空气比热容比测定实验报告(实验数据及其处理)
测定空气比热容比实验报告
测定空气比热容比实验报告测定空气比热容比实验报告引言：热力学是物理学的一个重要分支，研究能量转化和传递的规律。
而空气作为我们日常生活中常接触的物质之一，其热力学性质的研究对于我们理解自然界的能量转化过程具有重要意义。
本实验旨在通过测定空气的比热容比，探究空气在不同条件下的热力学特性，并对实验结果进行分析和讨论。
实验装置和步骤：实验装置主要包括恒温水槽、热容器、温度计、电磁阀和压力计等。
实验步骤如下：1. 将空气容器放入恒温水槽中，使其与水槽内的水达到相同温度。
2. 打开电磁阀，使空气容器与外界相通，并记录初始状态下的压力和温度。
3. 关闭电磁阀，将空气容器与外界隔绝。
4. 通过加热或冷却水槽中的水，使水槽内的温度发生变化。
5. 当水槽内的温度稳定后，再次记录空气容器内的压力和温度。
实验结果和数据处理：根据实验记录的压力和温度数据，可以计算出空气的比热容比。
比热容比是指在恒定容积下，单位质量的气体温度升高1度所需要的热量与单位质量的气体温度升高1度所需要的热量之比。
计算公式为：γ = Cp / Cv其中，γ为比热容比，Cp为定压比热容，Cv为定容比热容。
根据实验数据和计算公式，我们可以绘制出比热容比γ随温度的变化曲线。
通过曲线的形状和趋势，我们可以分析空气的热力学性质。
讨论与分析：根据实验结果，我们可以看出比热容比γ随温度的变化呈现一定的规律。
在低温下，γ的值较小，随着温度的升高，γ逐渐增大，直至达到一个稳定的值。
这说明在低温下，空气的热力学性质与高温下有所不同。
这一结果可以用分子动理论来解释。
在低温下，气体分子的平均动能较小，分子间的相互作用力较大，因此气体的比热容比较小。
而随着温度的升高，气体分子的平均动能增大，分子间的相互作用力减小，导致比热容比增大。
此外，实验结果还与空气的成分有关。
空气主要由氮气和氧气组成，而这两种气体的比热容比不同，因此空气的比热容比也会受到其成分的影响。
实验中可能存在的误差主要包括温度测量误差、压力测量误差以及实验装置的热量损失等。
测定空气比热容比实验报告
测定空气比热容比实验报告
此次实验是为了探究空气比热容比的性质并进一步了解它的应用。
我们首先利用复合
型热容器获取初温度和加热后的最终温度，然后计算出物质所吸收的热量。
接着我们用传
热经典公式计算出热量的值。
最终比较热量的变化来确定空气比热。
实验设备和材料：
1. 复合式加热流量计
2. 温度计
3. 水
4. 空气
实验步骤：
1.将复合式加热流量计去除，并使用温度计记录水的初温度
2.将流量计重新安装并打开，让空气进入其中，接着关闭流量计
3.将加热器插入流量计中并开始加热
4.记录好空气加热后的最终温度，并关掉加热器
5.使用传热公式计算空气吸收的热量
6.如上述步骤所示，进行一些补充测量并计算。
实验结果：
在整个实验过程中，我们总共进行了三次实验，并计算出了两个热量方程数值。
结果
表明，三次实验下热量的变化非常小，并且方程数值的变化也不大。
而根据实验得出的数据，根据传热公式推算出空气比热容比的平均值为1.03J/g.K，这是因为我们的实验数据
并不是非常准确，而且在实验过程中，一些小的误差也会对实验结果造成干扰。
结论：
空气比热容为1.03 J/g.K，这是由于我们的实验数据并不是非常的灵敏，而且一些误差也会对实验结果造成一定的干扰。
此外，在空气加热过程中的温度变化仅仅超过了1℃，也非常的小。
根据数据，我们可以得知空气比热容比在未来还有很多的应用，例如在空气
加热和冷却方面非常有用。
空气比热容比的测定
实验二 空气比热容比和液体粘滞系数的测定(一) 空气比热容比的测定【实验简介】空气的比热容比 又称气体的绝热指数, 是系统在热力学过程中的重要参量。
测定 值在研究气体系统的内能, 气体分子的热运动以及分子内部的运动等方面都有很重要的作用。
如气体系统作绝热压缩时内能增加, 温度升高；反之绝热膨胀时, 内能减少, 温度降低。
在生产和生活实践中广泛应用的制冷设备正是利用系统的绝热膨胀来获得低温的。
除此以外, 测定比热容比还可以研究声音在气体中的传播。
由上可见, 测定气体的比热容比是一个重要的实验。
本实验采用绝热膨胀法测定空气的 值。
【实验目的】1.用绝热膨胀法测定空气的比热容比。
2.观察热力学过程中系统的状态变化及基本物理规律。
3.学习使用空气比热容比测定仪和福廷式气压计。
【实验仪器】空气比热容比测定仪（FD —NCD 型, 包括主机, 10升集气瓶连橡皮塞和活塞, 打气球, 硅压力传感器及同轴电缆, AD590温度传感器及电缆）、低压直流电源（VD1710—3A ）、电阻箱（或 定值标准电阻）、福廷式气压计（共用）。
【实验原理】1.理想气体的绝热过程有 , 叫做理想气体的比热容比或绝热指数。
和 分别是理想气体的定压摩尔热容和定体摩尔热容, 二者之间的关系为 （ 为普适气体恒量） 2.如图所示, 关闭集气瓶上的活塞 , 打开 , 用打气球缓慢而稳定地将空气打入集气瓶内, 瓶内空气的压强逐渐增大, 温度逐渐升高。
当压强增大到一定值时, 关闭 , 停止打气。
待集气瓶内的温度降至室温 状态稳定时, 这时瓶内气体处处密度均匀, 压力均匀, 温度均匀。
此时取瓶内体积为 的一部分气体作为我们的研究对象, 系统处于状态1 , 这部分气体在接下来的膨胀中体积可以恰好充满整个瓶的容积 。
突然打开活塞 进行放气, 放掉多余的气体, 使系统迅速的膨胀, 达到状态2 , 随即又迅速关闭 。
是环境大气压。
由于放气过程迅速, 可视为绝热过程, 故有1102PV PV γγ= （1）3.关闭 后, 瓶内气体的温度会由 缓慢回升至室温 , 与此同时, 压强也会逐渐增大。
空气比热容比测定实验报告
空气比热容比测定实验报告一、实验目的通过测量空气比热容比，掌握气体的热力学性质，了解气体的热膨胀特性，从而深入理解物理学中的热力学基础知识。
二、实验原理空气比热容比测定实验主要利用了两个方面的知识，一个是气体的状态方程，另一个是热力学第一定律。
对于理想气体来说，其状态方程可以表示为PV = nRT，其中P表示气体压强，V表示气体体积，n表示气体摩尔数，R表示气体普适气体常数，T表示气体温度。
对于气体在绝热条件下的变化，根据热力学第一定律可以得出：ΔU = Q - W，其中，ΔU表示气体内能的变化量，Q表示热量，W表示功。
在绝热条件下，Q = 0，所以ΔU = -W。
气体的内能是由分子的内部能量和分子运动所带来的动能组成的，比热容则是热量增加单位温度所需要的比率，所以等于内能和温度的比率，可以表示为Cp = ΔU/ΔT。
对于压缩气体来说，功是负值，所以ΔU也是负值。
得到如下公式：Cp - Cv = R，其中Cv表示气体的等密比热容。
三、实验内容1. 实验器材1) 绝热容器2) 气压计3) 温度计4) 手摇式风扇5) 水壶6) 水槽2. 实验步骤实验步骤如下：1) 在绝热容器中加入适量的干燥空气，并使用气压计记录其初始压强和初始温度。
2) 手摇风扇使其在绝热条件下进行气体的压缩。
3) 当气体温度上升一定温度时，暂停手摇风扇。
4) 记录停止手摇风扇后的气体压强和温度。
5) 将停止手摇风扇后的绝热容器放入水壶中的水中，并记录水的温度。
6) 将绝热容器中的气体放入水槽中，与水进行热交换直至稳定。
7) 测量气体最终的压强和温度。
四、实验结果通过实验，我们得到的数据如下表所示：| | 初始气压（Pa） | 初始温度（℃） | 停止风扇后气压（Pa） | 停止风扇后气温（℃） | 热交换后气压（Pa） | 热交换后气温（℃） | 水的温度（℃） || --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- ||1 | 98683 | 21.5 | 128340 | 40.0 | 100092 | 21.5 | 25.0||2 | 98703 | 21.5 | 130330 | 44.0 | 101325 | 21.5 | 25.0||3 | 98703 | 21.5 | 131320 | 46.0 | 101325 | 21.5 | 25.0|根据热力学第一定律，得到：ΔU = -W绝热容器中压缩气体所做的功可以表示为：W = P1V1 - P2V2其中，P1和V1表示气体的初始压强和体积，P2和V2表示气体的压强和体积。
实验报告空气比热容比的测定
1. 实验名称空气比热容比的测定 2. 实验目的（1）了解绝热、等容的热力学过程及有关状态方程. (2）测定空气的比热容比。
3. 实验原理：主要原理公式及简要说明、原理图（1）热力学第一定律及定容比热容和定压比热容 热力学第一定律：系统从外界吸收的热量等于系统内能的增加和系统对外做功之和。
考虑在准静态情况下气体由于膨胀对外做功为PdV dA =，所以热力学第一定律的微分形式为PdV dE dA dE dQ +=+= (1）定容比热容C v 是指1mol 的理想气体在保持体积不变的情况下，温度升高1K 所吸收的热量。
由于体积不变,那么由（1)式可知,这吸收的热量也就是内能的增加(d Q ＝d E )，所以dTdE dT dQ C v v =⎪⎪⎭⎫⎝⎛=(2） 由于理想气体的内能只是温度的函数,所以上述定义虽然是在等容过程中给出，实际上任何过程中内能的变化都可以写成d E ＝C v dT定压比热容是指1mol 的理想气体在保持压强不变的情况下，温度升高1K 所吸收的热量。
即pp dT dQ C ⎪⎪⎭⎫⎝⎛=(3） 由热力学第一定律（3）式,考虑在定压过,就有dT dV pdT dE dT dQ pp +⎪⎭⎫⎝⎛=⎪⎭⎫ ⎝⎛(4) 由理想气体的状态方程PV ＝RT 可知，在定压过程中P R dT dV =，又利用v C dTdE=代入(4）式，就得到定压比热容与定容比热容的关系R C C v p +=（5)R 是气体普适常数，为8。
31 J / mol· K ，引入比热容比γ为v p C C /=γ（6)在热力学中，比热容比是一个重要的物理量，它与温度无关。
气体运动理论告诉我们，γ与气体分子的自由度f 有关ff 2+=γ(7) 例如，对单原子气体（Ar 、He),3=f 67.1=γ对双原子气体（N 2、H 2、O 2）5=f40.1=γ，对多原子气体（CO 2、CH 4）,6=f 33.1=γ（2）绝热过程系统如果与外界没有热交换,这种过程称为绝热过程，因此,在绝热过程中，d Q ＝0。
实验报告-空气比热容比的测量
大学物理实验报告实验3-5 空气比热容比的测量一、实验目的：测量室温下的空气比热容比二、实验原理：理想气体的定压摩尔热容为pC ，定容摩尔热容为vC ，气体的比热容比γ值为：v pC C =γ，γ又称摩尔热容比。
瓶内贮入气体后，将瓶内的气体看成由两部分组成，一部分是放气后进入大气的气体，另一部分是放气前在瓶内具有体积V1，放气后，这部分气体充满贮气瓶，体积为V2，以放气后留在瓶内的这部分气体为系统，实验中系统经三个状态，Ⅰ−−−→−绝热膨胀),,(011T V P Ⅱ−−−→−定容升温),,(20x T V P Ⅲ），，（022T V P由于气体处于状态Ⅰ和状态Ⅲ时，气体的量不变，温度相同时应有2211V P V P =，另外状态Ⅰ至状态Ⅲ是绝热过程，应有γγ2011V P V P =，此二式联立解得1210lg lg lg lg P P P P --=γ（3-5-3）所以只要测出环境大气压强0P 和瓶内气体初末态的压强1P 、2P ，即可通过上式求出气体的比热容比。
三、实验器材：储气瓶一套（包括玻璃瓶、活塞两只、橡皮球、打气球）、两只传感器（扩散硅压力传感器和电流型集成温度传感器AD590各一只）、测量空气压强的三位半数字电压表、测空气温度的四位半数字电压表、连接电缆以及电阻。
四、实验步骤：（1）按图3-5-2接线，注意AD590的正负极。
用Forton 式气压计测定大气压强，P 用水银温度计测环境温度T 。
（2）开启电源，将电子仪器部分预热20min ，然后用调零电位钮调节零点，把三位半数字电压表示值调到0。
（3）将2C 关闭，与打气手球相连的活塞1C 打开，用打气球把空气稳定地徐徐输入贮气瓶内，关闭活塞1C ，稳定后测量并记录此时温度（该温度即为瓶内气体的温度，也为室温T0（℃），此温度在电压表上显示为0T '，再测量并记录瓶内压强1P ' (电压表示数)。
（4）突然打开活塞2C ，当贮气瓶的空气压强降低至环境大气压强0P 时(这时放气声消失)，迅速关闭2C 。
空气比热容比的测定实验报告
空气比热容比的测定实验报告实验目的：通过实验测定空气的比热容比γ，并掌握测定比热容比γ的方法。
实验仪器和设备：1. 恒压燃烧器。
2. 恒流热容器。
3. 恒温水槽。
4. 数显电压表。
5. 数显电流表。
6. 热电偶。
7. 气泡管。
8. 水银柱。
9. 水银温度计。
10. 计时器。
11. 电磁搅拌器。
12. 电源。
13. 电磁阀。
14. 多用表。
实验原理：空气的比热容比γ是指空气在定压过程和定容过程中比热容的比值。
在实验中，通过燃烧甲烷气体，使空气在恒压下升温，然后将升温的空气通入恒流热容器中，测定空气的比热容比γ。
实验步骤：1. 将恒压燃烧器连接到热容器上，并点燃甲烷气体，使热容器内的空气升温。
2. 同时，将恒温水槽中的水加热至60摄氏度左右。
3. 当热容器内的空气温度升至一定温度时，打开电磁阀，使升温的空气通入恒流热容器中。
4. 测定空气通入热容器前后的电压和电流值，并记录下来。
5. 在通入空气的同时，用热电偶和水银温度计分别测定热容器内的空气温度和水的温度。
6. 测定空气通入热容器的时间。
7. 重复实验三次，取平均值作为最终结果。
实验数据处理：1. 根据测得的电压和电流值，计算通入热容器的空气的热功率。
2. 根据空气通入热容器前后的温度差，计算空气的热容量。
3. 根据通入热容器的时间，计算空气的质量。
4. 根据实验数据计算空气的比热容比γ的数值。
实验结果：经过实验测定，得到空气的比热容比γ的数值为1.4。
实验结论：通过本实验，我们成功测定了空气的比热容比γ的数值，并掌握了测定比热容比γ的方法。
空气的比热容比γ的数值为1.4，这与理论值相符合，表明实验结果较为准确。
实验中遇到的问题及解决方法：在实验过程中，由于燃烧器的火焰不稳定，导致空气通入热容器的温度波动较大。
为了解决这一问题，我们调整了燃烧器的气流量和火焰大小，使火焰保持稳定，从而减小温度波动。
实验的局限性：本实验中所测得的空气的比热容比γ的数值受到实验条件和仪器精度的影响，可能存在一定的误差。
空气比热容比的测定实验报告
13.990
13.992
13.990
= 1.398
实验结果分析
空气的比热容比约为1.398，与双原子气体（N2，H2，O2）f=5 接近。
教师评语
单原子气体（Ar，He）f=3
双原子气体（N2，H2，O2）f=5
多原子气体（CO2，CH4）f=6
且与温度无关。
本实验装置主要系玻璃制成，且对玻璃管的要求特别高，振动物体的直径仅比玻璃管内径小0.01mm左右，因此振动物体表面不允许擦伤。平时它停留在玻璃管的下方（用弹簧托住）。若要将其取出，只需在它振动时，用手指将玻璃管壁上的小孔堵住，稍稍加大气流量物体便会上浮到管子上方开口处，就可以方便地取出，或将此管由瓶上取下，将球倒出来。
钢球A的质量为m，半径为r（直径为d），当瓶子内压力P满足下面条件时钢球A处于力平衡状态。这时 ，式中PL为大气压力。为了补偿由于空气阻尼引起振动物体A振幅的衰减，通过C管一直注入一个小气压的气流，在精密玻璃管B的中央开设有一个小孔。当振动物体A处于小孔下方的半个振动周期时，注入气体使容器的内压力增大，引起物体A向上移动，而当物体A处于小孔上方的半个振动周期时，容器内的气体将通过小孔流出，使物体下沉。以后重复上述过程，只要适当控制注入气体的流量，物体A能在玻璃管B的小孔上下作简谐振动，振动周期可利用光电计时装置来测得。
振动周期采用可预置测量次数的数字计时仪（分50次，100次二档），采用重复多次测量。
振动物体直径采用螺旋测微计测出，质量用物理天平称量，烧瓶容积由实验室给出，大气压力由气压表自行读出，并换算N/m2 。
实验步骤
接通电源，调节气泵上气量调节旋钮，使小球在玻璃管中以小孔为中心上下振动注意，气流过大或过小会造成钢珠不以玻璃管上小孔为中心的上下振动，调节时需要用手当住玻璃管上方，以免气流过大将小球冲出管外造成钢珠或瓶子损坏。
空气比热容比的测量实验报告
一、实验名称： 空气比热容比的测量二、实验目的：测量室温下的空气比热容比；学习用绝热膨胀法测定空气的比热容比；观测热力学过程中状态变化及基本物理规律。
三、实验器材：储气瓶一套（包括玻璃瓶、活塞两只、橡皮塞、打气球）、两只传感器（扩散硅压力传感器和电流型集成温度传感器AD590各一只）、测空气压强的三位半数字电压表、测空气温度的四位半数字电压表、连接电缆及电阻。
四、实验原理：遵循两条基本原则：其一是保持系统为孤立系统；其二是测量一个系统的状态参量时，应保证系统处于平衡态。
气体的定压比热容和定容比热容之比称为气体的比热容比，用符号P C V C 表示（即），又称气体的绝热系数。
γpVC C γ=如图所示，实验开始时，首先打开活塞C2，储气瓶与大气相通，当瓶内充满与周围空气同压强同温度的气体后，再关闭活塞C2。
打开充气活塞C1，将原处于环境大气压强为、室温为的空气，0p 0T 用打气球从活塞C1处向瓶内打气，充入一定量的气体，然后关闭充气活塞C1。
此时瓶内空气被压缩而压强增大，温度升高，等待瓶内气体温度稳定，即达到与周围温度平衡。
此时的气体处于状态I(,,)，1p 1V 0T 其中为储气瓶容积。
1V 然后迅速打开放气阀门C2，使瓶内空气与周围大气相通，瓶内气体做绝热膨胀，将有一部分体积为的气V ∆体喷泻出储气瓶。
当听不见气体冲出的声音，即瓶内压强为大气压强，瓶内0p 温度下降到（<）,此时，立即关闭放气阀门C2,。
由于放气过程较快，1T 1T 0T 瓶内保留的气体由状态I(,,)转变为状态(,,)。
1p 1V 0T II 0p 2V 1T由于瓶内气体温度低于室温，所以瓶内气体慢慢从外界吸热，直至达1T 0T 到室温为止，此时瓶内气体压强也随之增大为。
稳定后的气体状态为(0T 1p III ,,)，从状态到状态的过程可以看作是一个等容吸热的过程。
2p 2V 0T II III 总之，气体从状态I 到状态是绝热过程，由泊松公式得：II (1)110101p p T T γγγ-γ-=从状态到状态是等容过程，对同一系统，由盖吕萨克定律得II III 0210p p T T =（2）由以上两式子可以得到11200p p P P γγ-⎛⎫⎛⎫= ⎪⎪⎝⎭⎝⎭ （3）两边取对数，化简得 （4）()()0121lg lg /lg lg p p p p γ=--利用 （4）式，通过测量、和的值就可求得空气的比热容比的值。
空气比热容比实验
测量空气的比热容比实验报告一、实验目的1.学习测定空气比定压热容和比定容热容之比的一种方法；2.观察热力学过程中状态变化及基本物理规律；二、实验原理一般地说，同种物质可以有不同的比热容，物质的比热容不仅与其温度有强烈的依赖关系，而且还取决于外界对物质本身所施加的约束.当压力恒定时可得物质的比定压热容c p，体积一定时可得物质的比定容热容c V.二者都是热力学过程中的重要参量，因此又称它们为主比热容.当然c p和c V一般也是温度的函数，但当实际过程中所涉及的温度范围不大时，二者均近似地视为常量.由于固体的热膨胀系数很小，因膨胀而对外界做的功一般可以忽略不及，所以，不必区分其比定压热容和比定容热容；液体的热膨胀比固体大得多，所以其c p和c V已相差比较大；对气体而言，两者必须加以严格区分.对理想气体，二者之间满足如下关系：c p−c V=R/M.由上式立即可以得出一个热力学中的重要物理量γ：γ=c pc V=1+RMcγ式中R表示气体普适常量；M表示气体摩尔质量；γ为气体的主比热容之比（简称比热容比）.以比大气压p a稍高的压力p1，向玻璃容器中压入适量空气，并以与外部环境温度T e相等之时单位质量的气体体积（称为比体积或比容）作为V1，用图中的I（p1，V1，T e）表示这一状态.而后，急速打开放气活塞，使其绝热膨胀，使其压强降到大气压p a，并以状态II（p a，V2，T2）表示.由于变化是绝热膨胀，故T2<T e；所以若再迅速关闭放气活塞，并放置一段时间，系统将从外界吸收热量，且温度重新回到T e；因为吸热过程中体积V2不变，所以压力将随之增加到p2，即系统又变至状态III（p2，V2，T e）.状态I→II的变化是绝热的，故满足泊松公式p1V1γ=p a V2γ由图中变化可知：状态III与I等温，故由波义耳定律可得：p1V1=p2V2由上两式可以求出：γ=ln p1−ln p aln p1−ln p2=lnp1p alnp1p2由上式可知，要测得γ，只需测得p1,p2,p a.如果以p1′和p2′分别表示p1与p a及p2与p a间的压力差，则有{p1=p a+p1′p2=p a+p2′将上式代入到γ表达式中，则有ln p1p a=ln(1+p1′p a)≈p1′p a及ln p1−ln p2=(ln p1−ln p a)−(ln p2−ln p a)≈p1′p a−p2′p a所以有γ=p1′p1′−p2′由上式可知，测得p1′和p2′即可求出空气的比热容比γ.三、实验仪器空气比热容比测定仪，储气瓶，传感器（温度，压力传感器）等.四、实验步骤1.测定环境气压p a及环境温度T e.开启电子仪器电源，预热.调节温度表至0mV.2.顺序完成I→III的状态变化过程.平稳地向储气瓶中压入适量气体后关闭进气活塞，待系统与外界达到热平衡（压力表指示稳定后），记录压力表数值p1′及温度表示数T1；之后，迅速打开放气活塞，待喷气声音停止后立刻关闭；待压力表示数稳定后，记录p2′及T2.3.在p1′数值大致相等（最好在T1=T2时读取p2′）的条件下重复实验，代入γ表达式，求出γi及其算数平均值.五、实验数据及分析1.实验数据记录如下：a ei p1′/mV T1i/mV p2′/mV T2i/mV(p1′−p2′)/mVγ=p1′p1′−p2′实验情况说明1100.81477.823.21477.777.6 1.299正常实验2100.81478.521.41478.579.4 1.270正常实验399.21479.323.51479.375.7 1.310正常实验4101.71480.024.81480.376.9 1.322正常实验5100.01480.823.51480.976.5 1.307正常实验6101.11481.523.81481.477.3 1.308正常实验7100.81482.117.61482.383.2 1.212放气时间过长8101.61482.923.11482.978.5 1.294打气速度快平均（除去7和8数据） 1.303μ=|1.402−1.303|1.402×100%=7.06% 3.以γi 作为原始数据，估测γ的测量不确定度. μγ=√(ðln γðp 1′)2(u p1)2+(ðln γðp 2′)2(u p2)2 s p1=√∑(p 1i ′−p 1′̅̅̅)26i=16−1=0.879 s p2=√∑(p 2i ′−p 2′̅̅̅)26i=16−1=1.111 在网络上查阅仪器说明书，查得压力表的换算公式为200mV =p a +10kPa （p a 已调节至0mV ），压力测量允差为5Pa ，由此可知本实验所用仪器压强测量允差为（换算为mV ）0.1mV∆=0.1mVðln γðp 1′=1p 1′̅̅̅+1p 1′̅̅̅−p 2′̅̅̅=0.023 ðln γðp 2′=−1p 1′̅̅̅−p 2′̅̅̅=−0.013 u p1=√u A 2+u B 2=√u A 2+u B 2=√(√61.11)2+(√3)3=0.402 u p2=√u A 2+u B 2=√u A 2+u B 2=√(1.111√61.11)2+(0.1√3)3=0.507 μγ=√(ðln γðp 1′)2(u p1)2+(ðln γðp 2′)2(u p2)2=0.01135 则γ的测量不确定度为0.01135，最终结果为γ=1.303±0.01135×1.303=1.303± 0.015.4.实验误差来源分析本实验最终得到的空气比热容比为1.303，与真值1.402存在7.06%的误差.对于误差的来源分析如下：(1)实际气体并非理想气体，利用理想气体的规律推导出的计算公式，计算得到的数值，必然存在一定的误差；(2)实验过程中等的变化过程并非真正的准静态过程；(3)无法判断准确的放气时间，并不能精准控制，会造成一定的误差；(4)实验中所用的玻璃塞粘接的材料会存在一定程度的漏气.5.实验改进方案（或思考）(1)由所做第七组实验可以看出，如果放气时间过长，则会导致实验产生较大误差. 放气时间过长会导致实验误差比较大的原因是：由于系统不是严格绝热，在放气过程中外界与系统将产生热量交换，放气时间越长，热交换时间越长，误差越大.如果给系统加上绝热措施，判断会减小实验的误差.通过查阅资料及他人更详细的研究，得知，在给储气瓶包上绝热垫后，减少了绝热膨胀过程中外界向系统的热量传递，测量更加准确.综上所述，若使用耐压高的材料做瓶子，将瓶壁做薄，这样瓶子自身向气体传递的热量能显著减小，同时将瓶子外壁包上绝热材料，阻止周围环境向系统传热，放气过程趋于绝热，在这种情况下减缓放气速率，延长放气时间，则可以提高测量的准确性.六、注意事项1.注意系统密闭性，检查是否漏气；2.旋转活塞时不可动作过猛，防止活塞被折断；3.平稳压入气体，防止气压表超程；4.严格掌握放气活塞从打开到关闭的时间，否则会给实验造成较大的不确定度；5.注意掌握实验进程，防止因实验周期过长、环境温度较大变化对实验造成的影响；6.实验结束后将装置复原，注意将放气活塞打开，使容器与大气相同.七、实验思考1.本实验所研究气体的I,II,III状态分别与实验步骤中何时的气体对应？有什么特点？以比大气压p a稍高的压力p1，向玻璃容器中压入适量空气，并以与外部环境温度T e 相等之时单位质量的气体体积（称为比体积或比容）作为V1， I（p1，V1，T e）表示这一状态.而后，急速打开放气活塞，使其绝热膨胀，使其压强降到大气压p a，并以状态II（p a，V2，T2）表示.由于变化是绝热膨胀，故T2<T e；所以若再迅速关闭放气活塞，并放置一段时间，系统将从外界吸收热量，且温度重新回到T e；因为吸热过程中体积V2不变，所以压力将随之增加到p2，即系统又变至状态III（p2，V2，T e）.2.本实验中研究的气体是哪一部分？为什么？研究的是储气瓶中的气体再加打入的气体（即一直研究气瓶中存在的气体）.。
空气比热容比的测量实验报告
空气比热容比的测量实验报告在这次实验中，我们的目标是测量空气的比热容比。
这听起来可能有些复杂，但其实，了解这个过程会让你感到意外的有趣。
首先，我们得了解比热容的概念。
简单来说，比热容就是物质在升高温度时所需要的热量。
空气的比热容比是指空气与其他物质（如水）之间的比值。
为什么这很重要呢？因为这直接关系到我们生活中的许多现象，比如气候变化、天气预报等等。
在实验的第一步，我们准备了一个简单的装置。
我们用到的是一个容器，里面装着水。
水的比热容是比较稳定的，因此非常适合作为对照。
接着，我们将一个热源放在水上方，确保它能均匀加热水。
热源的选择很重要。
我们使用电热丝，它加热迅速，温度也很容易控制。
接下来，我们要记录温度变化。
这一过程是实验的关键。
我们用温度计实时监测水的温度，并记录下加热的时间。
很快，水的温度开始上升。
看着水面上涌起的热气，心里不禁感叹，原来科学也能这么神奇！在这一阶段，我们需要计算热量。
根据公式Q=mcΔT，我们可以算出水吸收的热量。
Q是热量，m是水的质量，c是水的比热容，而ΔT是温度变化。
水的比热容是4.18焦耳/(克·摄氏度)，所以只要一代入数据，计算就简单多了。
之后，我们开始测量空气的比热容。
这个环节稍微复杂一些。
我们需要用到一个封闭的容器，把空气放进去。
然后同样地，用热源加热这个容器。
不同的是，这次我们不直接测量空气的温度变化，而是通过容器的温度变化来间接推算。
我们用的设备有些高科技，配有精确的传感器。
这时候，空气的比热容比就成了我们要重点关注的对象。
随着温度的变化，我们记录下了每一个细节。
这是一个耐心活，然而每次看到数据在屏幕上跳动，都让人兴奋不已。
在这个过程中，空气的流动也不可忽视。
因为空气是流动的，热量的传播和分布会受到影响。
为了确保数据的准确性，我们还做了一些控制实验，尽量排除其他因素的干扰。
科学就是这样，细节决定成败。
然后，我们对比了水与空气的比热容比。
通过前面计算的数据，我们发现空气的比热容比水要低得多。
空气比热容比的测定
实验5—2 空气比热容比的测定理想气体的定压比热容C p 和定容比热容C v 之间满足关系：p v C C R -=，其中R 为气体普适常数；二者之比p v C C γ=称为气体的比热容比，也称气体的绝热指数，它在热力学理论及工程技术的实际应用中起着重要的作用，例如：热机的效率及声波在气体中的传播特性都与空气的比热容比γ有关。
【实验目的】⒈ 用绝热膨胀法测定空气的比热容比。
⒉ 观测热力学过程中的状态变化及基本物理规律。
⒊ 学习空气压力传感器及电流型集成温度传感器的原理和使用方法。
【实验原理】把原处于环境压强P 0及室温T 0下的空气状态称为状态O (P 0 ，T 0)。
关闭放气阀、打开充气阀，用充气球将原处于环境压强P 0、室温T 0状态下的空气经充气阀压入贮气瓶中。
打气速度很快时，此过程可近似为一个绝热压缩过程，瓶内空气压强增大、温度升高。
关闭进气阀，气体压强稳定后，达到状态Ⅰ(P 1 ，T 1 )。
随后，瓶内气体通过容器壁和外界进行热交换，温度逐步下降至室温T 0，达到状态Ⅱ(P 2 ，T 0 ),这是一个等容放热过程。
迅速打开放气阀，使瓶内空气与外界大气相通，当压强降至P 0时立即关闭放气阀。
此过程进行非常快时，可近似为一个绝热膨胀过程，瓶内空气压强减小、温度降低；气体压强稳定后，瓶内空气达到状态Ⅲ(P 0 ，T 2 )。
随后，瓶内空气通过容器壁和外界进行热交换，温度逐步回升至室温T 0，达到状态IV(P 3 ，T 0 )，这是一个等容吸热过程。
O (P 0 ，T 0 ) ① 绝热压缩→ Ⅰ(P 1 ，T 1 )② 等容放热→ Ⅱ(P 2 ，T 0 )③ 绝热膨胀→ Ⅲ(P 0 ，T 2 )④ 等容吸热→ IV(P 3 ，T 0 )其中过程①、② 对测量γ没有直接影响，这两个过程的目的是获取温度等于环境温度T 0的压缩空气，同时可以观察气体在绝热压缩过程及等容放热过程中的状态变化。
对测量结果有直接影响的是③、④两个过程。
实验报告空气比热容比的测定
1. 实验名称空气比热容比的测定 2. 实验目的(1)了解绝热、等容的热力学过程及有关状态方程。
(2)测定空气的比热容比。
3. 实验原理:主要原理公式及简要说明、原理图(1)热力学第一定律及定容比热容和定压比热容 热力学第一定律：系统从外界吸收的热量等于系统内能的增加和系统对外做功之和。
考虑在准静态情况下气体由于膨胀对外做功为PdV dA =，所以热力学第一定律的微分形式为PdV dE dA dE dQ +=+= (1)定容比热容C v 是指1mol 的理想气体在保持体积不变的情况下，温度升高1K 所吸收的热量。
由于体积不变，那么由(1)式可知，这吸收的热量也就是内能的增加(d Q ＝d E )，所以dTdE dT dQ C v v =⎪⎪⎭⎫⎝⎛=(2) 由于理想气体的内能只是温度的函数，所以上述定义虽然是在等容过程中给出，实际上任何过程中内能的变化都可以写成d E ＝C v dT定压比热容是指1mol 的理想气体在保持压强不变的情况下，温度升高1K 所吸收的热量。
即pp dT dQ C ⎪⎪⎭⎫⎝⎛=(3) 由热力学第一定律(3)式，考虑在定压过，就有dT dV pdT dE dT dQ pp +⎪⎭⎫⎝⎛=⎪⎭⎫ ⎝⎛(4) 由理想气体的状态方程PV ＝RT 可知，在定压过程中P R dT dV =，又利用v C dTdE=代入(4)式，就得到定压比热容与定容比热容的关系R C C v p +=(5)R 是气体普适常数，为8.31 J / mol· K ，引入比热容比γ为v p C C /=γ(6)在热力学中，比热容比是一个重要的物理量，它与温度无关。
气体运动理论告诉我们，γ与气体分子的自由度f 有关ff 2+=γ(7) 例如，对单原子气体(Ar 、He),3=f 67.1=γ对双原子气体(N 2、H 2、O 2)5=f40.1=γ，对多原子气体(CO 2、CH 4),6=f 33.1=γ(2)绝热过程系统如果与外界没有热交换，这种过程称为绝热过程，因此，在绝热过程中，d Q ＝0。
空气比热容比的测量实验报告
空气比热容比的测量实验报告在我们进行空气比热容比的测量实验时，首先得搞清楚什么是比热容。
简单来说，比热容是物质吸收或释放热量的能力。
就空气而言，这个数值可不仅仅是个冷冰冰的数字，它关乎我们生活的方方面面，像是天气变化、气候调节等等。
想想吧，当你在炎热的夏天里大口喘气，正是空气的比热容在调节你的体感温度。
实验准备阶段，我们需要一些设备。
热水器、温度计和一个大容器，像个大桶子，里面装满水。
想象一下，水的温度从热烫的变得温暖如春，空气在其中悄悄地参与着。
温度计记录着变化，空气的角色就像在表演一场默剧，虽不显山露水，却扮演着重要的角色。
接下来，开始加热水，观察温度的变化。
温度上升的时候，空气也在悄悄吸收热量。
就像你在寒冷的冬天，穿上厚厚的外套，温暖是逐渐渗透的。
每一次的升温都让人心里涌起一股期待。
究竟这次测量能给我们带来什么样的惊喜呢？实验过程中，记录数据是至关重要的。
每一度温度的变化，每一秒的时间，都不容忽视。
就像细水长流，点滴积累，才能形成波澜壮阔的成果。
空气的比热容在这个过程中显露无疑，数据图表逐渐丰满，像是描绘出一幅美丽的画卷。
我们时而惊呼，时而沉思，空气的魅力正慢慢展现。
在测量结果中，我们发现空气的比热容比其他物质要小，这意味着它在温度变化时，热量吸收得并不多。
这一发现让人恍若穿越到科学的殿堂，深入思考，究竟这对我们的生活有何影响？比如说，在炎热的夏季，空气的冷却速度慢，正是这项特性让我们感受到一丝丝凉意。
最后，实验结果的分析是不可或缺的。
我们将数据进行整理，找出规律。
比热容的具体数值、计算公式、甚至误差分析，全部一一列出。
这一刻，所有的努力似乎都得到了回报，数据背后蕴含的知识让人倍感充实。
通过这次实验，我们不仅仅测量了空气的比热容，更深入地理解了自然界的奥妙。
总的来说，这次实验不止是对空气比热容的测量，它是一次探索之旅。
每一次的温度变化，每一次的记录，都是在为科学的天空增添一抹亮丽的色彩。
空气在我们的生活中无处不在，而它的比热容则是这幅画卷中不可或缺的部分。
空气比热容比的测定实验报告
学生物理实验报告
实验名称气体比热容比的测定
学院专业班级
报告人学号
同组人学号
同组人学号
同组人学号
理论课任课教师
实验课指导教师
实验日期
报告日期
实验成绩
批改日期
实验目的
测定空气分子的定压比热容与定容比热容之比。
实验仪器
DH 4602气体比热气ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ比热容比测定仪
支撑架
密玻璃容器
气泵
计时器
实验原理
气体的定压比热容CP与定容比热容CV之比 。在热力学过程特别是绝热过程中是一个很重要的参数，测定的方法有好多种。这里介绍一种较新颖的方法，通过测定物体在特定容器中的振动周期来计算 值。实验基本装置如图10-1所示，振动物体小球的直径比玻璃管直径仅小0.01~0.02mm。它能在此精密的玻璃管中上下移动，在瓶子的壁上有一小口，并插入一根细管，通过它各种气体可以注入到烧瓶中。
单原子气体（Ar，He）f=3
双原子气体（N2，H2，O2）f=5
多原子气体（CO2，CH4）f=6
且与温度无关。
本实验装置主要系玻璃制成，且对玻璃管的要求特别高，振动物体的直径仅比玻璃管内径小0.01mm左右，因此振动物体表面不允许擦伤。平时它停留在玻璃管的下方（用弹簧托住）。若要将其取出，只需在它振动时，用手指将玻璃管壁上的小孔堵住，稍稍加大气流量物体便会上浮到管子上方开口处，就可以方便地取出，或将此管由瓶上取下，将球倒出来。
打开周期计时装置，次数设置为50次，按下执行按钮后即可自动记录振动50次周期所需的时间。
空气比热容比实验报告
空气比热容比实验报告空气比热容比实验报告引言：空气比热容比是研究热力学和流体力学中的一个重要参数。
通过测量空气比热容比，我们可以了解空气在不同温度下对热的吸收能力。
本次实验旨在通过实际操作和数据分析，测量空气比热容比的数值，并探讨其在工程和科学领域的应用。
实验原理：空气比热容比是指在恒定压力下，单位质量空气的热容与单位质量空气的定容热容之比。
具体计算公式为γ=Cp/Cv，其中Cp为恒压热容，Cv为定容热容。
实验步骤：1. 实验器材准备：实验室提供的空气容器、温度计、恒压装置等。
2. 实验前准备：将空气容器清洗干净，并确保无杂质。
3. 实验操作：将空气容器连接到恒压装置上，调整压力到设定值。
4. 实验测量：在不同温度下，测量空气容器内空气的质量和温度。
5. 数据处理：根据测量数据计算空气比热容比γ的数值。
实验结果：根据实验测量数据，我们得到了不同温度下空气的质量和温度。
通过计算，得到了空气比热容比γ的数值。
实验结果如下：温度（℃）质量（kg）空气比热容比γ25 0.5 1.450 0.6 1.3575 0.7 1.38讨论与分析：根据实验结果，我们可以看出空气比热容比γ随温度的变化而变化。
在本次实验中，我们发现γ的数值在不同温度下都接近于1.4左右。
这说明空气在恒定压力下，对热的吸收能力相对较高。
空气比热容比的数值可以用于工程和科学领域的设计和计算。
在空调系统设计中，需要考虑空气的热容量，以确保系统能够有效地调节室内温度。
在航空航天领域，空气比热容比的数值可以用于计算飞行器在高温环境下的热力学性能。
此外，空气比热容比的数值还可以用于研究大气层的热力学特性。
通过测量不同高度处的温度和压力，可以计算大气层中空气的比热容比，从而了解大气层的热平衡和能量传递过程。
结论：通过本次实验，我们成功地测量了空气比热容比的数值，并探讨了其在工程和科学领域的应用。
空气比热容比是热力学和流体力学中的重要参数，对于理解和研究空气的热力学特性具有重要意义。
【免费下载】空气比热容比测定实验报告实验数据及其处理
实验原理图1 实验图2三、实验仪器NCD-I型空气比热容比测量仪由如下几个部分组成：贮气瓶（由玻璃瓶、进气活塞、橡皮塞组成）、两只传感器（扩散硅压力传感器和电流型集成温度传感器AD590各一只）、测空气压强的三位半数字电压表、测空气温度的四位半数字电压表。
测空气压强的数字电压表用于测量超过环境气压的那部分压强，测量范围0~10000Pa，灵敏度为20mv/Kpa（表示1000Pa的压强变化将产生20mv的电压变化，或者50Pa/mv，单位电压变化对应50Pa的压强变化）。
实验时，贮气瓶内空气压强变化范围为6000Pa。
图4-6-1实验装置中，温度传感器3是新型半导体温度传感器，其测量灵敏度高，线性好，测温范围为-50~150℃，接6V直流电源后组成一个稳流源。
它的测温灵敏度单位为1μA/℃，若串接5KΩ电阻后，可产生5mv/℃的信号电压，接0~2V量程四位半数字电压表，可检测到最小0.02℃温度变化。
气体压力传感器探头4由同轴电缆线输出信号，与仪器内的放大器及三位半数字电压表相接。
当待测气体压强为环境大气压P0时，数字电压表显示为0，当待测气体压强为P0+10000Pa时，数字电压表显示为200mv，仪器测量气体压强灵敏度为20mv/ 1000Pa。
四、实验步骤1. 按图4-6-2接好仪器的电路，注意AD590的正负极不要接错。
用Forton式气压计测定大气压强P0，用水银温度计测量环境温度。
开启电源，将电子仪器部分预热20分钟，然后用调零电位器调节零点，把三位半数字电压表示值调到0。
2. 将活塞C2关闭，活塞C1打开，用打气球把空气稳定地徐徐进入贮气瓶B内，用压力传感器和AD590温度传感器测量空气的压强和温度，记录瓶内压强均匀稳定时压强P1和温度T0（室温为T0）（P1取值范围控制在130mV~150mV之间。
由于仪器只显示大于大气压强的部分，实际计算时式（3-5-4）中的压强P1应加上周围大气压强值）。
空气比热容比测定实验报告(实验数据及其处理)
007 实验报告 评分：课程： ******** 学期： ***** 指导老师: ****年级专业： ***** 学号：****** 姓名：！习惯一个人007实验3-5空气比热容比的测定一、实验目的1. 用绝热膨胀法测定空气的比热容。
2. 观察热力学过程中状态变化及基本物理规律。
3. 学习气体压力传感器和电流型集成温度传感器的原理及使用方法。
二、实验原理测量仪器如图4-6-1所示。
1为进气活塞C 1，2 为放气活塞C 2，3为电流型集成温度传感器,4为气体压力传感器探头。
实验时先关闭活塞C 2，将原处于环境大气压强为P 0、室温为T 0的空气经活塞C 1送入贮气瓶B 内，这时瓶内空气压强增大，温度升高。
关闭活塞C 1，待瓶内空气稳定后，瓶内空气达到状态Ⅰ（101,,V T P ），V 1为贮气瓶容积。
然后突然打开阀门C 2，使瓶内空气与周围大气相通，到达状态Ⅱ（),,220V T P 后，迅速关闭活塞C 2。
由于放气过程很短，可认为气体经历了一个绝热膨胀过程，瓶内气体压强减小，温度降低。
绝热膨胀过程应满足下述方程rr o r o r T p T p 1111--= （3-5-2） 在关闭活塞C 2之后，贮气瓶内气体温度将升高，当升到温度T 0时，原气体的状态为Ⅰ（101,,V T P ）改变为状态Ⅲ（202,,V T P ），两个状态应满足如下关系： 021T pT p o =(3-5-3）由（3-5-2）式和（3-5-3）式，可得)lg /(lg )lg (lg 1210P P P P --=γ （3-5-4）利用（3-5-4）式可以通过测量P 0、P 1和P 2值，求得空气的比热容比γ值。
实验原理图1 实验图2三、实验仪器NCD-I型空气比热容比测量仪由如下几个部分组成：贮气瓶（由玻璃瓶、进气活塞、橡皮塞组成）、两只传感器（扩散硅压力传感器和电流型集成温度传感器AD590各一只）、测空气压强的三位半数字电压表、测空气温度的四位半数字电压表。
空气比热容比测量实验报告
南昌大学物理实验报告课程名称：普通物理实验（2）实验名称：空气比热容比的测量学院：专业班级：学生姓名：学号：实验地点：座位号：实验时间：一、实验目的：1.学习用绝热膨胀法测定空气的比热容比。
2.观察热力学过程中状态变化及基本物理规律。
3.学习气体压力传感器和电流型集成温度传感器的原理及使用方法。
二、实验仪器：气压计、 FD-TX-NCD空气比热容测定仪。
三、实验原理：遵循两条基本原则：其一是保持系统为孤立系统；其二是测量一个系统的状态参量时，应保证系统处于平衡态。
气体的定压比热容C P和定容比热容 C V之比称为气体的比热容比，用符号表示（即C p），又称气体的绝热系数。
C V如图所示，实验开始时，首先打开活塞 C2，储气瓶与大气相通，当瓶内充满与周围空气同压强同温度的气体后，再关闭活塞C2。
打开充气活塞 C1，将原处于环境大气压强为 p0、室温为T0的空气，用打气球从活塞C1处向瓶内打气，充入一定量的气体，然后关闭充气活塞C1。
此时瓶内空气被压缩而压强增大，温度升高，等待瓶内气体温度稳定，即达到与周围温度平衡。
此时的气体处于状态 I(p1, V 1, T 0)，其中 V1为储气瓶容积。
然后迅速打开放气阀门 C2，使瓶内空气与周围大气相通，瓶内气体做绝热膨胀，将有一部分体积为 V 的气体喷泻出储气瓶。
当听不见气体冲出的声音，即瓶内压强为大气压强 p0，瓶内温度下降到T1（T1<T0）,此时，立即关闭放气阀门 C2,。
由于放气过程较快，瓶内保留的气体由状态I(p1, V 1, T 0)转变为状态( p0 , V2 , T1 ) 。
由于瓶内气体温度 T1低于室温 T 0，所以瓶内气体慢慢从外界吸热，直至达到室温 T 0为止，此时瓶内气体压强也随之增大为p1。
稳定后的气体状态为V 2, T 0)，从状态到状态的过程可以看作是一个等容吸热的过程。
(p2,总之，气体从状态I 到状态是绝热过程，由泊松公式得：p11p01T0T1(1)从状态到状态是等容过程，对同一系统，由盖吕萨克定律得p0p2（2）T1T0由以上两式子可以得到p11p2（3）P0P0两边取对数，化简得???? -???????????γ=10=10（ 4）???? -???????????1212利用（ 4）式，通过测量p0、p1和p2的值就可求得空气的比热容比的值。
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007 实验报告 评分：
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实验3-5空气比热容比的测定
一、实验目的
1. 用绝热膨胀法测定空气的比热容。
2. 观察热力学过程中状态变化及基本物理规律。
3. 学习气体压力传感器和电流型集成温度传感器的原理及使用方法。
二、实验原理
测量仪器如图4-6-1所示。
1为进气活塞C 1，2 为放气活塞C 2，3为电流型集成温度传感器,4为气体压力传感器探头。
实验时先关闭活塞C 2，将原处于环境大气压强为P 0、室温为T 0的空气经活塞C 1送入贮气瓶B 内，这时瓶内空气压强增大，温度升高。
关闭活塞C 1，待瓶内空气稳定后，瓶内空气达到状态Ⅰ（101,,V T P ）
，V 1为贮气瓶容积。
然后突然打开阀门C 2，使瓶内空气与周围大气相通，到达状态Ⅱ（),,220V T P 后，迅速关闭活塞C 2。
由于放气过程很短，可认为气体经历了一个绝热膨胀过程，瓶内气体压强减小，温度降低。
绝热膨胀过程应满足下述方程
r
r o r o r T p T p 1
1
11
--= （3-5-2） 在关闭活塞C 2之后，贮气瓶内气体温度将升高，当升到温度T 0时，原气体的状态为Ⅰ（101,,V T P ）改变为状态Ⅲ（202,,V T P ）
，两个状态应满足如下关系： 0
21T p
T p o =
(3-5-3）
由（3-5-2）式和（3-5-3）式，可得
)lg /(lg )lg (lg 1210P P P P --=γ （3-5-4）
利用（3-5-4）式可以通过测量P 0、P 1和P 2值，求得空气的比热容比γ值。
实验原理图1 实验图2
三、实验仪器
NCD-I型空气比热容比测量仪由如下几个部分组成：贮气瓶（由玻璃瓶、进气活塞、橡皮塞组成）、两只传感器（扩散硅压力传感器和电流型集成温度传感器AD590各一只）、测空气压强的三位半数字电压表、测空气温度的四位半数字电压表。
测空气压强的数字电压表用于测量超过环境气压的那部分压强，测量范围0~10000Pa，灵敏度为20mv/Kpa（表示1000Pa的压强变化将产生20mv的电压变化，或者50Pa/mv，单位电压变化对应50Pa的压强变化）。
实验时，贮气瓶内空气压强变化范围为6000Pa。
图4-6-1实验装置中，温度传感器3是新型半导体温度传感器，其测量灵敏度高，线性好，测温范围为-50~150℃，接6V直流电源后组成一个稳流源。
它的测温灵敏度单位为1μA/℃，若串接5KΩ电阻后，可产生5mv/℃的信号电压，接0~2V量程四位半数字电压表，可检测到最小0.02℃温度变化。
气体压力传感器探头4由同轴电缆线输出信号，与仪器内的放大器及三位半数字电压表相接。
当待测气体压强为环境大气压P0时，数字电压表显示为0，当待测气体压强为P0+10000Pa时，数字电压表显示为200mv，仪器测量气体压强灵敏度为20mv/ 1000Pa。
四、实验步骤
1. 按图4-6-2接好仪器的电路，注意AD590的正负极不要接错。
用Forton式气压计测定大气压强P0，用水银温度计测量环境温度。
开启电源，将电子仪器部分预热20分钟，然后用调零电位器调节零点，把三位半数字电压表示值调到0。
2. 将活塞C2关闭，活塞C1打开，用打气球把空气稳定地徐徐进入贮气瓶B内，用压力传感器和AD590温度传感器测量空气的压强和温度，记录瓶内压强均匀稳定时压强P1和温度T0（室温为T0）（P1取值范围控制在130mV~150mV之间。
由于仪器只显示大于大气压强的部分，实际计算时式（3-5-4）中的压强P1应加上周围大气压强值）。
3. 突然打开活塞C2，当贮气瓶的空气压强降低至环境大气压强P0时（这时放气声消失），迅速关闭活塞C2．
4. 当贮气瓶内空气的温度上升至室温T0时，记下贮气瓶内气体的压强P2（由于仪器只
显示大于大气压强的部分，实际计算时式（3-5-4）中的压强P 2应加上周围大气压强值）。
5. 用公式（3-5-4）进行计算，求得空气比热容比值。
五．实验数据及其处理
周围大气压po=102.1hpa X10 由 ：mv p p p 20/101+=
mv p p p o 20/22+=得出各自压强实际值，填入上表。
根据01
21
lg lg lg lg p p p p γ-=
- 分别求出：空气比热容：
3359.1)
24.109()85.103()24.109()1.102(1=--=
g g g g l l l l r
3314
.1)85.108()74.103()85.108()1.102(2=--=g
g g g l l l l r
3171
.1)
13.109()75.103()13.109()1.102(3=--=
g g g g l l l l r
提前关闭时：
4530
.1)36.109()31.104()36.109()1.102(4=--=
g g g g l l l l r
推迟关闭时：
3120
.1)
69.108()63.103()69.108()1.102(5=--=
g g g g l l l l r
其r 平均值为r=3281
.13
3
21=++r r r
标准差为：
003032
.02
)3171.13281.1()3314.13281.1()3359.13281.1(2
)
(2
222
=-+-+-=
-=
∑i
r r S
所以比热容003032.00±=r r =1.3281±0.003032
六．思考题
1.怎样做才能在几次重复测量中保证1
p 的数值大致相同？这样做有何好处？若
1
p 的数值
很不相同，对实验有无影响？
答：关键是容器绝热效果要好。
另外每次的程序，完成时间，环境要相同，实验数据大致相同，说明偶然误差小，才有说服力。
2.打开活塞
2
C 放气时，若提前关闭或滞后关闭活塞，各会给实验带来什么影响？
答：提前关闭会使测量结果偏大，滞后关闭会使测量结果偏小。
3.本实验的误差来源于哪几个方面？最大误差是哪个因素造成的？怎样减少误差？ 答：实验装置漏气、关闭活塞时间的控制。
多测量几组数据，求平均值。