大学物理学下册第15章

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大学物理第15章机械波

大学物理第15章机械波
2222???????????????????22cosyxatxuu???????222cosyxa?ttu?????????????????????222221yyxut?????这就是一维谐波满足的微分关系
第四篇
波动与光学
§15.1
波动
机械波的产生与传播
振动状态(相位)的传播称为波动,简称波。
y ( m)
0.01
y ( m)
0.01
u
x ( m)
0 .2
t (s)
0 .1
a
b
第四篇
波动与光学
直接读出振动特征量:

y ( m)
0.01
t (s)
0 .1
A 0.01m T 0.1 s 20 (rad / s)


2 ya (t ) 0.01 cos( 20t
第四篇
波动与光学
二、波动微分方程
1.一维波动方程的导出 对于一维波动方程:
可分别对自变量x、t求偏导得:
x y x, t A cos t u
2 y 2 x A 2 cos t 2 x u u 2 y x 2 A cos t 2 t u
频率 波速

u
uT
u

讨论
①波的周期、频率与介质无关,由波源确定。 ②不同频率的波在同一介质中波速相同。
③波在不同介质中频率不变(由波源决定)。
第四篇
波动与光学
六、弹性介质与波的传播
在一种弹性介质中能够传播的是横波还是纵波,波速能够有多大, 都与介质的弹性有关。 1.长变变形 应力 单位截面上的受力称为应力。

大学物理第15章a光的衍射课件

大学物理第15章a光的衍射课件
(a+b)sin0
(a+b)(sin sin0 )=k k=0,±1, ±2, ±3 ···
2、暗纹条件 暗条纹是由各缝射出的衍射光因干涉相消形成的。
( a b ) sin ( k n )
N
k 0,1,2,
k — 主极大级数 N — 光栅缝总数
n为正整数 n 1,2,N 1
在两个相邻主极大之间, 分布着N-1条暗条纹和N-2条次级明条纹。
缺级条件:
光栅衍射加强条件:
(a b)sin k
单缝衍射极小条件: a sin k '
两式相比得
缺级条件: a b k (式中k和k必须为整数) a k'
缺级级数为: k a b k a
(k 1, 2,3 )
当 a b k 4时 a k'
谱线中的第 –8、 – 4、4、8级条纹缺级。
b a
不透光缝宽度 b
d
光栅常数:
d a b
f
单缝的夫琅和费衍射图样,不随缝的上下移动而变化。 衍射角相同的光线,会聚在接收屏的相同位置上。
如果让平行光照射整个光栅,那么每个单缝在 屏上所产生的振幅情况是完全一样的。在单缝的情 况下振幅为零的地方迭加起来的合振幅仍为零。但 振幅不为零的地方,其位置仍没有变,但振幅变大 了,光强变大了。
个单缝上。如果所用的单缝的宽度a=1mm,缝后紧挨
着的薄透镜焦距f=100cm,求:(a)第一级暗纹到衍
射图样中心的距离;(b)中央明条纹的角宽度;
(c)中央亮纹的线宽度。
解: (a)
a sin0
atg0
a
x f
一级暗纹条件
x f 10010 5000107 mm 0.5mm

大学物理下 第十五章光的偏振 1

大学物理下  第十五章光的偏振 1

I max I min
1 I 0 + I' =2 = 2 1 I0 2
(1)检验光束的 ) 偏振性 (2)可以改变光 ) 束的偏振化方向
I0 =2 I'
3,布儒斯特定律 , 光反射与折射时的偏振
n1 n2
玻璃
i i
γ
部分偏振光 反射光 部分偏振光 , 垂直于入射面的振动大于平 行于入射面的振动 . 部分偏振光 偏振光, 折射光 部分偏振光, 平行于入射面的振动大于垂 直于入射面的振动 .
对于一般的光学玻璃 , 反射光的强度约占 入射光强度的7.5% , 大部分光将透过玻璃 大部分光将透过玻璃. 入射光强度的
利用玻璃片堆产生线 利用玻璃片堆产生线偏振光 玻璃片堆产生
i0
例3(P269 15-5) 讨论下列光线的反射和折射(起偏角i 讨论下列光线的反射和折射(起偏角 0 )
i0
i0
i0
102 A 102 102
光轴
78
78 78
B 光轴
用惠更斯原理解释光的双折射现象 1)O 光在晶体内任意点所引起的波阵面是球面.即 ) 在晶体内任意点所引起的波阵面是球面. 具有各向同性的传播速率. 具有各向同性的传播速率. 2)e 光在晶体内任意点所引起的波阵面是绕光轴的 ) 旋转椭球面.沿光轴方向与O光具有相同的速率. 旋转椭球面.沿光轴方向与 光具有相同的速率.
方解石晶体
i
n
玻璃
γ
恒量
动光 学 光学 波动
CaCO3
sin i =n= sin γ
寻常光线( 寻常光线(o光)(ordinary rays) 服从折射定律的光线
n1 sin i = n 2 sin γ n 2 ≠ 常量

大学物理课件第15章 机械波-驻波

大学物理课件第15章 机械波-驻波

x
三 波 疏 介 质
相位跃变(半波损失)
波 密 介 质 较 大
u
较 小
u
当波从波疏介质垂直入射到波密介质, 被反射 到波疏介质时形成波节. 入射波与反射波在此处的相 位时时相反, 即反射波在分界处产生 的相位跃变, 相当于出现了半个波长的波程差,称半波损失.
π
u
较 大 当波从波密介质垂直入射到波疏介质, 被反射 到波密介质时形成波腹. 入射波与反射波在此处的相 位时时相同,即反射波在分界处不产生相位跃变.
15.5 波的衍射
15.5.2 波的衍射
当波长与障碍物 可比拟的时候,波就 可以绕过障碍物而传 播,并且子波的包迹 组成新的波振面
15.5 波的衍射
15.5.3 波的反射和折射
A2 A2 A1 E1 A1 E1 E2
E2
反射:因为在同一介质中波速相同, 所以有
折射:在两种介质中 相等时间内有
t
15.5.1 惠更斯—菲涅耳原理 惠更斯原理:介质中波动传播到的
各点,都可以看成是发射子波的波源, 其后的任一时刻,这些子波的包络面就 是新的波阵面。
水面波的衍射
惠更斯—菲涅耳原理:介质中波 动传播到的各点,都可以看成是发 射子波的波源,其后的任一时刻, 这些子波的包络面就是新的波阵面, 波阵面上的每一点不仅可以看成是 发射子波的波源,而且这些子波波 源是相干波源,它们发出的子波是 相干波,相干波的干涉决定波的强 度。
BC u1
ADC ABC BAC DCA
BAC i
BC t u1
AD u1t BC
AD u2 t
BAC i, ACD
BC u1 t AC sin i AD u 2 t AC sin sin i u1 n2 n21 sin u 2 n1

大学物理下15磁介质

大学物理下15磁介质

二、 介质中的磁场 磁场强度
B B0 B
1、介质中的磁高斯定理
B
B0
B0 dS 0
s
B dS 0
s

B dS 0
s
2、有磁介质时的安培环路定理 磁场强度 无限大各向同性的均匀磁介质中: 磁场强度
H
B
0 r

B

单位(SI): A/m
r : 介质的相对磁导率
0 r
称介 H dl I
L
第 15 章 磁介质
一、 顺磁性和抗磁性
传导电流产生
真空中: B0
磁介质中:
(类比电介质中的电场)
B B0 B
与介质有关的电流产生
无限大均匀磁介质中: B r B0
B 相对磁导率: r B0
r 1 r 1
抗磁质(铜、铋、硫、氢、银等) 顺磁质(锰、铬、铂、氧、氮等) 铁磁质(铁、钴、镍等) 完全抗磁性
r 1
r 0
几种磁介质的相对导磁率
磁介质种类 铋(293K) 汞(293K) 抗磁质 r<l 铜(293K) 氢(气体) 液氧(90K) 氧气(293K) 顺磁质 r >1 铝(293K) 铂(293K) 铁磁质 r >>1 纯 铁 硅 钢 坡莫合金 相对导磁率 l-16.0×10-5 l-2.90×10-5 l-1.00×10-5 l-3.98×10-5 1+769.9×10-5 l+344.9×10-5 l+1.650×10-5 l+26.00×10-5 5 ×103(最大值) 7 ×102(最大值) 1 ×105(最大值)

大学物理下册课件 第15章 机械波

大学物理下册课件 第15章 机械波

已知振动状态以速度 沿 轴正向传播 。对应同一时刻 ,
振动状态与原点在
时刻的振动状态相同。
点的
因此,在设定坐标系中,波线上任一点、任意时刻的振动规律为
这就是沿 X 轴正向传播的平面简谐波动方程。它是时间和空间的双重周期函数。
15.2.1 平面简谐波的波函数
沿 X 轴正向传播的平面简谐波动方程
t = 7T / 8
t = T
在同一坐标系
XOY 中
正向波
反向波
驻波
点击鼠标,观察在一个周期T 中不同时刻各波的波形图。
每点击一次,
时间步进
合成驻波
15.4.3 驻 波
为简明起见,

改写原式得
并用

正向波
反向波
驻 波 方 程
注意到三角函数关系

驻 波 方 程
驻 波 方 程
波节
波腹
波腹处振幅最大
固体的容变弹性模量
液体和气体:液体可以产生容变,其容变弹性模量如固体一致
对于密度为 的固体,在其中传播横波和纵波的速度为
液体和气体中传播纵波的波速为
15.1.3 波的特征量
关于波速问题: 波速取决于媒质的弹性(弹性模量)和媒质的惯性(密度)
细长棒:沿着棒的长度方向传播纵波的波速取决于杨氏弹性模量及其惯性
上下
抖动
振速 最小
振速 最大
形变最小
形变最大
时刻波形
在波动中,各体积元产生不同程度的 弹性形变,
具有 弹性势能
各体积元以变化的振动速率 上下振动,
具有振动动能
总能量
15.3 波的能量
动能
动能计算
势能计算

【大学物理】第15章热力学第一定律

【大学物理】第15章热力学第一定律

例补:20mol氧气由状态1变化到状态2所经历的过程
如图,(1)沿1-m-2路径;(2)沿1-2直线。试分
别求出这两过程中的A与Q及氧气内能的变化 氧气分子当成刚性分子理想气体看待。
E2

E1
p(1.03105 pa)
20 2
m
5 0 10
1
50 V (L)
解(1)1-m-2过程:
对于1-m过程,由于体积不变(等容过程),所以
I绝热膨胀:V2 V1 T2 T1
II绝热压缩:V2 V1 T2 T1
四、绝热过程的P-V图
1、P-V图: 将绝热方程代入
A V2 PdV 可得: V1
A P1V1 P2V2
1
A

p1V1
1
1


V1 V2


1



dQ dE dA dE PdV
dE 0
PV M RT

( dQ)T dA PdV
QT
A
V2 PdV
V1
代入上式
QT

M

RT
V2 dV V V1

M

RT ln V2 V1
P1V1 P2V2
QT

M

RT
ln
P1 P2
3、理想气体等温过程作功图示:
对于AB过程,因为热力学第一定律得气体吸收的热量应等于气体对外做的功, 功可以通过过程曲线下的面积求得
QAB
WAB

1 2 (pA

pB )(VB
VA )

大学物理学(下册)第15章 量子物理基础

大学物理学(下册)第15章 量子物理基础
2020/12/10
5、爱因斯坦的光子假说和光电效应方程
1).爱因斯坦光子假设 ①.光是一束以光速c运动的粒子流,这些粒子称为光子;
②.光子的能量: h
③.光的强度: SNh
2).爱因斯坦光电效应方程
爱因斯坦认为:在光电效应中,金属中的电子吸收
一个光子的能量h,一部分消耗在使金属中电子挣脱原子
2020/12/10
2. 普朗克理论与经典理论不同
经典理论的基本观点
普朗克能量子假设
(1)电磁波辐射来源于 带电粒子的振动,电磁波 频率与带电粒子振动频率 相同。 (2)振子辐射电磁波含 各种波长,是连续的,辐 射能量也是连续的。
对于频率为的振子,
振子辐射的能量不是 连续的,而是分立的, 它的取值是某一最小 能量 的整数倍
出的、在波长 附近单位波长间隔内的能量。称为单色辐
射出射度或单色辐出度。
M(T)
dM(T)
d
单位: W / m 3
2020/12/10
温度为 T 的物体,在单位时间内,从单位面积上所辐射
出的各种波长的电磁波的能量总和。称为辐射出射度或辐
出度。
M(T) 0M(T)d
单位: W / m 2
太阳和钨丝的单色 辐出度曲线
即:光电子的最大初动能与入射光的强度成正比关系,而 与光的频率无关。与实验结果不符。
2020/12/10
红限问题
按上述理论,无论何种频率的入射光,只要其强 度足够大,就能使电子具有足够的能量逸出金属,不 存在红限问题。与实验结果不符。
驰豫时间
按上述理论,如果入射光强很弱,则电子逸出金 属所需的能量,需要有一定的时间来积累。与实验结 果不符。
光的波动性用光波的波长 和频率 描述,光

大学物理学下册(赵近芳)第15章习题解答

大学物理学下册(赵近芳)第15章习题解答

1习 题1515.1选择题(1)用一定频率的单色光照射在某种金属上,测出其光电流I 与电势差U 的关系曲线如题16.1图中实线所示.然后在光强度I 不变的条件下增大照射光的频率,测出其光电流的曲线用虚线表示.符合题意的图是: [ ][答案:D 。

光强度I φ不变,光的频率v 增大,光子数(光子密度)N φ减少,则逸出光电子数 N e 减少,饱和光电流I e 减少;光的频率v 增大,由爱因斯坦光电效应方程21A 2m m hv υ=-知初动能增大,则遏止电压增加。

](2) 康普顿散射的主要特点是: [ ](A) 散射光的波长均与入射光的波长相同,与散射角、散射体性质无关.(B) 散射光中既有与入射光波长相同的,也有比入射光波长长的和比入射光波长短的.这与散射体性质有关.(C) 散射光的波长均比入射光的波长短,且随散射角增大而减小,但与散射体的性质无关.(D) 散射光中有些波长比入射光的波长长,且随散射角增大而增大,有些散射光波长与入射光波长相同.这都与散射体的性质无关.[答案:D 。

](3)假定氢原子原是静止的,质量为1.67×10-27 kg ,则氢原子从n = 3 的激发状态直接通过辐射跃迁到基态时的反冲速度大约是 [ ](A) 4 m/s . (B) 10 m/s . (C) 100 m/s . (D) 400 m/s .[答案:A 。

动量守恒 -m υ+h/λ34722711 6.62610 1.096108()13 1.67109H h R m υ--⨯⨯⨯=-=⨯⨯≈4m/s](4) 关于不确定关系2x p x ∆∆≥,有以下几种理解: (a ) 粒子的动量不可能确定.(b ) 粒子的坐标不可能确定.(c ) 粒子的动量和坐标不可能同时准确地确定.(d ) 不确定关系不仅适用于电子和光子,也适用于其它粒子.其中正确的是: [ ]O(A ) (B ) (C ) (D )题15.1图。

大学物理第15章

大学物理第15章

外力克服f m作功(消耗机械能) 通过fm转换为感应电流的能量。
15
例长为L的铜棒,在磁感强度为B 的均匀磁场中以角速 度 在与磁场方向垂直的平面内绕棒的一端o 匀速转动,
解: 取线元 d l ,方向沿o指向A
求棒中的动生电动势。
v l d i (v B) d l vB d l
动生电动势的计算公式:
i v B dl
L
v B dl v
fL
(3)说明
L

v
dl
动生电动势的计算公式是普遍的。 动生电动势不依赖于导体回路的存在而产生。 电动势是非静电力对单位电荷所做的功。 动生电动势与“洛伦兹力不做功”并不矛盾。
金属棒上总电动势为
i Bv d l Bl d l BL
L 0 L 0 1 2
2
方向为A0,即o点电势较高。
16
另解:
1 2 S L 2

L
S
Φ BS
dΦ 1 2 d 1 2 BL i BL 2 dt 2 dt
讨论 法拉第圆盘发电机 ——铜盘在磁场中转动。
d ( B) dl
0
B sin 90 dl cos dl Rd 2 BR 2 cos d B2R
方向:
d θ dl

θ

B
R
ab
23
§15-3 感生电动势和感生电场
(1)感生电动势
考虑随时间变化的磁场,即 B Bt ,代入 B dS
分析指出:两种电动势的非静电力不同。

大学物理第15章-热力学第一定律

大学物理第15章-热力学第一定律

所吸收的热量为 E4 E1 A 1869 747.6 26166 J Q .
一、摩尔热容 C
系统在一个过程中从外 界吸热(放热) ,温度上升(降低) ,定义: dQ dT
热容量
dQ C dT
摩尔热容C: 物质温度升高 K所吸收的热量,即 1mol 1
C C
dQ C dT
式中m, M分别为气体的总质量和 摩尔质量。
例:如图,系统沿过程 曲线abc态变化到c态共吸收热量 J,沿 500 过程曲线cda回到a态,向外放热 J,外界对系统作功 J, 300 200 求系统在abc过程中系统内能增加及 对外作功。 P
解:在cda过程中Q 300J,A 200J, 根据热力学第一定律, 有
p
III( p3 ,V3 , T3 )
T1 300K
p1 p2 p4 1.013 105 P a m RT1 2.8 103 8.31 300 V1 M p1 28 103 1.013 105 2.46 10 ( m )
3 3
2
IV( p4 ,V4 , T4 ) I ( p1 ,V1 , T1 ) II( p2 ,V2 , T2 )
单原子分子气体( 3): i
CV
3 R 2
CP
5 R 2

5 3
刚性双原子分子理想气 体(i 5),有
CV
5 R 2
CP
7 R 2
先求出每个分过程的 E, A, Q, 然后将其相加。
i) I II等压(P 0)
A1 pdV p1 (V2 V1 ) 1.013105 2.46103 249( J )
v1 v2

大学物理15章答案

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第15章 磁介质的磁化15.1 一均匀磁化的磁介质棒,直径为25mm ,长为75mm ,其总磁矩为12000A·m 2.求棒的磁化强度M 为多少?[解答]介质棒的面积为S = πr 2,体积为 V = Sl = πr 2l ,磁矩为p m = 12000A·m 2,磁化强度为m m p p M V V ∑==∆32312000(2510/2)7510π--=⨯⨯⨯=3.26×108(A·m -1).15.2一铁环中心线的周长为30cm ,横截面积为1.0cm 2,在环上密绕线圈共300匝,当通有电流32mA 时,通过环的磁通量为2.0×10-6Wb ,求:(1)环内磁感应强度B 的值和磁场强度H 的值;(2)铁的磁导率μ、磁化率χm 和磁化强度M .[解答](1)根据公式B = Φ/S 得磁感应强度为642.0101.010B --⨯=⨯= 0.02(T).根据磁场的安培环路定理∑⎰=⋅,d I L l H由于B 与d l 的方向相同,得磁场强度为3230032103010NI H l --⨯⨯==⨯= 32(A·m -1).(2)根据公式B = μH ,得铁的磁导率为0.0232B H μ=== 6.25×10-4(Wb·A -1·m -1).由于μ = μr μ0,其中μ0 = 4π×10-7为真空磁导率,而相对磁导率为μr = 1 + χm ,所以磁化率为470 6.251011496.4410m μχμπ--⨯=-=-=⨯.磁化强度为M = χm H = 496.4×32 = 1.59×104(A·m -1).15.3一螺绕环中心周长l = 10cm ,线圈匝数N = 200匝,线圈中通有电流I = 100mA .求:(1)管内磁感应强度B 0和磁场强度H 0为多少?(2)设管内充满相对磁导率μr = 4200的铁磁质,管内的B 和H 是多少?(3)磁介质内部由传导电流产生的B 0和由磁化电流产生的B`各是多少?[解答](1)管内的磁场强度为302200100101010NI H l --⨯⨯==⨯= 200(A·m -1).磁感应强度为B = μ0H 0 = 4π×10-7×200 = 2.5×10-4(T).(2)当管内充满铁磁质之后,磁场强度不变H = H 0 =200(A·m -1).磁感应强度为B = μH = μr μ0H= 4200×4π×10-7×200 = 1.056(T).(3)由传导电流产生的B 0为2.5×10-4T .由于B = B 0 + B`,所以磁化电流产生的磁感应强度为B` = B - B 0 ≈1.056(T).15.4一根无限长的直圆柱形铜导线,外包一层相对磁导率为μr 的圆筒形磁介质,导线半径为R 1,磁介质外半径为R 2,导线内有电流I 通过(I 均匀分布),求:(1)磁介质内、外的磁场强度H 和磁感应强度B 的分布,画H-r ,B-r 曲线说明之(r 是磁场中某点到圆柱轴线的距离);(2)磁能密度分布.[解答](1)导线的横截面积为S 0 = πR 12,导线内的电流密度为 δ = I/S 0 = I/πR 12.在导线内以轴线的点为圆心作一半径为r 的圆,其面积为 S =πr 2,通过的电流为 ΣI = δS = Ir 2/R 12.根据磁场中的安培环路定理∑⎰=⋅,d I L l H环路的周长为l = 2πr ,由于B 与d l 的方向相同,得磁场强度为 212I Ir H l R π∑==,(0≦r ≦R 1).在介质之中和介质之外同样作一半径为r 的环路,其周长为l = 2πr ,包围的电流为I ,可得磁场强度为2I I H l r π∑==,(r ≧R 1).导线之内的磁感应强度为00121,(0)2Ir B H r R R μμπ==≤≤;介质之内的磁感应强度为0012,()2r r I B H H R r R r μμμμμπ===≤≤;介质之外的磁感应强度为002,()2I B H r R r μμπ==≥. (2)导线之内的磁能密度为200001122m w H μ=⋅=B H 2201241,(0)8I r r R R μπ=≤≤;介质之中的磁能密度为220111222m r w H H μμμ=⋅==B H201222,()8r I R r R r μμπ=≤≤;介质之外的磁感应强度为220022211,()228m I w H r R r μμπ=⋅==≥B H .15.5一根磁棒的矫顽力为H c = 4.0×103A·m -1,把它放在每厘米上绕5匝的线圈的长螺线管中退磁,求导线中至少需通入多大的电流?[解答]螺线管能过电流I 时,产生的磁感应强度为 B = μ0nI . 根据题意,螺线管产生的磁场强度至少要与磁棒的矫顽力大小相等,但方向相反,因此 B = μ0H c ,所以电流强度为I = H c /n = 4.0×103/500 = 8(A).15.6 同轴电缆由两个同轴导体组成.内层是半径为R 1的圆柱,外层是半径分别为R 2和R 3的圆筒,如图所示.两导体间充满相对磁导率为μr 2的均匀不导电的磁介质.设电流强度由内筒流入由外筒流出,均匀分布是横截面上,导体的相对磁导率为μr 1.求H 和B 的分布以及i m 为多少?[解答](1)导体圆柱的横截面积为S 0 = πR 12,圆柱体内的电流密度为δ = I/S 0 = I/πR 12.在圆柱体内以轴线的点为圆心作一半径为r 的圆,其面积为 S = πr 2,通过的电流为 ΣI = δS = Ir 2/R 12.根据磁场中的安培环路定理∑⎰=⋅,d I L l H环路的周长为l = 2πr ,由于B 与d l 的方向相同,得磁场强度为图15.6212I Ir H l R π∑==,(0≦r ≦R 1).磁感应强度为1010212r r IrB H R μμμμπ==,(0≦r ≦R 1).(2)在介质之中同样作一半径为r 的环路,其周长为l = 2πr ,包围的电流为I ,可得磁场强度为2I I H l r π∑==,(R 1≦r ≦R 2).磁感应强度为20202r r IB H r μμμμπ==,(R 1≦r ≦R 2).磁化强度为220(1)(1)2r r I BM H H r μμμπ-=-=-=.磁化面电流的线密度为 i m = M ×n 0,n 0是介质表面的法向单位矢量.在介质的两个圆形表面,由于M 与n 0垂直,i m = |M ×n 0| = M .在介质的内表面,由于r = R 1,所以磁化电流为21(1)2r m Ii R μπ-=.在介质的外表面,由于r = R 2,所以22(1)2r m Ii R μπ-=.(3)导体圆筒的横截面积为S` = π(R 32 - R 22),圆筒内的电流密度为δ` = I/S`.在圆筒内以作一半径为r 的圆,其面积为 S = π(r 2 - R 22), 圆所包围的电流为``SI I S I I S δ=-=-∑22223222223232(1)R r r R I I R R R R --=-=--, 根据安培环路定理∑⎰=⋅,d I L l H 得磁场强度为 2232232()22()I R r I H r R R r ππ-∑==-,(R 2≦r ≦R 3).磁感应强度为22103102232()2()r r I R r B H R R r μμμμπ-==-,(R 2≦r ≦R 3).(4)在圆筒之外作一圆,由于包围的电流为零,所以磁场强度和磁感应强度都为零.15.7在平均半径r = 0.1m ,横截面积S = 6×10-4m 2铸钢环上,均匀密绕N = 200匝线圈,当线圈内通有I 1 = 0.63安的电流时,钢环中的磁通量Φ1 = 3.24×10-4Wb .当电流增大到I 2 = 4.7安时,磁通量Φ2 =6.18×10-4Wb ,求两种情况下钢环的绝对磁导率.[解答]钢环中的磁感应强度为 B = Φ/S ;根据安培环路定理∑⎰=⋅,d I L l H 得磁场强度为H = NI /2πr .根据公式B = μH ,得绝对磁导率为2B r H NIS πΦμ==.(1)在第一种情况下4420.1 3.24102000.63610πμ--⨯⨯⨯=⨯⨯⨯= 2.69×10-3(H·m -1) .(2)在第二种情况下4420.1 6.1810200 4.7610πμ--⨯⨯⨯=⨯⨯⨯= 6.88×10-4(H·m -1) .15.8 一矩磁材料,如图所示.反向磁场一超过矫顽力H c ,磁化方向立即翻转.用矩磁材料制造的电子计算机中存储元件的环形磁芯,其外径为0.8mm ,内径为0.5mm ,高为0.3mm .若磁芯原来已被磁化,方向如图所示,现在需使磁芯从内到外的磁化方向全部翻转,导线中脉冲电流I 的峰值至少需要多大?设磁性材料的矫顽力H c 12π=⨯103(A·m -1).[解答]直线电流I 产生磁感应强度为B = μ0I /2πr ,产生的磁场为 H = B/μ0 = I /2πr .为了磁芯从内到外的磁化方向全部翻转,电流在磁芯外侧r = 0.4mm 处产生的磁场应该为 H = H c ,即 H c =I /2πr ,图15.8所以,脉冲电流为I = 2πrH c33120.410100.4(A)2ππ-=⨯⨯⨯=。

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第15章 量子物理一 选择题15-1 下列物体中属于绝对黑体的是[ ](A) 不辐射可见光的物体 (B) 不辐射任何光线的物体 (C) 不能反射可见光的物体 (D) 不能反射任何光线的物体 解:选(D)。

绝对黑体能够100%吸收任何入射光线,因而不能反射任何光线。

15-2 用频率为υ的单色光照射某种金属时,逸出光电子的最大动能为k E ;若改用频率为2υ的单色光照射此金属,则逸出光电子的最大初动能为[ ](A) k 2E (B) k 2h E υ- (C) k h E υ- (D) k h E υ+ 解:选(D)。

由k E h W υ=-,'2k E h W υ=-,得逸出光电子的最大初动能'k ()k E hv hv W hv E =+-=+。

15-3 某金属产生光电效应的红限波长为0λ,今以波长为λ(0λλ<)的单色光照射该金属,金属释放出的电子(质量为e m )的动量大小为[ ](A) /h λ (B) 0/h λ (C)(D)解:选(C)。

由2e m 012hv m v hv =+,2e m 012hc hc m v λλ=+,得m v =,因此e m p m v ==。

15-4 根据玻尔氢原子理论,氢原子中的电子在第一和第三轨道上运动速率之比13/v v 是[ ](A) 1/3 (B) 1/9 (C) 3 (D) 9解:选(C)。

由213.6n E n =-,n 分别代入1和3,得221122331329112mvE E mv ===,因此133v v =。

15-5 将处于第一激发态的氢原子电离,需要的最小能量为[ ] (A) 13.6eV (B) 3.4eV (C) 1.5eV (D) 0eV 解:选(B)。

由213.6n E n =-,第一激发态2n =,得2 3.4eV E =-,设氢原子电离需要的能量为2'E ,当2'20E E +>时,氢原子发生电离,得2' 3.4eV E >,因此最小能量为3.4eV 。

15-6 关于不确定关系x x p h ∆∆≥有以下几种理解,其中正确的是[ ] (1) 粒子的动量不可能确定 (2) 粒子的坐标不可能确定(3) 粒子的动量和坐标不可能同时确定(4) 不确定关系不仅适用于电子和光子,也适用于其他粒子 (A) (1), (2) (B) (2), (4) (C) (3), (4) (D) (4), (1) 解:选(C)。

根据h p x x ≥∆⋅∆可知,(1)、(2)错误,(3)正确;不确定关系适用于微观粒子,包括电子、光子和其他粒子,(4)正确。

二 填空题15-7 已知某金属的逸出功为W ,用频率为1υ的光照射该金属能产生光电效应,则该金属的红限频率0υ=________,截止电势差c U =________。

解:由0W hv =,得hW v =0;由21e m12hv m v W =+,而2e m c 12m v eU =,所以 1c hv eU W =+,得1c h WU eυ-=。

15-8 在康普顿效应中,波长为0λ的入射光子与静止的自由电子碰撞后反向弹回,而散射光子的波长变为λ,则反冲电子获得的动能为________。

解:由2200+=+hv m c hv mc ,得2200ν-=-mc m c h hv ,其中220-mc m c 为反冲电子获得的动能k E ,因此k 0011()E h hv hc νλλ=-=-。

15-9 根据玻尔氢原子理论,若大量氢原子处于主量子数n = 5的激发态,则跃迁辐射的谱线可以有________条,其中属于巴耳末系的谱线有________条。

解:n 从5到4、3、2、1,从4到3、2、1,从3到2、1,从2到1,一共有10条;巴尔末系2=k ,从5到2,从4到2,从3到2,一共有3条。

15-10 氢原子由定态l 跃迁到定态k 可发射一个光子。

已知定态l 的电离能为0.85eV ,又知使氢原子从基态激发到定态k 所需能量为10.2eV ,则在上述跃迁中氢原子所发射的光子的能量为________。

解:基态的能量113.6eV E =-,则定态k 的能量13.610.2 3.4eV k E =-+=-,已知定态l 的电离能为0.85eV ,则定态l 的能量0.85eV l E =-,因此由定态l 跃迁到定态k ,所发射的光子的能量为 2.55eV l k E E -=。

15-11 运动速率等于在300K 时方均根速率的氢原子的德布罗意波长是________;质量为1g m =,以速度1cm/s v =运动的小球的德布罗意波长是________。

(氢原子质量27H 1.6710kg m -=⨯)解:方均根速率为rms v =,代入数据,得3rms 2.7310 m/s v =⨯,因为rms v c =,所以氢原子的德布罗意波长H rmsh h p m v λ==,代入数据,得0.145nm λ=;同样,小球速度v c =,德布罗意波长h hp mvλ==,代入数据,得206.6310nm λ-=⨯15-12 在电子单缝衍射实验中,若缝宽为0.1nm a =(91nm=10m -),电子束垂直射在单缝上,则衍射的电子横向动量的最小不确定量p ∆=________。

解:由a p h ⋅∆≥,得hp a∆≥,代入数据,得246.6310kg.m/s p -∆≥⨯。

15-13 已知粒子在一维矩形无限深势阱中运动,其波函数为3() (0)x x x a aπψ=≤≤ 那么粒子在/6x a =处出现的概率密度为________。

解:概率密度为2223()sin x x a a πψ=,/6x a =代入,得22()x aψ=。

三 计算题15-14 已知从铝金属逸出一个电子需要4.2eV 的能量,若用可见光投射到铝的表面,能否产生光电效应?解:由2e m 12hv m v W =+可知,只有当hv W >时,才能产生光电效应;可见光的波长范围为400760nm :,当波长为400nm 时,能量最大, 3.1eV hchv λ==,而4.2eV W =,因此hv W <,即不能产生光电效应。

15-15 如图所示为在一次光电效应实验中得出的曲线,(1)证明对不同材料的金属,AB 线的斜率相同;(2)由图上数据求出普朗克常量h 。

解:(1)证明:纵坐标为c U ,横坐标为υ,列出两者关系式即可得斜率。

由2e m 12hv m v W =+,而2e m c 12m v eU =,得 c hv eU W =+,因此c h W U e e υ=-,斜率h e为常数,即对不同材料的金属,AB 线的斜率相同;习题15-15图(2)由图可知斜率为15142410510-=⨯⨯,由15410h e-=⨯,得346.410J.S h -=⨯。

15-16 在康普顿效应中,入射光子的波长为33.010nm -⨯,反冲电子的速度为光速的60%,求散射光子的波长及散射角。

解:由2200+=+hv m c hv mc ,得2200ν-=-mc m c h hv ,由于反冲电子的速度为光速的60%,2200hchcm c λλ-=-,代入数据,得34.3510nm λ-=⨯;由()001cos hm cλλλθ∆=-=-,代入数据,得arccos0.44463.66336'θ==︒=︒。

15-17 波长为0.1nm 的辐射,射在碳上,从而产生康普顿效应。

从实验中,测量到散射辐射的方向与入射辐射的方向相垂直。

求:(1)散射辐射的波长;(2)反冲电子的动能和运动方向。

解:(1)由()001cos hm cλλλθ∆=-=-,90θ=︒,代入数据,得0.1024nm λ=; (2)由2200+=+hv m c hv mc ,得2200ν-=-mc m c h hv ,其中220-mc m c 为反冲电子获得的动能k E ,因此k 0011()E h hv hc νλλ=-=-,代入数据,得17k 4.6610J E -=⨯;设反冲电子的方向与入射辐射的方向夹角为ϕ,而散射辐射的方向与入射辐射的方向相垂直,即90θ=︒,通过矢量作图可知,0tan pp ϕ=,因此000/arctan()arctan()arctan()/p h p h λλϕλλ===,代入数据,得4418'ϕ=︒。

15-18 处于基态的氢原子被外来单色光激发后发出的谱线仅有三条,问此外来光的频率为多少?解:由于谱线仅有三条,得3n =,n 从3到2、1,从2到1;因此1931213.6[()(13.6)] 1.6103E E h ν--=---⨯⨯=,得15=2.9210Hz ν⨯15-19 处于基态的氢原子吸收了一个能量为15eV hv =的光子后,其电子成为自由电子,求该电子的速率。

解:由基态能量113.6eV E =-,吸收光子后,电子动能为k 1 1.4eV E E h ν=+=,对于电子,其静能200c m E ==0.51 MeV ,由于1 .4eV 的电子动能远远小于电子的静能,因此可以用非相对论公式计算,2k e 11.4eV =2E m v =,代入数据,得5=7.0110m/s v ⨯15-20 同时确定能量为1 keV 的电子的位置与动量时,若位置的不确定值在0.01nm 以内,则动量不确定值的相对比值/p p ∆至少为多少?解:对于电子,其静能200c m E ==0.51 MeV ,由于1keV E =远远小于电子的静能,因此可以用非相对论公式计算,2e2p E m =,代入数据,得23=1.70710kg.m/s p -⨯,根据不确定度关系x p h ∆⋅∆≥可知,236.6310kg.m/s p -∆≥⨯,所以/p p ∆至少为23236.6310/1.70710 3.88--⨯⨯=。

15-21 设有一电子在宽为0.20nm 的一维无限深的方势阱中。

(1)计算电子在最低能级的能量;(2)当电子处于第一激发态时,在势阱何处出现的概率最小,其值为多少?解:(1)能量E 只能取一系列分立的值22222man E n ηπ=,最低能级1n =,代入数据,得19.43eV E =;(2)一维无限深的方势阱中波函数为x an a x n πψsin 2)(=,)0;,3,2,1(a x n ≤≤=Λ,电子处于第一激发态2n =时,波函数为22()x x aπψ=,概率密度为22222()sin x x a a πψ=。

出现的概率最小,即22d ()0d x xψ=,且2222d ()0d x x ψ>,由22d ()0d x xψ=,得2822sin cos 0x x a a aπππ=,244sin 0x a a ππ=,考虑到0x a ≤≤,因此,30,,,,424a a ax a =,又由2222d ()0d x x ψ>,得23164cos0x a a ππ>,仅当0,,2a x a =时,23164cos 0x a a ππ>,所以0,,2ax a =,代入数据,得0,0.10nm,0.20nm x =。

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