第四章电子显微镜分析基础
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第四章电子显微镜分析基础
电子束在电场作用下折射
静电透镜
第四章电子显微镜分析基础
磁透镜的聚焦原理
A D B
C
第四章电子显微镜分析基础
当一个电子在磁场中运动的时候 如果它平行于磁场的磁 力线方向 就不受外力影响
外力使电子在一个包含电子运动方向和垂直于磁力线方向 的平面上运动 如果磁场强度是常数 电子运动轨迹在垂 直于磁力线的平面上描绘出一个圆
第四章电子显微镜分析基础
特点内容
电子显微镜
光学显微镜
照射束
电子束（λ＝0.0037nm～∞）
光束（λ＝400nm～750nm）
媒质
真空（1.33×10-2～1.33×10-6Pa）
大气
透镜
电子透镜（电磁透镜）
光学玻璃透镜
分辨率
透射电镜为0.14nm，扫描电镜为 6nm
可见光区为200nm
放大倍数
10～105倍，连续可调
10～2000倍，更换透镜
景深
在1000倍时，景深约为30μm 在1000倍时，景深约为0.1μm
聚焦原理
电子聚焦
机械聚焦
主要图像 透射电子像，二次电子像，背散射 光学透射像，反射像及其他 电子像，吸收电子像，X射线面扫描 干涉像 像，X射线扫描像
图像特点 黑白反差的电子图像，高分辨原子 光吸收、反射、透过形成图像， 像，格子像以及各种衍射图像 产生七色光的颜色及干涉颜色
主要附件
（1）电子衍射装置，（2）特征X射线 （1）带偏光、反光附件，（2）
波谱仪，（3）特征X射线能谱仪，（4） 锥光附件，（3）费氏台及旋转
电子能量损失谱仪，（5）俄歇电子谱仪， 针，（4）热台及冷台，（5）油
（6）阴极发光装置，（7）热台、冷台， 浸法应用，等等
（10）拉伸、旋钮、压缩，等等
第四章电子显微镜分析基础
消像散器
第四章电子显微镜分析基础
（3）色差
色差是由于成像电子波长（或能量）变化引起电磁透镜焦 距变化而产生的一种像差 一个物点散射的、具有不同波长 （或能量）的电子进入透射磁场后 如果不能聚焦到一个像点 上 而分别交在一定的轴向距离范围内 在轴向距离范围内存在 着一个最小散焦距 即色差散焦斑 其半径rc由下式确定：
因
所以
M为透镜放大倍数
第四章电子显微镜分析基础
当电磁透镜放大倍数和分辨本领一定时 焦长随 孔径半径α减小而增大 若Δγ0 ＝1nm α＝10-2弧 度 M＝200倍时 Df＝8×106nm＝8mm
多级电磁透镜组成的电子显微镜的放大倍数等于 各级透镜放大倍数之和 因此最终图像的焦长更 长了 约为10～20cm 这样就可以容易的拍摄清 晰的电子图像
子流 它具有波动性和粒子性
第四章电子显微镜分析基础
2.1 电子束流的特点
1924年 德步罗意(Broglie De)证明粒子在高速运动时候 会发射出一定波长电磁辐射 这种波的波长(λ)与粒子 运动速率(v)、粒子质量(m)之间存在着以下关系：
式中h为普朗克(Planck)常量
第四章电子显微镜分析基础
第四章电子显微镜分析基础
分辨率由什么决定？ 波长
第四章电子显微镜分析基础
第四章电子显微镜分析基础
分辨率定义: 当两个Airy斑中心间距等于Airy斑半径时 物平面上相应的两个物点的间距(Δro)
Ro
n最大: 1.5
α最大: 75
波长越长 分辨率越差
第四章电子显微镜分析基础
显微镜放大倍数=人眼分辨本领/分辨率=400000/λ
第四章电子显微镜分析基础
球差最小散焦斑半径（rs）可表示为：
第四章电子显微镜分析基础
式中Cs表示电磁透镜球差系数 α表示电磁透镜孔径半角 从上式看 球差最小散焦斑半径与球差系数成正比 与孔
径角α3成正比 增加极靴孔隙中的磁场强度 就会降低球面像差系数 在电
子束的路径上放置一个适当大小的光栏 就能减小电子 束发射角 因而就减小了球面像差 但光栏孔太小就会使 衍射像差变得明显 需要适当选择光阑
这个圆的半径(r)由向心力和电磁场力所决定 可以由下面 的方程式表达： A
B C
第四章电子显微镜分析基础
在电子光学系统中使用的是一种具有旋转对称非均匀的磁 场 这种磁极装置叫做磁透镜
一束平行于主轴的入射电子通过电磁透镜后 将被聚焦在 轴线上一点 即焦点 这与光学玻璃 凸透镜对平行轴线 入射的光线的聚焦作用十分相似 这表明 电磁透镜与光 学凸透镜有相似的光学性质
式中Cc表示电子透镜色差系数，随激磁电流增 大（使聚光镜刻度减小）而减小；α表示电磁透 镜孔半径角；ΔE/E表示电子束能量变化率。 。
第四章电子显微镜分析基础
减少色差的办法：
改善加速电压的稳定性 增加极靴中的磁场强度 降低色差系数Cc 样品不要太厚 减少电子能量损失的差异
第四章电子显微镜分析基础
（4）衍射像差 衍射像差是一种波动光学像差 增大电磁透镜的半孔
λ单位: nm 光学显微镜放大倍数: 1000~1500
第四章电子显微镜分析基础
为什么不用紫外&X射线做照明光源？ • 紫外: 容易被物质强烈吸收 • X射线: 难以改变方向、发生折射及聚焦成像
第四章电子显微镜分析基础
二、电子光学基础
电子显微镜是利用电子束流作为光源使物体成像的 电子束流实际上是一种阴极射线流 是一种带负电的粒
3.电子束和物质之间的相互作用
高速运动的电子束轰击样品 就会产生许多物理信息 主要有二次电子、背散射电子、俄歇电子、吸收电子、连 续X射线、特征X射线、X荧光、阴极发光、透射电子、衍 射电子、电动势场等 如图19.11所示
高速运动的入射电子受样品物质中原子核的散射 一般 只改变运动方向 并不损失能量或者能量损失甚微 这种散 射叫做弹性散射；如果入射电子受样品物质作用不仅改变 了电子运动的方向 而且电子有不同程度的能量损失 这种 散射叫做非弹性散射
电子显微镜中 电子在真空镜柱里运动的速率与加速电压 密切相关 根据能量守恒定律：
式中 e为电子电荷绝对值 V为加速电压(kV) ν为电子运动速 度 m为电子的质量 从上式可以得到电子运动的速率为：
加速电压比较低时 电子运动速率比光速小的多 它的质量
近似等于电子静止质量 即
将
代入
整理可以得到：
低电压
第四章电子显微镜分析基础
电磁透镜的物距L1、像距L2和焦距f之间的关 系也可以用光学显微镜成像原理公式表达：
电磁透镜的像放大倍数(M)也可以用下式表明：
第四章电子显微镜分析基础
磁透镜分为几种：一种是无芯的多层线圈型的螺旋管；另 一种用软铁包住线圈减少漏磁 将磁场集中在铁芯的内孔 隙里；还有一种用软铁包住线圈 使磁场集中在被插入的 极靴小孔隙中。如图19.6(a)、(b)、(c)所示，(c)是一种强 磁透镜。由于透镜焦距与所采用的磁场相关 磁场越强 焦 距越短 放大倍数也就越大 电子显微镜的成像物镜大多采 用短焦距的强磁透镜
只要能够造出使电子聚焦的透镜 高放大倍数的图像
就能获得高分辨率、
第四章电子显微镜分析基础
2.2 电子在电磁场中的运动
运动的电子束流在受到电场或磁场作用时会改变前进的 轨迹和运动方向 并且不同的磁场对电子运动轨迹的影 响也不会相同 电子束流在电磁场中发生弯曲 即可折射 性 类似于自然光线通过玻璃透镜时的情况一样
第四章电子显微镜分析 基础
2020/11/29
第四章电子显微镜分析基础
一、光学显微镜的分辨率
人眼分辨极限只有0.2mm 光学显微镜的分辨极限是 0.1μm 电子显微镜的分辨率普遍达到0.3nm 最好的电 子显微镜的分辨率已经达到0.07nm 一般原子、离子半 径大约在0.1nm左右 在电子显微镜下可以直接观察到分子 甚至原子的世界 这 个分辨能力比人眼高出了近100万倍 比最好的光学显微 镜也高出了1000倍
第四章电子显微镜分析基础
第四章电子显微镜分析基础
3.1 几种物理信息 高速运动的电子与原子核和核外电子发生弹性和非
弹性散射过程 同时激发固体样品产生不同性质的物理 信息 了解这些物理信息的特点 才能设法检测和利用它 们 3.1.1 几种电子信息
电子物理信息主要有：二次电子 背散射电子 吸收 电子 透射电子 衍射电子等
从上式可以看出 电磁透镜孔径半角越小、景深越大 若 Δγ0 ＝1nm α＝10-2～10-3弧度 则Df＝200～2000nm
第四章电子显微镜分析基础
（2） 焦长
物点固定不变(物距不变) 在保持成像清 晰的条件下 像平面沿透镜轴线可移动 的距离
DL与分辨本领Δγ0及像点所张的孔径半角 β之间的关系为：
第四章电子显微镜分析基础
由于至今还没有找到一种矫正球差的有效办法 故采用尽 可能小的孔径角成像 随透镜孔角的减小 虽然球差散焦 斑半径显著的减小了 但衍射效应引起的埃利斑半径却 增大了 制造具有大孔径角、低球差、高分辨率的电磁 透镜有一定难度 采用小孔径角的电磁透镜成像 只能达 到0.14nm左右晶格分辨率 比极限值0.002nm还差100倍 左右
第四章电子显微镜分析基础
（2）像散
像散是电磁透镜磁场非旋转对称引起的像差 主要原因: 极靴材料不均匀 机械加工的精度差 电子束路径 污染 一般采用消像散器来消除像散 像散严重时 则需要清洗电 镜 甚至更换极靴 像散焦斑半径可以表示为：
式中ΔfA为由透镜磁场非旋转对称产生的焦差 α为透镜的半孔径角
第四章电子显微镜分析基础
第四章电子显微镜分析基础
（1）背散射电子 背散射电子是被固体样品原子反射回来的一部分入
射电子 其中包括弹性背散射电子和非弹性背散射电子 入 射电子只受到原子核单次或很少几次大角度弹性背散射后 被反射回来 能量没有或几乎没有发生变化 这种电子叫做 弹性背散射电子 还有一些电子与核外电子 特别是价电子 作用 除电子运动方向改变 入射电子能量也不同程度地损 失 这种电子叫做非弹性背散射电子
第四章电子显微镜分析基础
2.3.3 电磁透镜的景深和焦长 由于电子显微镜采用小孔径
角成像 所以电磁透镜具有一些重 要的特点 即景深很大、焦长很长
（1） 景深
像平面不动(像距不变) 在满足成像 清晰的前提下 物平面沿轴线前后可 移动的距离
第四章电子显微镜分析基础
因此 透镜的景深(Df)可以定义为透镜的物平面允许的轴 向偏差值 它与电磁透镜分辨本领Δγ0 、孔径半角α之间的 关系为：
强磁透镜
第四章电子显微镜分析基础
2.3 电磁透镜的像差、分辨本领、景深和焦长
第四章电子显微镜分析基础
理论上 电子显微镜的分辨率很高 但事实上 其分辨率远 达不到理论值 WHY?
像差！
第四章电子显微镜分析基础
2.3.1 电磁透镜的像差 电磁透镜存在各种像差：一类是透镜磁场几何上的缺陷产生
的几何像差，包括球面像差（球差）、像散和像畸变；另一类是 电子波长或能量单一性引起的色差；还有一种是由衍射效应引起 的衍射像差 （1）球面像差（球差）
第四章电子显微镜分析基础
把h＝6.62×10-34J·s、e＝1.60×10-19C、m0＝ 9.11×10-31kg数值代入上式可以得到：
加速电压比较高时 电子波长计算必须引入相对 论校正，其表达式为：
把h、 m0值代入得：
第四章电子显微镜分析基础
电子波长比可见光波长短得多
利用电子作为光源 可以大大提高显微镜的分辨本领和 有效放大倍数
径角就可以减小这种像差 但是却会引起球差增大 只有 兼顾两个方面选择最佳孔径角
第四章电子显微镜分析基础
2.3.2电磁透镜的分辨本领 分辨本领取决于透镜的像差和衍射效应所产生的
散焦斑（或称埃利斑）尺寸的大小 光学显微镜在最佳 情况下 分辨本领可以达到照明光波波长的二分之一 电子束波长比可见光波长小五个数量级 如果电磁透镜 像差（特别是球差）能得到较好的矫正 那么它的分辨 本领理应达到照明波的半波长0.002nm极限值（按加速 电压为80～100kV计算）
球面像差是指在电磁透镜的磁场中 近轴区域磁场对电子束的 折射能力与远轴区域磁场对电子束的折射能力不同而产生的 一 个理想的物点所散射的电子经过具有球差的电磁透镜后 不能汇 聚于同一个像点上 而被分别汇聚在一定的轴向距离上 在轴向距 离范围内 存在着一个最小的焦斑 必须尽可能减小球差引起的最 小散焦斑的尺寸 以利提高透镜的分辨本领
第四章电对比 电子显微镜在分辨本领、放大倍数、景深、焦长等
许多方面有着明显的优点 它能把微区（几个微米）、 甚至超微区（10nm以下）把形貌、成分、结构三个主 要测试方面的内容密切结合起来进行研究
电子显微镜的发明及发展开拓了许多新的研究领 域 但电子显微镜也有一些局限性 需要光学显微镜和 其他一些测试分析方法来补充许多不足之处
电子束在电场作用下折射
静电透镜
第四章电子显微镜分析基础
磁透镜的聚焦原理
A D B
C
第四章电子显微镜分析基础
当一个电子在磁场中运动的时候 如果它平行于磁场的磁 力线方向 就不受外力影响
外力使电子在一个包含电子运动方向和垂直于磁力线方向 的平面上运动 如果磁场强度是常数 电子运动轨迹在垂 直于磁力线的平面上描绘出一个圆
第四章电子显微镜分析基础
特点内容
电子显微镜
光学显微镜
照射束
电子束（λ＝0.0037nm～∞）
光束（λ＝400nm～750nm）
媒质
真空（1.33×10-2～1.33×10-6Pa）
大气
透镜
电子透镜（电磁透镜）
光学玻璃透镜
分辨率
透射电镜为0.14nm，扫描电镜为 6nm
可见光区为200nm
放大倍数
10～105倍，连续可调
10～2000倍，更换透镜
景深
在1000倍时，景深约为30μm 在1000倍时，景深约为0.1μm
聚焦原理
电子聚焦
机械聚焦
主要图像 透射电子像，二次电子像，背散射 光学透射像，反射像及其他 电子像，吸收电子像，X射线面扫描 干涉像 像，X射线扫描像
图像特点 黑白反差的电子图像，高分辨原子 光吸收、反射、透过形成图像， 像，格子像以及各种衍射图像 产生七色光的颜色及干涉颜色
主要附件
（1）电子衍射装置，（2）特征X射线 （1）带偏光、反光附件，（2）
波谱仪，（3）特征X射线能谱仪，（4） 锥光附件，（3）费氏台及旋转
电子能量损失谱仪，（5）俄歇电子谱仪， 针，（4）热台及冷台，（5）油
（6）阴极发光装置，（7）热台、冷台， 浸法应用，等等
（10）拉伸、旋钮、压缩，等等
第四章电子显微镜分析基础
消像散器
第四章电子显微镜分析基础
（3）色差
色差是由于成像电子波长（或能量）变化引起电磁透镜焦 距变化而产生的一种像差 一个物点散射的、具有不同波长 （或能量）的电子进入透射磁场后 如果不能聚焦到一个像点 上 而分别交在一定的轴向距离范围内 在轴向距离范围内存在 着一个最小散焦距 即色差散焦斑 其半径rc由下式确定：
因
所以
M为透镜放大倍数
第四章电子显微镜分析基础
当电磁透镜放大倍数和分辨本领一定时 焦长随 孔径半径α减小而增大 若Δγ0 ＝1nm α＝10-2弧 度 M＝200倍时 Df＝8×106nm＝8mm
多级电磁透镜组成的电子显微镜的放大倍数等于 各级透镜放大倍数之和 因此最终图像的焦长更 长了 约为10～20cm 这样就可以容易的拍摄清 晰的电子图像
子流 它具有波动性和粒子性
第四章电子显微镜分析基础
2.1 电子束流的特点
1924年 德步罗意(Broglie De)证明粒子在高速运动时候 会发射出一定波长电磁辐射 这种波的波长(λ)与粒子 运动速率(v)、粒子质量(m)之间存在着以下关系：
式中h为普朗克(Planck)常量
第四章电子显微镜分析基础
第四章电子显微镜分析基础
分辨率由什么决定？ 波长
第四章电子显微镜分析基础
第四章电子显微镜分析基础
分辨率定义: 当两个Airy斑中心间距等于Airy斑半径时 物平面上相应的两个物点的间距(Δro)
Ro
n最大: 1.5
α最大: 75
波长越长 分辨率越差
第四章电子显微镜分析基础
显微镜放大倍数=人眼分辨本领/分辨率=400000/λ
第四章电子显微镜分析基础
球差最小散焦斑半径（rs）可表示为：
第四章电子显微镜分析基础
式中Cs表示电磁透镜球差系数 α表示电磁透镜孔径半角 从上式看 球差最小散焦斑半径与球差系数成正比 与孔
径角α3成正比 增加极靴孔隙中的磁场强度 就会降低球面像差系数 在电
子束的路径上放置一个适当大小的光栏 就能减小电子 束发射角 因而就减小了球面像差 但光栏孔太小就会使 衍射像差变得明显 需要适当选择光阑
这个圆的半径(r)由向心力和电磁场力所决定 可以由下面 的方程式表达： A
B C
第四章电子显微镜分析基础
在电子光学系统中使用的是一种具有旋转对称非均匀的磁 场 这种磁极装置叫做磁透镜
一束平行于主轴的入射电子通过电磁透镜后 将被聚焦在 轴线上一点 即焦点 这与光学玻璃 凸透镜对平行轴线 入射的光线的聚焦作用十分相似 这表明 电磁透镜与光 学凸透镜有相似的光学性质
式中Cc表示电子透镜色差系数，随激磁电流增 大（使聚光镜刻度减小）而减小；α表示电磁透 镜孔半径角；ΔE/E表示电子束能量变化率。 。
第四章电子显微镜分析基础
减少色差的办法：
改善加速电压的稳定性 增加极靴中的磁场强度 降低色差系数Cc 样品不要太厚 减少电子能量损失的差异
第四章电子显微镜分析基础
（4）衍射像差 衍射像差是一种波动光学像差 增大电磁透镜的半孔
λ单位: nm 光学显微镜放大倍数: 1000~1500
第四章电子显微镜分析基础
为什么不用紫外&X射线做照明光源？ • 紫外: 容易被物质强烈吸收 • X射线: 难以改变方向、发生折射及聚焦成像
第四章电子显微镜分析基础
二、电子光学基础
电子显微镜是利用电子束流作为光源使物体成像的 电子束流实际上是一种阴极射线流 是一种带负电的粒
3.电子束和物质之间的相互作用
高速运动的电子束轰击样品 就会产生许多物理信息 主要有二次电子、背散射电子、俄歇电子、吸收电子、连 续X射线、特征X射线、X荧光、阴极发光、透射电子、衍 射电子、电动势场等 如图19.11所示
高速运动的入射电子受样品物质中原子核的散射 一般 只改变运动方向 并不损失能量或者能量损失甚微 这种散 射叫做弹性散射；如果入射电子受样品物质作用不仅改变 了电子运动的方向 而且电子有不同程度的能量损失 这种 散射叫做非弹性散射
电子显微镜中 电子在真空镜柱里运动的速率与加速电压 密切相关 根据能量守恒定律：
式中 e为电子电荷绝对值 V为加速电压(kV) ν为电子运动速 度 m为电子的质量 从上式可以得到电子运动的速率为：
加速电压比较低时 电子运动速率比光速小的多 它的质量
近似等于电子静止质量 即
将
代入
整理可以得到：
低电压
第四章电子显微镜分析基础
电磁透镜的物距L1、像距L2和焦距f之间的关 系也可以用光学显微镜成像原理公式表达：
电磁透镜的像放大倍数(M)也可以用下式表明：
第四章电子显微镜分析基础
磁透镜分为几种：一种是无芯的多层线圈型的螺旋管；另 一种用软铁包住线圈减少漏磁 将磁场集中在铁芯的内孔 隙里；还有一种用软铁包住线圈 使磁场集中在被插入的 极靴小孔隙中。如图19.6(a)、(b)、(c)所示，(c)是一种强 磁透镜。由于透镜焦距与所采用的磁场相关 磁场越强 焦 距越短 放大倍数也就越大 电子显微镜的成像物镜大多采 用短焦距的强磁透镜
只要能够造出使电子聚焦的透镜 高放大倍数的图像
就能获得高分辨率、
第四章电子显微镜分析基础
2.2 电子在电磁场中的运动
运动的电子束流在受到电场或磁场作用时会改变前进的 轨迹和运动方向 并且不同的磁场对电子运动轨迹的影 响也不会相同 电子束流在电磁场中发生弯曲 即可折射 性 类似于自然光线通过玻璃透镜时的情况一样
第四章电子显微镜分析 基础
2020/11/29
第四章电子显微镜分析基础
一、光学显微镜的分辨率
人眼分辨极限只有0.2mm 光学显微镜的分辨极限是 0.1μm 电子显微镜的分辨率普遍达到0.3nm 最好的电 子显微镜的分辨率已经达到0.07nm 一般原子、离子半 径大约在0.1nm左右 在电子显微镜下可以直接观察到分子 甚至原子的世界 这 个分辨能力比人眼高出了近100万倍 比最好的光学显微 镜也高出了1000倍
第四章电子显微镜分析基础
第四章电子显微镜分析基础
3.1 几种物理信息 高速运动的电子与原子核和核外电子发生弹性和非
弹性散射过程 同时激发固体样品产生不同性质的物理 信息 了解这些物理信息的特点 才能设法检测和利用它 们 3.1.1 几种电子信息
电子物理信息主要有：二次电子 背散射电子 吸收 电子 透射电子 衍射电子等
从上式可以看出 电磁透镜孔径半角越小、景深越大 若 Δγ0 ＝1nm α＝10-2～10-3弧度 则Df＝200～2000nm
第四章电子显微镜分析基础
（2） 焦长
物点固定不变(物距不变) 在保持成像清 晰的条件下 像平面沿透镜轴线可移动 的距离
DL与分辨本领Δγ0及像点所张的孔径半角 β之间的关系为：
第四章电子显微镜分析基础
由于至今还没有找到一种矫正球差的有效办法 故采用尽 可能小的孔径角成像 随透镜孔角的减小 虽然球差散焦 斑半径显著的减小了 但衍射效应引起的埃利斑半径却 增大了 制造具有大孔径角、低球差、高分辨率的电磁 透镜有一定难度 采用小孔径角的电磁透镜成像 只能达 到0.14nm左右晶格分辨率 比极限值0.002nm还差100倍 左右
第四章电子显微镜分析基础
（2）像散
像散是电磁透镜磁场非旋转对称引起的像差 主要原因: 极靴材料不均匀 机械加工的精度差 电子束路径 污染 一般采用消像散器来消除像散 像散严重时 则需要清洗电 镜 甚至更换极靴 像散焦斑半径可以表示为：
式中ΔfA为由透镜磁场非旋转对称产生的焦差 α为透镜的半孔径角
第四章电子显微镜分析基础
第四章电子显微镜分析基础
（1）背散射电子 背散射电子是被固体样品原子反射回来的一部分入
射电子 其中包括弹性背散射电子和非弹性背散射电子 入 射电子只受到原子核单次或很少几次大角度弹性背散射后 被反射回来 能量没有或几乎没有发生变化 这种电子叫做 弹性背散射电子 还有一些电子与核外电子 特别是价电子 作用 除电子运动方向改变 入射电子能量也不同程度地损 失 这种电子叫做非弹性背散射电子
第四章电子显微镜分析基础
2.3.3 电磁透镜的景深和焦长 由于电子显微镜采用小孔径
角成像 所以电磁透镜具有一些重 要的特点 即景深很大、焦长很长
（1） 景深
像平面不动(像距不变) 在满足成像 清晰的前提下 物平面沿轴线前后可 移动的距离
第四章电子显微镜分析基础
因此 透镜的景深(Df)可以定义为透镜的物平面允许的轴 向偏差值 它与电磁透镜分辨本领Δγ0 、孔径半角α之间的 关系为：
强磁透镜
第四章电子显微镜分析基础
2.3 电磁透镜的像差、分辨本领、景深和焦长
第四章电子显微镜分析基础
理论上 电子显微镜的分辨率很高 但事实上 其分辨率远 达不到理论值 WHY?
像差！
第四章电子显微镜分析基础
2.3.1 电磁透镜的像差 电磁透镜存在各种像差：一类是透镜磁场几何上的缺陷产生
的几何像差，包括球面像差（球差）、像散和像畸变；另一类是 电子波长或能量单一性引起的色差；还有一种是由衍射效应引起 的衍射像差 （1）球面像差（球差）
第四章电子显微镜分析基础
把h＝6.62×10-34J·s、e＝1.60×10-19C、m0＝ 9.11×10-31kg数值代入上式可以得到：
加速电压比较高时 电子波长计算必须引入相对 论校正，其表达式为：
把h、 m0值代入得：
第四章电子显微镜分析基础
电子波长比可见光波长短得多
利用电子作为光源 可以大大提高显微镜的分辨本领和 有效放大倍数
径角就可以减小这种像差 但是却会引起球差增大 只有 兼顾两个方面选择最佳孔径角
第四章电子显微镜分析基础
2.3.2电磁透镜的分辨本领 分辨本领取决于透镜的像差和衍射效应所产生的
散焦斑（或称埃利斑）尺寸的大小 光学显微镜在最佳 情况下 分辨本领可以达到照明光波波长的二分之一 电子束波长比可见光波长小五个数量级 如果电磁透镜 像差（特别是球差）能得到较好的矫正 那么它的分辨 本领理应达到照明波的半波长0.002nm极限值（按加速 电压为80～100kV计算）
球面像差是指在电磁透镜的磁场中 近轴区域磁场对电子束的 折射能力与远轴区域磁场对电子束的折射能力不同而产生的 一 个理想的物点所散射的电子经过具有球差的电磁透镜后 不能汇 聚于同一个像点上 而被分别汇聚在一定的轴向距离上 在轴向距 离范围内 存在着一个最小的焦斑 必须尽可能减小球差引起的最 小散焦斑的尺寸 以利提高透镜的分辨本领
第四章电对比 电子显微镜在分辨本领、放大倍数、景深、焦长等
许多方面有着明显的优点 它能把微区（几个微米）、 甚至超微区（10nm以下）把形貌、成分、结构三个主 要测试方面的内容密切结合起来进行研究
电子显微镜的发明及发展开拓了许多新的研究领 域 但电子显微镜也有一些局限性 需要光学显微镜和 其他一些测试分析方法来补充许多不足之处