气体放电管简介
气体放电管
放电管特性及选用吴清海放电管的分类放电管主要分为气体放电管和半导体放电管，其中气体放电管由烧结的材料不同分为玻璃气体放电管和陶瓷气体放电管，玻璃气体放电管和陶瓷气体放电管具有相同的特性。
气体放电管主要有密封的惰性气体组成，由金属引线引出，用陶瓷或是玻璃进行烧结。
其工作原理为，当加在气体放电管两端的电压达到气体电离电压时，气体放电管由非自持放电过度到自持放电，放电管呈低阻导通状态，可以瞬间通过较大的电流，气体放电管击穿后的维持电压可以低到30V以内。
气体放电管同流量大，但动作电压较难控制。
半导体放电管由故态的四层可控硅结构组成，当浪涌电压超过半导体放电管的转折电压V BO时放电管开始动作，当放电管动作后在返送装置，的作用下放电管两端的电压维持在很低（约20V以下）时就可以维持其在低阻高通状态，起到吸收浪涌保护后级设备的作用。
半导体放电管的保护机理和应用方式和气体放电管相同。
半导体放电管动作电压控制精确，通流量较小。
放电管动作后只需要很低的电压即可维持其低阻状态，所以放电管属于开关型的SPD。
当正常工作时放电管上的漏电流可忽略不计；击穿后的稳定残压低，保护效果较好；耐流能力较大；在使用中应注意放电管的续流作用遮断，在适当场合中应有有效的续流遮断装置。
气体放电管气体放电管：气体放电管由封装在小玻璃管或陶瓷管中相隔一定距离的两个电极组成；其电气性能主要取决于气体压力，气体种类，电极距离和电极材料；一般密封在放电管中的气体为高纯度的惰性气体。
放电管主要由：电极、陶瓷管(玻璃管)、导电带、电子粉、Ag-Cu 焊片和惰性气体组成。
在放电管的两电极上施加电压时，由于电场作用，管内初始电子在电场作用下加速运动，与气体分子发生碰撞，一旦电子达到一定能量时，它与气体分子碰撞时发生电离，即中性气体分子分离成电子和阳离子，电离出来的电子与初始电子在行进过程中还要不断地再次与气体分子碰撞发生电离，从而电子数按几何级数增加，即发生电子雪崩现象，另外，电离出来的阳离子也在电场作用下向阴极运动，与阴极表面发生碰撞，产生二次电子，二次电子也参加电离作用，一旦满足： r(ead-1)=1 时放电管由非自持放电过渡到自持放电，管内气体被击穿，放电管放电，此时放电电压称为击穿电压Vs。
气体放电管
选取原则
(1)气体放电管的直流放电电压必须高于线路正常工作时的最大电压，以免影响线路的正常工作。 (2)气体放电管的脉冲放电电压必须低于线路所能承受的最高瞬时电压值，才能保证在瞬间过电压时气体放 电管能比线路的响应速度更快，提前将过电压限制在安全值。 (3)气体放电管的保持电压应尽可能高，一旦过电压消失，气体放电管能及时熄灭，不影响线路的正常工作。 (4)接地线应尽量短，并且足够粗，以便于泄放瞬态大电流。 (5)若过电压持续时间过长，则气体放电管会产生很多热量。为防止因过热而造成被保护设备的损坏，应给 气体放电管配上失效保护卡装置。如今，有些气体放电管新产品中，就带失效保护卡。
气体放电管
一种间隙式的防雷保护元件
01 简介
03 结构 05 选取原则
目录
02 原理 04 技术参数
气体放电管指作过电压保护用的避雷管或天线开关管一类，管内有二个或多个电极，充有一定量的惰性气体。 气体放电管是一种间隙式的防雷保护元件，它用在通信系统的防雷保护。
简介
气体放电管是一种间隙型的防雷保护组件，它在通信系统的防雷保护中已获得了广泛的应用。放电管常用于 多级保护电路中的第一级或前两级，起泄放雷电瞬时过电流和限制过电压作用，由于放电管的极间绝缘电阻很大， 寄生电容很小，对高频信号线路的雷电防护有明确的优势。放电管保护特性的主要不足之处在于其放电时延较大， 动作灵敏度不够理想，对于波头上升陡度较大的雷电波难以有效地抑制，在电源系统的雷电防护中存在续流问 题。
常用的气体放电管有二极放电管和三极放电管，其封装外壳材料多为陶瓷，故称为陶瓷放电管。
原理
放电管的工作原理是气体间隙放电i当放电管两极之间施加一定电压时，便在极间产生不均匀电场：在此电场 作用下，管内气体开始游离，当外加电压增大到使极间场强超过气体的绝缘强度时，两极之间的间隙将放电击穿， 由原来的绝缘状态转化为导电状态，导通后放电管两极之间的电压维持在放电弧道所决定的残压水平，这种残压 一般很低，从而使得与放电管并联的电子设备免受过电压的损坏。
气体放电管型号
气体放电管型号
气体放电管是一种电子元件，它能够在低电压下通过气体产生一种带有放电特性的电流。
气体放电管广泛应用于气体分析、气体激光、光电控制和医疗器械等领域。
在不同的
应用场合中，需要选择不同种类和型号的气体放电管。
下面我们就介绍一些常见的气体放
电管型号及其特点。
1. 氦氖激光管
氦氖激光管（HeNe激光管）是一种常用的气体放电管，它是利用氦气和氖气混合放电产生的激光。
氦氖激光管可以产生稳定可靠的激光光束，其输出功率常常在几毫瓦到几十
毫瓦之间，可以用于制作测距仪、医疗器械和光学仪器等。
2. 氩离子激光管
氩离子激光管（Ar离子激光管）是一种利用氩气放电产生的激光，主要用于正交振荡器和泵浦激光器等方面。
氩离子激光管的输出功率通常在几十瓦到几百瓦之间，相对于氦
氖激光管来说，氩离子激光管产生的激光光束更稳定，光束质量也更高。
3. 氮化硅放电管
氮化硅放电管（Si3N4放电管）是一种利用氮化硅放电产生的冷等离子体，主要用于制备金属薄膜等方面。
氮化硅放电管具有良好的化学稳定性和高温稳定性，其放电过程中不
会产生高温和高压，可以使金属薄膜得到优良的质量和均匀性。
4. 二极管气体放电管
二极管气体放电管（DBD气体放电管）是一种利用空气或氮气放电产生的带电等离子体，主要用于空气净化、臭氧发生器和负离子发生器等器件。
二极管气体放电管具有低功耗、
可靠性高、容易集成等特点，可以应用于家居、医疗、工业等领域。
气体放电管的功能
气体放电管的功能引言气体放电管是一种重要的电子器件，广泛应用于电子工业、医疗设备、通信技术等领域。
本文将从气体放电管的基本原理、功能特点、应用领域和发展趋势等方面进行介绍。
一、气体放电管的基本原理气体放电管的基本原理是利用气体放电的特性来实现电路的开关和保护。
其主要由气体放电体、电极和外接电源组成。
1.气体放电体：气体放电管内部填充了一种或多种气体，如氩气、氖气等。
气体放电体的选择会影响到放电电压、放电电流和放电特性等。
2.电极：气体放电管一般有两个电极，即阳极和阴极。
当外加电压作用下，电极间的电场会激发气体放电。
3.外接电源：外接电源为气体放电管提供工作电压。
根据应用需求，外接电源可以是直流电源或交流电源。
二、气体放电管的功能特点气体放电管具有以下功能特点，使其在各个领域得到广泛应用。
1.可靠的开关功能：气体放电管在工作电压下，能够快速实现电路的开关，具有高速响应和反应灵敏的特点，可以有效保护电路。
2.高电流保护能力：由于气体放电管内部的气体放电体可以支持较高的电流，因此能够有效保护电路免受过电流损害。
3.电压调节功能：气体放电管可以通过调节工作电压来实现对电路的电压调节，特别适用于需要稳定工作电压的场合。
4.电路保护功能：气体放电管能够在过电压、过电流、瞬态电压等突发情况下迅速响应并保护电路，提高系统的稳定性和可靠性。
5.长寿命和稳定性：气体放电管具有较长的寿命和稳定的放电特性，在各种恶劣工作环境下仍能正常工作。
三、气体放电管的应用领域气体放电管由于其独特的功能特点，在多个领域得到广泛应用。
1.电子工业：气体放电管常见于电源供电电路、开关电路、保护电路等，可用于过电流保护、瞬态电压保护、电压调节等功能。
2.通信技术：气体放电管可用于通信设备的保护，防止过电压对设备的损坏。
例如，在电话线路接口处应用气体放电管可以有效防止雷电等电磁干扰的影响。
3.医疗设备：气体放电管可用于医疗设备的电源保护，防止过电流和过电压对设备和患者的伤害。
气体放电管的作用
气体放电管的作用
气体放电管是一种含有气体的真空容器，它能够发出轻微的紫红色的电弧，以及一种更高能量的灼热的电弧。
它是由一对导体和一个充满放电气体的闭合容器组成的，也可以称为气体二极管。
气体放电管的发明可追溯到1890年，它的发明者被称为“第一个气体放电管的发明者”。
气体放电管具有多种用途，首先它可作为电流源，由于其内部结构，放电管能够产生高压电流和低压电流。
此外，气体放电管也可以用于检测放电气体的电位，这种检测方法可以用来检测可燃气体的爆炸危险程度，以避免爆炸事故。
此外，气体放电管在辐射检测中也被广泛应用，用来检测由核反应产生的中子辐射。
气体放电管的结构很容易理解，它的基本结构包括一对导体、一个充满放电气体的容器以及一个附加的装置。
导体一端接地，另一端接阴极，当电压加到阴极时，放电气体通过电场产生电子，这些电子就被吸引到阳极上，形成电弧，产生电子放电。
它的工作原理及其应用原理可以用电路图及其电子图来表示。
气体放电管具有许多优点，首先，它非常稳定，可以用来提供长时间的电流，产生低噪音的电流，不受外界环境的影响；其次，它的性能可以得到改善，因为放电气体的选择可以改变放电管的性能，可以改善放电管的可靠性、精确度和稳定性；最后，它有良好的耐腐蚀性，对于对温度、湿度和污染物比较敏感的应用有良好的协调性。
总之，气体放电管是一种非常有用的电子元件，它的发明和应用
造福于人类的科技发展，它的出现改变了我们的生活。
它有多种用途，如发电、检测放电气体的电位，甚至可以用来检测中子辐射，它的优点也是非常显著的，它具有耐腐蚀、稳定、可靠性等优点。
气体放电管
气体放电管气体放电管图片气体放电管包括二极管和三极管，电压范围从75V—3500V，超过一百种规格，严格按照CITEL 标准进行生产、监控和管理。
放电管常用于多级保护电路中的第一级或前两级，起泄放雷电暂态过电流和限制过电压作用。
一、产品介绍产品名称：气体放电管产品介绍：气体放电管包括二极管和三极管，电压范围从75V—3500V，超过一百种规格，严格按照CITEL标准进行生产、监控和管理。
放电管常用于多级保护电路中的第一级或前两级，起泄放雷电暂态过电流和限制过电压作用。
优点：绝缘电阻很大，寄生电容很小，缺点：在于放电时延(即响应时间)较大，动作灵敏度不够理想，对于波头上升陡度较大的雷电波难以有效地抑制。
二、结构简介放电管的工作原理是气体放电。
当外加电压增大到超过气体的绝缘强度时，两极间的间隙将放电击穿，由原来的绝缘状态转化为导电状态，导通后放电管两极之间的电压维持在放电弧道所决定的残压水平。
五极放电管的主要部件和两极、三极放电管基本相同，有较好的放电对称性，可适用于多线路的保护。
（常用于通信线路的保护）三、响应时间从暂态过电压开始作用于放电管两端的时刻到管子实际放电时刻之间有一个延迟时间，该时间就称为响应时间。
响应时间的组成：一是管子中随机产生初始电子-离子对带电粒子所需要的时间，即统计时延；二是初始带电粒子形成电子崩所需要的时间，即形成时延。
为了测得放电管的响应时间，需要用固定波头上升陡度du/dt的电压源加到放电管两端测取响应时间，取多次测量的平均值作为该管子的响应时间。
三、限压电路二极和三极放电管保护性能的比较如果A-G极间先放电，在管子内部由气体游离所产生的自由电子会迅速在B-G极间引起碰撞游离，使B-G很快放电当B-G间截止放电后，由于大量带电粒子（电子和离子）的复合作用，使管内的电子数量大为减小，从而迅速抑制另一对电极A-G间的碰撞游离，使该对极间的放电过程很快截止下来。
在差模暂态过电压的保护场合，无论是两极放电管还是三极放电管，都存在着一定的问题，因为电子设备要承受两对电极之间的残压之和，对于一些脆弱的电子设备来说，这样的残压之和有时候难以承受。
气体放电管的原理以及应用
气体放电管的原理以及应用1. 原理气体放电管是一种能够使气体导电的装置，利用电场或电流刺激气体分子产生激发态或离子态，从而实现电流的导通。
它由两个电极构成，其间充填了一定的气体。
1.1 激发态和离子态的产生在气体放电管中，电场或电流的刺激能够将气体分子从基态激发到激发态或离子态。
当气体分子从激发态或离子态返回基态时，会释放出能量，导致气体发光。
不同气体放电管中的气体种类和气压都会影响激发态和离子态的产生。
1.2 阳极和阴极气体放电管的两个电极分别为阳极和阴极。
阳极是带有正电荷的电极，阴极则是带有负电荷的电极。
当电压施加到气体放电管上时，阳极和阴极之间会产生电场，从而引发气体分子的激发态和离子态的产生。
1.3 寿命和稳定性气体放电管的寿命和稳定性是衡量其质量的重要指标。
寿命取决于放电管内的气体种类、气压以及电流密度等因素。
稳定性则受到气体成分和温度的影响。
2. 应用气体放电管由于其独特的放电性质和光发射特点，在许多领域都有广泛的应用。
2.1 照明气体放电管广泛用于照明领域，特别是荧光灯和氙气灯。
荧光灯中使用的气体放电管通过电流的刺激，使荧光粉激发产生可见光。
氙气灯则利用氙气在放电过程中产生的可见光来提供高亮度的照明。
2.2 显示技术气体放电管被广泛应用于各种显示技术中，如彩色电视、计算机显示器和电子看板等。
在彩色电视和计算机显示器中，气体放电管作为发光二极管（LED）的一种形式，能够发射出红、绿、蓝三原色的光，用于显示各种颜色的图像。
2.3 激光器气体放电管也可以用作激光器的放电管。
通过将特定的气体充填到放电管中，并在管内产生电流放电，可以激发气体分子产生激光。
气体放电管激光器广泛应用于科研、医疗、通信等领域。
2.4 气体检测气体放电管的放电特性对气体检测具有重要的应用价值。
应用于气体检测的放电管可以通过气体分子的放电特性来检测特定的气体成分和浓度，例如空气中的臭氧浓度、燃气中的甲烷浓度等。
2.5 光谱分析气体放电管还可以用于光谱分析领域。
气体放电管的残压
气体放电管的残压1. 什么是气体放电管气体放电管是一种用于产生和控制放电的器件。
它由一个密封的玻璃管、两个电极和一定压强的气体组成。
当施加电压到气体放电管的电极时，气体中的分子会发生电离，产生等离子体，这种现象被称为放电。
气体放电管广泛应用于照明、显示、激光、通信等领域。
2. 气体放电管的工作原理气体放电管的工作原理基于气体放电现象。
当施加足够高的电压到气体放电管的电极时，电场强度足以使气体中的分子发生电离。
电离后的分子会失去电子，形成带正电荷的离子。
这些离子会与电子发生碰撞，产生更多的电子和离子，形成等离子体。
等离子体导电性较好，使得电流得以通过。
当电压降低或电流减小时，等离子体会重新复合，放电现象结束。
3. 气体放电管的残压现象在气体放电管放电结束后，电极之间的电压并不会立即降为零，而是会残留一定的电压，这就是气体放电管的残压现象。
残压是由于等离子体的复合速度较慢，导致电流无法立即中断，电场仍然存在，从而维持一定的电压差。
4. 气体放电管的残压形成机制气体放电管的残压形成主要受到以下几个因素的影响：4.1 等离子体复合速度等离子体复合速度是影响残压大小的重要因素。
复合速度越慢，残压越大。
复合速度受到气体种类、气体压强、电流大小等因素的影响。
4.2 电极材料和结构电极材料和结构对残压也有一定影响。
电极的形状、材料的导电性、电极间距等因素会影响电场分布和等离子体的形成与复合速度。
4.3 放电条件放电条件包括电压大小、电流大小、放电时间等。
这些条件的变化会导致残压的大小不同。
5. 残压的影响和应对措施气体放电管的残压会对电路和设备产生一定的影响，如干扰正常工作、损坏电子元器件等。
为了降低残压的影响，可以采取以下措施：5.1 使用补偿电路通过设计合适的补偿电路，可以将残压降低到较低的水平。
补偿电路可以利用电容、电感等元件来消耗残压。
5.2 选择合适的气体和压强不同气体的残压大小不同，可以根据具体需求选择合适的气体和压强，以降低残压。
气体放电管
陶瓷气体放电管是在放电间隙内充入适当的惰性气体介质。
配以高活性的电子发射材料及放电引燃机构，通过贵金属焊料高温封接而成的一种特殊的金属陶瓷结构的气体放电器件。
它可用于瞬间过电压防浪涌，也可用作点火。
其高阻抗、低极间电容和高耐冲击电流是其它放电管所不具备的。
当线路有瞬时过电压窜入时，放电管被击穿，阻抗迅速下降，几乎是短路状态。
放电管将大电流通过线路接地或回路泄放，也将电压限制在低电位，从而保护了线路及设备。
当过电压浪涌消失后，又迅速的恢复到≥109的高阻状态，保证线路的正常工作。
主要规格与型号：²陶瓷放电二极管2R-75V、2R-90V、2R-150V、2R-230V、2R-350V 、2R-470V、2R-600V、2R-800V、2R-1000V²陶瓷放电三极管3R-75V、3R-90V、3R-150V、3R-230V、3R-470V、3R-600V、3R-800V²陶瓷气体开关管2R-230V、2R-230V、2R-610V、2R-800V、2R-3000V格:3R075V 3R090V 3R230L 3R470L 3R600L 品牌:DF 产地:中国型号:2R075L 2R090L 2R150L 2R230L 2R350L 2R470L 2R600L 2 数量:20000陶瓷气体放电管Surge Arresters通常用于保护敏感的电信设备,例如电源线、通信线路、信号线和数据传输线,防止一般由雷击和设备开关操作导致的瞬时浪涌电压所造成的损坏。
气体放电管作为一个高阻抗器件,可放置在敏感设备的前面并与之平行,同时该器件不会影响信号的正常工作。
但是,在雷击等过电压浪涌情况下,气体放电管会切换到低阻抗状态,并将能量从敏感设备中转移。
与其他的过电压保护技术相比,由于气体放电管具有低电容特性,因此它所造成的信号失真程度也较小。
气体放电管由于其快速和精确的导通电压,因此具备了比一般气体放电管更高水平的保护能力,这使得它们适用于主配线架(MDF)模块、高数据率通信(如ADSL, VDSL)和电源线的浪涌保护。
气体放电管
气体放电管气体放电管是一种开关型保护器件，图是气体放电管的原理图符号。
气体放电管的工作原理是气体放电。
当两极间的电压足够大时，极间间隙将被放电击穿，由原来的绝缘状态转化为导电状态，类似短路。
导电状态下两极间维持的电压很低，一般在20～50V之间，因此可以起到保护后级电路的效果。
气体放电管的主要指标有响应时间、直流击穿电压、冲击击穿电压、通流容量、绝缘电阻、极间电容及续流遮断时间。
气体放电管的响应时可以达到数百ns以至数s，在保护器件中是最慢的。
当线缆上的雷击过电压使防雷器中的气体放电管击穿短路时，初始的击穿电压基本为气体放电管的冲击击穿电压，一般在600V 以上。
放电管击穿导通后，两极间维持电压下降到20～50V。
另一方面，气体放电管的通流量比压敏电阻和TVS管要大。
气体放电管与TVS等保护器件合用时应使大部分的过电流通过气体放电管泄放，因此气体放电管一般用于保护电路的最前级，其后级的保护电路由压敏电阻或TVS管组成。
这两种器件的响应时间很快，对后级电路的保护效果更好。
气体放电管的绝缘电阻非常高，可以达到千兆欧姆的量级。
极间电容的值非常小，一般在5pF以下。
极间漏电流非常小，为nA 级。
因此气体放电管并接到线路上对线路基本不会构成什么影响。
气体放电管的续流遮断是设计电路需要重点考虑的一个问题。
如前所述，气体放电管在导电状态下续流维持电压一般为20～50V。
在直流电源电路中应用时，如果两线间电压超过15V，则不可以在两线间直接应用放电管，在50Hz交流电源电路中使用时，虽然交流电压有过零点，可以实现气体放电管的续流遮断，但气体放电管类的器件在经过多次导电击穿后，其续流遮断能力将大大降低，长期使用后，在交流电路的过零点也不能实现续流遮断。
因此，在交流电源电路的相线对保护地线、中线对保护地线单独使用气体放电管是不合适的。
在以上的线对之间使用气体放电管时需要与压敏电阻串联。
在交流电源电路的相线对中线的保护中基本不使用气体放电管。
气体放电管功能
气体放电管功能气体放电管，也称为气体放电放大器或气体隧道二极管，是一种用于放大和控制信号的电子器件。
它利用气体中离子化的电子和正离子之间的碰撞，通过放电电流来增强电信号的幅度。
气体放电管具有宽频带、高增益、低噪声和高稳定性的特点，因此在许多电子设备和应用中得到广泛应用。
让我们对气体放电管的基本原理进行探讨。
气体放电管内部通常充满了一种特定的气体，比如氖气、氩气或氦气。
当施加一个适当的电压差时，气体放电管内的气体将被电离，形成大量的电子和正离子。
这些电子和正离子之间的碰撞将导致电流的放大效应，从而放大输入信号。
气体放电管的功能可以从多个方面来理解和评估。
它可以作为放大器来增加电信号的幅度。
由于气体放电管具有高增益和宽频带的特点，它在无线电通信、音频放大和雷达系统等领域中广泛应用。
在无线电接收机中，气体放电管可以放大来自天线的微弱信号，以便在扬声器中产生清晰的音频输出。
在雷达系统中，气体放电管可以放大雷达返回信号，使其能够探测到更远的目标。
除了作为放大器，气体放电管还可以用作开关和调节器。
通过调整电压和电流的变化，可以控制气体放电管的导电状态，从而实现信号的开关和调节。
这种功能在计算机逻辑电路、灯光调光器和传感器控制器中得到广泛应用。
在计算机逻辑电路中，气体放电管可以作为开关，实现不同逻辑状态之间的切换。
在灯光调光器中，气体放电管可以调节电流的大小，以控制灯光的亮度。
气体放电管还可用于产生特定频率的振荡信号。
通过合理选择气体种类和电路参数，可以实现从几千赫ertz到几百兆赫ertz的广范围频率输出。
这一功能在射频信号发生器、频率计和信号发生器中得到广泛应用。
在无线电频率计中，气体放电管可以产生特定频率的信号，并通过测量产生的放电电流来确定频率。
气体放电管作为一种重要的电子器件，具有广泛的功能和应用。
它可以作为放大器放大信号，作为开关和调节器控制信号，还可以产生特定频率的振荡信号。
在不同领域和应用中，气体放电管都发挥着重要的作用，推动着电子技术和通信技术的发展。
气体放电管标准
气体放电管标准
气体放电管（GDT）是一种密封在陶瓷腔体中的放电间隙，腔体中充有惰性气体以稳定放电管的放电电压。
其主要特点是通流能量大，可达数十至数百KA，绝缘电阻极高，无漏流，无老化失效，无极性双向保护，静态电容极小，特别适用于高速网络通讯设备的粗保护。
可广泛用于各种电源及信号线的第一级雷击浪涌保护。
关于气体放电管的标准，可以参考IEC 61643-311 《低压电涌保护器元件第311部分：气体放电管（GDT）规范》。
该标准中，气体放电管测试项目包括：直流火花放电电压、冲击火花放电电压、绝缘电阻、电容量、横向电压、辉光至弧光转变电流，辉光电压，弧光电压、直流保持电压、标称交流放电电流试验、波形为8/20标称冲击放电电流试验，以及用10/1000冲击电流进行寿命试验等。
此外，对于GDT放电管的质量标准，是按国家标准GB9043进行检测的数据结果判定的。
GDT陶瓷气体放电管一般以以下6个参数作评定及试验条件：
1.直流击穿电压Vsdc：即对GDT放电管施加100V/s的直流电压
时的击穿电压值，发生击穿的电压值称为阈值电压或击穿电压，常用直流击穿电压有90V、150V、230V等。
2.脉冲（冲击）击穿电压Vsi：在GDT放电管上施加上升速率为
1kV/μs的脉冲电压，放电管击穿时的电压值称为脉冲击穿电压. 脉冲（冲击）击穿电压Vsi是放电管的一个动态特性，因反应速度没那么快，脉冲击穿电压则要比直流击穿电压高不少。
3.绝缘电阻：在GDT放电管两端施加规定的直流电压时测得的
电阻值，一般为1G欧。
4.电容值：GDT放电管在特定频率下测得的电容值，一般为1.0PF。
以上信息仅供参考，如需了解更多信息，建议咨询专业人士。
气体放电管的工作原理
气体放电管的工作原理气体放电管是一种利用气体放电现象发光的器件。
它由一个密封的玻璃管或金属外壳制成，内部充满了特定气体或混合气体。
当在两个电极之间施加足够的电压时，气体放电管会发生气体放电现象，产生强烈的电场和等离子体，从而产生可见光。
气体放电管的工作原理可以分为以下几个方面：1. 气体放电现象：当气体放电管两个电极之间施加足够的电压时，电场强度会超过气体的击穿电场强度，使得气体内部发生局部击穿。
生成的电子会被加速到较高的能量状态，碰撞到气体分子，使其激发或电离。
这些激发态或离子态分子在退激或复合过程中，会释放出能量，产生光的发射。
2. 气体种类：气体放电管内部充满了特定的气体或混合气体。
不同气体种类会在放电时产生不同的光谱特性。
常见的气体种类包括氖气、氩气、氦气、氪气等。
每种气体发生放电时，由于不同的电子激发过程和能级跃迁，会发出不同颜色的光。
3. 灯管结构：气体放电管通常由一个中央电极和外部金属或玻璃外壳形成。
中央电极通常由钨或钢制成，起到引导电流的作用。
外部金属或玻璃外壳则起到保护和密封的作用，以防止气体泄漏或外界气体进入。
4. 放电特性：气体放电管的放电特性包括电压-电流特性和电压-光强特性。
在气体放电过程中，电流的大小与电压之间存在一定的关系，呈现出特定的V-I 曲线。
而光强与电压之间也存在一定的对应关系，通常呈现出非线性特性。
总的来说，气体放电管利用气体放电现象产生的等离子体激发气体分子，从而产生可见光。
这种光谱特性可以根据不同气体种类和气体内部压强进行调节，达到不同颜色和强度的发光效果。
因此，气体放电管具有广泛的应用领域，包括照明、显示、激光、广告等。
气体放电管压敏电阻tvs的区别
气体放电管（Gas Discharge Tube，简称GDT）和压敏电阻（Varistor，简称TVS）都是常见的电压保护元件，在电子设备中起着重要的作用。
它们之间有很多区别，本文将针对这些区别进行详细的介绍。
1. 工作原理气体放电管是一种利用气体放电来保护电子设备的元件。
当电压超过气体放电管的工作电压时，气体放电管会突然导通，将电压引到接地，从而保护设备免受过压的损害。
压敏电阻是一种非线性电阻，在正常工作时呈高阻状态，当电压超过其额定电压时，压敏电阻会立即变为低阻状态，吸收过压电流，起到保护电路的作用。
2. 灵敏度气体放电管的工作电压通常在数百伏至数千伏之间，具有较高的耐压能力。
它对快速、高能量的过压脉冲有很好的响应能力。
压敏电阻的工作电压较低，一般在几伏至几百伏之间，对于低能量的过压脉冲有较好的响应能力。
3. 响应速度气体放电管的响应速度非常快，当发生过压时，气体放电管会立即导通，引导电压到地，起到保护作用。
压敏电阻的响应速度较快，但相对于气体放电管来说较慢，需要一定的时间来达到低阻状态。
4. 适用范围气体放电管广泛应用于需要快速响应高能过压的场合，如通信设备、电源系统等。
压敏电阻常用于对低能量过压的保护，如电子电路中的防雷保护、过压保护等。
5. 结构和尺寸气体放电管通常较大，由于其内部需要包含气体放电管和电极之间的间隙，使得其体积较大。
压敏电阻体积较小，可根据需要设计成不同尺寸和形状，适用于各种紧凑空间的设计。
气体放电管和压敏电阻在工作原理、灵敏度、响应速度、适用范围以及结构和尺寸等方面存在很大的差异。
在实际应用中，需要根据具体的场合和需求来选择合适的电压保护元件，以保障电子设备的安全和稳定运行。
电子设备在使用过程中，常常会受到各种不同类型的电压干扰，因此需要采用一些电压保护元件来保护设备免受损害。
气体放电管（GDT）和压敏电阻（TVS）作为常见的电压保护元件，在实际应用中有着不同的特点和优势。
485的气体放电管内部闪烁
485的气体放电管内部闪烁（原创实用版）目录1.气体放电管的基本概念2.485 气体放电管的特点3.485 气体放电管内部闪烁的原因4.485 气体放电管的应用领域正文一、气体放电管的基本概念气体放电管是一种利用气体放电现象进行工作的电子元件，主要由气体密封在一个陶瓷或玻璃管壳中构成。
根据工作原理和用途的不同，气体放电管可以分为多种类型，如氖管、氩管、氪管等。
二、485 气体放电管的特点485 气体放电管是一种特殊的气体放电管，具有以下特点：1.工作电压低：485 气体放电管的工作电压范围在 400-600V 之间，属于低压气体放电管。
2.荧光强度高：485 气体放电管在放电过程中产生的荧光强度较高，能够在较远的距离观察到。
3.响应速度快：485 气体放电管的响应速度较快，能够满足高速脉冲信号传输的需求。
三、485 气体放电管内部闪烁的原因485 气体放电管内部闪烁的原因主要是由于在管内充填的混合气体在电压作用下发生放电现象，导致气体分子或原子激发或电离，从而产生可见光。
当电压达到一定值时，气体放电管开始放电，形成闪烁现象。
四、485 气体放电管的应用领域485 气体放电管广泛应用于以下几个领域：1.通信领域：485 气体放电管可用于光纤通信系统中的光接收器、光发送器等部件，实现光信号与电信号的转换。
2.显示领域：485 气体放电管可用于制作各种显示器件，如数码管、气体放电灯等，用于显示数字、文字、符号等信息。
3.传感器领域：485 气体放电管可用于制作各种气体传感器，如烟雾传感器、氧气传感器等，用于检测环境中气体成分的变化。
4.高能物理领域：485 气体放电管在高能物理实验中具有重要应用，如作为粒子探测器、闪烁计数器等。
防雷电路中的元器件气体放电管
防雷电路中的元器件气体放电管气体放电管是一种开关型保护器件，工作原理是气体放电。
当两极间电压足够大时，极间间隙将放电击穿，由原来的绝缘状态转化为导电状态，类似短路。
导电状态下两极间维持的电压很低，一般在20～50V，因此可以起到保护后级电路的效果。
气体放电管的主要指标有：响应时间、直流击穿电压、冲击击穿电压、通流容量、绝缘电阻、极间电容、续流遮断时间。
气体放电管的响应时间可以达到数百ns以至数 s，在保护器件中是最慢的。
当线缆上的雷击过电压使防雷器中的气体放电管击穿短路时，初始的击穿电压基本为气体放电管的冲击击穿电压，放电管击穿导通后两极间维持电压下降到20～50V；另一方面，气体放电管的通流量比压敏电阻和TVS管要大，气体放电管与TVS等保护器件合用时应使大部分的过电流通过气体放电管泄放，因此气体放电管一般用于防护电路的最前级，其后级的防护电路由压敏电阻或TVS管组成，这两种器件的响应时间很快，对后级电路的保护效果更好。
气体放电管的绝缘电阻非常高，可以达到千兆欧姆的量级。
极间电容的值非常小，一般在5pF以下，极间漏电流非常小，为nA级。
因此气体放电管并接在线路上对线路基本不会构成什么影响。
气体放电管的续流遮断是设计电路需要重点考虑的一个问题。
如前所述，气体放电管在导电状态下续流维持电压一般在20～50V，在直流电源电路中应用时，如果两线间电压超过15V，不可以在两线间直接应用放电管。
在50Hz交流电源电路中使用时，虽然交流电压有过零点，可以实现气体放电管的续流遮断，但气体放电管类的器件在经过多次导电击穿后，其续流遮断能力将大大降低，长期使用后在交流电路的过零点也不能实现续流的遮断；还存在一种情况就是如果电流和电压相位不一致，也可能导致续流不能遮断。
因此在交流电源电路的相线对保护地线、相线对零线以及相线之间单独使用气体放电管都不合适，当用电设备采用单相供电且无法保证实际应用中相线和中线不存在接反的可能性时，中线对保护地线单独使用气体放电管也是不合适的，此时使用气体放电管需要和压敏电阻串联。
陶瓷气体放电管-气体放电管
UN Semiconductor陶瓷气体放电管-气体放电管优恩半导体（UN）陶瓷气体放电管（Gas Tube）是防雷保护设备中应用最广泛的一种开关器件，无论是交直流电源的防雷还是各种信号电路的防雷，都可以用它来将雷电流泄放入大地。
其主要特点是：放电电流大，极间电容小（≤3pF），绝缘电阻高（≥100MΩ），击穿电压分散性较大（±20%），反应速度较慢（最快为0.1～0.2μs）。
按电极数分，有二极放电管和三极放电管（相当于两个二极放电管串联）两种。
其外形为圆柱形,有带引线和不带引线两种结构形式（有的还带有过热时短路的保护卡）。
气体放电管由封装在充满惰性气体的陶瓷管中相隔一定距离的两个电极组成。
陶瓷气体放电管工作原理：其电气性能基本上取决于气体种类、气体压力以及电极距离，中间所充的气体主要是氖或氩,并保持一定压力,电极表面涂以发射剂以减少电子发射能。
这些措施使得动作电压可以调整(一般是70伏到几千伏)，而且可以保持在一个确定的误差范围内。
当其两端电压低于放电电压时，气体放电管是一个绝缘体(电阻Rohm>100MΩ)。
当其两端电压升高到大于放电电压时，产生弧光放电，气体电离放电后由高阻抗转为低阻抗,使其两端电压迅速降低，大约降几十伏。
气体放电管受到瞬态高能量冲击时，它能以10-6秒量级的速度，将其两极间的高阻抗变为低阻抗，通过高达数十千安的浪涌电流。
陶瓷气体放电管运用领域：由于GDT脉冲电压高、击穿电压分散性大、响应速率较慢及存在续流问题等特点。
使其在使用时避免直接并联在电路上同时常用于二级保护以避免残压过高。
其运用包括：AC电源、开关电源、RS485、网卡、电话机、传真机等通讯设备中。
一般室外使用在10KA以上，室内一般在5KA左右，终端设备在1KA左右。
优恩半导体气体放电管体积小巧，提供引线型和表面贴装型配置，浪涌处理能力强。
它们对瞬态过电压活动响应极快，能够耗散大量能量，因而大大降低了设备损坏的风险。
GDT气体放电管产品手册
GDT气体放电管产品手册GDT气体放电管产品手册1. 产品概述- 产品定义：GDT气体放电管是一种用于保护电子设备免受电压过高的损害的保护元件。
- 产品特点：高压抑制能力、快速响应、长寿命、低功耗等特点。
- 适用范围：广泛应用于通信设备、计算机、电力设备等电子领域。
2. 产品结构与工作原理- 结构：GDT气体放电管包括电极、保护管、气体等组成。
- 工作原理：当正常电路电压低于或等于额定电压时，GDT 气体放电管处于绝缘状态；当电压升高到额定电压及以上时，气体放电会主导电击穿，从而将电流导入保护电路，保护设备不受过高电压的影响。
3. 产品规格与参数- 额定电压：根据需求，产品可提供不同的额定电压，范围可从几十伏特到几千伏特。
- 电击穿电压：定义了设备中的气体放电管电击穿的最低电压。
低于该电压，气体放电管将开始导电。
- 触发电压：定义了设备中的气体放电管开始导电的电压。
当电压超过该值时，气体放电管开始放电。
- 寿命：气体放电管的使用寿命取决于其使用环境和工作条件。
一般情况下，气体放电管的寿命可达数万小时。
4. 产品安装与使用- 安装方法：将GDT气体放电管与需要保护的电路相连接，并确保连接可靠。
- 使用注意事项：避免长时间高电压施加在气体放电管上，避免超过其额定电压，避免受到物理和化学性冲击。
5. 常见问题与解决方法- 问题1：气体放电管在正常工作中突然失效。
解决方法：检查电路连接是否良好，确保放电管的额定电压与工作电压匹配。
- 问题2：气体放电管频繁触发，导致设备无法正常工作。
解决方法：检查设备的电压波动情况，调整电源电压稳定性。
6. 产品保养与维护- 定期检查：定期检查气体放电管的外观是否损坏，是否存在腐蚀现象。
- 维护方法：如发现损坏或腐蚀，及时更换气体放电管。
7. 产品销售与售后服务- 销售渠道：产品可通过认证经销商或在线平台进行购买。
- 售后服务：提供技术咨询、产品维修等售后服务。
附件：产品安装示意图、产品参数表法律名词及注释：- 电压过高：指超过设备耐受电压范围的电压。
气体放电管参数
气体放电管参数气体放电管是一种利用放电现象来产生光、热或其他形式能量的器件。
在气体放电管中，参数的选择对于其性能和稳定性至关重要。
下面将详细介绍气体放电管的参数及其作用。
1. 气体种类气体种类是气体放电管最基本的参数之一。
常见的气体种类包括氖气、氩气、氦气等。
不同的气体种类具有不同的电离能和放电特性，因此在选择气体种类时需要根据具体的应用需求来确定。
2. 电压电压是气体放电管中控制放电的重要参数。
通过调节电压的大小，可以控制气体放电管的放电亮度、稳定性和寿命。
一般来说，电压越高，放电亮度越大，但同时也会增加功耗和损耗。
3. 电流电流是气体放电管中流过的电子数量的参数。
电流的大小直接影响气体放电管的亮度和稳定性。
在设计气体放电管时，需要根据所需的亮度和功耗来确定合适的电流大小。
4. 管长和管径管长和管径是影响气体放电管放电性能的重要参数。
管长和管径的选择会影响气体放电管的放电稳定性、亮度和寿命。
通常情况下，较长的管长和较大的管径可以提高放电稳定性和亮度。
5. 温度温度是影响气体放电管性能的重要参数之一。
温度的变化会影响气体放电管的放电特性、稳定性和寿命。
在实际应用中，需要控制好气体放电管的工作温度，以确保其性能稳定。
6. 真空度真空度是影响气体放电管放电性能的重要参数之一。
适当的真空度可以提高气体放电管的放电稳定性和寿命。
在制造气体放电管时，需要保证管内的真空度达到一定要求。
总的来说，气体放电管的参数选择需要综合考虑各个参数之间的相互影响，以实现最佳的放电效果和稳定性。
通过合理选择气体种类、电压、电流、管长、管径、温度和真空度等参数，可以设计出性能优良的气体放电管，满足不同应用场景的需求。
希望本文对您了解气体放电管的参数有所帮助。
气体离放电真空管
气体放电真空管，也称为气体放电管或气体放电灯，是一种在高压电场下利用气体放电发光的电光源。
它广泛应用于照明、显示、摄影、光谱分析等领域，具有独特的发光特性和广泛的应用价值。
气体放电真空管的基本结构相对简单，主要由管壳、电极和填充气体组成。
管壳通常采用玻璃或石英等透明材料制成，以便观察放电过程中的光发射。
电极是放电过程中的关键部分，通常由金属制成，形状和材料的选择对放电特性有着重要影响。
填充气体则是决定发光特性的关键因素，不同的气体和气体混合物会产生不同的光谱分布和颜色。
气体放电真空管的工作原理涉及高压电场下的气体放电现象。
当在两个电极之间施加足够高的电压时，气体中的原子或分子会被电离，产生带电粒子。
这些带电粒子在电场的作用下运动，并与气体原子或分子发生碰撞，导致能量传递和激发。
激发态的气体原子或分子在回到低能态时释放出光子，从而产生可见光。
气体放电真空管具有多种独特的发光特性。
首先，它的发光颜色丰富多样，可以通过选择不同的填充气体和气体混合物来实现不同的颜色输出。
其次，气体放电管的发光效率高，能够将电能高效地转化为光能。
此外，它还具有响应速度快、使用寿命长、耐高温等特点。
在实际应用中，气体放电真空管被广泛应用于各种领域。
在照明领域，它常被用于高压钠灯、金属卤化物灯等高效照明设备中。
在显示领域，气体放电管被用于制作大型显示屏和广告牌。
此外，在摄影、光谱分析等领域也有广泛的应用。
总之，气体放电真空管是一种重要的电光源，具有独特的发光特性和广泛的应用价值。
随着科学技术的不断发展，气体放电管在性能和应用领域上还将不断拓展和提升。
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气体放电管简介气体放电管是一种间隙式的防雷保护元件，它在通信系统的防雷保护中已获得了广泛应用。
放电管常用于多级保护电路中的第一级或前两级，起泄放雷电暂态过电流和限制过电压作用。
由于放电管的极间绝缘电阻很大，寄生电容很小，对高频电子线路的雷电防护具有明显的优势。
放电管保护特性的不足之处在于其放电时延较大，动作灵敏度不够理想，对于波头上升陡度较大的雷电波难以有效地抑制。
为了改善放电管的保护特性，先进的制造工艺正应用于放电管新型产品的开发中，随着保护特性的不断改善，放电管在电子设备与电子系统防雷保护应用中的适应性正在增强。
第一节结构简介放电管的工作原理是气体放电。
当放电管两级之间施加一定压力时，便在极间产生不均匀电场，在此电场作用下，管内气体开始游离，当外加电压增大到使极间场强超过气体的绝缘强度时，两极之间间隙将放电击穿，由原来的绝缘状态转化为导电状态，导通后放电管两极之间的电压维持在放电弧道所决定的残压水平，这种残压一般很低，从而使得与放电管并联的电子设备免受过电压的损坏。
早期的放电管是以玻璃作为管子的封装外壳，现已改用陶瓷作为封装外壳，放电管内充入电器性能稳定的惰性气体（如氩气和氖气等），放电电极一般为两个、三个或五个，电极之间由惰性气体隔开。
按电极个数的设置来划分，放电管可分为二极、三极和五极放电管。
图1给出了一个陶瓷二极放电管的结构示意图，它由纯铁电极、镍铬钴合金帽、银铜焊帽和陶瓷管体等主要部件构成。
管内放电电极上涂敷有放射性氧化物，管内内壁也涂敷有放射性元素，用于改善放电特性。
放电电极主要有针形和杯形两种结构，在针形电极的放电管中，电极与管体壁之间还要加装一个圆筒热屏，该热屏可以使陶瓷管体受热趋于均匀，不致出现局部过热而引起管断裂。
热屏内也涂敷放射性氧化物，以进一步减小放电分散性。
在杯形电极的放电管中，杯口处装有钼网，杯内装有铯元素，其作用也是减小放电分散性。
图－2给出了一个三极放电管的结构示意图，它也是由纯铁电极、镍铬钴合金帽、银铜焊帽和陶瓷管体等主要部件构成。
与二极放电管不同，在三极放电管中增加了镍铬钴合金圆筒，作为第三电极，即接地电极。
五极放电管的主要部件与二、三极放电管基本相同，它具有较好的放电对称性，可适合于多线路的保护。
1—陶瓷管2—银铜焊帽3—金属管帽1—银铜焊帽2—金属管帽2—接地电极4—电极引线5—陶瓷管图1陶瓷二级放电管结构示意图图2三级放电管结构示意图第二节伏安特性气体放电管的伏安特性通常与管子的哪些电极间施加什么极性的电压没有关系。
现以一个直流放电电压为150V的二极放电管为例，（其伏安特性如图3所示），来说明放电管伏安特性的基本特征。
图3是按电子元件伏安特性的惯用画法，即以电压为自便量，画作横坐标；以电流为应变量，画作纵坐标。
由于电流的范围很大，其变化常达几个数量级，所以电流用对数坐标表示。
在图3所示的伏安特性上，当逐渐增加两电极间的电压时，放电管在A点放电，A点的电压称为放电管的直流放电电压。
在A到B之间的这段伏安特性上，其斜率（即动态电阻du/di）是负的，称为负阻区。
如果200V的直流电压源经1MΩ的电阻加到放电管上，放电管即工作在此区间，这时的放电具有闪变特征。
BC段为正常辉光放电区，在此区间内电压基本不随电流而变，当辉光覆盖整个阴极表面时，电流再增加，电压也不增加。
CD段称为异常辉光放电区。
直流放电电压为90V~300V放电管，其辉光放电区BD的最大电流一般在0.2A～1.5A之间。
当电流增加到足够大时放电E点突然进入电弧放电区，即使是同一个放电管，放电由辉光转入电弧时的电流值也是不能精确重复的。
在电弧放电时，处在电场中加速了的正离子轰击阴极表面，阴极材料被溅射到管壁上，阴极被烧蚀，使间隙距离增加，管壁绝缘变坏。
在采用合适的材料后，放电管可以做到导通10KA、8/20μs电流数百次。
在电弧区，放电管两端的电压基本上与通过的电流无关，在管内充以不同的惰性气体并具有不同的电压电弧压降常在10V～30V。
管子工作在电弧区就可以将电压箝制在较低的水平，从而达到过电压保护的目的。
当电流下降到比开始燃弧（E点）的数值低的电弧熄灭电流值（F点）时，放电由电弧转为辉光，电弧熄灭电流通常在0.1A～0.5A。
图3直流放电电压为150V的放电管伏安特性。
气体放电管简介（二） gas discharge tubes2008-07-01 11:54按照过电压保护的要求，在过电压作用下放电后，放电管应能自动恢复到非导通状态，否则在电弧区的续流可能会烧坏管子，甚至使通过续流的导线或电源也受到损坏。
在辉光区，毫安级的续流长期流过，也会使放电管损坏。
因此，系统中加在放电管两端的系统正常运行电压应低于维持放电的电压。
在一般信号电路中，电源内阻较大，维持放电的电压是维持辉光放电的电压。
在试验时，将直流电源与放电管之间串联5KΩ电阻，慢慢升压使放电管动作，然后再慢慢降低电压，测出放电管停止放电时的电压。
例如，测得直流放电电压为350V的放电管维持放电电压为68V～184V。
实际上，随着放电管品种的不同，其维持放电电压值的差异是比较大的。
在被放电管保护的系统中，只要直流电源电压低于维护放电电压或交流电源电压的幅值低于管子的直流放电电压，过电压过去后就不会有续流，但在某些情况下可能会在电弧区产生续流，对此需要采取限流措施。
第三节响应时间在具有一定波头上升陡度（陡度du/dt在1KV/μs以上）的暂态过电压作用下，当放电管上电压上升到其直流放电电压值时，管子并不能立即放电，而是要等到管子上电压上升到一个比直流放电电压值高出很多的数值时，管子才会放电，也就是说，从暂态过电压开始作用于放电管两端的时刻到管子实际放电时刻之间有一个延迟时间，该时间即称为响应时间。
响应时间有两部分组成：一是管子中随机产生初始电子-离子对带电粒子所需要的时间，即统计时延；二是初始带电粒子形成电子崩所需要的时间，即形成时延。
为了测得放电管的响应时间，常用一个具有固定波头上升陡度du/dt的电压源加于放电管上来测取响应时间值，试验表明，在陡度du/dt 大于0.5KV/μs时，所测出的放电管实际放电电压明显高于其直流放电电压。
在给定陡度du/dt下，测出放电管的实际放电电压后，其响应时间可按下式来推算：上式中Δt为响应时间，u fr为放电管的实际放电电压。
图4给出了直流放电电压分别为150V、230V、350V和470V等几种放电管的u fr –Δt关系曲线，由该图可见，响应时间Δt随波头上升陡度du/dt的增大而减小，且管子的直流放电电压越高，它在不同陡度下的实际放电电压也就越高。
对于直流放电电压为150V的放电管，其实际放电电压与响应时间之间的关系可由下式来表示：4上式中Δt的单位为s, u fr的单位为V。
图4第四节限压电路一端口和二端口电子系统的放电管保护电路如图5所示，这里的图5（b）采用的是二极放电管，而图5（c）采用的是三极放电管，通过设置这些放电管来抑制各端钮处可能出现的共模和差模过电压。
由图5可见，对于一端口电子系统的保护，采用二极放电管需要用两只，而采用三极放电管则仅需要一只。
同样，对于二端口电子系统的保护，采用二极放电管需要用四只，而采用三极放电管则仅需要两只（如果采用五极放电管则只需一只）。
一般的说，在同样的保护场合下，采用三极放电管将比采用二极放电管既能减小保护电路的体积，又能改善保护效果。
现就二极与三极放电管的保护性能加以比较，考察图6所示的典型二极放电管保护接线。
在共模过电压u作用下，两个放电管G1和G2的动作特性不能保证完全一样，两者之间必然存在着一定的放电分散性，这就使得G1和G2不能保持在同一时刻放电。
假设G1在t1时刻放电，G2在t2时刻放电，如图7中阴影面积I所示。
同样，G1在G2的灭弧时刻也不尽相同，假设G1在t3时刻灭弧，而G2要到t4时刻才灭弧，这样在t3~t4时间间隔内，A、B两线端之间将再次出现差模过电压，见图7中的阴影面积Ⅱ。
这些差模过电压作用于被保护的电子系统，将会干扰系统的正常运行，严重时将危及系统的安全。
产生这种差模过电压的根本原因在于这两只二极放电管的特性不一致性，为了克服这一缺陷，可采用一只三极放电管来取代原先的两只二极放电管，其保护接线如图8所示。
从结构上看，三极放电管实际上可以看作是由一双二极放电管组成，当暂态过电压同时作用于A、B两线时，如果A-G极间首先放电，则此时在管子内部由气体游离所产生的自由电子会迅速在B-G极间引起碰撞游离，使B-G很快放电，这就大大减小了两对极间的放电分散性。
另外，当其中一对电极间（如A-G）截止放电后，由于大量带电粒子（电子和离子）的复合作用，使管内的电子数量将大大减小，从而会迅速地抑制另一对电极（如B-G）间的碰撞游离，使该对极间的放电过程很快截止下来，这也就大大减小了两对极间的截断分散性。
总之，三极放电管在结构上将两对电极同置于一个管体内，使得两对极间具有良好的对称特性，能大幅度地减小管子的放电通导和截断放电的时间差，因此它能够有效地抑制共模过电压向差模过电压的转换，从而能较为显著地改善保护效果。
图5 放电管保护电路如果应用于差模暂态过电压保护场合，在图6中，当两只放电管G1和G2在差模过电压作用下动作放电后，被保护电子设备上将承受G1和G2两只管子的残压之和，对于一些脆弱的电子设备来说，常难以耐受这一残压和，因此需要在AB之间再接一只放电管，以专用于抑制差模过电压。
实际上，在图8中，共模过电压向差模过电压的转化虽能得到有效限制，但该保护接线对于直接抑制差模过电压也无明显优势，因为三极放电管在差模过电压作用下放电后，被保护电子系统承受的仍是两电极对地之间的残压之和，这一电压有可能使被保护电子设备耐受不了而造成设备损坏。
另外，在图6和8中，接地连线的长短对限压效果也有一定的影响。
如果接地连线较长，则连线的电阻和寄生电感值也就比较可观，当放电管放电导通后，暂态大电流流过连线时将在连线上产生较大的暂态压降。
例如一段长为5.5m的接地连线，其电阻约为0.05Ω，其寄生电感约为7μH，当幅值为200A，陡度为150A/μs的暂态电流流过该段连线时，能够在连线上产生1060V的压降。
这一暂态压降将引起局部地（G）的暂态电位抬高，造成被保护电子设备与邻近的那些不与该接地相连的电子设备之间出现高电位差，容易导致反击。
因此，接地连线应尽量具有较短长度，以减小连接线上的暂态压降，同时接地连线应具有足够大的通流容量，即具有足够大的导线截面，以泄放暂态大电流。
图7 放电与灭弧不同步造成的差模过电压。