流体及其主要物理性质

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《流体力学》教案第一章流体及其主要物理性质

前言流体力学是力学的一门重要分支。

它是运用力学中的基本规律，研究流体平衡及其运动规律的一门学科。

这门课侧重于流体力学在工程实际中的应用，而对于我们专业来讲，则主要是研究流体力学中的不可压缩流体的平衡及运动规律部分，因为我们经常会遇到的有关水面舰艇、潜艇及鱼雷的运动问题，都是在海水中进行的，而我们一般认为海水的密度为常数，即海水为不可压缩流体。

关于流体的压缩性（可压或不可压），我们在下一节中再详细阐述。

下面就流体力学的发展简史，它的研究方法和内容，这门课程在本专业中的地位与作用等三方面的问题进行说明。

1、流体力学的发展简史流体力学成为一门完整的学科，是经历了一个漫长的历史过程。

人类最早对流体的认识是从供水、灌溉、航行等方面开始的。

例如我国古代传说中的大禹治水的故事及李冰父子在四川修建的都江堰水利工程都是劳动人民利用流体的知识去改造大自然的光辉范例。

在流体力学领域中，最早的一部科学著作是公元前250年由阿基米德所著的《论浮体》，书中精确的给出了著名的“阿基米德原理”，但在这之后的相当长时间里，流体力学几乎没有什么显著进展。

随着欧洲资本主义萌芽的产生，到十七世纪末流体力学又有了许多成就，托里拆利的孔口出流公式、巴斯卡原理、牛顿内摩擦定律等都是当时在流体力学领域内取得的成就，但这些成就都是离散的，孤立的，还不足以使流体力学发展成为独立的学科体系。

流体力学成为独立的一门学科是开始于十八世纪伯诺利（D.Bernonlli）方程和欧拉（L.Euler）方程的建立，十九世纪初期和中期，纳维埃（L.Navier）和斯托克斯（G..G..Stocks）发表了非常著名的粘性流体的运动方程式（即N-S方程）。

十九世纪末，雷诺（O.Regnolols）发现了流体的两种完全不同的流动状态，即层流和紊流。

二十世纪以来，这门科学的发展很快，库塔（W.M.Kutta）和儒可夫斯基（H.E.Joukowski）发表了机翼的升力理论，为航空事业的发展奠定了坚实的理论基础，普朗特（L.Prardtl）提出了边界层理论，这些理论对流体力学开始脱离经典式的理论研究而与工程实际相结合起着很大的作用。

第一章流体及物理性质概要

重点掌握
§1－4 流体的粘性
一、粘性及其表现
流体流动时产生内摩擦力的性质称为流体的粘性。流体内摩擦的概念最早由牛顿（1687）提出。由库仑（1784）用实验得到证实。
库仑把一块薄圆板用细金属丝平吊在液体中，将圆板绕中心转过一角度后放开，靠金属丝的扭转作用，圆板开始往返摆动，由于液体的粘性作用，圆板摆动幅度逐渐衰减，直至静止。库仑分别测量了普通板、涂腊板和细沙板，三种圆板的衰减时间。
空气二氧化碳一氧化碳
1.205 1.84 1.16
1.80 1.48 1.82
287 188 297
1.16 1.33 0.668
1.76 2.00 1.34
297 260 520
氦
0.166 0.0839
1.97 0.90
2077 4120
水蒸汽
0.747
1.01
462
氢
§1－3 流体压缩性和膨胀性
火箭在高空稀薄气体中飞行激波 MEMS（微尺度流体机械系统）不适用
§1－2 流体的密度和重度
一、流体的密度
流体重要属性，表征流体在空间某点质量的密集程度
定义：单位体积流体所具有的质量
用符号ρ来表示。均质流体：非均质流体：
m V
单位：kg/m3
m dm lim V 0 V dV
粘性系数（粘度）：表征流体粘性大小，通常用实验方法确定。
1.动力粘度μ：表征流体动力特性的粘度。
① 定义：由公式

T du A dy
得

du dy
② 物理意义：表示速度梯度为1时，单位面积上的摩擦力的大小。 ③ 国际单位：牛顿•秒/米2 或 Pa• S

1 流体及流体物理性质

p ρRT R 气体常数，空气 R 287.06J/ (kg K)
2.真实气体状态方程(real gas) 在石油工程领域，真实气体的状态方程，常用 p ZRT
V实际气体 Z 压缩因子:给定温度、压力下， V理想气体
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石油工程领域真实气体的状态方程，常用
p ZRT
相对密度(relative density ) ：与4 ℃纯水相比 d w w
比容 (specific volume)：单位质量的流体所占有的体积.

1

(m3 kg )
重度（specific weight）：单位体积内流体的重量。 (比重) g ( N m3 )
12

B ' A ' D ' BAD dt
：直角 BAD 在dt时间产生的角变形。
du 速度梯度：角变形速度（角变形率） dy
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影响粘性系数的因素
粘性产生的原因液体：由液体分子之间的附着引力和分子的热运动引起气体：粘性是主要由气体分子的热运动引起
1．流体本身的性质。 2．温度液体的粘度随着温度的升高而减小，气体的粘度随着温度的升高而增大。（稠油热采） 3．压强液体、气体均随压强增大而增大。流体的粘度与压强的关系不大。理想流体：忽略了实际流体粘性的理想化模型。
21/21
动力粘性系数（粘度）
作用在单位面积上的粘性力称为粘性切应力：
u T T = μ 0 A y
T u du = =μ =μ A y dy
国际单位：Pa
：由流体性质决定的物质常数，称为动力粘性系数或动力粘度（viscosity），单位是N·s/ m2或Pa·s。

第一章流体及其物理性质

工程实际中，各种远离其自身液化点的气体的分子间距离都远大于分子的尺寸，分子体积和分子间作用力都小到可忽略不计，可视为理想气体。
理想气体状态的温度、压力、体积之间满足理想气体状态方程：
pVmRgT
理想气体状态方程：
PV=mRgT
或
P=ρRgT
→气体密度：
P RgT
注意Rg的含义:气体常数
kg K
绝热变换：忽略气体在高速压缩过程中与环境的换热，则气体的压缩或膨胀过程被称为绝热压缩(膨胀)。在绝热压缩过程中压力与气体体积和密度的关系满足如下关系：
P1V1k P2V2k 或
v
v1 (
p1 ) 1k p
1(
p
1
)k
p 1
式中：绝热指数k――定压比热CP和定容比热CV的比值k=Cp/CV
比热C：不发生状态变化的条件下，单位质量物质温度升高 1℃所需的热量。〔J/(g·℃)〕定压比热CP：压力不变时的比热定容比热CV：体积不变时的比热
流体的易变形性是流体的决定性宏观力学特性，表现在：
▲ 在受到剪切力持续作用时，固体的变形一般是微小的（如金属）或有限的（如塑料），但流体却能产生很大的甚至无限大的变形（力的作用时间无限长）。 ▲ 当剪切力停止作用后，固体变形能恢复或部分恢复，流体不作任何恢复。 ▲ 固体内的切应力由剪切变形量（位移）决定，而流体内的切应力与变形量无关，由变形速度（切变率）决定。
6.粘性 (1)定义：粘性（粘滞性）----流体内部质点间或流层间因相对运动而产生内摩擦力以反抗相对运动的性质。
时间：t 0 时，维持上平板恒速(匀速)运动需要一个恒力F ：
F u —— 试验结果 Ay
A : 平板面积，m2

流体力学基本知识

流体在长直管（或明渠）中流动，所受的摩擦阻力称为沿程阻力。为了克服沿程阻力而消耗的单位重量流体的机械能量，称为沿程水头损失
hf。
（二）局部阻力和局部水头损失流体的边界在局部地区发生急剧变化时，迫
使主流脱离边壁而形成漩涡，流体质点间产生剧烈地碰撞，所形成的阻力称局部阻力。为了克服局部阻力而消耗的重力密度流体的机械能量称为
5.断面平均流速：流体流动时，断面各点流速一般不易确定，当工程中又无必要确定时，可采用断
面平均流速（v）简化流动。断面平均流速为断
面上各点流速的平均值。
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二、恒定流的连续性方程
压缩流体容重不变，即体积流量相等。流进A1断面的流量等于流出A2断面的流量；
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三、恒定总流能量方程
（一）恒定总流实际液体的能量方程
〈1〉温度升高，液体的粘度减小（因为T上升，液体的内聚力变小，分子间吸引力减小；）
〈2〉温度升高，气体的粘度增大(气体的内聚力很小，它的粘滞性主要是分子间动量交换的结果。当T上升，作相对运动的相邻流层间的分子的动量交换加剧，使得气体的粘度增大。)
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压缩性：流体压强增大体积缩小的性质。不可压缩流体：压缩性可以忽略不计的流体。可压缩流体：压缩性不可以不计的流体。
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一、流体静压强及其特性
表面压强为： p=△p/△ω (1-6)
点压强为：
lim ( Pa)
p=dp/dω
点压强就是静压强
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流体静压强的两个特征：
（1）流体静压强的方向必定沿着作用面的内法线方向。（2）任意点的流体静压强只有一个值，它不因作用面方位的改变而改变。
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二、流体静压强的分布规律

流体的主要物理力学性质

牛顿第二定律
流体在运动过程中所受的力与加速度之间的关系，是流体动力学的基本方程。
连续性方程
描述流体的质量守恒原理，即流体的质量流量在流场中保持不变。
动量方程
描述流体的动量守恒原理，即流体的动量流量在流场中保持不变。
能量方程
描述流体的能量守恒原理，即流体的能量在流场中保持不变。
流体动力学的应用
06
流体动力学简介
基本概念
流体
流体是具有流动性的连续介质，由大量分子组成，能够在外力作
用下发生流动。
流体动力学
流体动力学是研究流体运动规律和行为的一门科学，主要研究流体的速度、压力、密度等物理量
之间的关系。
流场
流场是指流体运动所占据的空间区域，流场中的每一点都有一定
的速度和压力。
流体动力学方程
THANKS
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流动状态的判定
雷诺数
用于判定流体流动状态的无量纲数，由流体的流速、管径和流体动力粘度决定。当雷诺数小于临界值时，流体呈层流流动；当雷诺数大于临界值时，流体呈湍流流动。
流动状态判定准则
根据实验和理论分析，得出判定流动状态的准则，如普朗特数、尼古拉斯数等。这些准则可以帮助我们判断不同条件下流体的流动状态。
毛细管法
利用毛细管中的流体流动，通过测量流体在毛细管中的流动时间和压力差来计算流体的粘度。
影响粘度的因素
分子间相互作用
流体的分子间相互作用会影响流体的粘度，分子间相互作用越强，粘度越大。
温度
温度对流体的粘度有显著影响，一般来说，温度升高会使流体的粘度降低。
压力
压力对流体的粘度影响较小，但在高压下，压力对粘度的影响会更加明显。

流体及其物理性质

面层,在这个表面层
接触角 Contact angle:在固、液、气三相交界处,自固-液界面经过液体内部到气夹角称为接触角。
液界面之间的
>90 度，不浸润； <90,浸润
表面张力公式球形液面
2 R= p R2 ； p =2 R
非球面： p =
1 1 {这个公式不用掌握} R1 R2

dp dp = −d d
K
V ，当马赫数<0.3 时，气体可以按不可压缩流体处理；马赫数 >0.3 时，按 c
内
表面张力：液体与气体、另一种不相容的液体或固体相接触时 ,会形成一个表存在着的相互吸引力就是表面张力,它能使液面自动收缩。内聚力：同一种物质的分子之间的相互作用力。附着力：不同物质的分子之间的相互作用力。内聚力小于附着力的情况下,就会产生“浸润现象”;反之,则会出现“不浸润现象”。

4.流体的可压缩性
流体的密度：单位体积的质量；临界体积内的质量。
:= d
2
重度： = g 比重： SG=
H O 4 oC
2
流体的可压缩性:在外力作用下流体密度，或体积，发生改变的的性质。体积模量：声速： c =
K=
马赫数： M a= 可压缩流体处理。
3.流体的黏性
粘性力：相邻两层流体作相对运动时存在的内摩擦作用。库仑的悬吊圆盘摆动实验证明衰减原因不是圆板与液体间的摩擦,而是液体内部的摩擦,即内摩擦。流体黏性的形成原因：液体：主要由分子内聚力形成。气体：主要由分子动量交换形成。壁面不滑移假设：流体与固壁形成分子量级的黏附，分子内聚力使得固壁上的流体质点与固壁一起运动，即固壁上流体与固壁相对速度为零。壁面不滑移假设已被大量实验证实，被称为壁面不滑移条件。牛顿黏性定律： =

流体力学总结

流体力学总结第一章流体及其物理性质1. 流体：流体是一种受任何微小剪切力作用都能连续变形的物质，只要这种力继续作用，流体就将继续变形，直到外力停顿作用为止。

流体一般不能承受拉力，在静止状态下也不能承受切向力，在任何微小切向力的作用下，流体就会变形，产生流动 2. 流体特性：易流动(易变形)性、可压缩性、粘性 3. 流体质点：宏观无穷小、微观无穷大的微量流体。

4. 流体连续性假设：流体可视为由无数连续分布的流体质点组成的连续介质。

稀薄空气和激波情况下不适合。

5. 密度0limV m m V V δδρδ→==重度0lim V G Gg V Vδδγρδ→===比体积1v ρ=6. 相对密度：是指*流体的密度与标准大气压下4︒C 时纯水的密度〔1000〕之比w wS ρρρ=为4︒C 时纯水的密度13.6Hg S = 7. 混合气体密度1ni ii ρρα==∑8. 体积压缩系数：温度不变，单位压强增量引起的流体体积变化率。

体积压缩系数的倒数为体积模量1P PK β=9. 温度膨胀系数：压强不变，单位温升引起的流体体积变化率。

10. 不可压缩流体：流体受压体积不减少，受热体积不膨胀，密度保持为常数，液体视为不可压缩流体。

气体流速不高，压强变化小视为不可压缩流体 11. 牛顿内摩擦定律：du dyτμ=黏度du dyτμ=流体静止粘性无法表示出来，压强对黏度影响较小，温度升高，液体黏度降低，气体黏度增加μυρ=。

满足牛顿内摩擦定律的流体为牛顿流体。

12. 理想流体：黏度为0，即0μ=。

完全气体：热力学中的理想气体第二章流体静力学1. 外表力：流体压强p 为法向外表应力，内摩擦τ是切向外表应力〔静止时为0〕。

2. 质量力〔体积力〕：*种力场对流体的作用力，不需要接触。

重力、电磁力、电场力、虚加的惯性力 3. 单位质量力：x y z Ff f i f j f k m==++，单位与加速度一样2m s 4. 流体静压强：1〕流体静压强的方向总是和作用面相垂直且指向该作用面，即沿着作用面的内法线方向2〕在静止流体内部任意点处的流体静压强在各个方向都是相等的。

（精编）工程流体力学课后答案

（精编）⼯程流体⼒学课后答案(精编)⼯程流体⼒学(袁恩熙著) ⽯油⼯业出版社课后答案流体及其主要物理性质1-1.轻柴油在温度15oC时相对密度为0.83，求它的密度和重度。

解：4oC时相对密度：所以，1-2.⽢油在温度0oC时密度为1.26g/cm3，求以国际单位表⽰的密度和重度。

解：1-3.⽔的体积弹性系数为1.96×109N/m2，问压强改变多少时，它的体积相对压缩1％？解：1-4.容积4m3的⽔，温度不变，当压强增加105N/m2时容积减少1000cm3，求该⽔的体积压缩系数βp和体积弹性系数E。

解：1-5.⽤200L汽油桶装相对密度为0.70的汽油，罐装时液⾯上压强为1个⼤⽓压，封闭后由于温度变化升⾼了20oC，此时汽油的蒸⽓压为0.18⼤⽓压。

若汽油的膨胀系数为0.0006oC－1，弹性系数为14000kg/cm2。

试计算由于压⼒及温度变化所增减的体积？问灌桶时每桶最多不超过多少公⽄为宜？解：E＝E’·g＝14000×9.8×104PaΔp＝0.18at所以，从初始状态积分到最终状态得：另解：设灌桶时每桶最多不超过V升，则（1⼤⽓压＝1Kg/cm2）V＝197.6升dV t＝2.41升dV p＝2.52×10-3升G＝0.1976×700＝138Kg＝1352.4N1-6.⽯油相对密度0.9，粘度28cP，求运动粘度为多少m2/s?解：1-7.相对密度0.89的⽯油，温度20oC时的运动粘度为40cSt，求动⼒粘度为多少？解：ν＝40cSt＝0.4St＝0.4×10-4m2/sµ＝νρ＝0.4×10-4×890＝3.56×10-2Pa·s1-8.图⽰⼀平板在油⾯上作⽔平运动，已知运动速度u=1m/s，板与固定边界的距离δ=1，油的动⼒粘度µ＝1.147Pa·s，由平板所带动的油层的运动速度呈直线分布，求作⽤在平板单位⾯积上的粘性阻⼒为多少？解：1-9.如图所⽰活塞油缸，其直径D＝12cm，活塞直径d＝11.96cm，活塞长度L＝14cm，油的µ＝0.65P，当活塞移动速度为0.5m/s时，试求拉回活塞所需的⼒F=？解：A＝πdL,µ＝0.65P＝0.065Pa·s,Δu＝0.5m/s,Δy=(D-d)/2第⼀章流体静⼒学2-1.如图所⽰的U形管中装有⽔银与⽔，试求：（1）A、C两点的绝对压⼒及表压各为多少？（2）A、B两点的⾼度差为多少？解：①p A表＝γh⽔＝0.3mH2O＝0.03at＝0.3×9800Pa＝2940Pap A绝＝p a+p A表＝（10+0.3）mH2O＝1.03at＝10.3×9800Pa＝100940Pap C表＝γhg h hg+p A表＝0.1×13.6mH2O+0.3mH2O＝1.66mH2O＝0.166at＝1.66×9800Pa＝16268Pa p C绝＝p a+p C表＝（10+1.66）mH2O＝11.66mH2O＝1.166at＝11.66×9800Pa＝114268Pa②30cmH2O＝13.6hcmH2Oh＝30/13.6cm=2.2cm题2-2题2-32-2.⽔银压⼒计装置如图。

流体力学基本知识

即真空度=大气压强– 绝对压强绝对压强越高，表压愈大；真空度越大，绝对压强愈低。
第二节流体静力学的基本概念
▪ 2、压强的计量单位
▪ (1)定义式：
▪ 国际单位制(SI)制：1N/m2=1Pa；
1bar=105 Pa
▪ 工程制： 1kgf/cm2=1kg×9.8065[m/s2]/10–4[m2]
▪
=9.8065×104 Pa
第二节流体静力学的基本概念
▪ (2)用大气压表示： ▪ 1atm(标准大气压)=1.033 kgf/cm2 ▪ =1.033×9.8065×104 Pa=1.0133×105 Pa ▪ =1.0133 bar
第二节流体静力学的基本概念
(3)用液柱的高度表示： p=F/A=ρVg/A=ρ(AZ)g/A=ρZg
力增大，动力消耗增大，操作费用增大；当V一定时，u减小，则d增大，管材费用增加，流动
阻力减小，动力消耗减小，操作费用减小；在允许范围内，从长远利益考虑，一般选择管径较大者。
第三节管内流体流动的基本方程式
二、流体运动的类型 1、有压流：流体在压差作用下流动，流体各个过流断面的
整个周界都与固体壁相接触，没有自由表面，这种流体流动为有压流。 2、无压流：流体在重力作用下流动，流体各个过流断面的部分周界与固体壁相接触，具有自由表面，这种流体流动为无压流。 3、稳定流动：流体在管道中流动时，若任一点的流速、压力等有关物理参数都不随时间改变，仅随位置改变，即 u=f(x，y，z)，ut=ut+△t，则这样的流动为稳定流动。 4、不稳定流动：流体在管道中流动时，若任一点的流速、压力等有关物理参数不仅随位置改变，而且随时间发生部分或全部改变，即u=f(x，y，z，t)，ut≠ut+△t，这样的流动为不稳定流动

大学_《工程流体力学(水力学)》第二版(禹华谦)课后答案

《工程流体力学(水力学)》第二版(禹华谦)课后答案《工程流体力学(水力学)》第二版(禹华谦)内容介绍目录绪言1 流体及其主要物理性质1.1 流体的概念1.2 流体的密度和重度1.3 流体的压缩性和膨胀性1.4 流体的粘性1.5 液体的表面性质1.6 汽化压强1.7 思考题1.8 习题2 流体静力学2.1 作用在流体上的力2.2 流体静压强及其特性2.3 流体平衡微分方程2.4 流体静力学基本方程2.5 流体静压强的度量与测量2.6 流体静压强的传递和分布2.7 流体的相对平衡2.8 静止流体作用在平面上的总压力2.9 静止流体作用在曲面上的总压力2.10 思考题2.11 习题3 流体动力学基础3.1 描述流体流动的方法3.2 流体流动的基本概念3.3 连续性方程3.4 理想流体的运动微分方程(欧拉运动微分方程) 3.5 伯努利方程3.6 伯努利方程的应用3.7 动量方程3.8 动量矩方程3.9 思考题3.10 习题4 相似原理与量纲分析4.1 流动相似的基本概念4.2 相似准则4.3 近似相似4.4 量纲分析的基本概念4.5 量纲分析法4.6 思考题4.7 习题5 流动阻力与水头损失5.1 流动阻力产生的.原因及分类5.2 粘性流体的两种流动状态5.3 均匀流沿程水头损失与切应力的关系 5.4 粘性流体的层流流动5.5 粘性流体的紊流流动5.6 紊流沿程阻力系数的计算5.7 局部水头损失5.8 思考题5.9 习题6 管路水力计算6.1 概述6.2 简单管路6.3 管路水力计算的三类问题6.4 自流管路6.5 串联管路6.6 并联管路6.7 分支管路6.8 沿程均匀泄流及装卸油鹤管6.9 有压管路中的水击6.10 思考题6.11 习题附录附录I 常见流体的密度和粘度附录Ⅱ Dg80～Dg300的管路内水力坡度i值表附录Ⅲ国际单位与工程单位对照表附录Ⅳ压强单位的换算参考文献《工程流体力学(水力学)》第二版(禹华谦)作品目录内容提要本书在论述工程流体力学基本理论的基础上，针对油料管理工作的实际需要，详细介绍了管路水力计算的常用方法并编写了相应的计算机语言程序。

流体的主要物理性质

压强（at）
压缩系数（m2/N）
5 0.538
10 0.536
20 0.531
流体的主要物理性质
40 0.528
80 0.515
1.2 流体的可压缩性和热膨胀性
1．液体的可压缩性和热膨胀性
压缩系数的倒数被称为体积弹性模量或体积弹性系数，即
K的单位是Pa。
K 1 V dp dp
0.72
1.2 流体的可压缩性和热膨胀性
2．气体的可压缩性及热膨胀性
气体与液体不同，气体具有显著的可压缩性和热膨胀性。温度与压强的变化对气体密度的影响很大。在温度不过低，压强不过高时，气体的压强、体积和温度三者之间的关系服从理想气体状态方程：
p RT
其意义为：一定量气体，压强与密度的比值与热力学温度（开尔文温度，开氏度=摄氏度+273.15）成正比。
此外，虽然气体是可以压缩和膨胀的，但对于低速气流，当其速度远小于音速，且在流动过程中压强和温度变化较小时，气体的密度变化很小。例如，气流速度小于50m/s时，其密度的变化通常小于1%，此时通常可以忽略压缩性影响，视为不可压缩流体。
流体的主要物理性质
1.3 不可压缩流体
所谓不可压缩流体，是指流体的每个质点在运动全过程中，密度不变的流体。而密度为常数的流体，称为不可压缩均质流体。
流体的主要物理性质
1.1 流体的密度
表2-1 不同温度下水的密度
温度（℃）
密度（kg/m3）
温度（℃）
密度（kg/m3）
0 999.87
40 992.24
4 1000.00
50 988.07
10 999.73
60 983.24
20 998.23

流体及其主要物理性质

表1-1 在标准大气压下常用液体的物理性质
表1-1 在标准大气压下常用液体的物理性质
第一章节
表1-2 在标准大气压和20℃常用气体性质
表1-2 在标准大气压和20℃常用气体性质
第一章节
2、重度（容重）
均质液体：
添加标题
1
或：
添加标题
一、流体的密度 1、密度一切物质都具有质量，流体也不例外。质量是物质的基本属性之一，是物体惯性大小的量度，质量越大，惯性也越大。流体的密度是流体的重要属性之一，它表征流体在空间某点质量的密集程度。流体的密度定义：单位体积流体所具有的质量，用符号ρ 来表示。对于流体中各点密度相同的均质流体，其密度式中： ρ—流体的密度，kg/m3； M —流体的质量，kg； V—流体的体积，m3。
（1-9）
式中为标准状态(0℃,101325Pa)下某种气体的密度。如空气的＝1.293kg/m3；烟气的＝1.34kg/m3。为在温度t℃、压强 N/㎡下，某种气体的密度。
流体的膨胀性
在一定的压强下，流体的体积随温度的升高而增大的性质称为流体的膨胀性。流体膨胀性的大小用体积膨胀系数来表示，它表示当压强不变时，升高一个单位温度所引起流体体积的相对增加量，即式中 —流体的体积膨胀系数，1/℃，1/K； —流体温度的增加量，℃，K； —原有流体的体积，m3； —流体体积的增加量，m3。
把液体看作是不可压缩流体，气体看作是可压缩流体，都不是绝对的。在实际工程中，要不要考虑流体的压缩性，要视具体情况而定。例如，研究管道中水击和水下爆炸时，水的压强变化较大，而且变化过程非常迅速，这时水的密度变化就不可忽略，即要考虑水的压缩性，把水当作可压缩流体来处理。又如，在锅炉尾部烟道和通风管道中，气体在整个流动过程中，压强和温度的变化都很小，其密度变化很小，可作为不可压缩流体处理。再如，当气体对物体流动的相对速度比声速要小得多时，气体的密度变化也很小，可以近似地看成是常数，也可当作不可压缩流体处理。

流体及其主要物理性质

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第1章流体及其主要物理性质
质点（particle）：流体中宏观尺寸非常小、微观尺寸足够大的分子微团。
流体质点具有下述四层含义：（1）宏观尺寸非常小——质点相对于流体无穷小，数学上简记为：lim V 0 （2）微观尺寸足够大——质点尺寸大于流体分子尺寸的数量级，质点是由大量分子组成。（3）组成质点的分子足够多，质点具有一定的宏观物理量。（4）质点形状可以任意划定，因而质点之间紧密相连，没有间隙。
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第1章流体及其主要物理性质
但是，流体力学所研究的并不是流体个别分子的微观运动，而是研究由大量分子组成的流体在外力作用下而引起的宏观运动规律。
1753年，欧拉（Euler）首先提出了以“连续介质”作为宏观流体模型，来代替微观的有间隙的分子结构。
流体的连续介质假设：流体是由无穷多个流体质点组成的稠密而无间隙
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第1章流体及其主要物理性质
令
T A
，
表示单位面积上的内摩擦力，叫粘性切应力。则牛顿内摩擦定律
又可写成如下形式：
du dy
（2）
符合上述（1）或（2）式内摩擦定律的流体称为牛顿型流体，例如：水、空气。不符合上述内摩擦定律的流体称为非牛顿型流体，例如：血液、高分子溶液。
注意：当 du 0 时，则 T = = 0。
0.92~0.93
15
润滑油
0.89~0.92
0.88~0.90
15
重油
0.89~0.94
0.86~0.88
15
沥青
0.93~0.95
0.79~0.82
15
甘油
1.26
0.78
15
水银
13.6
0.70~0.75