼位移的关系可以由图 2 来解释。这是氯仿的拉曼光谱图,从下到
上三个横坐标分别表示波长、波数、拉曼位移。我们以拉曼位移在 667cm-1 处的拉曼特
所以增加入射光的频率、样品的浓度,都可以增强拉曼散射效应。散射参数与分子 的散射截面有关,增大散射截面也可以提高散射效应, 如共振拉曼和表面增强拉曼。拉
曼散射效率很低,因此拉曼散射光的强度要比瑞利光和荧光弱。举一个例子如果有一百 万个光子,大约有 999000 个瑞利散射光子,999 个荧光光子,只有一个是拉曼散射光
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最后拉曼散射光的强度可以用下面的方程表示:
I = I0 ⋅ A(υ) ⋅ J (υ) ⋅υ 4 ⋅ C I0 ,入射光的强度; A(υ) 为分子自吸收系数; J (υ) 为分子散射参数; υ 为入射光频率(与波长成反比), C 为样品浓度。
子的非完全振动产生红外吸收带,一些强极性基团,如羟基、酮等在红外光谱有吸收带,
而测不到拉曼光谱。非极性的,但易于极化的基团,如二烯烃、双硫键等,不会产生红
外光谱,但有明显的拉曼光谱。由此可见,红外光谱与拉曼光谱可以相互补充,结合使
用这两种技术可以获得丰富完整的分子结构信息。
在拉曼光谱图中横坐标表示的拉曼位移(Raman shift),单位为波数用 cm-1 表示, 它是入射光的波数与散射光波数之差。波数是波长的倒数,用υ 表示, υ = 1 。
Raman拉曼光谱--ppt课件
20世纪60年代起,随着激光技术的飞速发展,引 入新型激光作为激发光源,使得拉曼光谱技术
获得迅速发展(激光拉曼光谱).
相继出现了一些新的拉曼光谱技术,如共振拉 曼光谱法,表面增强拉曼光谱法,非线性拉曼 光谱法,快速扫描拉曼光谱法等.目前拉曼光 谱技术已在化学化工,半导体电子,聚合物,生 物医学,环境科学等各领域得到广泛应用.
● C-C伸缩振动在拉曼光谱中是强谱带。
● 醇和烷烃的拉曼光谱是相似的:I. C-O键与C-C键的力常 数或键的强度没有很大差别。II. 羟基和甲基的质量仅相差 2单位。 III.与C-H谱带比较,O-H拉曼谱带较弱。
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举例1:
C-H弯曲
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27
举例2:乙炔的红外和拉曼光谱
Asymmetric C-H Stretch
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15
第四节 拉曼光谱与红外光谱的比较
拉曼光谱与红外光谱均起源于分子的振动和转动。但产生两种 光谱的机理有本质的区别。红外光谱是分子对红外光源的吸收 所产生的光谱,拉曼光谱是分子对可见光(在FT-Raman中可 选用近红外光)的散射所产生的光谱。
同一振动模的拉曼位移和红外吸 收光谱的频率是一致的。用相对 于瑞利线的位移表示的拉曼光谱 波数与红外光谱的波数相一致。
瑞利散射: 弹性碰撞;无能量交换,仅改变方向;频率不发生改变 的辐射散射(u=u0);强度与l0的四次方成反比
拉曼散射:非弹性碰撞;方向改变且有能量交换; 频率发生改变的辐射散射(u=u0△u)
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光的 散射
8
光的散射
λ
拉
曼
λ
增 大
减 小
λ
散 射
变
样 透过光λ不变
拉曼光谱原理+模型+常见应用
拉曼光谱原理+模型+常见应用拉曼光谱是一种非常重要的光谱分析方法,它利用分子振动能级的变化而发射或吸收光子,研究样品的分子结构和化学成分。
拉曼光谱具有独特的优势,可以应用于各种领域,包括化学、生物、材料科学等。
本文将重点介绍拉曼光谱的原理、模型和常见应用。
拉曼光谱的原理:拉曼光谱是一种分子振动光谱,其基本原理是分子在受到激发后,分子的振动状态会发生变化,从而导致入射光子的频率发生改变。
这个现象被称为拉曼散射,是由分子的振动引起的。
当分子受到光子激发,分子的振动能级发生变化,使得散射光子的频率发生变化,这种频率差被称为拉曼频移。
通过测量样品散射光的频率和强度,可以得到样品的拉曼光谱图谱,从而分析样品的分子结构和化学成分。
拉曼光谱的模型:拉曼光谱的模型主要是通过量子力学和分子振动理论来描述分子的振动状态和引起的拉曼频移。
在拉曼光谱分析中,通常采用谐振子模型和量子力学模型来模拟分子的振动模式和能级,从而推导出分子的振动能级和拉曼频移的数学表达式。
利用这些模型,可以计算出不同分子的拉曼频移和强度,从而分析样品的分子结构和化学成分。
拉曼光谱的常见应用:1.化学分析:拉曼光谱可以用于分析化学物质的结构和成分,包括有机分子、高分子材料、药物等。
通过拉曼光谱分析,可以辨识和鉴定不同化合物的结构和功能团,从而实现化学成分的快速检测和分析。
2.生物医学:拉曼光谱可以用于生物医学领域,包括生物分子的结构和功能分析、生物样本的快速检测和诊断等。
通过分析生物样本的拉曼光谱,可以实现对细胞、组织和生物分子的快速、无损检测和分析。
3.材料科学:拉曼光谱可以用于材料科学领域,包括材料表面、界面和纳米结构的表征、材料的结构、形貌和成分分析等。
通过拉曼光谱分析,可以实现对材料的微观结构和性质的表征和分析。
4.环境监测:拉曼光谱可以用于环境监测领域,包括大气、水体和土壤样品的化学成分和污染物的分析、环境污染的监测和评估等。
通过拉曼光谱分析,可以实现对环境样品的快速、准确的分析和监测。
固体物理实验--红外与拉曼
红外和Raman光谱的比较
电磁波波段
红外光波段
红外和Raman光谱测量
红外光谱仪光路示意图
红外谱仪中使用的元器件
红外测量最主要的特点是特殊元件的需要,包括光源、 分光元件和光学窗口等。(大多数材料对红外光有强 烈的吸收) • 光源:钨灯用于近红外、电热棒用于中红外、高压水 银弧光灯用于远红外波段。(同步辐射光源)
Raman光谱应用
由Raman光谱可以获得分子和固体材料振动谱特征,由此可以 获得分子各种结构信息和固体材料结构、组分等各种信息。 对于有机分子,Raman可以用来进行研究,但是红外相对于 Raman的优点是前者方便定量化。 1)同种分子的非极性键S-S,C=C,N=N,CC产生强拉曼 谱带, 随单键双键三键谱带强度增加。 2)红外光谱中,由C N,C=S,S-H伸缩振动产生的谱带一 般较弱或强度可变,而在拉曼光谱中则是强谱带。 3)环状化合物的对称呼吸振动常常是最强的拉曼谱带。
1029cm-1 (C-C) 803 cm-1环呼吸
3060cm-1r-H) 1600,1587cm-1 c=c)苯环 1039, 1022cm-1单取代
1000 cm-1环呼吸 787 cm-1环变形
各种Raman散射
• • • • • • • • 共振Raman散射 电子共振Raman散射 表面增强Raman散射 受激Raman散射 超Raman散射 逆Raman散射 相干反Stokes Raman散射(CARS) ……
扭摆 Twisting
(来源于维基百科)
分子振动频率
分子振动可以看成谐振子振动,频率为:
=(k/)1/2
k为力常数,决定于化学键的强度。 为折合质量。(同位素效应)
红外吸收和Raman散射的基本原理
拉曼光谱实验原理小教程
������
′ ������������
������′������������),可以证明,������′������是一个对称张量。对于不同坐标系,微商极化率分量的值
������
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不同,但可作出微商极化率分量的某些组合,在不同坐标系中是协变的。这样的协变量有两个:
⋯ = ���������(���1) + ������������������������������ + ������������������������������������������������ + ������������������������������������������������������������������ + ⋯,其中右边第一项为常数项,代表分子永久偶极矩,与 入射光无关;第二项是线性项;其余是电场的高阶项,称非线性项。
但实际体系是多分子体系,各个分子的空间取向不同,且无规分布。一般说来,平面光入射时,不仅散
射光偏振方向与入射光不同,散射光本身也可能不再是平面偏振光,这一现象称为散射光的“退偏”。 3.2 退偏度
定义散射组态:G1(G2G3)G4,G1和G4分别表示入射光和散射光的传播方向,G2G3分别表示入射光 的偏振方向和观察散射光时所取的偏振方向,G1G4构成的平面称为散射平面,它往往作为一个基准面。在 测量偏振拉曼光谱时,用下列符号标记散射光强度,并以散射平面作为基准面: ������������������(������),其中i和s分别表 示入射光和散射光的偏振方向相对于散射平面的取向,一般用垂直于散射平面(记作⊥ )、平行于散射平 面(记作//)、自然光(记作n)三种状态表示,������是散射光观察方向和入射光传播方向的夹角。
固体材料光谱学优秀课件
BLT薄膜折射率和消光系数
固体材料光谱学优秀课件
椭圆偏振光谱的优点
1.测试过程对于被测试样品损伤和破坏极小。 2.测量精度高. 椭偏光谱的工作原理虽然建立在经典
电磁波理论上,但实际上它有原子层级的灵敏度. 对 薄膜的测量准确度可以达到1nm,相当于单原子层 的厚度. 3.能同时分别测量出几个物理量. 椭偏光谱可直接得 到光学常数的实部和虚部,不需要K - K关系. 4.测量的速度很快. 5.对被测样品以及被测样品所处的环境条件无特殊要 求。
固体材料光谱学优秀课件
洛伦兹振子模型
光与物质的相互作用,也就是固体对 光的响应可以看成阻尼振子体系在入射光 作用下的受迫振荡。
一个谐振子的运动方程可以表示为:
M * x M *x M *02xq0e E i t
固体材料光谱学优秀课件
M N*q20
2i/ 122
复介电常数 rii能够用上面的公式表达,
折射率和消光系数用下面的公式表示:
n 1 2
2 r
i2
r
k 1 2
2 r
i2
r
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实验数据处理
固体材料光谱学优秀课件
Bi3.25La0.75Ti3O12薄膜 ψ和Δ的光谱
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BLT薄膜拟合的参数值
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BLT薄膜介电常数
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[3] Z. G. Hu, Structure and Optical Properties of Ferroelectric PbZr0.40Ti0.60O3 Films Grown on LaNiO3-Coated Platinized Silicon Determined by Infrared Spectroscopic Ellipsometry, J. Phys. Chem. C 2008, 112, 9737–9743
我所认识的拉曼光谱汇总
我和拉曼的那些不得不说的事——披着羊皮的杨帆一、拉曼光谱(Raman spectra)的历史过程:拉曼光谱得名于印度物理学家拉曼(Raman)。
1928年,拉曼首先从实验观察到单色的入射光投射到物质中后产生的散射,通过对散射光进行光谱分析,首先发现散射光除了含有与入射光相同频率的光外,还包含有与入射光频率不同的光。
以后,人们将这种散射光与入射光频率不同的现象称为拉曼散射。
拉曼因此获得诺贝尔奖。
当一束入射光通过样品时,在各个方向上都发生散射。
拉曼光谱仪收集和检测与入射光成直角的散射光。
由于收集和检测的散射光强度非常低,因此拉曼光谱的应用和发展受到很大限制。
30年代拉曼光谱曾是研究分子结构的主要手段,此时的拉曼光谱仪是以汞弧灯为光源,物质产生的拉曼散射谱线极其微弱,因此应用受到限制。
上世纪60年代,激光的问世为拉曼光谱仪的发展带来了蓬勃生机。
早期作为光源使用的汞弧灯,被高功率、高能量、高单色性和高相干性的激光光源所代替。
另外,高分辨率、低杂散光的双联和三联光栅单色仪,高灵敏度光电接收系统(光电倍增管和光子计数器)也在此期间研制成功,并实现了计算机和拉曼光谱仪的联机。
70年代中期,不断提高的激光技术使得拉曼光谱技术的发展和应用更为广泛。
对在很大光谱范围内吸收的样品,激光器的多谱线输出和可调谐激光器的连续谱线输出,可以使人们很方便地选择合适的激发光进行共振拉曼光谱测量。
用于样品的微区分析、不均匀表面检测等的空间分辨拉曼光谱技术(激光拉曼探针)也于同期诞生,到90年代末,高空间分辨拉曼光谱技术已经可以做到单分子检测。
多通道测量和短脉冲激光技术配合,则实现了时间分辨拉曼光谱测试。
这种光谱技术可用于短寿命自由基、化学反应的中间态、物质和系统的瞬间过程等方面的研究。
1983年,Jennings等人成功地进行了傅里叶变换拉曼实验。
此后,各型号的傅里叶变换拉曼光谱仪也先后问世。
1986年,Hirschfeld和Chase在技术上实现了FT-拉曼光谱。
03_13_拉曼散射
I Raman S
2 2 2 h ( 0 k )4 exp( h k / kT ) g v ( ij )0 —— g v 为给定分子振动的简并度 c [exp( h k / kT ) 1] Qk 2 2 2 h ( 0 k )4 g v ( ij )0 c [exp( h k / kT ) 1] Qk
3) 一般情况下 Stocks 线的强度都大于 Anti-Stocks 线。 2 拉曼散射的量子解释 能量为 h 0 的单色光光子与振动分子相互作用可视为碰撞过程。有两种碰撞:弹性碰撞和非弹性碰 撞。在弹性碰撞中,不发生能量交换,光子只改变运动方向,这就是瑞利散射。非弹性碰撞则不仅 改变光子的运动方向,而且发生能量交换,这就是拉曼散射。发生碰撞时,能量交换过程可用能级 跃迁图予以说明。 在基态和激发态均有大量分子,当它们受能量 h 0 的入射光子 碰撞后,激发到各自的激发虚态。由于激发虚态不稳定,迅速 自发向下跃迁,辐射一个光子。若光子能量 h 0 ,分子回到初 始能级,即对应弹性碰撞的瑞利散射,若基态的分子通过碰撞 后跃迁到激发态上, 辐射光的频率为 0 k 这种非弹性碰撞所 产生的散射光为散托克斯线;若激发态的分子通过碰撞跃迁到 基态,则辐射光的频率为 0 k ,这种非弹性碰撞所产生的散 射光为反射托克斯线。 量子力学解释还可很好地说明斯托克斯线光强大于反斯托克斯线的问题。因为在热平衡时各能级的 分子数遵守玻尔兹曼分布律,该分子体系产生的斯托克斯线和反斯托克斯线的强度应分别对应各自
对应于分子的转动、振动能级( E h 0 h s hc )之间的跃迁范围。 拉曼散射的频移
从散射光的强度来看, 瑞利散射最强, 是入射光的 10 左右, 拉曼散射最弱, 通常约为人射光的 10 。 拉曼散射是单色光对分子或晶体极化作用产生的一种非弹性散射,其散射线的数目,频移量的大小, 谱线强度及偏振特性反映了散射分子的结构、原子的空间排列和相互作用的强弱,因此拉曼散射光 谱揭示了分子和晶体的结构、组分、排列对称性及相互作用的信息。 1960 年激光的诞生,提供了强度、单色性和方向性极好的光源,以及高质量、低杂散光的单色仪和 高灵敏度的微弱信号检测系统出现以后(多级光电倍增管,CCD 器件),拉曼散射光谱技术得以迅速 发展。除了传统的线性拉曼光谱技术外,还发展了许多新的线性和非线性激光拉曼光谱技术,目前 它已成为科研和应用技术强有力手段。 1 拉曼散射的经典电磁辐射理论 入射光的电矢量在分子中感应出一个振荡电矩,因而产生辐射。如果分子是静止的,则发出和入射 光频率相同的散射光。如果分子有振动或转动,散射光被分子振动或转动的频率所调制。因此,散 射光中除了入射光频率以外,还有与分子振动和转动有关的光成分。 在人射光场作用下,介质分子将被极化产生感应电偶极矩。当入射光场不太强时,感应电偶极矩 P 与入射光电场 E 呈线性关系: P E 式中。 称为极化率张量,通常情况 P 和 E 不在同一方向,因此 是一个 3×3 矩阵的二阶张量
拉曼光谱
拉曼光谱(RAMAN SPECTRA)的原理
拉曼效应起源于分子振动(和点阵振动)与转动,因此 从拉曼光谱中可以得到分子振动能级(点阵振动能级) 与转动能级结构的知识。用能级概念可以说明了拉曼 效应:
1960年以后,激发技术的发展使拉曼技术得以复兴。由于 激光束的高亮度、方向性和偏振性等优点,成为拉曼光谱 的理想光源。随探测技术的改进和对被测样品要求的降低, 目前在物理、化学、医药、工业等各个领域拉曼光谱得到 了广泛的应用,越来越受研究者的重视。
拉曼光谱与红外光谱的比较
相同点
产生机理
入射光 检测光 谱带范围
拉曼光谱 RAMAN SPECTRA
提纲
定义 原理 应用 拉曼光谱与红外光谱的比较 拉曼光谱的优、缺点 拉曼光谱仪结构 拉曼光谱仪主要厂商其相关仪器 拉曼光谱仪的基本参数 表面增强共振拉曼光谱 傅里叶变换技术
拉曼光谱(RAMAN SPECTRA)的定义
拉曼光谱(Raman spectra),是一种散射光谱。 光照射到物质上发生弹性散射和非弹性散射,
水 样品测试装置
制样 相互关系
解析要素
信号
检测定位
拉曼光谱
红外光谱
给定基团的红外吸收波数与拉曼位移完全相同,两者均在红外光区,都 反映分子的结构信息。
电子云分布瞬间极化产生诱导偶极
振动引起偶极矩或电荷分布 变化
可见光
红外光
可见光的散射
红外光的吸收
40-4000cm-1 可做溶剂
400-4000cm-1 不能作为溶剂
固体物理学中的电子结构
固体物理学中的电子结构固体物理学是物理学的一个重要分支,它主要研究固体的性质、结构和行为以及它们之间的相互作用。
其中,电子结构是固体物理学研究的一个重要方面。
电子是构成物质的最基本粒子之一,电子结构对于理解物质的基本性质,如导电性、磁性等具有重要意义。
本文将从电子结构的基本概念、方法、实验以及应用等方面进行探讨。
一、基本概念电子结构是指描述电子在原子、分子和晶格中分布和运动的情况。
在固体物理学中,电子结构主要是指晶体的电子结构。
晶体是由大量的原子经过有序排列而组成的固体,其电子结构是由原子的电子结构经过相互作用、相互影响而形成的。
晶体的电子结构对于材料的物理性质、化学性质以及应用性质具有非常重要的影响。
在固体物理学中,电子结构与固体的导电性、热导性、光学性质、磁性等有着密切的关系。
例如,导电性是晶体中电流传输的能力,其性质取决于电子的信息传递和能带结构。
光学性质中的吸收光谱、反射光谱等也都与电子结构密切相关。
因此,对于固体物理学的研究,深入理解电子结构的特征和规律具有非常重要的意义。
二、基本方法研究电子结构的方法是多种多样的,以下是其中几种常用方法:1、晶体衍射晶体衍射是一种研究晶体结构的方法,通过衍射图案可以确定晶体的晶格结构。
衍射图案是由晶格中的电子经过散射、干涉和衍射等过程而形成的。
晶体衍射的方法包括X射线衍射、中子衍射、电子衍射等。
2、能带结构计算能带结构是研究电子在固体中的能量分布,能够描述电子在给定晶体结构下的运动状态。
计算能带结构是研究电子结构的重要方法之一。
目前常用的能带结构计算方法有密度泛函理论(DFT)、紧束缚模型(TBM)、扰动理论等。
其中,DFT由于其准确性和普适性,被广泛应用于计算电子结构。
3、谱学方法谱学方法是直接针对电子结构,通过光学谱学或者物理学的某些特性来研究固体电子结构的一种方法。
谱学方法包括紫外可见吸收光谱、拉曼光谱、X射线光电子能谱(XPS)等。
三、实验研究电子结构的实验研究是通过实验手段对固体电子结构的分布和运动状态进行研究。
固体物理实验方法-3
10.发光光谱
一、光致发光(PL),光致发光激光谱(PLE) 主要应用:未知杂质的检测,杂质缺陷能级测定 二、电致发光(EL)谱及阴极荧光谱(CL) 主要应用; 主要是对比PL或CL来分析发光二极管(LED)材 料中不同区域内发光情况,用于产品质量检验。 11.磁共振 一、核磁共振: 应用: 二、电子顺磁共振(EPR) 应用:用于研究固体杂质和点缺陷的局域电子态,确定晶体局部对称性
12.核物理方法 一、穆斯堡尔谱 穆斯堡尔效应:1957年,穆斯堡尔发现:固体中的某些放射性原子 核有一定的几率能够无反冲地发射γ射线, γ光子携带了全部的核跃迁 能量。而处于基态的固体中的同种核对前者发发射的γ射线也有一定的 几率能够无反冲地共振吸收,这种原子核无反冲地发射或共振吸收γ射 线的现象就称为穆斯堡尔效应。
应用:物相分析,非晶固体研究,固体表面及界(800字以上) 2.你研究工作中可能要使用的测试仪器以 及你使用过的仪器制备测试样的心得。(500字以上) ahhfyuanxy@yahoo.com.cn
拉曼光谱-PPT(精)
红外光谱与Raman光谱比较
② 不同之处:
a 红外光谱的入射光及检测光都是红外光,而拉曼光谱的入射光和散 射光大多是可见光。拉曼效应为散射过程,拉曼光谱为散射光谱, 红外光谱对应的是与某一吸收频率能量相等的(红外)光子被分 子吸收,因而红外光谱是吸收光谱。
b 机理不同:从分子结构性质变化的角度看,拉曼散射过程来源于分 子的诱导偶极矩,与分子极化率的变化相关。通常非极性分子及 基团的振动导致分子变形,引起极化率的变化,是拉曼活性的。 红外吸收过程与分子永久偶极矩的变化相关,一般极性分子及基 团的振动引起永久偶极矩的变化,故通常是红外活性的。
3060cm-1r-H) 1600,1587cm-1 c=c)苯环
1000cm-1 c-o-c
787 cm-1 环变形
多数的吸收光谱中,只具有二个基本参数(频率 和强度) ;
在激光拉曼光谱中还有一个重要的参数即退偏振 比(也可称为去偏振度)。
由于激光是线偏振光,而大多数的有机分子是各向异 性的,在不同方向上的分子被入射光电场极化程度是 不同的。
Raman散射 h
交换;
E0基态, E1振动激发态; E0 + h0 , E1 + h0 激发虚态;
获得能量后,跃迁到激发虚态.
(1928年印度物理学家Raman C V 发现;1960年快速发展)
基本原理
Raman散射
E1 + h0
Raman散射的两种跃迁 E2 + h0
能量差: E=h(0 - )
拉曼散射效应的进展:
拉曼散射效应是印度物理学家拉曼(C.V.Raman)于1928年首次发 现的,本人也因此荣获1930年的诺贝尔物理学奖。
1928~1940年,受到广泛的重视,曾是研究分子结构的主要手段。 这是因为可见光分光技术和照相感光技术已经发展起来的缘故;
拉曼光谱法简介
(5)υc-c在拉曼中强。
(6)醇和烷烃的拉曼光谱相似。因为OH的拉曼谱带弱,而 C-O和C-C键力常数及键强度无很大差别,羟基与甲基质 量仅仅相差2个质量单位。
3.10.4. 拉曼光谱的应用 (1)拉曼光谱的特点 (a)拉曼光谱的常规扫描范围为40-4000cm-1。
2.相互允许规则:一般来说,没有对称中心的分子,其 红外和拉曼光谱可以都是活性的。例如水的三个振动υas、 υs和δ皆是红外和拉曼活性的。
3.相互禁阻规则:有少数分子的振动在红外和拉曼中都
是非活性的。
如乙稀的扭曲振动既无偶极矩变化, 也无极化度变化,故在红外及拉曼 中皆为非活性。
H
H
CC
H
H
4.拉曼光谱的一些基本特征:
(1)对称取代的S-S 、C=C 、N=N 、C≡C振动产生强拉曼 谱带,由单键、双键到三键,因可变形的电子逐渐增加, 故谱带也增强。
(2)在红外光谱中C≡N、C=S、SH的伸缩振动谱带强度 可变或较弱,而在拉曼光谱中为强谱带。C-O-O-C的对 称伸缩在880cm-1也是强谱带。
(3)环状化合物骨架的对称呼吸振动常是最强的拉曼谱带。
处于振动基态的分子在光子作用下,激发到较高的不 稳定的能态(虚态)后又回到较低能级的振动激发态。 此时激发光能量大于散射光能量,产生拉曼散射的斯托 克斯线,散射光频率小于入射光。
若光子与处于振动激发态(V1)的分子相互作用,使 分子激发到更高的不稳定能态后又回到振动基态(V0), 散射光的能量大于激发光,产生反斯托克斯散射,散射 光频率大于入射光。
同一振动方式产生的拉曼位移频率和红外吸收频率是 相等的。
拉曼光谱常见问题集锦
拉曼光谱常见问题集锦仪器信息网纳米人拉曼光谱分析法是基于印度科学家C.V.拉曼(Raman)所发现的拉曼散射效应,对与入射光频率不同的散射光谱进行分析以得到分子振动、转动方面信息,并应用于分子结构研究的一种分析方法。
在很长的一段时间,由于拉曼与生俱来的缺点(信号弱)而限制了它的应用,但是随着仪器技术的发展,仪器的灵敏度和分辨率不断提高,体积减小了,操作也简单了,应用领域也由原来的材料领域,拓展到了化学、催化、刑侦、地质领域、艺术、生命科学等各个领域,甚至有一些QC领域也已经开始使用拉曼光谱仪了。
由于很多用户拉曼光谱相关基础较弱,在使用过程中总会遇到一些问题,如Ramanshift和wavenumber是一回事吗?拉曼谱里面得到的荧光背景和荧光光谱仪里面的荧光图区别在哪里?激光拉曼光谱和红外光谱有什么区别?为此,小编今天给大家分享一下拉曼光谱仪使用过程中的一些常见问题和解决方案,其中也包括了一些基础的概念性问题帮助您更好的理解其中的原理,即使您是“门外汉”,看完这些对拉曼光谱也会有一个比较清楚的了解。
详细内容如下:一、测试了一些样品,得到的是Raman shift,但是文献是wavenumber,不知道它们之间的转换公式是怎么样的?激光波长632.8nm。
1. 两者是一回事。
Raman shift即为拉曼位移或拉曼频移,频率的增加或减小常用波数差表示,拉曼光谱仪得到的谱图横坐标就是波数wavenumber,单位cm-1。
2.两者一回事。
拉曼频移ramanshift指频率差,但通常用波数wavenumber 表示,单位cm-1,可以说某个谱峰拉曼位移是??波数,或??cm-1。
3.在Raman谱中,wavenumber有两种理解,一种是相对波数,这时就等于Raman shift;另一种是绝对波数(这在荧光光谱中用的比较多),这个绝对波数是与激发波长有关,不同的激发波长得到的绝对波数是不一样的,这时Raman shift等于(10000000/激发波长减去Raman峰的绝对波数)。
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图4:针尖增强拉曼原理示意图。
4.拉曼光谱的样品制备和信息分析
无论是液体、薄膜、粉体、测定其拉曼光谱时不需要特殊的样品制备,均可以直接测定。然而直接拿出的样品具有潜在干扰物,为了消除潜在的干扰物质、分析物的预浓缩同时将样品转变成一种更合适的形式,测试的样品常常需要前期处理。拉曼光谱分析样品具有痕量性,所需样品量一般为μ级。但是,在过去的20年中,相对于仪器分析技术的巨大发展,样品前处理技术的发展则比较缓慢。因此,发展快速高效、高选择性且环保的样品前处理方式至关重要。
关键词:拉曼光谱原理拉曼光谱分析方法
1引言
1923年,Smekl从理论上描述了拉曼散射效应。1928年,印度物理学家Raman发现了光的非弹性碰撞现象,记录了散射光谱,并以他的名字将这一现象命名为拉曼效应/拉曼光谱。拉曼光谱利用散射光获得分子振动的相关信息,而
分子振动能够提供其结构、对称性、电子环境以及其结合的分子信息,因此拉曼光谱技术成为了人们研究分子结构的新手段之一。
3拉曼光谱分析手段的演化
3.1激光共振拉曼光谱技术
激光技术的兴起使拉曼光谱成为激光分析中最活跃的研究领域之一,共振拉曼光谱是建立在共振拉曼效应基础上的一种激光拉曼光谱法。共振拉曼效应产生于激发光频率与待测分子的某个电子吸收峰接近或重合时,这一分子的某个或几个特征拉曼谱带强度可达到正常拉曼谱带的104-106倍,有利于低浓度和微量样品的检测。激光共振拉曼光谱具有灵敏度高、所需样品浓度低、反映结构信息量大等特点,还可以针对复杂分子的不同色团选择性地共振激发,而相互间不受影响[2]。目前,激光共振拉曼光谱分析已用于无机、有机、生物大分子、离子乃至活体组成的测定和研究。图2(a)为JY-T64000激光拉曼光谱仪的照片,由激光光源、样品装置、滤光器、单色光(或干涉仪)和检测器等组成。其发射原理见图2 (b)。其不同的激光发射器可发出不同频率的波长,具有不同的优缺点。一般而言,激发波长在紫外区域的能量高,因而具有高分辨率。但高的能量同时也会对样品产生较大的危害;而激发波长处于近红外区域的激发器常常具有能量低的特点,但也能降低荧光干扰。较低的能量使得拉曼的信号也较弱。
拉曼光谱分析方法
S201409015苏恒
摘要:拉曼光谱分析法是基于拉曼散射效应,对与入射光频率不同的散射光谱进行分析以得到分子振动、转动方面信息,并广泛应用于分子结构研究的一种分析方法。拉曼光谱的应用范围遍及化学、物理学、生物学和医学等各个领域,对于纯定性分析、高度定量分析和测定分子结构都有很大价值。本文主要简介了拉曼光谱的发展,应用以及拉曼光谱分析方法的机理和制样。从多个方面具体阐明拉曼光谱分析方法在现代科研工作中的应用。
拉曼光谱最初是用聚焦的日光作为光源,之后改用汞弧灯,但是光源强度仍然不够,限制了拉曼光谱的发展。直到20世纪60年代,高功率,单色性和相干性好,准直性好,偏振特性好的激光出现,为拉曼散射提供了空前优异的光源,
拉曼光谱学也因此被称为激光拉曼光谱学[1]。拉曼光谱采用激光作为单色光源,使激光拉曼光谱在分析化学等领域中得到了广泛的应用。
图3:表面增强拉曼光谱原理示意图
3.2针尖增强拉曼光谱
针尖增强拉曼光谱是在无孔径近场区域光学显微镜的思想基础上,将扫描探针显微镜技术与拉曼光谱结合在一起。2000年,美国、德国和日本等几个国家的
研究小组首次将不同的SPM和拉曼光谱联用,获得了高空间分辨率和高检测灵敏度。TERS不但可以实现对光滑的样品表面甚至是单晶电极表面纳米尺度的形貌表征,也能够实现对纳米级不均匀性体系局域拉曼光谱的探测,很好的弥补了SERS在检测中的不足之处[5-6]。TERS技术的基本原理(图3):在SPM控制系统下,将一根曲率半径为几十纳米的尖锐金属探针针尖靠近样品,与样品之间的距离控制在1nm左右,选择合适波长的入射光以偏振方向照射在这一纳米尺度的针尖最尖端,在局域表面等离激元共振效应、避雷针效应和天线效应的共同作用下,针尖附近几纳米到几十纳米的范围内被激发产生局域化的表面等离子体,使该区域的电磁场急剧增强,以激发出处在针尖下的样品的拉曼信号。TERS利用的是针尖的增强效应,对照射的基底以及吸附分子没有特殊要求,所以利用TERS可以对单晶和一些无任何增强的基底(如玻璃基底)上的物种进行研究。在检测过程中,SPM系统在样品表面上方扫描样品表面形貌,物镜用来收集针尖处散射出的拉曼信号,并将信号引入拉曼光谱仪。这种针尖光谱既有SPM的高空间分辨率,又有拉曼光谱的物性表征功能,是传统的拉曼光谱技术与SPM技术的完美结合。Pettinger等[7]利用针尖增强拉曼光谱技术在光亮的Au (1 1 1)针尖表面上检测到孔雀石绿的拉曼信号。TERS采用的探针结构相对于SERS基底结构简单,便于对表面增强效应进行理论研究,同时TERS具备高的空间分辨率和高的检测灵敏度共同构成了TERS这项技术显著不同于其他拉曼光谱技术的特点。但是,由于TERS的增强效应仅仅来源于一个裸露的针尖,所以迄今为止TERS还未能被应用到电化学研究领域中。
图5,拉曼光谱的物相分析
4.3拉曼光谱的信息分析
拉曼光谱已经越来越广泛的应用于科学研究的各个领域,我们通过分析散射光获得分子振动的相关信息便可得到相关的物质结构,相变,晶体对称性等信息。常见的信息如图5所示,有以下几种:
1.物相的组成,每一种物质都有其特征拉曼光谱,利用拉曼光谱可以鉴别和分析样品的化学成分和分子结构;
图1:拉曼散射理论示意图,瑞利线,斯托克斯线和反斯托克斯线。
2.2拉曼散射理论
光子的散射是个吸收和再发射的复合过程,散射物质会从入射光子吸收部分能量,或把自身的部分能量加到入射光子身上去,再发射的光子便与原光子不相干,且形成新的谱结构。频率未变的v =v0就叫瑞利线,v<v0的称斯托克斯线,v>v0的称反斯托克斯线(图1)。散射频率各为v0和v=v0±vR,有用信息就在vR的数值及其强度、偏振等参量中,这些参量不因VO而变,VR取值范围小于±4000cm -1。当入射光不是很强时,感生偶极矩与分子极化率α以及电场强度 之间的近似关系为P= cos(2π ) + k0{cos [ ]+cos [ }/2。瑞利线的强度约为入射光的10-3量级;较强的斯托克斯线则不到10-6;反斯托克斯线起因于样品中较高能态的作用,按玻尔兹曼分布律,其数甚小,故对应的强度也大减,不到斯托克斯线的1%.在较窄的谱段上有强度比如此悬殊的谱线同时出现,这是拉曼光谱技术的要害。
2拉曼光谱的基本原理
2.1拉曼效应
光照射到物质上发生弹性散射和非弹性散射,弹性散射的散射光是与激发光波长相同的成分,非弹性散射的散射光有比激发光波长长的和短的成分,统称为拉曼效应。当用波长比试样粒径小得多的单色光照射气体、液体或透明试样时,大部分的光会按原来的方向透射,而一小部分则按不同的角度散射开来,产生散射光。在垂直方向观察时,除了与原入射光有相同频率的瑞利散射外,还有一系列对称分布着若干条很弱的与入射光频率发生位移的拉曼谱线,这种现象称为拉曼效应。由于拉曼谱线的数目,位移的大小,谱线的长度直接与试样分子振动或转动能级有关。因此,与红外吸收光谱类似,对拉曼光谱的研究,也可以得到有关分子振动或转动的信息。目前拉曼光谱分析技术已广泛应用于物质的鉴定,分子结构的研究谱线特征。
图2:(a),JY-T64000激光拉曼光谱仪;(b)激光拉曼光谱仪的工作原理。
3.2表面增强拉曼光谱
表面增强拉曼散射是指在一些特殊制备的金属良导体表面或溶胶中,拉曼散射信号比普通拉曼散射信号强度增加104-106倍的现象,它是一种具有表面选择性的增强效用(图2)。1974年,英国Fleischman等[3]从吡啶在粗糙银电极表面上发现了高质量的拉曼散射信号,他们认为是电极粗糙化引起的信号增加,并没有意识到这是一种新的物理现象。1977年,Jeanmarire和Albrecht研究团队[4]分别对这种增强效果进行了研究,并对所观测到的增强效果各自提出了自己的原理,一种是电磁增强,他们认为SERS效应起源于金属表面局域电场的增强,金属基底和被吸附分子之间的相互作用较弱;另一种是化学增强,他们认为拉曼散射信号的增强是由于吸附在粗糙金属表面的物质分子极化率改变引起的。也有一些研究人员坚持,SERS的信号增强依靠金属微粒的几何形状,当溶胶中金属颗粒优化的几何形状小于入射光波长时,拉曼信号的增强可达到最大,对于SERS最合适的颗粒尺寸是接近完美的半球状纳米模型。
1989年,为了改进固相萃取,Belard提出了固相微萃取技术(SPME)。SPME是固相萃取的衍生,是基于固体/液体涂层与分析物之间的有效的吸附/溶解及解吸过程而建立起来的集进样、萃取和浓缩功能于一体的技术。SPME技术与SPE技术不同,SPE是从样品中萃取出所有的目标分析物,而SPME直接是一个分离的过程。所以,SPME使样品前处理过程大为简化,提高了分析速度及灵敏度。在SPME技术中,最重要的元件则是纤维涂层,高选择性的纤维涂层可以使待分析物质很好的吸附与富集将其萃取出来。目前,已经商品化的纤维涂层仅有少数几种,且基本都以非特异性吸附为主,选择性仍然不高,在处理样品过程中仍会有一些化学或物理性质相近的基质同时被富集,处理极性大的物质更加困难。
4.2分子印迹
近年来,分子印迹技术作为一种新型的固体吸附剂很好的弥补了固相萃取和固相微萃取技术中吸附剂选择性差的缺点。分子印迹技术(MIT)是将目标分子通过交联剂与一些功能化聚合物单体以共价键或非共价键结合,进行聚合反应,反应完成后将目标分子洗脱除去,形成印迹目标分子的空间结构和识别位点的分子印迹聚合物[8]。MIT能够结合与抗体、酶、激素受体具有类似的亲和力和选择性的目标分子,同时它具有更稳定、更容易准备、费用比较低,并且更容易融入标准工业制造流程的特点。现在也有越来越多的目标分子可以作为模板分子来制备MIT,分子印迹样品前处理技术涉及的对象也在不断地扩大,分子印迹技术一定会更广泛应用到各个研究领域中,以更好的实现这些领域中前处理之后拉曼光谱 检测过程。