弹簧振子
弹簧振子的运动规律与频率计算
弹簧振子的运动规律与频率计算弹簧振子是物理学中一种经典的简谐振动系统，具有重要的理论和应用价值。
本文将介绍弹簧振子的运动规律以及频率的计算方法。
一、弹簧振子的运动规律弹簧振子是由弹簧和质量块构成的振动系统。
当质量块在弹簧的作用下发生位移时，系统受到弹簧的弹力，使质量块受到相反方向的回复力，形成振动。
根据胡克定律，弹簧振子的回复力与位移成正比，反向相反。
则可以得到弹簧振子的运动方程为：m*a + k*x = 0其中，m为质量块的质量，a为质量块的加速度，k为弹簧的劲度系数，x为质量块的位移。
将此方程进行简化，可以得到弹簧振子的运动方程为：x'' + (k/m)*x = 0这是一个线性常微分方程，其解为：x(t) = A*cos(ωt + φ)其中，A为振幅，ω为角频率，t为时间，φ为初相位。
二、弹簧振子的频率计算根据上述的运动方程，可以得到弹簧振子的角频率为：ω = √(k/m)频率f是角频率ω的倒数，即：f = 1/2π * √(k/m)根据以上公式，我们可以通过已知的质量块的质量和弹簧的劲度系数来计算弹簧振子的频率。
三、实际应用弹簧振子的运动规律与频率计算在生活和科学研究中都有广泛的应用。
以下是其中几个具体的应用场景：1. 摆钟：摆钟的心脏是一个弹簧振子，通过控制弹簧的劲度系数和质量块的质量来调节摆钟的频率，从而实现精准计时。
2. 计算机硬盘读写头的定位系统：弹簧振子可以通过调节劲度系数和质量块的质量来实现读写头的精确定位，提高硬盘读写速度和精度。
3. 建筑物减震系统：在地震或其他振动环境下，通过设置合适的弹簧振子系统，可以减小建筑物的共振效应并减少损坏。
总结：弹簧振子是一种重要的简谐振动系统，运动规律可以通过线性常微分方程来描述。
其频率计算可以根据质量块的质量和弹簧的劲度系数来求解。
在实际应用中，弹簧振子被广泛应用于计时设备、定位系统和减震系统等领域，发挥着重要的作用。
以上是关于弹簧振子的运动规律与频率计算的内容介绍，希望对您有所帮助。
弹簧振子的周期
弹簧振子的周期弹簧振子是物理学中经常研究的一个系统，它是由一根弹性绳或弹簧悬挂的质点组成的，质点在弹性体的作用下进行周期性地振动。
弹簧振子的周期由多种因素共同决定，包括弹簧的劲度系数、质点的质量以及振幅等等。
1. 弹簧振子的基本特点弹簧振子具有一些独特的特点，首先是它的振动是周期性的，意味着它会以一定的频率在相同的路径上来回振动。
其次，弹簧振子的周期不受振幅的影响，在相同条件下，无论振幅大小如何，周期都保持不变。
最后，弹簧振子的周期与质点的质量成反比，质量越大，周期越长。
2. 弹簧振子的周期公式弹簧振子的周期可以用以下公式来表示：T = 2π√(m/k)其中，T代表周期，m代表质点的质量，k代表弹簧的劲度系数。
根据这个公式，我们可以看出，当质点的质量增加时，周期会变长；当弹簧的劲度系数增加时，周期会变短。
这是因为质量增加会增加振动的惯性，而劲度系数增加会增大恢复力，从而改变了振子的周期。
3. 弹簧振子的影响因素除了质量和劲度系数，弹簧振子的周期还受到其他因素的影响。
首先是振幅，振幅越大，周期越长。
这是因为振幅增加会使弹簧提供更大的恢复力，从而使周期变长。
其次是重力加速度的影响，当质量较大或振幅较大时，重力对振动的影响不可忽略，会使周期发生微小的变化。
此外，弹簧的长度和形状也会对周期产生影响，但通常情况下这些因素的影响较小，可以忽略不计。
4. 弹簧振子的应用与意义弹簧振子在物理学以及其他领域有着广泛的应用。
在物理学中，弹簧振子是研究振动和波动的基础模型，可以帮助我们理解更复杂的振动现象。
在工程领域，弹簧振子的原理被用于设计和制造各种振动器、传感器和测量仪器等。
此外，弹簧振子还在其他学科中发挥着重要作用，例如声学、电子学和生物学等。
总结：弹簧振子是一种周期性振动的系统，其周期由质点的质量、弹簧的劲度系数等因素共同决定。
弹簧振子具有周期性、振幅无关性的特点。
弹簧振子的周期公式为T = 2π√(m/k)，其中m为质点的质量，k为弹簧的劲度系数。
弹簧振子的研究与应用
弹簧振子在物理学领域应用
03
举例
机械波传播媒介角色扮演
充当机械波传播媒介
在机械振动系统中，弹簧振子可以作 为波的传播媒介，通过振动的传递来 展示波的传播过程。
揭示波动性质
弹簧振子的振动行为可以揭示波的周 期性、振幅、频率等波动性质，有助 于深入理解波动现象。
简谐运动规律揭示和验证
简谐运动模型
弹簧振子作为简谐运动的典型模 型，其运动规律遵循简谐运动的 基本方程，即位移与时间的关系 符合正弦或余弦函数。
其他工程技术相关领域应用
机械工程
在机械工程中，弹簧振子可用于实现机械系 统的隔振、缓冲和减振等功能，提高机械设 备的运行稳定性和可靠性。
土木工程
在土木工程中，弹簧振子可用于实现建筑物的隔震 、减震和抗震等功能，提高建筑物的安全性和稳定 性。
航空航天工程
在航空航天工程中，弹簧振子可用于实现飞 行器的减振降噪、姿态控制等功能，提高飞 行器的性能和安全性。
求解方法
对于无阻尼自由振动，可以通过求解特征值问题得到振动的频率和振型；对于 有阻尼自由振动和受迫振动，可以采用数值方法（如龙格-库塔法）进行求解。
振幅、频率、相位等参数确定
01
振幅确定
振幅是振动过程中物体离开平衡位置的最大距离，可以通过测量振动过
程中物体的最大位移来确定。
02 03
频率确定
频率是单位时间内振动的次数，可以通过测量振动周期并取倒数来得到 。对于无阻尼自由振动，频率也可以通过公式f=1/(2π)√(k/m)来计算 。
03
探讨了弹簧振子的 应用前景
分析了弹簧振子在机械工程、电 子工程等领域的应用潜力，展示 了其广阔的应用前景。
存在问题和挑战剖析
弹簧振子的周期和频率的计算
弹簧振子的周期和频率的计算一、概念解析1.弹簧振子：弹簧振子是一种简谐振动系统，由弹簧和悬挂在其自由端的质量块组成。
当弹簧振子受到外力作用偏离平衡位置时，它会进行周期性的振动。
2.周期：周期是指弹簧振子完成一次完整振动所需要的时间。
用T表示，单位为秒（s）。
3.频率：频率是指单位时间内弹簧振子完成振动的次数。
用f表示，单位为赫兹（Hz）。
二、周期和频率的关系1.周期与频率互为倒数，即：f = 1/T。
2.周期越长，频率越低；周期越短，频率越高。
三、周期和频率的计算公式1.简谐振动弹簧振子的周期计算公式：T = 2π√(m/k)，其中m为质量块的质量，k为弹簧的劲度系数。
2.简谐振动弹簧振子的频率计算公式：f = 1/T = 1/(2π√(m/k))。
四、关键参数解析1.质量块：质量块的大小和形状会影响弹簧振子的振动特性。
在实际应用中，质量块通常选择密度大、体积小的物体。
2.弹簧：弹簧的劲度系数k决定了弹簧振子的振动频率。
劲度系数越大，振动频率越高；劲度系数越小，振动频率越低。
弹簧的材料、直径和线径等因素都会影响劲度系数。
3.外力：外力的大小和方向会影响弹簧振子的振动幅度和周期。
在简谐振动过程中，外力与弹簧振子的位移成正比，与质量块的加速度成反比。
五、应用场景1.物理实验：弹簧振子的周期和频率计算在物理实验中具有重要意义，如测定弹簧的劲度系数、研究简谐振动等。
2.工程领域：在工程设计中，弹簧振子的周期和频率计算可用于确定振动系统的性能参数，优化设计方案。
3.科学研究：弹簧振子的周期和频率计算在研究振动现象、分析振动系统性能等方面具有广泛应用。
弹簧振子的周期和频率计算是物理学中的基本知识点，掌握这一概念对于理解振动现象和解决实际问题具有重要意义。
通过本知识点的学习，学生可以熟练运用相关公式，分析振动系统的性能，为后续学习更深入的物理知识打下基础。
习题及方法：1.习题：一个质量为2kg的弹簧振子在平衡位置受到一个外力作用，偏离平衡位置1m，经过3秒后回到平衡位置。
力学中的弹簧振子
力学中的弹簧振子引言：弹簧振子是力学中的一个重要概念，它是由于弹簧的弹力使物体偏离其平衡位置而发生的周期性运动。
弹簧振子的研究对于理解振动现象和应用于各个领域都具有重要的意义。
本文将探讨弹簧振子的基本概念、运动方程、振动频率以及实际应用。
一、基本概念：弹簧振子是由一个弹簧与一个物体组成的系统。
当物体相对于平衡位置有微小的偏移时，弹簧会产生一个恢复力，其大小与偏移量成正比。
此时，物体将受到弹簧的拉力或压力，并以一定的周期性运动回到平衡位置。
二、运动方程：弹簧振子的运动方程可以通过牛顿第二定律来描述。
根据牛顿第二定律可知，物体所受合力等于质量与加速度的乘积，即 F=ma。
对于弹簧振子而言，合力由弹簧的恢复力和物体的质量共同决定。
恢复力与物体的位移成正比，且方向与位移方向相反。
因此，弹簧振子的运动方程可以表示为 F=-kx，其中 k 为弹簧的劲度系数，x 为物体相对平衡位置的位移。
结合牛顿第二定律，可以得到物体的运动方程为m*d^2x/dt^2 + kx=0。
这是一种简谐振动的运动方程，其解为x=Acos(ωt+φ)，A 表示振幅，ω 表示圆频率，φ 表示初相位。
三、振动频率：弹簧振子的振动频率是指单位时间内振动的次数。
振动频率与物体的质量和弹簧的劲度系数有关。
根据运动方程可知，振动频率与圆频率ω 成正比。
圆频率的计算公式为ω=√(k/m)，其中 m 为物体的质量。
由此可见，振动频率与弹簧的劲度系数成正比，与物体的质量成反比。
当弹簧较为松弛时，振动频率较低；当弹簧较为紧绷时，振动频率较高。
四、实际应用：弹簧振子的实际应用非常广泛。
在生活中，我们可以看到很多与弹簧振子相关的物体和设备。
例如，钟表的摆轮系统就是一个振动频率非常稳定的弹簧振子，可以实现准确的计时；音叉和吉他等乐器也是利用弹簧振子产生特定频率的声音；车辆的减震装置中也包含了弹簧振子，用于减少行驶过程中的震动等。
结论：弹簧振子是力学中一个经典的问题，它的研究对于理解振动现象和应用于各个领域都具有重要的意义。
弹簧振子运动
弹簧振子运动弹簧振子是指由于弹簧的弹性特性而产生的往复振动的物理系统。
弹簧振子是物理学中重要的研究对象之一，对于理解振动现象、力学和能量转化等概念具有重要意义。
本文将介绍弹簧振子的基本原理、运动方程、能量转化以及一些实际应用。
弹簧振子的基本原理是建立在胡克定律的基础上的，即弹簧的伸长或压缩与其所受的力成正比。
在没有施加外力的情况下，弹簧处于平衡位置。
当外力作用于弹簧时，弹簧开始变形，并且由于弹性势能的存在，弹簧具有恢复力，试图将变形恢复到平衡位置。
这种恢复运动会导致弹簧振动。
弹簧振子的运动方程可以通过牛顿第二定律推导得到。
假设弹簧的伸长或压缩量为x，弹簧的弹性常数为k，振子的质量为m。
根据牛顿第二定律，可以得到以下方程：m * d^2x/dt^2 = -k * x其中，d^2x/dt^2表示x对时间t的二阶导数，即加速度。
可以看出，弹簧振子的运动方程是一个二阶线性常微分方程。
解这个方程可以得到弹簧振子的运动规律。
弹簧振子存在两种运动方式：简谐振动和非简谐振动。
简谐振动指的是振幅大小恒定、振动周期固定的振动，其运动方程的解为：x = A * cos(ωt + φ)其中，A表示振幅，ω表示角频率，t表示时间，φ表示相位差。
简谐振动的特点是振幅恒定且周期固定。
非简谐振动则是指振幅和周期会随着时间的变化而产生变化的振动。
这种振动通常是由于非线性的恢复力导致的。
非简谐振动的运动方程一般不能用简单的三角函数表示，需要使用数值方法或近似方法求解。
弹簧振子的能量转化也是一个重要的物理现象。
在弹簧振动的过程中，振子的动能和势能会不断转化。
当振子处于平衡位置时，动能为零、势能为最大。
当振子到达最大位移时，动能达到最大值、势能达到最小值。
在振子运动的过程中，动能和势能会不断相互转化，总能量保持不变。
除了在物理学研究中的重要性，弹簧振子在实际生活中也有各种应用。
例如，弹簧振子的特性被应用于钟摆的设计中，通过调节振动频率来控制钟摆的走时准确度。
力学弹簧振子公式整理
力学弹簧振子公式整理弹簧振子是力学中常见的振动系统，其运动规律可以由一系列公式来描述。
这些公式可以帮助我们了解弹簧振子的振动特性，包括周期、频率、振幅等参数。
下面将整理弹簧振子的相关公式。
1. 力学弹簧振子的基本公式弹性力是使弹簧复原的力，其大小与弹簧相对于平衡位置的偏移量成正比。
根据胡克定律，弹簧的弹性力与其偏移量之间存在线性关系，可以用以下公式表示：F = -kx式中，F表示弹簧的弹性力，k表示弹簧的劲度系数，x表示弹簧相对于平衡位置的偏移量。
2. 弹簧振子的运动方程在无阻尼情况下，弹簧振子的运动方程可以表示为一个二阶线性常微分方程：m(d^2x/dt^2) + kx = 0式中，m表示振子的质量，x表示振子相对于平衡位置的偏移量，k表示弹簧的劲度系数。
3. 弹簧振子的角频率弹簧振子的角频率是描述振子振动快慢的物理量，可以用以下公式表示：ω = √(k/m)式中，ω表示振子的角频率，k表示弹簧的劲度系数，m表示振子的质量。
4. 弹簧振子的周期弹簧振子的周期是振子完成一次完整振动所需的时间，可以用以下公式表示：T = 2π/ω = 2π√(m/k)式中，T表示振子的周期，ω表示振子的角频率，k表示弹簧的劲度系数，m表示振子的质量。
5. 弹簧振子的频率弹簧振子的频率是振子单位时间内完成振动的次数，可以用以下公式表示：f = 1/T = ω/2π = 1/2π√(m/k)式中，f表示振子的频率，T表示振子的周期，ω表示振子的角频率，k表示弹簧的劲度系数，m表示振子的质量。
6. 弹簧振子的振幅弹簧振子的振幅是振动过程中振子偏离平衡位置时的最大位移量，可以用以下公式表示：A = x_max式中，A表示振子的振幅，x_max表示振子在振动过程中的最大位移量。
以上就是力学弹簧振子的公式整理。
这些公式能够帮助我们计算和分析弹簧振子的运动特性。
掌握这些公式，可以更好地理解和应用弹簧振子的相关知识。
弹簧振子公式总结
弹簧振子公式总结弹簧振子的基本概念弹簧振子是一种简单的物理振动系统，由质点和与之相连的弹簧组成。
当质点在平衡位置附近发生微小位移时，弹簧会产生恢复力使质点回到平衡位置，从而形成振动。
弹簧振子的运动方程弹簧振子的运动方程可以用微分方程表示，一般形式为：m * x'' + c * x' + k * x = 0其中，m是质点的质量，x是质点的位移，c是阻尼系数，k是弹簧的劲度系数。
当阻尼系数为0时，弹簧振子为无阻尼振动；当阻尼系数小于临界阻尼时，弹簧振子为欠阻尼振动；当阻尼系数等于临界阻尼时，弹簧振子为临界阻尼振动；当阻尼系数大于临界阻尼时，弹簧振子为过阻尼振动。
弹簧振子的特征频率弹簧振子的特征频率是指弹簧振子在无阻尼情况下的固有频率。
特征频率可以通过振动系统的质量m和劲度系数k来计算，公式如下：f = 1 / (2 * π * √(k / m))其中，f表示特征频率，π表示圆周率。
弹簧振子的振幅和周期弹簧振子的振幅表示质点在振动过程中的最大位移。
振幅可以由振动系统的初始条件确定。
弹簧振子的周期表示质点完成一次完整振动所用的时间。
周期可以通过特征频率来计算，公式如下：T = 1 / f其中，T表示周期。
弹簧振子的相位弹簧振子的相位表示质点振动的状态或相对于其他物体振动的状态。
相位可以用角度或时间表示。
弹簧振子的相位差可以通过质点的位移和速度来计算，公式如下：φ = arc tan (x / (λ * v))其中，φ表示相位差，x表示位移，v表示速度，λ表示波长。
弹簧振子的能量弹簧振子的能量可以分为动能和势能。
弹簧振子的动能可以由质点的质量和速度计算，公式如下：K = (1/2) * m * v^2弹簧振子的势能可以由弹簧的劲度系数和质点的位移计算，公式如下：U = (1/2) * k * x^2总能量为动能和势能之和：E = K + U弹簧振子的阻尼振动当弹簧振子受到阻尼时，振动会逐渐减弱并最终停止。
简谐振动弹簧振子与单摆的运动规律
简谐振动弹簧振子与单摆的运动规律简谐振动是指物体在一个恢复力作用下，以某一特定频率围绕平衡位置来回振动的现象。
其中，弹簧振子和单摆是两种常见的简谐振动体系。
本文将介绍弹簧振子和单摆的运动规律。
一、弹簧振子弹簧振子是通过连接弹性系数为k的弹簧和质量为m的物体来实现的。
弹簧振子的平衡位置是指物体静止时所处的位置，通常是将弹簧的伸长长度设为平衡位置。
1. 振动方程对于弹簧振子而言，其振动方程可以表示为：m * a + k * x = 0其中，m是物体的质量，a是物体的加速度，k是弹簧的劲度系数，x是物体距离平衡位置的位移。
2. 运动规律根据振动方程，我们可以推导出弹簧振子的运动规律。
假设物体在t=0时刻的位移为x_0，速度为v_0，则弹簧振子的位移可以表示为：x = A * cos(ωt + φ)其中，A是振幅，表示物体离开平衡位置的最大距离；ω是角频率，表示单位时间内物体的振动次数；φ是初相位，表示物体在t=0时刻的相位。
利用初条件，我们可以求解振幅和初始相位。
物体的速度可以表示为：v = -A * ω * sin(ωt +φ)由于速度和位移之间存在90°的相位差，我们可以得到速度的初相位：φ_v = φ + π/23. 简谐振动的特点弹簧振子的简谐振动具有以下特点：- 振动周期：T = 2π/ω，表示物体完成一个完整振动所需要的时间。
- 振动频率：f = 1/T，表示单位时间内物体的振动次数。
- 动能和势能：弹簧振子的动能和势能之和保持不变，即E =1/2mv^2 + 1/2kx^2 = 1/2kA^2，其中E为总能量。
二、单摆单摆由一个允许转动的杆和一个挂在杆末端的质点组成。
当质点被拉至一侧并释放时，它将在重力的作用下来回摆动。
1. 振动方程对于单摆而言，其振动方程可以表示为：m * a + mg * sinθ = 0其中，m是质点的质量，a是质点的加速度，g是重力加速度，θ是质点与竖直方向的夹角。
弹簧专题之弹簧振子
弹簧专题之弹簧振子【模型构建】定义弹簧振子是一个不考虑摩擦阻力，不考虑空气阻力，不考虑弹簧的质量，不考虑振子（金属小球）的大小和形状的理想化的物理模型。
用来研究简谐振动的规律。
弹簧振子系统在平衡状态下，弹簧没有形变，振子（小球体）在平衡位置保持静止。
若把振子拉过平衡位置，到达最大幅度，再松开，弹簧则会将振子向平衡位置收回。
在收回的过程中，弹簧的势能转换为振子的动能，势能在降低的同时，动能在增加。
当振子到达平衡位置时，振子所积累的动能又迫使振子越过平衡位置，继续向同样的方向移动。
但因已越过弹簧振子系统的平衡位置，所以这时弹簧开始对振子向相反方向施加力。
动能转作势能，动能降低，势能上升，直至到达离平衡位置最大幅度的距离。
这时振子所有的动能被转化为势能，振子速度为零，停止运动。
势能又迫使振子移回平衡位置，在移动过程中，势能转为动能，因而再次越过平衡位置，重复这个过程。
在没有任何其他力影响的完美的条件下，这个弹簧振子系统会在两个最大幅度点间不停地做往返运动。
弹簧振子的固有周期和固有频率与弹簧劲度系数和振子质量有关，与振幅大小无关。
右图为其运动图像。
（注意复习受迫振动，阻尼振动等相关知识）在简谐运动中，我们一般对模型甲（图１）比较熟悉，但模型乙（图２）也经常出现在试题中。
特别注意：模型甲乙都做简谐运动，甲中回复力（弹力），加速度，速度，位移各量都关于平衡位置Ｏ点对称。
但是乙是由弹簧弹力和弹簧重力一起提供回复力，弹簧的弹力大小关于平衡位置是不对称的，但是回复力（加速度）仍然是对称的。
特征图３1：在振动的过程中，振子在任意一点与该点关于平衡位置的对称点上，回复力F与回复加速度a大小相等，方向相反。
平衡位置合力为零，加速度为零，速度最大。
正负位移最大处回复力最大，加速度最大且方向相反，速度为零。
２：如图３所示，O为平衡位置，假设一弹簧振子在A、B两点间来回振动，振动周期为T，C、D两点关于平衡位置O点对称。
从振子向左运动到C点开始计时，到向右运动到D点为止，即振子由C→A→C→O→D的运动时间为３：弹簧振子在振动过程中，机械能守恒，即在振动过程中，振子在任意位置，弹簧振子的机械能不变，弹簧振子的机械能表现为振子的动能与弹簧储存的弹性势能之和。
弹簧振子模型
弹簧振子模型弹簧振子是一个常见的物理学模型，也是振动学的基础。
它是由质点和弹簧组成的系统，当质点或弹簧受到扰动时，整个系统会发生振动。
弹簧振子模型的研究不仅有助于我们理解振动现象的规律，还可以应用于多个领域，如机械工程、物理学及生物学等。
首先，让我们来了解一下弹簧振子的基本结构。
弹簧振子由一个质点和一个弹簧组成。
质点可以视作一个质量为m的小球，可以假设质点只能在一个维度上运动。
弹簧则被固定在一个支撑物上，它的一端与质点相连。
当质点偏离平衡位置时，弹簧会受到拉伸或压缩的作用力。
在弹簧振子中，存在着几个重要的物理量。
首先是质点的位移x，它表示质点相对于平衡位置的偏移量。
位移可以是正的（表示偏离平衡位置的方向），也可以是负的（表示朝向平衡位置的方向）。
其次是质点的速度v，它表示质点单位时间内通过的位移。
最后是质点的加速度a，它表示质点单位时间内速度的变化率。
在弹簧振子模型中，最关键的是描述质点的运动方程。
根据牛顿第二定律，质点的加速度等于它所受到的合力除以质量，即a=F/m。
在弹簧振子中，质点所受到的合力可以分为两部分：恢复力和阻尼力。
恢复力的大小与质点的位移成正比，方向与位移相反。
这个恢复力可以由弹簧的胡克定律来描述：F=-kx，其中k为弹簧的劲度系数。
阻尼力的大小与质点的速度成正比，方向与速度相反。
阻尼力可以由阻力系数b乘以质点的速度来描述：F=-bv。
将这些力代入到质点的运动方程中，可以得到弹簧振子的动力学方程：m*d²x/dt²=-kx-bv。
解决这个动力学方程可以得到弹簧振子的运动方程。
常见的解法包括分析法和数值模拟法。
在分析法中，我们可以通过假设解的形式，将动力学方程转化为微分方程，然后求解微分方程得到质点的位移关于时间的函数。
在数值模拟法中，我们可以使用数值计算的方法，例如欧拉方法或龙格-库塔方法，来逼近弹簧振子的运动方程的解。
这些方法能够在计算机上进行模拟，并给出近似解。
弹簧振子公式
弹簧振子公式
弹簧振子公式是描述弹簧振动的数学公式，它可以用来计算弹簧振动的周期、频率和振幅等相关参数。
弹簧振子是一种简谐振动系统，它包括一个质量块和一个弹簧。
弹簧振子的公式可以通过牛顿第二定律推导得出。
根据该定律，质量块的加速度与受力成正比，且与质量块的质量成反比。
在弹簧振子中，质量块受到弹簧的弹力和重力的作用，因此可以得到以下的微分方程：
m * dx/dt = -k * x - mg
其中，m是质量块的质量，k是弹簧的劲度系数，x是质量块相对平衡位置的位移，t是时间，g是重力加速度。
为了求解这个微分方程，我们可以猜测解的形式为x = A *
cos(ωt + φ)，其中A表示振幅，ω表示角频率，φ表示初始相位。
将这个形式的解代入微分方程，可以求出ω的值：
ω= √(k / m)
这个角频率决定了弹簧振子的频率和周期。
频率f与角频率的关系
为：
f = ω / (2π)
周期T则是频率的倒数：
T = 1 / f = 2π / ω
弹簧振子公式的拓展还可以包括考虑阻尼和外力作用的情况。
当弹簧振子受到阻尼时，振动会逐渐减弱直至停止，此时振动的角频率与无阻尼情况下有所不同。
当外力作用于弹簧振子时，振动的角频率和振幅也会受到外力的影响。
弹簧振子公式不仅在物理学中有广泛应用，还在其他领域如工程学、电子学等中有重要作用。
它为我们理解和分析各种弹性系统的振动行为提供了有力的工具。
弹簧振子的周期与频率
弹簧振子的周期与频率
弹簧振子是一种常见的物理现象，它具有一定的周期和频率。
本文将探讨弹簧振子的周期和频率的相关原理和计算方法。
1. 弹簧振子的定义及特点
弹簧振子是由一个弹簧和一个质点组成的物理模型，常用于研究物体的振动现象。
弹簧振子具有以下特点：
- 弹性势能与位移成正比关系，即弹簧的劲度系数越大，振子的周期越小。
- 弹簧振子的周期与振幅无关，即无论振动的振幅大小如何，其周期保持不变。
2. 弹簧振子的周期计算
弹簧振子的周期可以通过以下公式计算：
T = 2π * √(m/k)
其中，T表示周期，m表示质点的质量，k表示弹簧的劲度系数。
3. 弹簧振子的频率计算
弹簧振子的频率可以通过以下公式计算：
f = 1/T
其中，f表示频率，T表示周期。
4. 弹簧振子的实例分析
假设一个弹簧振子系统的质点质量为0.5 kg，弹簧的劲度系数为50 N/m。
根据上述公式，可计算出该弹簧振子的周期和频率：T = 2π * √(0.5/50) ≈ 0.628 s
f = 1/0.628 ≈ 1.592 Hz
这表明，在该实例中，弹簧振子的周期为0.628秒，频率约为1.592赫兹。
5. 弹簧振子的应用
弹簧振子在实际生活和科学研究中有广泛的应用。
例如，弹簧振子的周期和频率对于钟表的准确计时至关重要。
此外，弹簧振子还用于测量和调节机械和电子设备的振动频率。
6. 结论
弹簧振子的周期和频率是描述其振动特性的重要指标。
通过了解弹簧振子的定义、特点以及计算公式，我们可以更好地理解和应用弹簧振子的周期和频率。
弹簧振子运动
弹簧振子运动弹簧振子是一种简单的物理系统，被广泛用于研究振动和波动现象。
它是由一个固定在一端的弹簧和一个质量固定在另一端的物体构成的。
在弹簧振子中，弹簧提供恢复力，驱使物体做周期性的振动运动。
弹簧振子的运动可以通过振动方程来描述。
振动方程是一个二阶线性微分方程，可以写为：m * a + k * x = 0其中，m是物体的质量，a是物体的加速度，k是弹簧的弹性系数，x是物体相对平衡位置的位移。
这个方程表明，物体在弹簧的作用下，受到一个与位移方向相反、大小与位移成正比的恢复力。
弹簧振子的运动有两种基本类型：简谐振动和非简谐振动。
简谐振动是指当弹簧振子的运动满足一定条件时，它的加速度与位移成正比、方向相反，并且在整个振动过程中保持不变。
这种振动的运动规律可以用正弦函数来描述，振动方程可以写为：m * d^2x/dt^2 + k * x = 0其中，d^2x/dt^2表示x对时间的二阶导数。
非简谐振动是指当弹簧振子的振动不满足简谐条件时的振动。
在非简谐振动中，振动系统的运动规律会受到其他因素的影响，如摩擦力、外力等。
非简谐振动的振动方程比简谐振动复杂，通常需要通过数值模拟或实验来研究。
除了简谐振动和非简谐振动，弹簧振子还可以做受迫振动。
受迫振动是指弹簧振子在外力作用下的振动。
外力可以是周期性的，也可以是非周期性的。
受迫振动的研究对理解共振现象非常重要。
弹簧振子不仅在物理学中有广泛的应用，还在其他领域有重要的作用。
例如，弹簧振子在机械工程中用于减震和减振设备的设计；在建筑工程中用于评估建筑物的结构稳定性；在电子工程中用于制造精密仪器等。
总结一下，弹簧振子是一种简单的物理系统，可以用来研究振动和波动现象。
它的运动可以通过振动方程描述，有简谐振动和非简谐振动两种基本类型，还可以做受迫振动。
弹簧振子在各个领域都有广泛的应用，对于理解和应用振动学有着重要的意义。
弹簧振子简谐振动的特点和运动规律
弹簧振子简谐振动的特点和运动规律弹簧振子是一种经典的简谐振动系统，其运动特点和规律对于理解振动现象具有重要意义。
本文将介绍弹簧振子简谐振动的特点和运动规律。
一、简谐振动的定义简谐振动是指一个物体在一个稳定平衡位置附近以往复运动的振动现象。
在简谐振动中，物体运动的加速度与位移成正比，且方向相反，满足以下的微分方程：u''(t) + ω^2u(t) = 0，其中u(t)表示物体的位移，t表示时间，ω表示振动的角频率。
二、弹簧振子的定义弹簧振子是一种由弹簧和质量构成的振动系统。
通常情况下，弹簧振子由下垂的弹簧和悬挂在弹簧末端的质量块组成。
弹簧振子可以近似地看成是质点在弹性力的作用下做往复运动。
三、弹簧振子简谐振动的特点1. 平衡位置：弹簧振子的平衡位置指的是弹簧没有拉伸或压缩时的位置，此时物体不受外力作用，位于自然长度的位置。
2. 弹簧的弹性力：当弹簧振子离开平衡位置时，弹簧受到拉伸或压缩，产生一个与位移方向相反的弹性力。
根据胡克定律，弹簧的弹性力与位移成正比，满足F = -kx，其中F表示弹性力，k表示弹簧的弹性系数，x表示位移。
3. 复原力与加速度成正比：根据牛顿第二定律F = ma，弹簧振子受到的复原力与加速度成正比，复原力越大，加速度越大，反之亦然。
4. 振动周期：弹簧振子从一个极端位置到另一个极端位置并返回所需的时间称为振动周期T。
振动周期与振动频率f之间满足关系：T =1/f。
5. 振动频率：振动频率是指单位时间内所发生的振动个数，用赫兹（Hz）表示。
弹簧振子的振动频率与弹簧的弹性系数k和质量m有关，频率f与角频率ω之间满足关系：ω = 2πf = √(k/m)。
四、弹簧振子简谐振动的运动规律1. 幅度：弹簧振子的振动范围称为振幅A。
2. 相位：弹簧振子的相位表示振动的进行状态。
相位可以用角度或时间表示。
3. 位移-时间关系：弹簧振子的位移随时间变化的函数关系叫做位移-时间关系，通常表示为u(t)。
弹簧振子的运动方程
弹簧振子的运动方程弹簧振子是一种简谐振动的物理系统，具有广泛的应用和研究价值。
它的运动可以用运动方程来描述和分析。
本文将详细介绍弹簧振子的运动方程及其相关知识。
一、弹簧振子的基本概念弹簧振子是由一根弹簧和一个质点组成的物理系统。
当质点与弹簧相连接，并在无外力的情况下受到一定位移后被释放，质点就会开始做往复运动。
在运动过程中，弹簧的弹性力提供了质点回复原来位置的驱动力。
弹簧振子的主要特点包括：1. 质点的质量记为m，为振动系统的重要参数；2. 弹簧的劲度系数记为k，是弹簧的刚度度量；3. 质点受到的弹性力与质点的位移成正比，大小与方向由胡克定律描述；4. 弹簧振子的振动方向可以是任意方向，这取决于振动的约束条件。
二、弹簧振子的运动方程弹簧振子的运动方程可以通过胡克定律和牛顿第二定律推导得到。
根据牛顿第二定律，可以得到如下的运动方程：m * d^2x/dt^2 + kx = 0这里m是质量，k是弹性系数，x是质点的位移，t是时间。
3. 解运动方程根据运动方程可得到弹簧振子的解：x(t) = A * cos(ωt + φ)这里A是振幅，ω是角频率，φ是相位常数。
弹簧振子的振动频率f和周期T分别由下式给出：f = 1/T = ω/2π = 1/2π * sqrt(k/m)4. 弹性系数k对振动特性的影响弹簧的劲度系数k对弹簧振子的振动特性有很大的影响。
k越大，弹簧越硬，振子的振动频率也越高。
相应地，k越小，弹簧越松软，振子的振动频率越低。
此外，振动的幅度和相位常数也会因劲度系数k的变化而发生变化。
当k增大时，振动的幅度减小，相位常数也会发生变化。
5. 振动方程的应用弹簧振子的运动方程在实际中有广泛的应用。
例如，在物理实验室中，可以利用弹簧振子的运动方程来研究弹簧的劲度系数，或者测量质点的质量。
此外，振动方程还可以用于工程和技术领域，例如，在建筑和桥梁设计中，可以利用振动方程来对结构的振动情况进行分析和评估。
弹簧振子与振动周期
弹簧振子与振动周期弹簧振子是物理学中常见的一个简谐振动系统，它由一个弹簧和一个固定质量的物体组成。
在弹簧的作用下，物体可以沿着弹簧的方向上下振动。
本文将深入探讨弹簧振子的特征以及与振动周期相关的因素。
一、弹簧振子的特点弹簧振子的特点主要包括质量、弹性系数和振幅三个方面。
1. 质量：弹簧振子的质量对振动周期有重要影响。
质量越大，振动的惯性也就越大，振动周期就越长。
2. 弹性系数：弹簧的弹性系数也被称为弹簧的劲度系数，用于衡量弹簧的回复力大小。
弹簧振子的弹性系数越大，弹簧所产生的回复力就越大，振动周期也就越短。
3. 振幅：振幅指的是物体振动过程中的最大位移。
振幅越大，弹簧振子振动的最大范围也就越大，但振动周期与振幅之间没有直接关系。
二、振动周期的计算振动周期指的是弹簧振子完成一次完整振动所需要的时间，可以用公式T = 2π√(m/k) 来计算，其中 T 是振动周期，m 是质量，k 是弹性系数。
振动周期的计算可以更深入地理解弹簧振子的特性。
从公式中可以看出，振动周期与质量和弹性系数成反比关系。
质量越大，振动周期越长；弹性系数越大，振动周期越短。
这也与常识相符，因为较重的物体需要更长的时间来完成一次振动，而弹性系数高的弹簧能够更快地恢复到平衡位置。
在实际应用中，振动周期的计算是十分重要的。
通过计算振动周期，我们可以预测弹簧振子的振动情况，从而更好地控制振动系统。
三、振动周期的影响因素除了质量和弹性系数，振动周期还受到其他因素的影响，包括重力和摩擦力。
1. 重力：重力是所有物体都会受到的力，也会对弹簧振子的振动周期产生影响。
当物体离开平衡位置时，重力将会对其产生回复力，加快回复过程，因此振动周期相应减小。
2. 摩擦力：摩擦力会减慢弹簧振子的振动过程，使其振动周期变长。
以上这些因素都会对振动周期产生影响，因此在实际应用中，我们需要综合考虑这些因素，以便更准确地计算和控制弹簧振子的振动周期。
结论弹簧振子是一个重要的简谐振动系统，它通过弹簧的弹性和物体的质量相互作用，实现了一种周期性的振动。
理论力学中的弹簧振子分析
理论力学中的弹簧振子分析弹簧振子是理论力学中的一个经典物理问题，它被广泛应用于各个领域，包括物理学、工程学和生物学等。
弹簧振子被用来研究物体在弹性力的作用下的振动行为，它的振动特性可以通过各种方法进行分析。
一、弹簧振子的基本概念弹簧振子是由一个弹簧和一个质点组成的系统。
弹簧作为系统的劲度体，负责提供恢复力，质点则作为弹簧的受力对象，负责执行振动运动。
在分析弹簧振子时，我们通常假设弹簧是理想的弹性体，即其满足胡克定律，即弹力与弹簧伸长（或压缩）的距离成正比。
二、弹簧振子的运动方程在理论力学中，我们可以通过运动方程来描述弹簧振子的振动行为。
对于一个弹簧振子系统，在没有外力作用下，其运动方程可以表示为：m * d²x/dt² + k * x = 0其中m表示质点的质量，k表示弹簧的劲度系数，x表示质点的位移。
这是一个二阶线性齐次微分方程，解该方程可得到弹簧振子的振动规律。
三、弹簧振子的频率和周期弹簧振子的频率和周期是描述其振动特性的两个重要参数。
频率f 表示单位时间内完成振动的次数，周期T表示完成一次完整振动所需的时间。
在弹簧振子的分析中，我们可以通过运动方程的解来求得其振动的频率和周期。
基于弹簧振子的运动方程，可得到如下的频率和周期公式：f = 1 / (2π) * √(k / m)T = 1 / f其中π为圆周率，k为弹簧的劲度系数，m为质点的质量。
四、弹簧振子的振动模式根据弹簧振子的特性，可将其振动模式分为简谐振动和非简谐振动两种类型。
简谐振动是指当弹簧振子受到恢复力作用时，质点的振动以恒定的频率和振幅进行。
这种振动模式的特点是振幅不变，且各个时刻的位移值可以由正弦或余弦函数表达。
非简谐振动则是指当振动频率较大或振幅较大时，弹簧振子的振动无法再被简单的正弦或余弦函数所描述。
在这种情况下，振动的位移与时间的关系变得更加复杂。
五、弹簧振子在工程和生物学中的应用弹簧振子的研究不仅仅只限于理论分析，在工程和生物学等领域中也有广泛的应用。
弹簧振子的运动规律解析
弹簧振子的运动规律解析弹簧振子是物理学中常见的振动系统之一。
通过分析和解析弹簧振子的运动规律，我们可以深入理解振动现象的本质和特性。
本文将从振动的基本原理出发，逐步分析弹簧振子的运动规律，并探讨其在现实生活中的应用。
一、弹簧振子的基本原理弹簧振子是由一根弹性系数为k的弹簧与一质量为m的物体连接而成的振动系统。
弹簧的拉伸或压缩会使系统发生振动，其运动规律可以用弹簧的胡克定律描述。
根据胡克定律，当弹簧拉伸或压缩的长度为x时，弹簧的恢复力F 与其伸长或压缩的长度成正比，满足公式F = -kx。
其中，k为弹簧的弹性系数，是一个常量。
二、弹簧振子的运动方程根据牛顿第二定律，弹簧振子的运动方程为F = ma，其中F为作用在物体上的合力，m为物体的质量，a为物体的加速度。
对于弹簧振子，合力可以表示为合外力和弹力之和，即F = F外 + F 弹。
由于弹簧振子系统中只有弹力和重力两个力，因此合力可以简化为F = -kx - mg，其中g为重力加速度。
代入牛顿第二定律的公式，可得到弹簧振子的运动方程为：m *d²x/dt² = -kx - mg。
三、弹簧振子的解析解为了解弹簧振子的运动规律，我们可以通过求解运动方程得到其解析解。
假设弹簧振子的解为x = Acos(ωt + φ)，其中A为振幅，ω为角频率，t为时间，φ为初相位。
将解代入运动方程，可得到：-mAω²cos(ωt + φ) = -kAcos(ωt + φ) - mg。
化简上式，并整理得到：mω² = k，φ = arctan(-mg/kω²)，A = (mg/k + F外/kω²) / (-mg/kω² + 1)。
由上述解析解可知，弹簧振子的运动规律与质量m、弹性系数k、外力F外以及时间t相关。
四、弹簧振子的周期和频率弹簧振子的周期T和频率f是描述振动的重要参数。
周期T表示振动完成一个完整周期所需的时间，频率f表示单位时间内振动的次数。
弹簧振子的周期
弹簧振子的周期弹簧振子是我们在物理学中经常会遇到的一个简单模型，它具有周期性运动。
本文将详细介绍弹簧振子的相关概念、性质和周期的计算方法。
首先，我们需要了解什么是弹簧振子。
弹簧振子是由一个质点和与之相连的弹簧构成的物理系统。
当质点在平衡位置附近发生偏移时，弹簧会产生恢复力，使质点向平衡位置回归。
由于质点的惯性，它会超过平衡位置，然后再次回归，周而复始地往复振动。
这种振动称为弹簧振子或简谐振动。
对于一个弹簧振子，其周期（T）是指在一个完整振动循环中所经历的时间。
周期的计算需要考虑弹簧振子的特性参数，包括弹簧的劲度系数（k），质点的质量（m）以及质点的初位置和初速度。
其计算公式为：T = 2π√(m/k)其中，π是圆周率。
在这个公式中，劲度系数（k）反映了弹簧的刚度程度，它越大意味着弹簧的恢复力越强。
质量（m）越大，质点的惯性越大，也就意味着质点想要改变它的运动状态所需要的力越大。
根据这个公式，我们可以发现一些有趣的关系。
首先，周期（T）与质量（m）的平方根成正比。
也就是说，质量越大，周期越大。
这符合我们的常识，因为较大的物体更加笨重，所以需要更多的时间来完成一个振动周期。
其次，周期（T）与劲度系数（k）的倒数的平方根成正比。
也就是说，劲度系数越大，周期越小。
这意味着弹簧越硬，质点在回归到平衡位置的过程中需要更少的时间。
除了计算周期，我们还可以通过时钟图来描述弹簧振子的运动规律。
时钟图展示了质点随时间变化的位置。
在没有外力的情况下，弹簧振子的时钟图为一个正弦函数。
质点在平衡位置左右摆动，形成一支支曲线。
振幅表示质点离开平衡位置的最大距离，而角频率则决定了振动的快慢。
弹簧振子不仅在物理学中具有重要的地位，还在实际生活中有广泛的应用。
例如，模拟钟摆的运动、调节手表的走时准确性，以及调整汽车悬挂系统等。
通过深入研究弹簧振子的周期，我们可以更好地理解和应用这一现象。
综上所述，弹簧振子是一个经典的物理现象，它的周期与质量和劲度系数相关。
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A．1∶1
B．1∶2
C．2周期为T A．若t 时 刻 和 （ t+△t）时刻振子运动速度的大小相等、方向相反， 则Δt一定等于T/2的整数倍 B．若t 时 刻 和 （ t+△t）时刻振子运动位移的大小相等、方向相同， 则△t一定等于T的整数倍 C．若△t＝T／2，则在t时刻和（t－△t）时刻弹簧的长度一定相等 D．若△t＝T，则在t时刻和（t－△t）时刻振子运动的加速度一定
-
【例与练】把一个筛子用四根弹簧支起来, 筛子上固定
一个电动偏心轮, 它每转一周, 给筛子一个驱动力, 这样
就做成了一个共振筛. 筛子做自由振动时, 完成10次全振
动用时15s, 在某电压下, 电动偏心轮转速是36r/min. 已
知增大电压可使偏心轮转速提高; 增加筛子质量, 可以
增大筛子的固有周期, 那么要使筛子的振幅增大, 下列
解析：a摆做的是自由振动，周期就等于a摆的固有周期，其余 各摆均做受迫振动，所以振动周期均与a摆相同。 c摆与a摆的 摆长相同，所以c摆所受驱动力的频率与其固有频率相等，这样 c摆产生共振，故c摆的振幅最大。此题正确答案为A、B。
力和重力的合力。
-
例1． 有一弹簧振子做简谐运动，则 （ ） A．加速度最大时，速度最大 B．速度最大时，位移最大 C．位移最大时，回复力最大 D．回复力最大时，加速度最大
例2 一个弹簧振子，第一次被压缩x后释放做自由振动，周 期为T1，第二次被压缩2x后释放做自由振动，周期为T2，则 两次振动周期之比T1∶T2为 [ ]
-
五．受迫振动和共振 1、受迫振动 ⑴受迫振动是物体在周期性驱动力作用下的振动．做 受迫振动的物体，振动稳定后的周期或频率总等于驱 动力的周期或频率，而与物体的固有周期或频率无 关． ⑵振幅特征：驱动力的频率与物体的固有频率相差较 大时，振幅较小．驱动力的频率与物体的固有频率相 差较小时，振幅较大．驱动力的频率与物体的固有频 率相等时，振幅最大．
相同
-
例4水平弹簧振子，每隔时间T，振子的位移总是大小 和方向都相同，每隔T/2的时间，振子的动量总是大小 相等，方向相反，则有（ AC） A．弹簧振子的周期可能小于T/2 B．每隔T/2的时间，振子的加速度总是相同的 C．每隔T/2的时间，振子的动能总是相同的 D．每隔T/2的时间，弹簧的长度总是相同的
f (M m) kM
-
【例与练】如图所示，弹簧下端挂一质量为m的物体, 物体在竖直方向上做振幅为A的简谐运动，当物体振 动到最高点时，弹簧正好为原长，则物体在振动过程 中( AC ) A.物体在最低点时的弹力大小应为2mg B.弹簧的弹性势能和物体动能总和不变 C.弹簧的最大弹性势能等于2mgA D.物体的最大动能应等于mgA
3、阻尼振动：振幅不断减小的振动．
4、无阻尼振动：振幅不变的振动、简谐运动就是一种 无阻尼振动．
-
【例与练】 A 、B两个弹簧振子, A固有频率为f, B固 有频率为4f, 若它们均在频率为3f 的驱动力作用下做 受迫振动, 则 ( B ) A. 振子A的振幅较大, 振动频率为f B. 振子B的振幅较大, 振动频率为3f C. 振子A的振幅较大, 振动频率为3f D. 振子B的振幅较大, 振动频率为4f
哪些做法是正确的.是（ AC）
A. 提高输入电压
B. 降低输入电压
C. 增加筛子质量
D. 减少筛子质量
15
解析: 筛子振动固有周期 T固 10 s 1.5s
驱动力周期
T驱
60 36
s
1.67s
要使筛子振幅增大, 就得使-着两个周期值靠近
例16.一物体做受迫振动，驱动力的频率小于该物体的 固有频率。当驱动力的频率逐渐增大时，该物体的振幅 将：（ ）
-
2、共振 ⑴共振：做受迫振动的物体，驱动力 的频率与它的固有频率相等时，受迫 振动的振幅达到最大，这就是共振现 象．共振曲线如图所示．
⑵共振的应用和防止 ①应用共振：使驱动力的频率接近直至等于振动系统 的固有频率．如：共振筛、核磁共振仪． ②防止共振：使驱动力的频率远离振动系统的固有频 率，如：火车车厢避震系统．
弹簧振子（第二课时）
平衡位置:
BOC
（1）.周期： T 2 m k
量和弹簧的劲度决定。
与振幅无关，只由振子质
（2）.可以证明：竖直放置的弹簧振子的振动也是简谐
运动，周期公式也是 T 2 m 。这个结论可以直接使
用。
k
（3）.在水平方向上振动的弹簧振子的回复力是弹簧的
弹力；在竖直方向上振动的弹簧振子的回复力是弹簧弹
例17.如图所示，在一根张紧的水平绳上，悬挂有 a、b、c、d 、e五个单摆，让a摆略偏离平衡位置后无初速释放，在垂直纸
面的平面内振动；接着其余各摆也开始振动。下列说法中正确 的有：（ ）
A．各摆的振动周期与a摆相同 B．各摆的振幅大小不同，c摆的振幅最大 C．各摆的振动周期不同，c摆的周期最长
D．各摆均做自由振动
A．逐渐增大 B．先逐渐减小后逐渐增大；
C．逐渐减小 D．先逐渐增大后逐渐减小
解析：此题可以由受迫振动的共振曲线图来判断。
受迫振动中物体振幅的大小和驱动力频率与系统固有频率之差有 关。驱动力的频率越接近系统的固有频率，驱动力与固有频率的 差值越小，作受迫振动的振子的振幅就越大。当外加驱动力频率 等于系统固有频率时，振动物体发生共振，振幅最大。 由共振 曲线可以看出，当驱动力的频率小于该物体的固有频率时，增大 驱动力频率，振幅增大，直到驱动力频率等于系统固有频率时， 振动物体发生共振，振幅最大。在此之后若再增大驱动力频率， 则振动物体的振幅减小。所以本- 题的正确答案为D。
-
【例与练】如图所示，质量为ｍ的物体Ａ放置在质量 为Ｍ的物体Ｂ上，Ｂ与弹簧相连，它们一起在光滑水 平面上做简谐运动，振动过程中Ａ、Ｂ之间无相对运 动．设弹簧的劲度系数为ｋ，当物体离开平衡位置的 位移为ｘ时，Ａ、Ｂ间摩擦力的大小等于 （ D ）
-
例6.如图所示，木块的质量为M，小车的质量为m，它们之 间的最大静摩擦力为f，在倔强系数为k的轻质弹簧作用下， 沿水平地面做简谐振动.为了使木块与小车在振动中不发生 相对滑动，则它们的振幅不应大于多少?