高中物理 牛顿运动定律总复习课件 新人教版必修1
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N= mgc- om saθ sin.
当 a ≥ a 0 时 , 对 小 球 的 受 力 情 况 分 析 的 结 果 可 画 出 图 ( 2 )
据牛顿第二定律得 Tcosα-mg=0, Tsinα=ma.
联立求解,得绳子的张力
T=mg2 a2.
力学中的许多问题,存在着临界情况,正确地找寻这些临界情况给出的隐含条件是十分 重要的.在本题中,认定隐含条件为N=0,就可借此建立方程求解.
A、B的共同加速度
a=F = 15m /s2= 3m /s2 m Am B 23
说明:在许多情况中,当研究对象的外部或内部条件超过某一临界值时,它的运动状 态将发生“突变”,这个临界值就是临界条件,而题目往往不会直接告诉你物体处于何种 状态.解决这类问题的方法一般先是求出某一物理量的临界值,再将题设条件和临界值进 行比较,从而判断出物体所处的状态,再运用相应的物理规律解决问题.
(2)求出这段运动过程的起始和终止时刻手对木板B的作用力的表达式,并说明已知的 各物理量间满足怎样的关系,上述两个时刻手对木板的作用力的方向相反.
分析:B托住A使弹簧被压缩,撤去B瞬间,因弹簧弹力F来不及改变,弹力F和物体重力方向都 向下,因而产生
向 下 加 速 度 a. 当 用 手 控 制 B向 下 以1a作 匀 加 速 运 动 时 , 能 3
牛顿
牛顿定律的应用
从力与运动的关系方面分: (1) 已知力求运动。 (2) 已知运动求力。
Favt v0或vt2v02
m
t
2s
从解题方法方面分
(1) 物体受多个互成角度的力时,用正交分解法分别沿X轴及Y轴列出动力学方程求解。 (2) 当研究对象是两个物体的问题时,会用隔离受力分析的方法或综合受力分析的方法列出动力学
例5.如图(甲)所示,一根质量可以忽略不计的轻弹簧,劲度系数为k,下面悬挂一个 质量为m的砝码A,手拿一块质量为M的木板B,用木板B托住A往上压缩弹簧,如图(乙) 所示.此时如果突然撤去木板B,则A向下运动的加速度为a(a>g),现用手控制使B以 加速度a/3向下作匀加速直线运动.
(1)求砝码A作匀加速直线运动的时间.
aA=Fm Afm
=1512m/ 2
s2=1.5m/
s2
aB=m fmB
=12m/ 3
s2=4m/
s2
从结果看,物体B的加速度竟然大于物体A的加速度,这显然是不合理的.原来A、B之间是否产 生相对滑动,不能根
据 F 是 否 大 于 f m 来 判 断 ( 只 有 当 B 物 体 不 动 时 , 才 可 以 这 样 判
对 于 A : m g + k x 0- N 1= m a/3 ,③ 对 于 B : M g + N 1- F 1= M a/3 ,④
高中物理 牛顿运动定律总复习课件 新人 教版必修1
一、牛顿运动定
一切物体总是保持匀速直线运动状态或静 止状态,直到有外力迫使它改变这种状态 为止。
物体的加速度跟所受外力的合力成正比, 跟物体的质量成反比,加速度的方向跟合 外力的方向相同。F = ma
两个物体之间的作用力和反作用力大小相 等,方向相反,作用在同一条直线上.
m s g i n θ m a ; b c 绳 的 张 力 分 别 为 m g · c o t θ 、 m g · c o t θ m a 和 ( m g
ma)·cotθ。
说明:1.在物体受多个力时,正交分解法是研究牛顿动力学问题的最基本的方法。正交坐标轴通常取三种: 水平x轴与竖直y轴,斜面x轴与斜面垂线方向的y轴,半径方向的x轴与切线方向的y轴;然后,
例3.A、B两物体的质量分别为mA=2kg,mB=3kg,它们之间的最大静摩擦力和 滑动摩擦力均为fm=12N,将它们叠放在光滑水平面上,如图所示,在物体A上施 加一水平拉力F=15N,则A、B的加速度各为多大?
分析:从题设条件看,水平拉力大于B对A的最大静摩擦力,所以A、B可能发生相对滑动, 根据牛顿第二定律采用隔离法,可分别求得A、B加速度
沿 x 、 y 轴 分 别 列 牛 顿 方 程 , 即 F x m a x , F y m a y 。
2.由①、③两式以及②、④两式对应比较可见,当m水平向左加速运动时,ac绳张力不变,而bc绳张力变 小;即bc绳的张紧程度有所减小(有一个“可以忽略”的回缩)。由①、⑤两式以及②、⑥两式对应比较可 见,当m竖直向上加速运动时,ac绳与bc绳的张力都相应地增大了一个比例,即两根弹性绳的张紧程度都有 所增大(有一个“可以
速 度 的 最 大 值 由 最 大 静 摩 擦 力 决 定 , a= fm=1 2m /s2 m B 3
= 4 m /s2
A、B刚要发生相对滑动时,A、B间恰好为最大静摩
擦 力 , 这 时 A 、 B 的 加 速 度 相 同 恰 为 a m , 对 A B 整 体 而 言 , 这 个 加 速 度 是 由 F 0 提 供 的 , 利 用 牛 顿 第 二 定 律 可 求 出 临 界 水 平
忽 略 ” 的 进 一 步 伸 长 ) 。 但 是 , 由 于 两 根 弹 性 绳 的 劲 度 系 数 k a 、 k b 都
相当大,因此形变量的变化都极小,称为“不易伸缩”。
3.由①、⑤两式对比以及②、⑥两式对比可以看出,只要把①、②两式中的g改成(g+a)即为⑤、⑥两式。 这表示:在竖直方向有加速度a的系统内,用“等效重力”G'=mg'=m(g+a)的观点处理超重(a>0)或 失重(a<0)状态下的动力学(以及运动学)问题时,可把加速状态下的非惯性系统的动力学问题当作超重 或失重状态下的“惯性系统”中的“静力学”问题(即“平衡状态”下“合力”为零)来处理,其效果完全 相同。
解:(1)m球处于平衡状态,即
TayTasinmg ① TaxTacosTb ②
由两式解得
mg
Ta sin Tb mg • ctg
(2)m球水平合力提供向左加速运动的动力,即
Fy0, TayTasinm, gTasm iθ ng③ Fxm, aTaxTbTaco sTbma ③
由 此 得T b T a x m a T a · c o sθ m a 即 T b m g · c o tθ m a
分析:小球m始终受3个力:竖直向下的重力mg、水平向右的bc
态绳 。张 力 T b 、 斜 向 左 上 方 的 a c 绳 张 力 T a 。 三 力 的 合 力 决 定 小 球 的 运 动 状
将 T a 沿 水 平 、 竖 直 两 个 方 向 正 交 分 解 得
Tax Ta·cosθ Tay Ta·sinθ
所以物体从B点到A点的过程中,先作加速度值减小的加速运动,速度逐步增大,到加速度等于零时, 速度达到最大;而后随着弹力N的继续增大,物体作加速度值逐步增大的减速运动,速度逐渐减小,到A点 时速度最小,但向上的加速度却最大,即受的合力最大。
解答:根据以上分析,本题的答案只有(C)正确。
说明:对于类似的弹簧问题,一定要谨慎地对待。本题显示物体所受的合外力大小和方向一直在变化,绝对 不能想当然地认为A到B过程中弹簧逐渐被压缩,逐渐增大的弹力与速度方向相反,作减速运动,而忘了还 有一个不变的重力存在。
例2.在一个箱子中用两条轻而不易伸缩的弹性绳ac和bc系住一
个 质 ((量 12))为 箱箱子子m 水以的 平加小 向速球 右度匀a, 水速平如 运向动图 左;运所 动示 ;, 求 下 列 情 况 时 两 绳 张 力 T a 、 T b 的 大 小 :
(3)箱子以加速度a竖直向上运动。(三次运动过程中,小球与箱子的相对位置保持不变)
T s in θ - m g = 0 , T c o s θ = m a 0 .
所 以 ,
a 0 = g c o t θ .
当a<a0时,存有斜面对支 小持 球力 N 的,
选择x轴与斜面平行y轴与斜面垂直的直角坐标系 T-mgsinθ=ma cos, mgcosθ-N=ma sinθ. 解得此种情况下绳子的拉力 T=mgsinθ+macosθ. 此时,斜面体给小球的支持力
断),而应该先求出A、B刚好发生相对滑动时的临界水平拉
力 F 0, 然 后 再 将 F 与 F 0比 较 , 当 F > F 0时 , A 、 B 有 相 对 滑 动 , F < F 0时 , A 、 B 保 持 相 对 静 止 , 因 此 解 题 的 关 键 是 求 出 临 界 条 件 F 0.
解:由于物体B的加速度是由静摩擦力产生的,所以加
④
(3)m球竖直向上加速运动时,由竖直方向的合力提供产生加速度的动力,即
Fy ma,Tay mgma
Ta·sinθmgma
mgma Ta sinθ
⑤
F x0 , T axT b T bT a· co sθ m gm a· co tθ
答在 :题设三 a绳 c 种的 情张 况sm 力 下 iθ n、 gsm 分 i, θ n和 g别为
拉 力 F 0, F 0= (m A + m B )am = (2+ 3)× 4N = 20N , 根 据 题 意 当 F = 15N 时 , 由 于 F < F 0, 所 以 A 、 B 仍 保 持 相 对 静 止 , 但 这 时 它 们 之 间 的 加 速 度 应 小 于 4m /s2, 故 由 牛 顿 第 二 定 律 求 出
分析: 物体从A到B的过程,分为二个阶段,一个突变点。
加速阶段,弹力小于重力,N<G,物体所受的合力向下,但加速度数值逐渐减小,故物体作加速度值 减小的加速运动,速度仍逐渐增大。
到N=G(突变点)时,速度达到最大。
随着弹簧的继续压缩,物体进入减速阶段,N>G,物体所受的合力向上,且逐渐增大,但速度方向仍 向下,故作加速度值增大的减速运动,速度逐渐减小,到B点速度为零,但此时向上的合力最大。
例1 一物体从某一高度自由落下,落在直立于地面的轻弹簧上,如图所示。在A点,物体开始 与弹簧接触,到B点时,物体速度为零,然后被弹回。下列说法中正确的是:
(A)物体从A下降到B的过程中,动能不断变小。 (B)物体从B点上升到A的过程中,动能不断变大。 (C)物体从A下降到B,以及从B上升到A的过程中,速率都是先增大,后减小。 (D)物体在B点时,所受合力为零。
①
终止时刻,B对A支持力N=0,此刻有
kx1+ mg= m·13a,
x1= m a 3kg.
从x0到x1,物体作匀加速运动,需要的时间设为t,则
t=
2(x0 x1) a
2
m. k
3
②
(2)分析A,B起始时刻受力:A受重力、弹簧弹力及B
对 A 的 支 持 力 N 1 ; B 受 重 力 、 A 对 B 的 压 力 N 1 ′ 及 手 对 B 作 用 力 F 1 , 设 F 1 向 上 , 有
方程求解。 (3) 对复杂物理过程,按时间顺序划分阶段的方法。 (4) 超重或失重问题。(当物体相对运动参照物是静止的,但相对地面的参照物却做加速运动,会用
通过变换参照系统的办法求解,即在以地面为参照的系统里建立动力学方程求解。) (5) 临界状态问题。 (6) 其它问题。
三.典型例题 牛顿运动定律的应用
维 持 B, A以1a作 匀 加 速 运 动 的 时 间 对 应 着 B对 A支 持 力 N≥ 3
0.
解(1)设在匀变速运动阶段,弹簧压缩量在起始时刻为
x 0 , 终 止 时 刻 为 x 1 , 以 A 为 对 象 , 起 始 时 刻 k x 0 + m g = m a ,
得 x 0 Leabharlann Baidu m (a k g ).
例4.倾角为θ的斜面体上,用长为l的细绳吊着一个质量为m的小球,不计摩 擦.试求斜面体以加速度a向右做匀加速度直线运动时,绳中的张力.
分析:不难看出,当斜面体静止不动时,小球的受力情 况,如图(1)所示.当斜面体向右做匀加速直线运动的加速度 大于某一临界值时,小球将离开斜面.为此,需首先求出加 速度的这一临界值.
采用隔离体解题法.选取小球作为研究对象,孤立它进 行受力情况分析,显然,上述临界状态的实质是小球对斜面 体的压力为零.
解:选取直角坐标系,设当斜面体对小球的支持力N=
0 时 , 斜 面 体 向 右 运 动 的 加 速 度 为 a 0 , 据 牛 顿 第 二 定 律 Σ F x = m a x , Σ F y = 0 , 建 立 方 程 有
当 a ≥ a 0 时 , 对 小 球 的 受 力 情 况 分 析 的 结 果 可 画 出 图 ( 2 )
据牛顿第二定律得 Tcosα-mg=0, Tsinα=ma.
联立求解,得绳子的张力
T=mg2 a2.
力学中的许多问题,存在着临界情况,正确地找寻这些临界情况给出的隐含条件是十分 重要的.在本题中,认定隐含条件为N=0,就可借此建立方程求解.
A、B的共同加速度
a=F = 15m /s2= 3m /s2 m Am B 23
说明:在许多情况中,当研究对象的外部或内部条件超过某一临界值时,它的运动状 态将发生“突变”,这个临界值就是临界条件,而题目往往不会直接告诉你物体处于何种 状态.解决这类问题的方法一般先是求出某一物理量的临界值,再将题设条件和临界值进 行比较,从而判断出物体所处的状态,再运用相应的物理规律解决问题.
(2)求出这段运动过程的起始和终止时刻手对木板B的作用力的表达式,并说明已知的 各物理量间满足怎样的关系,上述两个时刻手对木板的作用力的方向相反.
分析:B托住A使弹簧被压缩,撤去B瞬间,因弹簧弹力F来不及改变,弹力F和物体重力方向都 向下,因而产生
向 下 加 速 度 a. 当 用 手 控 制 B向 下 以1a作 匀 加 速 运 动 时 , 能 3
牛顿
牛顿定律的应用
从力与运动的关系方面分: (1) 已知力求运动。 (2) 已知运动求力。
Favt v0或vt2v02
m
t
2s
从解题方法方面分
(1) 物体受多个互成角度的力时,用正交分解法分别沿X轴及Y轴列出动力学方程求解。 (2) 当研究对象是两个物体的问题时,会用隔离受力分析的方法或综合受力分析的方法列出动力学
例5.如图(甲)所示,一根质量可以忽略不计的轻弹簧,劲度系数为k,下面悬挂一个 质量为m的砝码A,手拿一块质量为M的木板B,用木板B托住A往上压缩弹簧,如图(乙) 所示.此时如果突然撤去木板B,则A向下运动的加速度为a(a>g),现用手控制使B以 加速度a/3向下作匀加速直线运动.
(1)求砝码A作匀加速直线运动的时间.
aA=Fm Afm
=1512m/ 2
s2=1.5m/
s2
aB=m fmB
=12m/ 3
s2=4m/
s2
从结果看,物体B的加速度竟然大于物体A的加速度,这显然是不合理的.原来A、B之间是否产 生相对滑动,不能根
据 F 是 否 大 于 f m 来 判 断 ( 只 有 当 B 物 体 不 动 时 , 才 可 以 这 样 判
对 于 A : m g + k x 0- N 1= m a/3 ,③ 对 于 B : M g + N 1- F 1= M a/3 ,④
高中物理 牛顿运动定律总复习课件 新人 教版必修1
一、牛顿运动定
一切物体总是保持匀速直线运动状态或静 止状态,直到有外力迫使它改变这种状态 为止。
物体的加速度跟所受外力的合力成正比, 跟物体的质量成反比,加速度的方向跟合 外力的方向相同。F = ma
两个物体之间的作用力和反作用力大小相 等,方向相反,作用在同一条直线上.
m s g i n θ m a ; b c 绳 的 张 力 分 别 为 m g · c o t θ 、 m g · c o t θ m a 和 ( m g
ma)·cotθ。
说明:1.在物体受多个力时,正交分解法是研究牛顿动力学问题的最基本的方法。正交坐标轴通常取三种: 水平x轴与竖直y轴,斜面x轴与斜面垂线方向的y轴,半径方向的x轴与切线方向的y轴;然后,
例3.A、B两物体的质量分别为mA=2kg,mB=3kg,它们之间的最大静摩擦力和 滑动摩擦力均为fm=12N,将它们叠放在光滑水平面上,如图所示,在物体A上施 加一水平拉力F=15N,则A、B的加速度各为多大?
分析:从题设条件看,水平拉力大于B对A的最大静摩擦力,所以A、B可能发生相对滑动, 根据牛顿第二定律采用隔离法,可分别求得A、B加速度
沿 x 、 y 轴 分 别 列 牛 顿 方 程 , 即 F x m a x , F y m a y 。
2.由①、③两式以及②、④两式对应比较可见,当m水平向左加速运动时,ac绳张力不变,而bc绳张力变 小;即bc绳的张紧程度有所减小(有一个“可以忽略”的回缩)。由①、⑤两式以及②、⑥两式对应比较可 见,当m竖直向上加速运动时,ac绳与bc绳的张力都相应地增大了一个比例,即两根弹性绳的张紧程度都有 所增大(有一个“可以
速 度 的 最 大 值 由 最 大 静 摩 擦 力 决 定 , a= fm=1 2m /s2 m B 3
= 4 m /s2
A、B刚要发生相对滑动时,A、B间恰好为最大静摩
擦 力 , 这 时 A 、 B 的 加 速 度 相 同 恰 为 a m , 对 A B 整 体 而 言 , 这 个 加 速 度 是 由 F 0 提 供 的 , 利 用 牛 顿 第 二 定 律 可 求 出 临 界 水 平
忽 略 ” 的 进 一 步 伸 长 ) 。 但 是 , 由 于 两 根 弹 性 绳 的 劲 度 系 数 k a 、 k b 都
相当大,因此形变量的变化都极小,称为“不易伸缩”。
3.由①、⑤两式对比以及②、⑥两式对比可以看出,只要把①、②两式中的g改成(g+a)即为⑤、⑥两式。 这表示:在竖直方向有加速度a的系统内,用“等效重力”G'=mg'=m(g+a)的观点处理超重(a>0)或 失重(a<0)状态下的动力学(以及运动学)问题时,可把加速状态下的非惯性系统的动力学问题当作超重 或失重状态下的“惯性系统”中的“静力学”问题(即“平衡状态”下“合力”为零)来处理,其效果完全 相同。
解:(1)m球处于平衡状态,即
TayTasinmg ① TaxTacosTb ②
由两式解得
mg
Ta sin Tb mg • ctg
(2)m球水平合力提供向左加速运动的动力,即
Fy0, TayTasinm, gTasm iθ ng③ Fxm, aTaxTbTaco sTbma ③
由 此 得T b T a x m a T a · c o sθ m a 即 T b m g · c o tθ m a
分析:小球m始终受3个力:竖直向下的重力mg、水平向右的bc
态绳 。张 力 T b 、 斜 向 左 上 方 的 a c 绳 张 力 T a 。 三 力 的 合 力 决 定 小 球 的 运 动 状
将 T a 沿 水 平 、 竖 直 两 个 方 向 正 交 分 解 得
Tax Ta·cosθ Tay Ta·sinθ
所以物体从B点到A点的过程中,先作加速度值减小的加速运动,速度逐步增大,到加速度等于零时, 速度达到最大;而后随着弹力N的继续增大,物体作加速度值逐步增大的减速运动,速度逐渐减小,到A点 时速度最小,但向上的加速度却最大,即受的合力最大。
解答:根据以上分析,本题的答案只有(C)正确。
说明:对于类似的弹簧问题,一定要谨慎地对待。本题显示物体所受的合外力大小和方向一直在变化,绝对 不能想当然地认为A到B过程中弹簧逐渐被压缩,逐渐增大的弹力与速度方向相反,作减速运动,而忘了还 有一个不变的重力存在。
例2.在一个箱子中用两条轻而不易伸缩的弹性绳ac和bc系住一
个 质 ((量 12))为 箱箱子子m 水以的 平加小 向速球 右度匀a, 水速平如 运向动图 左;运所 动示 ;, 求 下 列 情 况 时 两 绳 张 力 T a 、 T b 的 大 小 :
(3)箱子以加速度a竖直向上运动。(三次运动过程中,小球与箱子的相对位置保持不变)
T s in θ - m g = 0 , T c o s θ = m a 0 .
所 以 ,
a 0 = g c o t θ .
当a<a0时,存有斜面对支 小持 球力 N 的,
选择x轴与斜面平行y轴与斜面垂直的直角坐标系 T-mgsinθ=ma cos, mgcosθ-N=ma sinθ. 解得此种情况下绳子的拉力 T=mgsinθ+macosθ. 此时,斜面体给小球的支持力
断),而应该先求出A、B刚好发生相对滑动时的临界水平拉
力 F 0, 然 后 再 将 F 与 F 0比 较 , 当 F > F 0时 , A 、 B 有 相 对 滑 动 , F < F 0时 , A 、 B 保 持 相 对 静 止 , 因 此 解 题 的 关 键 是 求 出 临 界 条 件 F 0.
解:由于物体B的加速度是由静摩擦力产生的,所以加
④
(3)m球竖直向上加速运动时,由竖直方向的合力提供产生加速度的动力,即
Fy ma,Tay mgma
Ta·sinθmgma
mgma Ta sinθ
⑤
F x0 , T axT b T bT a· co sθ m gm a· co tθ
答在 :题设三 a绳 c 种的 情张 况sm 力 下 iθ n、 gsm 分 i, θ n和 g别为
拉 力 F 0, F 0= (m A + m B )am = (2+ 3)× 4N = 20N , 根 据 题 意 当 F = 15N 时 , 由 于 F < F 0, 所 以 A 、 B 仍 保 持 相 对 静 止 , 但 这 时 它 们 之 间 的 加 速 度 应 小 于 4m /s2, 故 由 牛 顿 第 二 定 律 求 出
分析: 物体从A到B的过程,分为二个阶段,一个突变点。
加速阶段,弹力小于重力,N<G,物体所受的合力向下,但加速度数值逐渐减小,故物体作加速度值 减小的加速运动,速度仍逐渐增大。
到N=G(突变点)时,速度达到最大。
随着弹簧的继续压缩,物体进入减速阶段,N>G,物体所受的合力向上,且逐渐增大,但速度方向仍 向下,故作加速度值增大的减速运动,速度逐渐减小,到B点速度为零,但此时向上的合力最大。
例1 一物体从某一高度自由落下,落在直立于地面的轻弹簧上,如图所示。在A点,物体开始 与弹簧接触,到B点时,物体速度为零,然后被弹回。下列说法中正确的是:
(A)物体从A下降到B的过程中,动能不断变小。 (B)物体从B点上升到A的过程中,动能不断变大。 (C)物体从A下降到B,以及从B上升到A的过程中,速率都是先增大,后减小。 (D)物体在B点时,所受合力为零。
①
终止时刻,B对A支持力N=0,此刻有
kx1+ mg= m·13a,
x1= m a 3kg.
从x0到x1,物体作匀加速运动,需要的时间设为t,则
t=
2(x0 x1) a
2
m. k
3
②
(2)分析A,B起始时刻受力:A受重力、弹簧弹力及B
对 A 的 支 持 力 N 1 ; B 受 重 力 、 A 对 B 的 压 力 N 1 ′ 及 手 对 B 作 用 力 F 1 , 设 F 1 向 上 , 有
方程求解。 (3) 对复杂物理过程,按时间顺序划分阶段的方法。 (4) 超重或失重问题。(当物体相对运动参照物是静止的,但相对地面的参照物却做加速运动,会用
通过变换参照系统的办法求解,即在以地面为参照的系统里建立动力学方程求解。) (5) 临界状态问题。 (6) 其它问题。
三.典型例题 牛顿运动定律的应用
维 持 B, A以1a作 匀 加 速 运 动 的 时 间 对 应 着 B对 A支 持 力 N≥ 3
0.
解(1)设在匀变速运动阶段,弹簧压缩量在起始时刻为
x 0 , 终 止 时 刻 为 x 1 , 以 A 为 对 象 , 起 始 时 刻 k x 0 + m g = m a ,
得 x 0 Leabharlann Baidu m (a k g ).
例4.倾角为θ的斜面体上,用长为l的细绳吊着一个质量为m的小球,不计摩 擦.试求斜面体以加速度a向右做匀加速度直线运动时,绳中的张力.
分析:不难看出,当斜面体静止不动时,小球的受力情 况,如图(1)所示.当斜面体向右做匀加速直线运动的加速度 大于某一临界值时,小球将离开斜面.为此,需首先求出加 速度的这一临界值.
采用隔离体解题法.选取小球作为研究对象,孤立它进 行受力情况分析,显然,上述临界状态的实质是小球对斜面 体的压力为零.
解:选取直角坐标系,设当斜面体对小球的支持力N=
0 时 , 斜 面 体 向 右 运 动 的 加 速 度 为 a 0 , 据 牛 顿 第 二 定 律 Σ F x = m a x , Σ F y = 0 , 建 立 方 程 有