《建筑力学》全集
建筑力学完整版全套ppt课件
3 、各 材项 料 同
沿不同 相 方 同 向 ， 砖 的 如 素混凝土
本教性 材材 中料
工程实 全 际 是 中 各 材 的 向 钢筋混凝土
三在 、 产 一 弹
荷载 失撤 ， , 这
失的 如) ， 变 ：
四、 超塑 过 载 一部 部分 分 体
杆件 现， 为 错
F F
三、扭转 一对 杆 相 件 反 的
杆件 发 的 生 相 对 邻
四、弯曲 对方 于相 杆 通 体轴的平面） 杆件曲 的线 轴线由
工各 程当 种 中
起本 主组 变 要 题（ 98） 1 4 建筑力学的任 建究 筑 ， 结 力 作度 用 。 ， 下 证常 结 材 工 构
使设 靠 计 又 的 经 结构 足的 强 的 一、 坏张 的 求 是件 要发 在 求
结构都抽象为刚
2、强度问题
主要研 本 究 变 构 形 算 件 形 理论和方法。 要便结 ， 构 应 满 保 满 足 问 决 结 题 如 识 解 问 决 结 题 如 4 、超静 算定结构 介法 绍 法 ， 求 连求 续 是 解 梁
静定问 结题 构。 对强 5、稳定性问题 这里 件 只 下 研 直 在 2 5 问 上 情 题 面 所 定 研 构 性 究 理想变形体。
如：设 结备 构的 活荷 结 载 构 ： 上
如： 的 风 材 、 料 雪
三、 可 按 分 其特点 构 是 上 加 各 显 载 点 荷载达最后 值后 衡 ， 状 结 态 如：机 地 器 震 转 时 压 动 的 动荷载特点
由于 点荷 有 ， 时间而变。
q
F1
F2
第二章
静力学基本概念和物体的 受力分析
《建筑力学》全套课件(完整版)
悉尼歌剧院
斜拉桥
三峡大坝
平衡状态
无论是工业厂房或是民用建筑、公共建筑，它们的结构及组成结 构的各构件都相对于地面保持着静止状态，这种状态在工程上称为平 衡状态。
保证构件的正常工作必须同时满足三个要求： （1）在荷载作用下构件不发生破坏，即应具有足够的强 度； （2）在荷载作用下构件所产生的变形在工程允许的范围 内，即应具有足够的刚度； （3）承受荷载作用时，构件在其原有形状下的平衡应保 持稳定的平衡，即应具有足够的稳定性。
结构、构件：
在建筑物中承受和传递荷载而起骨架 作用的部分或体系称为结构。组成结构的 每一个部件称为构件。
• 结构分类
• 1 按组成结构的形状及几何尺寸分类： 杆件结构（即长度远大于截面尺寸的构件） 如梁 柱等 杆件结构依照空间特征分类： 平面杆件结构：凡组成结构的所有杆件的轴线在一平面内 空间杆件结构 薄壁结构（长度和宽度远大于厚度的构件） 如薄板 薄壳 实体结构 (长宽高接近的结构）如挡土墙 堤坝等
物体作为研究对象进行受力分析即可。 架的受力图如图1-26b所示。
二、物体系统的受力分析
物体系统的受力分析较单个物体受力 分析复杂，一般是先将系统中各个部分作 为研究对象，分别进行单个物体受力分析 ，最后再将整个系统作为研究对象进行受 力分析。
小结
• 1．静力学是研究物体在力系作用下平衡规律的科学，它主要是解决 力系的简化（或力系的合成）问题和力系平衡的问题。
《建筑力学》第1章ppt课件
❖ 9.力系的平衡
❖ 平衡是指物体相对地面(惯性坐标系)坚持静止 或作匀速直线运动的形状，它是机械运动的特 例。物体坚持平衡形状所应满足的条件称为平 衡条件，它是求解物体平衡问题的关键，是静 力学的中心，也是本书学习的重点。
❖
(1-1)
❖也可采用三角形法那么确定合力，即二力依次 首尾相接，其三角形的封锁边即为该二力的合 力，如图1.2(b)所示。力的平行四边形法那么 或三角形法那么是最简单的力系简化法那么， 同时此法那么也是力的分解法那么。
公理2：二力平衡原理
❖ 该当指出，三力平衡汇交定理的条件是必要条 件，不是充分条件。同时它也是确定力的作用 线的方法之一，即假设刚体在三个力的作用下 处于平衡，假设知其中两个力的作用线汇交于 一点，那么第三力的作用点与该汇交点的连线 为第三个力的作用线，其指向再由二力平衡定 理来确定。
1.3.3. 物体的受力分析及受力图
❖ 在力学计算中，首先要分析物体遭到哪些力的 作用，每个力的作用位置如何，力的方向如何， 这个过程称为对物体进展受力分析，将所分析 的全部外力和约束反力用图形表示出来称为受 力图。
❖ 正确地对物体进展受力分析和画受力图是力学 计算的前提和关键，其步骤如下。
构造。厂房的横向是由柱子和屋架所组成的假 设干横向单元。沿厂房的纵向，由屋面板、吊 车梁等构件将各横向单元联络起来。由于各横 向单元沿厂房纵向有规律地陈列，且风、雪等 荷载沿纵向均匀分布，因此，可以经过纵向柱 距的中线，取出图1.16〔a〕中阴影线部分作 为一个计算单元〔图1.16〔b〕〕。将空间构 造简化为平面构造来计算。
《建筑力学》高版本 教学课件 建筑力学 第四章(最终)
A M M 2π 若电动机的转速为 n (r/min)，此时角位移 2π n，则力偶矩 M 在一分钟 内的角位移上所做的功为
A M M 2π n
2. 功和功率的关系
电动机的功率有两种单位制：千瓦 (Nk) 和马力 (Np)。 如果输入功率 Nk 为千瓦 (kW)，由于 1 kW 1 kN m/s,1 min 60 s ，则在 1 min 内输入的功为
4.1.1 轴向拉 (压) 变形
图4-1 受力特点：杆件所受外力与杆轴线重合。 变形特点：杆件沿轴线方向伸长或缩短。 产生轴向拉(压)变形的杆件称为拉(压)杆。如图 4-1a 所示，构架中的 AB 杆和 BC 杆分别为拉杆和压杆。
4.1.2 剪切变形
图4-2 受力特点：杆件受一对相距很近、大小相等、方向相反、作用线垂直于 杆轴线的外力 (简称横向力) 的作用。 变形特点：杆件横截面将沿外力方向产生相对错动变形。如图4-2a 所示。 剪切变形的杆件通常为拉 (压) 杆的连接件。例如图4-2b、c 所示的螺栓 连接件的变形均为剪切变形。
③ 平衡求内力：即由静力平衡条件求内力
由
Fx 0
求得
FN F 0
FN F
求得的轴力为正值，表明轴力FN 与假设方向 一致，即为拉力。
若取右半部分为研究对象，如图4-7c 所示，
由
Fx 0
求得
F F'N 0 F 'N F FN
图4-7
上述计算表明：求轴向拉 (压) 杆 m‒m 截面上 的轴力时，不论取 m‒m 截面以左部分杆为研究对象， 还是取 m‒m 截面以右部分杆为研究对象，所求 m‒m 截面上的轴力总是相等的，因为 FN 与 F 'N 是一对作 用力与反作用力的关系。轴力的正、负号规定：轴 力 FN 以拉为正，压为负。
《建筑力学》高版本 教学课件 建筑力学 第十一章 (最终)
(a)
(b)
图 11-4
4. 超静定结构的类型 常见的超静定结构的类型有梁、刚架、拱、桁架及组合结构等，如 图11-5 所示。
图 11-5
11.1.2 超静定次数的确定
超静定结构具有多余约束，因而具有相应的多余未知力。通常将多 余约束的数目或多余未知力的数目称为超静定结构的超静定次数 。
超静定结构的超静定次数常采用去掉多余约束的方法来确定。该方 法就是去掉结构中的多余约束，代之以相应的多余未知力，使原结构变 成静定结构，则
由于原结构在支座 B 处与Fx1相应的竖向位移 1等于零，所以，要使 基本结构的受力与原结构完全一致，那么基本结构在荷载 q 和多余未知力
Fx1 共同作用下产生的 B点的竖向位移1也应等于零，这就要求 Fx1具有某 一确定的数值。只有当 Fx1的值能保证 1= 0时，基本结构才能还原成原结 构。所以，超静定结构只有唯一的一组解能同时满足静力平衡条件和变形
协调条件，这就是超静定结构解的唯一性定理。
根据上述 1 =0 的条件基本结构，可列写出求解多余未知力 Fx1 的力法 方程。
设 11和 1P 分别表示基本结构在多余力 Fx1 和载荷 q 单独作用下 B 点沿 Fx1方向的位移，如图11-14b、c 所示，并规定与所设 Fx1正方向相同者为正。 根据叠加原理，则有
量，梁会产生向上弯曲变形，故梁会因温度改变而产生内力。
(a)
(b)
图 11-3
除上述主要特征外，超静定结构还具有整体性强、变形小、受力较为 均匀等特点，因而这种结构在实际工程中被广泛采用。例如，图11-4a 所 示的两跨连续梁较图11-4b 所示的两跨简支梁，在力 F 作用点处的弯矩和 挠度均为小。
解：① 选取力法的基本结构 去掉 C 支座支杆，代之以多余 未知力Fx1，得到如图11-15b 所示基 本结构。 ② 建立力法方程 以建立在 C 点处无竖向位移 (或 沿Fx1方向总位移 1 = 0) 为条件，建 立其力法方程，有
《建筑力学基础》PPT课件
加减平衡力系公理
在作用于刚体上的任意力系中，加上 或去掉任何平衡力系，并不改变原力系对 刚体的作用效果。
力的可传性原理
作用于刚体上的力可沿其作用线移动 到刚体内任意一点，而不会改变该力对刚
体的作用效应。但仅适用于刚体
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第一章 建筑力学基础
1 建筑力学基础 2 平面力系简化 3 截面几何性质 4 内力和内力图 5 应力和强度 6 变形计算 7 内力计算 8 压杆稳定
稳定性(Stability )是结构保持原有平衡形态的能力
任务：是通过研究结构的强度、刚度、稳定性；材料
的力学性能；结构的几何组成规则，在保证结
构既安全可靠又经济节约的前提下，为构件选
择合适的材料、确定合理的截 建筑力学基础
1 建筑力学基础 2 平面力系简化 3 截面几何性质 4 内力和内力图 5 应力和强度 6 变形计算 7 内力计算 8 压杆稳定
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第一章 建筑力学基础
1 建筑力学基础 2 平面力系简化 3 截面几何性质 4 内力和内力图 5 应力和强度 6 变形计算 7 内力计算 8 压杆稳定
力的转动效应——力矩 M 可由下式计算：
m0(F)Fd
式中：F是力的数值大小，d 是力
臂，逆时针转取正号，常用单位
是 kN·m、N·m。力矩用带箭头
力的单位
力的国际单位是牛顿(N)或千牛顿（kN）。
力系的定义
作用于同一个物体上的一组力。
力系(System of forces )的分类
各力的作用线都在同一平面内的力系
称为平面力系；
各力的作用线不在同一平面内的力系
称为空间力系。
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11
《建筑力学》课件 第六章
门窗过梁（左图）、厂房中的吊车梁（右 图）和梁式桥的主梁等 梁的横截面为矩形、工字形、T字形、槽形等，如图所示。
横截面都有对称轴，梁横截面的 对称轴和梁的轴线所组成的平面通常 称为纵向对称平面，如图所示。当梁 上的外力（包括主动力和约束反力） 全部作用于梁的同一纵向对称平面内 时，梁变形后的轴线变成一条平面曲 线，称为梁的挠曲线，挠曲线也必定 在此纵向对称平面内，这种弯曲变形 称为平面弯曲。平面弯曲是弯曲问题 中最简单的情形，也是建筑工程中经 常遇到的情形。图中所示的梁就产生 了平面弯曲。
4．用截面法求指定截面上的剪力和弯矩
用截面法求指定截面上的剪力和弯矩的求解步骤如下： ① 求支座反力。 ② 用假想的截面（悬臂梁除外）在待求内力处将梁截开。 ③ 取截面的任一侧（通常取外力少的一侧）为隔离体，画
出其受力图（截面上的剪力和弯矩都先假设为正方向），列平 衡方程求出剪力和弯矩。
实例分析
上该截面处的分布荷载集度。这一微分关系的几何意义是：剪力图上
某点切线的斜率等于该点对应截面处的荷载集度。
再由 MC 0 （点 C 为微段右侧截面的形心），得
M (x) FQ (x)dx q(x)dx
dx M (x) dM (x) 0
2
略去高阶微量 q(x) dx2 ，整理后即为 2
dM (x) dx FQ (x)
（2）弯矩正、负号的规定
当截面上的弯矩M使所研究的水平梁段产生向下凸的变 形即下侧纤维受拉时弯矩为正（如图），反之为负。
3．直接用外力计算截面上的剪力和弯矩
① 横截面上的剪力FQ，在数值上等于该截面一侧（左侧或右侧）横 向外力的代数和。若横向外力对所求截面产生顺时针方向转动趋势时将 引起正剪力，反之则引起负剪力。用公式可表示为
《建筑力学》高版本 教学课件 建筑力学 第三章(最终)
为 FRx Fix ；FRy Fiy 。 最后利用几何关系，求得
合力的大小和方位为
图3-4
② 根据平面汇交力系平衡的几何条件，作封闭的力三角形。 选取比例尺：1 cm=2 kN，先画已知力 F ab，过a、b两点分别作直线 平行于FA 和FB 得交点c，并顺着 abc 的方向标出箭头，使其首尾相连，作封 闭的力三角形如图3-4c 所示。
图3-4 ③ 求支座反力的大小和方向。 用同样的比例尺在图3-4c 中量得 FA 7.91 N ，其作用线与水平成 26o36'。 FB 3.53 N ，其方向铅直向上。
(3-2)
从力多边形来看，若合力等于零， 就是力多边形中最后一个分力矢终点 与第一个分力矢始点重合，即由各分 力矢首尾相连构成的力多边形自行封 闭，如图3-3b 所示。
平面汇交力系平 衡的必要和充分的几 何条件是：力多边形 自行封闭。
图3-3
可根据己知力的大 小和方向以及未知力的方 向作一封闭的力多边形， 就可求得未知力的大小， 但未知力的数目不能超过 两个。
FT1
FT 2
FT 2 sin
G 2 sin
③ 计算α 角分别为45 o、60 o、30 o、15 o时钢丝绳的拉力。
当 =45o时，
FT1
FT2
FT 2 sin
10 2 sin 45o
10 2 0.707
7.07 (kN)
当 =60o时，
FT1
FT2
FT 2 sin
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《建筑力学》的任务设计出既经济合理又安全可靠的结构《建筑力学》研究的对象静力学：构件、结构——外力材料：构件——内力结力：平面构件（杆系结构）——外力《建筑力学》研究内容1、静力学：研究物体外力作用写的平衡规律对梁来说，要设计出合理的截面尺寸和配筋，则是以梁的内力为依据，则内力又是由外力产生, 外力都有哪些呢？外力大小如何？这是属于静力学所研究的内容。
2、材力研究单个杆件：a.强度：构件在外力作用下不出现断裂现象。
b.刚度：构件在外力作用下不出现过大变形。
c.稳定性：不发生突然改变而丧失稳定。
3结力研究体系：a.强度：由于荷载、温度、支座下陷引起的结构各部分的内力，计算其大小。
b.刚度：由荷载、温度、支座下陷引起的结构各部分的位移计算。
c.稳定性：结构的几何组成。
稳定1-1力和平衡的概念、力的概念1、定义2、三要素：①大小。
②方向。
③作用点3、单位：国际单位制N、KN。
、刚体和平衡的概念。
1、刚体:2、平衡: 、力系、等效力系、平衡力系。
1、力系:a、汇交力系b、力偶系c、平面力系。
（一般）2、等效力系：a、受力等效——力可传递性。
b、变形等效。
3、平衡力系：a 汇交力系：工X=0,工丫=0b、力偶系：工M=0c、一般力系：》X=0,》Y=0,》M=0。
1-2、静力学公理公理1：二力平衡公理一个刚体受到两个力的作用，这两个力大小相等，方向相反，作用在一条直线上，这个刚体则平衡•（因为一对平衡力使物体的运动效果为零）•讲例公理2:加减力系平衡公理一个刚体上增加或减去若干对"平衡力"，则刚体保持其原有运动状态.推理：力的可传递性•（注：不适用于求内力）证明：刚体原作用F 1，如沿F 1作用线加一对平衡力（F 2,F 3）,使F i = F2 = —F3,此F I与F3 可视为一对平衡力系•据公理2减去F 3与F i,则相当于F 1从A点移至E点.公理3:力的平行四边形法则（略讲）推理："三力汇交平衡"一个物体受到三个力的作用而处于平衡，则这三个力的作用线必交于一点.证明：刚体受F 1 ,F 2 ,F 3作用而平衡，F 1与F 2可传递到交于A点，R是其合力，F必定通过A点并与R在一条直线上且相等.（形成一对平衡力）.公理4:作用力与反作用力.中学讲过，略讲图1-71 —3、约束与约束力、约束反力1约束：限制别的物体朝某一个方向运动的物体。
如柱是梁的约束。
2、约束反力：由约束来给予被约束物体的作用力，称为约束反力，简称为反力3、如何分析约束反力。
（1）根据物体运动的趋势决定是否有约束反力（存在性）。
（2）约束反力的方向与物体运动趋势方向相反（方向性）。
（3）约束反力的作用点就在约束物和被约束物的接触点（作用点）。
/■r /VAr \ A (N \—1\ J \ J ⑻图1-8(b)在（a）图中，对球体来看：球体虽在A处与墙体有接触，但球体没有运动趋势，所以没有（运动）反力。
在（b）图中，球体与墙在A点不仅有接触点，球体同时还有向左的运动趋势。
、约束的几种基本类型和约束的性质。
1柔体约束：方向：指向：背离被约束物体。
（拉力）方位：在约束轴线方位。
表示：T。
2、光滑接触面：方向：指向：指向被约束物体。
（压力）方位：沿接触面的法线方位。
表示: No3、园柱铰链：方向：指向：假设。
方位：不定，故可用在x,y轴分力表示。
4、链杆约束：方向：指向：假设方位：沿链杆轴线方位。
、支座和支座力1、支座：建筑物中支承构件的约束。
2、支座反力：支座对构件的作用力叫支座反力。
3、支座的类型：（1）、固定铰支座：受力特性与圆柱铰链相同，形成不同。
简支梁图1-13受力图(2) 、可动铰支座：受力特性与链杆约束相同，形式不同(3) 、固定端支座：方向：指向：假设 方位：不定。
图 1-151— 4、受力图、画受力图步骤1、 确定研究对象。
2、 取出研究对象。
3、 在研究对象上画出所受到的全部主动力。
4、 分清约束类型，在研究对象上画出所有约束反力。
讲例题、画受力图注意的几个问题。
1、 分析系统各构件受力图，应先找出二力杆分析，再分析其它。
2、 如果研究对象是物体系统时，系统内任何相联系的物体之间的相互作用力都不能画出3、 作用力方位一经确定，不能再随意假设。
说明：以上内容通过教科书例题讲解。
另外增加例题。
例：指出并改正图中示力图的错误。
简图简支梁图 1-简图1分类按作用时间：恒载活载偶然荷载按作用范围：集中荷载分布荷载按作用性质：静力荷载动力荷载按作用时间：固定荷载移动荷载2、简化、计算。
(1)截面梁自重的计算已知：截面尺寸h,b;梁单位体积重丫(KN/ m3) 求：线荷载q.解：此梁总重：Q= b.h.l. 丫(KN)沿梁轴每米长的自重：q=Q = b.h」.=b.h. 丫(KN/m) l l(2)均布荷载化为均布线荷载。
已知：板均布面荷载：q'(KN/m2);板宽b;板跨度L (m)求：q (KN /m)解：板上受到的全部荷载：Q= q .b.L(KN)I沿板跨度方向均匀分布的线荷载：q=Q =q=b.q (KN)L l例如：①图中板自重1 1KN;②防水层的均布面荷载为：q'=300N/m；③水泥沙浆找平层厚0 . 0 2 m, 丫=20KN/m；④雪载：q' 4=300N/n i.求：将全部荷载化成沿板长的均布线荷载。
'11 1000 2解：q i = ----------- =1237N/m；1.49 5.97' 2q 2 =300N/m；'(1.49 5.97 0.02) 20 1000 2q3 = -------------- -------- =400N/m1 —5、何载图1-1.49 5.97' 2q4 =300N/m（总）q' =q； +q?' +中=1237+300+400+300=2237N/m线载：q=!!bD=2237 ⑺49 5.97）=3333N/m。
l 5.972-1、平面汇交力系合成与平衡的几何法、用图解法求合力。
作法：1、平行四边形法则。
2、各力首尾相连。
注：合力大小和方向与各力相加的次序无关。
讲例题图2-1、平面汇交力系平衡的几何条件：必要和充分条件是该力系的力多边形自行闭合。
即R=0说明：汇交力系中，未知力数超过两个就不能作出唯一的闭合多边形，故平面力系汇交用图解法只能求出不超过两个未知力的问题。
讲书例题2-2、力在坐标轴上的投影、合力矩定理力在坐标轴上的投影1、如何投影：自加两端向x,y轴作垂线，则在轴上两垂线的线段，称为力在该轴上的投影。
2、符号规定：力在坐标轴上的投影是代数量,，有正负之分，当力投影与坐标轴一致时，投影为正，反之为负。
口：F x=cos a .F，即：A ‘E段F 丫= sin a .F，即：AB 段讲例题。
3、如果F X F Y已知，则合力F的大小和方向也可确定，据几何关系：F= ¥F x 2F Y2；tg a =1 円FX其中：a——F与x轴的夹角（锐角）F的方向由F X和F Y的正负确定。
B"A^yBAy_______________ VA B'图2-2、合力投影定理:1用平行四边形法求出平面汇交力系P i、P2、P3的合力R。
2、P i X=ab; P2X=bc;p 3X=-dc; RX=abP i X+P2X+P3X=ab+bc-dc=ad=RX即：P i X+p2X+P3X=RX ;同理：P i y+P2y+P3y=Ry由此，得出合力投影定理：合力在两坐标轴上的投影等于各个分力在同一坐标轴上投影的代数和：即：RX=P i X+P2X+3X=刀XPY=P i Y+P2Y+P3Y=刀y刀X――各力在X轴上投影的代数和；刀丫一一各力在丫轴上投影的代数和。
2――3平面汇交力系的合成与平衡的解析法、合成：大小：R= ,( Rx)2( x2y2) = , x2y2方向：tg a =|皂| a——R与X轴的夹角F X合力所在象限由刀y、刀x的正负号确定讲书中例题。
四、平衡条件R=0,即：刀x=0;刀y=0贝则：刀x=0刀y=0五、平衡条件的应用：讲书中例题3 —1、力对点之矩、力矩1、什么叫力矩：一力p使物体饶某点0转动，0点叫矩心，力作用线到0点的垂直距离d叫力臂，力p的大小与力臂d的乘积p对矩心O点之矩，简称力矩，以M。
( p )表示，数学表达式M 0( p )= pd2、力矩的正负：逆时针为正，顺时针为负力矩是代数量。
p的叫力为：M0(P)=-Pd图3-13、力矩的单位：N.m, KN.m 讲例题。
M (P)=-Pd d图3-23—2、合力矩定理、合力矩定理。
如图：—»M o ( P ) =-Pd=-P.a.sin a又：将p用两分力R, P Y代替，M o ( P X) =0；M o ( P Y) =-a.P.sinau■- ■V即：M o ( P ) = M o ( P X) + M o ( P Y)由此得：合力对力系作用平面内某一点的力矩等于各分力对同一点力矩的代数和讲例题3 —3力偶及其基本性质、力偶和力偶矩力偶：大小相等，方向相反，但不作用在一条直线上的两个相互平行的力叫力偶。
1、力偶矩：为了描述力偶对刚体的作用，我们引入了一个物理量一一力偶矩。
它等于力偶中的一个力与其力偶臂的乘积。
即：M= p?d (d——两力间垂直距离)#P©冷’图3-3-F图3-42、正负规定：逆时针为正，顺时针为负3、 单位：N.M KN.M4、 力偶的性质：(1)、不能用一个力代替力偶的作用(即：它没有合力，不能用一个力代替，不能与一个力平 (2) 、力偶在任意轴上的投影为零。
(3) 、力偶对所在平面上任意一点之矩恒等于力偶矩，而与矩心的位置无关如图：已知：力偶M p dO 在M 所在平面内任意一点, M 对O 点之矩为：M o — PX+P (X+d )=-Px+Px+Pd =Pd3— 4平面力偶系的合成与平衡、合成图3-5设 5 P 2 P 3，贝U R P 1 P 2 P 3M R d (P 1 P 2 P 3)d Pd P 2d 2 P 3d 3结论：平面力偶系可合成为一个合力偶，其力偶矩等于各分力偶矩的代数和 讲例题p,.d 1州 /m 1=P ’d 1JPd 2m 2=P 2 d 21 'F 2, T宀d 2X Pm 3=P 3 d 3PF 2,F 2PF 3=m 1 m 2 m 3d、平面力偶系的平衡条件：平面内所有力偶矩的代数和等于零。
即： m 0注：力偶和；力偶矩是两个不同的概念。
力偶是力使物体饶矩心转动效应的度量，其大小和转向与 矩心位置有关；力偶矩是力偶使物体转动效应的度量，力偶矩的大小与矩心的位置无关。