几何光学基本定律球面反射和折射成像解析精品课件
11-1_几光学基本定律_球面反射和折射成像
凹面镜的曲率半径 R 取正，凸面镜的曲率半径 R 取负。
实正虚负!
物像关系式 1 1 2 p p R
发散的入射光束的顶点是实物 汇聚的入射光束的顶点是虚物
讨论以下各种成像情况下公式中各量的符号:
发散光入射凹镜：p R 2 实物成虚像
C FP
P
凹面镜： 物距：0<P<f: 像距：p’<0 正立放大虚像
P
PF C
凸面镜： 物距：任意值 像距：-f<p’<0 正立缩小虚像
三、球面镜的横向放大率
设物体垂直主光轴向上方向的高度为 y，像高度为 y’
横向放大率： m y y
像正立时，y’>0 像倒立时，y’<0
QOP QOP
11-1-4 全反射
n1 sin i n2 sin r
当 n1 n2 有 r i
临界角 ic ：相应于折射角 为90°的入射角。
r
n2
i
ic ic
n1
全反射：当入射角 i 大于临界角时，将不会出现折 射光，入射光的能量全部反射回原来介质的现象。
sin ic
n2 n1
§11-2 平面反射和平面折射成像
焦距（ f ）： 球面镜顶点到焦点的距离。
由物像关系：p →∞
球面镜焦距： f R 2
1 1＝2 p p R
物像关系式：
1 1 1 p p f
凹面镜，R 取正，则 f 取正，与实焦点相对应； 凸面镜，R 取负，则 f 取负，与虚焦点相对应 。
二、球面镜成像的作图法
球面镜成像作图法的三条特殊光线： • 平行于主光轴的傍轴入射光线经球面镜反射后过
(完美版)几何光学基本定律与成像概念演示文稿.PPT文档
无论是本身发光或是被照明的物体在研究光的传播时统称 为发光体。在讨论光的传播时，常用发光体上某些特定的 几何点来代表这个发光体。在几何光学中认为这些特定点 为发光点，或称为点光源。
3、光线
当光能从一两孔间通过，如果孔径与孔距相比可 以忽略则称穿过孔间的光管的正透镜见图（a）所示；发散透镜或负 透镜，特点是心薄边厚，如图（b）所示。
正透镜的成 像：如图所 示
物点和像点：
像散光束：
二、完善成像的概念
发光物体可以被分解为无穷多个发光物点，每个物点发 出一个球面波，与之对应的是以物点为中心的同心光束。经 过光学系统之后，该球面仍然是一球面波，对应的光束仍是 同心光束，那么，该同心光束的中心就是物点经过光学系统 后所成的完善像点。
1.光的直线传播定律
在各向同性的均匀介质中，光线按直线 传播。例子：影子的形成、日食、月蚀等。
2.光线的独立传播定律 不同的光线以不同的方向通过某点时，
彼此互不影响，在空间的这点上，其效果 是通过这点的几条光线的作用的叠加。
利用这一规律，使得对光线传播情况 的研究大为简化。
3.光的折射定律和反射定律
几何光学基本定律与成像概念演示文稿
第一章：几何光学基本定律与 成像概念
第一节 几何光学的基本定律和原理 一、光波与光线
1、光的本质
光和人类的生产、生活密不可分； 人类对光的研究分为两个方面：光的本性，以此来研究各种光学现象， 称为物理光学；光的传播规律和传播现象称为几何光学。 1666年牛顿提出的“微粒说” 1678年惠更斯的“波动说” 1871年麦克斯韦的电磁场提出后，光的电磁波 1905年爱因斯坦提出了“光子”说 现代物理学认为光具有波、粒二象性：既有波动性，又有粒子性。
1.4.光在球面上的反射与折射
§1.4、光在球面上的反射与折射1.4.1、球面镜成像（1）球面镜的焦距球面镜的反射仍遵从反射定律,法线是球面的半径，一束近主轴的平行光线,经凹镜反射后将会聚于主轴上一点F （图1-4-1）,这F 点称为凹镜的焦点，一束近主轴的平行光线经凸面镜反射后将发散,反向延长可会聚于主轴上一点F （图1-4-2）,这F 点称为凸镜的虚焦点，焦点F 到镜面顶点O 之间的距离叫做球面镜的焦距f ，可以证明,球面镜焦距f 等于球面半径R 的一半,即2Rf =（2）球面镜成像公式 根据反射定律可以推导出球面镜的成像公式，下面以凹镜为例来推导：（如图1-4-3所示）设在凹镜的主轴上有一个物体S ,由S 发出的射向凹镜的光线镜面A 点反射后与主轴交于S '点,半径CA 为反射的法线,S '即S 的像，根据反射定律,AC S SAC '∠=∠,则CA 为S SA '角A 的平分线,根据角平分线的性质有图1-4-1图1-4-2S C CSS A AS '=' ①由为SA 为近轴光线,所以O S S A '=',SO AS=,①式可改写为S C CSS O OS '=' ②②式中OS 叫物距u ,S O '叫像距v ,设凹镜焦距为f ,则f u OC OS CS2-=-=υ-='-='f S O OC S C 2代入①式υυ--=f fu u22化简f u 111=+υ 这个公式同样适用于凸镜，使用球面镜的成像公式时要注意：凹镜焦距f 取正,凸镜焦距f 取负；实物u 取正,虚物u 取负；实像v 为正,虚像v 为负，f u 111=+υ上式是球面镜成像公式，它适用于凹面镜成像和凸面镜成像,各量符号遵循“实取正,虚取负”的原则，凸面镜的焦点是虚的,因此焦距为负值，在成像中,像长 和物长h 之比为成像放大率,用m 表示,u h h m υ='=由成像公式和放大率关系式可以讨论球面镜成像情况,对于凹镜,如表Ⅰ所列；对于凸镜,如表Ⅱ所列，表Ⅰ 凹镜成像情况表Ⅱ 凸镜成像情况（3）球面镜多次成像 球面镜多次成像原则：只要多次运用球面镜成像公式即可,但有时前一个球面镜反射的光线尚未成像便又遇上了后一个球面镜,此时就要引进虚像的概念，如图1-4-4所示,半径为R 的凸镜和凹镜主轴相互重合放置,两镜顶点O 1 、 O 2 相距2.6R,现于主轴上距凹镜顶点O 1为0.6R 处放一点光源S ，设点光源的像只能直接射到凹镜上,问S 经凹镜和凸镜各反射一次后所成的像在何处？O 图1-4-4S 在凹镜中成像,Ru 6.01=,R f 211=111111f u =+υR R 216.011=+υ可解得 R 31=υ R O O 6.221=,根据题意：所以凹镜反射的光线尚未成像便已又被凸镜反射,此时可将凹镜原来要成像1S 作为凸镜的虚物来处理, R R R u 4.0)36.2(2-=-=,22R f -= 222111f u =+υR R 214.012-=+-υ可解得 R 22=υ说明凸镜所成的像2S 和S 在同一位置上， 1.4.2、球面折射成像 （1）球面折射成像公式 （a ）单介质球面折射成像如图1-4-5所示,如果球面左、右方的折射率分别为1和n ,S '为S 的像，因为i 、r 均很小,行以n rir i ==sin sin ① 因为 αθ+=i ,βθ-=r代入①式可有)(βθαθ-=+n r ②对近轴光线来说,α、θ、β同样很小,所以有u x =α,R x =θ,υβx =代入②式可得R n n u 11-=+υ图1-4-5当∞→u 时的v 是焦距f ,所以n n R f ⋅-=1（b ）双介质球面折射成像如图1-4-6所示,球形折射面两侧的介质折射率分别n 1和n 2,C 是球心,O 是顶点,球面曲率半径为R,S 是物点,S '是像点,对于近轴光线2211i n i n =βα+=1i , θβ-=2i ,u A 0=α,R A 0=β,v A0=θ 联立上式解得r n n vn u n 1221-=+ 这是球面折射的成像公式,式中u 、υ的符号同样遵循“实正虚负”的法则,对于R ；则当球心C 在出射光的一个侧,（凸面朝向入射光）时为正,当球心C 在入射光的一侧（凹面朝向入射光）时为负，若引入焦点和焦距概念,则当入射光为平行于主轴的平行光（u=∝）时,出射光（或其反向延长线）的交点即为第二焦点,（也称像方焦点）,此时像距即是第图1-4-6二焦距2f ,有1222n n Rn f -=，当出射光为平行光时,入射光（或其延长线）的交点即第一焦点（即物方焦点）,这时物距即为第一焦距1f ,有1211n n Rn f -=,将1f 、2f 代入成像公式改写成121=+u fu f反射定律可以看成折射定律在12n n -=时的物倒,因此,球面镜的反射成像公式可以从球面镜折射成像公式中得到,由于反射光的行进方向逆转,像距υ和球面半径R 的正负规定应与折射时相反,在上述公式中令12n n -=,υυ-→,R R -→,即可得到球面镜反射成像公式R u 211=+υ,对于凹面镜0>R ,221R f f ==,对于凸面镜0<R ,221R f f ==,厚透镜成像， （C ）厚透镜折射成像设构成厚透镜材料的折射率为n,物方介质的折射率为1n ,像方介质的折射率为2n ,前后两边球面的曲率半径依次为1r 和2r ,透镜的厚度为t o o =',当物点在主轴上的P 点时,物距OP u =,现在来计算像点P '的像距，P O S '=',首先考虑第一个球面AOB 对入射光的折射,这时假定第二个球面AOB 不存在,并认为球AOB 右边,都为折射率等于n 的介质充满,在这种情况下,P 点的像将成在P ''处,其像距P O ''='υ,然后再考虑光线在第二个球面的折射,对于这个球面来说,P ''便是虚物，图1-4-7A因此对于球面AOB,物像公式为1112r n n u n vn -=+ 对于球面AOB,物像公式为222r n n t u n v n -=-+这样就可以用二个球面的成像法来求得透镜成像的像距u ， （2）光焦度折射成像右端仅与介质的折射率及球面的曲率半径有关,因而对于一定的介质及一定形状的表面来说是一个不变量,我们定义此量为光焦度,用φ表示：rnn -'=Φ它表征单折射球面对入射平行光束的屈折本领，φ的数值越大,平行光束折得越厉害；φ＞0时,屈折是会聚性的；φ＜0时,屈折是发散性的，φ=0时,对应于∞=r ,即为平面折射，这时,沿轴平行光束经折射后仍是沿轴平行光束,不出现屈折现象，光焦度的单位是[米-1],或称[屈光度],将其数值乘以100,就是通常所说的眼镜片的“度数”，图1-4-8（3）镀银透镜与面镜的等效有一薄平凸透镜,凸面曲率半径R =30cm ,已知在近轴光线时：若将此透镜的平面镀银,其作用等于一个焦距是30cm 的凹面镜；若将此透镜的凸面镀银,其作用也等同于一个凹面镜,其其等效焦距，当透镜的平面镀银时,其作用等同于焦距是30cm 的凹面镜,即这时透镜等效面曲率半径为60cm 的球面反射镜，由凹面镜的成像性质,当物点置于等效曲率中心 时任一近轴光线经凸面折射,再经平面反射后将沿原路返回,再经凸面折射后,光线过 点,物像重合，如图1-4-8所示，i n i '=,i u i '+=,i u n '+=1，依题意,60h u =,30h i =,故5.1=n ， 凸面镀银,光路如图1-4-9所示，关键寻找等效曲率中心,通过凸面上任一点A 作一垂直于球面指向曲率中心C 的光线，此光线经平面折射后交至光轴于B C ,令r OC B =则i n i'=,Rh i =,r h i '=',得cm n R r 20==，由光的可逆性原理知,B C 是等效凹面镜的曲率中心,f =10cm ，例1、如图1-4-10所示,一个双凸薄透镜的两个球面的曲率半径均为r ,透镜的折射率为n ,考察由透镜后表面反射所形成的实像，试问物放于何处,可使反射像与物位于同一竖直平面内（不考虑多重反射），解: 从物点发出的光经透镜前表面（即左表面）反射后形成虚像,不合题意,无须考虑，图1-4-9图1-4-10从物点发出的光经透镜前表面折射后,再经透镜后表面反射折回,又经前表面折射共三次成像,最后是实像,符合题意，利用球面折射成像公式和球面反射成像公式,结合物与像共面的要求，就可求解，球面反射的成像公式为：f v u 111=+,其中反射面的焦距为2Rf =（R 为球面半径）,对凹面镜,f 取正值,对凸面镜,f 取负值，球面折射的成像公式为：R n n v n u n 1)(2121-=+，当入射光从顶点射向球心时,R 取正值,当入射光从球心射向顶点时,R 取负值，如图1-4-11甲所示,当物点Q 发出的光经透镜前表面折射后成像于Q ',设物距为u ,像距为v ,根据球面折射成像公式：R n n v n un 1)(2121-=+ 这里空气的折射率11=n ,透镜介质的折射率n n =2,入射光从顶点射向球心,R=r 取正值,所以有r n v n u 11-=+ （1）图1-4-11甲这是第一次成像，对凸透镜的后表面来说,物点Q 经透镜前表面折射所成的风点Q '是它的物点,其物距v u -=1（是虚物）,经透镜后表面反射后成像于1Q ',像距为1v -（如图1-4-11乙所示）,由球面反射成像公式r f v u 2111211==+ 将前面数据代入得r v v 2111=+-（2）这是第二次成像，由透镜后表面反射成的像点1Q '又作为透镜前 表面折射成像的物点2Q ,其物距12v u -=（是虚物）,再经过透镜前表面折射成像于2Q ',像距为2v ,图1-4-11乙图1-4-11丙（见图1-4-11丙所示）,再由球面折射成像公式Rn n v n u n 1)(2121-=+ 这时人射光一侧折射率,折射光一侧折射率(是空气）,入射光由球心射向顶点,故R 值取负值，所以可写出rn v u n --=+1)1(122 代入前面得到的关系可得rn v u n 1121-=+-（3） 这是第三次成像,由（1）、（2）两式可解得rn v n u 1311-=+ （4） 再把（4）式和（3）式相加,可得rn v u )12(2112-=+ （5） 为使物点Q 与像点2Q '在同一竖直平面内,这就要求 12v u -=代入（5）是可解得物距为12-=n r u说明 由本题可见,观察反射像,调整物距,使反射像与物同在同一竖直平面内,测出物距P ,根据上式就可利用已知的透镜折射率n 求出透镜球面的半径r ,或反过来由已咋的球面半径r 求出透镜的折射率n ，例2、显微镜物镜组中常配有如图1-4-12所示的透镜,它的表面是球面,左表面1S 的球心为1C ,半径为1R ,右表面2S 的球心为2C ,半径为2R ,透镜玻璃对于空气的折射率为n ,两球心间的距离为nR C C 221=， 在使用时,被观察的物位于1C 处,试证明1、从物射向此透镜的光线,经透镜折射后,所有出射光线均相交于一点Q ，2、22nR QC =，解: 首先考虑1S 面上的折射,由于物在球心处,全部入射光线无折射地通过1S 面,所以对2S 来说,物点就在1C 处，再考虑到2S 面上的折射，设入射光线与主轴的夹角为θ,入射点为P,入射角为i,折射角为r ,折射线的延长线与主轴的交点为Q 如图1-4-13,则由折射定律知图1-4-12i n r sin sin = 在P C C 21∆中应用正弦定理得θsin sin 221PC i C C = 已知n R C C 221=由此得 θsin sin /22R in R = r i n sin sin sin ==θ 所以 θ=r设CP 与主轴的夹角为α,则有 i r i +=+=θα显然,θ≠0时,r ＜α,因此出射线与主轴相交之点Q 必在透镜左方，θ为P QC 1∆的外角i i r r QPC =--=∠-=)(.1θϕ 在P QC 2∆中应用正弦定理,得图1-4-13φsin sin 22R r QC = 222sin sin nR irR QC == 2QC 的数值与θ无关,由此可见,所有出射线的延长线都交于同一点,且此点与2C 的距离为2nR ，例3、有一薄透镜如图1-4-14,1S 面是旋转椭球面（椭圆绕长轴旋转而成的曲面）,其焦点为1F 和2F ；2S 面是球面,其球心C 与 2F 重合，已知此透镜放在空气中时能使从无穷远处于椭球长轴的物点射来的全部入射光线（不限于傍轴光线）会聚于一个像点上,椭圆的偏心率为e ，(1)求此透镜材料的折射率n （要论证）；(2)如果将此透镜置于折射率为n '的介质中,并能达到上述的同样的要求,椭圆应满足什么条件？分析: 解此题的关键在于是正确地运用椭圆的几何性质及折射定律，解: (1)根据题设,所有平行于旋转椭球长轴的入射光线经旋转椭球面和球面两次折射后全部都能会聚于同一像点,可作出如下论证：如果经椭球面折射后射向球面的光线都射向球心C ,即射向旋转椭球面的第二焦点2F ,则可满足题设要求，光路图如图1-4-15所示：PA 为入射线,AC 为经椭球面折射后的折射线,BN 为A 点处椭球面的法线,i 为入射角,r为折图1-4-14图1-4-15射角，根据椭圆的性质,法线BN 平分21AF F ∠ ,故1AF 与法线的夹角也是r ,由正弦定律可得n r i B F A F ==sin sin 11,n riB F A F ==sin sin 22 从而可求得 ec a B F A F A F A F n 1222121==++=2a 为长轴的长度,2c 为焦点间的距离；即只要n 满足以上条件,任意入射角为i 的平行于旋转椭球长轴的入射光线都能会聚于C （即2F ）点，（2）如果透镜置于折射率为n '的介质中,则要求e n n r i 1sin sin ='=即椭圆的偏心率e 应满足n n e '=由于椭圆的e ＜1,如果n n >'就无解，只要 n n <',总可以找到一个椭球面能满足要求，例4、（1）图1-4-16所示为一凹球面镜,球心为C ,内盛透明液体，已知C 至液面高度CE 为40.0cm ,主轴CO 上有一物A ,物离液面图1-4-16图1-4-17高度AE 恰好为30.0cm 时,物A 的实像和物处于同一高度，实验时光圈直径很小,可以保证近轴光线成像，试求该透明液体的折射率n ，（2）体温计横截面如图1-4-17所示,已知细水银柱A 离圆柱面顶点O 的距离为2R ,R 为该圆柱面半径,C 为圆柱面中心轴位置，玻璃的折射率n =3/2,E 代表人眼,求图示横截面上人眼所见水银柱像的位置、虚像、正倒和放大倍数，解: （1）主轴上物A 发出的光线AB ,经液体界面折射后沿BD 方向入射球面镜时,只要BD 延长线经过球心C ,光线经球面反射后必能沿原路折回，按光的可逆性原理,折回的光线相交于A （图1-4-18），对空气、液体界面用折射定律有 r n i sin sin ⋅=CBBE ABBE r i n //sin sin ==当光圈足够小时,B →E ,因此有33.10.300.40===AE CE n（2）先考虑主轴上点物A 发出的两条光线,其一沿主轴方向ACOE 入射界面,无偏折地出射,进入人眼E ，其二沿AP 方向以入射角i 斜入射界面P 点,折射角为r ，折射光线PQ 要能进入人眼E ,P 点应非常靠近O 点,或说入射角i 折射角r 应很小，若角度以弧度量度,在小角（近轴）近似下,折射定律r i n sin sin =可写为，这两条光线反向延长,在主轴上相交于图1-4-19图1-4-18,即为物A之虚像点（图1-4-19）对用正弦定律,得在小角（近轴）近似下：,上式可写为解上式得为了分析成像倒立和放大情况,将水银柱看成有一定高度的垂轴小物体AB,即然是一对共轭点,只要选从B发出的任一条光线经界面折射后,反向延长线与过垂轴线相交于,是点物B虚像点,即是物AB之正立虚像，选从B点发出过圆柱面轴心C之光线BC，该光线对界面来说是正入射（入射角为零）,故无图1-4-20偏折地出射,反向延长BC 线交过垂轴线于,从得放大率=例5、有一半径为R =0.128m 的玻璃半球,过球心O 并与其平面部分相垂直的直线为其主轴,在主轴上沿轴放置一细条形发光体（离球心较近）,其长度为L =0.020m ，若人眼在主轴附近对着平面部分向半球望去（如图1-4-20）,可以看到条形发光体的两个不很亮的像（此处可能还有亮度更弱的像,不必考虑）,当条形发光体在主轴上前后移动时,这两个像也在主轴上随之移动，现在调整条形发光体的位置,使得它的两个像恰好头尾相接,连在一起,此时条形发光体的近端距球心O 的距离为，试利用以上数据求出构成此半球的玻璃折射率n （计算时只考虑近轴光线），解: 1、条形发光体的两个像,一个是光线在平面部分反射而形成的,一个是光线经平面折射进入玻璃,在凹面镜上反射后,又经平面折射穿出玻璃而形成的，2、求半球外任一个在轴上的光点A 的上述两个像，平面反射像在处,（见图1-4-21）凹面镜反射像D 求法如下：图1-4-21图1-4-22（1）A 点发出的光经平面折射后进入玻璃,射向凹面镜,对凹面镜来说,相当于光线从B 点射来（1-4-22），令OB=b ,则（1）（2）用凹面镜公式（f 为焦距）求凹面镜成的像C 的位置，令OC=C ,则, 代入上式解出C 得（2）由此可以看出,C 点在半球之内， （3）由C 点发出的光线,经折射穿出玻璃外时,由外面观察其像点在D 处（见图1-4-23），令OD=d ,则（3）图1-4-23D点就是人眼所看到的光点A的像的位置，由（3）式可知,a越大,d也越大,且d＜a3现在,条形发光体经平面反射成的像为 ,设经凹面镜反射所成的像为，根据（3）式所得的a与d间的关系,可知离球心O比和近，所以当二像恰好头尾相接时,其位置应如图1-4-24所示,即与重合（4）即式中为距球心O的距离，因此得（5）代入已知数据：R=0.128m,,得图1-4-24例6、某人的眼睛的近点是10cm,明视范围是80cm,当他配上-100度的近视镜后明视范围变成多少？解:在配制眼镜中,通常把眼睛焦距的倒数称为焦度,用D表示,当焦距的单位用m时,所配眼镜的度数等于眼镜焦度的100倍，本题中此人所配的近视眼镜的度数是-100度,此人眼睛的度数,所以此近视镜的焦距为当此人戴上此眼镜看最近距离的物体时,所成的虚像在他能看清的近点10cm,由解得物距因为此人的明视远点是10 cm +80 cm =90 cm,所以此人戴上眼镜以后在看清最远的物体时,所成的虚像在离他90 cm处,再根据透镜公式可解得他能看清的最远物距是：所以,他戴上100度的近视眼镜后,明视范围是0.11m～9.0m，说明不管是配戴近视眼镜还是远视眼镜,他戴上眼镜后,不是把他的眼睛治好了,而是借助把他要看清的物体成虚像到他不戴眼镜时所能看清的明视范围内，。
光学——球面反射和折射
-u
u`
P
O
r
C
P`
-s
s`
P C s r r sP C s rA C r
nsin i1n sin i2
15
P C s i n u P C s i n u n r s s i n u s r s i n u n
已知:s1 5cm,r1 2cm,
n` P n1,n' 1.6
’ 1
O2
O1
P2’
n=1,n’=1.6 由折射成像公式：
n n n n s1 s1 r1
-s1
s1’
代入数据，可求得s1’.
-s2 -s2’
2、P1’为物对球面O2折射成像
s 2 2 0 1 6 4 c m , r 2 2 c m , n 1 . 6 , n ' 1
s — 物距 s’— 象距 r — 球面曲率半径
令 s=－∞ ，则 s’= r/2 = f’ ， f’ — 象方焦距 令 s’=－∞，则 s = r/2 = f ， f — 物方焦距 反射球面特点: f ’ = f , 物方焦点F 和象方焦点F’重合.
10
焦点:沿主轴方向的平行光束经球面反射后会聚
§1.4 球面反射和折射
• 符号法则 • 球面反射 • 球面折射 • 理想成象的两个普适公式
1
E
(1)线段 y
A
C
Or
-y’
-s
s’
以单球面折射系统为例, 从顶点算起： 沿轴线段
A、光线与主轴交于顶点右方者,线段长度为正； 光线与主轴交于顶点左方者,线段长度为负；
B、物点或像点至主轴的距离在主轴上方为正，
第三章-几何光学的基本原理课件
作业： P159---第3、4题
第三章 几何光学的基本原理 §3.3光在球面上的反射和折射
§3.3 光在球面上的反射和折射
3.3.1 几个概念和符号法则 1.物空间和像空间 物空间： 入射光束所在的几何空间 像空间： 经光学系统变换后的光束所在的几何空间 2.球面的顶点、主轴、主截面
为高斯最先建立起光线理想成像的定律。
第三章 几何光学的基本原理 §3.3 光在球面上的反射和折射 当s＝－ 时，
焦距可写为
则有：
——球面反射的成像 公式
适用条件： ① 近轴光线 ② 凹、凸球面均可，式中各量满足符号法则
P129 例3.3
第三章 几何光学的基本原理 §3.3 光在球面上的反射和折射
3.2.4 棱镜 1.棱镜的主截面： 与棱镜 的棱边垂直的平面。
2.偏向角： 出射光线的方 向和入射光线的方向之间
的夹角9。
因为
当i1 ＝ i1 时，偏向角达到最小值90 ， 90 称为最小
偏 向角。 因此，最小偏向角为：
第三章 几何光学的基本原理 §3.2光在平面界面上的反射和折射
又当i1 ＝ i1 时，折射角为i2 ＝ i2＝A/2 ，由折射定律：
第三章 几何光学的基本原理 §3.2光在平面界面上的反射和折射
2.光导纤维 利用全反射原理制成的光能量的传输线
光导纤维:内层折射率 大,表层折射率小的透 明细玻璃丝。
光进入光导纤维后, 在内壁上发生全反射, 光从纤维的一端传向另 一端。
第三章 几何光学的基本原理 §3.2光在平面界面上的反射和折射
物方焦点， 用F 表示
f 与f 之比为：
《几何光学成像》课件
通过反射镜和透镜的组合，将远处的物体放大并形成清晰的图像。
应用领域
天文学、军事侦察等。
CHAPTER 04
几何光学成像的应用
摄影与摄像
摄影
通过几何光学成像原理，摄影师能够理 解和Байду номын сангаас握如何使用镜头、光圈和快门速 度等参数来控制图像的清晰度和景深， 从而拍摄出高质量的照片。
VS
摄像
在视频拍摄中，几何光学成像原理同样重 要。专业摄像师需要掌握如何使用镜头和 灯光来保持画面清晰、色彩鲜艳，并控制 景深和焦点。
光线在均匀介质中沿直线传播，当光线遇到不同介质的界面时，将发生反射和折 射现象。
光的直线传播的应用
在摄影、投影、光学仪器等领域有广泛应用，如照相机的镜头、电影放映机的聚 光镜等。
光的反射定律
光的反射定律
入射光线、反射光线和法线在同一平面内，入射角等于反射 角。
镜面反射和漫反射
镜面反射是指光线在平滑表面上的反射，漫反射则是光线在 粗糙表面上的散射。
医学影像技术
医学影像技术
在医学领域，几何光学成像技术广泛应用于 各种医学影像设备的制造和设计，如X光机 、CT扫描仪和核磁共振成像仪等。这些设 备利用几何光学原理来生成高质量的医学图 像，帮助医生准确诊断病情。
显微镜
显微镜是另一种重要的医学影像设备，它利 用几何光学成像原理来放大微小物体，以便 观察和研究。在生物学、医学和科学研究领 域，显微镜是不可或缺的工具。
原理
光线在同一种介质中沿直线传播，当 光线通过透镜等光学元件时，会发生 折射或反射，改变光路，最终在像平 面汇聚形成倒立的实像或虚像。
几何光学成像的重要性
科学基础
几何光学成像作为光学和视觉科 学的基础，是理解光线传播规律 、光学仪器设计和视觉感知机制 的关键。
几何光学-光在单球面上的折射和反射PPT文档共17页
几何光学-光在单球面上的折射和反射
36、如果我们国家的法律中只有某种 神灵， 而不是 殚精竭 虑将神 灵揉进 宪法， 总体上 来说， 法律就 会更好 。—— 马克·吐 温 37、纲纪废弃之日，便是暴政兴起之 时。— —威·皮 物特
38、若是没有公众舆论的支持，法律 是丝毫 没有力 量的。 ——菲 力普斯 39、一个判例造出另一个判例，它们 迅速累 聚，进 而变成 法律。 ——朱 尼厄斯
40、人类法律，事物有规律，这是不 容忽视 的。— —爱献 生
谢谢你的既然我已经踏上这条道路，那么，任何东西都不应妨碍我沿着这条路走下去。——康德 72、家庭成为快乐的种子在外也不致成为障碍物但在旅行之际却是夜间的伴侣。——西塞罗 73、坚持意志伟大的事业需要始终不渝的精神。——伏尔泰 74、路漫漫其修道远，吾将上下而求索。——屈原 75、内外相应，言行相称。——韩非