热电偶基础知识介绍
合集下载
相关主题
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 14
利用热电偶测温时,连接导线和显示仪表等均可看成中间导体。
根据中间导体定律只要保证连接导线和显示仪表各自两端的温度 相同,则对热电偶的热电势没有影响。因此中间导体定律对热电 偶的实际应用有十分重要的意义。图利用中间导体定律制成开路 电偶测量金属和金属壁面的温度。 根据此定律,除可在热电偶测温回路中接入各种类型的显示仪表 或调节器外,也可以推广到对液态金属材料和固态金属材料表面 的温度测量,如图所示。有时为了提高测量精度,或者为了使用 上的方便,将热电极A和B直接插入液态金属或焊在固体金属表面 上。例如,用热电偶连续测量铁水的温度就是这样的。在连续测 量过程中,热电极不断地被铁水熔掉,而根据这个定律,就不需 要先焊接了。 M M
用于制造铂热电偶 的各种铂热电偶丝
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 17
三、热电偶冷端温度补偿
热电效应的原理可知,热电偶产生的热电动势与
两端温度有关。只有将冷端的温度恒定,热电动 势才是热端温度的单值函数。 必要性: 1、用热电偶的分度表查毫伏数-温度时,必须满足 t0=0C的条件。在实际测温中,冷端温度常随环境温 度而变化,这样t0不但不是0C,而且也不恒定, 因 此将产生误差。 2、 一般情况下,冷端温度均高于0C,热电势总是偏 小。应想办法消除或补偿热电偶的冷端损失 。
从实验到理论:热电效应
1821年,德国物理学家赛贝克用两种不同金属组成闭
合回路,并用酒精灯加热其中一个接触点(称为结 点),发现放在回路中的指南针发生偏转(说明什 么?),如果用两盏酒精灯对两个结点同时加热,指 南针的偏转角反而减小(又说明什么?)。
显然,指南针的偏转说明回路中有电动势产生并有电
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 6
定义:同一导体的两端因其温度不同而产生的一种热电 势——温差电动势
同一导体的两端温度不同时, 高温端的电子能量要比低温
端的电子能量大, 因而从高温端跑到低温端的电子数比从 低温端跑到高温端的要多, 结果高温端因失去电子而带正 电, 低温端因获得多余的电子而带负电, 形成一个静电场, 该静电场阻止电子继续向低温端迁移,最后达到动态平衡。 因此, 在导体两端便形成温差电势,公式:
EA(t,t0)=UAt-UAt0
E A (t , t0 ) U At U At 0
考虑:如果同一导体各点温度相同,即t=t0,则回路总电 动势必为零?
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 7
k t 1 d ( N At , t ) dT e t 0 N At dt
(三)热电偶回路的热电势
本教材p366的附录列出了工业中常用的分度表
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
10
二、有关热电偶的几点结论
规定:EAB(t,t0)的含义,按位置顺序
A表示热电偶正极;B表示负极 t表示测量端温度;t0表示冷端温度; 符号变化,位置规定的含义不变。 EAB(t,t0)=-EBA(t,t0)=-EAB(t0,t)
热电偶传感器介绍
在工业生产过程中,温度是需要测量和控制的重要参
数之一。在温度测量中,热电偶的应用极为广泛,它 具有结构简单、制造方便、测量范围广、精度高、惯 性小和输出信号便于远传等许多优点,在温度测量中 占有重要的地位。其测温范围较宽,一般为-50~ 1600℃,最高的可达到3000℃。 另外,由于热电偶是一种有源传感器,测量时不需外 加电源,使用十分方便,所以常被用作测量炉子、管 道内的气体或液体的温度及固体的表面温度。
t
+ +
EAC (t,t 0 ) EAC (t)- EAC (t0 )
EBC (t,t 0 ) EBC (t)- EBC (t0 )
t
+
t
那么,导体A与B组成的热电偶,其 热电动势可由下式求得:
B
A
C B
C A
E AB (t,t 0 ) E AC (t,t 0 ) - E BC (t,t 0 )
EAB(t,t0)= EAB(t)-EAB(t0)
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术
N At k ln dT e t 0 N Bt
8
EAB(t,t0)= EAB(t)-EAB(t0)
综上所述,如下结论: 1. 热电偶回路中热电动势的大小,与组成热电偶的导
体材料和两接点的温度有关,而与热电偶的形状尺 寸无关。当热电偶两电极材料固定后,热电动势便 是两接点温度为t和t0时的函数差:
须在规定的温度范围内使用; ②注意极性,不能接反,否则会造成更大的误差; ③延长线与热电偶连接的两个结点,其温度必须相同。
2016/10/27
E AB (t, t 0 ) f(t) - f(t 0 )
2. 对于已选定的热电偶, 当参考端温度t0恒定时,
EAB(t0)为常数,则总的热电动势就只与温度t成单值 函数关系, 即 EAB(t,t0)=EAB(t)-C=φ (t)
第四章 非电量的电测技术 9
2016/10/27
(四)实际应用
我国从1991年开始采用国际计量委员会规定的
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
1
一、 热电偶的测温原理 先看一个实验——热电偶工作原理演示
热电极A 左端称为: 测量端(工 作端、热端) 热电势 A 热电极B
右端称为: 自由端 (参考端、 冷端)
B
结论:当两个结点温度不相同时,回路中将产生电动势。
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 2
5)中间导体定律
电势亦为零。
利用热电偶进行测温, 必须在回路中引入连接导线和 仪表, 接入导线和仪表后会不会影响回路中的热电势 呢?
+A
t0 C t0
中间导体定律:在热电偶测
t B
2016/10/27
温回路内, 接入第三种导体C, 只要其两端温度相同, 则对回 路的总热电势没有影响。
第四章 非电量的电测技术 13
kt NAt E AB (t ) ln e NBt
k:波尔兹曼常数; e:单位电荷电量;
T
B
NAT 、 NBT :温度为 T 时 , 导体 A 、 B 的自由电子密度。
第四章 非电量的电测技术 5
2016/10/27
(二)温差电动势
温度标志着物质内
部大量分子无规则 运动的剧烈程度。 温度越高,表示物 体内部分子热运动 越剧烈。 温度的影响 模拟图:在一个密闭的空间里,气体分子在高温时的运动 速度比低温时快!
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
19
补偿导线型号
书p70
2016/10/27
表4-3
第四章 非电量的电测技术 20
补偿导线外形
A’ B’
屏蔽层 保护层
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
21
在使用延长线时的应注意以下几方面:
①各种延长线只能与相应型号的热电偶配用,而且必
∵温差电动 势只占极小 部分
12
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
3)如果热电偶两结点温度相等t=t0,热电偶回路内的总
k t N At E AB (t , t0 ) ln dT 0 e t 0 N Bt 4)热电偶AB的热电势与A、B材料的中间温度无关,只与 结点温度有关。
流在回路中流动,电流的强弱与两个结点的温差有关。
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
3
通过以上演示得出结论——有关热电偶热电势的讨论
将两种不同的导体(或半导体)A、B组合成闭合回路。
若两结点处温度不同,则回路中将有电流流动,即回 路中有热电动势存在。 此电动势的大小除了与材料本身的性质有关以外,还 决定于结点处的温差,这种现象称为热电效应或塞贝 克效应。 热电偶就是根据此原理设计制作的将温差转换为电势 量的热电式传感器。热电效应产生的热电势是由接触 电势和温差电势两部分组成的。
t0
2016/10/27
t0
t0
第四章 非电量的电测技术 16
应用:标准电极定律是一个极为实用的定律。
纯金属的种类很多,合金类型更多。要得出这些金属
之间组合而成热电偶的热电动势,工作量极大。由于 铂的物理、化学性质稳定,熔点高,易提纯,所以, 通常选用高纯铂丝作为标准电极,只要测得各种金属 与纯铂组成的热电偶的热电动势表4-2,则各种金属之 间相互组合而成的热电偶的热电动势可直接计算。 例如:热端为100℃,冷端为0℃时,镍铬合金与纯铂 组成的热电偶的热电动势为2.95mV,考铜与纯铂组成 的热电偶的热电动势为-4.0mV;则镍铬和考铜组合成 的热电偶所产生的热电动势: 2.95mV-(-4.0mV)=6.95mV
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 18
(一)补偿导线法
采用相对廉价的补偿导线,可延长热电偶的冷端,使
之远离高温区;可节约大量贵金属;易弯曲,便于敷 设。 所谓补偿导线:实际上是一对材料化学成分不同的导 线,在0~100℃温度范围内与配接的热电偶有一致 的热电特性,但价格相对要便宜。若利用补偿导线, 将热电偶的冷端延伸到温度恒定的场所(如仪表室), 其实质是相当于将热电极延长。
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
4
(一)接触电势
产生原因:两种不同的金属互相接触时,由于不同金
属内自由电子的密度不同,在两金属A和B的接触点处 会发生自由电子的扩散现象。自由电子将从密度大的 金属A扩散到密度小的金属B,使A失去电子带正电,B 得到电子带负电,从而产生接触电势:
A + eAB(T) 自 由 电 子
热电偶回路中总的热电势应是接触电势与温差电势之
和。
EA(t,t0)
A(+)
,
t EAB(t)
B(-)
t0 EAB(t0)
EB(t,t0) t>t0,NA>NB
EAB(t,t0)=EAB(t) +EB(t,t0) -EAB(t0)-EA(t,t0)
经实践证明,在热电偶中起主要作用的是接触电动势,温差 电动势只占极小部分。可以忽略不计: t
证明:中间导体定律
由于温差电势可忽略不计, 则回路中的总热电势等于 各接点的接触电势之和。即
EABC(T,T0)=eAB(T)+eBC(T0)+eCA(T0) (*)
当T=T0时,有
EABC(T0)=eAB(T0 )+eBC(T0)+eCA(T0)=0 由此得eAB(T0 )=-eBC(T0)-eCA(T0)=0 代入(*)式 EABC(T,T0)=eAB(T)-eAB(T0)=eAB(T,T0) 同理,加入第四、第五种导体后,只要加入的导体两端温 度相等,同样不影响回路中的总热电势。
T 0 A
2016/10/27
连 接 B 金 属 壁 面
第四章 非电量的电测技术
热 电
15
液 态
6)标准电极定律
当结点温度为t, t0时,用导体A,B组成的热电偶 的热电动势等于AC热电偶和CB热电偶的热电动势 的代数和。
Baidu Nhomakorabea
如图,导体A、B分别与标准电极 C组成热电偶,若它们所产生的 热电动势为已知,即
“1990年国际温标”(简称ITS-90)的新标准。 按此标准,制定了相应的分度表,并且有相应的线性 化集成电路与之对应。 目前热电偶统一规定在T0=0℃的条件下,给出测量 端温度与热电势的数值对照表,即分度表自由端(约 束条件:冷端温度必须为0 ℃ )。实际测温时,根 据测出的热电势可通过查对应的分度表,查得所测的 温度值。
解释:当NA>NB,A为正极,B为负极。脚注AB的顺序表
示电动势的方向。当脚注顺序改变时,电动势前面的 符号(+、-)随之改变。
利用热电偶作为传感器来检测温度时,必须在热电偶回路中引入显示或记录仪表, 并用连接导线将它们连接起来,因此必须掌握下面的基本定律,以保证能够正确 的选择和使用热电偶。
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 11
1)热电势的大小仅与材料的性质及其两端点的温度
有关,而与热电偶的形状、大小无关。 烧断的热电偶可重新焊接,用于测温。
2)如果构成热电偶的两个热电极为材料相同的均质
导体,则无论两结点温度如何,热电偶回路内的总热 电势为零——均质导体定律 必须采用两种不同的材料作为热电极。
k t N At E AB (t , t0 ) ln dT 0 e t 0 N At
利用热电偶测温时,连接导线和显示仪表等均可看成中间导体。
根据中间导体定律只要保证连接导线和显示仪表各自两端的温度 相同,则对热电偶的热电势没有影响。因此中间导体定律对热电 偶的实际应用有十分重要的意义。图利用中间导体定律制成开路 电偶测量金属和金属壁面的温度。 根据此定律,除可在热电偶测温回路中接入各种类型的显示仪表 或调节器外,也可以推广到对液态金属材料和固态金属材料表面 的温度测量,如图所示。有时为了提高测量精度,或者为了使用 上的方便,将热电极A和B直接插入液态金属或焊在固体金属表面 上。例如,用热电偶连续测量铁水的温度就是这样的。在连续测 量过程中,热电极不断地被铁水熔掉,而根据这个定律,就不需 要先焊接了。 M M
用于制造铂热电偶 的各种铂热电偶丝
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 17
三、热电偶冷端温度补偿
热电效应的原理可知,热电偶产生的热电动势与
两端温度有关。只有将冷端的温度恒定,热电动 势才是热端温度的单值函数。 必要性: 1、用热电偶的分度表查毫伏数-温度时,必须满足 t0=0C的条件。在实际测温中,冷端温度常随环境温 度而变化,这样t0不但不是0C,而且也不恒定, 因 此将产生误差。 2、 一般情况下,冷端温度均高于0C,热电势总是偏 小。应想办法消除或补偿热电偶的冷端损失 。
从实验到理论:热电效应
1821年,德国物理学家赛贝克用两种不同金属组成闭
合回路,并用酒精灯加热其中一个接触点(称为结 点),发现放在回路中的指南针发生偏转(说明什 么?),如果用两盏酒精灯对两个结点同时加热,指 南针的偏转角反而减小(又说明什么?)。
显然,指南针的偏转说明回路中有电动势产生并有电
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 6
定义:同一导体的两端因其温度不同而产生的一种热电 势——温差电动势
同一导体的两端温度不同时, 高温端的电子能量要比低温
端的电子能量大, 因而从高温端跑到低温端的电子数比从 低温端跑到高温端的要多, 结果高温端因失去电子而带正 电, 低温端因获得多余的电子而带负电, 形成一个静电场, 该静电场阻止电子继续向低温端迁移,最后达到动态平衡。 因此, 在导体两端便形成温差电势,公式:
EA(t,t0)=UAt-UAt0
E A (t , t0 ) U At U At 0
考虑:如果同一导体各点温度相同,即t=t0,则回路总电 动势必为零?
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 7
k t 1 d ( N At , t ) dT e t 0 N At dt
(三)热电偶回路的热电势
本教材p366的附录列出了工业中常用的分度表
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
10
二、有关热电偶的几点结论
规定:EAB(t,t0)的含义,按位置顺序
A表示热电偶正极;B表示负极 t表示测量端温度;t0表示冷端温度; 符号变化,位置规定的含义不变。 EAB(t,t0)=-EBA(t,t0)=-EAB(t0,t)
热电偶传感器介绍
在工业生产过程中,温度是需要测量和控制的重要参
数之一。在温度测量中,热电偶的应用极为广泛,它 具有结构简单、制造方便、测量范围广、精度高、惯 性小和输出信号便于远传等许多优点,在温度测量中 占有重要的地位。其测温范围较宽,一般为-50~ 1600℃,最高的可达到3000℃。 另外,由于热电偶是一种有源传感器,测量时不需外 加电源,使用十分方便,所以常被用作测量炉子、管 道内的气体或液体的温度及固体的表面温度。
t
+ +
EAC (t,t 0 ) EAC (t)- EAC (t0 )
EBC (t,t 0 ) EBC (t)- EBC (t0 )
t
+
t
那么,导体A与B组成的热电偶,其 热电动势可由下式求得:
B
A
C B
C A
E AB (t,t 0 ) E AC (t,t 0 ) - E BC (t,t 0 )
EAB(t,t0)= EAB(t)-EAB(t0)
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术
N At k ln dT e t 0 N Bt
8
EAB(t,t0)= EAB(t)-EAB(t0)
综上所述,如下结论: 1. 热电偶回路中热电动势的大小,与组成热电偶的导
体材料和两接点的温度有关,而与热电偶的形状尺 寸无关。当热电偶两电极材料固定后,热电动势便 是两接点温度为t和t0时的函数差:
须在规定的温度范围内使用; ②注意极性,不能接反,否则会造成更大的误差; ③延长线与热电偶连接的两个结点,其温度必须相同。
2016/10/27
E AB (t, t 0 ) f(t) - f(t 0 )
2. 对于已选定的热电偶, 当参考端温度t0恒定时,
EAB(t0)为常数,则总的热电动势就只与温度t成单值 函数关系, 即 EAB(t,t0)=EAB(t)-C=φ (t)
第四章 非电量的电测技术 9
2016/10/27
(四)实际应用
我国从1991年开始采用国际计量委员会规定的
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
1
一、 热电偶的测温原理 先看一个实验——热电偶工作原理演示
热电极A 左端称为: 测量端(工 作端、热端) 热电势 A 热电极B
右端称为: 自由端 (参考端、 冷端)
B
结论:当两个结点温度不相同时,回路中将产生电动势。
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 2
5)中间导体定律
电势亦为零。
利用热电偶进行测温, 必须在回路中引入连接导线和 仪表, 接入导线和仪表后会不会影响回路中的热电势 呢?
+A
t0 C t0
中间导体定律:在热电偶测
t B
2016/10/27
温回路内, 接入第三种导体C, 只要其两端温度相同, 则对回 路的总热电势没有影响。
第四章 非电量的电测技术 13
kt NAt E AB (t ) ln e NBt
k:波尔兹曼常数; e:单位电荷电量;
T
B
NAT 、 NBT :温度为 T 时 , 导体 A 、 B 的自由电子密度。
第四章 非电量的电测技术 5
2016/10/27
(二)温差电动势
温度标志着物质内
部大量分子无规则 运动的剧烈程度。 温度越高,表示物 体内部分子热运动 越剧烈。 温度的影响 模拟图:在一个密闭的空间里,气体分子在高温时的运动 速度比低温时快!
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
19
补偿导线型号
书p70
2016/10/27
表4-3
第四章 非电量的电测技术 20
补偿导线外形
A’ B’
屏蔽层 保护层
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
21
在使用延长线时的应注意以下几方面:
①各种延长线只能与相应型号的热电偶配用,而且必
∵温差电动 势只占极小 部分
12
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
3)如果热电偶两结点温度相等t=t0,热电偶回路内的总
k t N At E AB (t , t0 ) ln dT 0 e t 0 N Bt 4)热电偶AB的热电势与A、B材料的中间温度无关,只与 结点温度有关。
流在回路中流动,电流的强弱与两个结点的温差有关。
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
3
通过以上演示得出结论——有关热电偶热电势的讨论
将两种不同的导体(或半导体)A、B组合成闭合回路。
若两结点处温度不同,则回路中将有电流流动,即回 路中有热电动势存在。 此电动势的大小除了与材料本身的性质有关以外,还 决定于结点处的温差,这种现象称为热电效应或塞贝 克效应。 热电偶就是根据此原理设计制作的将温差转换为电势 量的热电式传感器。热电效应产生的热电势是由接触 电势和温差电势两部分组成的。
t0
2016/10/27
t0
t0
第四章 非电量的电测技术 16
应用:标准电极定律是一个极为实用的定律。
纯金属的种类很多,合金类型更多。要得出这些金属
之间组合而成热电偶的热电动势,工作量极大。由于 铂的物理、化学性质稳定,熔点高,易提纯,所以, 通常选用高纯铂丝作为标准电极,只要测得各种金属 与纯铂组成的热电偶的热电动势表4-2,则各种金属之 间相互组合而成的热电偶的热电动势可直接计算。 例如:热端为100℃,冷端为0℃时,镍铬合金与纯铂 组成的热电偶的热电动势为2.95mV,考铜与纯铂组成 的热电偶的热电动势为-4.0mV;则镍铬和考铜组合成 的热电偶所产生的热电动势: 2.95mV-(-4.0mV)=6.95mV
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 18
(一)补偿导线法
采用相对廉价的补偿导线,可延长热电偶的冷端,使
之远离高温区;可节约大量贵金属;易弯曲,便于敷 设。 所谓补偿导线:实际上是一对材料化学成分不同的导 线,在0~100℃温度范围内与配接的热电偶有一致 的热电特性,但价格相对要便宜。若利用补偿导线, 将热电偶的冷端延伸到温度恒定的场所(如仪表室), 其实质是相当于将热电极延长。
2016/10/27
第四章 非电量的电测技术
4
(一)接触电势
产生原因:两种不同的金属互相接触时,由于不同金
属内自由电子的密度不同,在两金属A和B的接触点处 会发生自由电子的扩散现象。自由电子将从密度大的 金属A扩散到密度小的金属B,使A失去电子带正电,B 得到电子带负电,从而产生接触电势:
A + eAB(T) 自 由 电 子
热电偶回路中总的热电势应是接触电势与温差电势之
和。
EA(t,t0)
A(+)
,
t EAB(t)
B(-)
t0 EAB(t0)
EB(t,t0) t>t0,NA>NB
EAB(t,t0)=EAB(t) +EB(t,t0) -EAB(t0)-EA(t,t0)
经实践证明,在热电偶中起主要作用的是接触电动势,温差 电动势只占极小部分。可以忽略不计: t
证明:中间导体定律
由于温差电势可忽略不计, 则回路中的总热电势等于 各接点的接触电势之和。即
EABC(T,T0)=eAB(T)+eBC(T0)+eCA(T0) (*)
当T=T0时,有
EABC(T0)=eAB(T0 )+eBC(T0)+eCA(T0)=0 由此得eAB(T0 )=-eBC(T0)-eCA(T0)=0 代入(*)式 EABC(T,T0)=eAB(T)-eAB(T0)=eAB(T,T0) 同理,加入第四、第五种导体后,只要加入的导体两端温 度相等,同样不影响回路中的总热电势。
T 0 A
2016/10/27
连 接 B 金 属 壁 面
第四章 非电量的电测技术
热 电
15
液 态
6)标准电极定律
当结点温度为t, t0时,用导体A,B组成的热电偶 的热电动势等于AC热电偶和CB热电偶的热电动势 的代数和。
Baidu Nhomakorabea
如图,导体A、B分别与标准电极 C组成热电偶,若它们所产生的 热电动势为已知,即
“1990年国际温标”(简称ITS-90)的新标准。 按此标准,制定了相应的分度表,并且有相应的线性 化集成电路与之对应。 目前热电偶统一规定在T0=0℃的条件下,给出测量 端温度与热电势的数值对照表,即分度表自由端(约 束条件:冷端温度必须为0 ℃ )。实际测温时,根 据测出的热电势可通过查对应的分度表,查得所测的 温度值。
解释:当NA>NB,A为正极,B为负极。脚注AB的顺序表
示电动势的方向。当脚注顺序改变时,电动势前面的 符号(+、-)随之改变。
利用热电偶作为传感器来检测温度时,必须在热电偶回路中引入显示或记录仪表, 并用连接导线将它们连接起来,因此必须掌握下面的基本定律,以保证能够正确 的选择和使用热电偶。
2016/10/27 第四章 非电量的电测技术 11
1)热电势的大小仅与材料的性质及其两端点的温度
有关,而与热电偶的形状、大小无关。 烧断的热电偶可重新焊接,用于测温。
2)如果构成热电偶的两个热电极为材料相同的均质
导体,则无论两结点温度如何,热电偶回路内的总热 电势为零——均质导体定律 必须采用两种不同的材料作为热电极。
k t N At E AB (t , t0 ) ln dT 0 e t 0 N At