液压与气压传动教材课件(华中科技大学)气压基础知识A

容器内压力由p 充气到p 容器内压力由 1充气到 2所需总时间 t ＝t1+t2 ＝(1.285－p1／p2)τ － τ ＝ 5.217×10－3×（V /kS）(273/Ts)1/2 ×
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容器的放气
绝热放气时容器中的温度变化 容器内空气的初始温度为T1，压力为p1，经绝热放气后 温度降低到T2 ，压力降低到p2 ，则放气后温度为 ） T2=T1(p2/p1)（k-1）/k 但容器停止放气，容器内温度上升到室温， 但容器停止放气，容器内温度上升到室温，其内的压力 也上升至 p p=p2T1/T2
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气动元件的通流能力
气动元件的通流能力，是指单位时间内通过阀、 气动元件的通流能力，是指单位时间内通过阀、管 路等的气体质量。 路等的气体质量。目前通流能力可以采用有效截面积S 表示。 和质量流量q 表示。 有效截面积
由于实际流体存在粘性，流速的收缩比节流孔实际面积小， 由于实际流体存在粘性，流速的收缩比节流孔实际面积小，此 最小截面积称为有效截面积，它代表了节流孔的通流能力。 最小截面积称为有效截面积，它代表了节流孔的通流能力。 有效截面积的简化计算
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充气时间
充气时，容器中的压力逐渐上升， 充气时，容器中的压力逐渐上升，充气过程基本上分为声速和亚声 速两个充气阶段。当容器中气体压力小于临界压力， 速两个充气阶段。当容器中气体压力小于临界压力，在最小截面处气 流的速度都是声速，流向容器的气体流量将保持为常数。 流的速度都是声速，流向容器的气体流量将保持为常数。 在容器中压力达到临界压力以后，管中气流的速度小于声速， 在容器中压力达到临界压力以后，管中气流的速度小于声速，流动 进入亚声速范围，随着容器中压力的上升，充气流量将逐渐降低。 进入亚声速范围，随着容器中压力的上升，充气流量将逐渐降低。
p1V1k = p2V2k =常量 常量
为绝热指数， 式中k为绝热指数，对空气来说k=1.4。 。 气动系统中快速充、排气过程可视为绝热过程。 气动系统中快速充、排气过程可视为绝热过程。 华中科技大学
气体的流动规律
气体流动基本方程
连续性方程 ρ1v1A1 =ρ2v2A2 伯努利方程 因气体可以压缩（ 常数） 又因气体流动很快， 因气体可以压缩（ ρ ≠常数） ，又因气体流动很快，来 常数 不及与周围环境进行热交换，按绝热状态计算， 不及与周围环境进行热交换，按绝热状态计算，则有 v2/2+ gz + kp /（k-1）ρ＋ghw= 常数 （ ） 因气体粘度小，不考虑摩擦阻力， 因气体粘度小，不考虑摩擦阻力，则有 （注意ρ1≠ρ2）
空气的密度
（ 对于干空气ρ=ρo×273 /（273+t）×p / 0.1013
空气的粘度
较液体的粘度小很多，且随温度的升高而升高。 较液体的粘度小很多，且随温度的升高而升高。
空气的压缩性和膨胀性
体积随压力和温度而变化的性质分别表征为压缩性和膨胀性。 体积随压力和温度而变化的性质分别表征为压缩性和膨胀性。 空气的压缩性和膨胀性远大于固体和液体的压缩性和膨胀性。 空气的压缩性和膨胀性远大于固体和液体的压缩性和膨胀性。
对于阀口或管路
S =αA
式中
α为收缩系数，由相关图查出；A 为孔口实际面积。 为收缩系数，由相关图查出； 为孔口实际面积。
多个元件组合后有效截面积的计算
并联元件 串联元件
SR＝∑Si 1/SR2 ＝∑1/Si2
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不可压缩气体通过节流小孔的流量
当气体以较低的速度通过节流小孔时， 当气体以较低的速度通过节流小孔时，可以不计其压缩 性，将其密度视为常数，由伯努利方程和连续性方程联 将其密度视为常数， 立推导的流量公式与液压传动的小孔流量公式有相同的 表达形式 工程中常采用近似公式： 工程中常采用近似公式：
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气压传动基础知识
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气压传动是以压缩空气作为工作介质进行能量的传递和控制 的一种传动形式。 的一种传动形式。 除了具有与液压传动一样，操作控制方便， 除了具有与液压传动一样，操作控制方便，易于实现自动控 中远程控制、过载保护等优点外，还具有工作介质处理方便， 制、中远程控制、过载保护等优点外，还具有工作介质处理方便， 无介质费用、泄漏污染环境、介质变质及补充等优势。 无介质费用、泄漏污染环境、介质变质及补充等优势。 但空气的压缩性极大的限制了气压传动传递的功率， 但空气的压缩性极大的限制了气压传动传递的功率，一般工 作压力较低（ ），总输出力不宜大于 总输出力不宜大于10～ 作压力较低（0.3～1MPa），总输出力不宜大于 ～40kN，且 ～ 工作速度稳定性较差。 工作速度稳定性较差。 应用非常广泛，尤其是轻工、食品工业、 应用非常广泛，尤其是轻工、食品工业、化工 气压传动基础知识
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放气时间
与充气过程一样，放气过程也分为声速和亚声速两个阶段。 与充气过程一样，放气过程也分为声速和亚声速两个阶段。容器由 压力p 将到大气压力p 压力 1 将到大气压力 a 所需绝热放气时间为 T=t1+t2 =｛（ /k-1 ）［ 1/pe)(k-1)/2k-1) ］+0.945( p1/1.013×105 )(k-1)/2k｝τ ｛（2k ）［(p ｛（ × τ= 5.217×10-3 V (273/T1)1/2/kS × 为放气临界压力（ 式中 pe 为放气临界压力（1.92×105 Pa) ×
理想气体的状态方程
理想气体的状态方程
不计粘性的气体称为理想气体。空气可视为理想气体。 不计粘性的气体称为理想气体。空气可视为理想气体。 一定质量的理想气体在状态变化的瞬间， 有如下气体状态 一定质量的理想气体在状态变化的瞬间， pV / T = 常量 方程成立 或 p=ρRT
气体状态变化过程
等温过程 p1V1= p2V2= 常量 在等温过程中，无内能变化， 在等温过程中，无内能变化，加入系统的热量全部变 成气体所做的功。在气动系统中气缸工作、 成气体所做的功。在气动系统中气缸工作、管道输送空 气等均可视为等温过程。 气等均可视为等温过程。 绝热过程 一定质量的气体和外界没有热量交换时的状态变 化过程叫做绝热过程。 化过程叫做绝热过程。
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充气、 充气、放气温度与时间的计算
在气动系统中向气罐、气缸、 在气动系统中向气罐、气缸、管路及其它执行 机构充气， 机构充气，或由它们向外排气所需的时间及温度变化 是正确利用气动技术的重要问题。 是正确利用气动技术的重要问题。 向定积容器充气问题
充气时引起的温度变化 向容器充气的过程视为绝热过程， 向容器充气的过程视为绝热过程，容器内压力由p1升高 ，，容器内温度也由室温 到p2，，容器内温度也由室温T1升高到T2，充气后的温 度为 T2=kTs/［1+p1(k-1)/p2］ ［ 为热力学温度， 为绝热指数。 式中 Ts为热力学温度，设定Ts=Ti ； k为绝热指数。 但容器内温度下降至室温，其内的气体压力也要下降， 但容器内温度下降至室温，其内的气体压力也要下降， 下降后的稳定值为 p=p2T1/T2
湿空气
所含水份的程度用湿度和含湿量来表示。 所含水份的程度用湿度和含湿量来表示。湿度的表示方法有 绝对湿度 和相对湿度之分。 和相对湿度之分。
压缩空气的析水量
压缩空气一旦冷却下来，相对湿度将大大增加，到温度降到露点以后， 压缩空气一旦冷却下来，相对湿度将大大增加，到温度降到露点以后， 华中科技大学 水蒸气就要凝析出来。 水蒸气就要凝析出来。
v2/2+ gz + kp /（k-1）ρ= 常数 （ ）
在低速流动时，气体可认为是不可压缩的（ 常数）， 在低速流动时，气体可认为是不可压缩的（ ρ ＝常数）， 则有 v2/2+ gz + p /ρ= 常数 华中科技大学
声速与马赫数
声音引起的波称为“声波” 声音引起的波称为“声波”。声波在介质中的传播速度称 为声速。声音传播过程属绝热过程。 为声速。声音传播过程属绝热过程。 对理想气体来说， 对理想气体来说，声音在其中传播的相对速度只与气体的 温度有关。 温度有关。气体的声速c 是随气体状态参数的变化而变化 的。 气流速度与当地声速（ 气流速度与当地声速（c=341m/s）之比称为马赫数 ， Ma＝ v/c ＝ 是气体流动的一个重要参数， Ma 是气体流动的一个重要参数，集中反映了气流的压缩 性， Ma愈大，气流密度变化越大。 愈大，气流密度变化越大。 愈大 时 称为亚声速流动； 当v ＜ c，Ma ＜1时，称为亚声速流动； 当v＝c，Ma ＝1时，称为声速流动，也叫临界状态流动； 时 称为声速流动，也叫临界状态流动； 当v ＞c，Ma ＞1时，称为超声速流动。 时 称为超声速流动。
qm=εcA [2ρ(p1-p2)]1/2
为空气膨胀修正系数； 为流量系数； 式中 ε为空气膨缩气体通过节流小孔（气流达到声速） 可压缩气体通过节流小孔（气流达到声速）的流量
气流在不同流速时应采用有效截面积的流量计算公式。 气流在不同流速时应采用有效截面积的流量计算公式。
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气体在管道中的流动特性
在亚声速流动时
v1 v2>v1 v1
v2
v1 v2<v1
v2
(Ma<1)
在超声速流动时
v2 v2<v1
v1 v2>v1
v2
(Ma>1)
不必考虑压缩性。 当v ≤50m/s 时，不必考虑压缩性。 当v ≈140m/s 时，应考虑压缩性。 应考虑压缩性。 在气动装置中，气体流动速度较低，且经过压缩， 在气动装置中，气体流动速度较低，且经过压缩，可以认为不可 压缩；自由气体经空压机压缩的过程中是可压缩的。 压缩；自由气体经空压机压缩的过程中是可压缩的。
空气的物理性质 理想气体的状态方程 气体的流动规律 气体在管道中的流动特性 气动元件的通流能力 充、放气温度与时间的计算
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