dipole1偶极子
S波段宽带低交叉极化印刷偶极子阵列天线设计
0
-10
Return Loss (dB)
-20 Measured (2-layered) Simulated (2-layered) Simulated (1-layered)
-30
图 1(a) 单层平面 Balun 偶极子天线结构
-40 2.5
3.0
3.5
4.0
4.5
5.0
Frequency (GHz)
1
引言
随着电子对抗技术的发展， 相控阵雷达
点而得到广泛的研究和应用
[1，2]
。频带窄是
普通印刷偶极子天线的主要缺点 ,目前已有 许多途径来展宽这类天线的频带， 如双面偶 极子天线 ，平面 Balun 偶极子天线 等。 但是这些天线虽然频带性能好 , 但交叉极 化严重, 辐射特性受损。 本文提出一种新型宽带低交叉极化印 刷偶极子天线，该天线采用双层平面 Balun 偶极子结构， 不仅具有平面 Balun 偶极子天 线的宽频带特性， 同时降低天线交叉极化电 平。 使用该双层平面 Balun 偶极子天线单元
S 波段宽带低交叉极化 印刷偶极子阵列天线设计
周占伟 杨仕文 聂在平
（电子科技大学，四川 成都，610054 ） 摘 要:设计出一种新型宽带低交叉极化印刷偶极子天线，该天线采用双层平面 Balun 偶极子 结构，不仅具有平面 Balun 偶极子的宽频带特性，同时降低天线交叉极化电平。使用该天线单元设 计制作 S 波段 16 元线阵，测试结果表明，阵列天线工作带宽达到 50%，交叉极化电平小于-43dB。 实验结果验证了该天线阵的宽带低交叉极化特性。 关键词: 印刷偶极子, 宽带, 低交叉极化, 阵列天线
-10 -20 -30 -40 -50 -60 -180
电偶极子振荡产生的电磁辐射
电偶极子振荡产生的电磁辐射摘要随着电子信息时代的高速发展，信息传递要求我们更加高效，在我们生活的三维时空里速度最大值为光速，而以人为力量要想到达此速度几乎不可能，但是我们知道电磁波的传播速度为光速(真空)，我们可以利用将信息加载在电磁波上传递来达到高效传输。
因此我们如今大多采用电磁波传递信息。
电偶极子辐射是电磁波辐射理论的基础，清楚地了解它的辐射规律是非常重要的，在辐射问题的实际应用中，可以计算辐射功率和辐射的方向性。
电偶极子辐射的电磁波是空间中的TM 波，TM波在现实中有多方面的应用。
电偶极辐射是天线工程中最基本的问题，电偶极子是电介质理论和原子物理学的重要模型，研究从稳恒到 X光频电磁场作用下电介质的色散和吸收，以及天线的辐射等现象,可以用振荡偶极子。
本文采用微分方程在边界条件下解出电偶极辐射的数学表达式，我们重点研究远场辐射问题。
这对电磁波辐射理论的数学直观化有一定意义，对于我们了解辐射以及辐射的原理有重要意义。
关键字:电偶极辐射微分模型边界问题1问题重述电偶极子(electric dipole)是两个相距很近的等量异号点电荷组成的系统。
电偶极子的特征用电偶极距P=Lq描述，其中 L是两点电荷之间的距离，L和P的方向规定由,q指向+q。
电偶极子在外电场中受力矩作用而旋转，使其电偶极矩转向外电场方向。
电偶极矩就是电偶极子在单位外电场下可能受到的最大力矩，故简称极矩。
如果外电场不均匀，除受力矩外，电偶极子还要受到平移作用。
电偶极子产生的电场是构成它的正、负点电荷产生的电场之和。
当其在水平面上发生振荡是会辐射出电磁波，求解在远区电磁场强度的解析解。
问题分析一对等量异号的电荷组成的带电系统，当它们之间的距离L远比场点到它们的距离r小得多(r>>L)时,我们把这种带电体系叫做电偶极子.当点电偶极子两端的电荷交替变化时,在其附近空间将产生交变电磁场,并使电磁场往远处辐射.通常,交变电偶极子上的电荷变化可视为一个电流元.最简单的辐射电流元是一个很短的直线电流元设此电流元的长度L总是远小于自由空间的电磁波电偶极子波,长.即L<<,则可以认为其上电流的幅值和相位处处相同,即电流均匀分布;且其直径d与其长度相比可忽略不计,即有d<<L,反之,根据电流连续性原理,电流元两端必有等值而异号的电荷积聚,相当于一个交变的电偶极子这样对交变电偶极子的分析也就是对电流元的分析,这种短直线电流元称为电偶极子或基本振子,也称为赫兹振子.赫兹振子的辐射也就叫做电偶极辐射.根据麦克斯韦方程组和在利用2推迟势计算辐射是解决辐射问题的一般思路。
偶极子1解读
偶极子[编辑]维基百科，自由的百科全书（重定向自偶极矩）地球磁场可以近似为一个磁偶极子的磁场。
但是，图内的N 和S 符号分别标示地球的地理北极和地理南极。
这标示法很容易引起困惑。
实际而言，地球的磁偶极矩的方向，是从地球位于地理北极附近的地磁北极，指向位于地理南极附近的地磁南极；而磁偶极子的方向则是从指南极指向指北极。
电极偶子的等值线图。
等值曲面清楚地区分于图内。
在电磁学里，有两种偶极子（dipole）：电偶极子是两个分隔一段距离，电量相等，正负相反的电荷。
磁偶极子是一圈封闭循环的电流，例如一个有常定电流运行的线圈，称为载流回路。
偶极子的性质可以用它的偶极矩描述。
电偶极矩（）由负电荷指向正电荷，大小等于正电荷量乘以正负电荷之间的距离。
磁偶极矩（）的方向，根据右手法则，是大拇指从载流回路的平面指出的方向，而其它拇指则指向电流运行方向，磁偶极矩的大小等于电流乘以线圈面积。
除了载流回路以外，电子和许多基本粒子都拥有磁偶极矩。
它们都会产生磁场，与一个非常小的载流回路产生的磁场完全相同。
但是，现时大多数的科学观点认为这个磁偶极矩是电子的自然性质，而非由载流回路生成。
永久磁铁的磁偶极矩来自于电子内禀的磁偶极矩。
长条形的永久磁铁称为条形磁铁，其两端称为指北极和指南极，其磁偶极矩的方向是由指南极朝向指北极。
这常规与地球的磁偶极矩恰巧相反：地球的磁偶极矩的方向是从地球的地磁北极指向地磁南极。
地磁北极位于北极附近，实际上是指南极，会吸引磁铁的指北极；而地磁南极位于南极附近，实际上是指北极，会吸引磁铁的指南极。
罗盘磁针的指北极会指向地磁北极；条形磁铁可以当作罗盘使用，条形磁铁的指北极会指向地磁北极。
根据当前的观察结果，磁偶极子产生的机制只有两种，载流回路和量子力学自旋。
科学家从未在实验里找到任何磁单极子存在的证据。
物理偶极子、点偶极子、近似偶极子[编辑]分开有限距离的两个异性电荷的电场线。
有限直径的载流循环的磁场线。
任意点偶极子（电偶极子、磁偶极子、声偶极子等等）的场线。
电偶极子的电场
对于偶极子中点o MM M
M M M q M E 2 2 qsE i n q E s inMPE
Pq
§1.5 电场线
1.5.1.电场线（E线）
为形象地描写场强的分布，引入 E线。
1. E 线上某点的切向
切线
2. 即E 线为的该密点度E 给的出方E 向的；大小。
•
•
•
Ej
qi •
•
E
Ei ds
•qj
i
j
（S内） （S外）
Φe Eds
S
( E i)d s ( E jd s)
Si
Sj
•
E id s E jd s
•
iS
jS
S
•
qi 0 q内
i 0
0
4. 将上结果推广至任意连续电荷分布
在均匀电场中,通过面积S⊥的
nˆ
电通量为 e = E×S⊥
通过任一平面S 的电通量为
e = E× S×cos
S
S
在非均匀电场中,通过 任一面积S的电通量为
ed eE co ds S
nˆ E
dS S
通过任一封闭面S的电通量为
e
Ecos d S
R2
E2x0
(x2
1 R2)12
（3）无限大带电平板外任一点的场强
R1 0 R2
E
2 0
例5、计算电偶极子在均匀电场中所受的力矩
解：电荷产生电场，电场对电荷施加电场力
f qE
电偶极子的电场
E1
4 0 r
q1
q1
P点的总场强为
En
E2
4 0 r
q1
r 2
0 n
矢量迭加
4 0 r
0 r 2 2
qi 0 E Ei r 2 i i i 4 0 ri 1
(4) 电荷连续分布的带电体产生的场强 任意带电体上的电荷分布,可看作由许多极小的电荷元dq的集 合 1 dq 0 dq在P点产生的场强 dE r
讨 论
r
E p
P 4 0 r
3
说明：（1）电偶极子的电场
1 E p 3 r
（2）电偶极子应用广泛，如原子分子物理，无线电物理中应用极大
例2、求均匀带电细棒中垂面上电强的分布
解：设棒长 则电荷密度为
2
带电量为q
y
dE
q 2
p
dE
如图建立坐标，考察中垂面上任一点p，根 据对称性，带电棒电荷在p点的场强在x方 向为零，合成的场强只有在y方向的分布。 棒上dx电荷元所产生的场强为
fn f1 f 2 F q0 q0 q0 q0
E E1 E2 En
场强叠加原理
表述: 电场中任一点处的总场强等于各个点电荷单独存
在时在该点产生的场强的矢量和
五. 场强的计箅 (1) 点电荷的场强 若电场由q产生,把一电荷q0 放在距q为r处的p点
q
r0 r0
q0
4 0 r 2
整个带电体在P点产生的场强
dq 0 E dE r 2 4 0 r
电荷分布的三种形式:
体密度为
1
体分布 面分布
面密度为
dq dv
电偶极子的场及辐射
收稿日期：2003-06-14作者简介：吕宽州（1963-），男，河南扶沟人，郑州经济管理干部学院讲师。
文章编号：1004-3918（2003）05-0512-03电偶极子的场及辐射吕宽州1，姜俊2（1.郑州经济管理干部学院，河南郑州450053；2.河南省科学院，河南郑州450002）摘要：采用了镜像法等方法对电偶极子及其产生的静电场、电磁场及辐射等做了较系统和深入的分析、研究，使分析方便、简化，推出的结论有一定实际指导意义。
关键词：电偶极子；电场；磁场；辐射中图分类号：0442文献标识码：A在很多文献上，缺乏对电偶极子及其产生的静电场、电磁场及辐射等较系统和深入的分析、研究。
本文参考有关文献给出或分析、推出了重要结论，部分内容采用了镜像法，使分析更方便。
!电偶极子及其产生的静电场电偶极子由一对正、负点电荷组成，电量为l ，相距为l ，如图1所示。
其电偶极矩p =l l ，l 的方向由~l 指向+l ，在T 处产生的电场的电势为：#（r ）=l 4L e 0T +_l4L e 0T _当T !l 时，#（r ）=l l cOs 64L e 0T 2=p ·e r 4L e 0T2（1）电场强度为：E =_"@=e r P cOs 62L e 0T 3+e !P si n 64L e 0T3（2）以上结果表明，电偶极子的电势及电场强度的大小分别与距离的平方、三次方成反比，既存在于近区，且与方位角有关，这些特点都与点电荷的电场显著不同。
图2绘出了电偶极子的电力线与等位面。
图1电偶极子F i g .1E lectric d i p O le图2电偶极子的电力线与等位线F i g .2E lectric p Ow er li ne and e C ui p Otential p laneOf e lectric d i p O le第21卷第5期2003年10月河南科学HENAN SC I ENCEV O l.21N O.50ct .2003!电偶极子产生的电磁场及辐射当P =P 0e -j G t 时，为谐振电偶极子，P 0为常矢，则在近区，即l H T 时，主要地一方面将感应如上所述的静电场，另一方面，相当于I =j G C 、长为l 的电流元还将产生一稳恒磁场，其规律可用毕萨定律描述，且电场与磁场的相位相差为90 ，即电场能量与磁场能量相互转换，而平均波印亭矢量为零，故不产生辐射。
土工膜防渗层偶极子法渗漏检测电势分布特征及应用
土工膜防渗层偶极子法渗漏检测电势分布特征及应用土工膜防渗层是一种用于防止水分、液体或气体渗透的材料。
当需要对土工膜的防渗性能进行检测时，一种常用的方法是偶极子法（Dipole Method），它通过测量电势分布来评估土工膜的渗漏情况。
偶极子法基于电场理论，通过在土工膜表面放置电势偶极子（电极对），然后测量不同位置的电势分布来判断土工膜的防渗性能。
以下是偶极子法渗漏检测的电势分布特征及其应用：
电势分布特征：
1．正常情况:在没有渗漏的情况下，土工膜表面的电势分布应该是均匀的，且电势值相对稳定。
2．渗漏位置:当土工膜发生渗漏时，渗漏位置附近的电势分布会发生变化，通常表现为电势值的异常波动或不规则变化。
3．电势梯度:渗漏位置周围的电势梯度较大，即电势值的变化率较高，这可以作为渗漏位置的指示。
应用：
1．质量检测:偶极子法可用于对土工膜施工质量进行检测。
通过测量电势分布，可以及时发现潜在的渗漏问题，提高土工膜的防渗性能。
2．工程监测:在工程运行期间，偶极子法可以用于定期检测土工膜的防渗性能，及时发现渗漏问题，减少环境污染风险。
3．修复效果评估:对于已经发生渗漏并进行修复的土工膜，偶极子法可以用于评估修复效果，确保渗漏问题得到有效解决。
偶极声波原理及事例
XX井WaveSonic解释报告目录1 概述.......................................................................................... 错误！未定义书签。
1.1钻井及测井概况...............................................................................................错误！未定义书签。
1.2油藏地质概况 ...................................................................................................错误！未定义书签。
1.3测井概况 ..............................................................................................................错误！未定义书签。
2 测井地质分析.......................................................................... 错误！未定义书签。
3 交叉偶极子声波(W AVESONIC)测井资料评价 (2)3.1时差提取 (2)3.2现今最大水平主应力方位（岩石方位各向异性）分析 (2)3.3反射分析和衰减异常评价 (2)3.4岩石机械特性分析 (3)3.5压裂裂缝高度预测 (3)4 成果图件说明 (4)1.3.1交叉偶极子声波测井普通的声波测井使用单极声波发射器，向井周发射声波，声脉冲由井内流体折射进入地层时，使井壁周围产生轻微的膨胀，在地层中产生纵波和横波。
然而在慢速的、胶结较差的地层中，由于横波速度小于井内流体声速，横波首波与井内流体波一起传播，不能产生临界折射的滑行横波，使得单极声波测井无法测出横波的首波，要在软地层中测量到横波，需要采用偶极子声波测井技术。
电偶极子
在平衡时，在电介质内部的总场强应是这两者的矢量
和。则
E→=
→
E0
→
Ep
在均匀外电场中，这三个矢量互相平行，故
可写成： E = E0 – EP 。 27
§9.5 静电场中的电介质
s
E0
=
0
0
EP
=
s 0
此时有 σ′=Ｐ=χｅε０Ｅ，则 Ｅｐ=χｅＥ ，并由
于Ｅｐ与Ｅ0 反向，故合场强大小为
E = E0 EP = E0 ceE
10
第六节 心电知识
一、心电场（cardio-electric field）
1、心肌细胞的电偶极矩
11
§9.6 心电知识
12
2、心电偶的电性质
§9.6 心电知识
13
二、心电图
§9.6 心电知识
14
15
§9.6 心电知识
16
17
三、心电图导联
§9.6 心电知识
18
§9.6 心电知识
19
We
=
V wedV
=
1 E 2dV
V2
37
和的例电R介92-，质4所，带如问电图此荷所电为示容,器球Q贮形存电．的容若电器在场的两能内球量、壳为外间多半 充少以径？电分容别率为为R1
解
→ E=
1
4π
Q r2
→ er
we
=
1 E 2
2
=
Q2
32π 2 r 4
dWe
=
wedV
=
Q2
4
§9.4 电偶极子
三、 电偶极子轴线延长线上的场强：
E
=
h2se偶极矩
h2se偶极矩
偶极矩（dipole moment）是一个矢量，描述分子中电荷分布状况的物理量。
它是正、负电荷中心间的距离和电荷中心所带电量的乘积。
偶极矩的方向规定为从正电中心指向负电中心，用符号μ表示，单位为D（德拜）。
分子偶极矩可以由键偶极矩经矢量加法后得到。
键偶极矩是由两个原子之间的电荷分布引起的。
当非极性分子相互接近时，由于分子中电子的不断运动和原子核的不断振动，常发生电子云和原子核之间的瞬间相对位移，而产生瞬间偶极（instantaneous dipole）。
偶极矩可以非常方便地通过量子化学计算准确得到，很多情况下也确实能体现出极性的大小，它本质上体现体系正电荷中心和负电荷中心的分离情况。
分子偶极矩的大小与分子的空间构型有关。
实验测得的偶极矩可以用来判断分子的空间构型。
分子偶极矩的大小也与分子中的原子及它们之间的键的极性有关。
比如，在NH3和NF3中，对偶极矩有贡献的是NF（H）键和N的孤对电子。
实验观察所得，NH3大于NF3，这一可以用NF键抵消了部分N孤对电子带来的偶极矩来解释。
对于二元氢化物（HX），当X属于ⅥA族时，H2S的偶极矩最大，而H2Te
的偶极矩最小，H2Se的偶极矩居中。
这几个第VIIA族氢化物的偶极矩都要大于对应的ⅥA族氢化物的偶极矩，说明第VIIA族氢化物分子间的取向力与诱导力都会更大，导致氢化物分子间的吸引力更大。
总之，偶极矩是描述分子中电荷分布状况的物理量，它可以用来判断分子的空间构型，也可以通过量子化学计算准确得到。
分子偶极矩的大小与分子中的原子及它们之间的键的极性有关。
偶极子1
偶极子[编辑]维基百科，自由的百科全书（重定向自偶极矩）地球磁场可以近似为一个磁偶极子的磁场。
但是，图内的N 和S 符号分别标示地球的地理北极和地理南极。
这标示法很容易引起困惑。
实际而言，地球的磁偶极矩的方向，是从地球位于地理北极附近的地磁北极，指向位于地理南极附近的地磁南极；而磁偶极子的方向则是从指南极指向指北极。
电极偶子的等值线图。
等值曲面清楚地区分于图内。
在电磁学里，有两种偶极子（dipole）：电偶极子是两个分隔一段距离，电量相等，正负相反的电荷。
磁偶极子是一圈封闭循环的电流，例如一个有常定电流运行的线圈，称为载流回路。
偶极子的性质可以用它的偶极矩描述。
电偶极矩（）由负电荷指向正电荷，大小等于正电荷量乘以正负电荷之间的距离。
磁偶极矩（）的方向，根据右手法则，是大拇指从载流回路的平面指出的方向，而其它拇指则指向电流运行方向，磁偶极矩的大小等于电流乘以线圈面积。
除了载流回路以外，电子和许多基本粒子都拥有磁偶极矩。
它们都会产生磁场，与一个非常小的载流回路产生的磁场完全相同。
但是，现时大多数的科学观点认为这个磁偶极矩是电子的自然性质，而非由载流回路生成。
永久磁铁的磁偶极矩来自于电子内禀的磁偶极矩。
长条形的永久磁铁称为条形磁铁，其两端称为指北极和指南极，其磁偶极矩的方向是由指南极朝向指北极。
这常规与地球的磁偶极矩恰巧相反：地球的磁偶极矩的方向是从地球的地磁北极指向地磁南极。
地磁北极位于北极附近，实际上是指南极，会吸引磁铁的指北极；而地磁南极位于南极附近，实际上是指北极，会吸引磁铁的指南极。
罗盘磁针的指北极会指向地磁北极；条形磁铁可以当作罗盘使用，条形磁铁的指北极会指向地磁北极。
根据当前的观察结果，磁偶极子产生的机制只有两种，载流回路和量子力学自旋。
科学家从未在实验里找到任何磁单极子存在的证据。
物理偶极子、点偶极子、近似偶极子[编辑]分开有限距离的两个异性电荷的电场线。
有限直径的载流循环的磁场线。
任意点偶极子（电偶极子、磁偶极子、声偶极子等等）的场线。
电偶极子和磁偶极子的对比讲解
电偶极子和磁偶极子的对比目录1 引言 (1)2 定义 (1)2.1 电偶极子的定义 (1)2.2 磁偶极子的定义 (2)3 电偶极子和磁偶极子比较---主动方面 (2)3.1 电偶极子和磁偶极子的场分布 (2)3.2 电偶极子和磁偶极子辐射 (4)4 电偶极子和磁偶极子比较---被动方面 (4)4.1 电偶极子和磁偶极子在外场E和B中的力和力矩 (4)4.2 电偶极子和磁偶极子在外场中的相互作用能 (5)5 应用 (8)5.1 心脏的活动 (8)5.2 赫濨磁偶极子天线 (9)6 结论 (9)参考文献：........................................................... 致谢................................................................电偶极子和磁偶极子的对比摘要：本文介绍了电偶极子和磁偶极子模型的建立, 并对两者在数学表达上的类似和内在结构土的不同所引起的差别作了讨论。
这里的关键是通过电偶极子和磁偶极子各方面的的性质做出了基本论述电偶极子和磁偶极子都是非常实用的物理模型，让同学们更好的认识电磁偶极子非常重要的事。
在研究物质电磁性态时，用电偶极子和磁偶极子就能很好地说明极化和磁化现象，在研究电磁辐射时，偶极辐射不论在理论上或实际应用中都十分重要。
由于电偶极子和磁偶极子分别是复杂点体系和次体系的一级近似在数学表达上有不少的类似之处，使得研究更具更利，但应当认识到，这种类似只是形式上的，因为至今尚未有存在磁单极的实验证据，我们在进行类比并由此高清电偶极子和磁偶极子。
关键词：电偶极子；磁偶极子；相互作用力；相互作用能1 引言电偶极子和磁偶极子都是非常实用的物理模型，让同学们更好的认识电磁偶极子非常重要的事，但数学公式较繁琐，导致初学者在认识上要产生障碍，使得教与学都功倍事半。
应用它们往往能将复杂的问题大大简化又不失本质的东西例如，在研究物质电磁性态时，用电偶极子和磁偶极子就能很好地说明极化和磁化现象；在研究电磁辐射时，偶极辐射不论在理论上或实际应用中都十分重要由于电偶极子和磁偶极子分别是复杂电体系和磁体系的一级近似,，在数学表达上有不少类似之处，使得研究更具便利, 但是应当认识到，这种类似只是形式上的，因为至今尚未有存在磁单极的实验证据，现有电磁理论的电磁对称是破缺的，所以我们在进行类比时要时刻记住偶极模型的根源，并由此搞清电偶极子和磁偶极子的差别。
偶极是什么
偶极是什么
1、偶极（dipole）表示分子的极性。
2、偶极可分为三类：固有偶极、诱导偶极、瞬时偶极。
3、固有偶极：极性分子中由于组成元素不同，其吸引电子的能力各有差异（元素周期律），这就使得分子中有电子偏移的现象，这样就产生了极性，并且偶极持续存在，称为固有偶极。
4、诱导偶极：是指非极性分子在电场中或者有其他极性分子在较近距离的情况下，由于电子带负电，核带正电，它们会发生偏移，这种现象称为诱导偶极。
5、瞬时偶极：一切分子中，不管是极性分子还是非极性分子，原子核时刻在震动，电子时刻在运动、跃迁，在它们运动的时候，偶尔离开平衡位置而产生极性，只不过这个过程持续时间很短，故称瞬时偶极。
电偶极子的等势面
电偶极子的等势面程序：function dengshimian(h,xspan,yspan)x=xspan(1):h:xspan(2);y=yspan(1):h:yspan(2);[X,Y]=meshgrid(x,y);Z=1./sqrt((X-0.2).^2+Y.^2)-1./sqrt((X+0.2).^2+Y.^2);contour(x,y,Z,[-10:0.5:10]);% dengshimian(0.01,[-0.3,0.3],[-0.3,0.3]) 执行-0.25-0.2-0.15-0.1-0.0500.050.10.150.20.25-0.25-0.2-0.15-0.1-0.050.050.10.150.20.25【 * 例 5.5.2 .2-2 】研究偶极子 (Dipole) 的电势（ Electric potential ）和电场强度（ Electric field density ）。
设在 处有电荷 ，在 处有电荷 。
那么在电荷所在平面上任何一点的电势和场强分别为 ， 。
其中 。
。
又设电荷 ， ， 。
clear;clf;q=2e-6;k=9e9;a=1.5;b=-1.5;x=-6:0.6:6;y=x;[X,Y]=meshgrid(x,y); % 设置坐标网点rp=sqrt((X-a).^2+(Y-b).^2);rm=sqrt((X+a).^2+(Y+b).^2);V=q*k*(1./rp-1./rm); % 计算电势[Ex,Ey]=gradient(-V); % 计算场强AE=sqrt(Ex.^2+Ey.^2);Ex=Ex./AE;Ey=Ey./AE;% 场强归一化，使箭头等长cv=linspace(min(min(V)),max(max(V)),49);% 产生49 个电位值contourf(X,Y,V,cv,'k-') % 用黑实线画填色等位线图%axis('square') % 在Notebook 中，此指令不用title('fontname{ 隶书}fontsize{22} 偶极子的场'),hold onquiver(X,Y,Ex,Ey,0.7) % 第五输入宗量0.7 使场强箭头长短适中。
领结天线原理
领结天线原理
领结天线（Dipole Antenna）是一种常见的天线类型，它基于电偶极子的原理工作。
以下是领结天线的基本原理：
1. 电偶极子：领结天线实际上是一个电偶极子，它是由两个相等但反向的电荷构成的。
这两个电荷在天线中心相隔一定距离，形成一个极性相反的电偶极。
2. 电场辐射：当领结天线连接到电源并通过它传输电流时，电流会在天线上流动，产生一个变化的电场。
由于电流的变化，领结天线就会辐射电磁波。
3. 辐射模式：领结天线的辐射模式取决于天线的长度和频率。
当天线的长度等于波长的一半时，它是共振的，产生最有效的辐射。
这种情况下，领结天线的辐射主要集中在垂直于天线的平面上，形成一个辐射图案。
4. 波长和共振：领结天线的长度通常被选择为特定频率的半波长。
这是因为在半波长处，天线更容易实现共振，而且它的阻抗匹配效果更好。
5. 偶极子辐射模式：领结天线的辐射模式呈现出沿着天线轴线的双峰图案，这是典型的电偶极子辐射模式。
电场垂直于天线轴线，并且其强度在两个方向上最大，这就是为什么领结天线通常放置垂直于地面的原因。
总体而言，领结天线是一种简单而有效的天线设计，特别适用于广泛的应用，如广播、通信和射频识别（RFID）等。
它的优势包括结构简单、制造成本低、易于调谐和宽频带特性。
LTE常用术语
LTE常用术语1.隧道隧道是一种逻辑点到点连接的技术，其叠加在IP网上，所以他的传输与下层IP网无关。
这个特点使他可以通过封装技术可以传输多种协议。
常见的隧道机制有：IP/IP GRE L2TP IPSec MPLS等。
隧道由以下三大功能：复用（通过建立多个并行隧道，或者分多个逻辑隧道，满足多个客户同时且相互隔离传送数据流)多协议传送：L2TP隧道可以通过包头域指明被PPP封装的协议类型。
IP/IP隧道无法做到。
IPsec 可以通过信令部分（IKE）做到帧排序2. 下行同步信号包括那些信号以及切换分为哪三个阶段？我答：下行同步信号包括主同步信号和辅同步信号切换分为切换准备，切换执行，切换完成三个阶段3.LTE ANR的过程中，UE通过什么信道获得邻区的GCI信息我答：LTE ANR的过程中，UE通过BCH信道获得邻区的GCI信息4.UE开机流程包括哪几个方面以及MIMO传输模式包括哪几种我答：UE开机流程包括PLMN选择，小区选择，位置注册三个方面MIMO传输模式分为MU-MIMO和SU-MIMO 两种模式5.：LTE系统协议中RLC层和MAC层对数据作用？我答：LTE系统协议中RLC层对数据进行分段MAC层对数据进行复用6.LTE协议规定UE的最大发射功率是多少以及LTE共支持多少个终端等级我答：LTE协议规定UE的最大发射功率是23dbmLTE共支持5个终端等级7.CINR，CNR，SINR，SNR 参数介绍我答：CINR: Carrier to Interference plus Noise Ratio（载波与干扰和噪声比）CNR:??Carrier to Noise Ratio（载噪比）SINR: Signal??to Interference plus Noise Ratio（信号与干扰和噪声比）SNR:??Signal??Noise Ratio（信噪比）CINR：载干噪声功率比CNR：载噪功率比以上的定义主要是针对接收机前端的，这时接收信号还没有很好地解调等等，有用信号部分还没有完全从载波中提取出来SNR：信噪功率比SINR：信干噪声功率比Eb/No：比特能量与噪声功率谱密度之比。
南印度洋偶极子的变化特征及其与ENSO事件的联系
南印度洋偶极子的变化特征及其与ENSO事件的联系王黎娟;陈爽;张海燕【摘要】利用Hadley Center逐月海温资料以及NCEP/NCAR逐月风场、海平面气压场等资料探讨了南印度洋偶板子(Southern Indian Ocean Dipole,SIOD)的变化特征及其与ENSO事件的联系.结果表明:1)发生在南半球副热带印度洋地区的海温异常西南—东北反相的南印度洋偶极子现象,具有明显的季节锁相特征:10-12月发生发展,次年1-3月发展成熟达到盛期,4-6月减弱消亡;SIOD的形成主要受大尺度大气环流的影响,马斯克林高压以及澳大利亚低(高)压位置和强度的变化引起的副热带印度洋海表面风场的异常,影响了海温的变化,进而形成SIOD.2)南半球副热带印度洋地区的海温变化与赤道中东太平洋地区海温异常密切联系,前冬ENSO事件与SIOD有显著的负相关关系,大多数正SIOD发生在La Ni(n)a事件之后,大多数负SIOD发生在E1Ni(n)o事件之后;也存在部分SIOD事件的发生既不伴随La Ni(n)a现象,也不伴随E1Ni(n)o现象.3)ENSO事件产生的异常垂直运动和赤道异常纬向风对南半球副热带印度洋地区的海平面气压以及海表面风场的强度和位置的变化有重要作用,可以分别影响SIOD东西极子的演变,进而对SIOD产生影响.4)SIOD事件也可单独发生,一般负事件比正事件早一个月发生,同时由于没有ENSO事件的作用,海温异常反相的现象不能持续,单独发生的SIOD事件生命期较短.【期刊名称】《大气科学学报》【年(卷),期】2018(041)003【总页数】11页(P344-354)【关键词】南印度洋偶极子;拉尼娜;厄尔尼诺【作者】王黎娟;陈爽;张海燕【作者单位】南京信息工程大学气象灾害教育部重点实验室/气候与环境变化国际合作联合实验室/气象灾害预报预警与评估协同创新中心,江苏南京210044;南京信息工程大学气象灾害教育部重点实验室/气候与环境变化国际合作联合实验室/气象灾害预报预警与评估协同创新中心,江苏南京210044;襄阳市气象台,湖北襄阳441000;南京信息工程大学气象灾害教育部重点实验室/气候与环境变化国际合作联合实验室/气象灾害预报预警与评估协同创新中心,江苏南京210044【正文语种】中文印度洋位于亚洲地区夏季季风气流的上游,是亚洲夏季风水汽及能量的重要源地之一,也是亚澳季风系统活动的重要下垫面,Walker环流、横向季风环流和侧向季风辐散风环流均交汇于此。
Dipole天线的FEKO仿真
FEKO初阶--dipole天线的仿真赵工（深圳518001）dwenzhao@ QQ1608288659摘要：本文通过对最简单的dipole（偶极子）天线使用FEKO7.0进行仿真，演示了使用线端口对线天线仿真的基本流程，及对仿真结果的输出。
关键字：FEKO偶极子天线仿真线天线The Simulation of Dipole Antenna with FEKO7.0Dwen ZhaoAbstract:Dipole antenna is a very simple and common used wire antenna.Selected a dipole as a example to show how to use FEKO software to analyze a wire antenna and get output results.Keyword：FEKO,dipole antenna,wire port,wire antenna,POSTFEKO1.概述：FEKO是EMSS公司的一款三维电磁场仿真软件，有机会得到其试用版，希望能通过一个简单的线天线实例来熟悉其使用方法及操作流程。
曾经使用过HFSS软件，其中有一个3GHz 的偶极子（dipole）天线示例，因此拿到FEKO软件中来试验。
众所周知，300MHz频率的电磁波波长为1m，并以此作为微波频率的界限。
如果频率增大10倍到3GHz，波长将为原来的1/10，即100mm。
Dipole天线是对称振子天线，有两个臂，总长为λ/2。
因为一般软件中无法输入希腊字母λ，用lambda变量替代。
天线特性，最关注的参数是S11，即天线输入端的反射系数，一般常用dB表示，这时也称回波损耗RL（Return Loss）；另一种等效的表示方法是VSWR（电压驻波比）。
一般天线的带宽指标常用VSWR表示，一种是小于1.5，一种是小于2，折算成反射系数则为-15dB和-10dB （计算值为-14dB和-9.5dB），一般可用回损曲线判断天线的带宽特性。
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偶极子天线仿真
姓名：李彦成 学号：07106029
用HFSS 创建模型，设计一个中心频率为30GHz 的半波偶极子天线。
天线沿着Z 轴放置，中心位于坐标原点，天线材质使用PEC ，总长度为0.48λ，半径为λ/200。
天线馈电采用集总端口激励方式，端口距离为0.0625mm ，辐射边界和天线的距离为λ/4。
首先添加和定义设计变量，创建偶极子天线模型。
然后设置端口
激励，需要创建一个面。
接下来设置辐射边界条件，采用辐射边界和天线的距离为1/4个工作波长。
设置求解：中心频率在30GHz 左右，所以把求解频率设置为30GHz 。
同时添加25~35GHz 的扫频设置，扫频类型选择快速扫频，分析天线在25~35GHz 频段内的S 参数和电压驻波比。
然后仿真计算并查看分析结果。
S 参数：
25.0027.50
30.0032.5035.00
Freq [GHz]
-15.00
-12.50
-10.00
-7.50
-5.00
-2.50
d B (S (1,1))
HFSSDesign1
XY Plot 1
ANSOFT
Curve Info
dB(S(1,1))Setup1 : Sw eep
电压驻波比：
25.0027.50
30.0032.5035.00
Freq [GHz]
1.00
1.50
2.002.50
3.003.50
4.00
4.50
5.005.50V S W R (1)
HFSSDesign1
XY Plot 2
ANSOFT
Curve Info
VSWR(1)Setup1 : Sw eep
三维结果：
H 面：
-63.20
-60.40-57.60
-54.809060
30
-30
-60
-90
-120-150
-180
150
120
HFSSDesign1
Radiation Pattern 2
ANSOFT
Curve Info
dB(GainTotal)Setup1 : LastAdaptive Freq='30GHz' Theta='0deg'
E 面：
-54.00
-38.00-22.00
-6.009060
30
-30
-60
-90
-120-150
-180
150
120
HFSSDesign1
Radiation Pattern 3
ANSOFT
Curve Info
dB(GainTotal)Setup1 : LastAdaptive Freq='30GHz' P hi='70deg'dB(GainTotal)Setup1 : LastAdaptive Freq='30GHz' P hi='80deg'dB(GainTotal)Setup1 : LastAdaptive Freq='30GHz' P hi='90deg'
方向图：
增益图：
从以上结果分析得到：
G D η=⨯,其中为η天线的辐射效率。
得：
()
0.0063610
100.985G D η--===。
分析待续、。