第四章 纳米二氧化钛

进入纳米尺度时，光生载流子的转移路径很短，颗粒中原子数目
也很少。因此，由于载流子相互碰撞及与晶格碰撞的几率大大减
少，这部分热损失可显著降低并以热动能形式提高电荷转移速度， 相应地提高了能量转换效率。这种大于带隙的激发能被利用的过 程称为热载流子注入或热载流子效应。
综上，半导体超微粒效应表现在：
（1）量子尺寸效应
每个八面体与10个相邻的八面体接触 （两个与晶棱的氧配位，其他8个与 晶角氧原子配位），偏向于斜方晶系。
每个八面体与相邻的8个八面体 接触（4个分居晶棱，另4个分居 晶角）。
TiO6
且无拖尾，多色量子点同时使用时不容易出现光谱交叠。
(4)量子点具有较大的斯托克斯位移。
量子点不同于有机染料的另一光学性质就是宽大的斯托克斯位移， 这样可以避免发射光谱与激发光谱的重叠，有利于荧光光谱信号的 检测。
(5)生物相容性好。
量子点经过各种化学修饰之后，可以进行特异性连接，其细胞毒性 低，对生物体危害小，可进行生物活体标记和检测。
粒径大于100 Å的CdS（带隙
Eg=2.6eV），当粒径减小到26 Å 时，Eg则增加到3.6eV，变为宽 禁带半导体（右图）。应该指出 的是：虽然由于量子尺寸效应， 使半导体的有效带隙变宽，降低 了半导体对可见光的光谱响应， 但宽带隙结构又提高了光生载流
CdS的带隙Eg随粒径的变化
子的能量和反应能力。
长期以来，科学研究的重点主要集中在对原子、分子等微观
粒子及由大量分子聚集的宏观材料的研究，纳米材料则是介
于原子、分子和固体材料间的过度状态，故纳米材料又可称 为“介观材料”。
当微粒尺寸进入纳米量级时，就从量变到质变，其力学、热
学、电学、磁学和光学性质发生根本性变化。纳米粒子的尺
寸小，表面积大，位于表面的原子占很大比例。表面的原子 具有不饱和的悬挂键，性质很不稳定，这使纳米粒子的活性 大大增加。
而发射光谱窄而对称，颜色随尺寸不同可调节， 光化学稳定性高，荧光寿命长等优越的荧光特 性，是一种理想的荧光探针。
4.2.2 表面效应
随着半导体微粒尺寸的减小，粒子中包含的
原子数目也相应减少，但表面原子所占的比 例却迅速增大。如1~10nm的超微粒中，所包
含的原子数目小于103~104个时，表面原子占
制，使固体中电子态、元激发过程及各种相互作用表现出与三维常 规颗粒体系十分不同的效应，相应地，纳晶材料在物理、化学及力 学性质等方面均显示出不同于常规材料的奇异特性。

1990.7美国召开第一届国际纳米材料科学会议，正式宣布纳米材料 科学为材料科学的一个分支。我国也将其列入“十五”期间的重点 发展学科。

4.2.1 量子尺寸效应 当半导体颗粒的尺寸小到纳米尺度，即光生电子和空穴的波 函数尺寸可与颗粒的物理尺度相比拟时，光生载流子的运动
在三维方向受到量子限域，相对于包含有无数个原子（即导
电电子数 N →∞）的块体材料来说，由于纳米颗粒中原子聚 集数有限，即 N 值很小，随粒径减小，则逐步显示出分子能 级特征，因而大块晶体的准连续能带变成具有分子特性的分 立能级结构，带隙也随之变宽，出现了新的跃迁规律和吸收 光谱带兰移，这种现象称为量子尺寸效应 。

纳米材料主要由纳米晶粒和晶粒界面两部分组成。晶粒内部的
微观结构和传统的晶体结构基本一样，只是由于每个晶粒包含
着有限个晶胞，晶格点阵必然会发生一定程度的弹性形变。晶 格内部同样存在着各种各样的点阵缺陷，如缺位，位错、晶格 畸变等。但大量的界面以及各结构单元之间的或强或弱的交互 作用，则对纳米材料的结构、性质起着决定性的控制作用。
万立骏 院士
中国科学技术大学校长
兼任北京分子科学国家实验室（筹）主任、中科院 分子纳米结构与纳米技术重点实验室主任。著名化 学家，长期从事扫描隧道显微学、电化学和表面科 学的交叉科学研究，探索了电化学和纳米科学交叉 研究新方向，致力于纳米材料在能源和环境保护中 的应用研究，取得了突出成绩。
北京大学校长 林建华 清华大学校长 邱勇
（2）表面效应
（3）超微粒的体效应 （4）热载流子效应
4.3 二氧化钛的物理结构与化学性质
TiO2具有资源丰富，廉价稳定，能级结构与水的氧还电位匹 配较好等突出优点，近年来，光催化特别是环境光催化方面 的研究，以TiO2半导体材料为基础材料的研究占相当比例。
对TiO2基本结构与物理、化学性质的了解，将对TiO2光催化
通过减小颗粒的尺寸，某些块体材料上不能进行的反应，有可
能会表现出一定的光催化性能。
表4.1 几种半导体的光活性与粒度的关系
PbSe 反应 <5nm H+ + e- →1/2H2 MV2+ + e- → MV+ CO2 +2H+ +2e- → HCOOH Yes Yes >100n m No No <5nm Yes
1. 提高宽禁带半导体光吸收的方法？ 2. 染料敏化纳晶半导体电极PEC电池的工作原理
3. 高效复合半导体 构成的条件？
第四章 纳米半导体与纳米二氧化钛
4.1 纳米材料的基本概念

早在1959年，著名的诺贝尔奖金获得者，物理学家 Richard曾经预言，如果我们对物体微小规模上的排 列加以某种控制的话，我们就能使物体具备大量奇 异的特性，材料的性能将会产生丰富的变化。今天 纳米材料的成功合成与蓬勃发展，正式这一预言的 科学印证。

所谓纳米材料，是指晶粒尺度介于原子簇和通常所说的尺度大于亚 微米粒子之间的超细材料，其晶粒尺寸一般为1~100nm。

在这个尺度范围内，电子波函数的相关长度与体系的特征尺寸相当， 或者说，固体颗粒的尺度与第一激子的德布洛依半径相当，电子的
波动性在电子输运过程中得到充分的展现。由于体系在维度上的限
(6)量子点的荧光寿命长。
有机荧光染料的荧光寿命一般仅为几纳秒(这与很多生物样本的自发 荧光衰减的时间相当）。而量子点的荧光寿命可持续数十纳秒 （20ns一50ns)，这使得当光激发后，大多数的自发荧光已经衰变， 而量子子点荧光仍然存在，此时即可得到无背景干扰的荧光信号。
总而言之，量子点具有激发光谱宽且连续分布，
弯曲已退化至接近平带状态。

例如，单个 TiO 2 纳米粒子的中心与表面间的电位差仅约 0.3
mV。当超微粒受光激发后，光生电子、空穴很快传递给吸附 在表面的电子受体和电子给体，避免了深能级复合，或其它 体相复合，有效降低了复合几率，提高了电荷分离效率。
由于带弯“退化”，纳 米粒子基本上丧失了对 光生电荷自动分离功能，
分子－团簇－体相材料能级结构的变化
Kubo理论

日本科学家久保提出了能级间距和金属颗粒直径的 关系，并给出了著名Kubo公式： δ =EF/3N （δ为能级间距,EF为费米能级,N为总电子数）
宏观物体包含无限个原子(即所含电子个数N )，即大粒子或 宏观物体的能级间距几乎为零；而纳米微粒包含的原子数有 限，N值很小，导致有一定的值，即能级间距发生分裂。 当颗粒尺寸降到最低时，费米能级附近的电子能级由准连续 变为离散能级现象。
根据有效质量近似原理，用三维量子限阈模型，可以预测纳米
半导体粒子的带隙宽度与粒径间的关系：
第一项：体相半导体的带隙
第二项：光生电子和空穴的限阈能量之和
第三项：电子与空穴的库伦相互作用能量
随R减小，第三项库伦项使Eg向较低能量方向移动，第二项量子县域
能则使Eg向高能方向移动。其结果是：超微粒的带隙能Eg(R)总是大于块 体材料的带隙，即：纳米晶半导体出现光谱兰移的现象。
净电荷转移速度将受控
于表面态物种对电荷的 捕获、电荷转移能力与 直接跃迁复合、缺陷态 复合速度等多种因素的
竞争。
半导体块体材料与纳米材料的能带结构
构建表面态
4.2.4 热载流子效应
在粉末体系光催化反应中，当入射光子能量 hυ ＞Eg时，多余能 量△E= hυ —Eg往往以热能形式耗散在晶格中，但当半导体微粒
量子点，通常是一种由II一Vl族或III-V族元素组成的纳米颗粒，
尺寸小于或者接近激子波尔半径（一般直径不超过10nm），具 有明显的量子效应。
量子点是20世纪90年代提出来的一个新概念，它是把导带电子、
价带空穴及激子在三个空间方向上束缚住的半导体纳米结构。
由于电子和空穴被量子限域，连续的能带结构变成具有分子特 性的分立能级结构，受激后可以发射荧光。基于量子效应，量
研究的进一步深化与发展，具有重要的指导意义。
4.3 二氧化钛的物理结构和化学性质
4.3.1二氧化钛的晶体结构和电子结构

二氧化钛有无定型（amorphous）、锐钛矿型（Anatase）、金红石型
（Rutilc）和板钛矿型（Brookite），在制备过程中可以通过温度处理而 发生晶型转变。

研究表明，锐钛矿型TiO2较金红石型TiO2具有更高的光催化活性，但也有 人认为，两者以一定方式和一定比例组成的混晶材料（如P25- TiO2）， 则为更佳的光催化材料。板钛矿型（Brookite）基本没有光催化活性。
Irradiation time / s CdTe量子点和叶绿素在小眼虫体内的淬灭曲线
(3)量子点具有宽的激发谱和窄的发射谱。 使用同一激发光源就可实现对不同粒径的量子点进行同步检 测，因而可用于多色标记，极大地促进了荧光标记的应用。 而传统的有机荧光染料的激发光波长范围较窄，不同荧光染 料通常需要多种波长的激发光来激发，这给实际的研究工作 带来了很多不便。此外，量子点具有窄而对称的荧光发射峰，

纳米材料又可定义为三维空间中至少有一维处于纳米尺寸范围, 并由它们作为基本结构单元组成的材料。
纳米材料的三种结构形式
根据量子限域特征，纳米材料可分为：

（1）零维量子点：系指三维方向均为量子限域或三维尺度均 为纳米尺寸的材料，如原子团簇，纳米颗粒等。