水力学 第1章 绪论资料

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水力学 绪论

水力学  绪论

六、研究方法

理论方法 理论模型——普遍规律——数学求解

试验方法 观察与测量——分析处理——本质规律

数值方法 数学问题——求近似解
七、水力学发展简史
公元前250年古希腊的阿基米德(Archimides)撰 写的“论浮体”奠定了水静力学的基础。 此后千余年间,直到15世纪文艺复兴时期,流体力学没 有重大发展。 16世纪以后,流体力学较快发展,如达〃芬奇、伽利略、 E〃托里拆利、B〃帕斯卡、I〃牛顿等人用实验方法研究了静水 压力、大气压力、空口出流、压强传递和水的切应力等问题。 18-19世纪,流体力学沿着两条途径建立了液体运动的系统理 论,形成两门独立的学科。
适用条件: 只能适用于牛顿流体
在同一种液体中,μ或ν值均随温度和压力而异,但 随压力变化关系甚微,对温度变化较为敏感。对于 水,ν可按下列经验公式计算
0.01775 v 1 0.0337 0.000221 t 2
压缩性
液体受压后体积要缩小,压力撤除后也能 恢复原状,这种性质称为液体的压缩性或 弹性。 体积压缩系数 体积弹性系数
Fx X M

Y
Fy M
Fz Z M
十二、理想液体的概念 理想液体: 就是把水看作绝对不可压缩、不能膨胀、没有 粘滞性、没有表面张力的连续介质。
有没有考虑粘滞性:是理想液体和实际液体的最主
要差别。
十三、量纲和单位
量纲:表征各种物理量属性和类别的称为物理量的量纲(或称因次) 例如:长度─[L]、时间─ [T]、质量─ [M ]、 力─ [F] 基本量纲:相互独立,即其中的任意一个量纲都不能从其 它量纲中推导出来。如[L]、[T]、 [M ] 诱导量纲: 由基本量纲推导出来的,也称为导出量纲。 面积 A L

第一章水力学绪论

第一章水力学绪论

其 中 ΔV0 的含义应理解 为液体微团趋 于液体质点。
2 .液体的主要物理性质
1).惯性力:当液体受外力作用使运动状态发 生改变时,由于液体的惯性引起对外界抵抗 的反作用力。 2).质量:物体惯性大小的度量。 3).密度:是指单位体积液体所具有的质量。
4).重力:地球对物体的引力称为重力,或称为重量。
二. 质量力
• • •
质量力分布在液体质量上。
质量力的定义:作用于液体的每个质点上,并与受作用 的液体质量成比例的力。 单位质量力:作用在单位质量液体上的质量力。
F f M Fy Fx Fz X ,Y ,Z M M M
第四节 水力学的研究方法
1.理论分析(经典力学为基础)
2.科学试验 (1)原型观测 (2)模型试验 (3)系统实验 3.数值模拟和数值计算
第二节宏观上看,液体质点足够小,只占据一个空间几何
点,体积趋于零。
微观上看,液体质点是一个足够大的分子团,包含
了足够多的液体分子。
3.3 1022
个分子
1cm3空气 ( 标准状态下)
• 连续介质假设
连 续 介 质 假 设 将 液 体 区 域 看 成 由 液 体 质 点 连 续 组 成 , 占
1.理解连续介质和理想液体的概念。 2.掌握液体的基本特征和主要物理性质,特 别是液体的黏滞性和牛顿内摩擦定律及其应 用条件。 3.理解作用在液体上的两种力。
思考题
1 液体的基本特征是什么?它与气体、固体有什么
区别? 2 为什么要引进连续介质的假设?为什么可以把液 体当作连续介质? 3 液体的主要物理特性是什么?研究液体运动一般
定义概括了三个涵义:
第一:水力学虽以水为研究对象,但其基本原理同 样适用于一般常见的液体和可以忽略压缩性影响的

水力学1

水力学1

(3 在连续介质假设基础上认为液体是均质的各项同性 ) 的, 所谓均质是指液体内部各部分物理性质是相同的; 所谓各向同性指同一质点各方向物理性质是相同的。 (4) 连续性介质假设是成立的。
二、理想液体的概念
指不存在粘滞性,或黏度为0的液体,实 际上是不存在的,只是一种对物性简化的 模型。
四、作用于液体上的力
du dy
与 有关 与正压力无关
固体:摩擦力=正压力×摩擦系数
外摩擦力:发生在固体接触面上。
液体:内摩擦力=流速梯度×粘滞系数 内摩擦力:发生在液体内两流速间。
粘滞性大小的度量:
:动力粘滞系数
:

运动粘滞系数,单位㎡/s
四、压缩性
液体受压后体积缩小,即为压缩性; 压力撤除后恢复原状,为弹性。 dV 用体积压缩率来表示压缩性的大小: V κ越大,表示液体越易压缩,单位:m2/N或Pa-1 还可用体积模量K来表示压缩性的大小: K 1

dp
K越大,表示液体越不易压缩,单位:N/m2 或Pa 水的压缩性很小,在10℃时,K = 2×109 N/m2,即增加 一个大气压,水的体积相对压缩值为2万分之一,故认为 水是不可压缩的液体。
前进 返回
不可压缩流体的特征是( ) A.密度为常数 B.热胀性不能忽略 C.无粘性 D .符合pV=nRT
对运动,这种性质称为液体的粘滞性。 固体运动时摩擦发生在边界,液体运动时摩 擦发生在内部。因此,液体运动的摩擦又称内摩 擦。摩擦阻力又称内摩擦力或切力。
前进
y u y
U u+du u
y+dy
液体遵循牛顿内摩擦定律
du FV A dy
式中:
A —相邻两液层间的接触面积 du —上下两流层的流速差 (流速变化量) dy —上下两流层的间距

水力学第1章 绪论_2015

水力学第1章 绪论_2015

4. 研究方法
第 一 章 绪 论
理论、实验及数值模拟
理论分析 经典力学的基本原理: 牛顿的三大 定律 水流运动的基本方程式: 连续性方 程、能量方程、动量方程
2012年2月
25
25
水力学
实验分析
第 一 章 绪 论
1、原型观测 2、模型实验 3、系统实验
2012年2月
26
26
水力学
60
水力学
难?不难?
第 一 章 绪 论
2012年2月
61
61
水力学
水力学的学习方法
第 一 章 绪 论
2012年2月
62
62
水力学
课程的任务
第 一 章 绪 论
认识现象 理解概念 分析原理 解释现象 解决问题
2012年2月
63
63
水力学
学习内容
第 一 章 绪 论 水静力学 水动力学 应用
第 一 章 绪 论
55
水力学
学习内容
第一章 第 第二章 一 章 第三章 第四章 绪 论 第五章 第六章 第七章 第八章 绪论 水静力学 液体一元恒定总流基本原理 液流型态及水头损失
液体三元流动基本原理 有压管流 明渠均匀流 明渠非均匀流
59
水力学
第 一 章 绪 论
第九章 堰流及闸孔出流 第十章 泄水建筑物下游的水流衔接与消能 第十一章 渗流 第十二章 相似原理
75
水力学

第 一 章 绪 论
3、流动性
静止流体在切应力作用下,发生连续变形 的特性称为流动性。

4、粘性
(1)粘性 当液体处在运动状态时,若液体质点 之间存在着相对运动,则质点间要产生 内摩擦力抵抗其相对运动,这种性质称 为液体的粘滞性,此内摩擦力又称为粘 滞力。

水力学知识点讲解

水力学知识点讲解

水力学第一章绪 论(一)液体的主要物理性质1.惯性与重力特性:掌握水的密度ρ和容重γ;2.粘滞性:液体的粘滞性是液体在流动中产生能量损失的根本原因。

描述液体内部的粘滞力规律的是牛顿内摩擦定律 :注意牛顿内摩擦定律适用范围:1)牛顿流体, 2)层流运动 3.可压缩性:在研究水击时需要考虑。

4.表面张力特性:进行模型试验时需要考虑。

下面我们介绍水力学的两个基本假设: (二)连续介质和理想液体假设1.连续介质:液体是由液体质点组成的连续体,可以用连续函数描述液体运动的物理量。

2.理想液体:忽略粘滞性的液体。

(三)作用在液体上的两类作用力第二章 水静力学水静力学包括静水压强和静水总压力两部分内容。

通过静水压强和静水总压力的计算,我们可以求作用在建筑物上的静水荷载。

(一)静水压强:主要掌握静水压强特性,等压面,水头的概念,以及静水压强的计算和不同表示方法。

1.静水压强的两个特性:(1)静水压强的方向垂直且指向受压面(2)静水压强的大小仅与该点坐标有关,与受压面方向无关,2.等压面与连通器原理:在只受重力作用,连通的同种液体内, 等压面是水平面。

(它是静水压强计算和测量的依据)3.重力作用下静水压强基本公式(水静力学基本公式)p=p 0+γh 或 其中 : z —位置水头,p/γ—压强水头(z+p/γ)—测压管水头请注意,“水头”表示单位重量液体含有的能量。

4.压强的三种表示方法:绝对压强p ′,相对压强p , 真空度p v , ↑ 它们之间的关系为:p= p ′-p a p v =│p │(当p <0时p v 存在)↑相对压强:p=γh,可以是正值,也可以是负值。

要求掌握绝对压强、相对压强和真空度三者的概念和它们之间的转换关系。

1pa(工程大气压)=98000N/m 2=98KN/m2下面我们讨论静水总压力的计算。

计算静水总压力包括求力的大小、方向和作用点,受压面可以分为平面和曲面两类。

根据平面的形状:对规则的矩形平面可采用图解法,任意形状的平面都可以用解析法进行计算。

水力学

水力学
③流线一般不会相交,也不会转折(驻点除外)。 推论:过流场中一点,只能引一条流线。
流线为什么不能相交? 因流线上任一点的切线方向代表该点的流速方向,如果流 线相交,在交点出就会出现两个切线方向,而同一时刻同 一点流体质点不可能同时向两个方向运动。
3.3.3 均匀流与非均匀流
①定义:总流中沿同一流线各点流速矢量相同 ②性质:1流线相互平行;2过水断面是平面;3沿流程过水断面形 状和大小不变,流速分布图相同 非均匀流 :沿同一根流线各点流速向量不同 在均匀流中,位于同一流线上各质点的流速大小和方向均相同。
有空间点上的运动情况,构成整个液体的运动。
用欧拉法描述液体运动时,液体质点的加速度应是当地加 速度与迁移加速度之和。
3.2 水流的分类
表征液体运动的物理量,如 流速、加速度、动水压强等 恒定流
按运动要素是否随时间变化
非恒定流
一元流 按运动要素随空间坐标的变化 二元流
三元流
均匀流 按流线是否为彼此平行的直线 非均匀流 急变流
Px hc Ax
曲面上静水总压力的水平分力等于曲面在铅垂投影面上 的静水总压力。
Pz Vp
曲面上静水总压力的垂直压力等于压力体内的水体重。 静水总压力
P Px2 Pz2
Pz tan Px
Pz arctg Px
例:某半圆柱面挡水建筑物,半径R=2m,宽度 b 2 m
代入到上式
0.6 pa 0.6 98060 V2 2 g H 2 9.806 2.8 20.78(m/s) g 9806
• 所以管内流量
qV

4
d 2V2 0.785 0.12 2 20.78 0.235(m 3/s)

第一章:水力学 绪论

第一章:水力学 绪论

11 • 1876年雷诺发现了水流动的两种流态:层流和紊流。 • 1858年亥姆霍兹指出了理想水中旋涡的许多基本性质及旋涡运动理论, 并于1887年提出了脱体绕流理论。 • 十九世纪末,相似理论提出,实验和理论分析相结合。 • 1904年普朗特提出了边界层理论。
• 二十世纪六十年代以后,计算水力学得到了迅速的发展,水力学内涵也
A、粘性是流体的固有属性;
B、粘性是运动状态下,流体有抵抗剪切变形速率能力的量度; C、流体的粘性具有传递运动和阻滞运动的双重性;
D、流体的粘度随温度的升高而增大。
3、牛顿内摩擦定律
牛顿内摩擦定律: 液体运动时,相邻液层间所产生的切应力与剪切变
形的速率成正比。即
31
du d dy dt
25
1、密度
密度(Density):是指单位体积流体的质量。单位:kg/m3 。
lim M V 0 V
均质流体内部各点处的密度均相等:


V V
M V
水的密度常用值: =1000 kg/m3
26
2、容重(重度) 容重(Specific Weight):指单位体积流体的重量。单位: N/m3 。
4
目前,根据水力学在各个工程领域的应用,水力
学可分为以下三类:
水利类水力学:水工、水动、海洋等。 机械类水力学:机械、冶金、化工、水机等。 土木类水力学:市政、工民建、道桥、城市防洪等。
二、 水力学的发展历史
5
水力学的萌芽,是自距今约2200年以前西西里岛的希腊学者阿基米德写 的“论浮体”一文开始的。 他对静止时的液体力学性质作了第一次科学总结。 水力学的主要发展是从牛顿时代开始的,1687年牛顿的名著《原理》 讨论水的阻力、波浪运动等内容,使水力学开始变为力学中的一个独立分支 。此后,水力学的发展主要经历了三个阶段: 1. 伯努里所提出的液体运动的能量估计及欧拉所提出的液体运动的解析方 法,为研究液体运动的规律奠定了理论基础,从而在此基础上形成了一 门属于数学的古典“水动力学”(或古典“水力学”)。

第一章 水力学绪论(完整版)

第一章 水力学绪论(完整版)
减小,密度增加,除去外力后能恢复原状的性质。
➢体积压缩系数
K
当温度保持不变,单位压强增 量引起的体积变化率
K V V
P
P
K dV V d
dp dp
单位:m2 / N
式中的负号表示压强增大体积缩小
第一章 绪论
➢体积弹性模量 E : 压缩系数的倒数
工程上常用体积模 量衡量流体压缩性
第一章 绪论
1.5 水力学的研究方法
水力学是一门实践性很强的学科,它的理论都是生 产实践和实验研究的总结,并在解决实际工程问题过 程中经受检验、得到修正和进一步完善。
理论分析法
•无限微量法 •有限控制体法(平均值法)
实验研究法
数值计算法
第一章 绪论
20th century
Ludwig Prandtl (1875-1953) Boundary theory(1904)
The father of modern fluid mechanics
Vonkarman (1881-1963)
I.Taylor (1886-1975)
现代流体力 理论的奠基者
表面张力系数σ——液面上单位长度所受的拉 力,单位N/m。
第一章 绪论
1.4.5 汽化压强 •汽化压强是指液体汽化和凝结达到平衡时液面的压强。
•汽化压强随液体的种类和温度的不同而改变。
•实际应用中的空化现象与液体的汽化压强有关, 需要注意。
•液体的惯性、重力特性和粘滞性对液体运动有重要 的影响,而液体的可压缩性、表面张力和汽化压强 只有在特殊问题中才需要考虑,请注意区分。
第一章 绪论
Leonardo da Vinci(达芬奇) (1452-1519)

水力学(第一章绪论)long

水力学(第一章绪论)long

1.1 水力学的定义、任务和发展简史
水力学的发展简史
——世界公认的最早的水力学的萌芽 ——世界公认的最早的水力学的萌芽
第一章 绪论
阿基米德 Archimedes 约公元前287 287~ 212) (约公元前287~前212)
在《论浮体》一文中首先提出了论述 液体平衡规律的定律; 确立了流体静力学的基本原理,给出 许多求几何图形重心,证明了浮力原 理,后称阿基米德的原理。 。
1.1 水力学的定义、任务和发展简史
水力学的发展简史 ——古代中国水力学的发展 ——古代中国水力学的发展 相传四千多年前(公元前2070,夏左右)大禹治水; 大约在4000多年之前,我国的黄河流域洪水为患, 尧命鲧负责领导与组织治水工作。鲧采取"水来土挡" 的策略治水。鲧治水失败后由其独子 禹主持治水大 任。禹接受任务后,首先就带着尺、绳等测量工具到 全国 的主要山脉、河流作了一番周密的考察。他发 现龙门山口过于狭窄,难 以通过汛期洪水;他还发 现黄河淤积,流水不畅。于是他确立了一条与 他父 亲的"堵"相反的方针,叫作"疏",就是疏通河道,拓 宽峡口,让洪水能更快的通过。 禹采用了“治水须顺水性,水性就下,导之入海。高 处凿通,低处疏导”的治水思想。
秦始皇元年(公元前246)韩国水工郑国主持 兴建郑国渠; 秦始皇二十八年(公元前219)修建的灵渠;灵 渠开凿于公元前218年(秦代)。横亘湘、桂 边境的南岭山势散乱,湘江、漓江上源在此 相距很近。兴安城附近分水岭为一列灵渠地 处桂林兴安县境内,是中国著名的古代水利 工程,也是世界上最古老的运河之一,它沟 通了湘江(长江水系)与漓江(珠江水系), 为开发岭南起了重要作用。灵渠为秦始皇帝 时期所建,至今有二千二百多年的历史,其 设计之精巧,令人赞叹。 明朝张季训:“塞旁决以挽正流,以堤束水, 以水攻沙”,的治理黄河的措施。

水力学第一章 绪论

水力学第一章 绪论
Fm aVa
2 重力特性:物体受地球引力作用的性质。
Gmg gV
§1-4 流体的主要物理力学性质 ③分析说明:
速度梯度等于角变形速度 du d ;
dy dt 粘性切应力 在流体静止或相对静止时为零;
动力粘性系数 表征流体粘滞性的强弱,单位( N s / m2 ); 运动粘性系数 表征流体粘滞性的强弱,单位( m2 / s )。
社 1983 3闻德荪主编. 工程流体力学(水力学) 人民教育出
版社 1991
第一章 绪论
§1-1流体力学的任务及研究对象 什么是流体:从物质存在形式看是液体和气体;
从物质特点看具有易流动性。 什么是流体力学:是研究流体宏观运动规律的科
学。 什么是水力学:是研究水体宏观运动规律的科学。 水力学的任务:是研究液体(主要是水)的平衡
和运动规律及其实际应用。
§1-1流体力学的任务及研究对象
有那些研究领域要应用到水力学知识:水力发 电、港口航道、农田水利、环境保护、土木建 筑、道路桥梁、城市建设、水资源开发、防汛 抗旱等。
水力学研究那些运动规律:静止水体的平衡 (与固体的区别)、受力分析、运动水体的速 度、加速度、能量、自由液面的位置-5 作用在流体上的力 1 表面力:作用于流体表面、大小与面积成正
比的力;
表面力可作用与流体任意剖面上; 可分解为表面法向力(压力)和切向力; 单位面积上的压力为压强,单位面积上的切向
力为切应力; 应力量纲为 ML1T 2 ,单位面积上的力称为帕
斯卡1Pa 1N / m2
§1-5 作用在流体上的力 2 质量力:作用于流体每一部分质量上、大小
与质量成正比的力; F f m

水力学 第1章 绪论

水力学 第1章 绪论

水力学中,通常以单位面积表面力的大小—应力来表 示表面力,即
FP p A
为ΔA上的平均压应力,取极限
FP dFP pA lim A 0 A dA
为A点的压应力,又称A点的压强(pressure);同理
FV dFV A lim A 0 A dA
为A点的切应力(shear stress)。 应力的单位是帕斯卡(Pascal),以符号Pa表示。 1 Pa 相当于 1 N/m2。
y
0
o
Fbz mg Z g m m
x
Fbx X 0 m
Y
Fby m
单位质量力的单位为米每二次方秒(m/s2)。
1.3.2 黏性(viscosity) 黏性是液体特有的性质。 液体流动时,质点之间会产生相对运动,产生摩擦阻力, 从而阻碍流动。液体的这种性质为黏性。 固体运动时摩擦发生在边界,液体运动时摩擦发生在内 部。因此,液体运动的摩擦又称内摩擦。摩擦阻力又称内摩 擦力或切力。 y u y U u+du
第5章 第6章 第7章 第8章
水头损失 有压管流 明渠流动 孔口、管嘴出流和堰流
5 6 7 8
9
第 9 章 渗流
第 1 章


(Introduction)
1.1 水力学及其任务 1.1.1 水力学的定义与研究对象 水力学 — 研究液体机械运动规律的科学。 液体(liquid)与气体(gas)统称为流体(fluid) 。 流体力学(fluid mechanics)— 研究流体机械运动规律 的科学。 水力学为流体力学的一个分支。 水力学的研究对象是液体,液体的基本特征就是其具 有流动性。流动性(mobility) 指任何微小切应力都会使液 体流动的性质;或静止的液体不能承受任何微小切应力的 作用。流动性还表现在液体不能受拉。

水力学 第1章 绪论

水力学 第1章 绪论

流体分类:
牛顿流体——遵循牛顿内摩擦定律的流体
非牛顿流体——不遵循牛顿内摩擦定律的流体
理想流体——粘性为零的流体称为理想流体
压缩性:
概念:液体受压后体积缩小,同时其内部将产一 种企图恢复原状的内力(弹性力)与所受压力保 持平衡,撤销压力后,液体可立即恢复原状,这 种性质称为液体的压缩性或弹性。 压缩系数:衡量压缩性的大小
雷诺(O.Reynolds,1842-1912)。 英国力学家、物理学家和工程师。 1867年毕业于剑桥大学王后学院。 1868年出任曼彻斯特欧文学院的首 席工程学教授。1877年当选为皇家 学会会员。1888年获皇家勋章。
雷诺1895年在湍流中引入有关应力的概念。雷诺 一生著作很多,其中近70篇论文都有很深远的影 响。这些论文研究的内容包括力学、热力学、电 学、航空学、蒸汽机特性等。他的成果曾汇编成 《雷诺力学和物理学课题论文集》两卷。
1.1
水力学的研究内容与研究方法
水力学是研究液体机械运动规律及其实际应用 的一门科学, 研究的对象主要是水。 水力学与力学、物理学、数学是交叉学科,是 力学的一个分支。
基本概念:
液体(介质)——具有物理、力学性质。 机械运动——力的作用才能产生机械运动
(外力作用下的机械运动对微观运动的研究)
即不研究液体内部的分子运动。
理论分析计算 原型观测 研 究 方 法 科学试验 系统试验
模型试验
理论分析与试验并重
1.2
液体的主要物理性质
连续介质模型:
依据:液体由大量分子组成,可以认为液体是没 有空隙的,液体质点完全充满所占的空间。
概念:假设液体是一种充满其所占据空间毫无空 隙的连续体,即把液体作为连续介质看待。
作用:使液体中的一切物理量都可视为空间坐标 和时间的连续函数。

水力学整理版

水力学整理版

水力学整理版第1章绪论1水力学的研究对象以水为代表的液体的均衡和机械运动的规律及其在工程中的应用领域。

包括:水静力学水动力学2液体流动的基本特征(自己整理)物质的三态(固体、液体、气体)3连续介质假定假设液体质点之间没空隙,液体质点已连续充满著所占到的空间,其物理性质和运动要素都就是已连续原产的。

水力学中认为液体是易流动、不可压缩、均匀等向的连续介质。

4国际单位制(si)和工程单位制1.量纲和单位量纲:表示物理量性质的属性。

如:长度[l],时间[t],质量[m],力[f]分为基本量纲和诱导量纲两种单位:量度各种物理量数值大小的标准。

例如:长度需用mm,m,km等则表示。

αβγ任何一个物理量的量纲需用三个基本量纲的指数乘积去则表示:[x]=[ltm]5国际单位制和工程单位制的差别和换算关系差别:选好的基本量纲相同,从而诱导量纲相同国际单位制度(si):基本量纲选[l]、[t]、[m]诱导量纲:如果长度、时间、质量的单位采用:m、s、kg,则:力的单位:kgm/s2工程单位制:基本量纲选[l]、[t]、[f]诱导量纲:如果长度、时间、力的单位采用:m、s、kgf,则:质量的单位:kgfs2/m6液体的主要物理性质1.惯性、质量和密度设液体质量为m,加速度为a,则惯性力为f=-ma液体单位体积内所具备的质量称作密度,用ρ则表示。

均质液体:ρ=m/v非均质液体:??lim?m?v?0?v2.万有引力、重量、土壤湿度物体之间相互具有的吸引力称为万有引力。

地球对物体的引力称为重力(或重量g)g=mg液体单位体积内所具有的重量称为容重,用γ表示。

均质液体:γ=g/v 非均质液体:??lim?g?v?0?v3.粘滞性和粘滞系数在运动状态时,液体质点之间或流层之间就存有相对运动,此时,液体质点之间或流层之间会抗拒相对运动而产生质点之间的内摩擦力,内摩擦力做功而消耗有效机械能。

液体的这种特性称为粘滞性。

表征液体粘滞性质的系数称为粘滞系数。

水力学 第一章 绪论

水力学  第一章   绪论
压力改变对μν的影响不大
(液体)
对气体来说,温度升高,则μ升高,
T
μ
(气体)
T
第一章 绪论 当液体停止流动时,相对速度等于零,内摩擦力将不存在了,所以在静 止液体中不呈现内摩擦力。
5、理想液体模型
在水力学中,为了简化分析,对液体的粘性暂不考虑,即μ=0。从而引 出没有粘性的理想液体模型。
注意:
因为理想液体模型没有考虑粘性,所以,必须对粘性引起的偏差进行 修正。
第一章 绪论
4、牛顿内摩擦定律:
du FA dy
单位面积上的力,称为切应力τ。
du F A dy
F du A dy
μ——液体性质的一个系数,称为粘性系数或动力粘性系数 (单位:N· 2) S/m 运动粘性系数:
ν
单位:米2/秒(m2/s)
第一章 绪论
对液体来说,温度升高,则μ降低, μ
第一章 绪论
§1-1绪 论
一、水力学的定义:
水力学是研究液体的运动规律,以及如何运用这 决工程实际问题的科学。 些规律来解
水力学包括: ⑴水力学基础:
主要是研究液体在各种情况下的平衡运动规律,为研究的方便起见 ,该内容又分为流体静力学和流体动力学。 为各种工程实践服务 ⑵专门水力学:
第一章 绪论
二、水力学和流体力学
液体层与层之间因滑动而产生内摩擦力,具有内摩擦力的液体叫粘性液 体或实际液体。
第一章 绪论
2、流速梯度:是指两相邻水层的水流速度差和它们之间的距离之比 。 y du
即:
du dy
dy
0
u+du
u u
3、内摩擦力的大小:
⑴、与相邻运动液体层的接触面积成正比

第一章水力学绪论copy

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第一章绪论
(一)课程地位
(二)水力学研究的对象
⏹1.水力学的定义
⏹水力学是研究液体(主要指水)宏观机械运动的规律,并探讨运用这些规律解决工程实际问题的一门科学。

⏹2.水力学的任务
研究以水为代表的,液体机械运动规律及其在工程中的应用。

⏹3.研究对象
液体
(三)水力学由以下内容构成
水力学所研究的基本规律:两大主要组成部分,水静力学和水动力学。

(四)水力学的在工程中的应用
2.确定水工建筑物过水能力
4.确定水流能量消耗和利用
农村小型自来水厂
5.特殊的水力学问题
三.液体的基本特征与连续介质的概念
2.连续介质的概念连续介质的概念
四.
1.惯性、质量与密度
V =ρ
2.粘滞性
,相互邻近层间单位面积上所作用的内摩擦力(或粘滞力),与流速梯度成正比,

例题一极薄的平板,在厚度分别为4cm的两种油层中以的速度运动。

已知上层动力粘0.8u m s =
()du τμμ
=+
3. 液体的压缩性
4.
毛细管现象
汽化压强是指液体汽化和凝结达
2.
数值模拟
(2)模型试验
1. 水力学的定义
2.水力学的任务:研究以水为代表的机械运动规
(1)质量力:作用在液体内部每个质点上,并且与液体质量成正比。

水力学第一章

水力学第一章
有粘材抵滞料抗性发剪。切生变形形变的时能力内,部这产就生是了大小相等但方向相反的反作 用力抵抗外力,定义单位面积上的这种反作用力为应力 ; 按照牛应顿力内和摩应擦定变律的:方向关系,可以将应力分为正应力σ 和切 应 用面力平τ,行T正。应A 力dduy 的方向与作用面垂直,而切应力的方向与作
du d
密度为ρ=m/V,重度为γ=G/V。
对于非均质液体
lim m dm
V 0 V dV
lim G dG
V 0 V dV
00:22
量纲和单位
量纲:表征各种物理量属性和类别的称为物理量的量纲(或称因次)
例如:长度─[L]、时间─ [T]、质量─ [M ]、 力─ [F]
基本量纲:相互独立,即其中的任意一个量纲都不能从其 它量纲中推导出来。如[L]、[T]、 [M ]
水力学发展简史——世界发展简史
公元前250年古希腊的阿基米德(Archimides)撰 写的“论浮体”奠定了水静力学的基础。
此后千余年间,直到15世纪文艺复兴时期,流体力学没 有重大发展。
16世纪以后,流体力学较快发展,如达·芬奇、伽利略、 E·托里拆利、B·帕斯卡、I·牛顿等人用实验方法研究了静水 压力、大气压力、孔口出流、压强传递和水的切应力等问题。
体积弹性系数
E=1/β=-dp/dV/V E的单位是 N/m2
E值越大,表示液体愈不容易压缩。
00:22
dm d V dV Vd 0
dV d
V
d 即βk=
dp
液体的压缩性很小,即每增加一个大气压,水的 体积比原体积缩小约二万分之一,因此,在一般情 况下,可以将水作为不可压缩液体来处理。
鱼嘴与上游的百丈堤及下游的内、外金刚堤联合作用,自动将岷江上 游的水流按照丰水期“内四外六”、枯水期“外四内六”的比例分流引入 灌区,工作原理满足弯道水流“大水走直,小水走弯”的规律;鱼嘴的位 置处在水流中泓线左右偏转的一个临界点上。
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公元前3世纪末,中国秦代修建规模巨大的都江 堰、灵渠和郑国渠。汉初利用山溪水流作动力。 此后在历代防洪及航运工程上积累了丰富的经验。
文艺复兴期间,意大利人达•芬奇在实验水力学 方面获得巨大的进展,他用悬浮砂粒在玻璃槽中 观察水流现象,描述了波浪运动、管中水流和波 的传播、反射和干涉。
水动力学的发展是与水利工程兴建相联系。
(Daniel Bernoulli 1700~1782)瑞 士物理学家、数学家、医学家。伯 努利在25岁时(1725)就应聘为圣 彼得堡科学院的数学院士。先任解 剖学教授,后任动力学教授, 1750年成为物理学教授。
出版了经典著作《流体动力学》(1738年);研究弹 性弦的横向振动问题,提出声音在空气中的传播 规律。他的论著还涉及天文学、地球引力、潮汐、 磁学,振动理论、船体航行的稳定和生理学等。
18世纪初叶,经典水动力学有迅速的发展,欧拉 和丹尼尔•伯努利是这一领域中杰出的先驱者。
18世纪末和整个19世纪,形成了两个相互独立的 研究方向:一是运用数学分析的理论流体动力学; 一是依靠实验的应用水力学。开尔文、瑞利、斯托 克斯、兰姆等人的工作使理论水平达到相当的高度, 而谢才、达西、巴赞、弗朗西斯、曼宁等人则在应 用水力学方面进行了大量的实验研究,提出了各种 实用的经验公式。
20世纪,水力学的发展更加成熟,已能解决许多 工程问题。
高浓度泥沙河流的治理;高水头水力发电的开发; 输油干管的敷设;采油平台的建造;河流湖泊海港 污染的防治等。
水力学的研究方向不断发展,从定床水力学转向动 床水力学 ;从单向流动到多相流动;从牛顿流体规 律到非牛顿流体规律;从流速分布到温度和污染物 浓度分布;从一般水流到产生渗气、气蚀,引起振 动的高速水流。
雷诺(O.Reynolds,1842- 1912)。英国力学家、物理学家 和工程师。1867年毕业于剑桥大 学王后学院。1868年出任曼彻斯 特欧文学院的首席工程学教授。 1877年当选为皇家学会会员。 1888年获皇家勋章。
雷诺于1883年发表了一篇经典性论文——《决定 水流为直线或曲线运动的条件以及在平行水槽中 的阻力定律的探讨》。这篇文章以实验结果说明 水流分为层流与紊流两种形态,并提出以无量纲 数Re(后称为雷诺数)作为判别两种流态的标准。
水力学作为学科而诞生始于水静力学。
公元前400余年,中国墨翟在《墨经》中,已 有了浮力与排液体积之间关系的设想;公元前 250年,阿基米德在《论浮体》中,阐明了浮体 和潜体的有效重力计算方法。
1586年德国数学家斯蒂文提出水静力学方程。 十七世纪中叶,法国帕斯卡提出液压等值传递 的帕斯卡原理。
水动力学的发展是与水利工程兴建相联系。
1.1 水力学的研究内容与研究方法
水力学是研究液体机械运动规律及其实际应用 的一门科学, 研究的对象主要是水。
水力学与力学、物理学、数学是交叉学科,是 力学的一个分支。
基本概念:
液体(介质)——具有物理、力学性质。 机械运动——力的作用才能产生机械运动 (外力作用下的机械运动对微观运动的研究) 即不研究液体内部的分子运动。 规律——用数学分析方法来研究。
以电子计算机应用为主要手段的计算水力学也得到 了相应的发展。水力学作为一门以实用为目的的学 科将逐渐与流体力学合流。
莱昂哈德•欧拉(Leonhard Euler,1707年4月15日~ 1783年9月18日)是瑞士数学 家和物理学家。他被称为历史 上最伟大的两位数学家之一 。
欧拉是流体力学的奠基者,他认为质点动力 学微分方程可以应用于液体(1750)。他发现 描述流体的运动的方法,即根据空间固定点描 述流体速度场。称为欧拉法。欧拉奠定了理想 流体的理论基础,给出了反映质量守恒的连续 方程(1752)和反映动量变化规律的流体动力 学方程。
( Joseph-Louis Lagrange 17361813)法国著名数学家、物理 学家。他在数学、力学和天文 学三个学科领域中都有历史性 的贡献,其中尤以数学方面的 成就最为突出。
拉格朗日科学研究所涉及的领域极其广泛。他在数 学上最突出的贡献是使数学分析与几何与力学脱 离开来,使数学的独立性更为清楚,从此数学不 再仅仅是其他学科的工具。
水力学
教学内容
第一章 绪论 第二章 水静力学 第三章 水动力学基础 第四章 水头损失 第五章 有压管道的恒定流动 第六章 明渠均匀流 第七章 堰流
第一章 绪论
1.1 水力学的研究内容与研究方法
水力学是研究液体机械运动规律及其实际应用 的一门科学, 研究的对象主要是水。
水力学与力学、物理学、数学是交叉学科,是 力学的一个分支。
水动力学的发展是与水利工程兴建相联系。
19世纪末,实验与数学分析相结合,理论成果有 雷诺理论及实验研究;雷诺的因次分析;弗劳德的 船舶模型实验;空气动力学的迅速发展。20世纪初 的重要突破是普朗特的边界层理论,它把无粘性理 论和粘性理论在边界层概念的基础上联系起来。
水动力学的发展是与水利工程兴建相联系。
( Joseph-Louis Lagrange 17361813)法国著名数学家、物理 学家。他在数学、力学和天文 学三个学科领域中都有历史性 的贡献,其中尤以数学方面的 成就最为突出。
关于月球运动、行星运动、轨道计算、两个不动 中心问题、流体力学等方面的成果,在使天文学 力学化、力学分析化上,也起到了历史性的作用, 促进了力学和天体力学的进一步发展,成为这些 领域的开创性或奠基性研究。拉格朗日对流体运 动的理论也有重要贡献,提出了描述流体运动的 拉格朗日方法。
雷诺(O.Reynolds,1842- 1912)。英国力学家、物理学家 和工程师。1867年毕业于剑桥大 学王后学院。1868年出任曼彻斯 特欧文学院的首席工程学教授。 1877年当选为皇家学会会员。 1888年获皇家勋章。
雷诺1895年在湍流中引入有关应力些论文研究的内容包括力学、热力学、电学、 航空学、蒸汽机特性等。他的成果曾汇编成《雷 诺力学和物理学课题论文集》两卷。
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