电磁波的极化
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2 2 E E x2 (0, t ) E y (0, t ) E x2m E y m cos( t x )
随时间变化
x y 0
合成波电场与+ x 轴的夹角 Ey E ym arctan( ) arctan( ) Ex E xm
常数
特点:合成波电场的大小随时间变化但其矢 端,轨 迹与x 轴的夹角始终保持不变。
x y π
结论:任何两个同频率、同传播方向且极化方向互相垂直的 线极化波,当它们的相位相同或相差为±π时,其合
成波为线极化波。
电子科技大学编写 高等教育出版社 & 高等教育电子音像出版社 出版
电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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5.2.3 圆极化波 条件: E xm E ym Em、 x y π / 2 则
8
合成波极化的小结 电磁波的极化状态取决于Ex 和 Ey 的振幅Exm、Eym 和相位差 φ=φy-φx 对于沿+ z 方向传播的均匀平面波: 线极化:φ=0、± 。 φ=0,在1、3象限;φ=± ,在2、4象限。 圆极化:φ=± /2,Exm=Eym 。 取“+”,左旋圆极化wk.baidu.com取“-”,右旋圆极化。 椭圆极化:其它情况。 0 < φ < ,左旋;- < φ<0,右旋 。
2
5.2.1 极化的概念 波的极化 在电磁波传播空间给定点处,电场强度矢量的端点随时间 变化的轨迹。 波的极化表征在空间给定点上电场强度矢量的取向随时间变 化的特性, 是电磁理论中的一个重要概念。
电子科技大学编写
高等教育出版社 & 高等教育电子音像出版社 出版
电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
振片等等
电子科技大学编写
高等教育出版社 & 高等教育电子音像出版社 出版
电子科技大学编写 高等教育出版社 & 高等教育电子音像出版社 出版
电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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例5.2.1 说明下列均匀平面波的极化方式。 ( 1 ) E ex Em sin( t kz ) e y Em cos( t kz )
jkz jkz ( 2 ) E e x E m e e y jE m e π π ( 3 ) E ex Em sin( t kz ) e y Em cos( t kz ) 4 4 ( 4 ) E ex Em sin( t kz ) e y 2 Em cos(t kz ) π π 左旋圆极化波 解:(1)E xm E ym , x 、 y 0, 2 2 π π (2)E xm E ym , x 0、 y , 右旋圆极化波 2 2 π π 线极化波 (3) x 、 y , 0 4 4 π π (4) E xm E ym , x 、 y 0, 左旋椭圆极化波 2 2
3
极化的三种形式
一般情况下,沿+z 方向传播的均匀平面波 E ex E x e y E y ,
其中
E x E xm cos( t kz x ) , E y E ym cos( t kz y )
电磁波的极化状态取决于Ex 和Ey 的振幅之间和相位之间的关
电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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5.2 电磁波的极化
5.2.1 极化的概念
5.2.2 线极化波
5.2.3 圆极化波 5.2.4 椭圆极化波 5.2.5 极化波的分解
5.2.6 极化波的工程应用
电子科技大学编写
高等教育出版社 & 高等教育电子音像出版社 出版
电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
y
o Ey
Ex
x E
高等教育出版社 & 高等教育电子音像出版社 出版
左旋圆极化波 电子科技大学编写
电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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5.2.4 椭圆极化波 其它情况下,令 x y ,由
E x (0, t ) E xm cos( t x )
E y (0, t ) E ym cos( t x )
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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5.2.6 极化波的工程应用
电磁波的极化在许多领域中获得了广泛应用。如: 在雷达目标探测的技术中,利用目标对电磁波散射过程中改变 极化的特性实现目标的识别 无线电技术中,利用天线发射和接收电磁波的极化特性,实现 最佳无线电信号的发射和接收。
在光学工程中利用材料对于不同极化波的传播特性设计光学偏
2 Ex E y E 2 cos sin 2 可得到 E E ym Exm E ym
2 x 2 xm
2 Ey
特点:合成波电场的大 小和方向都随时间 改变,其端点在一 个椭圆上旋转。
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电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
电子科技大学编写
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电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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5.2.5 极化波的分解 任何一个线极化波、圆极化波或椭圆极化波可分解成两个线极 化波的叠加 任何一个线极化波都可以表示成旋向相反、振幅相等的两圆极 化波的叠加,即
Em jkz Em jkz E e x E m e ( e x je y ) e ( e x je y ) e 2 2 任何一个椭圆极化波也可以表示成旋向相反、振幅不等的两圆
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电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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右旋圆极化波:若φy-φx=-π/2,则电场矢端的旋转方向 与电磁波传播方向成右手螺旋关系,称为右旋圆极化波
y
Ey
o
Ex
E x
右旋圆极化波
左旋圆极化波:若φy-φx=π/2,则电场矢端的旋转方向 电磁波传播方向成左手螺旋关系,称为左旋圆极化波
E x (0, t ) Em cos( t x )
E y (0, t ) Em cos( t x π ) Em sin( t x ) 2
常数
合成波电场的模
2 E E x2 (0, t ) E y (0, t ) Em
随时间变化
合成波电场与+ x 轴的夹角 arctan[ tan( t x )] ( t x ) 特点:合成波电场的大小不随时间改变,但方向却随时间变 化,电场的矢端在一个圆上并以角速度ω 旋转。 结论:任何两个同频率、同传播方向且极化方向互相垂直的 线极化波,当它们的振幅相同、相位差为±π/ 2 时, 其合成波为圆极化波。
jkz
极化波的叠加,即
E (ex E xm e y E ym )e jkz (ex e y j)
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E xm jE ym 2
e
jkz
(ex e y j)
E xm jE ym 2
e jkz
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电磁场与电磁波
系,分为:线极化、圆极化、椭圆极化。
线极化:电场强度矢量的端点轨迹为一直线段
圆极化:电场强度矢量的端点轨迹为一个圆 椭圆极化:电场强度矢量的端点轨迹为一个椭圆
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电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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5.2.2 线极化波 条件: x y 0 或 π 合成波电场的模
随时间变化
x y 0
合成波电场与+ x 轴的夹角 Ey E ym arctan( ) arctan( ) Ex E xm
常数
特点:合成波电场的大小随时间变化但其矢 端,轨 迹与x 轴的夹角始终保持不变。
x y π
结论:任何两个同频率、同传播方向且极化方向互相垂直的 线极化波,当它们的相位相同或相差为±π时,其合
成波为线极化波。
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电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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5.2.3 圆极化波 条件: E xm E ym Em、 x y π / 2 则
8
合成波极化的小结 电磁波的极化状态取决于Ex 和 Ey 的振幅Exm、Eym 和相位差 φ=φy-φx 对于沿+ z 方向传播的均匀平面波: 线极化:φ=0、± 。 φ=0,在1、3象限;φ=± ,在2、4象限。 圆极化:φ=± /2,Exm=Eym 。 取“+”,左旋圆极化wk.baidu.com取“-”,右旋圆极化。 椭圆极化:其它情况。 0 < φ < ,左旋;- < φ<0,右旋 。
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5.2.1 极化的概念 波的极化 在电磁波传播空间给定点处,电场强度矢量的端点随时间 变化的轨迹。 波的极化表征在空间给定点上电场强度矢量的取向随时间变 化的特性, 是电磁理论中的一个重要概念。
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第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
振片等等
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电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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例5.2.1 说明下列均匀平面波的极化方式。 ( 1 ) E ex Em sin( t kz ) e y Em cos( t kz )
jkz jkz ( 2 ) E e x E m e e y jE m e π π ( 3 ) E ex Em sin( t kz ) e y Em cos( t kz ) 4 4 ( 4 ) E ex Em sin( t kz ) e y 2 Em cos(t kz ) π π 左旋圆极化波 解:(1)E xm E ym , x 、 y 0, 2 2 π π (2)E xm E ym , x 0、 y , 右旋圆极化波 2 2 π π 线极化波 (3) x 、 y , 0 4 4 π π (4) E xm E ym , x 、 y 0, 左旋椭圆极化波 2 2
3
极化的三种形式
一般情况下,沿+z 方向传播的均匀平面波 E ex E x e y E y ,
其中
E x E xm cos( t kz x ) , E y E ym cos( t kz y )
电磁波的极化状态取决于Ex 和Ey 的振幅之间和相位之间的关
电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
1
5.2 电磁波的极化
5.2.1 极化的概念
5.2.2 线极化波
5.2.3 圆极化波 5.2.4 椭圆极化波 5.2.5 极化波的分解
5.2.6 极化波的工程应用
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第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
y
o Ey
Ex
x E
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左旋圆极化波 电子科技大学编写
电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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5.2.4 椭圆极化波 其它情况下,令 x y ,由
E x (0, t ) E xm cos( t x )
E y (0, t ) E ym cos( t x )
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
11
5.2.6 极化波的工程应用
电磁波的极化在许多领域中获得了广泛应用。如: 在雷达目标探测的技术中,利用目标对电磁波散射过程中改变 极化的特性实现目标的识别 无线电技术中,利用天线发射和接收电磁波的极化特性,实现 最佳无线电信号的发射和接收。
在光学工程中利用材料对于不同极化波的传播特性设计光学偏
2 Ex E y E 2 cos sin 2 可得到 E E ym Exm E ym
2 x 2 xm
2 Ey
特点:合成波电场的大 小和方向都随时间 改变,其端点在一 个椭圆上旋转。
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第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
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5.2.5 极化波的分解 任何一个线极化波、圆极化波或椭圆极化波可分解成两个线极 化波的叠加 任何一个线极化波都可以表示成旋向相反、振幅相等的两圆极 化波的叠加,即
Em jkz Em jkz E e x E m e ( e x je y ) e ( e x je y ) e 2 2 任何一个椭圆极化波也可以表示成旋向相反、振幅不等的两圆
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右旋圆极化波:若φy-φx=-π/2,则电场矢端的旋转方向 与电磁波传播方向成右手螺旋关系,称为右旋圆极化波
y
Ey
o
Ex
E x
右旋圆极化波
左旋圆极化波:若φy-φx=π/2,则电场矢端的旋转方向 电磁波传播方向成左手螺旋关系,称为左旋圆极化波
E x (0, t ) Em cos( t x )
E y (0, t ) Em cos( t x π ) Em sin( t x ) 2
常数
合成波电场的模
2 E E x2 (0, t ) E y (0, t ) Em
随时间变化
合成波电场与+ x 轴的夹角 arctan[ tan( t x )] ( t x ) 特点:合成波电场的大小不随时间改变,但方向却随时间变 化,电场的矢端在一个圆上并以角速度ω 旋转。 结论:任何两个同频率、同传播方向且极化方向互相垂直的 线极化波,当它们的振幅相同、相位差为±π/ 2 时, 其合成波为圆极化波。
jkz
极化波的叠加,即
E (ex E xm e y E ym )e jkz (ex e y j)
电子科技大学编写
E xm jE ym 2
e
jkz
(ex e y j)
E xm jE ym 2
e jkz
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电磁场与电磁波
系,分为:线极化、圆极化、椭圆极化。
线极化:电场强度矢量的端点轨迹为一直线段
圆极化:电场强度矢量的端点轨迹为一个圆 椭圆极化:电场强度矢量的端点轨迹为一个椭圆
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电磁场与电磁波
第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播
4
5.2.2 线极化波 条件: x y 0 或 π 合成波电场的模