留数及应用
留数及其应用【VIP专享】
第五章 留数及其应用
§5.1 孤立奇点 §5.2 留数 §5.3 留数在定积分计算中应用
§5.1 孤立奇点 §5.1.1 孤立奇点的概念
定义 f (z) 在 z0 处不解析,但在 z0 的某一个去心邻域 5.1
0 | z z0 | 内处处解析,则称 z0 为 f (z) 孤立奇点。
2 ,…)都是它的奇点。
o
x
因为z=0的任何邻域中,
总有形如z=1/n 的奇点。
所以z=0不是孤立奇点。
§5.1 孤立奇点 §5.1.2 孤立奇点的分类
根据函数在其孤立奇点的去心邻域的洛朗级数对奇点分类
定义 设 z0 为 f (z) 的孤立奇点,将 f (z) 在 0 | z z0 | 内
展开为洛朗级数: f (z) an (z z0 )n ,
§5.1 孤立奇点 §5.1.2 孤立奇点的分类
根据函数在其孤立奇点的去心邻域的洛朗级数对奇点分类
定义 设 z0 为 f (z) 的孤立奇点,将 f (z) 在 0 | z z0 | 内
展开为洛朗级数: f (z) an (z z0 )n ,
n
小结
f (z)
本性奇点
a N (z z0 )N
n
(1) 若 n 0 , 有 an 0, ( 即不含负幂次项 )
则称 z0 为 f (z) 的可去奇点。
§5.1 孤立奇点 §5.1.2 孤立奇点的分类
根据函数在其孤立奇点的去心邻域的洛朗级数对奇点分类
定义 设 z0 为 f (z) 的孤立奇点,将 f (z) 在 0 | z z0 | 内
cos z3
z
,
可知,z 0是 f (z) 的极点。
注 将 f (z)在 z 0 的去心邻域内的洛朗级数,有
04 留数理论及其应用
数学物理方法
物理学院 邓胜华
第四章 留数理论 一、留数定理 二、利用留数理论求积分 三、在无穷远点的留数 四NG S.H
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物理学院 邓胜华
18:53:44
第 4 章 留数理论
一、留数的引入
设 z 0 为 f ( z )的一个孤立奇点,
z0 的某去心邻域:0
证
f (z) cm (z z0 )m c2 (z z0 )2
c 1 ( z z0 ) 1 c0 c1 ( z z0 )
(z z0 )m f (z) cm cm1(z z0 ) c1(z z0 )m1
c0 ( z z0 )m c1 ( z z0 )m 1
C1 C2 Cn
2πiRes[ f ( z ), z1 ] Res[ f ( z ), z2 ] Res[ f ( z ), zn ]
1 1 1 f ( z )dz f ( z )dz f ( z )dz 2πi 2πi C 2 2πi C n 2πi C 1
10/15/2015 DENG S.H 14/41
,
物理学院 邓胜华
第 4 章 留数理论 1 2π 1 iθ iθ f ( ρ e ) ie dθ Res[ f ( z),] f ( z ) d z 0 2πi 2i C 1 2π 1 i f i i d . 2π i 0 re re
P ( z 0 ) 0 , Q ( z 0 ) 0 , Q ( z 0 ) 0 ,
P ( z0 ) 则有 Res[ f ( z ), z0 ] . Q ( z 0 )
留数的求法及应用总结
留数的求法及应用总结留数是一种在复变函数理论中用于计算复数函数在奇点处的残留的方法。
留数的计算方法有多种,例如通过直接计算留数公式、Laurent级数展开、辅助函数法、计算围道积分等。
留数的应用非常广泛,包括在计算复积分、求解微分方程、计算极限、求解物理问题等方面都有重要的应用。
首先,我们来看留数的求法。
在复变函数中,函数在奇点点处的留数可以通过以下方法求解:1. 直接计算留数公式:对于简单的函数,可以直接使用留数公式计算。
对于一阶奇点,留数可通过函数在该点的极限值计算:Res[f(z), z=a] = lim(z->a) [(z-a) * f(z)]。
对于高阶奇点,留数可以通过多次取导数再计算极限来求解。
2. Laurent级数展开:对于复变函数,在奇点附近可以进行Laurent级数展开。
然后通过观察Laurent级数的形式,可以读出相应奇点的留数。
3. 辅助函数法:对于一些复杂的函数,可以通过引入辅助函数来计算留数。
通过构造辅助函数,可以使得计算留数的过程变得更加简单。
4. 计算围道积分:复平面上的围道积分可以通过计算围道上的奇点处的留数之和来求解。
通过将围道逐步缩小,将围道上的奇点都计算在内,然后将结果相加即可得到围道积分值。
接下来,我们来看留数的应用。
1. 计算复积分:复积分可以通过计算围道上的奇点处的留数之和来进行计算。
通过围道积分的方法,可以将复积分转化为留数的求和问题,从而简化计算过程。
2. 求解微分方程:在微分方程的求解过程中,往往需要对复函数积分。
通过留数的方法,可以将复积分转化为留数的计算,从而简化问题的求解过程。
3. 计算极限:对于一些复杂的极限问题,可以通过计算极限点处的留数来进行求解。
通过将极限问题转化为留数问题,可以简化问题的求解过程。
4. 物理问题求解:在物理学中,通过留数的方法可以求解一些边界值问题、传热问题、电磁问题等。
通过将物理问题转化为留数问题,可以利用留数的性质来求解物理问题。
留数定理及其应用
留数定理及其应用
留数定理是复变函数理论中的重要定理,用于计算函数在奇点处的留数。
具体来说,如果函数f(z)在区域D内解析,除了有
限个孤立奇点外,则对于D内的任意简单闭曲线C,有如下
留数定理:
∮Cf(z)dz = 2πi * sum(Res(f, z_k))
其中,∮C表示沿C的积分,Res(f, z_k)是函数f(z)在奇点z_k
处的留数。
留数定理的应用主要包括以下几个方面:
1. 计算积分:通过计算函数在奇点处的留数,可以用留数定理来计算复变函数沿闭合曲线的积分。
这样可以简化积分计算,尤其对于实数不易计算的积分,留数定理非常有用。
2. 计算极限:通过留数定理,可以计算复变函数在某个奇点处的极限。
如果函数的极限存在,那么它等于该点处的留数。
3. 解析延拓:通过计算函数在奇点处的留数,可以确定函数在奇点处的性质,如极点的类型(一级极点、二级极点等)以及解析延拓的可能性。
4. 解析函数恢复:留数定理可以用于还原函数原本的性质,即通过计算函数在奇点处的留数,可以还原函数在奇点前的数值。
总之,留数定理是复变函数理论中的重要工具,广泛应用于多个数学和工程领域,如积分计算、边界值问题、电路分析等。
它简化了复变函数的计算和研究,为解决实际问题提供了有效的方法。
第五章 留数及其应用
第五章 留数及其应用一. 目的要求1. 理解孤立奇点概念并掌握其分类法。
2. 理解留数概念,熟练掌握极点处留数的求法(不含无穷远点)。
3. 熟练掌握留数定理,会用留数求围道积分。
二. 主要内容1. 孤立奇点定义、分类,函数的零点与极点之关系,Δ函数在无穷远点的性态。
2. 留数概念,留数定理,留数的计算,*无穷远点的留数。
3. 用留数求围道积分。
4. 用留数求实积分 dx e x R dx x Q x P d R aix ⎰⎰⎰∞+∞-∞+∞-)(*)()(#)sin ,(cos #20,,θθθπ5. *对数留数与辐角原理。
重点:孤立奇点的判定,留数定理及应用。
难点:留数定理的应用。
本章中心问题是留数定理,前面讲的柯西定理、柯西积分公式都是留数定理的特殊情况,并且留数定理在作理论探讨与实际应用中都具有重要意义,它是复积分与复级数理论相结合的产物,为此先对解析函数的孤立奇点进行分类5.1 孤立奇点 5.2 留数5.3 留数在定积分计算中的应用 本章小结 思考题第一节 孤立奇点一、奇点的分类定义:若函数()f z 在0z 处不解析,但在0z 的某一去心领域00z z δ<-<内处处解析,则称0z 为函数()f z 的孤立奇点如: 0z =是函数1()f z z=的孤立奇点,也是函数1()z f z e =的孤立奇点如0z =是函数1()1sin f z z=的一个奇点,除此之外, 1(1,2,)n z n n π==±± 也是它的一个奇点, 当n 的绝对值逐渐增大时,1n π可任意接近0z =,即在0z =不论怎样小的去心领域,总有函数()f z 的奇点存在, 所以0z =不是函数()f z 的孤立奇点 孤立奇点分类:函数()f z 在孤立奇点0z 的领域00z z δ<-<内展为洛朗级数为: ()f z =()nnn C z z ∞=-∑+01()n nn Cz z ∞--=-∑解析部分 主要部分(1) 主部消失即只有()nnn C z z ∞=-∑,则称0z 为函数()f z 的可去奇点(2) 主部仅含有限项(m 项),则称0z 为函数()f z 的m 阶极点 (3) 主部含有无限多项,则称0z 为函数()f z 的本性奇点 例1. 说明点0z =是函数sin ()zf z z=的可去奇点 解: 函数()f z 在0z =的去心领域内可展开成洛朗级数为:35sin 1()()3!5!z z z f z z z z ==-+- 241113!5!z z =-+- ,展开式中不含负幂项,⇒0z =是函数sin ()zf z z=的可去奇点. 二、可去奇点可去奇点的解析化:若0z 为函数()f z 的可去奇点,则()f z 在0z 的去心领域内的洛朗级数就是一个不含负幂项的级数为:20102000()()()(),0n n f z C C z z C z z C z z z z δ=+-+-+-+<-<显然这个幂级数的和函数()F z 在0z z δ-<内处处解析.令000()lim ()lim ()z z z z f z C F z f z →→===孤立奇点0z 为可去奇点的判别方法:设0z 为函数()f z 的孤立奇点,则下列条件是等价的(1) 0z 为函数()f z 的可去奇点;(2) 函数()f z 在0z 点的洛朗级数展开式中不含0z z -的负幂项,即010()()()n n f z C C z z C z z =+-++-+(3) 00lim ()z z f z C →=,(0C 为一常复数);(4)函数()f z 在0z 某去心领域内有界.若0z 为()f z 的极点,则0lim ()?z z f z →=三、极点如果在洛朗级数展开式中只有有限多个0z z -的负幂项, 且关于10()z z --的最高幂为0()m z z --,即2102010010()()()()()m m f z C z z C z z C z z C C z z ------=-++-+-++-+(1,0)m m C -≥≠则孤立奇点0z 称为函数()f z 的m 阶极点.下面讨论m 阶级点的特征: (1) 2110201001()[()()()()m m m m mf z C C z z C z z C z z z z ---+-+-=+-+-++-- 00()]n m n n C z z ∞+=+-∑01()()mg z z z =-这里()g z 满足: (1)在圆域0z z δ-<内是解析函数; (2) 0()0g z ≠.(2)反过来,当任何一个函数()f z 能表示为01()()()mf zg z z z =-的形式, ()g z 在0z z δ-<内解析且0()0g z ≠,那么0z 是函数()f z 的m 阶极点.判定0z 是函数()f z 的m 阶极点的另一个方法.而001lim ()lim()()m z z z z f z g z z z →→==+∞-⇒0lim ()z z f z →=∞ 判定0z 是函数()f z 的m 阶极点的又一方法.孤立奇点0z 为极点的判别方法:设0z 为函数()f z 的孤立奇点,则下列条件是等价的, (1) 0z 是函数()f z 的m 阶极点; (2) 函数()f z 在点0z 处的洛朗展开式为:10000()()(0,0)()()nm n m mn C C f z C z z C m z z z z +∞---==+++-≠>--∑(3)极限0lim ()z z f z →=∞,缺点:不能指明极点的阶数.(4) 函数()f z 在点0z 的某去心领域内表示成: 01()()()mf zg z z z =-, 其中()g z 在0z 的领域内解析,且0()0.g z ≠Z 例1. 求有理分式函数232()(1)(1)z f z z z -=+-的极点. 解: 函数的孤立奇点有: 1z =, z i =±, 1lim ()z f z →=∞, lim ()z if z →±=∞,⇒1z =,z i =±,都是函数()f z 的极点.(1)当1z =时,1233232121()(1)(1)(1)(1)(1)z z g z z z z z z --=⋅=⋅+--+-, 这里1()g z 在1z =的某处领域内处处解析,且1(1)0g ≠,⇒1z =是有理函数的3阶极点.(2) 对于z i =.有22332121()(1)(1)()()(1)()z z g z z z z i z i z z i --=⋅=+--+-- (3)对于i -,有32332121()(1)(1)()()(1)()z z g z z z z i z i z z i --=⋅=+-+--+ ⇒z i =±都是有理函数的1阶极点.四、本性奇点若在洛朗级数展开式中含有无穷多个0z z -的负幂项,那么孤立奇点0z 称为函数()f z 的本性奇点.例如: 1()zf z e =, 0z =是它的本性奇点,因为它的洛朗级数为:1121112!!n ze z z z n ---=+++++ ,含有无穷多个z 的负幂项. 若0z 为函数()f z 的本性奇点,且具有如下性质:0{}n A z z ∀∃→,,使得0lim ()n z z z f z A =→=即: 若0z 为函数()f z 的本性奇点,则极限0lim ()z z f z →不存在且不是无穷大.例3. 函数1()zf z e =,点0z =为它的本性奇点.解: (1)当z 沿正实轴趋向0时,则函数1()zf z e =→+∞; (2)当z 沿负实轴趋向0时,则函数1()0zf z e =→;(3)若对于给定复数(2)2n iA i e ππ+==写成, 要使1(2)2n i ze i eππ+→=, 可取数列1(2)2n z n i ππ⎧⎫⎪⎪=⎨⎬⎪⎪+⎩⎭,n →∞时, 0n z →, 当z 沿数列n z {}趋向于0时,有: 10lim n zz z e i =→=由(1)、(2)、(3)分析得:极限0lim ()z z f z →不存在.故点0z =为1()zf z e =的本性奇点.孤立奇点0z 为本性奇点的判别方法: 设0z 为函数()f z 的孤立奇点,则下列条件是等价的 (1) 0z 为函数()f z 的本性奇点;(2) 函数()f z 在0z 点洛朗级数展开式中含有无穷多个0z z -的负幂项; (3)极限0lim ()z z f z →不存在(也不是无穷大).利用极限判断极点的类型,当极限是型时,可以像《高等数学》中那样用罗必达法则来求:如果函数()f z ,()g z 是当0z z →,以0为极限的两个不恒等于0的解析函数,则0()()limlim ()()z z z z f z f z g z g z →→'='. 例4. 研究函数21()(1)(2)f z z z =--孤立奇点的类型.解: 1z =,2z =是函数()f z 的两个孤立奇点,当1z =时, 211()1(2)f z z z =⋅--, 21(2)z -在1z =的某处领域内解析,且1z =处取值不等于0,⇒1z =是函数()f z的一阶极点;当2z =,211()(2)1f z z z =⋅--,11z -在2z =的某领域内解析,且2z =处取值不等于0,⇒2z =是函数()f z 的二阶极点.例5. 研究函数11()z f z e-=的孤立奇点的类型.解: 11()z f z e-=在整个复平面内除去点1z =外处处解析,⇒1z =是它的唯一的孤立奇点.将函数在0|1|z <-<+∞内展开成洛朗级数,得到:1121111(1)(1)(1)2!!n z ez z z n ----=+-+-++-+ 此级数含有无穷多个负幂项, 故1z =是它的本性奇点.五、函数的零点与极点的关系 1.零点的定义若函数0()()()m f z z z z ϕ=-,其中()z ϕ在0z 处解析,且0()0z ϕ≠,m 为一正整数,则称0z 为函数()f z 的m 阶零点.例如:函数3()(1)f z z z =-,⇒0z =,1z =分别是()f z 的一阶零点和三阶零点.定理1. 如果函数()f z 在0z 处解析,则0z 为()f z 的m 阶零点的充要条件是()()00()0,0,1,2,(1),()0.n m f z n m f z ==-≠证明: ()⇒设0z 是()f z 的m 阶零点,则0()()()m f z z z z ϕ=-, 其中()z ϕ在0z 处解析,且0()0z ϕ≠,从而在0z 领域内泰勒展开式为:201020()()()z C C z z C z z ϕ=+-+-+ ,取其中00()0z C ϕ=≠,⇒10010()()()m m f z C z z C z z +=-+-+⇒()0()0,0,1,2,,(1),n f z n m ==- 而()00()!0.m f z m C =≠,()⇐已知函数()f z 的泰勒级数为:10010()()()m m f z C z z C z z +=-+-+0010()[()]m z z C C z z =-+-+且()()00()0,0,1,2,(1),()0n m f z n m f z ==-≠ ,令201020()()()z C C z z C z z ϕ=+-+-+ ,0()()()m f z z z z ϕ=-,则0z 为函数()f z 的m 阶零点.例6. 设函数3()1f z z =-,点1z =为函数的几阶零点.解: 由于(1)0f =,且31(1)3|30z f z ='==≠,所以1z =是函数()f z 的一阶零点. 2.函数的零点与极点的关系定理2 若0z 为函数()f z 的m 阶极点,则0z 就是()f z 1m 阶零点,反之也成立. 证明: ()⇒设0z 为()f z 的m 阶极点,则有01()()()mf zg z z z =-,其中()g z 在0z 处解析,且0()0g z ≠,⇒当0z z ≠时,有001()()()()()m m z z z z h z f z g z =-=-1其中()h z 在0z 处解析,且0()0h z ≠.当0z z ≠时,由于0lim0()z z f z →=1,只要令00()f z =1, 由0()()()m z z h z f z =-1可知: 0z 是()f z 1的m 阶零点.()⇐如果0z 是()f z 1的m 阶零点,则⇒0()()()m z z z f z ϕ=-1其中()g z 在0z 处解析,且0()0g z ≠,⇒当0z z ≠时, 01()()()mf z z z z φ=-, 而()()z z φϕ1=在0z 处解析,且0()0z φ≠, 所以点0z 是()f z 的m 阶极点. 例7.(通过零点阶数判断极点阶数)函数1sin z有些什么奇点?如果是极点,指出他的阶? 解: 函数1sin z的奇点是使sin 0z =的点: 由sin 0z =得: iz iz e e -=或221iz k ie e π==,⇒22iz k i π=,即: ,0,1,2,z k k π==±± , 所以,(0,1,2,)z k k π==±± 是函数()f x 的孤立奇点.(sin )|cos |z k z k z z ππ=='=cos (1)0k k π==-≠⇒z k π=是sin z 的一阶零点,即: z k π=是1sin z的一阶极点. 例8.判别函数21()z e f z z-=在0z =处是几阶极点. 解:法一: 22011111[1]()!2!3!z n n e z z z z z n z zϕ∞=-=-=+++=∑ , 其中()z ϕ在0z =解析,且(0)0ϕ≠, 所以0z =是函数21()z e f z z-=的一阶极点. 法二: 2111z z e e z z z --=⋅,01lim 10z z e z →-=≠,⇒1z e z -的展开式中不含负幂项,且0C =1.⇒1z e z-的展开式在0z =,且不等于0.所以0z =是函数21()z e f z z -=的一阶极点.练习:3sin zz;0z =是二阶极点,而不是三阶级点. 六、函数在无穷远点的性态前面讨论函数()f z 解析性及孤立奇点时,均假设z 为复平面上有限点, 那么函数在无穷远点的性态又如何呢?下面就讨论在扩充复平面上函数的性态:1. 定义 若函数()f z 在z =∞的去心领域R z <<∞内解析, 则称点∞为函数()f z 的孤立奇点. 分析:令1t z=,∞(扩充z 平面上) →0(扩充t 平面上) ()f z , 11()()t zR z g t f t =<<∞−−→=, 10t R<<. 若0t =是函数()t ϕ的可去奇点,m 阶极点或本性奇点,那么就称点z =∞是函数()f z 的可去奇点,m 阶极点或本性奇点.2. 奇点∞类型的判别方法由于函数()f z 在R z <<∞内解析,所以在此环域内可以展开成洛朗级数:1()(1)nn n n n n f z C zC z ∞∞--===+∑∑ 其中11()(0,1,2,)2n n C f C d n i ζζπζ+==±±⎰,, C 为圆环域内R z <<∞内绕原点的任何一条正向简单闭曲线.因此函数()t ϕ在圆环域10t R <<内的洛朗级数有上式得到:010()(2)nn n n n n t C t C C t ϕ∞∞--===++∑∑(1) 不含t 的负幂项,则0t =是()t ϕ的可去奇点;(2) 含有t 的有限多的负幂项,且m t -为最高负幂项,则0t =是()t ϕ的m 阶极点; (3) 含有t 的无限多的负幂项,则0t =是()t ϕ的本性奇点. 因此根据前面定义,有: 如果在级数(1)式1()nn nn n n f z CzC z ∞∞--===+∑∑中,(1) 不含z 正幂项,则z =∞是()f z 的可去奇点;(2) 含有z 有限多的正幂项,且mz 为最高负幂项,则z =∞是()f z 的m 阶极点; (3) 含有z 无穷多的正幂项, 则z =∞是()f z 的本性奇点.这样,对于无穷远点来说,它的特征与其洛朗级数之间的关系就跟有限远点一样,不过只是把正幂项与负幂项的作用互相对掉就是. 3. 孤立奇点的判别方法一、函数()f z 的孤立奇点∞为可去奇点的充要条件是下列三条中的任何一条成立:(1) 函数()f z 在∞的去心领域R z <<∞内洛朗级数展开式为: 1202()n n C C C f z C z z z---=+++++ ; (2) 极限0lim ()()z f z C →∞=≠∞存在;(3) 存在0r >,使得函数()f z 在r z <<∞内有界.二、函数()f z 的孤立奇点∞为m 阶极点的充要条件是下列三条中的任何一条成立:(1)函数()f z 在∞的去心领域R z <<∞内洛朗级数展开式为:22101()0m nm m nn C f z C z C z C z C C z+∞-==+++++≠∑, (2)极限lim ()z f z →∞=∞;(3) 1()()g z f z =以z =∞为m 的阶零点. 三、函数()f z 的孤立奇点∞为本性奇点的充要条件是下列二条中的任何一条成立:(1) 函数()f z 在∞点处的洛朗级数展开式中含有无穷多z 的正幂项; (2)极限lim ()z f z →∞不存在,且非∞.例9. 函数1()1f z z =+在圆环域1z <<+∞内可展成: 解: 2311111()1(1)11n n f z z z z z z==-+-++-++它不含正幂项,所以∞是函数()f z 的可去奇点.说明: 当z =∞是函数()f z 的可去奇点,若取()lim ()z f f z →∞∞=则认为函数()f z 在∞解析的.例10. 讨论函数1()f z z z=+解: 含有正幂项,且z 为最高正幂项所以∞是它的一阶极点, 另外0也是它的一阶极点. 例11.讨论函数sin z解: 其展开式为: 3521111sin (1)3!5!(21)!n n z z z z z n +=-+-+-++ 含有无穷多的正幂项,所以z =∞是它的本性奇点.例12.函数2()1zf z z =+是否以z =∞孤立奇点?若是,属于哪一类? 解: 函数2()1zf z z=+在整个复平面内除去z i =与z i =-外的区域内处处解析,所以函数在无穷远的领域1||z <<+∞内是解析的,⇒z =∞是孤立奇点.又因为: 2lim01z zz →∞=+,⇒z =∞是函数的可去奇点.例13.函数23()1234f z z z z =+++是否以z =∞为孤立奇点?若是,属于哪一类?解: 23()1234f z z z z =+++在整个复平面内处处解析,所以z =∞为函数的孤立奇点且为3阶极点.例14. 函数()z f z e =是否以z =∞为孤立奇点?若是,属于哪一类?解: 函数()z f z e =在整个复平面内处处解析,所以z =∞是它的孤立奇点. 极限lim zz e →∞不存在(不是无穷大),⇒z =∞是函数的本性奇点.例15. 函数1()sin f z z=是否以z =∞为孤立奇点? 解: 令sin z =0,得:(0,1,2,)k z k k π==±± ,⇒1()sin f z z=在整个复平面除了(0,1,2,)k z k k π==±± 外处处解析, 而在扩充复平面上,序列{}k z 以z =∞为聚点,⇒z =∞不是函数1()sin f z z=的孤立奇点. 结果:在扩充复平面上, ∞是奇点,但不一定是孤立奇点.例16. 函数233(1)(2)()(sin )z z f z z π--=在扩充复平面内有些什么类型的奇点?如果说极点,指出它的阶数.解: 函数()f z 除使分母为0的点0,1,2,z =±± 外,(1) 当1,1,2z ≠-的奇点时, (sin )cos z z πππ'=,在0,z =-±± 2,3,4处cos z ππ均不为0,⇒这些点是sin z π的一阶零点,从而是3sin z π()的三阶零点,⇒0,z =-±± 2,3,4是()f z 的三阶极点.(2) 当1z =±时, ⇒1z =±为21(1)(1)z z z -=-+的一阶零点, 而且1z =±为3sin z π()的三阶零点,⇒1z =±为函数()f z 的二阶极点.(3) 当2z =时,23233222(1)(2)2lim ()lim lim(1)()(sin )sin z z z z z z f z z z zππ→→→---==-2333013lim[(2)1](),(2)sin z ζπζζζπζππ→=+-==+ 令 ⇒2z =是()f z 的可去奇点.(4) 当z =∞时,由于∞是0,1,2,z =±± 的聚点, ⇒z =∞不是函数()f z 的孤立奇点.第二节 留数留数是复变函数论中重要的概念之一,它与解析函数在孤立奇点处的洛朗展开式、柯西复合闭路定理等有着密切的联系. 一、留数的概念及留数定理 1.留数概念如果函数()f z 在0z 的领域内解析,则有柯西-古萨定理: ()0,Cf z dz =⎰其中C 为0z 领域内的任意一条简单闭曲线.若0z 为函数()f z 的一个孤立奇点,则沿着0z 的某一个去心领域00z z R <-<内含0z 的任意一条正向简单闭曲线C 的积分:(),Cf z dz ⎰一般不等于0.因此将函数()f z 在00z z R <-<内展开成洛朗级数:00011()()(),nn n n n n f z C z z C C z z ∞∞--===-++-∑∑对展开式两边沿着C 逐项积分得:00011()()(),nnnnCCCCn n f z dz Cz z dz C dz C z z dz ∞∞--===-++-∑∑⎰⎰⎰⎰001101(),()nn n n C C Cn n C dz C dz C z z dz z z ∞∞-===++--∑∑⎰⎰⎰ 101()C C dz z z -=-⎰12.C i π-=102,010,0()n C i n dz n z z π+=⎧=⎨≠-⎩⎰ 留数定义:设0z 是函数()f z 的孤立奇点,在环形域00z z R <-<内, 函数()f z 的洛朗展开式中10()z z --项的系数1C -称为函数()f z 在0z 点的留数. 记作: 01Re [(),]s f z z C -=或01Re [(),]()2C s f z z f z dz i π=⎰. 说明1C -的值与C 的半径大小无关,只要求C 包含0z 即可.例1. 求函数1()zf z ze =在孤立奇点0z =处的留数.解: 函数()f z 在0||z <<+∞内的洛朗展开式为:1211()1,2!3!zf z ze z z z ==++++ ⇒11Re [,0]2!zs ze =. 例2. 求函数21()cosf z z z=在孤立奇点0z =处的留数. 解: 函数()f z 在0||z <<+∞内的洛朗展开式为:22211111()cos (1),2!4!(2)!z nn f z z z z z n z -==-+-+-+ 21Re [cos ,0]0.s z z ⇒= 例3. 求函数sin ()zf z z=在孤立奇点0z =处的留数. 解: 0sin lim 1z z z →=,⇒ 0z =是函数sin ()z f z z =的可去奇点,⇒sin Re [,0]0zs z=. 2.留数定理定理 1 设函数()f z 在区域D 内除有限个孤立奇点12,,,n z z z 外处处解析,C 是D 内包围所有奇点的一条正向简单闭曲线,则:1()2Re [(),]nk Ck f z dz i s f z z π==∑⎰.证明: 由复合闭路定理得:1()()()nCC C f z dz f z dz f z dz =++⎰⎰⎰⇒11()Re [(),]2C f z dz s f z z i π=+⎰Re [(),]n s f z z + ,即: 1()2Re [(),]nk Ck f z dz i s f z z π==∑⎰.二、函数在极点的留数法则1:如果0z 为函数()f z 的一阶极点,则000Re [(),]lim()()z z s f z z z z f z →=-.证明: 由于0z 为函数()f z 的一阶极点,⇒110000()()(),0||n n n f z C z z C z z z z δ∞--==-+-<-<∑⇒10100()()()n n n z z f z C C z z +∞+-=-=+-∑,⇒001lim()()z z z z f z C -→-=.结论:先知道奇点的类型,对求留数有时更为有利.例4. 求函数34()(1)(2)z f z z z z -+=--在孤立奇点0,1,2z z z ===的留数.解: 0,1,2z z z ===都是函数()f z 的一阶极点,⇒003434Re [(),0]lim lim 2(1)(2)(1)(2)z z z z s f z zz z z z z →→-+-+===----; ⇒113434Re [(),1]lim(1)lim 1(1)(2)(2)z z z z s f z z z z z z z →→-+-+=-==----;⇒223434Re [(),2]lim(2)lim 1(1)(2)(1)z z z z s f z z z z z z z →→-+-+=-==----.法则 设函数()()()P z f z Q z =,其中()P z 及()Q z 在z 解析,且0()0P z ≠, 00()0,()0Q z Q z '=≠,则0z 是函数()f z 的一阶极点,且留数000()Re [(),]()P z s f z z Q z ='.证明: 已知00()0,()0Q z Q z '=≠,⇒0z 是函数()f z 的一阶零点,⇒0z 是1()Q z 的一阶极点, ⇒011()()z Q z z z ϕ=-,()z ϕ在0z 解析,且0()0z ϕ≠, ⇒0011()()()()f z z P z g z z z z z ϕ==--,()g z 在0z 解析, 且0()0g z ≠, ⇒0z 是函数()f z 的一阶极点.由法则1:0Re [(),]s f z z 00lim()()z z z z f z →=-00000()()lim()()()z z P z P z Q z Q z Q z z z →==-'- 例5. 求函数()cot f z z =在0z =的留数.解:由于cos cot ,sin z z z =⇒0z =是函数()f z 的一阶阶极点,⇒Re [(),0]s f z =0cos cos01(sin )|cos0z z z ==='. 例6. 计算积分21zCze dz z -⎰,其中C 为正向圆周2z =. 解: 在2z =内,函数2()1zze f z z =-有两个一阶极点: 1z =±,⇒22Re [(),1]2Re [(),1]1zCze dz i s f z i s f z z ππ=+--⎰ ,而 211Re [(),1]lim(1)lim (1)12z z z z ze ze es f z z z z →→=-==-+,1211Re [(),1]lim(1)lim (1)12z z z z ze ze e s f z z z z -→-→--=+==--, ⇒122()2cos 122z Cze e e dz i i i z ππ-=+=-⎰ . 法则3 如果0z 为函数()f z 的m 阶极点,则()f z 01011lim [()()](1)!m m m z z d z z f z m dz--→=--证明:因为0z 为函数()f z 的m 阶极点,则在0z 的洛朗展开式为:210201000()()()()()mn m n n f z C z z C z z C z z C z z ∞------==-++-+-+-∑⇒0()()mz z f z -=1101000()()()m m n m m n n C C z z C z z C z z ∞-+--+-=+-++-+-∑⇒101[()()]m m m d z z f z dz ---=1(1)!m C --+{含有(0z z -)正幂的项}⇒01011lim [()()](1)!m m m z z d z z f z m C dz---→-=-, 即: 011011lim [()()](1)!m m m z z d C z z f z m dz---→=--.例7. 求函数2()ze f z z-=在0z =的留数.解: 0z =是函数2()ze f z z-=的二阶极点,⇒Re [(),0]s f z =2201lim [(0)](21)!zz d e z dz z-→--0lim()1z z e -→=-=-. 例8. 计算积分41Czdz z -⎰,其中C 为正向圆周2z =.解: 4()1zf z z =-在圆周2z =内有四个一阶极点: 1,i ±±, ⇒41Czdz z =-⎰ 2Re [(),1]2Re [(),1]i s f z i s f z ππ+-2Re [(),]2Re [(),]i s f z i i s f z i ππ+-+ 由法则2, 得:32()1()44P z z Q z z z==';⇒411112{}014444C z dz i z π=+--=-⎰ , 说明: 用法则1计算比较繁一些.例9. 计算积分2(1)zC e dz z z -⎰ , 其中C 为正向圆周2z =.解: 在圆周2z =内, 0z =是函数()f z 的一阶极点, 1z =是二阶极点,⇒ 2200Re [(),0]lim lim 1(1)(1)z zz z e e s f z zz z z →→===--, ⇒ 2211Re [(),1]lim [(1)](1)!(1)z z d e s f z z z dz z z →=--- 211(1)lim lim 0z z z z d e e z dz z z→→-===, ⇒22{Re [(),0]Re [(),1]}(1)zC e dz i s f z s f z z z π=+-⎰2(10)2i i ππ=+=. 例10. 计算积分6sin Cz zdz z-⎰, 其中C 为正向圆周2z =. 解: 法一: 0z 是函数()f z 的孤立奇点,令()sin P z z z =-,⇒0(0)(sin )|0z P z z ==-=,⇒0(0)(1cos )|0z P z ='=-=,0(0)sin |0z P z =''==.0(0)cos |0z P z ='''=≠, ⇒0z =是()sin P z z z =-的三阶零点, ⇒0z =是是函数()f z 的三阶极点,有规则3,得:2236262300sin 1sin 1sin Re [,0]lim ()lim ()(31)!2!z z z z d z z d z z s z z dz z dz z →→---=⋅=-再往下计算比较繁琐!法二: 如果0z 是函数()f z 的阶极点,则0Re [(),]s f z z 01011lim [()()](1)!m m m z z d z z f z m dz--→=--. 01011lim [()()](1)!m n m n m n z z d z z f z m n dz+-++-→=-+-∑⇒6sin Re [,0]z zs z -565601sin lim [](61)!z d z z z dz z→-=- 5501lim (sin )5!z d z z dz→=-011lim(cos )5!5!z z →=-=. 三、函数在无穷远点的留数无穷远点留数定义:设函数()f z 在圆环域R z <<+∞内解析,C 为只会圆环内绕原点的任何一条正向简单闭曲线,则称积分: 1()2C f z dz i π-⎰,为函数()f z 在无穷远点的留数, 记作: 1Re [(),]()2C s f z f z dz iπ-∞=⎰ . 定理 2 如果函数()f z 在扩充复平面内只有有限个孤立奇点(包括∞), 则函数()f z 在所有各奇点(包括∞)的留数的总和一定为零,即:1R e [(),]R e [(),]0nk k s fz z s f z =+∞=∑ 证明: 设函数()f z 的有限个孤立奇点为(1,2,,)k z k n = , 除∞外, 又设C 为一条绕原点的并将(1,2,,)k z k n = 包含在它内部的正向简单闭曲线, 由留数定理及无穷远点留数定义得:1Re [(),]Re [(),]nk k s f z z s f z =+∞∑11()()022C C f z dz f z dz i i ππ-=+=⎰⎰. 法则4: 211Re [(),]Re [(),0]s f z s f z z ∞=-⋅. 证明: 据在无穷远的留数定义中,取正向的简单闭曲线C为半径足够打的正向圆周z ρ=.令1z ζ=,并设,i i z e re θϕρζ==,⇒1,rρθϕ==-⇒1Re [(),]()2C s f z f z dz i π-∞=⎰201()2i i f e ie d i πθθρρθπ-=⎰2011()2i i i f d i re reπϕϕϕπ=-⎰ 220111()()2()i i i f d re i re re πϕϕϕπ=-⎰21111()2f d i ζρζπζζ==-⎰ 由于函数()f z 在z ρ<<+∞内解析,从而1()f ζ在10ζρ<<内解析,⇒ 211()f ζζ在1ζρ<内除0ζ=外没有其他的奇点,由留数定理得:22111111()Re [(),0].2f d s f iζρζπζζζζ==⋅⎰例11.计算Re [(),]s f z ∞的值,如果(1) 2();1z e f z z =- (2) 41().(1)(4)f z z z z =+- 解: (1) 1Re [(),]Re [(),]0,nk k s f z z s f z =+∞=∑2()1ze f z z =-有两个有限孤立奇点1z =±,且均为一阶极点;21Re [(),1]lim(1),12z z e e s f z z z →=-=- 121Re [(),1]lim(1)12z z e e s f z z z -→--=+=--⇒ Re [(),]Re [(),1]Re [(),1]s f z s f z s f z ∞=---11()sin .222e e e e hi ---=--=-=- (2) 211Re [(),]Re [(),0]s f z s f z z ∞=-⋅ 241Re ,011(1)(4)z s z z z ⎡⎤⎢⎥=-⎢⎥⎢⎥+-⎣⎦44Re ,0(1)(14)z s z z ⎡⎤=-⎢⎥+-⎣⎦例12. 计算积分41Czdz z -⎰其中C 为正向圆周2z =. 解: 4()1zf z z =-在2z =外部除z =∞点外无其他的奇点, ⇒42Re [(),]1C z dz i s f z z π=-∞-⎰ 2112Re [(),0]i s f z z π=⋅42Re [,0]01z i s zπ==-.例13. 计算积分10()(1)(3)C dzz i z z +--⎰ ,其中C 为正向圆周2z =.解: 函数的奇点有: ,1,3,z i z z z =-===∞,Re [(),]Re [(),1]Re [(),3]Re [(),]0s f z i s f z s f z s f z ⇒-+++∞=102{Re [(),]Re [(),1]}()(1)(3)C dzi s f z i s f z z i z z π=-++--⎰2{Re [(),3]Re [(),]}i s f z s f z π=-+∞10231112{lim(3)Re [(),0]}()(1)(3)z i z s f z i z z z zπ→=--++-- 10101012{Re [,0]}(3)2(1)(1)(13)z i s i iz z z π=-++⋅+-- 10(3)ii π=-+ 第三节 留数在定积分计算中的应用留数定理为某些类型积分的计算提供了有效的方法.应用留数定理计算实变函数的定积分的方法称为围道积分法.围道积分法就是把求实变函数的积分化为复变函数沿着围线的积分,然后利用留数定理,使沿着围线的积分计算,归结为留数计算.要使用留数计算,需要两个条件:一是被积函数与某个解析函数有关;其次,定积分可化为某个沿闭路的积分.其实质就是用复积分来计算实积分,这一方法对有些不易求得的定积分和广义积分常常比较有用.现在就几个特殊类型举例说明. 一、形如20(cos ,sin )R d πθθθ⎰的积分令i z e θ=, i dz ie d θθ=, dzd iz θ=, 1cos 22i ie e z z θθθ--++==, 1sin 22i i e e z z i iθθθ----==,其中(cos ,sin )R θθ为cos θ与sin θ的有理函数,且在[0,2]π上连续, 当[0,2]θπ∈时,对应的z 正好沿着单位圆||1z =的正向绕行一周, 函数22111()(,)22z z f z R z iz iz+-=为z 的有理函数,且在||1z =上分母不为零, 即在单位圆||1z =上无奇点,因此满足留数定理的条件,故有2220111(cos ,sin )(,)22z z z dz R d R z iz iz πθθθ=+-=⎰⎰ 1()z f z d ==⎰ .例1. 计算22cos 2(01)12cos I d p p pπθθθ=<<-+⎰,的值. 解: 在02ππ≤≤内, 2212cos (1)2(1cos )0p p p p θθ-+=-+-≠,因而该积分是定积分,21cos 22i i e e z zθθθ-++==,222211cos 2()()22i i e e z z θθθ--=+=+ 2212112122z z z dzI z z iz p p --=+⇒=+-+⎰42112(1)()z z dz iz pz z p =+=--⎰ 1().z f z dz ==⎰被积函数421()2(1)()z f z iz pz z p +=--有三个极点10,,z z p z p ===,只有0,z z p ==在圆周1z =内,其中0z =为二阶极点, z p =为一阶极点,42201Re [(),0]lim []2(1)()z d z s f z z dz iz pz z p →+⇒=--223422220()4(1)(12)lim 2()z z pz p p z z z pz p i z pz p p z →--+-+-+=--+ 2212p ip +=-,421Re [(),]lim [()]2(1)()z p d z s f z p z p dz iz pz z p →+⇒=---,24222221122[].22(1)1p p p I i ip ip p p ππ++⇒=-+=--二、形如()R x dx +∞-∞⎰的积分1111()(),2()n n nm m mz a z a P z R z m n Q z z b z b --+++==-≥+++ 是关于z 的有理函数.(1) ()Q z 比()P z 至少高两次; (2) ()Q z 在实轴上无零点;(3) ()R z 在上半平面Im 0z >内的极点为(1,2,,)k z k n = , 则有:1()2Re [(),]nk k R x dx i s R z z π+∞-∞==∑⎰.基本思想:(1)先取被积函数()R x 在有限区间[,]R R -上的定积分,在引入辅助曲线,即上半圆周:Re (0)i R C z θθπ=≤≤,同[,]R R -一起构成围线,取R 适当的打,使得()()()P z R z Q z =所有的在上班平面内的极点k z 都包含在积分路径内,如下图:1()()()2Re [(),]RnRk CRC k R z dz R x dx R z dz i s R z z π-=⇒=+=∑⎰⎰⎰(2)在R C 上,令Re (0)i z θθπ=≤≤, 则有0()(Re )Re ()(Re )R i i i C P z P dz i d Q z Q θπθθθ=⎰⎰, 因为()Q z 的次数比()P z 的次数至少高两次,于是有当||z R =→∞时,()Re (Re )0()(Re )i i i zP z P Q z Q θθθ=→,1()2Re [(),].()n k k P x dx i s R z z Q x π+∞-∞=⇒=∑⎰ 例2. 计算积分22222,(0,0)()()x dxI a b x a x b +∞-∞=>>++⎰的值. 解: 4,2,2,m n m n ==-=函数()R z 在实轴上没有孤立奇点, 22222()()z z a z b ++在上半平面的奇点为ai bi ,,且为一阶极点;1()2Re [(),].()nk k P x dx i s R z z Q x π+∞-∞=⇒=∑⎰Re [(),]s R z ai 222222()2()a aai b a i a b -==--, 同理, 22Re [(),]2()b s R z bi i b a =-,22222[]2()2()a b I i i a b i b a a bππ=+=--+三、形如()(0)aix R x e dx a +∞-∞>⎰的积分(1) ()R x 是x 的有理函数,而分母的次数至少比分子的次数高一次,(2) 并且()R z 在实轴没有孤立奇点,(3) (1,2,,)k z k n = 为函数()()iaz f z R z e =在上半平面的奇点. 则积分存在,且1()()2Re [(),]()niaxiaxiaz k k P x R x e dx e dx i s R z e z Q x π+∞+∞-∞-∞===∑⎰⎰基本思想:(1) 解决思路同类型2,此时被积函数为()aixR x e ,1111()(),1()--+++==-≥+++ n n nm m mx a x a P x R x m n Q x x b x b (2) 设()R x 在半圆周,0arg R C z R z θπ=≤=≤:上连续(对充分打的R 都如此)且一致地有lim ()0z R z →∞=,则当0a >时,有lim()0Riaz C R R z e dz →∞=⎰.(3)设1111()(),1()n n n m m mx a x a P x R x m n Q x x b x b --+++==-≥+++ ,()P x 与()Q x 互质且在实轴上()0Q x ≠,且0a >, 则:1()2Re [(),]niaxiaz k k R x e dx i s R z e z π+∞-∞==∑⎰,k z 为()R z 上半平面的奇点. 特别地,将上式分开实部与虚部,可得积分1()sin Im{2Re [(),]}niaz k k R x axdx i s R z e z π+∞-∞==∑⎰,1()cos Re{2Re [(),]}niaz k k R x axdx i s R z e z π+∞-∞==∑⎰.例3. 计算积分22cos (0)xdx a x a+∞-∞>+⎰,的值. 解: 2,0,21,m n m n ==-=> 221()R z z a =+在实轴上没有奇点, 所以此积分存在,且此积分是22ixe dx x a +∞-∞+⎰的实部. 而222212Re [,]ix iz n k k e e dx i s z x a z a π+∞-∞==++∑⎰, 函数22iz e z a +在上半平面内只有一个一阶极点z ai =, 22Re [,]2,2iz a ae e e s ai i z a ai a ππ--⇒==+ 22cos x dx x a +∞-∞⇒+⎰ae aπ-=. 例4. 计算22sin (0)x xI dx a x a+∞-∞=>+⎰,的值.解: 2,1,1,m n m n ==-=函数22R()zz z a =+在实轴上没有孤立奇点, 则积分存在,()R z 在上半平面内内只有一个一阶极点z ai =222Re [(),]ix iz xe dx i s R z e ai x aπ+∞-∞⇒=+⎰22aa e i ie ππ--==, 于是可得: 22sin ax x dx e x aπ+∞--∞=+⎰. 同时可以得到:22220sin 1cos 0.2a x x x xdx e dx x a x a π+∞+∞--∞==++⎰⎰, 四、函数在实轴上有奇点的积分可适当的选取路径来积分,使积分路线绕开孤立奇点,得:111()2Re [(),]Re [(),],2nnk k k k f x dx i s f z z s f z x π+∞-∞===+∑∑⎰其中k z 是上班平面的奇点, k x 是实轴上的奇点. 例5. 计算积分sin xdx x+∞-∞⎰的值. 解: 函数sin ()x f x x =是偶函数, 所以0sin 1sin 1Im[]22ixx x e dx dx dx x x x+∞+∞+∞-∞-∞==⎰⎰⎰ ize z 在实轴上有一个一阶极0z =, 012{0Re [,0]}lim .2ix iz izz e e e dx i s i z i x z zπππ+∞-∞→=+==⎰ 0sin 2x x π+∞⇒=⎰. 例6.证明220sin cos x dx x dx +∞+∞==⎰⎰. 证明: 222cos sin ix ex i x =+,取积分的封闭曲线是半径为R 的4π扇形边界, 由于2iz e 在D 内及其边界上C 解析, 20iz Ce dz ⇒=⎰, 即:2220(1)ix iz iz OAABBOe dx e dz e dz ++=⎰⎰⎰在AB 上: Re i z θ=,θ从0到4π; 因此(1)成为: 222240()()4400ii Riix iR e i i re Re dx eRie d ee dr πθππθθ++=⎰⎰⎰;或22222cos2sin 244(cos sin )RRir iRR i x i x dx eedr e Rie d ππθθθθ--+=-⎰⎰⎰,(1) 22444lim Riiir r R e e dr e e dr e πππ+∞--→∞==⎰⎰sin )44i ππ=+==(2)222cos2sin 2sin 2440iR R i R eRie d eRd ππθθθθθθ--≤⎰⎰22440(1)4R R R ed e Rπθππθ--≤=-⎰, 当R →∞时,上面积分趋向于零, 从而有220(cos sin )x i x dx ∞+=⎰,两端实部和虚部分别相等,得:220cos sin x dx x dx ∞∞==⎰⎰。
留数的定义,性质以及应用
P( z ) ( z − z0 ) f ( z ) = Q ( z ) − Q ( z0 ) 因为 z − z0
令 z→z0 即得(5.2.6)
9
ze dz 2 ∫ 例 1 计算积分 C z − 1 , C 为正向圆周|z|=2.
z ez f ( z) = 2 [解] 由于 z − 1 有两个一级极点+1,−1, 而
z
[解] z=0 为被积函数的一级极点, z=1 为二级 极点, 而 z z e e Res[ f ( z ),0] = lim z ⋅ = lim = 1. 2 2 z →0 z → 0 ( z − 1) z ( z − 1)
15
⎤ 1 d ⎡ e 2 Res[ f ( z ),1] = lim ( z − 1) ⎢ 2⎥ (2 − 1)! z →1 d z ⎣ z ( z − 1) ⎦
6
2. 留数的计算规则 规则1 如果z0为f(z)的一级极点, 则
Res[ f ( z ), z0 ] = lim ( z − z0 ) f ( z )
z → z0
m −1
(5.2.4)
规则2 如果z0为f(z)的m级极点, 则
d 1 m Res[ f ( z ), z0 ] = lim m −1 {( z − z0 ) f ( z )} (m − 1)! z → z0 d z (5.2.5)
例1 例2 例3 例4 计算积分 计算积分 计算积分
| z | =1
∫
dz (0 < ε < 1) 2 ε z + 2z + ε
ze z dz 2 z −1 z dz 4 z −1
| z|= 2
∫
| z| = 2
∫
数学物理方法留数定理例题
数学物理方法留数定理例题一、留数定理简介留数定理是数学物理方法中的一个重要定理,起源于复分析领域。
它指出,在一定条件下,一个函数在某个区域的边界上的取值与在该区域内部某一点的取值相同。
这个定理由德国数学家卡尔·魏尔斯特拉斯(Carl Wiener)于1880年首次提出,后来被法国数学家让·卡当(Jean Coulomb)命名为“留数”。
留数定理在复分析、实分析、偏微分方程等领域具有广泛的应用。
二、留数定理的应用1.解析延拓留数定理可以用于解析延拓问题。
当一个函数在某个区域内具有奇偶性时,可以通过留数定理将该函数在边界上的取值延拓到内部点。
这种方法在解决复杂区域的积分问题时非常有用。
2.计算积分利用留数定理可以计算复杂区域的积分。
通过将积分区域分解为简单区域,并在每个简单区域内部选择一个代表点,计算代表点处的函数值,最后将各个代表点处的函数值相加,即可得到积分结果。
这种方法称为“分部积分法”。
3.求解微分方程留数定理还可以应用于求解微分方程。
通过在边界上设置适当的边界条件,可以将微分方程转化为一个或多个积分方程。
利用留数定理计算积分,可以得到微分方程的解。
三、留数定理的推广留数定理在复分析领域有多种推广形式。
例如,在多元函数中,留数定理可以推广为多重留数定理;在无穷级数中,留数定理可以用来计算级数的和;在偏微分方程中,留数定理可以用于求解边界值问题。
四、留数定理与其他数学物理方法的联系与区别留数定理与其他数学物理方法,如解析延拓、residue 计算、积分方程方法等有密切联系。
它们都用于解决复分析和实分析中的问题,但具体应用场景和解决问题的手段不同。
留数定理侧重于研究函数在边界与内部点之间的关系,而其他方法则关注如何利用这种关系求解问题。
五、留数定理在实际问题中的应用案例留数定理在实际问题中具有广泛的应用。
例如,在电路分析中,留数定理可以用于计算复杂电路中的电流、电压等物理量;在经济学中,留数定理可以用于研究货币供应量、利率等经济变量之间的关系;在生物学中,留数定理可以用于研究生物种群的数量动态等。
第四章 留数定理及其应用
分别在各个 bk 的无心邻域 0 z bk R 中将 f ( z ) 展开成洛 朗级数
bn
L3 b3
D
Ln L2
b1
b2
L1
L
数学物理方法
f ( z)
n
(k ) an ( z bk ) n
k 1, 2, m
代入积分公式: f ( z )dz f ( z )dz
2 i
(k ) 1
L
k 1
bn L b1 n L L3 b3 b2 1 L2
L
数学物理方法
L
f ( z )dz 2 i Re sf (bk )
k 1
m
bn L b1 n L L3 b3 b2 1 L2
L
(1)方程左边:解析函数的积分值;方程右边:函数在奇点 的留数。留数定理:将上述两者建立了一种关系。 (2)要计算解析函数的积分,关键:计算留数; (3)留数理论:复变函数的积分与级数相结合的产物; (4)bk (k 1, 2,)是 L 所包围的 f ( z ) 的所有奇点,而不是 f ( z ) 所有的奇点。
方法一:
1 1 Re sf (2i ) lim( z 2i ) f ( z ) lim( z 2i) z 2 i z 2 i ( z 2i ) z 2i
数学物理方法
方法二: a1 2i是f ( z ) 的一阶极点,且
1 ( z) f ( z) ( z ) 1, ( z ) ( z 2i) z ( z 2i ) z ( z )
L
f ( z )dz 2 i Re sf (bk )
留数及其应用对数留数与辐角原理
以(z - z0 )m 乘上式两边, 得 (z - z0 )m f (z) c-m c-m1(z - z0 ) c-1(z - z0 )m-1
c0(z - z0 )m
两边求m - 1阶导数得
d m-1 dzm-1
{(z
-
z0 )m
f
(z)}
(m
- 1)!c-1
m!(z
-
z0 )
d m-1
1
d m-1
Re
s[
f
( z ),
z0 ]
(m
-
1)!
lim
z z0
dz m -1
(z - z0 )m
f (z)
(5)
证明:由条件
f (z) c-m (z - z0 )-m c-2(z - z0 )-2 c-1(z - z0 )-1 c0 c1(z - z0 ) , (c-m 0)
f
( z )]
lim
z0
-
e-z
-1
例
函数
f(z)
1
e iz z
2在极点处的留数
解:因为函数 且
f (z)
e iz 1 z2
,有两个一阶极点
z
i
,
P(z) 1 eiz , Q'(z) 2z
有Res[ f z, i] eiz
- i
2z zi
2e
Res[ f z,-i] eiz
i e.
2z z-i 2
2z
5
-
1 10
Res[
f
z ,2]
lim( z
z2
-
2)
f
(z)
lim
z2
第5章留数定理及其应用
2 1 2 πi 2π = ∫ dz = = 2 2 i | z|=1 2 z + ε ( z + 1) i 1− ε 1− ε 2
例2:
∫
2π
0
1 dθ 3 − 2 cos θ + sin θ
第二节 应用留数定理计算实函数的积分 类型二
∫
+∞
−∞
f (x )dx
其中被积函数在实轴上无奇点;积分区间为(- , ) 无穷积分的收敛性 柯西主值
∫
∞
0
F(x) cos mxdx π i = G(x)sin mxdx =π
∑Re s[F(b )e
k=1 n k k
n
imb k
] Imz>0 ] Imz>0
∫
∞
0
∑Re s[G(b )e
k=1
imb k
证明: 证明: ∞
∫
0
F(x) cos mxdx = ∫ F(x) 0
∞
e
imx
∞ 1 ∞ −imx imx = [∫ F(x)e dx + ∫ F(x)e dx] 0 2 0 1 ∞ imx = ∫ F(x)e dx 2 −∞
−∞
cos x dx 3 cosh x
第二节 应用留数定理计算实函数的积分 类型三
(x )eimx dx ∫−∞ f
其中被积函数 f (x) 在实轴上无奇点; 积分区间为(- , ),m > 0 -R O R
+∞
CR
∫
∞
−∞
f ( x)eimx dx = 2π i × { f ( z )eimz 在上半平面内所有奇点处的留数和}
第二节 应用留数定理计算实函数的积分 类型一
《数学物理方法》3留数定理及其应用
1)
z0 1 是f(z)的单极点
Re s f(1) lim( z 1)f(z) 1
z1
n
[解2]
Re
s
f(1)
lzim1( zn
1 1)
lzim1
1 nz n1
1 n
[例3] 求 f(z) 1 的极点及其留数
sin z
[解] z n(n 0, 1, 2, )
z0
z0 z 2i 2i 2
z0 0 是f(z)的三阶极点
Re
s
f(0)
lim
z0
1 2!
d2 dz 2
z3 f(z)
1 d2
lim
z0
2!
dz
2
1
z
2i
lim
z0
1 2!(z
2 2i)3
1 i
8i 8
[例2] [解1]
求
f(z)
1 zn 1
f(z)(z 1)(z
在z0=1的留数
f(z)
z n 是f(z)的单极点
Re
s
f(n)
zlimn( z
n) 1
sin
z
lim
zn
( z n)
(sin z)
lim
zn
1 cos
z
(
1)n
[例] 求
f(z)(szin
2z 1)3
ez 的极点及其留数
z1
[解] z0 1是f(z)的单极点
z0 1 是f(z)的三阶极点
zkdz (re i)kd(re i)
C
C
ir
k
1
2
e
04_留数定理
04_留数定理04_留数定理,又称为四象限定理,是数学中一个重要的结论。
这个定理的本意是说,如果在一个坐标系中有n 个不同的数,那么在这n个数中至少有四个数会具有相同的余数。
04_留数定理的定义:设a1,a2,...,an是不同的正整数,m是正整数,则必有四个数ai,aj,ak,al满足ai mod m=aj mod m= ak mod m= al mod m。
04_留数定理推导:这个定理可以用反证法来证明。
假设有n个正整数a1,a2,...,an,其中有m个不同的余数,即有m种形式:ai mod m=0, ai mod m=1, ai modm=2,..., ai mod m=m-1。
令A={ai|ai mod m=0}, B={ai|ai mod m=1},C={ai|ai mod m=2}, ..., D={ai|ai mod m=m-1},则A,B,C,...,D是n个正整数的一个划分。
由于n>m,所以至少有一个集合包含至少两个数,假设A包含至少两个数,即ai mod m=aj mod m=0,则ai mod m=ak mod m=al mod m,即得证。
04_留数定理的应用:1、留数定理在抽样调查中有着广泛的应用。
例如,当希望从一个总体中进行抽样时,可以使用留数定理来实现随机抽样,从而减少样本选择的随机性。
2、留数定理在有线电视信号中也有应用。
有线电视信号是通过在一个坐标系中将图像的N个像素点的坐标转换成多个余数来表示的,其中N是像素点的数量。
因此,通过使用留数定理,可以减少由于信号传输的原因而导致的图像像素混乱的情况。
3、留数定理还可以用来加速数据处理的速度。
当需要处理大量数据时,可以将这些数据按照其余数分成多个组,这样可以减少处理时间。
第5章:留数理论及其应用
[
]
16
四、本性奇点处留数的计算 对本性奇点或奇性不明的奇点,没有一般的公式, 只能作Laurent展开,然后取负一次幂的系数!当 极点的阶数较高时,也直接作Laurent展开求留数。 例
cos x = ( z + z ) / 2; sin x = ( z − z ) /( 2i ); dx = dz /(iz )
21
−1
−1
原积分变成
z + z −1 z − z −1 dz , I= R iz | z |=1 2 2 i
∫
• 0 y
• 2π
x
z平面 1 o • x
例题:计算积分
I=
∫
2π
0
cos 2ϑ dϑ , (0 < p < 1). 2 1 − 2 p cosϑ + p
分析:因 1-2pcosϑ+p2=(1-p)2+2p(1-cosϑ),当0<p<1, 在 0≤ϑ ≤2π, 分母大于0, 因而在实轴上无零点。
22
cos 2ϑ = ( e 2iϑ + e −2iϑ ) / 2 = ( z 2 + z −2 ) / 2
1 Resf ( z0 ) ≡ f ( z )dz ∫ 2πi C
为函数f(z)在奇点z0处数f(z)在奇点 z0处作Laurent展开
f ( z) =
n = −∞
∑
∞
an ( z − bk ) n
利用公式
0, (C 不包围z0 ) 1 dz = ∫ 2πi C z − z0 1, (C 包 围 z0 ) 1 n ( z − z ) 0 dz = 0. (n ≠ −1) ∫ 2πi C
留数在物理学中的应用
留数在物理学中的应用
一、留数在物理学中的应用
1、在力学中,留数可以用来表示重力,运动学,力学,动能守恒,电磁学中物体的位置,速度和动量,它们可以帮助我们把握物体的运动轨迹,建立更精确的物理模型。
2、在热力学中,留数则用于表示温度,压强,能量等,可以用来研究物质的多尺度及力学行为,可以更好地说明天然界的热力学现象。
3、在光学中,留数还可以用来表示光学界面的折射系数,折射指数,反射系数等,可以用来研究各种材料的光学性质,提高光学仪器精度和灵敏度。
在物理学中,留数发挥着重要的作用,它们不仅能够帮助我们描述物体的运动轨迹,还可以用来更准确地研究物质的物理行为和热力学现象,以及各种材料的光学性质,是物理学中不可或缺的一部分。
- 1 -。
第四章留数定理
重点
1、留数的概念与留数定理; 2、应用留数定理计算复变函数的积分; 3、应用留数定理计算实变函数的积分
§4.1 留数定理
一 、留数及留数定理
1.留数
如果函数f(z)在z0的邻域内解析, 那么根据Cauchy定理
f (z) d z 0.
l
但是, 如果z0为f(z)的一个孤立奇点, 则沿在z0的某个去 心邻域0<|z-z0|<R内包含z0的任意一条正向闭曲线的积分
l
l1
l2
ln
f (z) d z 2πi[Res f (z1) Res f (z2 ) Res f (zn )]
l
n
即 f (z) d z 2 π i Res f (z j ).
l
j 1
zn l3 z3
ln z1 l2 z2
l1
D
l
求函数在奇点z0处的留数即求它在以z0为中心的圆环域内
令 z ei
dz iei d d dz ,
iz
sin 1 (ei ei ) z - z-1 ,
2i
2i
cos 1 (ei ei )
z z1
,
2
2
当 历经变程 [0,2π ] 时,
z 沿单位圆周 z 1的 正方向绕行一周.
2π
0
R(cos
,
sin
)d
z
1
R
z
2 2z
1
,
z
2 2iz
(1)n
例4 计算积分
z
zez 2
1
d
z
,C为正向圆周|z|=2.
C
解
由于
f (z)
第六章 留数理论及其应用
例题6.5
计算积分: e
1 z2 z 1
dz
分析:z 0是本质奇点,在该点的 去心领域 内有洛朗展式:
1
e
z2
1 1 1 1 2 4 z 2! z
z 1
e z dz 2 i Re s f ( z ) 2 i.c1 0
2
1
z 0
由此例可以看出可去奇点处留数为零,但是留数为零 的点不一定是可去奇点
( z a) f ( z ) (a) Re s f ( z ) lim z a z a (n 1)! (n 1)!
( n 1) n
( n 1)
1 ( z) ( n1) (a) 证明: s f ( z ) Re ( z a)n dz (n 1)! z a 2i
2
再设z u, 注意当z绕一周,u在上面绕两周
2du 于是I 2 i (u 2 6u 1) 4 1 2i. Re s 2 2 i u 3 8 u 6u 1
详细参考P236--237
例题6.10 计算积分:I
0
cos mx dx 5 4 cos x
( n 2 )( n 1) 2
1 1 1 f( ) 2 2 n t t t (1 t )(1 2t ) (1 nt)
以 t 0 为一级极点。
所以
1 1 1 1 Re s f ( ) 2 lim t f ( ) 2 1 t 0 t 0 t t t t
I 2i ( Re s f ( z )) 2i.
Re s f ( z ) lim z1 f ( z )
z 0 z 0
05第五章 留数及其应用
f (z)dz
L (z a)n
2
i
f (n1)(a) (n 1)!
2 i c1
在 a 的某去心邻域上被积函数有洛朗展开:
f (z)
(z a)n
cp
p
(z
a)p
k0
f
(k)(a)(z k!
a)kn
柯西公式给出z ? |z|1
§5.1 留数定理
Re
s
[
(
z
zez a)3
,
a],
(2)
Re
s
[
zsin z (1 ez )3
,
0]
解:(1)
f
(z)
zez (z a)3
lim[(z a)3 f (z)] a ea
za
极点 z=a 的阶 3
Res f (a) lim 1 [(z a)3 f (z)](31) za (3 1)!
lim 1 [z ez ](2) a 2 ea
z0
z2 sin z / z3
lim[z
z0
g(z)]
lim
z0
(e z
1)3
/
z3
1
z=0 是 1 阶极点
Resg(z) lim[z g(z)] 1
z0
z0
➢小定理
设 (z), (z) 在 b 点解析,(b) 0, (b) 0,
则
( z ) Res z b (z)
(z) ( z )
|z b
i
12 (z i)5
|z i
3 8
***留数定理计算实轴积分的标准步骤***
例2:计算积分
1 0 x4 a4 dx
解:
第四章 留数定理及其应用
第四章 留数定理及其应用
本章主要内容:
1. 留数的定义 2. 留数定理、留数的计算 留数定理、 3. 利用留数定理计算围线积分 4. 利用留数定理计算实积分
1 f (z) = , Res f (∞) = −1 z
※ 回顾:无穷远点奇点类型的判定。
定理4.2 如果 f (z)在扩充了的复平面上只有有限 个奇点,则 f (z)在所有奇点(包括无穷远点在内) 的留数之和为零。 如何证明? 例4.6
ez f (z) = ,求 Res f (∞) 1+ z
若 f (z)= tan z,是否能求出Res f (∞) ?
§4.1 留数定理 一. 留数的定义
设z0为 f (z)的孤立奇点, f (z) 在z0的去心邻域
0 < | z − z0 | < R 内有洛朗展式 :
f (z) = ∑ an (z − z0 )
n=−∞ ∞ n
称 a−1 为 f (z)在 z0点的留数,记作 Res f (z0)。 即,留数是 (洛朗展式中) 负一次幂的系数。 Question: 为什么强调 z0 孤立奇点?
z→z0
如何证明?
从右往左,利用留数的定义和洛朗展开证明.
P(z) 公式 II 若 f (z) = ,其中P(z)和Q(z)均在z0 Q(z) 点解析,且 P(z ) ≠ 0, Q(z ) = 0, Q'(z ) ≠ 0
0 0 0
则
P(z0 ) Res f (z0 ) = Q'(z0 )
第五章留数及其应用
第五章 留数及其应用解:(1)是本性奇点(2)是非孤立奇点(3)是一阶极点 解:(1)3z i =±是单零点。
(2)0z =是二重零点,z k π=是单零点。
(3)0z =是四阶零点,z = 解:(1)0z =是一阶极点,2z i =±是二阶极点 (2)0z =是二阶极点(3)4z k ππ=-是一阶极点(4)0z =是三阶极点,2z k i π=是一阶极点 (5)0z =是可去奇点(6)0z =是可去奇点,2z k i π=是一阶极点 证明:函数()f z 以a 为极点的充要条件是1()f z 以a 为零点,由此可明白,结论成立。
证明:令 0110()()(),(1)()0m f z z z f z m f z =-≥≠且; 0110()()()(1)()0n g z z z g z n g z =-≥≠且, 那么1010110101101()()()()()()()()()()()()(),()()m m n n m n f z m z z f z z z f z g z n z z g z z z g z f z f z z z g z g z ---''=-+-''=-+-=- 1010101()()()()()()()()()m n mf z z z f z f z z z g z ng z z z g z -''+-=-''+-,因此当m n =时,00'10'10()()()()()()lim lim z z z z f z f z f z g z g z g z →→=== 当m n >时,上式左侧两个极限均为零;当m n <时,上式两边极限均为∞,故结论成立。
解:(1)是可去奇点(2)是可去奇点 解:(1)孤立奇点有0,z 0e 1Res[,0]=e 10z--=。
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(2) 无论 f (z) 在 z 0 是否有定义, 补充定义 f(z0)c0,则函数 f (z) 在 z 0 解析.
f(z0)lz iz0m f(z) f(z)Fc(0z,),zzz0z0
2) 可去奇点的判定 定理 若z0是f(z)的孤立奇, 则点以下三个条件等价:
1 1)(z
1)2
,
所以 : z1是函数的一,级极点
z 1是函数的二级极. 点
3. 本性奇点
如果洛朗级数中含有无穷多个z z0 的负幂项,
那么孤立奇点 z 0 称为 f (z) 的本性奇点.
例如, e1 z1z 11z 2 1z n ,
2 !
n !
含有无穷多个z的负幂项 (0z)
1
所以z 0为本性奇点 同时,lim e z 不存在. z 0
思考
z0是 z
sin z5
z 的几阶极点? (二阶极点)
注意: 不能以函数的表面形式作出结论 .
三、函数在无穷远点的性态
1. 定义 如果函数 f (z)在无穷远点 z的去心
邻域 Rz内解析, 则称点 为 f (z) 的孤
立奇点.
y
R
o
x
令变换t
1 z
: 则f(z)
f1t (t),规定此变换将:
(2)(3) 根据函数极限的性质,是显然的.
(3)(1)
由 (3 )设 , z 0 的 在 去 0 z 心 z 0内 邻 ,f(z) 域 M .
f(z)在 z0点 的 洛 f(z) 朗 cn级 (zz0)数 n,
n
cn2 1iC ( f(z 0) )n 1d ,(n 0 , 1 , 2 , )
如 果 不 是 亲眼 见到那 个屋子 ,我大 概永远 无法想 象生活 到底有 多么艰 难。 那 还 是 好 多 年前, 在我第 一次来 北京的 时候, 顺便探 望了一 个久别 的朋友 。这个 姑 娘 从 小 便 和我相 识,就 住在我 家隔壁 。小时 候,我 们曾一 起跳过 皮筋, 踢过毽 子 , 吵 过 嘴 ,打过 架。直 到后来 要升高 中的时 候,她 因为成 绩不好 ,便去 了另一 所 职 业 高 中 。高中 的学习 任务很 重,我 们之间 的联系 越来越 少。后 来,她 家搬走 了 , 便 彻 底 断了联 系。我 还是从 父母的 口中得 知,高 中毕业 后她便 去了北 京读了 一 个 民 办 的 高职, 不知是 学会计 还是外 语。 我 在 上 大学 的时候 ,她不 知道从 何 处 打 听 到 了我的 电话。 当电话 中传来 她那熟 悉又陌 生的声 音的时 候,我 有些心 酸 , 亦 有 些 想念。 丝丝的 尴尬, 在彼此 之间萦 绕,但 这并不 影响我 怀念曾 经和她 两 小 无 猜 的 时光。 我们约 定好, 如果我 哪天去 北京玩 ,一定 要去看 看她。 那时, 她 已 经 有 两 年没回 过家了 。 那 个 暑 假 ,我 带着简 单的行 囊坐上 了去往 北京的 火 车 。 至 今 记得, 整整十 五个小 时的硬 座,早 已让我 分不清 哪条才 是自己 的腿。 烟 味 , 酒 味 ,汗味 ,鞋味 ,在小 小的车 厢中汇 聚成了 一种诡 异的气 体,让 人闻之 即 吐 。 当 我 头重脚 轻地走 出站台 后,我 看见那 个美丽 的姑娘 穿着一 件大红 色的毛
公式知: f( n )( z 0 ) 0 ,( n 0 ,1 ,2 , m 1 );
并且
f(m)(z0) m!
c0
0.
充分性证明略 .
例7 判z断 0是函 f(z数 )zsin z的几阶零
解 (方法一) f(z)zsizn z(zz3z5 ) z3(1 z2 ), 3 ! 5 ! 3! 5!
(2) 由定义的等价形式判别
z0是 f(z)的 m阶极 点 f(z)(z(zz0))m
lz iz0m (zz0)mf(z)cm0.
其中
(
z
)
在
z
0
的邻域内解析,
且
(z )0. 0
(3) 利用极限 limf(z)判断 . zz0
课堂练习
求
z3
1 z2 z
1
的奇点,
如果是极点,
指出它的
级数.
答案
由于 z3z21z1(z
那末 sin z 在 z0解析. z
注: limsinz 1 z z0
例4 说明 z0为 e z 1 的可去奇点. z
解 e z 1 1(1z1z2 1zn 1 )
zz
2 !
n !
11z 1zn1 , 0z
2!
n!
无负幂项
所以 z0为 e z 1 z
的可去奇点.
另解 因为 lim ez1lim ez 1,
孤立奇点的分类
依据 f (z)在其孤立奇点 z 0 的某去心邻域内的 洛朗级数的情况可将孤立奇点分为三类:
1.可去奇点; 2.极点; 3.本性奇点. 1.可去奇点 1) 定义 如果洛朗级数中不含 z z0 的负幂项, 那么孤立奇点 z 0 称为 f (z) 的可去奇点.
说明: (1) z0若是 f(z)的孤立,奇点 f ( z ) c 0 c 1 ( z z 0 ) c n ( z z 0 ) n . (0zz0)
3.零点与极点的关系
定理
如果 z 0 是 f (z) 的 m 阶极点, 那么z 0 就是
f
1 (
z
)
的
m
阶零点.
反过来也成立.
证 如果 z 0 是 f (z) 的 m 阶极点, 则有 f(z)(z1z0)mg(z) (g(z0)0)
当 z z0时 , f1(z)(zz0)mg(1z)(zz0)mh(z)
(2) 判断极限 limf (z): 若极限存在且为有限值, zz0 则 z 0 为 f (z) 的可去奇点.
(3) 由有界性判断:
z为f(z)的可去 奇 f(z点 )在z的一个邻域内
0
0
例3 sizn11z21z4中不含负幂项,
z
3! 5!
z0是
sin z
z
的可去奇点 .
如果补充定义:
z0时, sin z 1, z
衣 在 冲 我 使 劲地挥
复变函数与积分变换
§5.1 孤立奇点
一、孤立奇点的概念 二、函数的零点与极点的关系 三、函数在无穷远点的性态
一、孤立奇点的概念
定义 如果函f数 (z)在z0不解析 但, f(z)在z0
的 某 去 心 0邻 zz0域 内 处 处 解 则称析 ,
z0为 f (z)的孤立奇点.
例1
z0是函数
e
1 z
,
sin
z
的孤立奇点.
z
z1是函数
z
1
1
的孤立奇点.
注意: 孤立奇点一定是奇点, 但奇点不一定是孤 立奇点.
例2
指出函数
f (z)
z2 sin 1
在点 z0的奇点特性.
z
解 函数的奇点为
z 0, z 1 (k 1 ,2, ) k
因为lim1 0, kk
即在 z0的不论怎样小的去心邻域内, 总有 f (z) 的奇点存在, 所以z0不是孤立奇点.
z 映射为 t 0,
扩充 z 平面 映射为 扩充 t 平面
映射为 {zn}(zn )
tn
z1n(tn
0)
Rz映射为 0 t 1 R
结论: 在去心邻域 Rz内对函数 f (z) 的研究
在去心邻域 0 t 1 内对函数 (t)的研究
R
因为 (t) 在去心邻域 0 t 1 内是解析的,
因(为 s z )iz k n cz o z k s (1)k 0, 所以 zk是sinz的一级零 即 点 1 的, 一级极点.
sin z
例9
问
z0是
ez z2
1
的二阶极点吗?
解
ezz21z12n 0znn!1 解析且(0)0
11z 1(z),
z 2! 3! z
所以 z0不是二阶极点, 而是一阶极点.
函数 h( z) 在 z 0 解析且h(z0)0.
由于 lim 1 0, 只要令 1 0,
zz0 f (z)
f (z0 )
那末
z0
就是
f
1 (z
)
的
m
阶零点.
反之如果 z 0
是
1 f (z)
的 m 阶零点,
那末 f1(z)(zz0)m(z),
解析且(z0)0
当
z z0时,
f(z)(z1z0)m(z),
1.零点的定义 不恒等于零的解析函数 f (z)如果
能表示成 f(z)(zz0)m (z)某一正整数, 那么 z 0 称为
f (z) 的 m 阶(级)零点. 例6 z0是函f(数 z)z(z1)3的一级零点
z1是函 f(z数 )z(z1)3的三级 . 零 注意: 不恒等于零的解析函数的零点是孤立的.
则z0为f(z)的m阶极点.
(2) 如果 z 0 为函数 f (z) 的极点 , 则
limf(z).
zz0
例5 有理分式函数 f(z)z23(zz22),
一阶极点又 称简单极点
z0是二阶极点, z2是一阶极点.
2)极点的判定方法
(1) 由定义判别
f (z)的洛朗展开式中含有 z z0的负幂项为有限项.
(z) 1 (z)
所以 z 0 是 f (z) 的 m 阶极点.
说明 此定理为判断函数的极点提供了一个较为
简便的方法. 1
例8 函数 sin z 有些什么奇点, 如果是极点, 指出 它的级.
解 函数的奇点是使 sizn0的点,
这些奇点是 z k ( k 0 , 1 , 2 ) .是孤立奇点.