考虑进油压力的滑动轴承非线性油膜力数据库
动载非单油叶轴承非稳态非线性油膜力数学模型
Ma . o 8 r2 0
动 载非 单 油 叶轴 承 非稳 态 非 线性 油 膜 力 数 学模 型
韩振辉 张安兵 李耀祥 石广 田
(. 1 兰州交通大学数理与软件工程学 院 甘肃兰州 7 0 7 ;. 30 02 兰州交通大学机电工程学院 甘肃兰州 7 07 ) 30 0
摘要 : 对椭圆轴承油膜 区做 了适 当假设 , 在考虑 了轴径中心的周向和径向扰 动速 度对油膜 区影响的条件下导 出了可 用 3个 动态参数表示的椭圆轴承非稳态非线性油膜力的一般 公式 , 导 出了短轴 承非稳态非线 性油膜力 的解析表 并
A s at i t ,a p rpie asm t n o h lpi ljun lb aig So —l ir tw s b t c:Fr l n a po r t su pi n te e it a o ra er ’ i fm ds c a r sy a o l c n l i t i m d .T e ,agnrl om l f nt d ol ero —l o eat go o — n l lb un l a e h n e ea fr uao s a ynni a ifm f c c n nan ns g ej ra u e n l i r i i eo o
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第2 3卷 第 1 期 20 0 8年 3月
西
南
科
技
大
学
学
报
V 12 o 1 o. 3 N .
Ju nlo o tw s Unv ri fS in ea d T c n lg o r a fS uh et iest o ce c n e h ooy y
Th a h m a ia o lo se d n i a eM te tc lM de fUn ta y No l ne r
液体动压滑动轴承油膜静特性计算及其仿真
液体动压滑动轴承油膜静特性计算及其仿真吴秋平;沈俊;鲁玉龙;王雷;陈续扬;常勇【摘要】基于有限宽轴承理论,采用有限差分法运用MATLAB求解二维Reynolds 方程,求解滑动轴承油膜压力分布,然后求解油膜承载力、偏位角等,同时研究得到宽径比、偏心率对油膜承载力、偏位角变化规律的影响.最后给出具体算例求解某防爆电机用滑动轴承的相关特性参数,应用Fluent软件对算例轴承模型进行流场分析.【期刊名称】《水泥工程》【年(卷),期】2017(000)006【总页数】4页(P14-17)【关键词】液体动压轴承;油膜压力;承载力;Matlab;Fluent【作者】吴秋平;沈俊;鲁玉龙;王雷;陈续扬;常勇【作者单位】宜兴市环宇轴瓦制造有限公司,江苏无锡214221;宜兴市环宇轴瓦制造有限公司,江苏无锡214221;宜兴市环宇轴瓦制造有限公司,江苏无锡214221;宜兴市环宇轴瓦制造有限公司,江苏无锡214221;东南大学机械工程学院,江苏南京211189;集美大学工程训练中心,福建厦门361021【正文语种】中文【中图分类】TQ172.6+140 引言随着机械工业的现代化发展,旋转式机械越来越向高速度和大功率发展,对轴承的各方面性能要求越来越高,同时随着计算机技术以及数值计算方法的快速发展,相应地,动压滑动轴承的研究也日益向深度和广度推进[1]。
对动压滑动轴承的压力分布以及轴承特性的求解,近年来提出了许多数值计算方法,其思路归结为对二维Reynolds方程的求解[2~6]。
作者基于有限宽轴承理论,运用MATLAB软件,采用有限差分法求解二维Reynolds方程,求解滑动轴承油膜压力分布,然后求解油膜承载力、偏位角等,同时研究得到宽径比、偏心率对油膜承载力、偏位角变化规律的影响。
最后给出具体算例求解某防爆电机用滑动轴承的理论承载力等相关特性参数,应用Fluent软件对算例轴承模型进行流场分析,其数值计算以及CFD模拟仿真相结合的方法,为液体动压滑动轴承油膜静特性参数的准确求解以及工程实际中滑动轴承的设计校核提供重要依据。
有限长轴承非线性非稳态油膜力的矩阵表示
(1)
H = 1 + Εco sΗ.
(2)
边界条件为
p (Η1, z ) = p (Η2, z ) = 0,
p Η, -
1 2
=
p
Η,
1 2
=
0;
(3)
设
α 收稿日期: 1998212203 第一作者邱鹏庆, 男, 1973年生, 硕士研究生; 复旦大学力学与工程科学系, 上海200433 3 国家自然科学基金项目19672018资助课题
(17) 式中, 得
FΕ =
FΥ
(1 -
∫ 2Υα) Ε
Η2
p 1 (Η)
Η1
- co sΗ sinΗ dΗ-
∞
Η2
p 1H
3undΗ
∑∫∫ ∫ n= 1
Η1
Η2
H
3u n2dΗ
2R L kn
tanh
L R kn
1 2
Η2 - co sΗ
un
Η1
s in Η
dΗ +
Η1
∫ 2Εα
Η2
p (Η)
有 u
j+ n
2=
(f j+ 1-
1)
u
j n
+
2- (kmn ∆Η) 2
f j+ 1+ 1
u
j+ n
1
,
其中 f j+ 1= -
2
3∆ΗΕ sinΗj+ 1 (1+ Ε co sΗj+ 1)
,
式中
∆Η是自变量的差分网格宽度.
计算从
Η1开始,
u
1 n
=
un (Η1) =
Jeffcot转子_滑动轴承系统不平衡响应的非线性仿真
振 动 与 冲 击第18卷第1期JOU RNAL O F V I BRA T I ON AND SHOCK V o l.18N o.11999 Jeffcot转子2滑动轴承系统不平衡响应的非线性仿真Ξ王德强 张直明(山东省内燃机研究所) (上海大学轴承研究室)摘 要 本文用动力仿真法考察了Jeffco t转子2椭圆轴承系统的不平衡响应。
计入了轴承油膜力的非线性。
仿真计算前,先以非定常雷诺方程和雷诺破膜条件为依据,生成了轴瓦非定常油膜力数据库。
用龙格2库塔法对运动方程作步进积分,同时反复对轴瓦力数据库进行插值以获得轴承力的瞬时值。
考察了支撑于一对椭圆轴承上的Jeffco t转子的不平衡响应。
所得的动力学行为以及转子和轴颈的涡动轨迹,均与线性动力学(以轴承的线性化动特性系数为依据)所得的结果相比较。
两者虽在很小的不平衡量下吻合良好,但凡当不平衡量不是很小时就有显著差别。
可见有必要计入油膜力的非线性,特别是当需要计算大不平衡量下的不平衡响应时。
关键词:非线性仿真,不平衡响应,转子动力学中图分类号:TH11330 前 言在工程实践中,常常用线性动力理论来计算转子2滑动轴承系统的不平衡响应,即:计算时以线性化的轴承动力特性(轴承的八个刚度和阻尼)来表达轴承油膜的动态力[1]。
但油膜力实际上是非线性的动力元素,因此这样的线性化不可避免地要导致不平衡响应计算中的误差。
本文目的在于用非线性和线性动力学两种计算来考察不平衡响应,并作比较,以明确其异同。
符 号c m in 轴承最小半径间隙(m) x j、y j 以c m in为参考的轴颈中心坐标无量纲值d轴承直径(m)x r、y r以c m in为参考的转子中心坐标无量纲值e u转子质量中心的偏心距(m)Λ润滑油的动力粘度(Pa.s)E u质量中心的相对偏心(e u c m in)F轴承的静载荷(N)f轴在自重下的静挠度(m)Ξ转子角速度Γ轴的相对挠度(f c m in)Ξk转子固有频率l轴承长度(m)8相对速度(Ξ Ξk)SO k以转子固有频率为参考的轴承7m in轴承的最小间隙化Somm erfeld数7m in=c m in rSO k=FΩ3m in d lΛΞk1 线性分析本文以Jeffco t转子2轴承系统(图1)为考察对象。
019.滑动轴承轴颈涡动机理的非线性特性研究
L = 0.24m , 轴 承 间 隙 c = 0.0003 , 动 力 粘 度 µ = 0.0153 p a ⋅ s ,供油压力 p a = 0.2 × 10 6 p a ,对
轴承压力分布进行动态分析。这里取轴承运行最大 间隙处( c = R − r0 )的轴颈角度为零( ϕ = 0 ) , 相应的轴颈最小间隙处的角度就为 π 。 3.1 油膜压力分布的涡动特性 根据有限长径向滑动轴承非线性油膜压力 分布函数[11 ]为 µ 3 εsin ϕ 2 εsin ϕ 6 εsin ϕ pi = 2 { [ + −2 ]ω 0 2 2 r0 (1+εcos ϕ) λ(1+εcos ϕ ) λ (1+εcos ϕ)3
2 轴颈涡动的机理分析
2.1 涡动的机理 在高速旋转机械的轴承转子系统运行中,经常 遇见轴颈几何轴线在轴承里呈周期性回转运动现象 称之为涡动现象,并且涡动方向与转子旋转方向相 同的进动运动称为正向涡动,反之称为反向涡动。 轴颈涡动有同频涡动和分频涡动两种,其中半速涡 动现象就是分频涡动的一种特例。 滑动轴承的结构如图 1, 从润滑油膜形成及运动
12 εsin ϕ εsin ϕ ε2sin 2 ϕ 3 ε2 sin 2 ϕ d φ +[ 2 − − + ] 3 2 3 ( 1 + ε cos ϕ ) dt λ(1+εcos ϕ) (1+εcos ϕ) λ(1+εcos ϕ)
这里, R 为轴瓦半径 ; r0 为轴颈半径 ; e 为轴 瓦与轴颈几何中心偏心距; c = R0 − r0 为轴承半径
e 为轴颈的几何偏心率 ; ϕ 为轴颈旋 c 转角度 ; φ 为轴颈涡动角度 ; ϑ 为油膜承载能力
间隙 ; ε = 角 ; β 为轴承承受外载荷力( Fw )的作用角 ; Fi 为 非 线 性 油 膜 力 ; ω 0 =
用线性和非线性油膜力分析轴承动力系统
图 3.l Fig . 3 . l
不同转速下轴径的稳态涡动轨迹 JournaI’ s steady whirIing tra ectory and points’distribution at "
在轴承转子系统动力学分析中, 对转子轨迹的 研究一直是人们感兴趣的一个方面
[ 1, 2]
, 而其中的
困难在于对轴承非线性油膜力的处理。有人把轴承
[2] 假设为无限长或无限短 , 有人直接利用非线性油 [3] , 也有人采用线性油膜力来分析轴承 膜力数据库 [4] 。这几种方法都可使轴承油 系统的动力学行为
(l . 5)
式中, 线性油膜力增量 "F X 和 "F Y 采用轴承的 8 个
[4] 动特性系 数 表 示 。 系统在静态平衡点处的稳定
性, 由状态方程 (l . 5)右端系数矩阵特征值的实部 决定, 只有当所有实部都为负数时系统才是稳定的。 据此可以得到系统处于临界线性失稳时应该满足的 关系式为
2 论: 当系统变量 K eg - M 系统线性稳定, v > 0 时, 并且 该 变 量 越 大 系 统 抗 干 扰 能 力 越 强; 当 K eg 2 2 系统临界线性失稳; 当 K eg - M M v = 0 时, v < 0 2 时, 系统线性失稳。 K eg - M v 可以作为系统线性稳 定性的一个判断指标。
的提高, 稳态解的变化情况。图 l . 2 说明了在转子 转速低于线性失稳转速时, 在某一位移扰动下, 转子 收敛于静态平衡点, 系统的周期解为静态平衡点。 而当转子转速高于线性失稳转速时, 系统的运行情 况比较复杂。 仍以第 l . 2 节中提到的对称刚性转子轴承系统 为例, 图 3 . l 表示了在转子速度高于线性失稳转速 时 ( I = 6 l00 r / min, 轴径的稳态 I = 6 820 r / min)
织构化动压滑动轴承非线性油膜力解析模型
织构化动压滑动轴承非线性油膜力解析模型毛亚洲;杨建玺;李庆林;徐文静;刘永刚【摘要】针对有限差分法(FDM)解析Reynolds方程迭代次数多的缺点,提出了一种基于Sommerfeld油膜边界,通过分离变量法求解表面织构动压轴承油膜力的解析模型.分析了长径比、偏心率和织构参数对非线性油膜力的影响,对比了本文的解析模型与短轴承模型、FDM和计算流体动力学(CFD)的计算结果.研究结果表明:长径比和偏心率分别为0.25~0.80和0.10~0.95的织构化轴承油膜压力和油膜力分别为近似抛物线分布和近似指数分布.长径比为0.25的本文模型同短轴轴承模型油膜压力分布具有很好的一致性;而长径比为0.80的本文模型与CFD计算结果,在0°~60°和130°~180°油膜域内也具有很好的一致性.本文模型能够准确地描述表面织构动压轴承油膜力的变化,同时该方法的正确性也得到了验证.【期刊名称】《河南科技大学学报(自然科学版)》【年(卷),期】2019(040)003【总页数】7页(P17-23)【关键词】表面织构;动压滑动轴承;油膜压力;Reynolds方程;解析模型【作者】毛亚洲;杨建玺;李庆林;徐文静;刘永刚【作者单位】河南科技大学机电工程学院,河南洛阳 471003;河南科技大学机电工程学院,河南洛阳 471003;国家轴承质量监督检验中心,河南洛阳 471000;洛阳铁路信息工程学校,河南洛阳 471000;河南科技大学机电工程学院,河南洛阳471003【正文语种】中文【中图分类】TH133.370 引言目前,线性理论无法解释轴承-转子系统产生的分岔和混沌现象[1],故借助非线性理论解释此现象。
随着研究的深入[2],单自由度系统已具有完备的理论体系,但对多自由度系统的分析仍存在困难。
目前,动压轴承非线性分析的难点是油膜力解析模型尚不完备和解析式的缺乏。
对非线性油膜力的研究,大多数基于无限短轴承模型[3]或无限长轴承模型[4]。
有限长滑动轴承非线性油膜力的一种近似解
有限长滑动轴承非线性油膜力的一种近似解
黑棣;路遵友
【期刊名称】《机械强度》
【年(卷),期】2016(38)4
【摘要】假设油膜处于层流状态下,提出了一种求解有限长滑动轴承非线性油膜力的近似解析方法。
通常在轴承-转子系统非线性动力学行为分析中,油膜力计算模型采用‘π’油膜假设。
但是,实际中油膜存在区域并非是‘π’区域。
假设油膜的起始角是0,而终止角需要求解。
本文基于变分原理,运用分离变量法求解油膜的压力分布。
从计算结果可以看出,提出的方法和有限元方法吻合的很好,同时也分析了油膜力随其它一些参数的变化。
【总页数】6页(P680-685)
【关键词】油膜力;有限长轴承;分离变量;变分原理
【作者】黑棣;路遵友
【作者单位】陕西铁路工程职业技术学院机电工程系;山东轻工职业学院机电工程系
【正文语种】中文
【中图分类】TH33
【相关文献】
1.有限长轴承非稳态油膜力建模及非线性油膜失稳 [J], 郭建萍;邱鹏庆;崔升;张文
2.考虑进油孔有限长滑动轴承油膜力的近似解析解 [J], 黑棣;郑美茹
3.轴承非线性油膜力的一种变分近似解 [J], 陈龙;郑铁生;张文;马建敏
4.一种滑动轴承非线性油膜力变分近似计算方法 [J], 孟志强;张功学;朱均;袁小阳
5.求滑动轴承非线性油膜力的加权有限元方法 [J], 王丽萍;刘大全;张文;郑铁生因版权原因,仅展示原文概要,查看原文内容请购买。
考虑进油孔有限长滑动轴承油膜力的近似解析解
考虑进油孔有限长滑动轴承油膜力的近似解析解黑棣;郑美茹【摘要】针对具有进油孔的有限长滑动轴承油膜力求解问题,采用变分原理和分离变量法,求得了有限长滑动轴承油膜压力分布的近似解析表达式.将油膜压力分布的近似解析表达式在油膜存在区域上进行积分,即得到了油膜力.将提出的计算有限长滑动轴承油膜力方法与无限长轴承模型、有限元方法的计算结果进行了比较,发现了提出的方法与有限元方法的计算结果很接近.最后,研究了进油孔位置和进油压力对油膜存在区域、油膜力等的影响,研究结果表明进油孔位置和进油压力对油膜存在区域和油膜力有较大的影响.【期刊名称】《机电工程》【年(卷),期】2016(033)011【总页数】7页(P1315-1321)【关键词】油膜力;有限长轴承;进油压力影响;进油孔位置影响;近似解析解【作者】黑棣;郑美茹【作者单位】陕西铁路工程职业技术学院机电工程系,陕西渭南714000;陕西铁路工程职业技术学院机电工程系,陕西渭南714000【正文语种】中文【中图分类】THI33随着旋转机械向着大功率、重载、高速和大型化的方向发展,滑动轴承-转子系统作为旋转机械的核心部件受到了越来越广泛的关注[1-3],因为轴承-转子系统能否正常工作直接关系到整个旋转机械的安全。
近年来,许多学者针对轴承-转子系统运动稳定性开展了大量的研究工作[4]。
高庆水[5]基于短轴承理论求解了非线性油膜力,并分析Sommerfeld数对偏心率、刚度系数等滑动轴承参数的影响。
孙保苍[6]采用短轴承模型,分析了碰磨转子系统的非线性动力学行为。
陈红[7]基于短轴承假设研究了碰摩转子的非线性动力学行为。
黑棣[8-10]采用无限长轴承模型,分析了转子圆盘对转子系统非线性动力学分析。
在滑动轴承-转子系统中,滑动轴承油膜力作为一个非常关键的因素直接影响整个转子系统的稳定性。
能够准确描述滑动轴承油膜力特性的数学模型是转子-轴承系统非线性动力学分析的基础和关键。
适用于参数识别的一种非线性油膜力表达式
2 转子 —轴承系统的运动方程及其系统辨识 问题
Ξ 20041025 收到初稿 ,20041209 收到修改稿 。国家自然科学基金资助项目 (50375140) 。 ΞΞ 刘淑莲 ,女 ,1973 年 7 月生 ,河北唐山人 ,汉族 。浙江科技学院讲师 ,博士 ,研究方向为转子动力学 、振动 、故障诊断 、流体传动与控制 。
© 1995-2005 Tsinghua Tongfang Optical Disc Co., Ltd. All rights reserved.
第 27 卷第 3 期
刘淑莲等 :适用于参数识别的一种非线性油膜力表达式
317
转子 —轴承系统的运动方程是在达朗伯虚位移原
理和 Ritz 原理基础上建立起来的 ,采用互相重叠的三
阵 , C 为系统的阻尼矩阵 (包括内阻尼和陀螺力矩) , K
为系统的刚度矩阵 , Bi 是作用力位置矩阵 , F1 是质量
偏心引起的不平衡力 ; F2 为油膜力 ,其中 Fx1 、Fx2 为轴
承 A 与 B 作用在转子上水平方向的油膜分力 , Fy1 、Fy2
为轴承 A 与 B 作用在转子垂直方向的油膜分力 ; F3 包
次多项式作为广义坐标 ,因此整个转轴是作为连续梁
系统来处理的[4] 。该系统的运动方程可以写成如下的
一般形式
MX¨+ CX¨+ KX = B1 F1 + B2 F2 + B3 F3 (1)
其中
F2 = Fx1 , Fy1 , Fx2 , Fy2 T
【CN109829262A】一种转子轴承系统非线性动力学分析方法【专利】
(19)中华人民共和国国家知识产权局(12)发明专利申请(10)申请公布号 (43)申请公布日 (21)申请号 201910272183.5(22)申请日 2019.04.04(71)申请人 哈尔滨工程大学地址 150001 黑龙江省哈尔滨市南岗区南通大街145号哈尔滨工程大学科技处知识产权办公室(72)发明人 李玩幽 刘冲培 赵滨 卢熙群 王东华 郭宜斌 (51)Int.Cl.G06F 17/50(2006.01)(54)发明名称一种转子-轴承系统非线性动力学分析方法(57)摘要本发明提供一种转子-轴承系统非线性动力学分析方法,包括:输入计算参数;计算系统整体质量矩阵、刚度矩阵、阻尼矩阵与陀螺效应矩阵;计算转子的不平衡激励;计算t时刻轴承油膜厚度;计算t时刻轴承油膜压力。
判断油膜压力是否满足收敛条件;计算t时刻轴承摩擦力与端泄流量;计算t时刻润滑油有效温度与有效粘度;计算t时刻油膜承载力。
基于Newmark -β算法,计算转子系统在t+Δt时刻的振动响应。
断t+Δt时刻是否达到时间上限。
本发明将基于有限差分法的轴承非线性油膜力求解过程嵌入转子振动响应的计算中,并在求解油膜力时考虑了润滑油流变特性、轴瓦表面弹性变形等影响因素,使得响应计算更为精确。
权利要求书3页 说明书7页 附图4页CN 109829262 A 2019.05.31C N 109829262A1.一种转子-轴承系统非线性动力学分析方法,其特征在于:步骤如下:步骤一:给出初始计算参数,包括:转子长度、转子直径、转子材料参数、转速、圆盘长厚度、圆盘直径、圆盘材料参数、轴承宽度、轴承直径、轴承半径间隙、润滑油粘度、润滑油密度、进油温度;步骤二:得到系统整体质量矩阵、刚度矩阵、阻尼矩阵与陀螺效应矩阵;步骤三:计算转子的不平衡激励;步骤四:计算t时刻轴承油膜厚度;步骤五:计算t时刻轴承油膜压力,判断油膜压力是否满足收敛条件,若满足则进入下一步计算;不满足则返回步骤四,重新计算油膜压力;步骤六:计算t时刻轴承摩擦力与端泄流量;步骤七:计算t时刻润滑油有效温度与有效粘度,判断油膜温度是否满足收敛条件,若满足则进入下一步计算;不满足则返回步骤四,重新计算润滑油有效温度;步骤八:计算t时刻油膜承载力,基于Newmark -β算法,结合步骤三~步骤七,得到考虑了润滑油流变特性、轴瓦表面弹性变形的转子系统在t+Δt时刻的振动响应;步骤九:判断t+Δt时刻是否达到时间上限,若达到上限,结束;若未达到时间上限,则重复步骤四~步骤八。
滑动轴承非线性油膜力的神经网络模型
滑动轴承非线性油膜力的神经网络模型摘要滑动轴承是常见的机械传动元件,在工业生产中有着广泛的应用。
滑动轴承的性能和寿命受到非线性油膜力的影响。
本文基于神经网络理论,建立了一种滑动轴承非线性油膜力的神经网络模型。
通过对实验数据的分析和处理,构建了一个包含2个隐含层、每层8个神经元的BP神经网络模型,通过训练和验证,得到了较为合适的模型参数。
在测试过程中,该模型的均方误差小于0.05,预测精度较高,证明了该神经网络模型在滑动轴承的非线性油膜力预测中具有较好的应用前景。
关键词:滑动轴承;非线性油膜力;神经网络模型;BP算法;预测AbstractSliding bearings are common mechanical transmission components, which are widely used in industrial production. The performance and life of sliding bearings are influenced by non-linear oil film forces. Based on neural network theory, this paper establishes a neural network model for non-linear oil film forces of sliding bearings. Through the analysis and processing of experimental data, a BP neural network model with 2 hidden layers and 8 neurons per layer is constructed. After training and verification, suitable model parameters are obtained. In the testing process, the mean square error of the model is less than 0.05, the prediction accuracy is high, which proves that the neural network model has good applicationprospects in the prediction of non-linear oil film forces of sliding bearings.Keywords: sliding bearing; non-linear oil film force; neural network model; BP algorithm; prediction1. 引言滑动轴承作为一种常见的机械传动元件,在工业生产中扮演着重要角色,具有结构简单、成本低、性能稳定等优点。
基于Poincare变换的滑动轴承非线性油膜力数据库方法
第21卷 第3期摩擦学学报V o l21, N o3 2001年5月TRIBOLOGY M ay,2001基于Poincare变换的滑动轴承非线性油膜力数据库方法孟志强,徐 华,朱 均(西安交通大学润滑理论及轴承研究所,陕西西安 710049)摘要:运用状态空间P oincar e变换使径向滑动轴承动力系统的部分状态变量由无限区间变换到有限区间.在经过变换的状态空间中求解Rey no lds方程,建立了径向滑动轴承非线性油膜力数据库及相应的插值拟合程序,实现了非线性油膜力的快速准确获得.通过滑动轴承-转子系统运动瞬态分析和P oincar e映射方法验证了数据库及拟合程序的精度.关键词:滑动轴承;非线性油膜力;P oincar e变换;数据库中图分类号:T H133.3文章标识码:A文章编号:1004-0595(2001)03-0223-05 滑动轴承-转子系统的线性化理论已成熟并广泛应用[1,2],然而滑动轴承油膜力往往呈现很强的非线性,因此滑动轴承-转子系统非线性分析越来越受到重视.滑动轴承非线性油膜力的计算是非线性分析的重要问题.目前计算的方法主要有两类,一类是采用有限元及差分法等数值计算方法直接求解Reynolds方程[3,4],另一类是解析法[5,6],采用无限长或无限短轴承模型.前一类方法精度高,但计算速度较慢;而后一类方法计算及分析方便但精度低.王文等[7]运用对Rey no lds方程进行量纲分析的方法建立了油叶型径向滑动轴承非线性油膜力数据库,为高效准确地计算非线性油膜力开辟了新途径.预先通过计算得到同一类轴承在不同轴心位置及速度下的非线性油膜力,按一定顺序存储在数表文件中形成油膜力数据库,这样在计算非线性油膜力时只需在数据库中检索插值,速度快且精度高.本文作者运用状态空间Po incare变换,建立了固定瓦径向滑动轴承的非线性油膜力数据库以及相应的插值计算程序,并通过实际算例进行了验证,从而从理论和实际应用上拓展了非线性油膜力数据库方法.1 理论与方法以有限宽圆弧瓦轴承为对象,在等温情况下,油膜压力分布由Reyno lds方程决定.其无量纲形式为:(G H3 P)+(DL)2(G H3 P)=-3 (1-2 )sin +6 cos .(1)边界条件为:P( 1, )=0; P( 2, )=0;P( ,1)=0; P( ,0)=0.(2)式(1)中:G 和G 为紊流系数,可由下式计算得到[8]:G =112(1+0.00116R h0.916),G =112(1+0.00120R h0.854).(3)其中:R h为局部雷诺数,R h=h R.用 表示平均温度下的粘度,令 =(1-2 ), = 2 ,则式(1)可变为:(G H3P)+(DL)2(G H3P)=-3 sin +3 co s .(4)式中: 和 表示轴心速度扰动项,是轴心运动状态空间的独立坐标,非线性油膜力是 、 、 和 的非线性函数,定义域内离散 、 、 和 并计算出各离散点上的油膜力,存储到数表文件中可形成油膜力数据库.但在理论上 , ∈(-∞,∞),很难确定其范围,进行合理的离散,并通过较少的计算得到有限数据的基金项目:国家自然科学基金重大项目资助(19990510).收稿日期:2000-05-08;修回日期:2000-08-07/联系人孟志强.作者简介:孟志强,男,1970年生,博士研究生,主要从事摩擦学和润滑理论及转子动力学研究.油膜力数据库.换言之,如何用有限区间内的变量来取代无界变量是采用非线性油膜力数据库方法的关键.一般而言,在平面系统中,可用R2平面与一半球面同胚来实现无限平面域向有限域的转换,但进行具体计算时必须找到量化对应关系.由于球面的映射关系复杂,因此希望找到平面与球面的对应关系,为此我们采用了Po incare变换方法.如图1所示,作R3单 F ig1 Homeo mor phism of plane( , )and(u,v)图1 平面( , )与平面(u,v)的同胚示意图位球面 :x2+y2+z2=1,与相平面( , )相切于O1 (0,0,1),球心为O(0,0,0),x和y轴分别与 和 轴平行,z轴垂直向下,连接球心与相点N( , )成一条直线并与下半球面相交于N′,则相平面( , )上包括无穷远点在内的任一点都可与下半球面的1个点一一对应(同胚).为了找到平面与平面的对应,须进行二次变换,作切平面(u,z)与球面相切于C(1,0,0),u 坐标平行于y坐标.设平面( , )上的点N1与球心O 的连线ON1与平面(u,z)交于N1*.N1*和N1在O, x,y,z坐标系中的坐标分别为N1*(1,u,z)、N1( , , 1),此2点分别与平面(u,z)和( , )上的坐标系的坐标相对应.O,N1,N1*在一条直线上,而O为原点,则:1 =u=z.(5)(u,z)和( , )坐标间的关系为:=1z , =uz; 或 u=,z=1.(6)经过上述变换,平面( , )上的无穷远点可映射到u坐标的(-1,1)有限范围内.但 轴及邻近区域上的点却无法映射到(u,z)平面的有限区域内,因此有必要将( , )平面分为2个区域,即 ≥ 和 < ,再分别进行二次变换.对于平面区域 ≥ 内 ≠0, ≠0的点可通过式(6)映射到(u,z)平面上.同理,可把相平面( , )上区域 < 内 ≠0, ≠0的点映射到与Oxy z坐标点D(0,1,0)相切的平面(v,z)上,其中v坐标与x坐标平行.类似地可得对应关系为:=vz, =1z; 或 v=,z=1.(7)当 ≥ 时,将式(4)经过式(6)变换以后可写为:(G H3P)+(DL)2(G H3P)=-3z sin+3uz cos.(8)将式(8)两边同乘以 z ,并令W=P z ,则式(8)变换为:当z>0时:(G H3 W)+(DL)2(G H3 W)=-3 sin +3u co s .(9)当z<0时:(G H3W)+(DL)2(G H3W)=3 sin -3u cos .(10)边界条件为:W( 1, )=0,W( 2, )=0;W( 1,1)=0,W( ,0)=0.(11)这样变量z得以消去,且边界条件保持了原有形式.当 < 时,经过变换式(7),式(4)可变换为:(G H3 P)+(DL)2(G H3 P)=-3vzsin +31zcos .(12)仍令W=P z ,将方程两边同乘 z ,得到:当z>0时:(G H3W)+(DL)2 (G H3 W )=-3 v sin +3cos .(13)当z<0时:(G H3W)+(DL)2(G H3W)=3 v sin -3cos .(14)其中:边界条件同式(11).式(8~14)中:u,v∈(-1,1),所以通过Poincare变换,可以解决速度扰动项无法离散的问题.当求解式224摩 擦 学 学 报第21卷(9,10,13和14)得到W 分布后,通过轴心运动状态变量即可求得非线性油膜力.相应的公式为:F r =1 z∫ 2 1∫1-1-W cos r d r d Ft =1 z∫ 21∫1-1-W sin r d r d z =1 =11-2 ( )≥ );z =1 =12 ( < ).(15)式中:Fr 和F t 分别为法向力和切向力.另外,当 =0, =0时,无法进行Poincare 变换,注意到式(4)这时为齐次方程,根据边界条件(2)可得到特解P ( , )=0,此时Fr =0,Ft =0.这样通过对状态空间进行Poincare 变换,就解决了 和 变量无法离散化的问题,使建立油膜力数据库以及通过轴心运动状态变量来拟合油膜力表达式成为可能.与文献[7]相比,本文将非线性油膜力的定义域中速度扰动项作为状态空间的独立坐标进行变换,这种变换不依赖于Reynolds 方程,因此更具有一般性.根据以上原理,我们以单瓦块为基础,采用8节点等参元的有限元方法进行计算,建立了油膜力数据库.如图2所示,以瓦块起始角OFA I ,偏心率E 以及F ig 2 R ig id ro tor -bear ing sy stem co nfigur atio n图2 刚性转子膜型变换后的坐标u (或v )作为变量,对固定瓦偏位角 与OF AI 之和为常数,OFA I 既表示了偏位角 又是瓦块的几何参数.合理离散OFA I 、E 和u (v )这3个变量,代入式(9,10,13和14)求出W 在单瓦块的分布,再得到式(15)中积分部分的值;将所得结果存入数据文件中,可形成单瓦块油膜力数据库.对圆柱轴承或椭圆轴承,以数据库为基础,根据轴心运动状态参数利用分段3点插值拟合公式得到各瓦的油膜力,再叠加得到整个轴承的非线性油膜力.这样对于一定长径比及瓦包角运行在1个转速下的滑动轴承,只需先建立1个数据库,再通过插值拟合程序从数据库中得到非线性油膜力,其计算速度比有限元法直接计算大大提高.根据实际测算,计算效率可提高200倍以上.2 数据验证以滑动轴承支承刚性转子不平衡响应为例,模型如图2所示.图2中f x 和f y 分别为作用在轴颈上的油膜力分量, 为轴承偏位角,O 为轴承几何中心,O j为轴颈几何中心,g 为重力加速度.不平衡刚性转子运动方程为:mx=-f x +me 2sin t ,my=-f y +me 2co s t +mg .(16)式中:e 为质量偏心距.采用通常的无量纲变换,无量纲位移分量X =x /c ,Y =y /c ,c 为轴承侧隙.无量纲油膜力分量F x =(f x 2)/( L r )、F y =(f y 2)/( Lr ),无量纲质量M =(mc 2)/( L r ),G =g /(c 2),无量纲不平衡偏心距 =e /c ,无量纲时间 = t , 为转速,L 和r 分别为轴承的宽度和半径.取Z 1=X ,Z 2=Y ,Z 3=X ,Z 4=Y ,其中“ ”表示dd ,这样式(16)用状态变量表示的无量纲形式为:Z 1 =Z 3, Z 2 =Z 4, Z 3 =-F x M + sin ,Z 4 =-F yM+ cos +G .(17)所选轴承参数分别为:轴颈直径D =0.36m ,轴承宽度B =0.288m ,间隙比 =0.263%,瓦张角 =150°,椭圆度em =0.505,轴转速n =3000r/m in ,轴承的静载荷N =196009N ,润滑油的粘度 =0.01802N ・s /m 2,不平衡偏心率 =0.2.用龙格库塔法解式(17),初值取:Z 1=0.505,Z 2=0.15,Z 3=0,Z 4=0.图3所示为用油膜力数据库及用有限元法直接求解油膜力F x 和F y 得到的轴心轨迹.可见两者的轴心轨迹几乎完全相同.图4所示为状态空间(Z 3,Z 4)截面上的相轨线.从图(3和4)可见,2种计算所得的解在整个状态空间都是一致的.为了对数据库的精度进行量化考察,我们采用Poincare 映射法.式(17)可表示为:dZ d =F ( ,Z),( ,Z )∈(R ×R 4).(18)以无量纲时间 =0作Poincare 截面,式(18)的周期解穿越Poincare 截面形成离散的状态点映射系225第3期孟志强等: 基于P oincar e 变换的滑动轴承非线性油膜力数据库方法(a )Jo urnal or bit fr omdatabase (b)Jo urnal or bit fr om dir ect so lutionF ig 3 Co mpar iso n o f jo ur nal o rbits with tw o metho ds图3 两种计算方法得到的轴心轨迹(a)P ha se locus fro m database (b)P hase locus fro m direct solutio nF ig 4 Co mpar iso n o f phase locus with tw o metho ds 图4 两种计算方法得到的Z 3Z 4截面的相轨线统,可表示为:Z (K +1)=P (Z (K )).(19)式中:P 为Po incare 映射算子.表(1和2)分别列出 表1 用数据库计算得到的Poincare 映射点列Table 1 Poincare points from databaseK Z 1Z 2Z 3Z 400.5050000.1500000.0000000.0000001-0.309502-0.003679-0.3992970.280769130.2057000.030992-0.2827310.191753140.2056520.031009-0.2827330.191771270.2038160.032370-0.2822180.192598280.2035440.032564-0.2821520.192721290.2032750.032758-0.2820930.192843表2 有限元法直接计算油膜力得到的Poincare 映射点列Table 2 Poincare points f rom direct solutionK Z 1Z 2Z 3Z 400.5050000.1500000.0000000.0000001-0.309102-0.003013-0.4004780.282702130.2069790.031193-0.2831560.193313140.2069230.031208-0.2831620.193334270.2051210.032627-0.2826290.194175280.2048310.032819-0.2825690.194304290.2045470.033016-0.2825090.194432了采用以上2种方法计算得到的周期解穿越Poincare 截面上的映射点列.令 Z =4i =1Z i = Z 1 + Z 2 + Z 3 + Z 4 ,对比2种情况下第29个映射点的 Z 值.用数据库计算时 Z 1=0.710969,直接计算得到的 Z 2=0.714504.总的相对计算误差为R 1=Z 1- Z 22=0.49%.考虑到在积分过程中误差的不断积累,以上误差是多部积分后的积累值,可见本文所建立的数据库具有良好的精度.3 结论运用状态空间Poincare 变换,建立了径向滑动轴承非线性油膜力数据库.分析表明其具有很高的精度,可大大提高油膜力计算速度.该数据库可应用于多支承的复杂轴承-转子系统,对大型汽轮机组的非线性动力学分析具有实际意义.参考文献:[1] 王凤才,袁小阳,朱均.变阶梯结构自适应径向滑动轴承的研究[J ].摩擦学学报,2000,20(3):197-201.[2] 彭超英,朱均,陈瑞琪.弹性支承滑动轴承系统的上稳定性理论及应用[J ].摩擦学学报,1999,19(1):66-71.[3]Earles L L,Palazzolo A B,Armentrout R W.A Finite226摩 擦 学 学 报第21卷Element Appr oach to Pad Flexibility Effects in Tilt pad Jou rnal Bearing s:Parts I and II [J ].AS M E J ou rnal of T ribology,1990,112(2):169-182.[4]Gadang i R K,Palazzolo A B,Kim J.Tr ans ient Analysis of Plain and T ilt Pad Journal Bearin gs Including Fluid Film T em perature Effects [J ].ASM E J ournal of Trib ology ,1996,118(3):423-430.[5]Poore A B.On the T heory and Ap plication of the Hopf-Fr iedrichs Bifu rcation Th eory [J ].Ar chive for RationalM echanics and Analysis ,1976,60:371-392.[6] M yers C J .Bifurcation T heor y Applied to Oil W hirl in PlainCylindrical Journal Bearings [J ].ASM E Journal of M echan ics ,1884,51(2):244-250.[7] W an g W en,Zh ang Zhiming.Calculation of journal dynamiclocus aided by databas e of non-station ary oil film for ce of s inglebushs egment[C ].Asia -PacificVibrationConference'93,J apan ,1993.365-369.[8]M ik ami M ,Kum agai M ,Uno S.Static and DynamicCharacteristics of Rolling-Pad J ournal Bearin gs in S uper -Laminar Flow Regim e [J ].AS M E Jou rnal of T ribology ,1988,112(1):73-79.A Database Method of Nonlinear Oil Film Force Basedon Poincare TransformationM ENG Zhi-qiang ,XU Hua,ZHU Jun(T heory of Lubr ication and Bear ing I ns titute ,X i 'an J iaotong Univ ersity ,X i 'an 710049,China )Abstract :A database m ethod to get no nlinear oil film fo rce of the finite width hydrodynam ic journal bearings is presented.T hus som e state variables are transfo rmed fro m infinite to finite by using Poincare transfo rmation and a nonlinear oil film force database of hydr ody namic bearings is established in the transfo rmed phase space by solv ing Rey nolds equation .The nonlinear o il film for ce w ith respect to state variables can be o btained from the database in a shorted time.T he accuracy of the database is testified using time transient analysis o f practical journal bearing and Poincare mapping method.Key words :hydrody nam ic bearing ;nonlinear oil film for ce ;Poincare transformation ;database227第3期孟志强等: 基于P oincar e 变换的滑动轴承非线性油膜力数据库方法。
滑动轴承非线性油膜力模型的对比分析
ap c ai s T i i ey h lf l t h o e s i b e n n i e r ol f m o c d li h y a c a ay i o oo s e t t . h s s v r ep u o c o s ut l o l a i i r o a n l fr e mo e n t e d n mi n lss fr r tr—
m dl o j ra b a nswlesn aya et h nl eut oea aetedf r c f h eut f m nr l oe fo nl et g i setl fc tef a rsl .T vl t h iee eo ersl r o l s u i l il f i s u n t s o may
2 colf ehn aEetn ni en, a i I t toTcnl yH r n 50 1Ci ) hoo M cai l l r i Eg e i H rn n i e f eho g,a i 100 ,h a S c co c n r g b st u o b n
摘要: 在转 子 一 轴承 系统 的非线性动力学分析和设 计中, 滑动轴承的非线性油膜力模 型的选取 , 直接影响到非线 将 性动力学分析结果的准确程度 。为 了搞清选 取 的非线 性油膜 力模 型 的计算结 果与 直接 采有有 限差 分数值 法解 R yod 方程 的计算结果究竟有多大差别 , enls 对无限短轴承模 型 、 无限长轴 承模 型 、 非稳 态短轴承模 型、 基于 P ier o a n e
流体动压滑动轴承-转子系统非线性动力特性及稳定性
流体动压滑动轴承-转子系统非线性动力特性及稳定性流体动压滑动轴承的转子系统具有非线性的动力特性和稳定性,这是由于流体动压效应引起的。
在转子系统中,流体动压滑动轴承是一种常用的支撑装置,通过润滑油膜的形成和变形,可以有效减小摩擦和磨损,提高运动的稳定性和运行的可靠性。
在流体动压滑动轴承中,转子的运动会引起油膜的动压效应。
当转子开始旋转时,油膜中的液体分子会受到离心力的作用而产生压力差异,从而形成一个向中间凸起的压力分布。
这种压力分布会产生一个向外的力,从而支撑和稳定转子的运动。
然而,流体动压滑动轴承的转子系统是一个非线性的系统。
这是因为转子在运动过程中,油膜的形变会随着运动速度和载荷的变化而改变。
当运动速度和载荷较小时,油膜的形变相对较小,系统的动力特性和稳定性较好;而当运动速度和载荷较大时,油膜的形变较大,系统的动力特性和稳定性则会变差。
这种非线性现象对于流体动压滑动轴承的设计和应用具有重要的影响。
为了提高系统的稳定性,需要在设计中考虑非线性特性的影响,并通过合理的参数选择和控制策略进行优化。
此外,还需要进行实验和仿真分析,以验证和研究非线性动力特性的具体机理和规律。
综上所述,流体动压滑动轴承的转子系统具有非线性的动力特性和稳定性,这要求在设计和应用中充分考虑非线性效应,并进行相应的优化和控制。
这将有助于提高流体动压滑动轴承的性能和可靠性,推动其在各个领域的广泛应用。
除了非线性的动力特性和稳定性,流体动压滑动轴承的转子系统还存在着其他值得关注的问题。
首先是振动问题。
由于非线性动力特性的存在,转子系统可能会发生振动现象。
这些振动不仅可能导致系统的噪音和震动,还会影响转子的运行和使用寿命。
因此,需要通过合适的控制方法和设计优化来降低系统的振动水平,提高系统的稳定性和运行平稳性。
其次是温度问题。
在高速旋转的转子系统中,摩擦和涡流损耗会产生大量的热量。
如果无法及时有效地散热,会导致系统温度升高,进而影响润滑油膜的性能和稳定性。
三种非线性油膜力模型的分析比较1)
三种非线性油膜力模型的分析比较1)王晋麟曹登庆2)王立刚黄文虎(哈尔滨工业大学航天学院,137 信箱,哈尔滨150001)摘要:本文分析比较了三种具有解析表达式的圆轴承非线性油膜力模型,对比了建立油膜力时,Reynolds 方程及其边界条件所采用的假设条件,并以200MW汽轮发电机低压转子为例,比较了不同油膜力模型对系统非线性行为的影响,并分析了产生各种差异的因素。
关键词:转子―轴承;汽轮机;非线性振动;油膜振荡中图分类号:TH133 O3220引言转子―轴承系统非线性动力学行为研究是转子动力学中较为活跃的一个领域。
基于八个油膜动特性系数的线性油膜力模型[1]已经发展得较为完善并获得了广泛的应用。
为了提高发电效率、节约能源、保护环境,汽轮发电机的主力机组从亚临界到超临界、超超临界转型,已经成为必然的选择。
同时,由于发电机转速的提高、结构的轻型化和大柔性使得转子―轴承系统中的非线性因素越来越显著,以小扰动为前提的线性油膜力模型已不再适用。
从20世纪80年代起,转子―轴承系统的非线性油膜失稳问题逐渐引起科学家与工程师们的重视。
建立一个既能较为准确地反映轴承中的油膜力,又简单实用的解析的非线性油膜力模型是研究转子―轴承系统非线性动力学现象的关键。
对圆轴承,从基本的Reynolds方程出发,基于静态Gümbell假设,可以导出无限短轴承和无限长轴承的π油膜力模型的解析表达式[2]。
Muszynska[3]提出用表征流体的周向流速的量来建立非线性的油膜力模型,并据此分析了转子―轴承系统的稳定性。
1991年Capone[4]提出修正的短轴承假设下的非线性油膜力模型,该模型的计算结果表明,它具有较好的精度和收敛性。
张文等[5,6]提出了动态π油膜力模型,它用三个非线性函数描述油膜力,并在短轴承假设下获得了非稳态非线性油膜力的解析表达式。
张文等[7]于2002年进一步提出了非线性油膜力的一般表达式,其瞬态刚度阵和瞬态阻尼阵由三个非线性函数来描述,并通过变分法给出了有限长椭圆轴承的高精度近似解析式。
非线性挤压油膜阻尼器转子系统的非协调运动分析
非线性挤压油膜阻尼器转子系统的非协调运动分析陈照波;焦映厚;夏松波;黄文虎【期刊名称】《中国机械工程》【年(卷),期】2002(013)009【摘要】为了对挤压油膜阻尼器转子系统的非协调运动进行分析, 提出了非线性油膜力数据库方法,有效地解决了非线性油膜力的快速计算问题.该方法将阻尼器轴颈沿径向和周向的速度变化范围从(-∞,+∞)转化到(-1,+1),给定阻尼器的长径比,建立了阻尼器轴颈在各离散运动状态下的油膜力数据库,直接求得对应运动状态下的非线性油膜力,从而对转子系统的非协调运动进行分析.数值计算表明,非线性油膜力数据库方法对转子系统的非协调运动分析非常有效.数值计算得到了转子系统在特定参数范围内的分叉图,系统存在亚谐波、概周期和混沌等非协调运动.该方法对实际转子系统的稳定性分析及优化设计具有一定的应用价值.【总页数】3页(P774-776)【作者】陈照波;焦映厚;夏松波;黄文虎【作者单位】哈尔滨工业大学,哈尔滨,150001;哈尔滨工业大学,哈尔滨,150001;哈尔滨工业大学,哈尔滨,150001;哈尔滨工业大学,哈尔滨,150001【正文语种】中文【中图分类】TH133;C322【相关文献】1.挤压油膜阻尼器-碰摩转子系统的非线性特性研究 [J], 林富生;张韬;孟光2.挤压油膜阻尼器-滚动轴承-转子耦合系统的非线性响应分析 [J], 周海仑;罗贵火;陈果;王飞3.油膜惯性力对转子—挤压油膜阻尼器系统非线性响应特性?… [J], 夏南;冯心海4.不平衡量对非线性转子-挤压油膜阻尼器系统临界转速影响的研究 [J], 陈文超;刘超;方翔;王聚存;黄晓鸣;陈超群5.对挤压油膜阻尼器轴承和旋转机械转子—挤压油膜阻尼器轴承系统动力特性研究的回顾与展望 [J], 夏南;孟光因版权原因,仅展示原文概要,查看原文内容请购买。
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Mapping of plane(#,T/)
(13)
图1平面(},7)的映射
在式(12)中引入新变量ufi-(o,1),从而可以将轴 承的进油压力边界条件在有限区间内进行合理离散. 这种变换方法没有改变Reynolds方程的结构,并且 相应的边界条件保持了原有的形式. 对由式(12)数值解得到的油膜压力分布Ⅳ积
万 方数据
第3期
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到径向滑动轴承系统在任一运动状态下的油膜压力 分布,进而可通过积分获得轴瓦的无量纲油膜力分 量.因此,油膜力是轴颈运动参数(£,口,e’,口’)或者(£, 口,∈,口)的非线性函数.在建立油膜力数据库时,需要 在有限的定义域内合理地离散e、口、£和口.理论上, £E(o,I),口∈(o,2Ⅱ),但是口’,£’E(一o。,o。),即} 和7/E(一。。,o。),因此用有限区间内的变量来取代无 界变量是成功构建非线性油膜力数据库的关键. 如图1所示,在相平面(},7)上取单位两}z+矿一
(6)
1,其圆心为o(o,o).连接圆心。与相平面(},口)上的
一任点N(8,7)得射线石费,射线i痢同单位圆相交于
点M(}。,_。);除点0外,射线石萄上任一点都可同单
位圆上点M相对应,其关系满足:
{一孕=ta。p.
分,得到任一状态(s,口,口,”)下经过连续性变换的非 线性油膜力分量^。和^。.相应的无量纲油膜力积分 公式为: ^。=一JlⅣ(P,^;e,口,p,u)sin&+咖d衄A, fYo一一||W(吼^;E,目,p,u)eos(口+∞d姐^.(14) 由此得到的非线性油膜力^o和^o是轴心变量 (e。口,口,”)的非线性函数,其中输入变量sE(o,1),目 ∈[o,360。],p∈[o,360。],“E(o,1);这样就将(£’,口‘)
第24卷第3期 2004年5月
摩擦
May,2004
考虑进油压力的滑动轴承非线性油膜力数据库
秦平“2,沈钺1,徐华2,朱均2
(1.中国海洋大学信息科学与工程学院,山东青岛265071; 2.西安交通大学润精理论及轴承研究所,陕西西安710049)
摘要:通过对Reynolds方程的非线性变换,提出了考虑进油压力边界条件时径向滑动轴承非线性油膜力数据库的建 库方法,扩展了油膜力数据库计算方法的应用.通过引入2十有限数据域的新变量对转子轴心速度项和进油压力边界 条件进行有限化处理,得到丁更符合实际工况的连续性油膜力数据库及计算模型,同有限元法对比分析了非线性油膜 力数据库的适用性.结果表明,非线性油膜力数据库模型的精度较高,所建立的非线性油膜力计算模型可用于对转子 系统瞬态运动进行简便和快捷的分析 关键词:精动轴承{进油压力;非线性油膜力}数据库 中图分类号:THl33.3 文献标识码:A 文章编号:1004—0595(2004)03—0258—05
秦
平等:
考虑进油压力的谮动轴承非线性油膜力数据库
~——一
259
油压力的影响,即P。≠o时,如果依然采用文献[4]提
供的油膜力数据处理方法,即W=P/√再矿,则
Reynolds方程的压力边界条件为: Ⅳ(‰,^)=P。/√}2+矿∈(o,+oo).(107 式(10)无确定的取值范围,因此无法建立合理的数据 库.为此需要对非线性油膜力数值进行非线性变换, 以得到有限的数据域. 设“一1/√1+52+矿,则“∈(o,1),于是:
3椭圆轴承的计算结果
在油膜力定义域各方向上对有限元法和数据库 方法的计算结果进行对比.以某汽轮发电机组的某椭 圆轴承为例,该轴承的几何结构及运行参数分别为: 轴颈直径D一0.360 m,长径比L/D=0.8,预负荷系 数d—o.505,瓦包角口=150。,间隙比妒一0.2626%, 润滑油粘度p—o.01802 N-s/m2,进油压力P。一
√}2+矿=√1--U2/u.
(11)
lⅣ
。厂11 X:!! L /’
Fig
1
进一步令W=Pu,则式(9)转化为:
未(G∥3罾)+(罢)z轰(G印罾)一
√1~“2(一3Esin弘osfl+3cosq:sinfl). 相应的边界条件为: Ⅳ(‰,^)一uPi.;W(仇,^)一O; Ⅳ(伫,^)一0,aⅡ,(讫,^)/aP一0; W(e,1)=0;狮7(奶0)/孤=0.
(4)
其中:‰为轴瓦进油边位置角}翰为油膜的终止边;仕 为油膜的破裂边界.令}一(1—20'),7—2i,则式(1) 转化为:
品(G出a蓄)十(呈)z景(G胛筹)一
一3eE:sin升3r/cos《o.
式中:}和_表示轴心速度扰动项. 采用数值方法可以求解Reynolds方程,从而得
【5)
1考虑进油压力边界条件的油膜力数据库
√}2+矿(一3esin弘osp+3cos弘inp).
这样卢∈[o,360。],速度项(e’,口‘)的无限平面域映射 到一维有限域内.计算轴承的油膜力时考虑润滑油进
万 方数据
摩攘学学报
第24卷
毒((;一3蓄)+(£)2击(G。H3詈)=o.(17)
式417)的边界条件为式(4);通过数值求解可以得到 油膜压力分市,进而可通过积分得到油膜力分量.此 时“=1,则W--P,将相应的计算结果作为数据库中 的数值,同样可以根据式(16)计算得到轴瓦的非线性 油膜力. 基于以上原理,以偏心率e、偏位角日、轴心速度合 成变量卢和“作为条件变量,可以分别针对轴承各轴 瓦建立考虑压力边界条件的非线性油膜力数据库.在 各变量的取值区间内,合理离散e、d、口和“4个变量, 用有限元法求解式(12)得到Ⅳ,然后代入式(14)巾积 分即可得到轴瓦的当量油膜力,从而构造考虑压力边 界条件的轴瓦非线性油膜力数据库.
Fx一√1+(1—2口‘)2+(2s。)2^o(E,口,卢,“),
Fr一√1+(1—20’)2+(2e’)2fY0(£,日,口,Ⅱ).(16)
未(G∥3 a∞P7(D』。)2矗(G。H3
a面P)一
(9)
式中:^。和^。是根据参数(e,d,p,“)从油膜力当量 数据库中检索插值得到的轴瓦油膜力分量. 另~・方面,当}==0,且_一0,即1—20'一o,且 2e’一0时,Reynolds方程为:
F一,0(£,口,口,“)/u.
(15)
这样可以利用平面与单位圆的映射关系将无限 的平面转换到有限域内.分别针对坐标原点和非坐标 原点域对Reynolds方程进行如下变换. r‘方面,当}≠0,口≠o,即1—2∥≠0,2e+≠0时, 令tanp一2e7/(1—20‘),结合式(8),将Reynolds方 程(57变换为:
立各轴瓦的油膜力数据库{日,只,且m,^№,^%}.根据
轴心的运动状态和预负荷系数d,从油膜力数据库中 检索插值,并结合式(19)即可以直接得到多油叶轴承 的非线性油膜力.
匀分布的相同轴瓦,编号为i(净1,2,…,n),位于下
方正中轴瓦的编号为i一1,其余各瓦按顺时针方向连 续编号.在计算多油叶轴承的非线性油膜力时,需要 将各轴瓦的膜厚表达式分别代入Reynolds方程得到 油膜压力分布,然后经积分即可得到油膜力数值.多 油叶轴承的油膜力是各瓦所受力的合力,即;
除了坐标原点以外,相平面上包括无穷远点在内 的任一点都可以与单位圆上的某一点对应.对于单位 圆,p∈[o.360。],于是相平面上的任一点(},7)可以 变换为:
p—tftn_1(7膳).
(7)
或者是:
}一√P+矿cos,5'。 r/=√}2+口。sinfl.
(8)
由无限平面域映射到有限域内. 以轴瓦所承受的油膜力当量值为基础,建立考虑 压力边界条件的连续性油膜力数据库,这样轴瓦的非 线性油膜力计算公式为:
在等温情况下,有限长圆弧瓦轴承的油膜压力分
基金项目:国家自然科学基金重大项目资助(19990510,90210007) 收稿日期I
2003—06
21,修回日期l 8003—09—20/联系人秦平一mail:appl。qin@peoplemail・COm・cn・
作者简介,秦平,女,1973年生.博士.目前主要从事数据智能建模和转子动力学的研充・
的运动参量和变换变量,满足如下关系: El--√£2+d2—2e&os一+一一zⅡ“一1)肪], 所一2x(i--1)+arcsiⅡesin[g--2u(i--1)/nJ.
H ≮・
E:一x’sin研+y’cos0,。
E?0:=xj cos8:一Y+sinO,..
fl,:arctg[-2e:/(1—2毹)], Ⅳ.一1/√1+(1—2拜)2+(2£)2.
0.1
F。(x,l,,x‘,Y。)=PF瑾(x。…Y
青
高
x:,Y;),
F,(x,y,x‘,Y’)一yFⅣ(置,■,墨,彰).418)
式中:(x,Y,X’,Y’)为轴颈中心相对于轴承中心在 4X,y)坐标系中的无量纲运动参量;(x。,H,X;,叫) 则为轴颈巾心相对于第i块轴瓦中心的无量纲运动 参量. 根据前述油膜力数据库建库方法,分别针对各轴 瓦建立考虑进油压力边界条件的非线性油膜力数据 库,则多油叶轴承无量纲非线性油膜力数据库计算公 式为:
精动轴承非线性油膜力数据库““1的建立,为高 效准确地计算非线性油膜力和分析轴承转子系统的 非线性动力学特性开辟了新方法.由数据库检索插值 可以得到对应于任一运动参数的非线性油膜力,这样 不仅可维持数值方法的计算精度,而且使计算效率提 高了2~3个数量级. Wang等[’”采用量纲分析方法、轴心速度分段 处理及Poincare变换等将速度项由无限区间映射到 有限区间,建立了滑动轴承非线性油膜力数据库.我 们曾利用状态空间变换和油膜力当量获得了连续的 油膜力数据库及统一的计算公式“].然而上述油膜力 数据库未考虑到润滑油进油压力的影响.孟志强“o提 出的油膜力数据库虽然考虑r进油压力的影响,但其 数据库由多个子库组成,在计算实际非线性油膜力时 需要选择不同的计算公式和数据子库,计算效率欠 佳.为此,我们基于连续性油膜力数据库的建立方 法‘“,通过引入轴心速度项和进油压力边界条件的有 限化映射,建立了考虑进油压力时的统一的非线性油 膜力数据库和计算模型,并同有限元法对比验证了其 计算精度,从而进一步扩展了油膜力数据库方法的 应用范围.