表面增强拉曼光谱分析原理及应用

C、表面镜像场模型
表面镜象场模型是提出得比较早的电磁 增强类模型之一，镜像场模型假定金属表 面是一面理想的镜子，吸附分子为振动偶 极子，它在金属内产生共轭的电偶极子， 以此在表面形成镜像光电场。入射光与镜 像光电场都对吸附分子的表面拉曼信号起 增强作用，再加上表面反射造成两倍的局 域电场增强，可以得到总增强效应。
2、外光路系统
外光路系统一般是指在激光器之后、单色器 之前的光学系统，它的作用是为了有效地收集拉 曼散射光。在外光路系统中，激光器输出的激光 首先经过光栅，以消除激光中可能混有的其它波 长的激光以及气体放电的谱线（若激光无杂线时 ，可不用此光栅）。纯化后的激光经棱镜折光改 变光路再由透镜准确地聚焦在样品上。样品所发 出的拉曼散射光再经聚光透镜准确地聚集在单色 仪的入射狭缝上。
1928年，Cabanues和Rocard在巴黎也证实了 Raman的观察结果,Pringsheim撰文总结并指 出Raman发现的是一种全新的现象,并建议 称之为Raman效应, 1930年42岁的Raman为此获得了诺贝尔物理 学奖,这是亚洲人获得的第一个诺贝尔科学 奖。
2.2拉曼光谱基本原理
1、水的拉曼散射强度很微弱,因此拉曼光谱是研究水 溶液中的生物样品和化学化合物的理想工具。 2、拉曼一次可以同时覆盖很广波数的区间,可对有机 物及无机物等多种物质进行分析。相反,若让红外光 谱覆盖如此广阔的区域则必须改变各种器件的参数, 相比较而言程序复杂不具有通用性。 3、拉曼光谱的谱峰清晰尖锐,适合定量研究以及运用 差异分析进行定性研究。在化学结构分析中,独立的 拉曼区间的强度和功能集团的数量相关。
Rayleigh
Stokes
AntiStokes
Resonance Raman
Fluorescence
拉曼光谱研究分子振动和转动模式的机 理与红外光谱的异同点？
相同点：同属于分子光谱。两者都是研究分子振 动的重要手段。
不同点：一些同核原子对称结构的官能团(如：C=C-、-N=N-、-S-S-等)在红外光谱仪较难检测的 信息，在拉曼光谱仪上却有较强的反映；而在红外 光谱中有很强吸收峰的不均衡对称的官能团，在拉 曼光谱却表现很弱。
3、样品池
由于在可见光区域内，拉曼散射不会被 玻璃吸收，因此拉曼光谱的一大优点是样 品可放在玻璃制成的各种样品池中，这给 样品的拉曼测试带来很大便利。样品池可 以根据实验要求和样品的形状和数量而设 计成不同的形状。
4、单色器
经样品散射的光，其绝大部分为Rayleigh散射 光，Raman散射光强度仅为Rayleigh散射光强度的 10-6～10-9，散射光由外光路系统收集进入单色仪 。单色仪是色散型拉曼光谱仪的心脏部分，它应具 有杂散光少、色散度高等特点。为了降低Rayleigh 散射光对检测强度较弱的拉曼散射光的影响，通常 采用双单色仪，有时甚至采用三单色仪来进一步降 低杂散光，提高分辨率。但光栅的反射率一般小 100%，使用多光栅必然要降低光通。
4、表面增强拉曼光谱概述
4.1 SERS的发现
表面增强拉曼散射现象第一次被观测到,是在 1979年,Fleischman小组在对粗糙化的Ag电极表面 的吡啶进行研究时,发现其具有巨大的拉曼散射现 象[4]。后来直到VanDuyne和Creighion领导的两个 研究小组[5,6]分别重复了这个实验并证实了这一现 象。通过计算,这种银电极表面的吡啶分子的拉曼 信号是其水溶液的106倍。这一崭新的现象被称之 为表面增强拉曼散射(Surface-enhanced Raman scattering,SERS)。
B、活位模型
活位模型认为：在所有吸附在金属颗粒表面的分 子中，只有当其吸附在金属颗粒表面某种特殊的 位置(活位)的才能产生强的表面增强拉曼信号。
总的来说，物理类模型所涉及的分子与金属 间作用为物理吸附，具有长程效应，它的代表为 EM 模型。化学类模型强调吸附分子与金属基底 间的吸附，具有短程效应，它的代表为 CT 模型 。
拉曼散射的两种能量差
A、ΔE=h(v0– Δv）
产生stokes线：强；基态分子多
B、ΔE=h(v0＋ Δv)
产生反stokes线：弱
Stokes与反Stokes线的频率与入射光频率之差Δv
称为Raman位移。同一种物质分子，随着入 射光频率的改变，Raman线的频率也改变， 但位移Δv始终保持不变，故Raman位移与 入射光频率无关。
Raman(R): 这项技术存在于分子(SERS探针或被分析物)信号 的测量。拉曼光谱研究的是非弹性散射,能解析被 探测分子的化学结构尤其是振动结构。
S: 表示scattering或者spectroscopy，当强调光学效应 时,用scattering；当强调光谱技术及其应用时,用 spectroscopy。
拉曼光谱是单色光束入射光的光子与 分子发生非弹性散射的结果。在非弹 性碰撞过程中，光子与分子之间发生 能量交换，光子不仅改变运动方向， 同时光子的一部分能量传递给分子， 或分子的振动和转动能量传递给光子 ，从而改变了光子的频率，这种散射 过程称为拉曼散射。
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2.3拉曼光谱量子理论
瑞利散射： 弹性碰撞， 无能量交换， 仅改变方向。 拉曼散射： 非弹性碰撞； 方向改变， 且有能量交换。
4.2 SERS基本原理
SERS效应可以使拉曼信号得到高达几 个数量级的增强,通常是增强来自分子的信 号。SERS中信号的增强主要来自于光与金 属之间的电磁作用。这种作用会通过等离 子体共振激发使得激光场得到极大的增强 。要产生这一现象,分子必须吸附在或者非 常接近金属表面(通常最大约为10nm)。 SERS的命名,能很好的总结这一效应的要点:
A、表面电磁场模型
表面电磁增强模型又可称为表面等离 子体共振模型。该模型认为，在光电场作 用下，金属表面附近的电子会产生疏密振 动。因此当粗糙化的衬底材料表面受到光 照射时，衬底材料表面的等离子体能被激 发到高的能级，而与光波的电场耦合，并 发生共振，使金属表面的电场增强，从而 产生增强的拉曼散射。
4、由于激光束的直径在它的聚焦部位通常只有0.22毫米,所以,常规拉曼光谱只需要少量的样品就可 以得到。而且,拉曼显微镜物镜可以将激光束进一 步聚焦至20微米甚至更小,因此可分析更小体积的 样品。
5、利用共振拉曼效应,可以用来有选择性地增强大 生物分子特个发色基团的振动,这些发色基团的拉 曼光强能被选择性地增强1000到10000倍。
B、天线共振子模型
天线共振子模型是 P.Watcher 教授[10]在1983年提 出的 SERS 增强机制理论模型。该模型认为具有 一定粗糙度的金属表面的颗粒或凸起可看作是有 一定形状，能与光波耦合的天线振子。粗糙金属 表面的突出物或各种微粒可以被看作位于电磁场 中的天线振子，它们既可以吸收电磁波，也可以 发射电磁波。当电磁波波长和粒子尺寸之间满足 一定条件时，电磁波在粒子中将发生共振，此时 辐射场最大；同时，吸附在粒子表面上分子的拉 曼散射光(也是一种电磁辐射)强度也会受到天线 振子的增强，从而产生 SERS 效应[11]。
Surface(S): SERS是一种表面光谱技术,因此分子必须吸附在(或 者很接近)金属表面。这是对SERS的应用来说最主要 的一点。必须确保要检测的分子“贴” 到了金属基 底的表面。 Enhanced(E): 信号高达104-107的增强是由金属基底上的等离子体 共振造成的。事实上,等离子体共振是与金属的电磁 辐射作用有关的一系列效应的简称。另外，SERS效 应中,金属以纳米结构的形式出现,从金属溶胶到用纳 米光刻制或者自组装制备,形式变化多样。不同的金 属,要求的粗糙度也不一样。在可见光范围内，Ag的 粗糙度在100nm左右,有较好的增强效果[8]。而Cu的 粗糙度在50nm，在红外区增强最明显[9]。
4.3 SERS机理
为了解释 SERS 的增强机制，人们提出了不 同的理论模型。由于分子的拉曼散射是分子在外 电场作用下被极化而产生极化率，交变的极化率 在再发射的过程中，受到分子中原子间振动的影 响，从而产生拉曼散射光。散射光的增强可能是 由于作用在分子上的局域电场的增加和分子极化 率的改变，可以形象地把分子的极化偶极矩看成 是电磁效应和分子效应的乘积。目前学术界普遍 认同的 SERS 机理主要有物理增强机理和化学增 强机理两类, 物理增强机制通过局域场和偶极发射 起作用，化学增强机制通过分子的极化率起作用 。
5、检测和记录系统
激光拉曼光谱仪中一般采用光电倍增管做探 测器，由于拉曼散射强度很弱，这就要求光电倍 增管要有高的量子效率和尽可能低的热离子暗电 流。近年来，液氮冷却的CCD型电子偶合器件探 测器的使用可大大提高探测器的灵敏度。由探测 器输出的信号必须经放大，然后由记录仪记录或 输出到计算机上。
3.2拉曼光谱技术优越性
光散射的过程：激光入射到样品，产生散射光。 弹性散射（频率不改变-瑞利散射） 散射光 非弹性散射（频率改变-拉曼散射）
2、拉曼光谱基本理论
2.1 拉曼光谱历史渊源
1923年德国的Smeka理论上预言了光的非弹 性散射 。 1926年印度物理学家Raman在论文中开始并 没有肯定这种散射是非弹性的,以后的许多 次实验最终证明了这种散射的非弹性,他将 这种效应称为“一种新辐射”。 1928年,Raman和Kishnan首先在液体苯中观 察到了这种散射效应。此后不久,俄国物理 学家Lardsberg和MandelStam在石英中也发 现了同样的光散射现象,他们称之为“联合 散射光谱”。
D、避雷针效应
金属粗糙过程中产生的表面粒子形状各不相 同，一些粒子或粒子的某些部位曲率半径非常小 ，这些颗粒的尖端处具有很强的局部表面电磁场 。曲率半径越小，其表面电场强度越大，从而引 起拉曼散射强度的增强。
4.3.2 化学增强机理
A、电荷转移模型
电荷转移模型认为[13]：在适当波长的激光照 射下，金属中的电子被激发到电荷转移态上去， 这会引起分子原子核的骨架松弛，因为分子在基 态和激发态下的平衡位置不同。当电子再回到金 属中时发射的光子能量就比入射光少了一个振动 量子的能量。增强的原因是散射过程同电荷转移 态共振。
4.3.1物理增加机理
物理类模型致力于阐释金属表面局域电场的 增强，它认为，具有一定表面粗糙度的类自由电 子金属基底的存在，使得入射光在表面产生的电 磁场得到较大的增强，而拉曼散射强度与分子诱 导偶极矩 P 的平方成正比，因此极大地增加了吸 附在表面的分子产生拉曼散射的几率，从而提高 了检测到的表面拉曼强度。物理类模型主要包括 以下几种典型模型。
3、拉曼光谱仪器
激光Raman光谱仪 激光光源： A、He-Ne激光器， 波长632.8nm B、Ar激光器 波长514.5nm 488.0nm
傅里叶变换-Raman光谱仪 光源：Nd-YAG钇铝石 榴石激光器 （λ=1064nm）
3.1 仪器结构
1、激光光源
根据所用的材料不同大致可把激光器分为气 体激光器、固体激光器、半导体激光器和燃料激 光器等四大类。气体激光器的类型最多，在拉曼 光谱仪中的应用也最广泛。它包括原子气体激光 器、离子气体激光器、分子气体激光器以及准分 子激光器。固体激光器主要有红宝石激光器、掺 钕的钇铝石榴石（YAG）激光器、掺钕的玻璃激 光器等。这类激光器的特点是输出功率高，并且 体积小又很坚固。其YAG激光器是一种比较有用 的固体激光器，其激光波长为1064nm。半导体激 光器在所有的激光器中是效率最高、体积最小的 一种激光器。
表面增强拉曼光谱 分析原理及应用
一、引言 二、拉曼光谱基本理论 三、拉曼光谱仪器介绍 四、表面增强拉曼光谱概述 五、表面增强拉曼光谱的应用 六、前景展望
一、引言
用单色光照射透明介质（气体、液体或固 体）时，绝大部分的光沿着入射光的方向 透过，在透射和反射方向以外会出现光的 散射现象。 当激发光的光子与作为散射中心的光子相 互作用时，大部分光子只是改变方向发生 散射，而光的频率与激发光的频率相同， 这种散射称为Rayleigh散射。 约占光散射强度的10-6~10-9的散射，不仅改 变光的传播方向，而且散射光的频率不同 于激发光的频率，这种散射称为Raman散射 。