消色差显微物镜的设计

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50×近红外长工作距离显微物镜光学设计

50×近红外长工作距离显微物镜光学设计

50×近红外长工作距离显微物镜光学设计显微物镜被广泛应用在激光微纳加工设备及激光微束系统上[1-3],在应用过程中,很多时候需要具有工作距离长、数值孔径大、波长覆盖可见光波段和近红外波段的需求。

近年来国内学者进行了很多研究。

其中,在可见光波段,薛金来等人设计了数值孔径为0.75,半视场为6.39°的平场复消色差显微物镜,各项成像指标接近衍射极限;在近红外波段,周恩源等人设计了一套工作波长为785~815nm,数值孔径为0.9,像方视场为22.5mm,放大倍率为40×的近红外平场复消色差显微物镜,在经过公差分析后满足了生产要求。

在众多学者的研究中,我们发现,长工作距离且覆盖可见光及近红外波段的高倍显微物镜鲜少有人进行研究,长工作距离的显微物镜在使用過程中,可有效扩大物镜与待观察物体之间的距离,防止在激光加工过程中高温粒子对物镜的损伤。

由此,本文针对上述需求设计了一款用于在可见光波段同轴观察,近红外(1064nm)激光加工用的长工作距离高倍显微物镜。

1 设计参数根据客户需求及使用场景,我们所确定的近红外长工作距离显微物镜参数如下:工作距离大于14mm,数值孔径为0.45,焦距为4mm (与焦距为200mm的管镜配合,实现50倍放大),波长为1064nm 及可见光波段,观察视野为Φ0.46mm,齐焦距离为95mm。

整个系统采用反向设置。

根据公式式中y为半视野高度,f为焦距,ω为半视场角,我们可以计算出显微物镜的半视场角为3.29°,在这里我们将半视场角度设置为3.45°。

2 光学设计2.1 初始结构选取一般光学系统设计有两种设计思路,第一种是采用PW法,第二种是缩放法。

其中PW法采用的是按照初级像差理论来求取系统的初始结构,这种方法一般适用于初级像差系统,对于存在高级像差的大相对孔径系统,我们按照第二种思路来进行设计,也就是在光学结构数据库ZEBASE中找到一个视场角、数值孔径优于设计要求的结构作为我们光学系统的初始结构。

光学设计显微镜物镜设计

光学设计显微镜物镜设计

第十六章 显微镜物镜设计显微镜是用来帮助人眼观察近距离细小目标的一种目视光学仪器,它由物镜和目镜组合而成;显微镜物镜的作用是把被观察的物体放大为一个实像、位在目镜的焦面上,然后通过目镜成像在无限远,供人眼观察;在一架显微镜上,通常都配有若干个不同倍率的物镜目镜供互换使用;为了保证物镜的互换性,要求不同倍率的显微镜物镜的共轭距离物平面到像平面的距离相等;各国生产的通用显微镜物镜的共轭距离大约为mm 190左右,我国规定为mm 195;如图16-1所示;可见,显微镜物镜的倍率越高,焦距越短;还有一种被称为“无限筒长”的显微镜物镜,被观察物体通过物镜以后,成像在无限远,在物镜的后面,另有一个固定不变的筒镜透镜,再把像成在目镜的焦面上,如图16-2所示;筒镜透镜的焦距,我国规定为mm 250;物镜的倍率按与筒镜透镜的组合倍率计算为:物f 250-=β 整个显微镜的性能,也就是它的视放大率和衍射分辨率,主要是由显微镜物镜决定;图16-1 显微镜系统图16-2 无限筒长显微镜系统§1 显微镜物镜的光学特性一 显微镜物镜的倍率显微镜物镜的倍率是指物镜的垂轴放大率β;由于显微镜是实物成实像,因此β为负值,但一般用β的绝对值代表物镜的倍率;在共轭距L 一定的条件下,β与物镜的焦距存在以下关系:L f ⋅--=2)1(ββ物 对于无限筒长的显微镜的物镜,其焦距与倍率之间的关系为:β250-=物f式中,β为负值;无论是有限筒长,还是无限筒长的显微镜的物镜,倍率β的绝对值越大,焦距物f 越短;所以,实际上,物镜的倍率决定了物镜的焦距;因此,显微镜物镜的焦距一般比望远镜物镜的焦距短得多;焦距短是显微镜物镜光学特性的一个特点;二 显微镜物镜的数值孔径数值孔径U n NA sin ⋅=,是显微镜物镜最主要的光学特性,它决定了物镜的衍射分辨率δ,根据显微镜物镜衍射分辨率的计算公式:NAλδ61.0= 公式中,δ代表显微镜物镜能分辨的最小物点间隔;λ为光的波长,对目视光学仪器来说,取平均波长nm mm 5000005.0==λ;NA 为物镜的数值孔径;因此要提高显微镜物镜的分辨率,必须增大数值孔径NA ;显微镜物镜的倍率β、数值孔径NA 、显微镜目镜的焦距目f 与系统出射光瞳直径/D 之间满足以下关系:目目=Γ⋅⋅=250/ββNA f NAD 式中,目Γ为目镜的视放大率;为了保证人眼观察的主观亮度,出射光瞳直径最好不小于mm 1;在一定的数值孔径下,如果目镜的倍率目Γ越小,就要求物镜有更高的倍率β,但是物镜的倍率越高,工作距离越短,这给显微镜的使用造成不方便,因此一般希望尽量提高目镜的倍率,但目镜由于受到出射光瞳距离的限制,焦距不能太小,通常目镜的最高倍率为⨯15,因此物镜倍率越高,要求物镜的数值孔径越大;数值孔径NA 与相对孔径之间近似符合以下关系:NA fD ⋅=2/ 一个25.0=NA 的显微镜物镜21/≈f D ,高倍率的显微镜物镜不包括浸液物镜,其数值孔径最大可能达到95.0,其相对孔径可以达到2;相对孔径大,是显微镜物镜的一个特点;三 显微镜的视场显微镜的视场是由目镜的视场决定的,一般显微镜的线视场/2y 不大于mm 20;对无限筒长的显微镜来说,筒镜的物方视场角为: 0/3.204.025010=,==筒ωωf y tg = 筒镜的物方视场角就是物镜的像方视场角,因此物镜的视场角ω2一般不大于05;视场小,也是显微镜物镜的一个特点;四 显微镜物镜设计中应校正的像差根据显微镜物镜的光学特性,它的视场小,而且焦距短,因此设计显微镜物镜主要校正轴上点的像差和小视场的像差,即球差、正弦差、轴向色差;对于较高倍率的显微镜物镜,由于数值孔径加大、相对孔径比望远镜物镜大得多,因此还要校正孔径的高级像差,如高级球差、高级正弦差、色球差;对于轴外像差,如像散、倍率色差,由于视场比较小,而且一般允许视场边缘的像质下降,因此在设计中,只有在优先保证前三种像差校正的前提下,在可能的条件下加以考虑;对于某些特殊用途的高质量研究用显微镜,如用于显微摄影的物镜,要求整个视场成像质量都比较清晰,除了校正球差、正弦差、轴向色差外,还要求校正场曲、像散、垂轴色差,这种物镜就是平像场物镜;由于显微镜属于目视光学仪器,因此它同样对F 光和C 光消色差,对D 光校正单色像差;§2 显微镜物镜的类型根据校正情况不同,显微镜物镜通常分为消色差物镜、复消色差物镜、平像场物镜、平场复消色差物镜、折射和折反射物镜等;一 消色差物镜这是一种结构相对来说比较简单、应用得最多的一类显微镜物镜;在这类物镜中只校正球差、正弦差及一般的消色差,而不校正二级光谱色差,所以称为消色差物镜;这类物镜,根据它们的倍率和数值孔径不同又分为低倍、中倍、高倍、浸液物镜;1 低倍消色差物镜这类物镜一般用于倍率较低、数值孔径较小,视场较小的情况;一般倍率大约为⨯⨯4~3,数值孔径在1.0左右,对应的相对孔径大约为41左右;由于相对孔径不大,视场比较小,只要求校正球差、慧差、轴向色差;因此这类物镜一般都采用最简单的双胶合透镜作为物镜;它的设计方法与一般的双胶合望远镜物镜的设计方法十分相似,不同的只是物体的位置不在无限远,而是位于有限距离;求解的关键是选择合适的玻璃组合,以便同时校正三种像差;2 中倍消色差物镜这类物镜的倍率大约为⨯⨯12~8,数值孔径为3.0~2.0;最常用的为:数值孔径25.0=NA ,倍率⨯=10β;由于物镜的数值孔径加大,对应的相对孔径增加,孔径高级球差将大大增加,采用一个双胶合透镜已经不能满足要求;为了减小孔径高级球差,这类物镜一般采用两个双胶合透镜的组合,如图16-3所示,称为李斯特物镜;如果每个双胶合透镜分别校正轴向色差,即双胶合透镜的0=∑νϕ,这样整个物镜能同时校正轴向色差和 图16-3 李斯特物镜倍率色差;两个透镜组之间通常有较大的空气间隔,这是因为如果两个透镜组密接,则整个物镜组与一个密接薄透镜组相当,仍然只能校正两种单色像差,如果两个透镜组分离,则相当于由两个分离薄透镜组构成的薄透镜系统,最多可能校正四种单色像差,这就增加了系统校正像差的可能性,因此除了显微镜物镜中必须校正的球差和慧差以外,还有可能在某种程度上校正像散,以提高轴外物点的成像质量;对于球差和慧差也可以各自单独校正,但那样,每个双胶合透镜组在校正了球差、慧差之后,一般总要留有一定量的负像散,再加上系统的不可避免的场曲,使得像面弯曲加重;所以还是两个双胶合透镜的球差、慧差相互补偿为好,这样可以在整个物镜校正好球差、慧差的同时,产生一定量的正像散以补偿场曲;这种物镜可以应用“薄透镜系统初级像差理论”,象求解望远镜物镜那样用解析法求出其结构;也可以采用近年来发展起来的“配合法”进行设计;在前、后双胶合透镜分别校正色差的条件下,对前、后双胶合透镜选几种弯曲,求出球差、慧差值,作出前、后双胶合透镜各自的球差、慧差随弯曲而改变的曲线;在前、后双胶合透镜曲线上找出使前、后双胶合透镜球差、慧差相互补偿的弯曲;如果玻璃选择的恰当,总可以找出前、后双胶合透镜相互补偿的解;3 高倍消色差物镜这类物镜的倍率大约为⨯⨯60~40左右,数值孔径大约为8.0~6.0左右,这类物镜的结构如图16-4所示,称为阿米西物镜;它们可以看作是在李斯特物镜的基础上,加上一个或两个由无球差、无慧差的单会聚透镜而构成;所加的半球形透镜前片,一般第一面是平面,第二面是齐名面,即轴上物点的光线经过平面折射以后与光轴的交点位于第二面的齐名点上; 图16-4 阿米西物镜利用这种半球形透镜可以增大数值孔径;如图16-5所示,如果入射到平面上的光线的孔径角为1U 、经过平面折射后的像方孔径角为2/1U U =、经过等晕面第二面折射后的像方孔径角为/2U ,则第一面折射后,有: n U I n n I U 1/1/111/1sin sin sin sin =⋅== 对于第二面,等晕成像公式为:nn n I I U U 1sin sin sin sin 2/2/222/2=== 由此得到21/12/2sin sin sin sin n U n U n U U === 可见,显微镜物镜的后片能够接收的孔径角/2U ,实际上对于物体来说孔径角可以为1U ,这样,可以使显微镜物镜的后片的数值孔径增大到2n 倍; 图16-5 阿米西物镜中等晕透镜的作用在图16-4a 中,前片透镜是由一个齐名面和一个平面构成的,齐名面不产生球差和慧差,如果把物平面与前片的第一面平面重合,也不产生球差和慧差,但为了工作方便,实际物镜与物平面之间需要留有一定的间隙,这样,透镜的第一面就将产生少量的球差和慧差,它们可以由后面的两个双胶合透镜组进行补偿,前片的色差也同样需要后面的两个双胶合透镜组进行补偿;在图16-4b 中,第一个透镜是由一个齐名面和一个平面构成的,不产生球差和慧差;第二个透镜也是由一个齐名面和一个平面构成的,它的第一面产生的少量球差和慧差,以及两个透镜的色差,由后面的两个双胶合透镜组进行补偿;这种物镜的设计方法,一般是首先根据要求的倍率和数值孔径确定前组的结构,计算出它们的像差,作为后面两个双胶合透镜组的像差补偿要求,然后进行后组的设计;4 浸液物镜显微镜物镜的分辨率决定于其数值孔径;为了提高显微镜物镜的分辨率,除了增加孔径角U sin 外,还可以提高物方介质的折射率n ;普通显微镜,物点位于空气中,1=n ,其数值孔径U n NA sin ⋅=不可能大于1;为了提高数值孔径,可以在物体与物镜之间充以液体,使液体折射率与盖玻片折射率相近,这样就可以认为显微镜物方介质就是该液体,数值孔径表示式中的n 就是该液体的折射率,一般可达以上,这就可以大大提高了数值孔径;这种显微镜物镜的实际结构如图16-6所示,称为阿贝浸液物镜;第一片为盖玻片,盖在被观察的物体上面;盖玻片与前片之间充满油液,通常用杉木油,其折射率15.1=n ;其数值孔径可以达到3.1~25.1,倍率为⨯100;图16-6 阿贝油浸物镜二 复消色差物镜在一般的消色差显微镜物镜中,物镜的二级光谱色差随着倍率和数值孔径的提高越来越严重,因此在高倍的消色差显微镜物镜中二级光谱往往成为影响成像质量的主要因素,因为二级光谱对应的几何像差数值近似与物镜的焦距成正比,随着物镜倍率的增加,表面上二级光谱色差随着焦距的缩短而减小,但是一定的几何像差数值对应的波像差近似与数值孔径的平方成比例,因此总起来,随着倍率和数值孔径的提高,二级光谱色差所对应的波像差增大;因此在一些质量要求特别高的显微镜中,就要求校正二级光谱色差,称为复消色差物镜;在显微镜物镜中校正二级光谱色差通常采用特殊的光学材料,早期的复消色差物镜中都采用萤石氟化钙5.95,43385.1==νn ,它与一般重冕牌玻璃有相同的部分相对色散,同时具有足够的色散差和折射率差;复消色差物镜的结构一般比相同数值孔径的消色差物镜复杂,因为它要求孔径高级球差和色球差也应得到很好的校正;如图16-7为不同倍率和数值孔径的复消色差物镜的结构,图中划斜线的透镜就是由萤石做成的;由于萤石的工艺性和化学稳定性不好,同时晶体内部有内应力,因此目前很少采用,而改用FK 氟冕玻璃类和TK 特种冕玻璃类玻璃;它们结构同样比较复杂;复消色差物镜往往有较大的剩余倍率色差,要求与具有反号倍率色差的目镜配合使用,这样的专用目镜称为补偿目镜;近年,国际上出现了一种消倍率色差的所谓CF 物镜;这类物镜结构相当复杂,如图16-8为民主德国的CF 物镜;三 平像场物镜前面讲的所有物镜都没有校正场曲;对于高倍率的显微镜物镜,由于它的焦距很短,尽管它的视场不大,但仍然有严重的场曲存在,所以一般高倍显微镜物镜的清晰视场是十分有限的,只有在视场中心很小范围内才是成像清晰的;对于要求有较大的清晰视场的情况,如显微照相,就要求校正物镜的场曲和像散,主要校正匹兹万和;这样的显微镜物镜可以作到在较大的视场内像场较平,成像清晰,称为平像场物镜;校正场曲的方法主要是在靠近物面和像面的地方加入负光焦度,可以产生负的匹兹万和而对偏角影响不大;或者加入若干厚的弯月形透镜;由于显微镜物镜孔径角很大,再加上平像场要求,使得平像场物镜的结构特别复杂;平像场物镜的基本型式如图16-9所示;图16-7 复消色差物镜图16-8 民主德国的CF物镜图16-9 平像场物镜四 平场复消色差物镜在高级研究用显微镜中,既要求有较大的视场,又要求有优良的像质,平场复消色差物镜就是为了满足以上要求发展起来的;它是在平像场物镜中引入部分萤石代替冕牌玻璃;目前,由于氟冕玻璃等的问世,它有取代萤石氟化钙的趋势;平场复消色差物镜在色球差和二级光谱方面都得到较大改善,数值孔径也较普通物镜大;对波长从m μ434.0到m μ656.0光谱区域的像差校正;此类物镜最理想,它既有复消色差物镜的性能,又具有平像场物镜的优点,是目前显微镜发展的方向;如图16-10所示为民主德国蔡司的超广视野平场复消色差物镜的光学结构;图16-11是联邦德国莱茨的平场复消色差物镜系列的光学结构;图16-12为苏联平场复消色差物镜系列的光学结构;图16-13为日本奥林巴斯的平场复消色差物镜系列的光学结构;图16-10 民主德国蔡司平像场复消色差物镜图16-11 联邦德国莱茨平像场复消色差物镜图16-12 苏联平像场复消色差物镜图16-13 日本平像场复消色差物镜五 反射和折反射物镜反射和折反射显微镜物镜比折射式物镜有两个明显的优点:一是容易得到长的工作距离,可以有比焦距大几倍的工作距离;另一个优点是可以有比较宽的消色差谱线范围,并可在光谱的红外和紫外区工作;反射镜不产生色差,在红外和紫外区也可以工作;而对折射物镜,由于能透过红外和紫外的光学材料很少,难于设计出性能良好的物镜;在折反射物镜中,主要的光焦度由反射镜承担,再加上若干校正透镜校正反射镜的像差,这些校正透镜一般口径不大,可以采用特殊光学材料;反射和折反射物镜的缺点是存在中心栏光,入射光瞳为环形,使得物镜对于低对比度物体的分辨率下降;另一个缺点是反射面的加工要求高,物镜的装校困难;如图16-14是一种典型的反射式物镜,5.0=NA ,倍率⨯50,可以在紫外到红外波段范围内工作;图16-15是一种典型的折反射式物镜,5.0=NA ,倍率⨯40,工作距离为mm 18;图16-16是一种折反射式物镜,72.0=NA ,倍率⨯53,可以在紫外波段范围内工作;图16-14 反射式物镜图16-15 折反射式物镜图16-16 用于紫外波段的折反射式物镜§3 低倍消色差显微镜物镜设计低倍消色差显微镜物镜,一般倍率大约为⨯⨯4~3,数值孔径在1.0左右,对应的相对孔径大约为41左右;由于相对孔径不大,视场比较小,采用最简单的双胶合透镜作为物镜;只要求校正球差、慧差、轴向色差;一 低倍显微镜物镜的设计大体步骤1 由物镜的倍率β和物像之间的共轭距L 的要求,确定双胶合物镜的焦距/f 、物距l 、像距/l ;如图16-17所示,首先假定物镜为一个薄透镜;由图可以得到:/l l L +-=、l l /=β、l lf 111//-=由此,可以得到:1-=βL l ,L l L l ⋅-=+=1/ββ,L l l l l f ⋅--=-⋅=2///)1(ββ图16-17 低倍显微镜双胶合物镜的初始结构2 求P 、W 、ⅠC 的规化值∞P 、∞W 、ⅠC ;由于显微镜一般配备一组不同放大倍率的物镜和一组不同放大倍率的目镜,因此在设计显微镜物镜时,一般不能考虑物镜与目镜之间的像差补偿问题,而是分别进行校正,一般要求0=ⅠS 、0=ⅡS 、0=ⅠC ;这样,可以求出双胶合物镜的P 、W :0==hS P Ⅰ、0=⋅-=J P h S W p Ⅱ 因此P 、W 、ⅠC 的规化值为:0)(3=Φ⋅=h P P ,0)(2=Φ⋅=h WW ,02=Φ⋅=h C C ⅠⅠ 由此可以算出规化值∞P 、∞W:)25()25()14(211211μμ⋅+⋅+=⋅+⋅+-⋅⋅-=∞u u u W u P P )2()2(11μμ+⋅-=+⋅-=∞u u W W式中,lf l f h u u /1/11==Φ⋅= 另外,一般取7.0=μ;3 由∞P 、∞W求0P低倍显微镜物镜的双胶合透镜的形状大致是一个前面半径大后面半径小的双凸透镜,因此取火石玻璃在前冕牌玻璃在后较为有利,这样胶合面半径较大,一方面便于加工,另一方面可以减小高级像差;火石玻璃在前,则2.00=W ,因此:20)2.0(85.0-⨯-=∞∞WP P4 根据0P 和ⅠC 值选玻璃;可以从表中查到几对较好的玻璃组合,找到0P 、1ϕ、0Q 、0W ; 5 确定双胶合物镜形状系数Q 值35.200P P Q Q -±=∞,和67.100W W Q Q --=∞ 由前一个公式可以求出两个Q 值,选取与第二式求出的Q 值相近的一个,然后它们取平均,作为Q 值;6 由Q 、1ϕ值求出曲率半径1r 、2r 、3r 的规化值Q r +=121ϕ, Q n n r n r +-⋅=+-=11111112111ϕϕ, 11111111111221221121222233--+-⋅=---+=---=--==n Q n n n Q n r n r C r ϕϕϕϕϕ 7 恢复双胶合透镜曲率半径的实际值将得到的双胶合透镜的曲率半径乘上透镜的实际焦距/f ,得到曲率半径的实际值:/11f r R ⋅=、/22f r R ⋅=、/33f r R ⋅=8 对双胶合透镜加厚度9 验算像差物镜的结构得出后,即可以用光线光路计算的方法,计算此结构的像差,进行像质评价;如果像质不合格,可以对结构进行一定的修改,直至像质合格为止;图16-18 低倍显微镜双胶合物镜的像差计算在设计显微镜物镜时,计算像差通常按反方向光路进行,如图16-18所示;这样作的好处是,像距反向光路的物距一般为物镜焦距的若干倍,而物距反向光路的像距比较小;如果按正向光路计算像差,在修改像差过程中,由于透镜的焦距和主面位置的少量变化可能造成像距的大量改变,因而使倍率和共轭距都大大地偏离实际要求,有时甚至可能造成虚像;如果按反方向光路计算像差,在物距固定的情况下,透镜组的焦距和主面位置的少量变化,对倍率和共轭距影响很小,同时这样作还有利于提高像差的计算精度;10 缩放共轭距当物镜像质合格后,由于加入厚度及修改结构,其共轭距可能与要求值有所不同,此时需要进行共轭距缩放;即将双胶合物镜的各个曲率半径、中心厚度、边缘厚度乘以一个缩放系数K ,K 是所要求的共轭距与所求出的共轭距的比值;二 设计举例设计一个双胶合低倍消色差显微镜物镜;要求倍率3=β实际为3-=β,数值孔径1.0=NA ,共轭距mm L 180=; 1 求物距、像距、焦距45131801-=--=-=βL l , 135451801/=-=⋅-=+=L l L l ββ,75.331354513545)1(2///=--⨯-=⋅--=-⋅=L l l l l f ββ2 求∞P 、∞W 、ⅠC75.04575.33/1/11-=-===Φ⋅=l f l f h u u取7.0=μ,则:85.2)25()25()14(211211=⋅+⋅+=⋅+⋅+-⋅⋅-=∞μμu u u W u P P 025.2)2()2(11=+⋅-=+⋅-=∞μμu u W W 0=ⅠC 3 求0P 值选择火石玻璃在前,则02.0)2.0025.2(85.085.2)2.0(85.0220=-⨯-=-⨯-=∞∞WP P4 根据0P 值ⅠC ,选择玻璃对根据02.00=P 、0=ⅠC ,查表,选玻璃组合91K ZF -,其对应于0=ⅠC 的062.00=P ,与要求的接近,而且9K 和2ZF 为常用玻璃;同时查得0441.50=Q 、123.11-=ϕ、6725.11=n 、5163.12=n 、234.00=W 5 确定双胶合物镜形状系数Q 值:972.367.1234.0025.20441.567.100=--=--=∞W W Q Q6 由Q 、1ϕ值求出曲率半径1r 、2r 、3r 的规化值: 849.2972.3123.1112=+-=+=Q r ϕ114.1849.216475.1123.11112111=+--=+-=r n r ϕ263.115163.1123.11849.21112223-=-+-=--=n r r ϕ 7 恢复双胶合透镜曲率半径的实际值:将得到的双胶合透镜的曲率半径乘上透镜的实际焦距mm f75.33/=,得到曲率半径的实际值:30.30114.175.33/11==⋅=f r R85.11849.275.33/22==⋅=f r R72.26263.175.33/33-=-=⋅=f r R8 透镜加厚度根据求得的半径和通光口径的要求,确定两个透镜的厚度: 11=d ,5.32=d 9 验算像差几何像差的计算列于下表: h /LA /SC /FC L ∆--- 这一结果表明,球差、轴向色差尚未校正好,需要进行微量校正;校正的结果为: 22.301=R ,1.122=R ,5.263-=R ,11=d ,5.32=d ,932.33/=f ,47.43/=l10 缩放共轭距根据加上透镜厚度后的数据,计算得到共轭距变化为97.18247.430.15.3135/21=+++=+++-=l d d l L ,得到缩放因子:984.097.182180==K缩放后,各个折射面的曲率半径为74.291=r 、91.112=r 、08.263-=r ;§4 中倍消色差显微镜物镜设计中倍消色差显微镜物镜通常由两个分离的双胶合透镜组成,这类物镜也称之为李斯特Lister 物镜,它的倍率在⨯⨯10~6之间,数值孔径NA 为3.0~2.0;这种物镜的像差校正方式通常有两种;第一种是两个双胶合透镜各自单独校正球差、慧差和色差,这种校正方案的优点是:两个双胶合透镜组合在一起则为一个中倍物镜,移去—个双胶合透镜后可用作低倍显微物镜使用;按这种方案校正的物镜的像散和场曲无法校正;另一种校正方案是两个双胶合透镜的像差不是单独校正的;为了校正像散,两个双胶合透镜各有一定量的球差和慧差当然二者合起来还是校正球差和慧差的;利用这些球差、慧差以及两透镜的间隔来校正像散,很显然,这种结构可以消像散,成像质量较高,但对透镜间隔的变化比较敏感;中倍消色差显微镜物镜的设计也是建立在薄透镜系统的初级像差理论的基础上,利用初级像差公式求解初始结构;不过能够满足初级像差要求的解往往很多,这就要在可能的解中进行选择,找出高级像差较小的结构,计算实际像差,进行像差微量校正;由于整个系统是由两个分离的薄透镜组构成的,由此就产生了一个如何确定每个透镜组的光焦度和它们之间的间隔问题;在显微镜中为了保证物镜和目镜的可更换性,物镜和目镜必须采取分别校正像差的方式进行设计,即要求各种像差校正到零;由于显微物镜倍率较高,像距远大于物距,显微物镜的设计通常采用反向光路方式,即把像方的量当作物方的量来处理,如图16-19所示;李斯特物镜两个双胶合透镜光焦度分配的原则通常是使每个双胶合透镜产生的偏角相等或者使后组的偏角略大于前组;李斯特物镜的光阑通常放在第一个双胶合透镜上;当两个双胶合透镜相互补消球差和慧差时,两个双胶合透镜的间隔大致和物镜的总焦距相等;第一个双胶合的焦距约为物镜焦距的二倍;第二个双胶合的焦距大致和物镜的总焦距相等;图16-19 李斯特物镜设计一 设计方法在给定显微镜物镜的数值孔径、倍率、共轭距、线视场的条件下,物镜的设计步骤如下: 1 计算外部尺寸由于显微镜物镜的设计是反向光路,可以由数值孔径定出出射光线的孔径角NA u =/2,因此,物方孔径角1u 为:β/21u u =总偏角为:1/2221121u u h h u u u -=Φ⋅+Φ⋅=∆+∆=∆式中,111Φ⋅=∆h u 为第一块透镜所负担的偏角,222Φ⋅=∆h u 为第二块透镜所负担的偏角;这两个偏角需要设计者首先确定,一般可以1112222.12.1Φ⋅=∆=Φ⋅=∆h u h u ,这样,就可以计算出1u ∆和2u ∆;由1/11u u u -=∆,可以得到11/12u u u u +∆==由/l l ⋅=β反向光路和l l L -=/近似,得到物距l 和像距/l ,由此得到第一近轴光线在两个薄透镜上的入射高度:11u l h ⋅=,/2/2u l h ⋅=得到光焦度分配:111h u ∆=Φ,222h u ∆=Φ由图16-19,可以得到:11/1u u u ∆+=因此,可以得到两个透镜之间的间隔:/121u h h d -=给定的线视场,就是反向光路的像高/2y ,由此得到反向光路的物高:/21y y ⋅=β由此可以得到拉赫不变量:/2111y y u n J ⋅=⋅⋅=β由于入射光瞳在第一块透镜处,所以01=p l ,01=p h ;由图16-19得到12p p u u = 212p p p u d h h ⋅-=这样,得到物面全部的外部参数:1Φ、2Φ、1h 、2h 、1p h 、2p h 、1u 、2u 、J ; 2 确定像差校正方程由于要使中倍显徼镜物镜在校正了球差、彗差、像散,而且两块透镜的像差互补,则221121=⋅+⋅=⋅=∑P h P h P h S Ⅰ∑∑=⋅+⋅+⋅+⋅=⋅+⋅=21212211210W J W J P h P h W J P h S p p p Ⅱ2222221222222222122221112221112121221=Φ⋅+Φ⋅+⋅⋅+⋅=Φ⋅+Φ⋅+⋅⋅+⋅⋅+⋅+⋅=Φ⋅+⋅⋅+⋅=∑∑∑J J W h h J P h h J J W h h J W h h J P h h P h h J W hh J P hh S p p p p p p p p Ⅲ得到有关1P 、2P 、1W 、2W 的方程组;另外,两个双胶合透镜分别校正色差,则01=ⅠC ,02=ⅠC ;3 确定第二块透镜的结构以上三个方程式中共有四个未知数,因此存在无限多个解,另外,最后一个方程式中只包含2P 、2W ,与1P 、1W 、无关,因此在上述偏角分配和空气间隔确定的情况下,系统的消像散条件只与第二个透镜组的结构有关,要使系统能够校正像散,则必须使这一方程式有解;把2P 、2W 、2u 规化,32222)(Φ⋅=h P P ,22222)(Φ⋅=h W W ,2222Φ⋅=h u u 代入前面公式整理以后得:02212=+⋅+A W A P再由)2(222μ+⋅+=∞u W W ,)23()14(222222μ+⋅-+⋅+=∞∞u W u P P得到方程02212=+⋅+∞∞B W B P利用∞2P 、∞2W 之间的关系:。

消色差胶合物镜课程设计

消色差胶合物镜课程设计

消色差胶合物镜课程设计一、课程目标知识目标:1. 学生能理解消色差胶合物镜的基本原理,掌握其结构特点及工作原理。

2. 学生能掌握消色差胶合物镜在光学仪器中的应用,了解其优势及局限性。

3. 学生能了解消色差胶合物镜的制作过程,掌握相关材料及工艺。

技能目标:1. 学生能运用所学知识分析消色差胶合物镜的性能,进行简单的光学系统设计。

2. 学生能运用数学和物理知识解决消色差胶合物镜相关的问题,具备一定的实际问题解决能力。

3. 学生能通过实际操作,掌握消色差胶合物镜的组装和调试方法。

情感态度价值观目标:1. 学生能认识到消色差胶合物镜在科学技术发展中的重要作用,增强对科学技术的兴趣和热爱。

2. 学生在学习过程中,培养团队合作意识,学会互相交流、分享经验。

3. 学生在探索消色差胶合物镜相关知识的过程中,培养勇于探究、严谨治学的科学态度。

课程性质:本课程属于物理光学领域,以理论教学和实践操作相结合的方式进行。

学生特点:学生处于高中年级,具有一定的物理和数学基础,对光学知识有一定的了解,但缺乏深入的研究。

教学要求:结合学生特点,注重理论与实践相结合,以实际应用为导向,培养学生的动手能力和实际问题解决能力。

在教学过程中,注重启发式教学,引导学生主动探究、积极思考。

通过本课程的学习,使学生达到上述课程目标,为后续相关课程的学习打下坚实基础。

二、教学内容1. 消色差胶合物镜的基本原理- 光学基础知识回顾:光的传播、折射、反射等- 消色差原理:色差的产生与消除方法2. 消色差胶合物镜的结构与性能- 物镜类型及其特点:普通物镜、消色差物镜、复消色差物镜- 消色差胶合物镜的设计原理:材料选择、光学性能分析3. 消色差胶合物镜的应用- 在光学仪器中的应用:显微镜、望远镜、照相机等- 优势与局限性:与其他类型物镜的比较4. 消色差胶合物镜的制作- 制作材料:光学玻璃、光学树脂等- 制作工艺:研磨、抛光、胶合等5. 实践操作- 消色差胶合物镜的组装与调试- 光学系统设计:基于消色差胶合物镜的简单光学系统设计6. 教学进度安排- 理论教学:共计8课时,分配如下:第1-2课时:光学基础知识回顾、消色差原理第3-4课时:消色差胶合物镜的结构与性能第5-6课时:消色差胶合物镜的应用、制作第7-8课时:实践操作、总结与评价- 实践操作:共计4课时,安排在理论教学之后教学内容根据课程目标进行选择和组织,确保科学性和系统性。

近紫外-可见光宽波段复消色差显微物镜设计

近紫外-可见光宽波段复消色差显微物镜设计

近紫外-可见光宽波段复消色差显微物镜设计陈姣;焦明印;常伟军;康文莉;胡博;张凤娟;崔海云【摘要】A customized microscope objective for near ultraviolet (UV)-visible spectrum was designed, which was used to observe the image of nuclear fusion irradiated by laser. The operation wavelength was 300 nm~500 nm, the magnification was 10* and the numerical aperture (NA) was 0.3. The transmission-mode structure was established in the microscope objective, by theoretical calculation with PW method and optimization with CODE-V, the apochromatism was achieved. Thus, the problems such as difficult aberration correction and low efficiency of optical system, resulted from the few kinds of UV optical materials and low refractive index, could be solved.%设计了波段300 nm~500 nm,放大倍率为10×,NA=0.3的近紫外-可见光显微物镜,用于观测激光照射核聚变的成像过程.该系统采用透射式结构,通过P、W设计方法和CODE-V软件的优化,实现了系统的复消色差,较好地解决了紫外光学材料种类少、折射率低带来的像差校正困难和光学系统效率不高的问题.【期刊名称】《应用光学》【年(卷),期】2011(032)006【总页数】5页(P1098-1102)【关键词】复消色差;近紫外-可见光;显微物镜;PW法【作者】陈姣;焦明印;常伟军;康文莉;胡博;张凤娟;崔海云【作者单位】西安应用光学研究所,陕西西安710065;西安应用光学研究所,陕西西安710065;西安应用光学研究所,陕西西安710065;西安应用光学研究所,陕西西安710065;西安应用光学研究所,陕西西安710065;西安应用光学研究所,陕西西安710065;西安应用光学研究所,陕西西安710065【正文语种】中文【中图分类】TN202;TH70引言激光照射核聚变是目前普遍采用的一种人工可控核聚变技术,该核聚变在300nm~500nm波段范围的发光最好,易于观测,在实验中迫切需要设计一个复消色差的近紫外-可见光显微物镜,对核聚变过程中微小物质的变化情况进行光学放大成像并实时观测。

显微物镜设计

显微物镜设计

图中有斜线的透镜,就是由萤石做成的。由于萤石的工 艺性和化学稳定性不好,同时晶体内部有应力,目前已很少 采用,而改用FK类玻璃做正透镜,用TF类玻璃做负透镜,它 们的结构往往更复杂。
3.平像场物镜
要求显微物镜能在一个像平面上清晰成像,这就要 求物镜校正场曲、像散、垂轴色差等各种轴外像差, 这样的显微物镜称为“平像场物镜”。
2.显微物镜设计中应校正的像差
根据显微物镜光学特性的特点,它的视场小,而且
焦距短,因此设计显微镜物镜主要校正轴上点的像
差和小视场的像差:球差 L、' 轴向色差
差SC’,与望远物镜相似。
和L'F正C 弦
但是对较高倍率的显微物镜,由于数值孔径加大,相 对孔径比望远物镜大得多,因此除了校正这三种像差 的边缘像差而外,还必须同时校正它们的孔径高级像 差,如孔径高级球差、色球差、高级正弦差。
可见,对于显微物镜来说,倍率越高,要求物镜 的数值孔径越大。
例 如 一 个 3 × 的 显 微 物 镜 , NA=0.1;10× 的 显 微 物 镜
NA=0.25~0.4。对倍率较高的显微物镜NA取得比公式小,
对应的出瞳直径D’将按比例下降,小于1mm。
数值孔径NA和相对孔径 D 之间近似符合以下关系:
显微镜分类:
有限筒长
显微镜
无限筒长
有限筒长显微物镜:物体通过物镜成一个实 像,位在目镜的焦面上,然后通过目镜成像 在无限远供人眼观察。
无限筒长显微物镜:被观察物体通过物镜以 后,成在无限远,在物镜的后面,另有一固 定不变的镜筒透镜,再把像成在目镜的焦面 上。
镜筒透镜的焦距,我国规定为250mm。 物镜的倍率按与镜筒透镜的组合倍率计 算:
对无限筒长的显微镜来说,镜筒透镜(f’=250mm)的

消色差显微镜的设计及性能分析

消色差显微镜的设计及性能分析

消⾊差显微镜的设计及性能分析⾥仁学院消⾊差显微镜的设计及性能分析2017年1⽉13⽇摘要为解决普通⽣物显微物镜视场⼩、场曲和⾊差严重的问题,本⽂利⽤光学软件ZEMAX设计了⼀款消⾊差显微物镜,通过合理的结构优化、光焦度分配及材料选择,使该物镜具有⼤视场、⾼数值孔径、平场复消⾊差的特点。

消⾊差物镜是常见的物镜,外壳上常有"Ach"字样,这类物镜仅能校正轴上点的位置⾊差(红、蓝⼆⾊)和球差(黄绿光)以及消除近轴点慧差;不能校正其它⾊光的⾊差和球差,且场曲很⼤。

关键词:显微镜消⾊差物镜 ZEMAX⽬录⼀.引⾔…………………………………………………………错误!未定义书签。

1.1国内外研究状况 (1)1.2研究设计⽬的 (3)⼆.⽅案设计 (3)2.1设计原理 (3)2.2器件选择与及各参数计算 (4)2.3原始系统参数输⼊及像质评价 (6)2.4利⽤ZEMAX做像差优化设计…………………………错误!未定义书签。

1三. 总结………………………………………………………错误!未定义书签。

3参考⽂献………………………………………………………错误!未定义书签。

4⼀.引⾔1.1国内外研究状况显微技术在各个领域发挥了重要的作⽤,⾄今显微镜仍⼴泛应⽤于科学领域,应⽤前景很好,在物质微⼩区域进⾏化学成分分析、显微形貌察、微观观结构测定等⽅⾯都起着重要的作⽤。

最初的显微镜产⽣于⼗六世纪末期,17 世纪中期,英国科学家虎克制做了最早的复式显微镜在⽣理学研究⽅⾯有重⼤突破[1],1684年惠更斯设计了现今仍在使⽤的⽣物显微镜,当时的显微镜物镜没有校正像差, 镜径⼜⼩,球⾯像差和⾊像差严重。

在复式显微镜发明之后的两个世纪中,尽管许多科学家和光学制造商作了许多的努⼒,他们⽤不同透镜及不同光阑的组合进⾏了种种尝试,却收效甚微[2]。

1824年法国物理学家塞利格提出了⼀个为⾼倍显微镜消⾊差的⽅法即把⼏个低倍消⾊差物镜⽤螺旋推动以联合使⽤,这样就可避免制造⼗分短的焦距的物镜⽽⼜能得到较⾼倍率的消⾊差物镜。

中倍消色差物镜设计

中倍消色差物镜设计

中倍消色差物镜设计摘要本次课程设计着重于用ZEMAX软件实现消色差显微物镜的设计。

ZEMAX是一个用来模拟、分析和辅助设计光学系统的软件,其界面简单易用,稍加练习就能实现互动设计。

此次所设计的物镜由两个双胶合组构成,每个双胶合组分别消色差,除了必须校正的球差和彗差以外还校正了象散,提高轴外物点的成像质量。

本文采用PW法进行显微物镜的初始结构计算,ZEMAX软件仿真并优化,所得结果满足要求。

关键词 ZEMAX PW法消色差显微物镜目录一、设计要求...................................................................... 错误!未定义书签。

二、PW法求解初始结构................................................... 错误!未定义书签。

2.1 物镜系统外部参数确定..................................... 错误!未定义书签。

2.2 初级像差求解................................................... 错误!未定义书签。

三、ZEMAX仿真及优化 .................................................. 错误!未定义书签。

四、设计体会...................................................................... 错误!未定义书签。

五、参考文献...................................................................... 错误!未定义书签。

一、设计要求要求β=-10⨯ NA=0.21,共轭距离L=210。

要求物镜本身校正球差、慧差、色差;入瞳位置在物镜上。

BX2M_MX51_中文样本

BX2M_MX51_中文样本

金相显微镜BX2M/MX51完美灵活的显微镜性能,确保多种检验观察法的卓越成效。

BX2M*/MX51是唯一具备载物台在XY方向上的移动距离从50mm到150mm功能的显微镜组。

突出的UIS2无限远校正光学系统特性。

为所有检验观察法需求提供出色的图像清晰度和极高的对比度。

便于组装丰富多彩的附件,确保极其灵活的系统多用性布局合理适于超群的操作。

推出与镜臂合为一体的反射光照明装置。

* BX2M系列包括BX51(M), BX41M-LED, BX51-IR, BXFM(S)等。

MX51BX51E X C E L L E N T O P T I C S新一代UIS2光学系统,采用波前像差控制技术确保了世界最高等级的成像。

一个使用激光干涉仪测量波面的3D显示例子。

透镜表面质量越好,像差的校正越完全。

UIS2物镜和传统物镜的色温对比图。

UIS2物镜的色温在一个非常接近理想白色阈值的色温范围内。

■色温对比UIS2UIS理想白色阈值忠实再现样品的自然色彩。

UIS2物镜实现了自然色彩高度再现,严格挑选高透过率的镜片和更先进的镀膜技术来实现在整个超宽波段波长的高透过率。

另外,整个光学系统包括特殊设计的结像透镜来保证能够获得清晰的再现自然色彩的数字图象。

传统图象UIS2 图象UIS2物镜的卓越同轴性。

在高倍的半复消色差UIS2物镜中,同轴性得到更高提升,多个物镜之间的图像对中性能完善,使操作更加快速和无疲劳。

* 50x或更高倍数的消除在极低放大倍数观察下的亮斑。

当在极低放大倍数下观察低反射率试样时,亮斑会阻碍精准的观察。

在UIS2低倍观察里,一种减偏器安装在物镜的末端来消除亮斑,在结合使用起偏器和检偏器后可以获得清晰和高对比度的图象。

* 1.25x和2.5x物镜可以提供MPLFLN1.25xUIS2亮斑无减偏器UIS2图象传统图象■亮斑去除原理概念图检偏器起偏器物镜减偏器试样从物镜表面反射回来的光线是线偏振光(如图示),它能被处于十字交叉位置的检偏器消除并且不会作用到图像上。

二元光学折_衍混合消色差望远物镜设计

二元光学折_衍混合消色差望远物镜设计

( 11)
( 12)
而一般透镜的复透过率函数为 &( r ) = ex p - j 2% r = exp - j 2% ! r 2 = ex p( j 2 % a1 r 2 ) 2f 2
2
( 13) ( 14) ( 15)
所以 和 根据平凸薄透镜的初级像差公式 y 4∃3 ref 4 -
a1 = -
) y = - 8a2
m iddle
y
m iddle
long
= S 1m iddle
1
dif
( 17)
若折射透镜的球差为 ∋ l′ , 为了校正球差而产生的色球差为 1 ∋l′ ∋ l′ s hortlong =
dif
( 18)
从 ( 17) 式可以看出 , 色球差与球差的大小成正比 , 与 Abbe 数成反比, 而衍射面的 Abbe 数 一般比较小 , 因此由于校正球差又带来了色球差 , 为了使球差和色球差取得平衡 , 应留有部分 色差, 所以方程( 8) 式应作一些改进 。 ! ref + ! dif = ! total ! ref
引 言
随着对光学系统性能要求的进一步提高, 人们逐渐从传统的全折射光学元件过渡到折 / 衍 混合型光学元件。衍射光学元件一个突出的优点是 , 具有较多的自由度和较轻的重量 , 可以用 一种或很少的几种材料即可实现消色差和校正单色象差 , 因此是高质量的光学元件。 本文主要 讨论折 / 衍混合望远物镜及其消色差特性。
=
nm iddle - 1 = ns hort - nlong
m iddle s hort
-
long
( 6)
从 ( 6) 式可以看出 , 衍射光学元件 Abbe 数为负值 , 不同于折射光学元件的正 Abbe 数。

10倍消色差李斯特显微物镜物设计选题背景

10倍消色差李斯特显微物镜物设计选题背景

10倍消色差显微物镜是一种高性能的光学仪器,它利用光学原理来放大微小的物体,使其能够被肉眼观察到。

这种显微物镜的设计需要考虑诸多因素,包括消色差、分辨率、对比度等,以确保观察到的图像清晰、准确。

而李斯特则是一位著名的光学工程师和物镜设计师,他对10倍消色差显微物镜的设计贡献良多。

李斯特显微物镜的选择背景十分广泛,涉及生物学、医学、材料学、地质学等多个领域。

在生物学领域,科研人员常常需要观察细胞、组织等微小结构,以研究生命现象和生物多样性。

而在医学领域,显微镜在临床诊断、病理学分析等方面也有着重要的应用。

在材料学和地质学领域,显微镜则可以帮助科研人员观察材料的晶体结构、岩石的组成等,从而揭示其性质和成因。

由于10倍消色差显微物镜的设计对观察结果的影响非常大,因此选择合适的显微物镜成为了研究人员们需要仔细考量的问题。

李斯特的物镜设计以其优秀的性能和精准的制作工艺而著称,因此在相关领域被广泛使用和推崇。

在选题背景中,我们不仅需要考虑李斯特显微物镜的性能指标,还需要结合具体的研究对象和实验需求来综合考虑。

对于生物学研究者来说,观察活细胞的过程中需要考虑细胞的透明度和对比度,因此李斯特显微物镜的消色差性能就尤为重要。

而对于地质学研究者来说,需要观察微小晶体和矿物颗粒的结构,因此物镜的分辨率和放大倍数则显得尤为重要。

选取李斯特显微物镜的设计需要综合考虑多个因素,并根据具体应用场景来进行权衡和取舍。

只有在深入理解研究对象和实验需求的基础上,才能选择到最优秀的显微物镜,从而获得准确、清晰的观察结果。

在撰写这篇文章的过程中,我深刻体会到了李斯特显微物镜在科研和医学领域的重要性。

其优秀的设计和性能不仅帮助科研人员观察微小结构和微观现象,还推动了相关领域的发展和突破。

正是由于这些优秀的显微物镜,才使得我们能够更深入地理解生命的奥秘、物质的构成和地质的起源。

我认为李斯特显微物镜的设计选题背景至关重要,它直接关系到科学研究的深度和广度,也关系到人类对世界的认知和理解。

基于ZAMX仿真的显微物镜设计方法

基于ZAMX仿真的显微物镜设计方法

第24期2019年8月No.24August ,2019基于ZAMX 仿真的显微物镜设计方法江苏科技信息Jiangsu Science &Technology Information张云哲,张旭,钟晓康,韩飞宇(西安文理学院,陕西西安710065)基金项目:陕西省教育厅专项科研计划项目;项目名称:基于光场调控的光子带隙多波混频理论与实验研究;项目编号:18JK1154。

西安市科技计划项目;项目名称:基于铷原子参量放大涡旋光全光开关的研究;项目编号:2017CGWL07。

作者简介:张云哲(1982—),男,陕西西安人,讲师,博士;研究方向:光电子方向。

摘要:文章应用ZEMAX 光学软件,设计符合目标要求的显微镜物镜光学系统。

首要计算光学系统的初始结构参数,在此基础上进行数据微调;其次在该初始结构参数之下,进行像质分析,比如光线扇形图(Ray Fan )、点列图(Spot Diagram )、光学传递函数(MTF ),分析出来的图形好坏决定了是否要继续对光路系统进行优化;再次就是光路仿真图的优化过程,在反复的优化过程中,判断该光路系统是否满足设计要求,能够消除球差、轴向色差以及正弧差。

经过外形尺寸计算和ZEMAX 仿真,达到了显微镜的设计参数要求并且像差合理。

关键词:显微物镜;ZEMAX ;光学系统中图分类号:O439文献标志码:A 1国内外发展现状显微镜的发明是在17世纪晚期,发明这台显微镜的是荷兰发明家列文虎克,以至于后来人们尊称他为“显微镜先驱人物”。

随着显微镜的诞生[1],人们在18世纪又发明了复式显微镜,简单的理解这类显微镜利用的显微镜的镜片数目超过一个,因而,这种复式显微镜一个镜片下的图像可以接着被另一个镜片放大,更便于人们观察。

在显微镜发明初期,由于使用的玻璃的质量,镜片的形状存在很多的瑕疵,导致人们在显微镜中看到的物体形状是不规范的、比较弯曲的。

一直到19世纪中期,显微镜技术才得到了飞跃性的提升,并且逐渐有了现代显微镜应该具备的特性[1-3]。

CODEV_显微物镜的设计

CODEV_显微物镜的设计

MTF
2010-6-12
显微镜物镜的设计
22
40X再进一步
2010-6-12
显微镜物镜的设计
23
新的MTF
2010-6-12
显微镜物镜的设计
24
由40过渡到60X
2010-6-12
显微镜物镜的设计
25
60X结构图
2010-6-12
显微镜物镜的设计
26
60X的MTF
2010-6-12
显微镜物镜的设计
2010-6-12 显微镜物镜的设计 3
显微镜物镜系列的特性分析
• 显微镜物镜基本参数及其对应的光学性能
倍率 NA 眼睛所能分开的两点 间距(明视距离) 线对/mm 景深(um) 工作距离(mm) 10X 0.25 0.00112 446 8 6.5 20X 0.50 0.00056 892 1.6 3.2 40X 0.65 0.000431 1160 0.76 0.48 60X 0.8-0.85 0.00035 1428 0.41 0.25 100X 1.25-1.50 0.000224 2232 0.16 0.1
2010-6-12 显微镜物镜的设计 5
2010-6-12
显微镜物镜的设计
利用荧石实现复消色差 6
4X物镜基本设计要求
• 低倍消色差显微物镜的设计:结构最简单,使用最广 泛,对轴上点校正像差并满足正弦条件,同时承担的 偏角delta u=u’-u≤0.15 • 4×, NA=0.10, • 设计的共轭距=195mm, • 物方线视场18/4=4.5mm, • 可见光, • 玻璃用BK7,SF2,
2010-6-12 显微镜物镜的设计 15
从4X直接过渡到10X

消色差显微镜的设计及性能 分析

消色差显微镜的设计及性能 分析

里仁学院消色差显微镜的设计及性能分析2017年1月13日摘要为解决普通生物显微物镜视场小、场曲和色差严重的问题,本文利用光学软件ZEMAX设计了一款消色差显微物镜,通过合理的结构优化、光焦度分配及材料选择,使该物镜具有大视场、高数值孔径、平场复消色差的特点。

消色差物镜是常见的物镜,外壳上常有"Ach"字样,这类物镜仅能校正轴上点的位置色差(红、蓝二色)和球差(黄绿光)以及消除近轴点慧差;不能校正其它色光的色差和球差,且场曲很大。

关键词:显微镜消色差物镜 ZEMAX目录一.引言…………………………………………………………错误!未定义书签。

1.1国内外研究状况 (1)1.2研究设计目的 (3)二.方案设计 (3)2.1设计原理 (3)2.2器件选择与及各参数计算 (4)2.3原始系统参数输入及像质评价 (6)2.4利用ZEMAX做像差优化设计…………………………错误!未定义书签。

1三. 总结………………………………………………………错误!未定义书签。

3参考文献………………………………………………………错误!未定义书签。

4一.引言1.1国内外研究状况显微技术在各个领域发挥了重要的作用,至今显微镜仍广泛应用于科学领域,应用前景很好,在物质微小区域进行化学成分分析、显微形貌察、微观观结构测定等方面都起着重要的作用。

最初的显微镜产生于十六世纪末期,17 世纪中期,英国科学家虎克制做了最早的复式显微镜在生理学研究方面有重大突破[1],1684年惠更斯设计了现今仍在使用的生物显微镜,当时的显微镜物镜没有校正像差, 镜径又小,球面像差和色像差严重。

在复式显微镜发明之后的两个世纪中,尽管许多科学家和光学制造商作了许多的努力,他们用不同透镜及不同光阑的组合进行了种种尝试,却收效甚微[2]。

1824年法国物理学家塞利格提出了一个为高倍显微镜消色差的方法即把几个低倍消色差物镜用螺旋推动以联合使用,这样就可避免制造十分短的焦距的物镜而又能得到较高倍率的消色差物镜。

消色差显微物镜的设计

消色差显微物镜的设计

Chapter 66.1 消色差显微物镜的设计设计一个消色差显微物镜,光学特性要求如下:4,0.12NA β⨯=-=,共轭距190L mm =。

6.1.1 求物镜的焦距、物距和像距根据设计要求共轭距为190mm ,考虑到透镜组有一定主面间隔,我们取185L mm =, 4β=-代入上式得物距l 和像距'l 分别为:设计显微物镜时,通常按反向光路进行设计。

因为进行系统的像差计算时,物距l 是固定的,在修改系统结构时,透镜的主面位置可能发生改变,上面计算出来的物平面到主面的距离随之改变,当按正向光路计算像差时,由于||1β>,轴向放大率则更大(2αβ=)。

因此共轭距和物镜的倍率将产生大的改变,偏离了物镜的光学特性要求。

如果按反向光路计算,对应的垂轴放大率||1β<,轴向放大率则更小,这样就能使共轭距和倍率变化很小。

反向光路对系统的光学特性要求为:6.1.2 原始系统结构参数的初级像差求解(1)根据像差要求,求出P,W,C由于显微镜的物镜和目镜都要互换使用,因此设计显微镜的物镜和目镜时,一般都不考虑它们之间像差的相互补偿,而采取分别独立校正,所以要求物镜的球差,正弦2'(1)f L ββ-=-2(4)'18529.6[1(4)]f mm --=⨯=--11'(1)29.6(1)374l f mm β=--=-⨯+=-'4(37)148l l mmβ==-⨯-= 10.12148,'37,0.25,sin 0.0344l mm l U β=-===-==---差和轴向色差都等于零,即要求0C S S S I II I ===根据薄透镜系统的初级相差公式,对单个薄透镜系统有0S hP I ==0z S h P JW II =-=20C S h C I ==由以上3个方程式很容易看到P,W,C 的解为:0P W C ===(2)将P,W,C 归化成_________,,P W C ∞∞首先对h ϕ进行归化,由于0P W C ===,因此_________0P W C ===。

简单光学镜头优化设计_——_-5倍显微物镜的优化设计

简单光学镜头优化设计_——_-5倍显微物镜的优化设计

简单光学镜头优化设计_——_-5倍显微物镜的优化设计率和阿贝数;像差系数的下标 p 表示该系数是属于棱镜的。

2、解消像差方程:设用物镜的初级像差去平衡棱镜的初级像差,附录 C 的公式,有S I hP SIpShPJWSII p IIp 2C I h CIp式中, SI 、 SII 和 CI 分别是希望物镜具有的初级球差系数、初级彗差系数和初级位置色差系数;h 和 hp 分别是轴上点满孔径近轴光线及最大视场近轴光线在物镜上的投射高度;J 是物镜的光学不变量,它们的值可已知数据得到,它们分别为:h u1 (l1 -d -d 2 ) ( ) ( ) hp 0J nyu1 1( ) ( )将 SIp 、 SIIp 、 CIp 及 h 、 hp 、 J 值代入式得:65P 10 , W 10C规化至、第步将和3 1 P W h 1I104 mm附录 D 提供的式、式和式,有P 4 P ( h)3 10W 3 W ( h)2 10I hCIC24 10u1 1hu其中,是物镜的光焦度, 1/ f 。

4、第 2 步将 P 和W 规化到无限远附录 D 提供的式有2P P u1 (4W 1) u1 (3 2 )W W u1 (2 )将已得出的 P 、W 和 u1 值代入得 3P 10 1 W 10 5、求 P0附录 D 提供的式有2 2P0 P (W W0 ) P (W )其中,对于冕牌玻璃在前的玻璃对,W0 ;对于火石玻璃在前的玻璃对, W0 。

这里取它们的平均值 W0 。

6、选物镜玻璃对据已得的 CI 和 P0 数据,在附录 F 的双胶薄透镜P0 、 Q0 表中找出物镜的玻璃对及相关数据。

现选出 5 对玻璃对,以资比较。

第 1 对玻璃对为,这是冕牌玻璃在前的玻璃对,其中BaK7 的折射率和阿贝数分别为 n1 , 1 ; ZF3 的折射率和阿贝数分别为n ,2 。

这对玻璃,当 CI 0 时, P0 , Q0 。

消色差的近紫外-可见光广角物镜设计

消色差的近紫外-可见光广角物镜设计

消色差的近紫外-可见光广角物镜设计
白清兰;苗兴华
【期刊名称】《光子学报》
【年(卷),期】2004(33)11
【摘要】光学材料在紫外波段色散大选择少而使得光学系统在紫外波段色差校正变得困难,设计时在反远距的结构形式中引入一组准无光焦度的镜组以平衡整个系统的色差,并讨论了几种光学材料在紫外波段的特性,给出了一个70°视场角,焦距9.5mm。

【总页数】5页(P1331-1335)
【关键词】光学系统;紫外;色差
【作者】白清兰;苗兴华
【作者单位】中国科学院西安精密光学机械研究所
【正文语种】中文
【中图分类】O435
【相关文献】
1.大相对孔径折射式复消色差天文望远物镜设计 [J], 李利;吴平;马鹤
2.可见近红外宽波段复消色差高光谱物镜设计 [J], 桂立;丁学专;赵航斌;郝世菁;姚金军;刘银年
3.N.A.0.75平场复消色差显微物镜光学设计 [J], 薛金来;巩岩;李佃蒙
4.近紫外-可见光宽波段复消色差显微物镜设计 [J], 陈姣;焦明印;常伟军;康文莉;胡
博;张凤娟;崔海云
5.像方远心的消色差变焦物镜设计 [J], 王旭;胡源;李鹏达;李禹衡;王志坚
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Chapter 6
6.1 消色差显微物镜的设计
设计一个消色差显微物镜,光学特性要求如下:4,0.12NA β×=−=,共轭距190L mm =。

6.1.1 求物镜的焦距、物距和像距
根据
设计要求共轭距为190mm ,考虑到透镜组有一定主面间隔,我们取185L mm =, 4β=−代入上式得
物距l 和像距'l 分别为:
设计显微物镜时,通常按反向光路进行设计。

因为进行系统的像差计算时,物距l 是固定的,在修改系统结构时,透镜的主面位置可能发生改变,上面计算出来的物平面到主面的距离随之改变,当按正向光路计算像差时,由于||1β>,轴向放大率则更大(2αβ=)。

因此共轭距和物镜的倍率将产生大的改变,偏离了物镜的光学特性要求。

如果按反向光路计算,对应的垂轴放大率||1β<,轴向放大率则更小,这样就能使共轭距和倍率变化很小。

反向光路对系统的光学特性要求为:
6.1.2 原始系统结构参数的初级像差求解
(1)根据像差要求,求出P,W,C
由于显微镜的物镜和目镜都要互换使用,因此设计显微镜的物镜和目镜时,一般都不考虑它们之间像差的相互补偿,而采取分别独立校正,所以要求物镜的球差,正弦2'(1)
f L ββ−=−2(4)'18529.6[1(4)]f mm −−=×=−−11'(1)29.6(1)374l f mm β=−−=−×+=−'4(37)148l l mm
β==−×−=g 10.12148,'37,0.25,s in 0.0344
l m m l U β=−===−==−−−
差和轴向色差都等于零,即要求
0C S S S ΙΙΙΙ===
根据薄透镜系统的初级相差公式,对单个薄透镜系统有
0S hP Ι==
0z S h P JW ΙΙ=−=
20C S h C Ι==
由以上3个方程式很容易看到P,W,C 的解为:0P W C ===
(2)将P,W,C 归化成_________,,P W C ∞∞
首先对h ϕ进行归化,
由于0P W C ===,因此_________0P W C ===。

由于物平面位在有限距离,还要将______,P W 对物平面位置进行归化,根据
_______________211(41)(52)P P u W u µ∞=−−++
_________1(2)W W u µ∞=−+
其中___1u 为
将_________10,0,0.2,0.7P W u µ===−=代入得到
______0.056,0.54P W ∞∞==
(3)求0P ,根据0P ,___C 查表选玻璃
根据______
200.85(0.15)0.0733P P W ∞∞=−−=−
根据___0C =和00.0733P =−查附表2选玻璃,对显微物镜,在反向光路的情形,一般去冕玻璃在前。

得到最优玻璃组合: 17: 1.5688BaK n = 56ν=
23: 1.7172ZF n = 29.5ν=
_________32,,'()()P W P W C C f h h ϕϕ===⋅___11'29.6(/()0.2'148u h h f u h l f l ϕ=====−−
根据插值法得到: 000.11, 4.3P Q =−=−
(4)求半径
求得曲率:
按焦距'29.6f mm =缩放半径得到:
整个物镜的参数为:148,10,sin 0.03,0z l y U l =−=−=−=。

6.1.3 原始系统参数输入及像质评价
在General Lens Data 中,输入入瞳直径为20,采用中国玻璃库。

视场选择0、0.021、0.03三个视场,波长选择“
Select F ,d ,C ”。

由6.1.2小节计算可知,原始系统的参数输入如下:
329.634.06210.869r mm ==−−229.612.22642.421
r mm ==−−129.622.87481.294
r mm ==232211 1.1132.4210.86910.7172
r r n ϕ−=−=−−=−−111211 2.113 2.421 1.29410.5688r n r ϕ=+=−=−___1212111()/() 2.113C ϕννν=−−=211 1.113ϕϕ=−=−___00.15 4.30.234 4.5341.67W Q Q ∞−=−=−−=−121 2.113 4.534 2.421Q r ϕ=+=−=−
物距为148mm,由于透镜厚度未知,可将双胶合物镜的正透镜设为边缘厚度0.1自动求解,即加注后标E,如上图所示。

输入各表面结构参数以及玻璃材料之后,得到光学系统的二维结构图,点列图如下所示:
此时系统的焦距为EFFL:30.8602,从图中可看出,系统成像质量较差,需要优化。

6.1.4 利用ZEMAX做像差优化设计
下面利用ZEMAX的自动优化功能做像差优化设计,自变量选择所有的半径。

评价函数采用Default Merit Function中默认的操作数,加入的操作数有焦距EFFL,将目标值Targets设为29.6,权重Weight 设为1。

轴向放大率PMAG,目标值为0.25,权重也为1。

由于要保证物镜的共轭距离185,因此加入控制系统长度的操作数TOTR,此操作数代表系统第一表面到像面距离,由于物距已固定为148mm,因此将TOTR目标值设为190-148=42mm,权重也设为1。

此外,要控制物镜的色差,加入操作数AXCL,值设为0,权重为1。

然后使用Optimization自动优化,得到数据如下:
优化后系统的二维结构图和点列图如下:
从图中可看出系统点列图的均方根半径已经有所改善,但是几个操作数实际值距目标值还有一定距离,需要继续优化改进。

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