材料力学第2章

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第2章 材料力学

第2章 材料力学

截面法的步骤:
P
注意:外力的正负号取决于坐 标,与坐标轴同向为正, 反之 为负。 II
P
I
P
I
N
x
SX=0:+N-P=0
N=P
SX=0:-N'+P=0
N'=P
x
N'
II
P
2、轴力与轴力图
拉压杆的内力称为轴力,用 N 表示
轴力的正负号规定: 轴力的方向与所在截面的外法线方向一致时,取正;反之取负。
2.3 应力和变形分析
一、应力的概念
为了描写内力的分布规律,我们将单位面积的内力称为应力。 在某个截面上, 与该截面垂直的应力称为正应力。 记为: 与该截面平行的应力称为剪应力。 记为: 应力的单位:Pa
1 Pa 1 N / m2
1 MPa 1 N / mm2 106 Pa
工程上经常采用兆帕(MPa)作单位
二、材料力学的任务
由上述三项构件安全工作的基本要求可 以看出:如何合理的选用材料(既安全又经 济)、如何恰当的确定构件的截面形状和尺 寸,便成为构件设计中十分重要的问题。 材料力学的主要任务是:研究构件在外 力作用下的变形、受力和破坏规律,为合理 设计构件提供有关强度、刚度和稳定性分析 的基本理论和方法。
例: 在图示简支梁AB的C点处作用一集中力偶
M,作该梁的剪力图和弯矩图。
A
x
a
C
M B b
解: 1、求支反力
FA M M ; FB l l
FA
l
FB
2、建立剪力方程和弯矩方程
M FQ ( x) FA 0 x a l AC : M ( x) F x Mx 0 x a A l

《材料力学第二章》课件

《材料力学第二章》课件
弹性变形与塑性变形的区别
弹性变形是可恢复的,而塑性变形是不可恢复的。
弹性变形能与塑性变形能
弹性变形能
01
物体在弹性变形过程中所吸收的能量,与应力和应变关系呈正
比。
塑性变形能
02
物体在塑性变形过程中所吸收的能量,与应力和应变关系呈非
线性。
弹性变形能与塑性变形能的比较
03
弹性变形能是可逆的,而塑性变形能是不可逆的。
材料力学的重要性
总结词
材料力学是工程设计和科学研究的重要基础,对于保证工程安全、优化产品设 计、降低成本等方面具有重要意义。
详细描述
在工程设计和科学研究中,材料力学提供了对材料行为的深入理解,有助于保 证工程结构的稳定性和安全性,优化产品的设计,降低生产成本,提高经济效 益。
材料力学的基本假设和单位
04
CATALOGUE
变形分析
变形的基本概念
变形
物体在外力作用下,形状 和尺寸发生变化的现象。
弹性变形
当外力去除后,物体能够 恢复原状的变形。
塑性变形
当外力去除后,物体不能 恢复原状的变形。
弹性变形与塑性变形
弹性变形特点
可逆、无残余应变、与外力大小成正比。
塑性变形特点
不可逆、有残余应变、外力达到屈服极限后发生。
建筑结构的优化设计
利用材料力学理论,对建筑结构进行优化设计,降低建筑物的重量 和成本,提高建筑物的性能和寿命。
机械工程中的应用
机械零件的强度和刚度分析
利用材料力学知识,对机械零件的强度和刚度进行分析和计算,确保零件在使用过程中不 会发生断裂或变形。
机械设备的动力学分析
通过材料力学的方法,对机械设备的动力学特性进行分析和计算,确保机械设备在使用过 程中具有良好的稳定性和可靠性。

材料力学 第2章 力系简化

材料力学 第2章 力系简化

而合力的作用点即平行力系的中心:
n
xC
lim
n
Fi xi
i 1 n
l
q( x) xdx
0 l
lim
n
i 1
Fi
0 q(x)dx
分布力对点A之矩
分布力包围的面积
结论:分布力的合力的大小等于分布力载荷图的面积,合
力的作用线通过载荷图的形心。
2.2 物体的重心、质心和形心
例2-5 如图所示,已知q、l, 求分布力对A点之矩。
2.2 物体的重心、质心和形心
xC
ΣFi xi ΣFi
,yC
ΣFi yi ΣFi
,zC
ΣFi zi ΣFi
3、平行力系中心的性质
平行力系的中心位置只与各平行力的大小和作用点的 位置有关,与平行力的方向无关。
2.2 物体的重心、质心和形心
二、物体的重心、质心和形心
1、重心
n个小体积ΔVi
坐标xi、yi、zi
(2)实验测定方法 悬挂法
称重法
l
A
C
B
xC G
FNB
二力平衡 两次悬挂
2.2 物体的重心、质心和形心
三、分布力
工程上存在大量分布力的情况,通常需要确定这些分布力
的合力的大小及其合力作用线的位置。对于图示的线分布力,
可以视为由无穷个集中力所构成的平行力系,
其合力的大小:FR
l
q ( x)dx
0
FP1 450kN,FP2 200kN
F1 300kN ,F2 70kN
求:
(1)力系向点 O 简化的结果;
(2)力系简化的最终结果。
2.1 力系简化
解:(1)确定简化中心为O点

材料力学第二章剪切

材料力学第二章剪切

64kN
m P
L
b
d
材料力学
2 剪切面与挤压面的判定
AQ bl
h Abs 2 l
h
L
AQ
b
材料力学
3 切应力和挤压应力的强度条件
FQ [ ]
Lb
[
L1
]
FQ
b
64 16 80
10 3 (
m
)
50mm
2 Pbs Lh
[ bs ]
[
L2
]
2 Pbs
h[ bs ]
2 64 10 240
F
F
F
b
τ FS AS
n πd2
4F nπd 2
[τ]
4
(b) 图7−6
材料力学
➢对于对接方式,每个铆钉有两个剪切面.
每个铆钉每个剪切面上的剪力为
FS
F 2n
F
F
剪切强度条件为
(a)
F
F
F
b
FS AS
2n
d2
4F
n d 2
(b)
4
材料力学
2. 铆钉与钢板孔壁之间的挤压实用计算
➢ 对于搭接构件,挤压强度条件为
材料力学
键: 连接轴和轴上的传动件(如齿轮、皮带轮等),使轴
和传动件不发生相对转动,以传递扭矩。
材料力学
键连接的传动系统
材料力学
分析轮、轴、平键结构中键的剪切面与挤压面
(1)、 取轴和键为研究对象进行受力分析 F
M F d 0
M
2
(2)、单独取键为研究对象受力分析
键的左侧上半部分受到轮给键的约束反力的作用,合力大小F;
T

材料力学第二章

材料力学第二章
圣维南原理Saint-Venaes
拉压杆横截面上的应力Stresses over the cross section 1.试验观察 Experimental observation
变形后横线仍为直线,仍垂直于杆件轴线,只是间距增大. Transversal line after deformation : straight; perpendicular to the axis.
E= tanα -elastic modulus 弹性模量
1.等直杆或小锥度杆Straight bar(or stepped bar) with uniform section, or with small taper ; 2.外力过轴线 The applied force P acts through the centroid of the cross section; 3.当外力均匀地加在截面上,此式对整个杆件都 适用,否则仅适用于离开外力作用处稍远的截面 The normal stress distribution in an axially loaded member is uniform, except in the near vicinity of the applied load (known as Saint-Venant's Principle) .
§4~5 Mechanical Properties of Materials
材料的力学性能 拉伸试验与应力-应变图Tensile Tests and Stress-Strain Diagram 低碳钢拉伸应力-应变曲线Tensile Stress-Strain Curve for Mild Steel 卸载与再加载路径Unloading and Reloading Path 名义屈服极限Conditional Yield Limit 脆性材料拉伸应力-应变曲线Stress-Strain Curves for Brittle Materials 复合与高分子材料的力学性能Strength Properties of Composite Materials

《材料力学》第二章

《材料力学》第二章

F
F
F
F
横截面上 正应力分
横截面间 的纤维变
斜截面间 的纤维变
斜截面上 应力均匀
布均匀
形相同
形相同
m
分布
F
m
p
Page24
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能 s t
n
F p
n p
FN FN p s 0 cos A A / cos
s p cos s 0 cos 2 s t p sin 0 sin 2
二、材料拉伸力学性能 低碳钢Q235
s
D E A
o
线弹性 屈服
硬化
缩颈
e
四个阶段:Linear, yielding, hardening, necking
Page32
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能
低碳钢Q235拉伸试验 线性阶段
s
B A
规律:
s Ee (OA段)
变形:变形很小,弹性 特征点:s p 200MPa (比例极限)
应力——应变曲线(低碳钢)
思考:颈缩阶段后,图中应力为什么会下降?
Page37
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能
名义应力与真实应力
真实应力曲线 名义应力曲线 名义应力
FN s A
变形前截面积
颈缩阶段载荷减小,截面积也减小,真实应力继续增加
Page38
第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能
低碳钢试件在拉伸过程中的力学现象
材料力学应力分析的基本方法:
•试验观察
•几何方程
e const 变形关系
•提出假设
•物理方程
s Ee

材料力学 第2章轴向拉伸与压缩

材料力学 第2章轴向拉伸与压缩
15mm×15mm的方截面杆。
A
FN128.3kN FN220kN
1
(2)计算各杆件的应力。
C
45°
2
B
s AB

FN 1 A1

28.3103
202
M
Pa90MPa
4
F
FN 1
F N 2 45°
y
Bx
s BC

FN 2 A2
21052103MPa89MPa
F
§2.4 材料在拉伸和压缩时的力学性能
22
5 圣维南原理
s FN A
(2-1)
(1)问题的提出
公式(2-1)的适用范围表明:公式不适用于集中力作
用点附近的区域。因为作用点附近横截面上的应力分布是非
均匀的。随着加载方式的不同。这点附近的应力分布方式就
会发生变化。 理论和实践研究表明:
不同的加力方式,只对力作
用点附近区域的应力分布有
显著影响,而在距力作用点
力学性能:指材料从开始受力至断裂的全部过程中,所表 现出的有关变形和破坏的特性和规律。
材料力学性能一般由试验测定,以数据的形式表达。 一、试验条件及试验仪器 1、试验条件:常温(20℃);静载(缓慢地加载);
2、标准试件:常用d=10mm,l=100 mm的试件
d
l
l =10d 或 l = 5d
36
b点是弹性阶段的最高点.
σe—
oa段为直线段,材料满足 胡克定律
sE
sp
E
se sp
s
f ab
Etana s
O
f′h
反映材料抵抗弹
性变形的能力.
40

材料力学-第二章

材料力学-第二章

第二单元第二章 杆件的轴向拉压应力与材料的力学性能§2-1 引言工程实例: 连杆、螺栓、桁架、房屋立柱、桥墩……等等。

力学特征: 构件:直杆外力:合力沿杆轴作用(偏离轴线、怎样处理?)内力:在轴向载荷作用下,杆件横截面上的唯一内力分量为轴力N ,它们在该截面的两部分的大小相等、方向相反。

规定拉力为正,压力为负。

变形:轴向伸缩§2-2 拉压杆的应力一、拉压杆横截面上的应力(可演示,杆件受拉,上面所划的横线和纵线仍保持直线,仅距离改变,表明横截面仍保持为平面)平面假设→应变均匀→应力均匀AN=σ或A P =σ(拉为正,压为负)二、Saint-Venant 原理(1797-1886,原理于1855年提出)问题:杆端作用均布力,横截面应力均布。

杆端作用集中力,横截面应力均布吗? 如图, 随距离增大迅速趋于均匀。

局部力系的等效代换只影响局部。

它已由大量试验和计算证实,但一百多年以来,无数数学力学家试图严格证明它,至今仍未成功。

这是固体力学中一颗难以采撷的明珠。

三、拉压杆斜截面上的应力(低碳钢拉伸,沿45°出现滑移线,为什么?)0cos =-P Ap αα ασ=α=αcos cos AP p ασ=α=σαα2cos cos pασ=α=ταα22sin sin p ()0=ασ=σm ax ()452=ασ=τmax方位角α:逆时针方向为正剪应力τ:使研究对象有顺时针转动趋势为正。

例1和例2,看书p17,18§2-3 材料拉伸时的力学性能(构件的强度、刚度和稳定性,不仅与构件的形状、尺寸和所受外力有关,而且与材料的力学性能有关。

拉伸试验是最基本、最常用的试验。

)一、拉伸试验P18: 试样 拉伸图绘图系统放大变形传感器力传感器--→→→→二、低碳钢拉伸时的力学性能材料分类:脆性材料(玻璃、陶瓷和铸铁)、塑性材料(低碳钢:典型塑性材料)四个阶段:线性阶段(应力应变成正比,符合胡克定律,正比阶段的结束点称为比例极限)、屈服阶段(滑移线)(可听见响声,屈服极限s σ)、强化阶段(b σ强度极限)、局部变形(颈缩)阶段(名义应力↓,实际应力↑) 三(四个)特征点:比例极限、(接近弹性极限)、屈服极限、强度极限(超过强度极限、名义应力下降、实际应力仍上升)。

材料力学第2章

材料力学第2章

2-2截面,即BC段:
BC
FN 2 30 103 N 100MPa 6 2 A2 300 10 m
FN 4 20 103 N 100MPa 6 2 A3 200 10 m
(压应力)
3-3截面,即DE段:
DE
(压应力)
23
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2.3.3 拉压杆斜截面上的应力
4
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由上可知苹果把中的内力和外力(重力)是有关 系的,它随外力作用而产生,是由于外力的作用而 引起的“附加内力”,有别于物体中微观粒子间的 作用力,这就是材料力学中的内力。 2.2.2 轴力、截面法、轴力图 当直杆轴向拉伸或压缩时,所产生的内力是沿杆 件轴线的,故称为轴力。由于内力是受力物体内相邻 部分的相互作用力,可用截面法来分析内力 。
32
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例题 2.5
解: 由于杆的轴力FN沿杆长是变化的,材料有两种 ,截面为变截面,所以在运用式(2-10)计算 杆长度改变量时,应按FN 、E、A的变化情况, 分别计算每段长度的改变量,最后的代数和即 为杆纵向总变形量Δl 。
先画出杆的轴力图, 见(b)图。各段的纵向 伸长或缩短量分别为:
5
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截面法的基本步骤如下:
1)截开: 2)代替: 3)平衡:
F
x
0 : FN F 0, FN F
轴力的正负号规定: a.拉杆的变形是沿纵向伸长, 其轴力规定为正,称为拉力; b.压杆的变形是沿纵向缩短,其轴力规定为负,称 为压力。
6
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为了表示轴力随横截面位臵而变化的情况,可选 取一定的比例,用平行于杆轴线的坐标表示横截面 的位臵,用垂直于杆轴线的坐标表示横截面上轴力 的数值,从而绘出表示轴力与截面位臵关系的图线 ,称为轴力图。习惯上将正值的轴力画在坐标轴的 上侧,负值的轴力画在下侧。轴力图上可以确定最 大轴力的数值及其所在横截面的位臵。

材料力学第二章-轴向拉伸与压缩

材料力学第二章-轴向拉伸与压缩
FN 3 P
1
2
P
P
1
2
FN1
3 P
3
P FN2
PP FN3
FN 1 P FN 2 0 FN 3 P
1
2
4、作内力图
P
P
P
3 P
1 FN
P
2
3
P x
[例2] 图示杆旳A、B、C、D点分别作用着大小为5P、8P、 4P、 P 旳力,方向如图,试画出杆旳轴力图。
OA PA
B PB
C PC
D PD
q
u 正应力旳正负号要求:
sx
sx sx
s
x
P
u 对变截面杆, 当截面变化缓慢时,横截面上旳 正应力也近似为均匀分布,可有:
s (x) FN (x)
A( x)
合力作用线必须与杆件轴线重叠;
圣维南原理
若用与外力系静力等 效旳合力替代原力系, 则这种替代对构件内应 力与应变旳影响只限于 原力系作用区域附近很 小旳范围内。 对于杆件,此范围相当 于横向尺寸旳1~1.5倍。
h
解: 1) BD杆内力N
取AC为研究对象,受力分析如图
mA 0 , (FNsinq ) (hctgq) Px 0
FN
Px
hcosq
2) BD杆旳最大应力: s max FN max PL A hAcosq
突变规律: 1、从左边开始,向左旳力产生正旳轴力,轴力图向上突变。 2、从右边开始,向右旳力产生正旳轴力,轴力图向上突变。 3、突变旳数值等于集中力旳大小。
即:离端面不远处,应力分布就成为均匀旳。
§2–3 直杆轴向拉压时斜截面上旳应力
一、斜截面上旳内力
n

材料力学第二章 轴向拉伸和压缩

材料力学第二章 轴向拉伸和压缩
伸长 l2 0.24mm 缩短
2、计算各杆轴向变形
C
l 2 =1m a =170mm
B'
B2
F
l1 0.48mm
3、由变形的几何条件确定B点的位移 分别以A为圆心,AB1为半径,C为圆 心,CB1为半径画弧,相较于B’点,
B"
小变形条件,可以用切线代替弧线。
材料力学
第2章 轴向拉伸和压缩
FN FN ( x)
轴力方程
即为轴力图。
即:FN随x的变化规律
以x为横坐标,以FN为纵坐标,绘制FN F( )的关系图线, N x
FN
正的轴力画在x轴的上侧,负的画在下侧.
x
材料力学
第2章 轴向拉伸和压缩
例题1
等值杆受力如图所示,试作其轴力图
F =25kN F 4=55kN 4 1=40kN F
纵向线 即: 原长相同
变形相同
横截面上各点的纵向线应变相等
c
拉压杆变形几何方程.
反映了截面上各点变形之间的几何关系.
材料力学
第2章 轴向拉伸和压缩
§2-2 横截面上的正应力 应力分布规律 找变形规律 研究思路: 试验观察 综合几何方面、物理方面、静力学方面推导应力计算公式
一、几何方面
F
a' b'
材料力学
第2章 轴向拉伸和压缩
第二章 轴向拉伸和压缩
材料力学
第2章 轴向拉伸和压缩
• • • • • •
本章主要内容 轴力及轴力图 横截面上的应力 拉压杆的变形、胡克定律 强度计算 材料的力学性质
材料力学
第2章 轴向拉伸和压缩
§2-1 概述 一、工程实际中的轴向拉压杆

材料力学第02章 拉伸、压缩与剪切

材料力学第02章 拉伸、压缩与剪切


Ⅰ - ○ 20 kN

F
x
0
FN1
Ⅰ 80kN Ⅱ
FN2 60 80 0
FN2 20kN
FN2 第三段:

30kN
60kN
F
x
0

FN3 30 0
FN3 30kN
FN3

例2
3kN
画图示杆的轴力图
2kN 2kN 10 kN 4kN 8kN
A
3kN
B
C
D
脆性材料 u ( bc) bt

u
n

n —安全因数 —许用应力

塑性材料的许用应力
脆性材料的许用应力
s
ns
bt
nb
p 0.2 n s bc n b
§2-6
§2-7 失效、安全因数和强度计算
解: A 轴力图
A1 B
○ -
A2 60kN 20 kN C D 20 kN ⊕
AB
BC
CD
FN AB 40 103 20MPa A1 2000 FN BC 40 103 40MPa A2 1000 FN CD 20 103 20MPa A2 1000
3、轴力正负号:拉为正、 F 压为负
0 FN F 0 FN F
F
§2-2
x
4、轴力图:轴力沿杆件轴 线的变化
目录
例1
60kN
画图示杆的轴力图

80kN

Ⅲ 50kN
30kN
第一段:

材料力学第2章

材料力学第2章

③ 实验结论 变形前为平面的横截面,变形后仍保持为平面。 ——平面假设
F
N
N
F
平面假设
拉杆所有纵向纤维的伸长相等 材料的均匀性 各纵向纤维的性质相同
横截面上 内力是均 匀分布的
N A
A——横截面面积
(2-1)
——横截面上的应力

拓展
对于等直杆, 当有多段轴力时,最大轴力所对应的截 面——危险截面。危险截面上的正应力——最大工作应力, 其计算公式应为:
x轴
X 0 N F 0 N F
结论
因F力的作用线与杆件的轴线重合,故,由 杆件处于平衡状态可知,内力合力的作用线也必 然与杆件的轴线相重合。
(2)定义:上述内力的合力N就称为轴力 (其作用线因与杆件的轴线重合而得名)。
2.轴力正负号规定:
①规定引起杆件拉伸时的轴力为正,即拉力为正;
蠕变
金属材料长期在不变的温度和不变的应 力作用下,发生缓慢的塑性变形的现象,称为 蠕变。
它与塑性变形不同,塑性变形通常在应 力超过弹性极限之后才出现,而蠕变只要应 力的作用时间相当长,它在应力小于弹性极 限时也能出现。
§2-6 失效 安全系数 拉压强度计算
一、基本概念
1、极限应力 构件在外力作用下,当内力达到一定数值时,材料就会 发生破坏,这时,材料内破坏点处对应的应力就称为危险应 力或极限应力。 塑性材料——屈服极限 s 作为塑性材料的极限应力。 脆性材料——强度极限 b 作为脆性材料的极限应力。
作图示杆的轴力图
二、应力
1、平面假设
① 实验:受轴向拉伸的等截面直杆,在外力施加之前, 先画上两条互相平行的横向线ab、cd,然后观察该两 横向线在杆件受力后的变化情况。

材料力学PPT第二章

材料力学PPT第二章

Q235钢的主要强度指标:s = 240 MPa,
b = 390 MPa
低碳钢拉伸试件图片
试件拉伸破坏断口图片
结合压缩曲线得到结论:颈缩过程,材 料的力学性质发生变化
塑性指标
1.延伸率
l1 l 100%
l
2.断面收缩率


A A1 A
100%
l1----试件拉断后的长度
A1----试件拉断后断口处的最小 横截面面积
F 用截面法取节点B为研究对象
Fx 0 FN1 cos 45 FN 2 0
x
Fy 0 FN1 sin 45 F 0
FN1 28.3kN
FN 2 20kN
A
FN1 28.3kN FN 2 20kN
1
2、计算各杆件的应力。
45° B
C
2
FN1
F
y
FN 2 45° B x
F
a
c
b
d
F FN dA
bd
A
dA A
A
FN
A
A 1
45°
C
2
FN1
y
FN 2 45° B
F
例题2.2
图示结构,试求杆件AB、CB的
应力。已知 F=20kN;斜杆AB为直
径20mm的圆截面杆,水平杆CB为 15×15的方截面杆。
B 解:1、计算各杆件的轴力。 (设斜杆为1杆,水平杆为2杆)
≥5%—塑性材料 <5%—脆性材料 σ
Q235钢: 20% ~ 30% ≈60%
冷作硬化
O
应力-应变(σ-ε)图

注意:
(1) 低碳钢的s,b都还是以相应的抗力除以试

材料力学第二章总结

材料力学第二章总结

第2章拉伸、压缩与剪切§2-1 轴向拉伸与压缩的概念和实例ACF以轴向拉压为主要变形的杆件,称为拉压杆或轴向承载杆。

§2-2 轴向拉伸或压缩时横截面上的内力和应力F N以1-1截面的右段为研究对象:F N沿轴线方向,所以称为轴力。

F N+直观反映轴力与截面位置变化关系;确定出最大轴力的数值及其所在位置,即确定危险截面位置,为强度计算提供依据。

F N 1A B CF AF B F C F D O OA 段内力F N 1:设截面如图=X 01=−+−+N A B C D F F F F F 05841=−+−+N F F F F FF N 21=∴A B C D F AF BF CF DF N 2F N 3D F DF N 4A B C F AF B F C F D O :段内力:0=−D C F 03=−−D C F F F ,F N 4= FB C D F B F C F D C D F CF D F N 2= –3F ,F N 4= FA B CF A F B F C F D O2F3F 5FF2、变形规律:横向线——仍为平行的直线,且间距增大。

纵向线——仍为平行的直线,且间距减小。

3、平面假设:变形前的横截面,变形后仍为平面且各横截面沿杆轴线作相对平移。

轴向拉压杆横截面上正应力的计算公式σA or =σANor =σAC 45°12B45°AC45°12B 1NF y45°§2-3 直杆轴向拉伸或压缩时斜截面上的应力ασααcos cos cos ==A F A F αp ααxF N F N α§2-4 材料拉伸时的力学性能常温、静载两个塑性指标:%100%5>δ为塑性材料§2-5 材料压缩时的力学性能σbL,铸铁抗压性能远远大于抗拉性§2-7 失效、安全因素和强度计算§2-8 轴向拉伸或压缩时变形(胡克定律的另一种表达方式)1L 1a a1b伸长为正,缩短为负。

材料力学第2章

材料力学第2章

扭转试样中的应力与应变
第二章
3、扭转试验的力学性能指标
试样在弹性范围内表面切应力τ和切应变γ为:
T W

d 0
3 式中,W为试样抗扭截面系数,圆柱试样 (d0 ) / 16 1、切变模量G 弹性范围内,切应力τ与切应变γ之比。 测出扭矩增量ΔT和相应扭角增量Δφ,求出切应力与切应变, 即得 32TL0
缺口引起的应力集中程度常用理论应力集中系数Kt 表示: max kt

max 缺口净截面上的最大应 力 平均应力
Kt值与材料性质无关,只决定于缺口几何形状。
缺口效应Ⅰ
引起应力集中,并改变缺口前方的应力状态,使缺 口试样或机件所受应力由原来的单向应力状态变为 两向或三向应力状态。
使塑性材料强度增高,塑性降低。
二、缺口试样静拉伸试验
缺口试样静拉伸试验又可分为轴向拉伸和偏斜拉伸两种。
第二章
常用缺口试样的抗拉强度σbn与等截面尺寸光滑试样的
抗拉强度σb的比值作为材料的缺口敏感性指标,称为缺口敏 感度,用qe或NSR。
bn qe b q ↑→缺口敏感性↓。
e
脆性材料:qe<1 ,高强度材料qe<1。表明缺口根部尚
2 L0
G
2、扭转屈服点τs 在扭转曲线或试验机扭矩读盘上读出屈服时的扭矩Ts即可得 扭转屈服点 τs T
第二章
d 04
s
s
W
3、规定非比例扭转应力τp 试样标距部分表面的非比例切应变γP达到规定数值时, 按弹性扭转公式计算的切应力,称为规定非比例扭转应 力τp
p
Tp
W
4、抗扭强度τb 试样在扭断前承受的最大扭矩Tb,利用弹性扭转公式计 算的切应力为抗扭强度。

材料力学02(第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能)

材料力学02(第二章 轴向拉压应力与材料的力学性能)
F 1= A1 sin F 2=A2 tan
FN 2
A
F
1.校核强度
已知F, ,A1,A2, t , c
校核结构是否安全? 解:
F 1= t ? A1 sin F 2 = c ? A2 tan
2
L
FN ,max max [ ] (1)强度校核 A FN ,max A (2)截面选择 [ ] (3)计算许可荷载 FN,max A[ ]
强度条件的应用举例
1 2
L
(1) 求内力(节点A平衡) FN1= F sin

A
FN2= - F tan
FN1
F
(2) 求应力(A1,A2横截面积)
C 1m
B
A F
C y 1m
FN1
B A F
A F
x
FN2
解: (1)节点 A 的受力如图,其平衡方程为:
F F
x y
0 0
FN2 FN1 cos 30 0 FN1 sin 30 F 0
得 FN1 2F (拉) FN 2 1.732F (压)
(2)查型钢表得两杆的面积 杆AC 杆AB
例题2 . 钢板冲孔,已知t=5mm,d=18mm,剪切极限应力 τ0=400MPa,求冲力P的大小。
• 解:(1)内力分析: • 剪力: Fs=P • 剪切面面积:A=πd t
• (2)应力分析与强度计算: • τ= Fs/ A ≥τ0 • 由上解得: P ≥ τ0 πd t =113kN
例3 、一铆钉接头如图所示,铆钉和板用同一种材料制成, 铆钉的直径d=18mm,板厚t=10mm,其[τ]=80MPa, [σbs]=200MPa,[σ]=120MPa,试校核此接头部分的强度。

材料力学 第2章

材料力学 第2章

第二章杆件的内力分析第一节杆件拉伸或压缩的内力一、轴向拉伸或压缩的概念轴向拉伸或压缩:由一对大小相等、方向相反、作用线与杆件轴线重合的外力作用下引起的,沿杆件长度发生的伸长或缩短。

二、工程实例三、轴力轴力图1、轴力与杆轴线重合的内力合力。

轴力符号:拉伸为正,压缩为负。

∑=0X0122=-+F F N kNF F N 242212-=-=-= ∑=0X34=-N FkNF N143==任一截面上的轴力等于该截面一侧轴向载荷的代数和,轴向载荷矢量离开该截面者取正,指向该截面者取负。

2、轴力图正对杆的下方,以杆的左端为坐标原点,取平行于杆轴线的直线为x 轴,并称为基线,垂直于x 轴的N 轴为纵坐标。

正值绘在基线的上方,负值绘在基线的下方,最后在图上标上各截面轴力的大小。

注意:轴力图与基线形成一闭合曲线。

轴力图必须与杆件对齐。

在轴向集中力作用的截面上,轴力图将发生突变,其突变的绝对值等于轴向集中力的大小,而突变方向:集中力箭头向左时向上突变,集中力箭头向右时向下突变(图是从左向右画)。

例2-10第二节剪切的内力一、剪切的概念剪切:由一对相距很近、大小相等、方向相反的横向外力引起的横截面沿外力作用方向发生的相对错动。

剪切面或受剪面 m-m二、工程实例三、剪力第三节杆件扭转的内力一、扭转的概念扭转:由一对大小相等、方向相反、作用面都垂直于杆轴的力偶引起的杆的任意两个横截面绕杆轴线的相对转动。

ϕ:扭转角;γ:剪切角二、工程实例三、扭矩某一截面上的扭矩等于其一侧各外力偶矩的代数和。

外力偶矩矢量指向该截面的取负,离开该截面的取正。

四、 扭矩图在外力偶作用的截面上,扭矩图将发生突变,其突变的的绝对值等于该外力偶矩的大小,而突变方向:外力偶矩矢量方向向左的向上突变,向右则向下突变。

外力偶矩的计算公式:)(9550m N nP Mk ⋅=注意:kP 单位为kw ;n 单位为min r ;M 单位为m N ⋅第四节 梁弯曲时的内力一、 弯曲 变形的基本概念弯曲变形:由一对大小相等、方向相反,位于杆的纵向平面内的力偶引起的,杆件的轴线由直线变为曲线。

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在下列说法中,( A )是正确的。
A.内力随外力的改变而改变;B.内力与外力无关; C.内力在任意截面上都均匀分布;D.内力沿杆轴总是不变的。
构件截面上的内力通常可以简化为( C )。
A.一个主矢;B.一个主矩; C.一个主矢和一个主矩;D.一个标量。0
在关于内力与应力的关系中,说法( D )是正确的。
脆性材料的主要特点:
塑性指标较低,抗拉能力远远低于抗压能力,其 强度指标只有σb。
塑性材料冷作硬化后,材料的力学性能发生了变化。试判断以 下结论哪一个是正确的: (A)屈服应力提高,弹性模量降低; (B)屈服应力提高,塑性降低; (C)屈服应力不变,弹性模量不变; (D)屈服应力不变,塑性不变。 正确答案是( B )
ρg=25kN/m3,许用应力[σ]=1MPa。试比较下列三种
情况下所需石料体积(1)等截面石柱;(2)三段等
长度的阶梯石柱;(3)等强度石柱(柱的每个截面的
应力都等于许用应力[σ])
采用等截面石柱
FN F gAl
F
FN F gAl F gl
A
A
A
万能试验机
二、低碳钢在拉伸时的力学性能
P
A
bc a bs e p
de
O
o1 f e g
△ L
L
残余变形—— 试件断裂之后保留下来的塑性变形。
ΔL=L1-L0
延伸率:δ=
L1 L0 100% L0
δ≥5%——塑性材料
δ<5%——脆性材料
截面收缩率
Ψ= A0 A1 100%
图示石柱桥墩,压力F=1000kN,石料重度ρg=25kN/m3,许用应
力[σ]=1MPa。试比较下列三种情况下所需石料体积(1)等截面石
柱;(2)三段等长度的阶梯石柱;(3)等强度石柱(柱的每个截面
的应力都等于许用应力[σ])
理论分析与实验证明,影响 区的轴向范围约为杆件一个横 向尺寸的大小。
应力集中 应力集中(stress concentration)
理论应力集中系数
截面尺寸改变得越急剧, 角越尖,孔越小,应力 集中的程度就越严重。
§3直杆轴向拉伸或压缩斜截面上的应力
m
F
F
m
F
α
Fa
σα
F

τα
σαmax=σ ταmax=σ/2
2F
3
1
2
3
10KN
10KN 1
2
6KN
1
2
3 6KN
3
9KN 3KN
F
1 3F
2 2F
4KN
2KN
A 1B
2C
F
4KN
2F
2KN
5KN
F F
2F
2F
2F
例2-3 图示砖柱,高h=3.5m,横截面面 积A=370×370mm2,砖砌体的容重 γ=18KN/m3。柱顶受有轴向压力F=50KN, 试做此砖柱的轴力图。
例2-5:直径为 d 长为 l 的圆截面直杆,铅垂放置,上端固定, 如图5-7a所示。若材料单位体积质量为,试求因自重引起杆的轴 力和最大正应力。
轴力
轴力图 最大轴力 最大应力
轴力方程
§4 材料在拉伸和压缩时的力学性能
力学性能———指材料受力时在强度和变形方面表现
出来的性能。
塑性变形 变形
关于材料的力学一般性能,有如下结论,请判断哪一个是正确的: (A)脆性材料的抗拉能力低于其抗压能力; (B)脆性材料的抗拉能力高于其抗压能力; (C)塑性材料的抗拉能力高于其抗压能力; (D)脆性材料的抗拉能力等于其抗压能力。 正确答案是( A )
§6 强度条件. 安全因数. 许用应力
1. 拉压杆的强度条件
弹性变形
塑性变形又称永久变形或残余变形
塑性材料:断裂前产生较大塑性变形的材料,如低碳钢 脆性材料:断裂前塑性变形很小的材料,如铸铁、石料
一、材料的拉伸和压缩试验
国家标准规定《金属拉伸试验方法》 (GB228—2002)
L
对圆截面试样: 对矩形截面试样:
L=10d
L=5d
L 11.3 A L 5.65源自A15mA


F
gl

11.61m026
N
/
1000 103 N m2 25 103 N
/
m3
15m
V1 Al 12.46m32 15m
FN
图示石柱桥墩,压力F=1000kN,石料重度
ρg=25kN/m3,许用应力[σ]=1MPa。试比较下列三种情
况下所需石料体积(1)等截面石柱;(2)三段等长度
5m
11.04090m2103 N V2
25 103 N /
A1 1A1206
m3 1.14m2 5m 25 103 N /
NA3/ ml12 21591.7.14m013m3N2/m13 .351mm2
m3 1.31m2 5m
1.49m2 5m
N
/
1000 103 N m2 25 103 N
/
m3

5m
5m 5m 5m
A3

F

gA1l1 gA2l2
gl3
AF2 NF2 FN3gAg1ll21

1000 103 N 1.31m12106 N
/
25 m2
103 N / m3 1.14m2 25 103 N / m3 5m
延伸率 δ(3)> δ(2)> δ(1) ;
(D)强度极限 σb(1)=σb(2)> σb(3); 弹性模量 E(2) > E(1) > E(3);
延伸率 δ(2)> δ(1)> δ(3);
正确答案是( B )
关于低碳钢试样拉伸至屈服时,有以下结论,请判断哪一个是正确 的: (A)应力和塑性变形很快增加,因而认为材料失效; (B)应力和塑性变形虽然很快增加,但不意味着材料失效; (C)应力不增加,塑性变形很快增加,因而认为材料失效; (D)应力不增加,塑性变形很快增加,但不意味着材料失效。 正确答案是( C )
max
强度条件 FN max
A
强度计算的三类问题 :
(1)、强度校核
FN max
(2)、截面设计
A
A FN max

(3)、确定许用荷载
FN max A
例2-6 圆截面等直杆沿轴向受力如图示,材料
为铸铁,抗拉许用应力 =60Mt pa,抗压许用
例2-7 图示石柱桥墩,压力F=1000kN,石
料重度ρg=25kN/m3,许用应力[σ]=1MPa。
试比较下列三种情况下所需石料面积(1)等
截面石柱;(2)三段等长度的阶梯石柱;(3)
等强度石柱(柱的每个截面的应力都等于许用
应力[σ])
F
F
F
15m 5m 5m 5m
图示石柱桥墩,压力F=1000kN,石料重度
第二章 拉伸、压缩与剪切
§1 轴向拉伸与压缩的概念和实例 §2 横截面上的内力和应力 §3 直杆轴向拉伸或压缩斜截面上的应力 §4 材料拉伸时的力学性能 §5 材料压缩时的力学性能 §6 失效、安全因素和强度计算 §7 轴向拉伸或压缩时的变形 §8 轴向拉伸或压缩时的应变能 §9 拉伸、压缩时的超静定问题 §10 应力集中的概念 §11 剪切与挤压的实用计算
350
G Ay
F
F
50
y
n
n
FNy
F Ay FNy 0
FNy F Ay 50 2.46y
58.6
例2-4 为一双压手铆机的示意图。作用于活塞杆上的力分别简化 为F1=2.62kN,F2=1.3kN,F3=1.32kN,计算简图如图5-6b所示。 AB段为直径d=10mm的实心杆,BC段是外径D=10mm,内径 d1=5mm的空心杆。求活塞杆各段横截面上的正应力。
正应力公式适用范围
1、等截面杆拉伸 2、等截面杆压缩 3、截面尺寸变化缓慢的变截面杆
σ(x) =FN(x)/A(x)
圣维南原理 应力集中 圣维南原理(Saint-Venant principle)
根据圣维南原理,对弹性体 某一局部区域的外力系,若用 静力等效的力系来代替;则力 的作用点附近区域的应力分布 将有显著改变,而对略远处其 影响可忽略不计。
延伸率 δ(1)> δ(2)> δ(3) ;
(B)强度极限 σb(2) > σb(1)> σb(3); 弹性模量 E(2) > E(1) > E(3);
延伸率 δ(1)> δ(2)> δ(3) ;
(C)强度极限 σb(3)=σb(1)> σb(2); 弹性模量 E(3) > E(1) > E(2);
的阶梯石柱;(3)等强度石柱(柱的每个截面的应力都
等于许用应力[σ])
F
采用三段等长度阶梯石柱
FN1 F gA1l1
FN 2 F gA1l1 gA2l2
FN3 F gA1l1 gA2l2 gA3l3
FN1
A1


F
gl1

11.141m0 62
低碳钢材料在拉伸实验过程中,不发生明显的塑性变形时,承受的最 大应力应当小于的数值,有以下4种答案,请判断哪一个是正确的: (A)比例极限; (B)屈服极限; (C)强度极限; (D)许用应力。 正确答案是( B )
根据图示三种材料拉伸时的应力-应变曲线,得出如下四种结论,请判断哪一个是
正确的:
(A)强度极限 σb(1)=σb(2)> σb(3); 弹性模量 E(1) > E(2) > E(3);
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